Vektor a Tensor Polarizácia Dayton. Moderný stav fyziky a techník na výrobu lúčov polarizovaných častíc

Ak má priložené pole E0 ľubovoľný smer, potom indukovaný dipól moment je ľahko nájsť z superpozície

Kde sú komponenty poľa vo vzťahu k hlavným osi elipsoidu. V úlohách roztrúsenia sú súradnicové osi zvyčajne vybrané pevné s ohľadom na padajúci lúč. Nech X je "y" z "- takýto súradnicový systém, kde smer distribúcie rovnobežne s osi Z". Ak incident svetlo

x "- polarizované, potom z optickej teorem, ktorú máme:

Na vykonávanie výpočtov podľa vzorca (2.2) je potrebné zapísať komponenty R v porovnaní s osami uskutočňovanými čiarami. Rovnosť (2.1) môže byť napísaná v maticovej forme:

Píšeme vektorové stĺpy a matrice v kompaktnejšej forme v súlade s nasledujúcim systémom označenia:

V týchto notácii má 2.3 nasledujúci formulár:

Komponenty ľubovoľného vektora F sa konvertujú podľa vzorca:

Kde atď. V dôsledku toho, z (2.5) a transformácie (2.6) máme:

tam, kde na základe ortogonality súradnicových osí inverzných do matrice je transponovaná matica. Polarizovateľnosť elipsoidu je teda detailovaný tenzor; Ak sú jeho komponenty špecifikované v hlavných osiach, jeho zložky v otočných súradnicových osiach sa môžu stanoviť vzorcom (2.8). Absorpčná časť pre incident - polarizované svetlo je jednoducho určené vzorcom:

Kde. Podobne, ak je padajúce svetlo polarizované, potom

Ak je amplitúda vektora

pre dipól, osvetlený -kolarizovaný svetlo, nahradiť do rovnice prierezu, potom získame rozptylový prierez

Kde sme využili totožnosť matricu. Podobný výraz prebieha pre prierez rozptylu a na jeseň - polarizované svetlo.

Aplikácia.

Polarizované svetlo ponúkané na ochranu vodiča pred svetlom svetlometu. Ak čelné sklo a svetlomety vozidla aplikujú film polaroidy s uhlom prechádzajúceho 45o, napríklad vpravo od vertikálu, vodič bude dobrý na to, aby videl cestné a protinádiská osvetlené vlastnými svetlometmi. Ale na palubných automobiloch polariad svetlomety budú prekrížené s polaroidom čelného skla tohto auta, a svetlomety protipohodu pôjdu von.

Dve prekrížené polaroidy tvoria základ mnohých užitočných zariadení. Prostredníctvom prekrížených polaroidov, svetlo neprechádza, ale ak umiestnite optický prvok medzi nimi, otáčaním polarizačnej roviny, môžete otvoriť cestu. Takže vysokorýchlostné elektro-optické modulátory svetla sú usporiadané. Používajú sa v mnohých technických zariadeniach - v elektronických radoch, optických komunikačných kanáloch, laserovej technike.

Takzvané fotochromné \u200b\u200bokuliare sú známe, tmavé v jasnom slnečnom svetle, ale nie sú schopné chrániť oči veľmi rýchlym a svetlým bleskom (napríklad počas elektrického zvárania) - proces stmievania je relatívne pomalý. Polarizované okuliare majú prakticky okamžitú "reakciu" (menej ako 50 μs). Ľahký svetlý blesk vstúpi do miniatúrneho fotodetektorov (fotodiodes), dodáva elektrický signál, pod činnosťou, ktorými sa okuliare stanú nepriehľadnými.

