Vektor i tenzorska polarizacija Daytona. Moderan uvjet fizike i tehnika za proizvodnju greda polariziranih čestica

07.09.2020

Ako priloženi polje e0 ima proizvoljni smjer, tada je izazvan dipolni trenutak lako pronaći od superpozicije

Gde su polje komponente u odnosu na glavne osi elipsoida. U zadacima rasipanja, koordinatne osi obično se odabere u odnosu na padajući snop. Neka je x "y" z "- takav koordinatni sistem u kojem je smjer distribucije paralelno s osi z". Ako se incidentni lampica

x "- polariziran, zatim iz optičke teoreme imamo:

Da biste izvršili izračune prema formuli (2.2), potrebno je zapisati komponente R u odnosu na osovine koje se provodi supersila. Ravnopravnost (2.1) može se napisati u matričnom obliku:

Vektorske stupce i matrice pišemo u kompaktnijem obliku u skladu sa sljedećom shemom oznake:

U ovim notacijama 2,3 uzima sljedeći obrazac:

Komponente proizvoljnog vektora F pretvaraju se u skladu s formulom:

Gde itd. Kao rezultat, iz (2,5) i transformacije (2.6) imamo:

ako po vrničnoj ortogonilnosti koordinatnih osi obrnuto u matricu je prenesena matrica. Dakle, polariziravost elipsoida je dekartijanska tenzor; Ako su njegove komponente određene u glavnim osi, njegove komponente u rotiranim koordinatnim osi mogu se odrediti formulom (2.8). Odjeljak za apsorpciju za incident - polarizirano svjetlo jednostavno je određeno formulom:

Gde. Slično tome, ako je pala svjetlost polarizirana, onda

Ako vektorska raspršivanje amplitude

za dipolu, osvijetljen je -kolariziranim svjetlom, zamijenite u jednadžbu presjeka, a zatim dobijamo presjek rasipanja

Gde smo iskoristili identitet matrice. Sličan izraz se odvija za presjek rasipanja i na jesen - polarizirano svjetlo.

Aplikacija.

Polarizirano svjetlo koje se nudi da se koristi za zaštitu upravljačkog programa sa slijepe svjetlo za lampicu automobila. Ako vetrobran i farovi automobila primjenjuju filmske polaroide s uglom prolaska 45o, na primjer, desno od vertikale, vozač će biti dobar vidjeti ceste i counters lit vlastitih farova. Ali automobili u vozilu polariad farovi biće prekriženi polaroidom vjetrobranskog stakla u ovom automobilu, a farovi protuugoriranja će izaći.

Dva prelazna polaroida čine osnovu mnogih korisnih uređaja. Prekriženim polaroidima, svjetlost ne prolazi, ali ako postavite optički element između njih, rotirajući ravninu polarizacije, možete otvoriti put. Dakle, raspoređeni su velike elektro-optički modulatori svjetlosti. Koriste se u mnogim tehničkim uređajima - u elektronskim prevoznicima, optičkim kanalima komunikacije, laserskim tehnikom.

Takozvane fotohromičke naočale su poznate, tamno na jakom suncu, ali ne sposobne da zaštite oči vrlo brzom i sjajnom bljeskalicom (na primjer, tijekom električnog zavarivanja) - proces zatamnjenja je relativno spor. Polarizirane naočale imaju praktično trenutnu "reakciju" (manje od 50 μS). Svijetli svijetli bljeskalica ulazi u minijaturni fotodetektore (fotodiode), opskrbljujući električnim signalom, pod djelovanjem na kojim naočale postaju neprozirne.

Naočale polarizacije koriste se u stereocinu, što daje iluziju spojeva. Iluzija se temelji na stvaranju stereo para - dvije slike snimljene u različitim uglovima koji odgovaraju uglovima desnog i lijevog oka. Oni se smatraju tako da je svako oko vidjelo samo sliku dizajniranu za njega. Slika za lijevo oko projicira se na ekranu kroz polaroid vertikalnom osi propusne širine, a za desno - s vodoravnom osi i tačno ih kombiniraju na ekranu. Gledatelj gleda kroz polaroidne naočale, u kojima je osovina lijeve paireze vertikalna, a desna vodoravna; Svako oko vidi samo "njegovu" sliku, a dolazi do stereo efekta.

Za stereoskopsku televiziju metoda brzog alternativnog zatamnjenja staklenih naočala koristi se sinhronizirano s promjenom slika na ekranu. Zbog inercije prikazuje se volumetrijska slika.

Polaroidi se široko koriste za utapanje odljeve od staklenih i poliranih površina, od vode (odražene od njih svjetlost je snažno polarizirana). Polarizirani i lagani zasloni monitora tekućih kristala.

Metode polarizacije koriste se u mineralogiji, kristalografiji, geologiji, biologiji, astrofizici, meteorologiji, prilikom proučavanja atmosferskih pojava.

B.1 Uvod.

B.2 Kumulativne čestice.

V.Z Opis polariziranih stanja čestica sa spin 1 5 V.4 Kratki pregled podataka o reakciji reakcije fragmentacije Deuterona na kumulativne protone.

V.5 Cilj i struktura radova disertacije.

Postavljam eksperiment

1.1 Motivacija.

1.2 Eksperimentalna instalacija.

1.3 Metodična mjerenja i modeliranje

1.4 Organizacija i princip okidača.

II softver

II. 1 Uvodni komentari

11.2 QDPB sistem prikupljanja i obrade podataka

11.3 Konfigurirajuće prezentacije podataka i oprema

11.4 Alati za podnošenje podataka ovisni o sesiji

11.5 Daq sistemski sistem.

II. 6 Polarimetrijski sustavi za prikupljanje podataka.

W Eksperimentalni rezultati i diskusija

III. 1 Analiza sistematskih izvora greške.

111.2 Eksperimentalni podaci.

111.3 Rasprava o eksperimentalnim podacima.

Preporučena lista disertacija

Studija spin-a i izospin efekata u rođenom kumulativnim česticama 2007, doktor fizičkih i matematičkih nauka LittVinenko, Anatolij Grigorievich
Studija interakcije polariziranih deuterusa sa protonima i jezgrama u puls regiji od 0,7-9,0 GEV / S 2006, doktor fizičkih i matematičkih nauka Damavica, Vladimir Petrovich
Proučavanje kutne zavisnosti od analize sposobnosti reakcija -DD → 3HEN i -DD → 3h p na energiji Deuterona 270 Mev 2007, kandidat za fizičke i matematičke nauke Yanek, Marian
Analiza tenzora Ayy u reakcijama A (D, P) x i A (D, D) x na 9 GEV / C i Struktura deuterona na niskim udaljenostima 1998., kandidat za fizičke i matematičke nauke Ladygin, Vladimir Petrovich
Proučavanje analize sposobnosti AY, AYY i AXX odgovora deuteron-proton elastičnog rasipanja na energijama 880 i 2000 MEV 2010, kandidat za fizičke i matematičke nauke Kurilkin, Pavel Konstantinovič

Disertacija (dio apstraktnog autora) na temu "Merenja za analizu tenzora T20 u deuteronsku reakciju fragmentacije na peonire pod nultom uglom i razvoju softvera za sisteme prikupljanja podataka na polariziranim gredima"

B.1 Uvod

Rad disertacije prikazuje eksperimentalne rezultate mjerenja kapaciteta za analizu tenzora T20 u fragmentaciji reakcije tenzurnih polariziranih kaputača u kumulativne (pod-prag) peonire. Mjerenja su provedena saradnjom sfere na gredu tenzurnih polariziranih kaputača kompleksa akceleratora visokih energija Zajedničkog instituta za nuklearnu istraživanja (LVE JINR, Dubna, Rusija). Proučavanje politizacije poštuje daje detaljnije, u usporedbi s reakcijama s neraspoloženim česticama, informacijama o hamiltonskoj interakciji, mehanizmima reakcije i strukturu čestica uključenih u reakciju. Do danas, pitanje imanja jezgre na udaljenostima, manjim ili uporedivim s veličinom nukleona, nije dobro shvaćena i sa eksperimentalnim i teorijskim gledištem. Deuteron od svih jezgara posebno je interesovanje: prvo, to je najčešće jezgro s eksperimentalnim i teorijskim gledištem. Drugo, za Deuteronu, kao za najjednostavnije jezgro, lakše se baviti mehanizmima reakcije. Treće, Deuteron ima netrivijalnu strukturu okretanja (vrti se jednak 1 i ne-četvoropolučeni trenutak) koji pruža široke eksperimentalne mogućnosti za proučavanje promatranja. Mjerni program, u okviru kojim se dobivaju eksperimentalni podaci predstavljeni u radu disertacije, prirodan je nastavak studija strukture atomske žitarice Reakcije sa rođenjem kumulativnih čestica u sudaru nerelariziranih jezgara, kao i polarizacija primijećena u reakciji kolapsa Deuterona. Eksperimentalni podaci predstavljeni u radu disertacije omogućavaju vam da se useljavate u razumijevanju strukture Spin od Deuterona na malim međuautomatskim udaljenostima i nadopunjuju informacije o strukturi Deuteron dobivene u eksperimentima sa leptonskim sondom i prilikom proučavanja reakcije urušavanja tenzurnog polariziranog Deuterons, te stoga su relevantni. Do danas, podaci predstavljeni u radu disertacije su jedini, jer za obavljanje takvih studija, greda polariziranih kamenca sa energijom u nekoliko GEV-a, koji trenutno i u narednih nekoliko godina bit će dostupni samo u kompleksu SPE Accelerator, gdje prirodno nastaviti studije u navedenom smjeru. Spomenuti podaci dobiveni su u sastavu međunarodne suradnje, izviještene o mnogim međunarodnim konferencijama, kao i objavljenim u regresnim časopisima.

Nadalje, u ovom poglavlju pružamo potrebne informacije o kumulativnim česticama potrebnim za daljnju prezentaciju, definicije korištene u opisu poštivane polarizacije, kao i davati kratak pregled Rezultati su poznati u literaturi o reakciji kolapsa deuterona.

B.2 Kumulativne čestice

Studije zakona o rođenju kumulativnih čestica obavljaju se od početka sedamdesetih godina XX veka ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Studija reakcija s rođenjem kumulativnih čestica zanimljiva je u tome da daje informacije o ponašanju visokog pulsa (\u003e 0,2 gev / c) u fragmentacijskim jezgrama. Ovi veliki unutrašnji impulsi odgovaraju malim (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, gdje odjeljci postaju vrlo mali.

Prije svega, definiramo da će se to dalje shvatiti pod pojmom "kumulativna čestica" (vidi na primjer i reference u njemu). Čestica sa rođenom reakcijom:

AG + AC. ^ C + X, (1) naziva se "kumulativno" ako su sigurna dva uvjeta zadovoljna:

1. Čestica C rođena je u kinematskoj regiji, nepristupačan u sudaru besplatnih nukleona koji imaju isti puls na nukleoniku kao kernel Ai i AC u reakciji (1);

2. Čestica C pripada fragmentacijskoj regiji jedne od subožačkih čestica, I.E. mora biti učinjeno

Ul, - yc \\< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye \\

Ya "- yc \\" - ye \\ \u003d - ye \\ + \\ yai - Yai \\. (četiri)

Iz eksperimentalnih podataka slijedi (vidi, na primjer, ,,,,,), za eksperimente na fiksnom cilju, oblik spektra kumulativnih čestica slabo ovisi o energiji sudara, počevši od energije incidentnih čestica \u003e 3-IV. Ova se izjava prikazuje na slici. 1, reproduciran sa posla, koji pokazuje ovisnost o energiji protona incidenta: (b) odnos peonija različitih znakova 7g ~ / 7g + i (a) parametar spektra spektra, zatim za Aproksimacija EDA / DP - s odjeljkom (-) (-) rođenja kumulativnih peonila mjerena pod uglom od 180 °. To znači da neovisnost oblika spektra iz primarne energije počinje razlikama brzine sudarajućih čestica \\ Yaii - Yai \\\u003e 2.

Drugi utvrđeni obrazac je neovisnost spektra kumulativnih čestica iz vrste čestica, na kojoj se pojavljuje fragmentacija (vidi Sl. 2).

Budući da disertacijski radovi raspravlja o eksperimentalnim podacima o fragmentaciji polariziranih deuterusa u kumulativne peonire, zatim u detaljnije obrasci uspostavljene reakcijama s rođenjem kumulativnih čestica (ovisnost o atomskoj masi jezgra fragmentacije, ovisno o raznolikosti čestica , itd.) Neće se raspravljati. Ako je potrebno, mogu se naći u recenzijama: ,,,,

Sl. 1: ovisnost o energiji protona incidenta (TR) (a) obrnutog parametra nagiba tada je i (b) omjer rezultata TT ~ / TT +, integrirane iz energije peonila 100 MEV . Slika i podaci označeni krugovima, preuzeti s posla. Podaci označeni trouglovima citirani su na radu.

V.W. Opis polariziranih stanja čestica sa spin 1

Za pogodnost daljnjeg prezentacije, predstavljamo kratak pregled koncepata koji se koriste u opisivanju reakcija čestica sa spin 1.

U uobičajenim eksperimentalnim uvjetima, ansambl čestica sa spintom (snop ili cilj) opisan je gustoćom matricom P, glavna svojstva su sljedeća:

1. Normacija SP (/ 5) \u003d 1.

2. Hermika P \u003d P +.

Sadašnji eksperiment G Reference 6

F-1-1-1-1 F Prisutni eksperiment

T ▼ Reference 6

L-S O - SI - R K F D SH

Kumulativna velika varijabla XS

Sl. 2: Ovisnost presjeka rođene kumulativne čestice iz kumulativne promjene velikih razmjera XS (57) (vidi odlomak III.2) za fragmentaciju snopa deuterona na različitim ciljevima u peodinama pod nultom uglom. Crtež se uzima sa posla.