Polarizačné okuliare sa používajú v stereokonšnom, čo dáva ilúziu zlúčenín. Ilúzia je založená na vytvorení stereo párov - dva obrazy z rôznych uhlov zodpovedajúcich rohom pravým a ľavým okom. Sú považované za to, že každé oko videlo len obrázok určený pre neho. Obraz na ľavé oka sa premieta na obrazovku cez polaroid s vertikálnou osou šírky pásma a vpravo - s horizontálnou osou a presne ich kombinovať na obrazovke. Divák sa pozerá cez okuliare polaroid, v ktorých je os ľavej bázy je vertikálna a pravá horizontálna; Každé oko vidí len "jeho" obraz a stereofónny efekt sa vyskytuje.

Pre stereoskopickú televíziu sa používa spôsob rýchleho striedavého stmievania sklenených okuliarov synchronizovaný so zmenou obrázkov na obrazovke. Vzhľadom na zotrvačnosť zobrazenia sa vyskytne objemový obraz.

Polaroidy sú široko používané na uhasenie oslnenia zo skla a leštených povrchov, z vody (odráža z nich, svetlo je silne polarizované). Polarizované a svetelné obrazovky monitorov tekutých kryštálov.

Metódy polarizácie sa používajú v mineralógii, kryštalografii, geológii, biológii, astrofyzike, meteorológii pri štúdiu atmosférických javov.

B.1 Úvod.

B.2 Kumulatívne častice.

V.Z Opis polarizovaných stavov častíc s odstreďovaním 1 5 V.4 Stručný prehľad údajov o reakcii deuteronovej fragmentácie reakcie na kumulatívne protóny.

V.5 Cieľ a štruktúra dizertačnej práce.

Nastavenie experimentu

1.1 Motivácia.

1.2 Experimentálna inštalácia.

1.3 Metodické merania a modelovanie

1.4 Organizácia a princíp spúšťača.

Ii softvér

II. 1 úvodné komentáre

11.2 Systém zberu a spracovania údajov QDPB

11.3 Konfigurovateľné prezentácie a zariadenia

11.4 Nástroje na predkladanie údajov závislé od relácie

11.5 Systémový systém DAQ.

II. 6 Systémy zberu údajov polarimeter.

W Experimentálne výsledky a diskusia

III. 1 Analýza systematických zdrojov chýb.

111.2 Experimentálne údaje.

111.3 Diskusia o experimentálnych údajoch.

Odporúčaný zoznam dizertačných

• Štúdium dopadu na odstreďovanie a izospínom pri narodení kumulatívnych častíc 2007, doktor fyzických a matematických vied Litvinenko, Anatoly Grigorievič

• Štúdium interakcií polarizovaných deuterónov s protónmi a jadiermi v oblasti impulznej oblasti 0,7-9,0 GeV / s 2006, doktor fyzických a matematických vied erygin, Vladimir Petrovich

• Študovanie uhlovej závislosti analyzujúcich schopností reakcií -DD → 3HEN a -DD → 3H p pri energii Deuteron 270 MeV 2007, kandidát fyzických a matematických vedy Yanek, Marian

• Tensor analyzujú schopnosť Ayy v reakciách A (D, P) X a A (D, D) X pri 9 GEV / C a deuteron štruktúry pri nízkych vzdialenostiach 1998, kandidát na fyzické a matematické vedy ladygin, Vladimir Petrovich

• Štúdium analýzy schopností AY, AYY a AXX Reakcie elastického rozptylu Deuteron-Proton na Energies 880 a 2000 MeV 2010, kandidát na fyzické a matematické vedy Kurilkin, Pavel Konstantinovich

Dizertačná činnosť (časť autora je abstraktu) na tému "Meranie teploty analyzujúcej kapacity T20 v deuteronovej fragmentačnej reakcii na pivoce pod nulovým uhlom a vývojom softvéru pre systémy zberu údajov o polarizovaných lúčoch"

B.1 Úvod

Dizertačná práca predstavuje experimentálne výsledky merania kapacity T20 tensor vyhodnocovanie v fragmentačnej reakcii tensorly polarizovaných deuterony do kumulatívnych (podprahovou) pivonky. Merania sa uskutočnili spoluprácou sféry na lúč tenzne polarizovaných deuterónov urýchľovacieho komplexu vysokých energií spoločného ústavu pre jadrový výskum (LVE JINR, DUBNA, RUSKO). Štúdium polarizácia pozorované poskytuje podrobnejšie, v porovnaní s reakciami s non-rozkladu častíc, informácie o Hamiltonovho interakcie, mechanizmy reakcie a štruktúry častíc podieľajúcich sa na reakciu. K dnešnému dňu, otázka vlastností jadier na vzdialenosť, menšia alebo porovnateľná s veľkosťou nukleónu, nie je dobre zrozumiteľná s experimentálnymi aj teoretickými názormi. Deuteron všetkých jadier má osobitný záujem: Po prvé, je to najdôležitejšie jadro s experimentálnymi aj teoretickými názormi. Po druhé, pre Deuterona, pokiaľ ide o najjednoduchšie jadro, je jednoduchšie riešiť reakčné mechanizmy. Po tretie, Deuteron má netrivovú spinovú štruktúru (odstreďovanie sa rovná 1, a nonzero quadrupólový moment), ktorý poskytuje široké experimentálne možnosti na štúdium odstreďovania. Program merania, v rámci ktorého sa získajú experimentálne údaje uvedené v dizertačnej práci, je prirodzeným pokračovaním štúdií štruktúry atómové obilniny V reakciách s narodením kumulatívnych častíc v kolízii nepolarizovaných jadier, ako aj polarizáciou pozorovanou v reakcii kolapsu Deuteronu. Experimentálne údaje uvedené v dizertačnej práci umožňujú pohyb v pochopenie štruktúry odstreďovanie deuteronu u malých inter-hodinové vzdialeností a dopĺňať informácie o štruktúre deuteronu získané pri pokusoch s leptónov sondou a pri štúdiu reakcie zrútení tensorly polarizované Deuterons, a preto sú relevantné. K dnešnému dňu, údaje uvedené v dizertačnej práci sú jediní, pretože pre realizáciu týchto štúdií, nosníky polarizovaného deuterony s energiou v niekoľkých GeV, ktoré v súčasnej dobe aj v najbližších niekoľkých rokoch bude k dispozícii len na SPE urýchľovače komplex, kde sa prirodzene pokračovať v štúdiu v danom smere. Uvedené údaje boli získané v zložení medzinárodnej spolupráce, oznámené na viacerých medzinárodných konferenciách, ako aj zverejnených v receptovaných časopisoch.

Ďalej, v tejto kapitole poskytneme potrebné informácie o kumulatívnych časticiach potrebných na ďalšiu prezentáciu, definície použité v opise pozorovanej polarizácii, ako aj krátka recenzia Výsledky známe v literatúre o reakcii kolapsu deuterónov.

B.2 Kumulatívne častice

Štúdia zákonov narodenia kumulatívnych častice sú vedené od začiatku sedemdesiatych rokov XX storočia ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Štúdium reakcií s narodením kumulatívnych častíc je zaujímavé, že poskytuje informácie o správaní vysokého impulzu (\u003e 0,2 GEV / c) zložiek v fragmentácii jadier. Tieto veľké vnútorné pulzy zodpovedajú malým (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, kde sú sekcie veľmi malé.

Po prvé, definujeme, že bude ďalej chápaný pod pojmom "kumulatívna častica" (pozri napríklad a odkazy v ňom). Častica s narodením v reakcii:

AG + AC. ^ C + X, (1) sa nazýva "kumulatívne", ak sú splnené tieto dve podmienky:

1. Častica C sa narodila v kinematickom regióne, neprístupná v kolízii voľných jadier, ktoré majú rovnaký impulz na nukleóne ako jadro AI a AC v reakcii (1);

2. Častica C patrí k oblasti fragmentácie jednej z kolidických častíc, t.j. musia byť vykonané

Ul, - yc \\ t< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye

Ya "- yc" - ye - ye - ye + yai - yai \\ t (štyri)