3. Prosjek operatera izračunava se kao (O) \u003d SP (op).

Polarizacija ansambla (za definitivnost - snop) čestice sa spin 1/2 karakteriše smjer i srednja vrijednost Nazad. Što se tiče čestica sa spin 1, vektor i polarizacija tenspornilja treba razlikovati. Izraz "polarizacija tenzora" znači da opis čestica sa spin 1 koristi drugi rang tenzor. Općenito, čestice centrifuge opisane su tenzorom ranga 21, tako da je za i\u003e 1 potrebno razlikovati parametre polarizacije popisa drugog, trećeg ranga itd.

1970. godine, takozvana Madison Konvencija usvojena je na 3. međunarodnom simpozijumu o pojavama polarizacije, koja, posebno reguliše oznake i terminologiju za polarizacione eksperimente. Prilikom snimanja nuklearne reakcije A (A, B) česticama, koji reagiraju u polariziranom stanju ili se pridržavaju stanja polarizacije, strelice su stavljene. Na primjer, snimak 3h (C?, P) 4 ne znači da se nelarizirani cilj 3h bombardirani polariziranim deuteronima d i da se poštuje polarizacija nastalih neutrona.

Kada piše za mjerenje polarizacije čestica B u nuklearnoj reakciji, odnosi se na proces A (A, B) u, I.E. U ovom slučaju paket i cilj nisu polarizirani. Parametri koji opisuju promjene u presjeku reakcije, kada su ili greda ili meta (ali ne oba) polarizirani, nazivaju analiziranje sposobnosti reakcije obrasca A (A, B) u. Dakle, pored posebnih slučajeva, polarizacija i analize sposobnosti, to bi trebalo jasno razlikovati, jer karakteriziraju različite reakcije.

Reakcije tipa A (A, B) B, A (A, B) B itd. Nazvane reakcije prijenosa polarizacije. Parametri Venting Spin Moments of Crtice B i čestice o nazivaju se koeficijenti polarizacije.

Izraz "korelacije okretanja" odnosi se na eksperimente na proučavanju reakcija obrasca A (a, b) B i A (A, B) B, a u potonjem slučaju, polarizacija obje nastale čestice treba mjeriti u isti događaj.

U eksperimentima sa snopom polarizirane čestice (mjerenje analize sposobnosti) U skladu s Konvencijom o Madison-u, z osa je usmjerena pulsom čestice KJN snopa, osi y - prema K (tj. Osmjerno na rejkciju) i X osi treba biti usmjeren tako da je koordinatni sustav postojao pravno zagovaranje.

Stanje polarizacije sistema čestica sa spin / može se u potpunosti opisati (21 + 1) 2 - 1 parametre. Stoga za čestice sa spin 1/2, tri parametra PI formiraju vektor P, nazvan vektor polarizacije. Izraz u pogledu otpadne 1/2 operatera, koji je označio SG, sledeće:

Pi \u003d fa), i \u003d x, y, z, (5) gdje ugaoni nosači znače prosjek na svim dijelovima ansambla (u našem slučaju - snop). Apsolutna vrijednost R je ograničena< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

Budući da je polarizacija čestica sa spin 1 opisana tenzorom, njegova prezentacija postaje komplicirana i postaje manje vizualna. Parametri polarizacije su neke promatrane vrijednosti okretnog operatera 1, S. Dva različita skupova definicija koriste se za odgovarajuće parametre polarizacije - kartezijski tenzorski trenuci PI, PIJ i TKQ TENSERS. U kartezijskim koordinatama, prema Madison konvenciji, parametri polarizacije su definirani kao

PI - (SI) (vektor polarizacija), (7) 3 sh - - (Sisj + SJSI) - 25ij (tenzorska polarizacija), (8) gdje je s operatorom spin 1, g, j - x, y, g. Od \u003d 5 (5 + 1) \u003d 2, (9) Imamo vezu

PXX + PYY + PZZ \u003d 0. (10)

Dakle, polarizacija tenzora opisuje pet neovisnih vrijednosti (RHX, RU, Ruu, PXZ, PYZ), koji zajedno sa tri komponente polarizacijskog vektora daje osam parametara za opisivanje polariziranog stanja čestice sa spin 1. Odgovarajuća matrica gustoće može se snimiti kao:

P \u003d \\ (1 + + + SJSI)). (jedanaest)

Opis stanja polarizacije u okviru Tuntira za centrifuge zgodan je jer su lakše od kartezijaca pretvaraju se u rotacije koordinatnog sustava. Spin tenzori su međusobno povezani sljedećim odnosom (vidi): TKQ - N Y, (Kiqik2Q2 \\ kq) ikiqiik2qz\u003e (12)

9192 Gde Q \\ K2Q2 \\ KQ) - Clebša-Gordan koeficijenti, a n je koeficijent normalizacije, izabran tako da se stanje izvede

SP (mu) \u003d (2s + l) 6kkl6qqi. (13)

Donji spin trenuci su jednaki:

Y \u003d 1 5 h O - SZ, H -1 \u003d ^ (SX - Isy).

Za pozadinu INDEX za pokretanje vrijednosti od 0 do 21, A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

Dakle, vektor polarizacija opisuje tri parametre: važeći TW i složeni polar za polaganje i tenzoru - pet: važećih £ 20 i kompleks ^ b bok

Zatim razmislite o situaciji kada Spin System ima aksijalnu simetriju u odnosu na osovinu ((oznaka l napustit ću za koordinatni sustav povezan s reakcijom koja se odnosi na razmatranje, kao što je gore opisano). Takav je poseban slučaj zanimljiv jer su grede iz izvora polariziranih jona obično imaju aksijalnu simetriju. Zamislite stanje kao neskladnu smjesu koja sadrži udio N + čestica sa klinčinim dijelom C, djelić Al-a i frakcije nijedne čestice sa spinovima ravnomjerno se distribuira u pravcima U ravnini okomito na ovaj slučaj, samo su dvije polarizirane grede različite od nule, t \\ o (ili p ^) i t2o (ili p ^). Poslat ćemo osobu kvantizacije duž osi simetrijske £ i zamjenu U notaciji T do G i Z na (. Očigledno je da je (5 ^) jednostavno jednako n + - n-, i u skladu s (15) i (7) i (7):

15) vektor polarizacija), T2i \u003d - ^ ((SX. + Isy) SG. + SG (SX + ISY)), T22 \u003d F ((SX + ISY) 2) Tenzorska polarizacija).

17) (n + - n-) (vektor polarizacija).

Od (16) i (8) to slijedi

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3NQ) ili RCC \u003d (1-ZA) gdje se koristi (n + + n-) \u003d (1 - ne).

Ako nedostaju svi trenuci drugog ranga (n0 \u003d 1/3), kažu čisto vektor polarizacija grede. Maksimalne moguće polarizacijske vrijednosti takve grede TG0AKS- - U2 / 3 ili (19) RMAX-a. 2 / s (čista vektorska polarizacija).

Za slučaj isključivo polarizacije tenzora (TV \u003d 0) iz jednadžbi (17) i (18) dobivamo

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

Donja granica odgovara br. - 1, gornjem - AG + \u003d al \u003d 1/2.

U općem predmetu, osovina simetrije £ Polarizirana greda iz izvora može se orijentirati nasumično u odnosu na XYZ koordinatni sustav povezan s reakcijom koja se razmatra. Express Spin trenuci u ovom sistemu. Ako je orijentacija osi (definirana uglovima / 3 (između osi z i c) i f (rotacija na -f oko osi z, osovina C u ravnini YZ), kao što je prikazano na slici, 3, i U sistemu iz polarizacije snopa jednaka su T20, a zatim su tenzorski trenuci u XYZ sistemu jednaki:

Vektorski trenuci: TENSER MOMENTI:

10 \u003d R10COS / 3, T20 \u003d -7p (3Cos2 /? - 1), (21) ITN \u003d ^ lsin / fe4 * -. T2l \u003d sinpcosre (f, l / 2 l / 2

U općem slučaju invariantna odjeljka A \u003d EDA / DP reakcija A (A, B) B bilježi se u obliku: Art \u003d AO (Etkqnq). (22) K, q

Vrijednosti TKQ-a nazivaju se reakcijskim analizom sposobnosti. Konvencija Madison preporučuje označavanje sposobnosti za analizu tenzora kao TKQ (sferično) i a; lu (kartezijanac). Četiri sposobnosti analize - vektorski GTC i tenzori, T2 \\ i T22

Sl. 3: Orijentacija osi simetrizirane grede u odnosu na XYZ koordinatni sustav povezan sa reakcijom, XZ je reakcijski ravan (3 - ugao između osi) i rotaciju na raspolaganju -F oko z osi s osi £ £ u Avion YZ.

Važe zbog očuvanja pariteta i T. \u003d 0. uzimajući u obzir ta ograničenja, jednadžba (22) uzima obrazac: SG \u003d<70-.

U kartezijskim koordinatama isti dio se bilježi u obrascu:

3 1 2 1 A - sto tkq, (25) i.e. Vektorska sposobnost analize jednaka je polarizaciji u obrnutu reakciju: GTI \u003d G ^ rneuchants- ili au \u003d, (26), ali za tenzorsku tačku TC-a je prikazan znak:

T2L \u003d - ^ R. Rovkts. ^ (2?)

Za elastično rasipanje, kada je reakcija identična njenom obrnutu, vektor polarizacija jednaka vektorskoj analizi. Stoga, u nekim radovima za proučavanje rasmetanja polariziranih čestica, mjerenja polarizacije se nazivaju kada su strogo govoreći, izmjerena sposobnost analize. Međutim, za elastično rasipanje deuterona potrebno je razlikovati analizu sposobnosti i polarizacije od 21 £ zbog razlike u znaku.

V.4 Kratki pregled podataka o reakciji fragmentacije deuterona u kumulativne protone

Ukratko rezimirati prve rezultate proučavanja rascjepmentacije deuterona u protone D (PD\u003e 1 GEV / C) + i P (® \u003d 0 °) + x, (28) jer će biti potrebni prilikom mjerenja disertacije i diskusije o Dobiveni rezultati.

Dvadeset godina reakcija (28) sa polariziranim i nelariziranim deuteronima akumulirano je veliku količinu eksperimentalnih podataka, što je pokrenulo pojavu niza teorijskih modela usmjerenih na opis strukture deuterona i mehanizma za reakciju. Ova reakcija ima najveće, u usporedbi s fragmentacijom drugim hadronsom, odjeljkom i vizualnom tumačenju unutar pulserenog aproksimacije. U ovom slučaju glavni doprinos presjeku daje mehanizam gledatelja, koji je prikazan dijagramom prikazanim na Sl. Četiri.

Sl. 4: Izgledni dijagram za fragmentaciju Deuterona do Protona.

Za dvokomponentnu (S-D-Wave) talasnog funkcije Deuteron (u daljnjem tekstu - "WFD"), diferencijalni dio (EDA / DP) i tenzorski analiziranje T20 napisani su:

E ~ (p) ^ (U2 (k) + W2 (k)) ,. , 2u (k) w (k) -w2 (k) / v2 da u2 (k) + w2 (k)

Ovdje je p puls otkrivenog protona, a i w radijalne komponente WFD-a za S- i D-Waves, respektivno. Zbog suštinske uloge relativističkih efekata, povezivanje varijable K, koja igra ulogu unutarnjeg nukleonskog pulsa u Deuteronu, sa impulsom protona zabilježeno ovisi o načinu opisivanja Deuterona. To je zbog principene nesposobnosti da se podijelite, pomičite kretanje središta masovnog i relativnog pokreta u sustav čestica koji se kreće relativističkim brzinama. Generalno gledano, metoda relativizacije WFD-a, I.E. Metoda računovodstva relativističkih efekata jedna je od glavnih razlika između teorijskih modela koji se koriste za opisivanje reakcije (28). Stoga, u usporedbi eksperimentalnih podataka s teorijskim modelima, posebno će se precizirati određena metoda za unos saveznog državnog poduzeća, ovdje ćemo se oslanjati na takozvanu minimalnu shemu relativifikacije. Minimalna shema relativifikacije naziva se razmatranjem WFD-a u dinamici na svjetlu frontu s fiksnim odabirom smjera svjetlosne fronte (z + t \u003d 0). Ovaj pristup, očigledno, prvi put je predložen u i široko se koristio u opisivanju složenih relativističkih sistema (vidi, na primjer, ,,). U tom pristupu, puls otkrivenog protona i unutrašnji impuls na nukleon u Deuteronu povezan je s odnosom: T, M - masu protona i deuterona, p, d njihove trodimenzionalne impulse. Funkcija talasa koristi nerelativističke funkcije ovisno o a; i pomnoženo sa koeficijentom normalizacije 1 / (1 - a).

Presjek fragmentacije nelariziranih deuterusa u protone pod nultom ugao istražen je u rasponu od 2,5 do 17,8 GEV / sa impulsom primarnih deutera u radu ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Općenito, dobijeni eksperimentalni spektar dobro opisuju specifikacije.

32) Mehanizam za tetator koji koristi općenito prihvaćeni WFD-ovi, poput racije WFD-a ili Pariza.

0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 K. Gev / C.

Sl. 5: Distribucija nukleona na relativne impulse u Deuteronu, izvlače se iz eksperimentalnih podataka za različite reakcije sa sudjelovanjem Deuterona. Crtež se uzima sa posla.