Z experimentálnych dát Z toho vyplýva, (pozri, napríklad, ,,,,,), pri pokusoch na pevnú cieli, tvar spektra kumulatívneho súčtu častíc modafinilu slabo závisí na energiu nárazu, počnúc energiou dopadajúcich častíc \u003e 3-IV. Toto vyhlásenie je znázornené na obr. 1, reprodukovaná z práce, ktorá ukazuje závislosť od energií incidentského protónu: (b) vzťah pivoníc rôznych znakov 7g ~ / 7g + a (a) parameter spektra spektra, potom pre približovanie EDA / DP - s Exer (-) § narodenia kumulatívnych pivonky meraných v uhle 180 °. To znamená, že nezávislosť tvaru spektra z primárnej energie začína rozdielom rýchlosti kolíznych častíc yaii - yai\u003e 2.

Ďalším zavedeným vzorom je nezávislosť spektra kumulatívnych častíc z typu častíc, na ktorej dochádza k fragmentácii (pozri obr. 2).

Vzhľadom k tomu, dizertačnej práce opisuje experimentálne dáta o fragmentácii polarizovaných deuterony do kumulatívnych pivonky, potom podrobnejšie vzory so sídlom v reakciách s narodenia kumulatívneho súčtu častíc (závislosť na atómovej hmotnosti fragmentačního jadra, závislosti na rôznych častice registrovaného atď.) Nesmie sa diskutovať. V prípade potreby sa nachádzajú v hodnotení: ,,,,,

Obr. 1: Závislosť od energie incidentového protónu (TR) (A) inverzného parametra sklonu je potom a (b) pomer výstupov TT ~ / TT +, ktorý je integrovaný z energie pivnipu 100 meV . Obrázok a údaje označené kruhmi, prevzaté z práce. Údaje označené trojuholníkmi sa uvádzajú z práce.

V.W. Popis polarizovaných stavov častíc s odstreďovaním 1

Pre pohodlie ďalšej prezentácie predstavujeme stručný prehľad konceptov, ktoré sa používajú pri opise častíc reakcií s odstreďovaním 1.

V obvyklých experimentálnych podmienkach je časticový súbor s odstreďovaním (lúč alebo cieľ) opísaný matricou hustoty P, ktorých hlavné vlastnosti sú nasledovné:

1. NORMÁCIA SP (/ 5) \u003d 1.

2. Hermitickosť p \u003d p +.

Súčasný experiment G REFERENCE 6

F-1-1-1-1 f Tento experiment

T ▼ ▼

L-S O - SI - R K F D SHO

Kumulatívne rozsiahle premenné XS

Obr. 2: Závislosť prierezu narodených kumulatívnych častíc z kumulatívnych rozsiahlych premenných xs (57) (pozri odsek III.2) pre fragmentáciu zväzku deuterony na rôznych cieľov vo pivonky pod nulovým uhlom. Kresba je prevzatá z práce.

3. Priemer operátora sa vypočíta ako (O) \u003d SP (OP).

Polarizácia súboru (pre definitívy - lúč) Častice s odstreďovaním 1/2 je charakterizované smerom a stredná hodnota späť. Čo sa týka častíc s odstreďovaním 1, by sa mali rozlíšiť polarizácia vektora a tenzorov. Termín "Tensor Polarizácia" znamená, že opis častíc s odstreďovaním 1 používa Tensor druhého hodnosti. Všeobecne platí, že častice odstreďovania sú opísané Tensorom Rodíka 21, takže pre I\u003e 1 je potrebné rozlíšiť parametre polarizácie 2., 3. radov atď.