Dakle, sa smokve. 5 Može se vidjeti da impulsni distribucija nukleona u Deuteronu izdužene iz podataka za reakcije: neelastično rasipanje elektrona na Deuteron D (E, E) x, elastični proton-deuteron rasipanje natrag p (d, p) d i kolaps Deuterona Stvaranje intervala unutrašnjih impulsa na od 300 do 500 MEV / s, podaci opisuju mehanizam gledatelja pomoću Pariz WFD-a. Da bi objasnili odstupanje u navedenom regionu koji su privukli dodatni mehanizmi. Konkretno, računovodstvo doprinosa iz prerade peona u srednjem stanju omogućava vam da na zadovoljavajući način opisujete podatke. Međutim, nesigurnost u proračunima iznosi oko 50% zbog nesigurnosti u znanju o funkciji Vertex-a IRN-a, koja, pored toga, takva proračuna trebaju biti poznati izvan masovne površine. U radu je objasniti eksperimentalni spektar, činjenica je uzeta u obzir da za velike unutrašnje impulse (I.E. mali interneflock

0.4 1.2 2.0 2. U Inn - 0.2 / K) mogu se pojaviti ne stalni stupnjevi slobode. Konkretno, u navedenom radu uvedena je komponenta sa šest imanja \\ 6Q u određenom radu, čija je vjerojatnost ~ 4%.

Dakle, može se primijetiti da općenito spektar protona dobivenih fragmentacijom deuterona u protone pod nula ugao moguće je opisati do unutrašnjih impulsa ~ 900 MEV / s. Istovremeno, potrebno je uzeti u obzir sljedeće nakon pulserenog aproksimacije dijagrama ili modificirati WFD, uzimajući u obzir moguću manifestaciju nesenukleonske stupnjeve slobode.

Polarizacija promatrana za reakciju Deuteron Collapse-a osjetljiva je na relativni doprinos komponente WFD-a koji odgovara različitim kutnim trenucima, pa daju eksperimente s polariziranim deuteronima dodatne informacije Na strukturi deuterona i mehanizama reakcije. Trenutno postoje opsežni eksperimentalni podaci o kazici za tenzoru za analizu T20 za reakciju kolapsa tenzora polariziranih deuteruna. Odgovarajući izraz u mehanizmu gledatelja je naveden gore, vidi (30). Eksperimentalni podaci za TAD, dobijene u radovima,,, prikazani na slici. 6, gdje se može vidjeti da već počinje od unutrašnjih pulsa reda od 0,2 -F-0,25 GEV / C podataka ne opisane općenito prihvaćenim dvokomponentnim WFD-om.

Računovodstvo za interakciju u konačnom stanju poboljšava ugovor sa eksperimentalnim podacima za impulse od oko 0,3 GEV / s. Računovodstvo doprinosa komponente sa šest kvasaka u Deuteronu omogućava vam da opišete podatke do unutrašnjih impulsa reda od 0,7 GEV / s. Ponašanje T20 za impulse reda od 0,9 -F-1 GEV / C najbolje je u skladu s proračunima u okviru CCD-a prema načinu smanjenih nuklearnih amplituda, koje uzimaju u obzir antisimetriju kvarkova iz različitih nukleona. Dakle, sakupljanje gore navedenog:

1. Eksperimentalni podaci za poprečni presjek fragmentacije ne-polariziranih deuterusa za protone pod nula ugla mogu se opisati kao dio nukleonskog modela.

2. Podaci za datum T20 opisani su samo uz uključivanje gluposti stupnjeva slobode.

V.5 objektivna i disertacija struktura

Svrha ovog disertacijskog rada bila je pribavljanje eksperimentalnih podataka o tenzoru za analizu kapaciteta T20 reakcijskog

TA, za DF * 12C-\u003e P (o ") + x

0 200 400 600 800 1000 K (MEV / C)

Sl. 6: Tenzorski analiziranje sposobnosti T2O kolapsa Deuterona. Crtež se uzima sa posla.

60) fragmentacija tenzure polariziranih kaluterona u kumulativne (podgrusne) peonire pod nula ugao na razne mete, kao i stvaranje softver Za sustave za prikupljanje podataka za eksperimentalne instalacije, provodna mjerenja polarizacije u kompleksu Accelerator LVE.

Strukturni disertacijski rad sastoji se od uvoda, tri poglavlja i zatvorske kazne.

Sličan disertacijski rad u specijalnosti "Fizika atomskog jezgra i elementarnih čestica, 04/01/16 CIFR WAK

Proučavanje kutne ovisnosti o analiziranju sposobnosti DD → reakcijskog kapaciteta 3HP na energijama od 200 MEV 2010, kandidat za fizičke i matematičke nauke Kurilkin, Alexey Konstantinovič
Mjerenje tenzora i vektorske analize sposobnosti neelastičnog rasipanja polariziranih kamenca na protonima u regiji hiličine Evidentirajuća energija roper rezonancije i delta-izobare 2001, kandidat za fizičke i matematičke nauke Malinina, Lyudmila Vladimirovna
Masovni spektar jednadžbe i relativističkih efekata i relativističkih efekata u protonu-deuteron 2001, Kandidat za fizičke i matematičke nauke Semhich, Sergey Sergeevich
Proučavanje analize sposobnosti reakcija DD → PX i D12C → PX na srednjim energijama 2011, kandidat za fizičke i matematičke nauke Kiselev, Anton Sergeevich
Izrada polariziranog cilja plina vodika za eksperiment Anke na unutrašnjem snopu ugodnih prstenova akceleratora 2007, kandidat za fizičke i matematičke nauke Grigoriev, Kirill Yuryevich

Zaključak disertacije na temu "Fizika atomskog jezgra i elementarnih čestica", Isupov, Aleksandar Yuryevich

Zaključak

Formuliramo glavne rezultate i zaključke radova na disertaciji:

1. Po prvi put je mjerila veličina analize tenzora T2O u reakcijskoj D + A -7G ± (@ \u003d 0 °) + x fragmentacija tenzurnih polariziranih kapuljača u kumulativne peonire pod nultom kutom u dvije proizvodnje:

Sa fiksnim pulsom ponija piona \u003d 3,0 gev / c za pd deuteron impulse u rasponu od 6,2 do 9,0 GEV / s;

Sa fiksnim pulsom kaputača RA \u003d 9,0 GEV / C za impulse RTG Peonies u rasponu od 3,5 do 5,3 gev / s.

2. Izmjerena vrijednost kapaciteta za analizu tenzora T20 ne ovisi o atomskoj masi i jezgrama cilja u intervalu A \u003d 1 - ^ - 12.

3. Izmjerena vrijednost T2O ne ovisi o znaku registrovanog božura.

4. Izmjerena vrijednost T20 čak je kvalitativno ne opisana trenutno teorijskim proračunima u pulsiranoj aproksimaciji u nukleonskom modelu Deuterona.

5. Stvoren je distribuirani sistem za prikupljanje i obradu podataka QDPB koji pruža osnovu za izgradnju sistema prikupljanja podataka za eksperimentalne instalacije.

6. Na osnovu QDPB sistema stvoren je sistem za prikupljanje podataka, DAQ sfera je do danas izlazila u 8 sesija na izlaznim grozdovima sinhrofasotrona i nukleotrona Lvea.

7. Na osnovu QDPB sistema stvoreni su sustavi prikupljanja podataka ,, Lve Polarimetri: visoka energija na kabine za okupljanje, kao i na unutrašnjoj metu nukleona - vektorskim polarimetrom i naknadno - vektorski polarimetar.

Zaključno bih htio zahvaliti vodstvu laboratorija visokih energija i lično Ai Malachov, kao i osoblje kompleksa akceleratora i izvora Polarisa, dugogodišnje osiguravajući mogućnost provođenja eksperimentalnog rada, čiji su rezultati bili osnova radova disertacije.

Donosim duboku zahvalnost svojim naučnim liderima - A. Glitvinenko, bez pomoći u kojem se taj disertacijski rad ne bi bio izveden u radu i podršci u životu, a LS Zolin, pokretanjem opisanih eksperimenata i mnoge tehničke razvojne razvojne u ovom radu.

Smatram da je ugodna potreba za izražavanjem iskrenosti zahvaljujući II Migulini za moralnu podršku, što je nemoguće precijeniti, kao i dugim godinama rada u sastavu saradnje sfere, od kojih radovi disertacije značajno je olakšao.

Smatram da se zahvalim kolegama K.I.Gritai, S.G.Varnikova, V.G. Volshevsky, S.v. Afanasyev, A.YU. Semenova za brojne diskusije i razna pomoć u različitim aspektima ovog rada i dugim godinama komunikacije za profesionalni (i Ne samo) teme, kao i svi sudionici u suradnji sfere tokom posljednje decenije, bez njih, apsolutno bi nemoguće dobiti rezultate predstavljene u ovom radu.

Posebna zahvalnost autoru - zaposleni u visokoenergetskom polarimetrom LVE L.S. Azhgireu i V.N. Zhmyrov, kao i kasni Gd.Stvolev za plodnu saradnju, što je dovelo do stvaranja modernog Polarimetrijskog softvera.

Zahvalan sam yu.k.pilipenko, N. M. Piskunov i V.p. Laidgin, koji su proveli u različitim vremenima inicijatori dijela razvoja uključenih u radu disertacije.

Reference Istraživanje disertacije kandidat za fizičke i matematičke nauke Isupov, Aleksandar Yuryevich, 2005

1. A.M. Baldin. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 8 (3), 429, (1977).

2. A.V. Eremov. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 13 (3), 613, (1982).

3. V.. STAVINSKY. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 10 (5), 949, (1979).

4. V.K.LUKYANOV i A.I.Titov. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 10 (4), 815, (1979).

5. O.P.Gavrishuk i dr. Nuklearna fizika A, A (523), 589, (1991).

6. I.M. Belyaev, O.P. Gavrishchuk, L.S. ZOLIN i V.F. Perfestov. Nuklearna fizika, 56 (10), 135, (1993).

7. n.a.nikiforov i dr. Phys.rev.c, C (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyarins i sur. Nuklearna fizika, 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarins i sur. Nuklearna fizika, 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. Alnakyan i sur. Nuklearna fizika, 25, 545, (1977).

11. L.ANERSON ET SUL. Phys.rev.c, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.Moeller i dr. Phys.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. A.M.BALDIN. Nuklearna fizika A, A (434), 695, (1985).

14. V.V. Burov, V.Klukyanov i A.I.Titov. JINR izveštaji, P2-10244, (1976).

15. A.M.BALDIN. JINR komunikacije, E2-83-415, (1983).

16. A.V.EFREMOV i dr. U postupcima XLTH Međunarodnog seminara o visokim energetskim problemima fizike, Ishepp "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994.

17. BCDMS saradnja. JINR komunikacije, EL-93-133, (1993).

18. A.G.LITVINENKO, A.I.MALAKHOV, I P.I.ZARUBIN. Varijabla skale za opis kumulativne proizvodnje čestica u sudarima nukleusa-nukleusa. Jinr Rapid Communications, L58] -93, 27-34, (1993).

19. L.SCHREDER. Phys.rev.lett., 43 (24), 1787, (1979).

20. I.M. Belyaev i drugi. Pretka JINR-a, P1-89-463, (1989).

21. A.M. Baldin i dr. Nuklearna fizika, 20, 1201, (1979).

22. Yu.S. Anisimov ,., A.YU.IUPOV I DRUGI. Proučavanje ovisnosti presjeka fragmentacije relativističkih deuterona u kumulativne 7 g ~ sezone iz atomske težine ciljanog kernela. Nuklearna fizika, 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. W.Haeberli. Ann. Rev. NUCL. Sci., 17, 373, (1967).

24. L. Hailapidus. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 15 (3), 493, (1984).

25. H.H.BARSHALL i W.HAEBERLI. U proc. 3. int. Symp. Phenomeni polarizacija Nucl. Reakcije, SAD, (1970). Univ. Wisconsin Press, Madison, 1971.

26. Lj.B.GoldFarb. Nucl.phys., 7, 622, (1958).

27. W.LAKIN. Phys.rev., 98, 139, (1955).

28. D.M.Brink i G.r.Stachler. Kutni zamah. Oxford Clarendon Press (1968).

29. G.R.Satchler. Nucl.phys., 8, 65, (1958).

30. L.C.Biedenharan. Nucl.phys., 10, 620, (1959).

31. L. Dlangau i e.m.liftshits. Teorija polja. Nauka, M., 7. ed., (1988).

32. V.A. Karmanov. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 19 (3), 525, (1988).

33. P.A.M.DIRAK. Rew.mod.phys., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. Kontdatyuk i M.V.tegenev. Nuklearna fizika, 4, 1044, (1980).

35. L.L.Frankfurt i m.i.strikman. Phys.rep., 76, 215, (1981).

36. a.p.kobushkin. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 12, 487, (1986).

37. G. Lylikasov. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 24 (1), 140, (1993).

38. V.G.Ableev i drugi. Pisma u jetpu, 37, 196, (1983).

39. V.G.Ableev i dr. Nuklearna fizika A, A (393), 491, (1983).

40. V.G.Gableev i dr. Nuklearna fizika A, A (411), 541e, (1983).

41. A.M. Baldin i drugi. Preprint of Jinr, P1-11168, (1977).

42. V.G.Ableev i sur. Jinr Rapid Communications, L52] -92, 10, (1992).

43. V.V.GLagolev i dr. Z.phys.a, a (357), 608, (1997).

44. R.V.Reid. Ann.phys. (N.y.), 50, 411, (1968).

45. M.LANCOMBE i dr. Phys.Tett.b, B (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bap.kobushkin. U postupcima Međunarodnog simpozijuma Deuteron "93, Deuteron" 93, Dubna, Rusija, (1993). Jinr, Dubna, 1994.

47. P.Bosted. Phys.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. P.berset i sur. J.phy.g.: Nucl.part.phys., 8, llll, (1982).

49. M.A.BONUN i V.V. DISTRER. Nuklearna fizika, 28, 1446, (1978).

50. M.A.Brun i V.V. Dovojenin. Nuklearna fizika, 46, 1579, (1986).

51. m.a.ignatonko i lilykasov. Nuklearna fizika, 48, 1080, (1987).

52. A.KOBUŠKIN I L.VIZIREVA. J.phy.g.: Nucl.part.phys., 8, 893, (1982).

53. c.f.perdrisat. Phys.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. V.PUNJABI i dr. Phys.rev.c, C39, 608, (1989).

55. V.G.Ableev i dr. Pisma u jetpu, 47, 558, (1988).

56. V.G.Ableev i dr. Jinr Rapid Communications, 443] -90, 5, (1990).

57. N.T.Ceung i dr. Phys.Tett.b, B (284), 210, (1992).

58. V.KUEHN i dr. Phys.Tett.b, B (334), 298, (1994).

59. T.AONO i dr. Phys.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. l.s.azhgirey i sur. Phys.Tett.b, B (387), 37, (1996).

61. L.S.Azhgirey i sur. Jinr Rapid Communications, 377] -96, 23, (1996).

62. m.g.dolidze i g.i.lykasov. Z.phys.a, A (335), 95, (1990).

63. m.g.dolidze i g.i.lykasov. Z.phys.a, a (336), 339, (1990).

64. a.p.kobushkin. J.phys.g: nucl.part.phys., 19, (1993).

65. S.J.BRODSKY I J.R.HILLER. Phys.rev.c, C (28), 475, (1983).

66. L.S.AZhgirei i dr. Instrumenti i oprema eksperimenta, 1, 51, (1997).

67. Yu.S. Anisimov ,., A.YU.IUPOV I SUL. Polarimetar za unutrašnji gred Nyugotrona. Pisma u ETCHA, 1 (1 118]), 68-79, (2004).

68. YU.S. Anisimov ,., A.YU.IUPOV I SUL. Mjerenje tenzorskih analiza sposobnosti reakcije fragmentacije tenzorskih deuterona sa pulsom od 6,2 do 9,0 GEV / C u kumulativne peonire. Kratki izvještaji JINR-a, 573] -95, 3m0,1995).

69. S.AFANASIEV ,., A.YU.ISUPOV, T.IWATA, i dr. Tenzorska analiza Power T20 za kumulativna pionska proizvodnja od deutera u regiji Energetskih proizvoda GEV. Nuklearna fizika A, A (625), 817-831, (1997).

70. S.V.AFANASIEV, A.YU.ISUPOV, i dr. Fragmentacija tenzora polariziranih deuteruna u kumulativne piona. Phys.Tett.b, B (445), 14-19, (1998).

71. K.I.BRITSAJ i A.YU.ISUPOV. Implementacija pojmova po prelaznog prikupljanja i sustava za preradu podataka: QDPB podaci

72. Obrada sa podružnicama. JINR komunikacije, E10-2001-116, 1-19, (2001).

73. a.yu.isupov. Sistemi za prikupljanje podataka za visoke energetske i nukletron interne ciljne polarimetra s mrežnim pristupom rezultatima izračuna polarizacije i neobrađenim podacima. Češki. J. Phys. Sp., A55, A407-A414, (2005).

74. L.ZOLIN, A.LITVINENKO I P.REKOYATKIN. Studija tenzorske analize moći u kumulativnoj proizvodnji čestica na polariziranom snopu Deuteron na Dubni sinhrofasotron. Jinr Rapid Communications, 1 69] -95, 53, (1995).

75. N.S. Yelin i Rylikasov. Nuklearna fizika, 33, 100, (1981).

76. S.L.Belostozky i dr. Phys.Tett.b, B (124), 469, (1983).

77. Sl. Belostotsky i drugi. Nuklearna fizika, 42, 1427, (1985).

78. O.P.Gavrishuk i sur. Phys.Tett.b, B (255), 327, (1991).

79. I.M.BELEAV i dr. Jinr Rapid Communications, 228] -88, (1988).

80. O.P. Gavrishchuk, L.S. Zolin i I.G. Kosarev. JINR izvještaji, P1-91-528, (1991).

81. L.S.AZHGIREY i dr. JINR komunikacije, EL-94-155, (1994).

82. A.A.NoMofilov i dr. Phys.Tett.b, B (325), 327, (1994).

83. I.M.Sitnik i dr. U postupcima XLTH Međunarodnog seminara o visokim energetskim problemima fizike, Ishepp "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994.

84. L.L.Frankfurt i m.i.strikman. Nuklearna fizika A, A (407), 557, (1983).

85. M.V.Tokarev. U Zborniku Međunarodne radionice Deuteron "91, svezak E2-92-25 Deuterona" 91, (1991). Jinr, Dubna, 1992.

86. I.B.ISSINSKY i dr. Acta Files. Polonica, 25, 673, (1994).

87. A. A.Belushkina i dr. U proc. Od 7-Int. Symp. Na visokoj energetskom centrifuzici, svezak 2, stranica 215, Protvino, SSSR, (1986). IHEP, Serpukhov, 1987.

88. L.S. ZOLIN, A.G. Litvinenko, Yu.K.Pilipenko, S.G. Presennik, P.A. Rukukyatkin i V.V. FIMUŠKIN. Monitor za tenzor polarizacija visokoenergetskih deuteronih greda. Kratki izvještaji JINR-a, 288] -98, 27-36, (1998).

89. V.G.Ableev i sur. Nucl.instr.im meth.in Phys.res., A (306), 73, (1991).

90. yu.e. Bombunov i dr. Instrumenti i tehnika eksperimenta, 3, 31, (1984).

91. S.A. Averichev i drugi. Izvještaji JINR-a, P1-85-512, (1985).

92. R.BRUN i dr. Vodič za geant korisnike., Unos zapremine W5013 CERN programske biblioteke. CERN, Ženeva, Švicarska, (1994).

93. A.M. Baldin i drugi. Izvještaji JINR-a, 1-82-28, (1982).

94. I.Kh.Atanasov i I.r.rusanov. Sprečavanje JINR-a, P13-2000-123, (2000).

95. Maurice J. Bach. Dizajn UNIX operativnog sistema. Prentice-Hall Corp., New Jersey, (1986).

96. U. VAHALIA. UNIX Internals: Nove granice. Prentice-Hall Corp., New Jersey, (1996).

97. D.BURCKHART i dr. Pregled i izgledi sistema za prikupljanje podataka kaskade u CERN-u. U proc. CONF-a o primjenama računara u stvarnom vremenu u nuklearnoj, čestica i plazmi fizici, istočno Lansing, Michigan, SAD, (1995).

98. V.G. Volshevsky i V.YU. pomicakushin. Korištenje UNIX OS-a na MySpin upravljački računar. Izvještaji JINR-a, P10-94-416, 1, (1994).

99. K.I.Gricay i V.G. Volhevsky. Softverski paket za rad sa Kamak u operativnom sistemu FreeBSD. JINR izvještaji, P10-98-163, 1, (1998).

100. I.CHURIN i A.GEORGIEV. Mikroprocesiranje i mikroprogramiranje, 23, 153, (1988).

101. V.A. Yantyukhov, N.I. Zhuravlev, S.v. Rignatev, Kraype, A.v. Malyshev, T.OPALEK, V.T. Sidorov, A.n.Sinaev, A.A. Stakhin i I.N. Churin. Digitalni blokovi u standardu KAMAK (izdanje XVIII). Izvještaji o jinryju, P10-90-589, 20, (1990) .1151161171181191211119124

102. B.A. Involov, N.I. Zhuravlev, S.v. Rignatev, Kraype,

103. A.V. Malyshev, Topopalek, V.T. Sidorov, A.n.Sinaev, A.A. Stakhin i I.N. Churina. Digitalni blokovi u standardu KAMAK (izdanje XVIII). Izvještaji JINR-a, P10-90-589, 16, (1990).

104. C.N. Bazilev, V.M. Slepnev i N.A. Shopova. CRSRS4 CREIT kontroler4 na osnovu punog IBM računara. Zbornik radova na međunarodnom simpozijumu XVII na nuklearnom elektroniku; NEC "1997, str. 192, Varna, Bugarska, (1997). JINR, Dubna, 1998.http: //afi.jinr.ru/ccc.

105. Valerie Quercia i Tim o "Reilly. Volumen TRI: X Vodič korisnika prozora. O "Reilly & Associates, (1990).

106. R.BRUN, N.BUNCIC, V.FINE i F.RADEMAKERS. Korijen. Referentni priručnik klase. Kodnoenern, (1996). Pogledajte i http://root.cern.ch/.

107. R.BRUN i F.Rademakers. Root Objektno orijentisani okvir za analizu podataka. U proc. Od Aihenp "96 radionice, svezak A (389) nucl.instr.ith meth.in Phys.res. (1997), stranice 81-86, Lozana, Švicarska. Vidi i http://root.cern.ch/ .

108. R.BRUN, N.BUNCIC, V.FINE i F.RADEMAKERS. Korijen. Pregled. Kodnoenern, (1996). Pogledajte i http://root.cern.ch/.

109. R.BRUN i D.LIENART. Vodič za korisnike HuBook., Količina unosa Y250 CERN programske biblioteke. CERN, Ženeva, Švicarska, (1987).

110. N.G.Nishchenko i dr. U proc. od 5-TH Int. Symp. Na visokoj energiji Spin Fiziike, svezak 95 Aip Conf, New York, (1982). AIP, Njujork, 1983.

111. B.S. Barashenkov i N.v. Slavin. Fizika elementarnih čestica i atomskog jezgra, 15 (5), 997, (1984).

112. L.S. Azhgirei i sur. Diferencijal, tenzor AUU i vektor AU analizirajuće reakcijske sposobnosti 12c (D, P) x na 9 GEV / C i ugao Protonske emisije 85 MRAD. Sprečavanje JINR-a, P1-98-199, 1-31, (1998).

113. M.A. Brown i M.V.Tokarev. Fizika osnovnih čestica i atomskog jezgra, 22., 1237, (1991).

114. A.YU.ILLAROVOV, A.G.LITVINENKO, I G.I.LYKASOV. Češki. J. Phys. Sp., A51, A307, (2001).

115. A.YU.ILLAROVOV, A.G.LITVINENKO I G.I.LYKASOV. Polarizacija pojava u fragmentaciji deuterona za pionima i ne-nukleon stupnjeva slobode u Deuteronu. EUR. Phys. J., A (14), 247, (2002).

116. A.YU.ILLAROVOV, A.G. LITVINENKO I G.I.LIKASOV. Teorijska analiza sposobnosti tenzora analize u reakciji fragmentacije deuterona na peonire. Nuklearna fizika, 66 (2), 1-14, (2003).

117. R.Machleidt, K.holinde i Chelster. Phys.rep., 149, 1, (1987).

118. W.W.BUCK i F.GROSS. Phys.rev., D20, 2361, (1979).

119. F.GROSS, J.W.VANORDEN, A KHOLINDE. Phys.rev., C45, R1909, (1990).

120. a.yu.mnikov. Z.phys., A357, 333, (1997).

121. A.V. Eremov i dr. Nuklearna fizika, 47, 1364, (1988).

Imajte na umu da se gore predstavljeni naučni tekstovi postavljeni za upoznavanje i dobivene prepoznavanjem originalnih tekstova teza (OCR). S tim u vezi mogu sadržavati pogreške povezane sa nesavršenom algoritmom prepoznavanja. U PDF-u disertacija i autorovi sažeci koje isporučujemo takve greške.

Fizičari imaju naviku da preuzmu najjednostavniji primjer neke pojave i nazovete ga "fizikom", a primeri su složeniji što su zbunjeni drugim naukama, recimo primijenjene matematike, elektrotehnike, hemiju ili kristalografiju. Čak i čvrsta fizika za njih, samo "polu-fizička", za brige se previše posebnih pitanja. Iz tog razloga, odustat ćemo od naših predavanja iz mnogih zanimljivih stvari. Na primjer, jedna od najvažnijih svojstava kristala i općenito, većina supstanci je da se njihova električna polarizija razlikuje u različitim smjerovima. Ako pričvrstite električno polje u bilo kojem smjeru, tada se atomske troškove malo pomjeraju i pojavit će se dipolni trenutak; Veličina ovog trenutka vrlo snažno ovisi iz smjera priloženog polja. I to, naravno, komplikacija. Da bi život lakši, fizičari započinju razgovor iz posebne prilike kada je polakljivost u svim smjerovima ista. I pružamo druge slučajeve drugim naukama. Stoga, za naša daljnja razmatranja, neće nam trebati uopće ono što ćemo govoriti u ovom poglavlju.

Matematika tenzora posebno je korisna za opisivanje svojstava tvari koje se mijenjaju s smjerom, mada je to samo jedan primjer njegove upotrebe. Budući da većina vas neće postati fizičari i namjerava se baviti u stvarnom svijetu, gdje je ovisnost o smjeru vrlo jaka, prije ili kasnije, ali trebat ćete koristiti tenzor. Evo, tako da ovdje nemate jaz, reći ću vam o tenzorima, iako nisu baš detaljni. Želim vaše razumijevanje fizike što je moguće više. Elektrodinamika, na primjer, imamo potpuno kompletan kurs; Potpuno je kao i svaki kurs električne energije i magnetizma, čak i Instituta. Ali nismo završili mehaniku, jer smo ga proučavali, niste bili toliko naporni u matematici i nismo mogli razgovarati o tim odjeljcima kao načelom najmanje akcije, Lagrandijcima, Hamiltonija, itd. . Međutim, kompletan skup zakona mehanike, s izuzetkom teorije relativnosti, još uvijek imamo. U istom stepenu kao i struja i magnetizam, završili smo mnoge sekcije. Ali ovdje nećemo završiti kvantnu mehaniku; Međutim, morate nešto ostaviti i za budućnost! Pa ipak, koji je tenzor, i dalje morate znati sada.