V roku 1970 bol tzv. Madisonský dohovor prijatý na 3. medzinárodnom sympóziu o polarizačných fenomede, ktoré upravuje najmä označenia a terminológiu pre polarizačné experimenty. Pri zaznamenávaní jadrovej reakcie A (A, B) na častice, ktoré reagujú v polarizovanom stave alebo, ktorého polarizačný stav, ktorého je pozorované, šípky sú uvedené. Napríklad záznam 3H (C \u003d, p) 4 neznamená, že nelarizovaný cieľ 3h je bombardovaný polarizovanými deuterónmi D a že je pozorovaná polarizácia výsledných neutrónov.

Keď sa hovorí, že merať polarizáciu častíc B v jadrovej reakcii, sa vzťahuje na proces A (A, B) v, t.j. V tomto prípade nie sú zväzok a cieľ polarizovaný. Parametre, ktoré opisujú zmeny v priereze reakcie, keď je lúč alebo cieľ (ale nie obidva) polarizované, nazývané analyzujúce schopnosti reakcie formy A (A, B). Okrem špeciálnych prípadov, polarizácie a analyzujúcich schopností by teda mala byť jasne rozlíšená, pretože charakterizujú rôzne reakcie.

Reakcie typu A (A, B) B, A (A, B) B atď. Nazývané reakcie na prenos polarizácie. Parametre Väzbové odstreďovanie častíc B a častice o sa nazývajú koeficienty polarizácie.

Termín "spin korelácie" sa vzťahuje na experimenty na štúdiu reakcií formy A (A, B) B a (A, B) B av druhom prípade, polarizácia oboch výsledných častíc by sa mala merať v rovnakej udalosti.

V experimentoch s lúčom polarizované častice (meranie analyzujúcich schopností) V súlade s Dohovoru Madison je os Ziží impulzom častíc KJN, osi Y - podľa K (Px Kout (tj kolmá na reakčnú rovinu) a os x by mal byť nasmerovaný tak, aby bol koordinačný systém právnej advokácie.

Polarizačný stav systému častíc so spinom / môže byť plne opísaný (21 + 1) 2 - 1 parametre. Tak, pre častice s odstreďovaním 1/2, tri parametre PI tvoria vektor p, nazývaný polarizačný vektor. Výraz, pokiaľ ide o odstreďovanie prevádzkovateľa 1/2, označený SG, nasledovné:

PI \u003d FA), I \u003d X, Y, Z, (5), kde rohové konzoly znamenajú priemerovanie nad všetkými časťami súboru (v našom prípade - lúč). Absolútna hodnota R je obmedzená< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

Vzhľadom k tomu, polarizácia častíc so spinom 1 je opísaný Tensorom, jej prezentácia sa zloží a stáva sa menej vizuálnym. Polarizačné parametre sú niektoré pozorované hodnoty otočného operátora 1, S. Dva rôzne sady definícií sa používajú pre zodpovedajúce parametre polarizácie - karteziánskych tensorových momentov PI, Pij a TKQ Spin Transors. V kartezijských súradniciach, podľa Madisonského dohovoru, parametre polarizácie sú definované ako

PI - (Si) (vektor polarizácia), (7), 3 sh - - (sisj + sjsi) - 25ij (tenzor polarizácia), (8), kde S je prevádzkovateľ spin 1, g, j - x, y, g. Vzhľadom k tomu, \u003d 5 (5 + 1) \u003d 2, (9), máme pripojenie

PXX + PYY + PZZ \u003d 0. (10)

Tenzorová polarizácia je teda opísaná o päť nezávislých hodnôt (RHX, RU, RUU, PXZ, PYZ), ktorý spolu s tromi zložkami polarizačného vektora poskytuje osem parametrov na opis polarizovaného stavu častíc s odstreďovaním 1. Zodpovedajúca matrica hustoty môže byť zaznamenaná ako:

P \u003d (1 + + SJSI)). (jedenásť)

Opis polarizačného stavu v rámci tenzorov rotácie je vhodný, pretože sú jednoduchšie, ako sú cartesans prevedené na rotácie súradnicového systému. Spin Tranzor sú prepojené nasledujúcim vzťahom (pozri): TKQ - N Y, (Kiqik2q2 Kq) Ikiqiik2QZ\u003e (12)

9192, kde Q K2Q2 Kq) - Clebsha-Gordánsko koeficienty a N je normalizačný koeficient, zvolil sa, aby sa stav vykonával

Sp (MU) \u003d (2s + L) 6KKL6QQI. (13)

Nižšie odstreďovacie momenty sú rovnaké:

Y \u003d 1 5 HO - SZ, H-1 \u003d ^ (SX - isy).