U Ch. 30 Naglasili smo da su svojstva kristalne tvari u različitim smjerovima različite - kažemo da je to anisotropna. Promjena induciranog dipolnog trenutka s promjenom smjera primijenjenog električnog polja samo je samo jedan primjer, ali mi ćemo to uzeti kao primjer tenzora. Pretpostavljamo da je za navedeni smjer električnog polja, izazvan dipolni trenutak jedinice volumena proporcionalan intenzitetu primijenjenog polja. (Za mnoge supstance, sa ne prevelikom, ovo je vrlo dobro približavanje.) Neka je pojmovnik proporcionalnosti. Sada želimo razmotriti tvari koje ovise o smjeru priloženog polja, na primjer, turmalinski kristal poznat vama, dajući dvostruku sliku kad pogledate kroz to.

Pretpostavimo da smo otkrili da je za neki odabrani kristal, električno polje usmjereno uz osovinu upućeno polaganje istog osi, a električno polje poslano duž osi jednake, dovodi do neke druge polarizacije, a dovodi do neke druge polarizacije, a dovodi do neke druge polarizacije, a dovodi do neke druge polarizacije. Što se događa ako je električno polje pričvršćeno pod uglom od 45 °? Pa, budući da će to biti jednostavno superpozicija dva polja usmjerena duž osi i, zatim je polarizacija jednaka zbroj vektora i, kao što je prikazano na Sl. 31.1, a. Polarizacija više nije paralelna s smjerom električnog polja. Nije teško shvatiti zašto se to događa. U kristalu postoje troškovi da se lako kreće gore-dolje, ali koji su vrlo čvrsto pomjereni na bočne strane. Ako se sila primijeni pod uglom od 45 °, tada se te troškove voljno kreću prema gore nego na stranu. Kao rezultat takve asimetrije unutarnje elastične snage, kretanje nije u smjeru vanjske sile.

Sl. 31.1. Dodavanje vektora polarizacije u anisotropnom kristalu.

Naravno, ugao od 45 ° više nije označen. Činjenica da je indukovana polarizacija nije usmjerena na električno polje, pošteno i u općem slučaju. Prije toga jednostavno smo "sretni" odabiru takve osi i za koji je polarizacija bila usmjerena na polje. Ako je kristal okrenut prema koordinatnim ose, električno polje usmjereno duž osi uzrokovalo bi polarizaciju i duž osi i uz osovinu. Slično tome, polarizacija uzrokovana poljem usmjerenom duž osi također bi imala i obje - i -Components. Dakle, umesto Sl. 31.1, a mi bismo dobili nešto slično na slici. 31.1, b. Ali uprkos svim tim komplikacijom, veličina polarizacije za bilo koje polje i dalje je proporcionalna njegovoj veličini.

Sada smatramo ukupni slučaj proizvoljne orijentacije kristala u odnosu na koordinatne osi. Električno polje usmjereno duž osi daje polarizaciju sa komponentama na sve tri osi, tako da možemo napisati

Ovo želim reći samo da je električno polje usmjereno uz osovinu kreirala polarizaciju ne samo u ovom smjeru, dovodi do tri komponente polarizacije, a svaka je proporcionalna. Koeficijenti proporcionalnosti koje smo zvali i (prva ikona kaže o kojoj komponenti govorimo, a druga se odnosi na smjer električnog polja).

Slično tome, za polje usmjereno duž osi, možemo napisati

i za polje

Tada kažemo da polarizacija linearno ovisi o polju; Stoga, ako imamo električno polje sa komponentama i, tada će polarizacija -Compont biti zbroj dvije definirane jednadžbama (31.1) i (31.2), ali ako postoje komponente u sva tri smjera, a zatim i poklad Mora biti zbroj odgovarajućih uvjeti u jednadžbi (31.1), (31.2) i (31.3). Drugim riječima, napisanim u obliku

480 RUB. | 150 ua. | $ 7,5 ", mišolica, fgcolor," #ffffcc ", bgcolor," # 393939 ");" Onmouseout \u003d "Vratite ND ();"\u003e Period disertacije - 480 rub., Dostava 10 minuta , oko sata, sedam dana u sedmici i prazniku

Isupov Alexander Yuryevich. Mjerenja zatezanja tenzorskim analizama T20 U odgovoru fragmentacije Deuterona na peonire pod nula ugao i razvoju softvera za sustave za prikupljanje ovih instalacija na polarizirane grede: disertacija ... Kandidat za fizičke i matematičke nauke: 01.04.16, 01.04.01. - Dubna, 2005. - 142 c.: Il. RGB OD, 61 06-1 / 101

Uvođenje

Eksperimentiram 18

1.1 Motivacija 18.

1.2 Eksperimentalna instalacija 20

1.3 metodička mjerenja i modeliranje 24

1.4 Organizacija i princip okidača 33

II softver 40

II.1 Uvodni komentari 40

II.2 QDPB 42 sistem za prikupljanje i obradu podataka

II.3 Podesivi prikazi podataka i oprema 56

II.4 Alati za podnošenje podataka ovisni o sesiji. 70.

II.5 Daq sistemski sektor 74

II. 6 Polarimetri sustavi za prikupljanje podataka 92

III. Eksperimentalni rezultati i diskusija 116

III.1 Analiza izvora sistematskih grešaka 116

III.2 Eksperimentalni podaci 120

Sh.3 Rasprava o eksperimentalnim podacima 127

Zaključak 132.

Literatura 134.

Uvod u rad

B.1 Uvod

Rad disertacije prikazuje eksperimentalne rezultate mjerenja sposobnosti za analizu tenzora u fragmentacijskoj reakciji tenzurnih polariziranih deuteruna u kumulativne (sub-prag) peonire. Mjerenja su provedena saradnjom sfere na gredu tenzurnih polariziranih kaputača kompleksa akceleratora visokih energija Zajedničkog instituta za nuklearnu istraživanja (LVE JINR, Dubna, Rusija). Proučavanje politizacije poštuje daje detaljnije, u usporedbi s reakcijama s neraspoloženim česticama, informacijama o hamiltonskoj interakciji, mehanizmima reakcije i strukturu čestica uključenih u reakciju. Do danas, pitanje imanja jezgre na udaljenostima, manjim ili uporedivim s veličinom nukleona, nije dobro shvaćena i sa eksperimentalnim i teorijskim gledištem. Deuteron od svih jezgara posebno je interesovanje: prvo, to je najčešće jezgro s eksperimentalnim i teorijskim gledištem. Drugo, za Deuteronu, kao za najjednostavnije jezgro, lakše se baviti mehanizmima reakcije. Treće, Deuteron ima netrivijalnu strukturu okretanja (vrti se jednak 1 i ne-četvoropolučeni trenutak) koji pruža široke eksperimentalne mogućnosti za proučavanje promatranja. Mjerni program, unutar kojeg su dobili eksperimentalni podaci predstavljeni u radu disertacije, prirodno je kontinuirano istraživanje strukture atomskog jezgara u reakcijama s rođenjem kumulativnih čestica u sudaru ne-polariziranog jezgara, kao i polarizaciju posmatrano u reakciji kolapsa Deuterona. Eksperimentalni podaci predstavljeni u radu disertacije omogućavaju vam da se useljavate u razumijevanju strukture Spin od Deuterona na malim međuautomatskim udaljenostima i nadopunjuju informacije o strukturi Deuteron dobivene u eksperimentima sa leptonskim sondom i prilikom proučavanja reakcije urušavanja tenzurnog polariziranog Deuterons, te stoga su relevantni. Do danas, podaci predstavljeni u radu disertacije su jedini, jer za obavljanje takvih studija, greda polariziranih kamenca sa energijom u nekoliko GEV-a, koji su trenutno i u narednih nekoliko

godine bit će dostupne samo u kompleksu akceleratora JINR-a, gdje prirodno nastaviti istraživanje u navedenom smjeru. Spomenuti podaci dobiveni su u sastavu međunarodne suradnje, izviještene o nizu međunarodnih konferencija, a također i objavljen u sudijama.

U ovom poglavlju predstavimo informacije o kumulativnim česticama potrebnim za daljnju prezentaciju, definicije koje se koriste u opisivanju primijećenih polarizacije, kao i dat ćemo kratak pregled rezultata poznatih u literaturi o reakciji kolapsa od deuterona.

B.2 Kumulativne čestice

Prije svega, definiramo da će se to dalje shvatiti pod pojmom "kumulativna čestica" (vidi na primjer i reference u njemu). Čestica od,rođen u reakciji:

AG + A. P -Ї- c + H., (1)

nazvani "kumulativno" ako su ispunjena sljedeća dva uvjeta:

Čestica se rađa u kinematskoj regiji, nepristupačan u sudaru slobodnih nukleona koji imaju isti impuls na nukleoniku kao kernel a / i Ac.u reakciji (1);

čestica odpripada regionu fragmentacije jedne od sudaračkih čestica, I.E. mora biti učinjeno

\\ Y. At.-Ne C.\\ ^ \\ Y An.-Da \\., (2)

gde Yi.- brzina odgovarajuće čestice z. Iz prvog stanja slijedi da bi, na minimum, jedna od subožača trebala biti jezgra. Iz drugog stanja jasno je da susretane čestice unose ovu definiciju asimetrično. U ovom slučaju, čestica koja se bliži kumulativnoj, nazivat će se fragmentacija, a drugi sukobljavajući čestice - čestica na kojoj se pojavljuje fragmentacija. Obično su eksperimenti s rođenjem kumulativnih čestica tako da se zabilježena čestica nalazi izvan brzog intervala [UD ",)%], kumulativna čestica je otkrivena ili u stražnjem (fragmentiranoj meta) ili na prednjoj strani (fragmentirani hrpa) hemisfere sa dovoljno velikim impulsom. U ovom se slučaju drugi uvjet svodi na zahtjev dovoljno velike energije sudara:

\\ U Ap. - W. od\ « \\ Y. Al ~ Y. C.\ \u003d | U l // - Y. C.\ + \\ Y. An. -Ne Al\ . (4)

Iz eksperimentalnih podataka slijedi (vidi, na primjer, ,,,,,), za eksperimente na fiksnom cilju, oblik spektra kumulativnih čestica slabo ovisi o energiji sudara, počevši od energije incidentnih čestica T\u003eZ-G-4 GEV. Ova se izjava prikazuje na slici. 1 reproducirana s posla, koja pokazuje ovisnost o energiji incidentnog protona: (b) odnos peonija različitih znakova 7g ~ / tg + i (a) parametar suprotnog nagiba spektra t 0 za aproksimaciju EDCR / DP \u003dSecr (- T ^ / tq)odjeljci rođenja kumulativnih peonila izmjereni pod uglom od 180. To znači da neovisnost oblika spektra iz primarne energije počinje razlikama brzine sudara Ya ya. U. - Y. Al\ > 2.

Drugi utvrđeni obrazac je neovisnost spektra kumulativnih čestica iz vrste čestica, na kojoj se pojavljuje fragmentacija (vidi Sl. 2).

- h.

z. 40 Zo

M. і-

Sadašnji eksperiment

Oko 7g * 1TG "I.

+ -

Sadašnji eksperiment V referenca 6

Sl. 1: Ovisnost o energiji protona (T. R) (a) obrnuti parametar nagiba t 0 i (b) odnos izlazi tt ~ / tg + , integriran iz energije peonila 100 MEV. Slika i podaci označeni krugovima, preuzeti s posla. Podaci označeni trouglovima citirani su na radu.

V.W. Opis polariziranih stanja čestica sa spin 1

Za pogodnost daljnjeg prezentacije, predstavljamo kratak pregled koncepata koji se koriste u opisivanju reakcija čestica sa spin 1.

U uobičajenim eksperimentalnim uvjetima, ansambl čestica sa spintom (snop ili cilj) opisan je matricom gustoće r,glavna svojstva od kojih su sljedeće:

Torming SP (Jo) \u003d 1.

Hermitia p \u003d R. + .

D-h."

.,- Od F.

O - S. 4 -PB.sh l

. f,

" -" -. і.. -|-і-

Kumulativna velika varijabla h. od

Sl. 2: Ovisnost presjeka rođenja kumulativnih čestica iz kumulativne promjenjive velike razmjere h. od (57) (vidi odlomak SH.2) za fragmentaciju greda deuterona na raznim ciljevima u peonijama pod nula uglom. Crtež se uzima sa posla.

3. Prosjek od operatera Oh se izračunavakao (O) \u003d SP (op).

Polarizacija ansambla (za definitivnost je snop) čestica sa spin 1/2 karakterizira smjer i prosječnu veličinu leđa. Što se tiče čestica sa spin 1, vektor i polarizacija tenspornilja treba razlikovati. Izraz "polarizacija tenzora" znači da opis čestica sa spin 1 koristi drugi rang tenzor. Općenito, čestice sa spin / opisane su tenzorom 21, dakle, za /\u003e 1 Potrebno je razlikovati parametre polarizacije 2., trećeg retka itd.

1970. godine, takozvana Madison Konvencija usvojena je na 3. međunarodnom simpozijumu o pojavama polarizacije, koja, posebno reguliše oznake i terminologiju za polarizacione eksperimente. Pri pisanju nuklearne reakcije L (a, b) inpreko čestica koje reagiraju u polarizovanoj državi ili se poklarizacijskim stanjem poštuju, su se postavljale strelice. Na primjer, snimanje 3 h (RF, N) 4 On znači da je ne-polarizirani cilj 3n bombardiran polariziranim deuteronima d.i da se poštuje polarizacija nastalih neutrona.

Kada piše o mjerenju polarizacije čestica b.u nuklearnoj reakciji odnosi se na proces L (a, B) unutra,oni. U ovom slučaju paket i cilj nisu polarizirani. Parametri koji opisuju promjene u presjeku reakcije, kada su ili snop ili cilj (ali ne oba) polarizirani, nazivaju analiziranje sposobnosti reakcije tipa A (a, b) in.Dakle, pored posebnih slučajeva, polarizacija i analize sposobnosti, to bi trebalo jasno razlikovati, jer karakteriziraju različite reakcije.