Pre zadnú časť I index na spustenie hodnôt od 0 do 21, A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

Teda vektorová polarizácia je opísaná o tri parametre: platný TW a komplex £ C C a Tensor Polarizácia - Päť: Platné £ 20 a komplexné ^ B Ahoj

Ďalej do úvahy situáciu, kedy spinovej systém má osovú súmernosť vzhľadom k osi ((označenie L opustí na súradnicovom systéme spojené s reakciou uvažovaného, \u200b\u200bako je popísané vyššie). Takýto špecifický prípad je zaujímavý, pretože lúče zo zdrojov polarizovaných iónov zvyčajne majú osovú symetriu. Predstavme si, že stav ako nekoherentné zmesi, ktorá obsahuje podiel n + častíc s otáčania pozdĺž C, podiel AI častíc s otáčania pozdĺž a frakcie NO častíc s otáčania je rovnomerne rozložená v smeroch v rovine kolmej na v tomto prípade iba dva polarizačné lúče sú odlišné od nuly, t \\ o (alebo p ^) a T2O (alebo p ^). zašleme os kvantování pozdĺž osi symetrie £ a nahradiť . v notáciu T až g a z na (je zrejmé, že (5 ^), je jednoducho presne n + - N, a v súlade s (15) a (7):

15) Vektorová polarizácia), T2I \u003d - ^ ((SX + ISY) SG. + SG (SX + ISY)), T22 \u003d F ((SX + ISY) 2) Tensorová polarizácia).

17) (N + - N-) (vektorová polarizácia).

Z (16) a (8) to vyplýva

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3NQ) alebo RCC \u003d (1-ZA), kde sa používa, že (n + + n-) \u003d (1 - NO).

Ak chýbajú všetky momenty 2. radu (n0 \u003d 1/3), hovoria čisto vektorová polarizácia lúča. Maximálne možné polarizačné hodnoty takéhoto lúča TG0AKs- - U2 / 3 alebo (19) Rmax. 2 / S (Pure vektorová polarizácia).

Pre prípad čisto tenzorovej polarizácie (TV \u003d 0) z rovníc (17) a (18) dostaneme

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

Dolná hranica zodpovedá NO - 1, hornej - AG + \u003d AL \u003d 1/2.

Vo všeobecnom prípade môže byť os symetrie £ polarizovaného lúča zo zdroja náhodne orientovaná s ohľadom na súradnicový systém XYZ spojený s posudzovanou reakciou. V tomto systéme exprimujte momenty. Ak je orientácia osi (definované uhly / 3 (medzi osami Z a C) a F (otáčanie na -F okolo osi Z, je os C v rovine YZ), ako je znázornené na obr, 3, a v systéme z polarizácie lúča sa rovná T20, potom tenzor okamihy v XYZ systéme sú rovnaké:

Vektorové momenty: Tensor Moments:

10 \u003d R10COS / 3, T20 \u003d -7P (3cOS2 /? - 1), (21) ITN \u003d ^ Lsin / Fe4 * -. T2L \u003d SINPCOSRE (F, L / 2 L / 2

Vo všeobecnom prípade je invariantná časť A \u003d EDA / DP reakcia A (A, B) B zaznamenaná vo forme: ART \u003d AO (EtKqNQ). (22) k, q

Hodnoty TKQ sa nazývajú schopnosti analyzujúce reakcie. Dohovor Madison odporúča označovať schopnosti Tensor Analyzovanie ako TKQ (sférické) a A; LU (Cartesian). Štyri analyzujúce schopnosti - Vector GTC a Tensors, T2 a T22

Obr. 3: Orientácia osi symetrie £ polarizovaného lúča vzhľadom na súradnicový systém XYZ spojený s reakciou, XZ je reakčná rovina (3 - uhol medzi osami Z (smer dopadajúceho lúča) a otáčaním na -F okolo osi Z vedie os osi £ do roviny YZ.