Tip reakcije A (a, b) b, a (a, b) uitd. Nazvane reakcije prijenosa polarizacije. Parametri Priključivanje čestica zavrtnih trenutaka Bi čestice A se nazivaju koeficijenti polarizacije.

Izraz "korelacija okretanja" odnosi se na eksperimente na proučavanju reakcije tipa A (a, b) ui A (a, b) in,Štaviše, u potonjem slučaju, polarizacija obje rezultirajuće čestice treba mjeriti u istom događaju.

U eksperimentima sa gredom polariziranih čestica (mjerenje analize sposobnosti) u skladu s Konvencijom Madison, osovina z.usmjerite puls čestice snopa kj. N., osa y -od do ( P X. k. Napolje.(I.E. okomito na reakcijsku ravninu) i osovinu h.trebalo bi biti usmjeren tako da je rezultirajući koordinatni sustav prava norura.

Stanje polarizacije sistema čestica sa leđima I.može se u potpunosti opisati (2 / + 1) 2 -1 parametre. Dakle, za čestice sa spin 1/2 tri parametra pivektor oblika r,zove se vektor polarizacije. Izraz u pogledu operatora Spin 1/2, označen ali,slijedeći:

PI \u003d. y.y, Z., (5)

tamo gdje ugljeni zagrade znače u svim česticama ansambla (u našem slučaju - snop). Apsolutna vrijednost rograničen \\ p \\ 1. Ako smo nekoherentni mješani p + čestice u čistom spisku, I.E. Potpuno polarizirani u određenom smjeru, a p_ čestice, potpuno polarizirani u suprotnom smjeru, polarizacija će biti p \u003d. "+ ^ ~, ili

+ p \u003d N. + ~ N_, (6)

ako je ispod N. + = P P+ P _ i jv_ \u003d ~ ~ jf ^ - razumjeti udio čestica u svakoj od dvije države.

Budući da je polarizacija čestica sa spin 1 opisana tenzorom, njegova prezentacija postaje komplicirana i postaje manje vizualna. Parametri polarizacije su neke promatrane vrijednosti.

operator spina 1 S.Dva različita skupa definicija koriste se za relevantne parametre polarizacije - kartezijski tenzorski trenuci rz i vrtići tenzore tJSQ.. U kartezijskim koordinatama, prema Madison konvenciji, parametri polarizacije su definirani kao

Pi= (SI)(Vektor polarizacija), (7)

pIJ.- -? (Sisj. + SJSI)- 25ij.(Tenzorska polarizacija), (8)

gde S -operator spina 1, ja, J.= x, y, z.Ukoliko

S (s + 1). \u003d 2, (9)

imamo komunikaciju

RHX + RU + PZZ \u003d 0 (10)

Dakle, polarizacija tenzora opisuje pet neovisnih vrijednosti. (P. ZX., R uu, R Hu.P. X.z, pyz) -\u003eda zajedno sa tri komponente vektora polarizacije daje osam parametara za opisivanje polariziranog stanja čestice sa spintom 1. Odgovarajuća matrica gustoće može se snimiti kao:

P \u003d \\ i ^ + \\ je + \\ vij (sisj+ SJSI)).. (11)

Opis stanja polarizacije u okviru Tuntira za centrifuge zgodan je jer su lakše od kartezijaca pretvaraju se u rotacije koordinatnog sustava. Spin Tenzori su međusobno povezani sljedećim odnosom (vidi):

hQ ~ N.(FC I9i FC 2 & | FCG) 4 W, 4 2 (FT, (12)

gde (Kiqik. 2 q2 \\ kq) ~clebsha-Gordan koeficijenti i N.- Koeficijent normalizacije izabran je kao uvjet

Sp. (Mu) \u003d (^ + 1) ^, ^ (13)

Donji spin trenuci su jednaki:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t \\ - \\ \u003d - ^ (SX- Je. y.) .

Za povratak / indeks dopokreće vrijednosti od 0 do 21, a | D | k. negativne vrijednosti tUŽILAC WHITING - PITANJE:može se odbaciti jer postoji veza t. K. _ TUŽILAC WHITING - PITANJE: = (-1)41 + $ Spin br. 1 sferni tenzorski trenuci su definirani kao

t \\\\ ~ ~ * - (s X. ) (vektor polarizacija),

tii. \u003d - & ( S. + Isy) S G.. + S. X.(S. X. + je. y.)) ,

hi \u003d 2 ( X. + Isy) 2 ) (Tenzorska polarizacija).

Dakle, vektor polarizacija opisuje tri parametre: važeće t \\ o.i složen "TU,a polarizacija tenzora je pet: važi i20 i složeni I22 ^ 22-

Zatim razmislite o situaciji kada spin sistem ima aksijalnu simetriju u odnosu na osovinu C (oznaka z.ostali ćemo za koordinatni sustav koji je povezan sa reakcijom koja se razmatra, kao što je gore opisano). Takav je određeni slučaj zanimljiv u tome što grede iz izvora polariziranih iona obično imaju aksijalnu simetriju. Zamislite takvu državu kao ne-koherentnu smjesu koja sadrži udio N +.Čestice sa spinovima, podijelite N-čestice sa spinovima - i djelić čestica jvo sa spinovima koji su ravnomjerno raspoređeni u pravcima u ravnini okomito na. U ovom slučaju su samo dvije polarizacijske tačke grede različite od nule, t.do (ili) )i t. 2 TUŽILAC WHITING - PITANJE:(ili r #).Pošaljite kvantizing osovinu duž osi simetrije i zamijenite se u oznakama I na t i Z.na (". Istovremeno je očigledno da je (*%) jednostavno jednako N. + - IV_, i u skladu sa (15) i (7):

ty \u003d \\- (iv + -jv_) ili (17)

p \u003d (n + - I \\ l) (vektor polarizacija).

Od (16) i (8) to slijedi

T2o \u003d - ^ (l-3ivo) ili (18)

PTF.\u003d (1 - 3ivo) (polarizacija tenzora ili opsežnosti),

gdje se koristi je to (jv + + i \\ l) \u003d (1 - iv 0).

Ako su nestali svi trenuci drugog ranga (N. 0 \u003d 1/3), kažu o čisto vektorskoj polarizaciji grede. Maksimalne moguće polarijske vrijednosti takve grede

tíї "\u003d. YFIFI. ili od 19)

rmak. _ 2/3 (čisto polarizacija).

Za slučaj čisto polarizacije tenzora (Ty \u003d.0) iz jednadžbi (17) i (18) dobivamo

-Da / 2. 2 ulje (20)

Donja granica odgovara Ne \u003d.1, vrh - N + ~ n_ \u003d1/2.

Općenito, simetrijska osovina Od,polarizirani snop iz izvora može se orijentirati nasumično u odnosu na koordinatni sustav. xyzpovezana sa reakcijom koja se razmatra. Express Spin trenuci u ovom sistemu. Ako je orijentacija osi (setovi uglovi / 3 (između osi) z.i c) i f.(rotacija na - f.oko osi z.vodi osi sa avionom yz)kao što je prikazano na Sl. 3, i u sistemu Od,polarizacijski snop je jednak t \\ 0 , t 20, zatim tenzorski trenuci u sistemu xYZ.jednak:

Vektorski trenuci: TENSER MOMENTI:

t. 20 = y (3Cos 2 /? - I), (21)

to. N. = ^8 Іp0є. F . Do.= " % T2. % Silljgcos / Fe **, "

u / 2. u / 2.

Općenito, invarijantni presjek a \u003d edajdpreakcije A (a, b) usnimljeno u obliku:

Vrijednosti T) Sh nazvane analize reakcije. Konvencija Madison preporučuje identifikaciju sposobnosti za analizu tenzora kao TK TUŽILAC WHITING - PITANJE: (sferično) i SVEDOK JOVANOVIĆ - ODGOVOR: To. Ac.(Kartezijan). Četiri analize sposobnosti - vektor gT i i tenzor t 20, T. G.\ i Tíї.

Sl. 3: Orijentacija o orijentacije simetrije (polarizirana greda u odnosu na koordinatni sistem xyzpovezan sa reakcijom, xZ -reakcijska ravna, / 3 - ugao između osi z.(smjer padajućeg snopa) i, rotacija na - f.oko osi z.osovina osa; U avionu yz.

- jesuvrijedi zbog očuvanja pariteta i 7 \\ 0 \u003d 0 Uzimajući u obzir ta ograničenja, jednadžba (22) uzima obrazac:

a \u003d CRO ,,,, Općenito, dobijeni eksperimentalni spektar lijepo je opisao spektra

mehanizam za tetator koji koristi općenito prihvaćeni WFD-ovi, poput racije WFD-a ili Pariza.

Sl. 5: Distribucija nukleona na relativne impulse u Deuteronu, izvlače se iz eksperimentalnih podataka za različite reakcije sa sudjelovanjem Deuterona. Crtež se uzima sa posla.

Dakle, sa smokve. 5 Može se vidjeti da su impulsni distribucije nukleona u Deuteronu izvučene iz podataka za reakcije u dobrom su dogovoru: neelastični elektronski rasipanje na Deuteronu d (e, e ") x, elastični proton-deuteron rasipanje nazad p (d, p) dI kolaps Deuterone. S izuzetkom intervala unutrašnjih impulsa dood 300 do 500 MEV / s, podaci opisuju mehanizam gledatelja koristeći Pariz WFD. Da bi se objasnio odstupanje u navedenom regionu, privučeni su dodatni mehanizmi. Konkretno, računovodstvo doprinosa iz prerade peona u srednjem stanju omogućava vam da na zadovoljavajući način opisujete podatke. Međutim, neizvjesnost u proračunima je oko 50 % zbog nesigurnosti u znanju o funkciji Vertex iRNŠto bi, pored toga, takvi proračuni trebali biti poznati izvan masovne površine. U radu, za objašnjenje eksperimentalnog spektra, činjenica je uzeta u obzir za velike interne impulse (I.E. mali interneflock

yaniy Gostionica.- 0,2/"do)možda postoje nosenomi slobode. Konkretno, u navedenom radu uvedena je komponenta sa šest kvasaka. \\ 6Q)vjerovatnoća od ~ -4.%

Polarizacija promatrana za reakciju Deuterona osjetljiva je na relativni doprinos komponente WFD-a, koji odgovara različitim kutnim trenucima, stoga eksperimenti s polariziranim deuterurima daje dodatne informacije o strukturi Deuteron-a i mehanizmima reakcije. Trenutno opsežni eksperimentalni podaci o sposobnosti za analizu tenzora T. 2 oza reakciju kolapsa tenzurnih polariziranih deuteruna. Odgovarajući izraz u mehanizmu gledatelja je naveden gore, vidi (30). Eksperimentalni podaci za T. 2 p,dobiveno u radovima ,,,,,, prikazan na slici. 6, gdje se vidi da već počinje od unutrašnjih impulsa od oko 0,2 C-0,25 GEV / C podaci o općenito prihvaćenim dvokomponentnim WFD-om.

Računovodstvo za interakciju u konačnom stanju poboljšava ugovor sa eksperimentalnim podacima za impulse od oko 0,3 GEV / s. Računovodstvo doprinosa komponente sa šest kvasaka u Deuteronu omogućava vam da opišete podatke do unutrašnjih impulsa reda od 0,7 GEV / s. Ponašanje T. 2 oza impulse od oko 0,9 -1 1 GEV / sa najboljima, u skladu je sa proračunima u okviru QCD-a prema načinu smanjenih nuklearnih amplituda, , s obzirom na antisimetrizaciju kvarkova iz različitih nukleona.

Dakle, sakupljanje gore navedenog:

Eksperimentalni podaci za dio fragmentacije ne-polariziranih kamenca za protone pod nultim kutom mogu se opisati kao dio nukleonskog modela.

Podaci za datum T20 opisani su samo uz uključivanje gluposti stupnjeva slobode.

Metodička mjerenja i modeliranje

Mjerenja analize tenzora R20 reakcije D + A - (0 - 0) + x Fragmentacija relativističkih polariziranih kapuljača u kumulativne peonike izvedeni su na kanalu 4V spori izlazni sistem sinhrofasotrona lve jinr. 4B kanal nalazi se uglavnom mjernom dvorane kompleksa akceleratora (takozvani Korp. 205). Polarizirani deuteroni stvoreni su izvorom polja-riže, koji je opisan u.

Mjerenja su izvršena pod sljedećim uvjetima: 1. Veličina istezanja (izlazna vremena) snopa bila je 400 500 ms; 2. frekvencija ponavljanja 0,1 Hz; 3. Intenzitet se mijenja u rasponu od 1 109 do 5 109 kaputača za resetiranje; 4. Veličina tenzore Polarizacije greda deuteron-a bila je PZZ 0,60-0,77, slabo (ne više od 10%, vidi) promjene u granicama ove serije mjerenja, a dodatak vektorske polarizacije bio je PZ "0,20 - \u003d - 0 25; 5: Osovina kvantizacije za polarizaciju uvijek je režirana okomito; 6. Bila su tri stanja polarizacije - "+" (pozitivni polarizacijski znak), "-" (negativni znak polarizacije), "0" (bez polarizacije), varirajući svaki ciklus akceleratora, tako da u tri uzastopna ciklusa, greda imao razne stanice polarizacije. U prvoj seriji mjerenja provedenih u martu 1995. godine, veličina vektora i tenzorskih polarizacija mjerena je na početku i na kraju ukupnog ciklusa (sjednice) mjerenja korištenjem visokoenergetskog polarimetra opisanog u radu - takozvani Alfa polarimeter.