Sú platné kvôli zachovaniu parity a T. \u003d 0. Vzhľadom na tieto obmedzenia, rovnica (22) má formu: SG \u003d<70-.

V karteziánskych súradniciach je rovnaký úsek zaznamenaný vo formulári:

3 1 2 1 A - Sto TKQ, (25) I.E. Možnosť analýzy vektora sa rovná polarizácii v reverznej reakcii: GTI \u003d G ^ RNEUCHANTY- ALEBO AU \u003d, (26), ale pre tenzorový bod TC sa označenie zobrazí:

T2L \u003d - ^ R. Rovkts. ^ (2?)

Pre elastický rozptyl, keď je reakcia identická s jej opačnou, vektorová polarizácia je rovnaká schopnosť vektorovej analýzy. V niektorých prácach na štúdium rozptylu polarizovaných častíc sa preto merania polarizácie označujú, keď sa prísne povedané, analyzujúca schopnosť. Avšak, pre elastický rozptyl deuterónov, je potrebné rozlišovať medzi analýzou schopnosťou a polarizáciou 21 GBP v dôsledku rozdielu v znamení.

V.4 Stručný prehľad údajov o reakcii fragmentácie deuteronu do kumulatívnych protónov

Stručne zhrnúť prvé výsledky štúdia reakcie fragmentácie deuteronu do protónov D (PD\u003e 1 GEV / C) + a p (® \u003d 0 °) + x, (28), pretože sa budú vyžadovať pri meraní dizertačnej práce a diskusie získané výsledky.

Dvadsať rokov reakčných štúdií (28) s polarizovanými a neoperalizovanými deuterónmi sa nahromadilo veľké množstvo experimentálnych údajov, ktoré iniciovali vznik radu teoretických modelov zameraných na opis deuteronovej štruktúry a reakčného mechanizmu. Táto reakcia má najväčšiu v porovnaní s fragmentáciou iným hadrónom, časť a vizuálnu interpretáciu v rámci pulznej aproximácie. V tomto prípade sa hlavný príspevok k priesevu poskytuje divák mechanizmus, ktorý je znázornený diagramom znázornenými na obr. štyri.

Obr. 4: Spekačný diagram pre fragmentáciu Deuteron na protón.

Pre dvojzložkovú (S- a D-Wave) funkcie vlny DEUTERON (ďalej len "WFD"), diferenciálny sekcia (EDA / DP) a kapacita TENSOR analyzovania T20 je napísaná takto: \\ t

E ~ (p) ^ (U2 (K) + W2 (K)) ,. , 2U (K) W (K) -W2 (K) / V2 DA U2 (K) + W2 (K)