U prvoj seriji mjerenja ,,, koristi se prikazuje na slici. 8 Konfiguracija instalacije s ciljem koja se nalazi u fokusu F3 (mi ćemo ga nazvati za "prvu fazu" kratka.

Izvedeni snop primarnih deuterusa fokusirao se na dublet od četvorolopljenih sočiva na cilju koji se nalazi u F3 Fokus. Distribucija ciljanog intenziteta u ravnini okomit na smjer snopa bila je blizu distribucije Gaussa s disperzivnim dijelom TX GA 6 mm i OU "9 mm duž vodoravne i okomite osovine, respektivno. Korišteni su ugljični ciljevi (50,4 g / cm2 i 23,5 g / cm2) cilindričnog oblika promjera 10 cm, što je omogućilo da cijeli primarni snop padne u cilj.

Nadgledanje intenziteta greda Deuterona koji pada na metu, provedeno je pomoću jonizacione komore 1c (vidi Sl. 8), smješten ispred cilja na udaljenosti od 1 m od njega, a dva millativa teleskope mi i M2 za tri metra svaki je usmjeren na aluminijumsku foliju debljine 1 mm. Apsolutna kalibracija monitora nije izvršena. Razlika u određivanju relativnog intenziteta na raznim monitorima dostigla je 5%. Ova razlika je bila uključena u sistemsku grešku.

Scintilacijci u F4 Fokus (F4B F42), F5 (F5i) i F6i) i F6 (F6i) korišteni su za mjerenje vremena raspona u osnovama 74 metra (F4-F6) i 42 metra (F5-F6). SI i SZ Scintillacijci, a po potrebi je korišten Cherenkov Counter C (sa refrakcijskim indeksom P \u003d 1.033) za generiranje okidača. Scintilacijski homesoskopi noh, hoy, hou, h0v korišteni su za kontrolu profila snopa u F6. Karakteristike brojila prikazane su u tablici 1. Prva izjava eksperimenta zbog prisustva šest odmrzanih magneta dozvoljeno je da se zanemarivo mali (manji od U-4) pozadine / signala za vrijeme spektra / signala na pozitivno nabijenim česticama. Za smanjenje mrtvog vremena korišten je suzbijanje protona (za dvije narudžbe) u okidaču uz pomoć Cherenkov brojača. Neugodnosti takve formulacije povezana je s potrebom za ponovno sufigovanjem veliki broj Magnetni elementi. Stoga su eksperimentalni podaci u prvoj formulaciji stečeni na fiksnom kanalu 4V (3.0 GEV / C) PION pulsa, povećanje stupnja zadržavanja koji je postignut smanjenjem Deuteron impulsa. U drugom seru mjerenja, izvedenih u junu - juli 1997., podaci su dobili u malo različitoj konfiguraciji instalacije s ciljem koji se nalazi u F5 Fokus (u daljnjem tekstu - "Druga izjava"), kao što je prikazano na slici. 9. U takvoj izjavi, utovarivanje glavnih brojila povećava se, posebno prilikom mjerenja na pozitivne čestice. Da bi se smanjio utjecaj takvih opterećenja, u glavnom dijelu korišten je scintilacijski homoskop NT koji se sastojao od osam plastičnih scintilatora, gledano na obje strane FEU-87. Sigalas iz ovog napomena korišteni su povremeno (na osnovu 30 m), što je u ovom slučaju izvedeno za svaki element samostalno. Položaj i profil snopa (AH 4 mm, tu \u003d 9 mm) na metu je humanizirano žičanom komorom, intenzitet - ionizacijske komore 1c i scintilacijski teleskopi M i Mg mjerenja druge serije izvedeni su sa a Cilj vodika (7 g / cm2), cilja berilijuma (36 g / cm2) u obliku paralelepipiranog minimalnog poprečnog poprečnog (u odnosu na snop) veličine 8x8 cm2 i ciljanim ciljanim ugljenom (55 g / cm2) Cilindrični oblik s promjerom 10 cm. Veličina brojila za drugu eksperimentalnu formulaciju prikazana je u tablici 2. uglovi rotacije za sve magnete za odbijanje. Prikazano u tablici 3.

Podesive prezentacije i opreme za podešavanje podataka

Preporučena metoda pisanja radnog modula: čitanje i pisanje vrši se kao puferirani ulaz i izlazni operacije u odnosu na standardne ulazne tokove i proces blokade; Sigpipe signal i status EOF-a vode do završetka osoblja procesa. Radni modul može se implementirati ovisnim i neovisnim o sastavu prikupljenih podataka (I.E., sadržaj paketa) i servisiranu opremu (u daljnjem tekstu: "ovisan o" sesiji "i" 4) "i" sesija "4) način.

Kontrolni modul je proces koji ne radi s tokom paketa podataka i namijenjen je u pravilu, za kontrolu nekih (i) elemenata QDPB sistema. Implementacija takvog modula, pa, ne ovisi o sadržaju točaka paketa ili na sadržaju tela paketa, što osigurava njegovu svestranost (sesija-jednostavnost).

Pored toga, ovdje se klasificira da bi se klasifikovani procesima koji primaju početne podatke, na primjer, moduli reprezentacije (vizualizacije) prerađenih podataka u trenutnom provedbi sustava DAQ, vidi odlomak II.5. Ovaj kontrolni modul može se implementirati oba ovisna i ovisna za sesiju.

Uslužni modul je proces koji je dizajniran za organizovanje potoka paketa i ne doprinosi im. Može čitati iz toka paketa i (ili) da piše u paket tok, dok je sadržaj ulaznih i izlaznih struja servisnog modula identičan. Provedba uslužnog modula ne ovisi o sadržaju paketa, niti o sadržaju paketa, što osigurava njegovu svestranost.

Point grana je početna i / ili krajnja tačka za više struja paketa i dizajniran je za stvaranje iz nekoliko različitih ulaznih paketa (generirani različitim izvorima) nekoliko identičnih izlaza. Point grana ne vrši promjene sadržaja paketa. Provedba podružnice ne ovisi o sadržaju paketnih potoka, što osigurava njegovu svestranost. Narudžba paketa iz različitih ulaznih tokova u izlazni tok se vrši, ali redoslijed paketa svakog od ulaznih tokova se sprema: Poran je također implementirala pufer paketa i pruža kontrole. Preporučuje se da se točka grana preporučuje kao dio osnovne OS-a (u obliku opterećenog modula ili upravljačkog programa) koji pruža odgovarajući sistemski poziv (pozive) za kontrolu vlastite države, izdavanje ovog stanja, kontrola pufera paketa , Registriranje ulaznih i izlaznih potoka rade s tim. Ovisno o unutrašnjoj državi, granansku tačku sustavom prima (blokira prijemnik, prima i zanemaruje) pakete iz bilo kojeg ulaznog toka i sistemski poziv (blokira polazak) svih (x) na Izlazni potoci.

Event STAPLER5 je varijanta grane point, također namijenjena stvaranju iz nekoliko različitih (iz različitih izvora) ulaznih tokova paketa u nekoliko identičnih izlaza. Stepenik događaja mijenja sadržaj paketa na sljedeći način: naslov svakog od izlaznih paketa dobiva se proizvodnjom novog zaglavlja paketa, a tijelo je serijska veza tijela jednoj ili više (jedan od svakog registrovanog unosa) Tok - tzv. Kanal unosa) TN "Relevantni" 6 ulaznih paketa. U trenutnom provedbu, kako bi se podudaralo sa ulaznim i izlaznim paketima, potrebno je: - Usklađenost tipova (zaglavlja) ulaznih i izlaznih paketa, proglašen za svaki kanal unosa prilikom registracije, i - slučajnost brojeva (zaglavlje) .num) Ulazni paketi za usklađenost kandidata u svim ulaznim kanalima. Izraz "Stapler događaja" uvodi se jer je tačniji karakterizira predložena (dovoljno jednostavna) funkcionalnost, u izvrsnom dovoljno složenim sistemima, zvanim "Builder događaja" - "Builder događaja". Paketi sa vrstama koji nisu deklarisani korektive odbacuju se tokom prijema na ulazne kanale. Paketi s brojevima koji ne smatraju slučajnostima u svim ulaznim kanalima odbacuju se. Provedba kanalizacije događaja ne ovisi o održavanju paketa. Preporučuje se implementirati kanalizaciju događaja kao dio OS kernela (u obliku opterećenog modula ili upravljačkog programa) koji pruža odgovarajući sistemski poziv (pozivi) za kontrolu vlastite države, izdavanje ulaznih i izlaznih tokova radeći s njim. Supervizor je upravljanje (ili radnik, ako su kontrolni paketi implementirani) modul koji se vrši barem počevši, zaustavljajući i kontrolu akcije u QDPB sistemu pomoću naredbi sistema sistema (u daljnjem tekstu: "operater"). Usklađenost nadzornika akcija naredbi operatera opisana je u konfiguracijskoj datoteci prvog Sv.Conf (a). U trenutnom implementaciji konfiguracijska datoteka je make datoteka. Kontrola elemenata sistema QDPB provodi se kroz mehanizme koje pružaju ovi elementi. Kontrolirani elementi QDPB sistema su: OS kernel Elements (Moduli za preuzimanje podsistema za održavanje hardvera, Point (a) grananja, Stepenik (i); Radni moduli. Kontrola drugih elemenata QDPB sistema nije predviđena, kao i odgovor na situaciju u sistemu. Za daljinski upravljač, I.E. Kontrole QDPB sistema na računaru osim supervizora (u daljnjem tekstu: izbrisani računari "), supervizor započinje kontroliranje modula na njima pomoću standardnog OS-a - RSH (L) / ssh (l), rcmd (3), pobijediti RPC (3)). Za dijalog operatora sa supervizorom, u potonjem se može implementirati interaktivno grafičko korisničko sučelje (grafičko korisničko sučelje, u daljnjem tekstu: "GUI") ili interaktivno sučelje naredbenog retka. Neki elementi QDPB sistema koji imaju vlastiti GUI može upravljati direktno kontrolirati, bez sudjelovanja nadzornika (na primjer, moduli za reprezentacije podataka). Gore navedeni projekat realiziran je u suštinskom dijelu. Razmislite o detaljnijima ključne točke implementacije.

Polarimetrov sustavi za prikupljanje podataka

Po defaultu, SPHERECONF uslužni program konfigurira navedeni modul modula za preuzimanje za rad sa upravljačkim upravljačkim programima KKO. Nisu prenose određene informacije u modulu za preuzimanje. Kada odredite tipku naredbenog retka, SPHERECONF uslužni program testira konfiguraciju navedenog modula modula za punjenje i prikazuje ga u izlazni tok pogreške. Zadano ponašanje uslužnog programa sfeconf varira sa gornjim tipkama naredbenog retka. Spleconf uslužni program vraća nultu kod u slučaju uspješnog završetka i pozitivne u suprotnom. Sfefer (8) upravljački program za rukovanje Kamak nazvan je sferOper i ima sljedeće naredbeno sučelje: sferher [-v] [-B #] Startstop) StatusInitfinishquecljcntccl Zadani uslužni sferOper izvodi sistemski softver () uz funkciju Fun-a Argument prvog položaja zapovjednih redova, u modulu za punim punim modulom pričvršćenim na podružbu od 0. kapak, te izlazi rezultat izlazne snage pogreške. Stoga se nefferooper uslužni program može koristiti za implementaciju nekih radnji opisanih u konfiguracijskoj datoteci SV.Conf (5) nadzornika. Zadano ponašanje poslužnog programa sferfer varira s gornjim tipkama naredbenog retka. Sfeferooper uslužni program vraća nultu kod u slučaju uspješnog završetka i pozitivnog u suprotnom. Za mjerenje brzine izvršenja naredbi Kamak, rukovodioca korisnika Kamak Speedtest Kamak (više na testu Daq sistema nalazi se na kabini, pogledajte dolje), što za svaki obrađeni prekid iz Kamak-a izvodi konfigurirani broj Komanda Kamak (odabrana promjenom izvorne datoteke SpeedTest.c). SpeedTest Opterećeni modul konfiguriran je od strane STCONF (8) uslužnog programa i kontrolira se sferOPER uslužni program (8) (samo pokretanje, zaustavljanje, status i CNTCL vrijednosti prve pozicije argument su podržane).

U usporedbi s uslužnim uslužnim uslužnim programom Sphereconf (8) ima opcionalnu opcionalnu opciju za prenos određenih informacija u naredbenu liniju, što znači broj ponavljanja naredbe Kamak, u ostatku 10 Potonje.

Daq sistem koristi (u zadržavanju, I.E. Potpuno izvršavamo na jednom računaru, konfiguraciji) barem pisačev radni modul (1), BPGET servisni modul (L) i (opcionalni) kontrolni moduli - supervizor SV (L) i grafički prikaz od alarmnog (1) sistemski prikaz sistema iz sesije ovisan o sesiju softverskih modula koji pruža QDPB sistem. Zatim razmislite o specifičnim sistemskim softverskim modulima sistema DaQ.

Sakupljač statistike u trenutnoj implementaciji naziva se Statman i u smislu QDPB sistema operativnog modula, prenoseći potrošač podataka nakupljajući se u zajedničkim memorijskim podacima u obliku softverskog modula za upotrebu (vidi dolje) i ima sljedeće Komandno sučelje: Statman [- O] [-b BpemStat [-b]] [-c (- runcffile)]. [-S (- Cellcffile) J [-K (- Knobjcffile)] [-i (- CleanCFFFILE)] [-P (- PIDFILE)]

Podrazumevano, Statman modul čita pakete iz standardnog ulaza, u skladu s zadanim konfiguracijskim datotekama, konfiguracijske datoteke prikupljaju informacije iz tijela za paket od svakog primljenog paketa i nakuplja ga u zajedničkoj memoriji. Pri pokretanju, sakupljac statistika čita konfiguracijske datoteke u RVN.Conf (5), Cell.conf (5), Knobj.conf (5) i Clean.conf (5) (vidi odlomak (5) (5) i , u skladu s tim, inicijalizira unutarnje nizove struktura PDAT, ćelije, Knar, KNFUN, KNVOBJ; Provodi ciklus stvaranja na svim inicijaliziranim poznatim objektima i generira PR0G_BEG događaj, nakon čega paketi iz standardnog ulaza i za bilo koji dobijeni paket povećava globalni brojilo i izvršava ciklus rezultata na sve inicijalizirane cikluse rezultata Ćelije i ciklus punjenja / čišćenja za sve inicijalizirane ćelije. Poznati objekti. Nakon primitka statusa Kraj datoteke EOF, u standardnom ulazni protok ili Sigterm signal stvara PR0G_End događaj, tako da se ne preporučuje završetak u hitnim situacijama preko Sigkill signala. Prema pr0g_begin i PR0G_End događajima, provode se rezultati izračunavanja rezultata o svim inicijaliziranim ćelijama i ciklusu punjenja / čišćenja kroz sve inicijalizirane poznate objekte.

Zadano ponašanje Statman modula varira s gornjim tipkama naredbenog retka.

Statman modul vraća nultu kod u slučaju uspješnog završetka i pozitivno.

Statman modul ignoriše Sigquit signal. Sigup signal koristi se za ponovno povezivanje već pokrenute Statman modul putem novog čitanja konfiguracijskih datoteka za pokretanje, cellcffile i knobjcfffile (međutim, isto kao kada pokrenete modul, imena), što dovodi do punog čišćenja cijelih informacija akumulirano Trenutno i resetira rezultate svih računalnih ćelija, I.E. Potpuno ekvivalentnu konfiguraciji prilikom pokretanja. Signal Sigint dovodi do novog čitanja Cellcf F ILE konfiguracijske datoteke (s istim kao i kod pokretanja, imena) bez resetiranja rezultata ćelija, koje se mogu koristiti za "reprogramiranje" u pokretu. " SigusR1 signal briše sve akumulirane informacije, uključujući interne globalne mjere događaja, SiguSR2 signal briše akumulirane informacije u skladu s konfiguracijskom datotekom CleanCffile. Oba ova signala resetiraju i rezultate svih računalnih ćelija. Za prijenos standardnog završetka mora se koristiti Sigterm signal.

Konfiguracijska datoteka poznatih objekata modula Statman može sadržavati izjave koje su podržali samo po vrstama modula trenutno slijedeći: "Hist", "CNT", "Cord2" (vidi više stavki II. 3). Zbog svake linije takve datoteke takve datoteke (naziv), treći (tip), peti (ispuni događaj), šesti (stanje popunjavanja) i sedmi (ispuni događaj) polja imaju vlastiti standard Knobj.conf (5) vrijednost. Polja koja predstavljaju argumente funkcija kreacije (drugo), punjenje (četvrto), čišćenje (osmo) i uništavanje (deveto), moraju biti u skladu s programskim sučeljem poznatih funkcija.

Analiza izvora sistematskih grešaka

Modul prezentacije podataka dizajniran je za tekstualnu vizualizaciju informacija akumulirane u zajedničkoj memoriji sakupljač statistike, nazvan CNTVIEW i ima sljedeće naredbeno sučelje: cntview [-K (-k (- Knobjconffile)] [-P (- PIDFILE)] [ VRIJEME SPAVANJA.

Prema zadanim postavkama, CNTVIEW modul čita podatke sakupljene u zajedničkoj memoriji Statitman Statistic COLLECTOR (L), tumači ih u skladu s zadanom konfiguracijskom datotekom u okviru Knobj.conf Format (5) i prikazuje njihov tekst (ASCII) (ASCII) (ASCII) prikazuje na pogrešku izlazni tok.

Zadano ponašanje CNTView modula varira s gornjim tipkama naredbenog retka. CNTView modul vraća nultu kôd u slučaju uspješnog završetka i pozitivnog u suprotnom. CNTView modul ignorira SigQuit signal. Sigup signal koristi se za ponovno povezivanje već pokrenutog CNTView modula kroz novo čitanje konfiguracijske datoteke (međutim, s istim kao kada se modul pokrene, naziv). Sigusr1 signal pauzira, a SigusR2 signal nastavlja čitajući informacije iz zajedničke memorije i njenog zaslona. Sigint Sigint preusmjerava sljedeće opsežne podatke pisaču sa prikupljenim imenom putem uslužnog programa 1RG (1). Za prijenos modula, standardni završetak zahtijeva Sigterm. Konfiguracijska datoteka poznatih objekata CNTView modula može sadržavati deklaraciju koja podržava samo modul "Dent" (vidi. Pročitajte više odlomaka II.3). Za poznati objekt "DENT" prvi (naziv), treći (tip), peti (ispuni događaj), šesti (ispuni stanje) i sedmi (ispuni događaj) polja niz podataka polja imaju svoj standard za Knobj.conf ( S) Format, zatim kao polja koja predstavljaju argumente funkcija kreacije (drugo), punjenje (četvrto), čišćenje (osmo) i uništavanje (deveto), moraju biti u skladu sa programskom sučeljem odgovarajuće porodice poznatih funkcija. Na primjer, prijava jedne poznate vrste "Dent" napisana je na sljedeći način: Shj0041 41; šmid; semid udubljenje 41; 3; semid; tip_ulong; nht, type_string; 4; cnt21: cnt22: cnt23 \\ podaci_dat_0 - Nevermore uslužni gen PRESCFG (L) (vidi odlomak II.3) generira oglas poznati objekt "Dent", koji je iznad, iz prototipa sljedećeg tipa: uron 41 1 -1 Šmid Semid 3 ulong NHT 4 CNT% 2LN Dat_0 - N Kontrola učitanih modula OS-ova naziva se promatrač i ima sljedeće naredbeno sučelje: promatrač [-B #] [-P (- PIDFILE)] [Sleeptime] Podrazumevano, poslužni program za promatrač s intervalom od 60 sekundi sakuplja Informacije o statusu (obavljanjem oper () poziva s ručnim potezom) sa rukovodećem ručkom "Mac, pričvršćenim na 0. ogranak Kamak, analizira stanje potonje, uzimajući u obzir prethodno dobivene slične informacije i izdaje poruke o pogrešci u grešku izlazni tok. Dakle, uslužni program za promatrač može se koristiti u kombinaciji s grafičkim prikazom sustava dnevnika alarma (1) za poruku o nekim greškama u daq sistemu. Zadano ponašanje komunalnog programa za promatrač varira sa tipkama naredbenog retka. Uslužni program za promatrač vraća nultu kod u slučaju uspješnog završetka i pozitivnog u suprotnom. Uslužni program za promatrač ignoriše Sigup, Sigint i Sigqut signale. Sigusr1 signal suspenduše, a SigusR2 signal nastavlja prikupljanje informacija. Za prijenos standardnog završetka mora se koristiti Sigterm signal. Za upravljanje sistemom DAQ, može se koristiti SV (L) nadzornik, opisano u stavku II.2. Također je moguće direktno, bez nadzornika, izvršavanje korisnosti za izradu (1) naredbi ciljanih operatera (cilj) iz konfiguracijske datoteke od supervizije SV.Conf. Opisujemo zadatak glavnih naredbi operatera: učitavanje - preuzmi i konfiguriranje učitanih kernel modula - BranchPoint (4) Poslovničke točke i rukovoditelja korisnika Kamak sfere (4), lansiranjem BPGet servisnog modula i pričvrstite ga (u državi bpget) do grane, inicijalizacije opreme KAMAK. Istovar (povratak na naredbu) - Deinitializacija opreme za kamak, završetak BPGET modula (l), istovar granarskog točke i rukovoditelja korisnika Kamak, loadw - pokretanje Writer modula (1) sa zahtjevom za unos potrebnih parametara i podsjećanje na mogućnost ulaska u opcionalno i pričvršćivanje (u državi BPstop) na točku grane. Istoadw (natrag na naredbu učitavanje) - Završetak modula pisca (1). Učitava - pokretanje statman (l) radnog modula i povezivanje (u bpstop stanju) do grane. Isključivanje (Nazad na naredbu opterećenja) - Završetak Statman modula (1). Loadh - Pokretanje grafičkog prikaza histview (1) modula podataka pomoću XTERM (L) uslužnog programa u zasebnom prozoru XII grafičkog sistema. Utovar (nazad u naredbu Lought) - Završetak modula histview (1). LoadC je pokretanje tekstualnog prikaza CNTView podataka (1) modula pomoću XTERM (L) uslužnog programa u zasebnom prozoru XII grafičkog sistema. Istoedc (Nazad na naredbu LountC) - Završetak modula CNTView (1). START_ALL - Promijenite stanje svih priključaka na točku grane na BPrunu. STOP_ALL (nazad za početak_all naredba) - Promijenite stanje svih priključaka na mjesto grane na BPstopu. Init - inicijalizacija kamačkog instrumenta (potrebno je izvršiti, na primjer, nakon što je uključivanje snage čitljivih sanduka, također je uključeno u opterećenje). Završetak (povratak na naredbu init) - Deinitializacija opreme Kamak (mora se izvesti, na primjer, prije isključivanja napajanja, također je uključena u istovar). Nastavite - započnite obradu Canac prekida i pokrenite uslužni program za promatrač. Pauza (unazad na naredbu Nastavi) - kraj uslužnog programa za promatrač i prestanak obrade kamaka prekida. Cleaniall - čišćenje svih podataka akumulirane u zajedničkoj memoriji Statman modula (1). Čisto - kliring informacije akumulirane u zajedničkoj memoriji od strane Statman modula (1), u skladu s konfiguracijskom datotekom navedenom kada se modul pokrene u formatu Clean.Conf (5). Pauseh (unazad u naredbu Kont) - obustava vizualizacije podataka pomoću histenzivnog modula (1). Pausec (natrag u Conc Command) - Obustava vizualizacije podataka pomoću CNTView modula (1). Nastava - kontinuirani vizualizacija podataka prema histew modulu (1). Koncer - kontinuirani vizualizacija podataka od strane CNTView modula (1). Status - Izlaz sažetka statusa učitanih elemenata DAQ sistema sfere u syslogd demon dnevnike (8). SEELOG - Počnite gledanje SPRE-a System System ulazak u Syslogd (8) Daeboy datoteke pomoću alata za rep (l). Confs - suspenzija vizualizacije podataka putem histview (1) i CNTVIEW (1) modulima, provođenje rekonfiguracije Statman modula (1), histview (1) i CNTVIEW (1), nastavak vizualizacije podataka (koristi se nakon promjene odgovarajućih konfiguracijskih datoteka) . Daq sistem trenutno koristi sljedeće pakete sa slobodnim dijelom od proizvođača trećih strana (pored činjenice da je "naslijeđen" iz QDPB sistema): SATAS paket je implementacija kamačkog servisa. Korijenski paket koristi se kao grafički vizualizacija histograma za implementaciju modula za reprezentaciju histview podataka (1).

Golyshkov, Vladimir Alekseevich

Pregledi

Spremi u razrednike Save Vkontakte

Preporučena lista disertacija

Studija spin-a i izospin efekata u rođenom kumulativnim česticama 2007, doktor fizičkih i matematičkih nauka LittVinenko, Anatolij Grigorievich

Studija interakcije polariziranih deuterusa sa protonima i jezgrama u puls regiji od 0,7-9,0 GEV / S 2006, doktor fizičkih i matematičkih nauka Damavica, Vladimir Petrovich

Proučavanje kutne zavisnosti od analize sposobnosti reakcija -DD → 3HEN i -DD → 3h p na energiji Deuterona 270 Mev 2007, kandidat za fizičke i matematičke nauke Yanek, Marian

Analiza tenzora Ayy u reakcijama A (D, P) x i A (D, D) x na 9 GEV / C i Struktura deuterona na niskim udaljenostima 1998., kandidat za fizičke i matematičke nauke Ladygin, Vladimir Petrovich

Proučavanje analize sposobnosti AY, AYY i AXX odgovora deuteron-proton elastičnog rasipanja na energijama 880 i 2000 MEV 2010, kandidat za fizičke i matematičke nauke Kurilkin, Pavel Konstantinovič

Disertacija (dio apstraktnog autora) na temu "Merenja za analizu tenzora T20 u deuteronsku reakciju fragmentacije na peonire pod nultom uglom i razvoju softvera za sisteme prikupljanja podataka na polariziranim gredima"

Sličan disertacijski rad u specijalnosti "Fizika atomskog jezgra i elementarnih čestica, 04/01/16 CIFR WAK

Proučavanje kutne ovisnosti o analiziranju sposobnosti DD → reakcijskog kapaciteta 3HP na energijama od 200 MEV 2010, kandidat za fizičke i matematičke nauke Kurilkin, Alexey Konstantinovič

Mjerenje tenzora i vektorske analize sposobnosti neelastičnog rasipanja polariziranih kamenca na protonima u regiji hiličine Evidentirajuća energija roper rezonancije i delta-izobare 2001, kandidat za fizičke i matematičke nauke Malinina, Lyudmila Vladimirovna

Masovni spektar jednadžbe i relativističkih efekata i relativističkih efekata u protonu-deuteron 2001, Kandidat za fizičke i matematičke nauke Semhich, Sergey Sergeevich

Proučavanje analize sposobnosti reakcija DD → PX i D12C → PX na srednjim energijama 2011, kandidat za fizičke i matematičke nauke Kiselev, Anton Sergeevich

Izrada polariziranog cilja plina vodika za eksperiment Anke na unutrašnjem snopu ugodnih prstenova akceleratora 2007, kandidat za fizičke i matematičke nauke Grigoriev, Kirill Yuryevich