Tu p je pulz detekovaného protónu, a a W radiálne zložky RSV pre S- a D-vlny, v danom poradí. Vzhľadom na zásadnú úlohu relativistických účinkov sa pripojenie variabilného K, ktorého zohráva úlohu vnútorného nukleonového impulzu v Deuteron, s impulzom protónovej zaznamenanej závisí od spôsobu opisovania deuteronu. To je vzhľadom k principiálna neschopnosti rozdeliť, presunúť pohyb ťažiska a relatívneho pohybu v časticovej systéme sa pohybuje s relativistických rýchlosťou. Všeobecne povedané, spôsob relativizácie WFD, t.j. Spôsob účtovania relativistické efekty je jedným z hlavných rozdielov medzi teoretickými modelmi používané na opis reakcie (28). Preto pri porovnaní experimentálnych dát s teoretickými modelmi, bude konkrétne špecifikované konkrétny spôsob priradenie federálny štát unitári Enterprise, tu budeme spoliehať na tzv minimum relativification schémy. Minimálna relativifikačná schéma sa nazýva posudzovanie WFD v dynamike na svetlom prednej strane s pevným výberom smeru svetla (Z + T \u003d 0). Tento prístup bol zrejme prvýkrát navrhnutý a bol široko používaný v opise zlúčeniny relativistických systémov (pozri napríklad ,,,). V tomto prístupe je impulz detekovaného protónu a vnútorný impulz do nukleónu v Deuteronom spojené s vzťahom: t, m - hmotnosť protónu a deuteron, p, d sú ich trojrozmerné impulzy. Funkcia vlny využíva nerelatativistické funkcie v závislosti od A; a vynásobený normalizačným koeficientom 1 / (1 - a).

Prierez fragmentácia nepolarizované deuterony na protóny pod nulovým uhlom bola skúmaná v rozmedzí od 2,5 do 17,8 GeV / s impulzom primárnych deuteronů v prácach ,,,,,,,,,,, Všeobecne platí, že získané experimentálne spektrá sú dobre opísané špecifikáciou.

32) Travný mechanizmus s použitím všeobecne akceptovaných WFDS, ako je RAID alebo Paríž.

0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 K. GEV / C.

Obr. 5: Distribúcia nukleónov na relatívnych impulzoch v Deuterone, extrahované z experimentálnych údajov pre rôzne reakcie s účasťou Deuteron. Kresba je prevzatá z práce.

Takže z obr. 5 Je zrejmé, že impulz rozdelenie nukleónov v deuteronu, extrahované z údajov pre reakcie: nepružný rozptyl elektrónov na deuteronu D (E, E) x, pružný protónovej deuteron rozptyl späť P (D, P) D, a kolaps Deuterona. s výnimkou intervalu vnútorných impulzov na 300 až 500 MeV / s, sú dáta popísaných mechanizmom divácke pomocou Paríž RSV. k vysvetlenie rozdiel v stanovenej oblasti boli priťahované Ďalšie mechanizmy. Najmä účtovanie príspevku zo spracovania PEON v prechodnom stave, umožňuje uspokojivo opísať údaje. Neistota vo výpočtoch, je asi 50%, vzhľadom na neistotu pri znalosti funkcie vrchole Irán, ktoré, okrem toho, by mali byť také výpočty známy okrem hmotnostnej povrchu. V práci na vysvetlenie experimentálneho spektra sa skutočnosť zohľadnila, že pre veľké vnútorné impulzy (t.j. Malý Internecclock

0.4 1.2 2.0 2. V INN - 0,2 / K) sa môžu objaviť nestarné stupne slobody. Najmä šiestich realitné zložka \\ 6 q bol predstavený v zadanej práce, je pravdepodobnosť, ktorá bola až 4%.

Treba teda poznamenať, že všeobecne spektrá protónov získaných fragmentáciou deuterónov do protónov pod nulovým uhlom je možné opísať na vnútorné impulzy ~ 900 meV / s. Zároveň je potrebné vziať do úvahy nasledovné po impulznej aproximácii diagramu alebo upraviť RSV, pričom sa zohľadní možný prejav nevýbuchových stupňov slobody.

Polarizácia pozorovaná pre reakciu kolapsu Deuteron je citlivá na relatívny príspevok zložky WFD, ktorý zodpovedá rôznym uhlovým momentom, takže experimenty s polarizovanými deuterónmi dávajú Ďalšie informácie O štruktúre deuteronových a reakčných mechanizmov. V súčasnosti existujú rozsiahle experimentálne dáta týkajúce sa kapacity T20 tensor analyzovaním reakcii kolapsu tensor polarizované deuterony. Zodpovedajúci výraz v mechanizme divákov je uvedený vyššie, pozri (30). Experimentálne údaje pre TAD, získané v dieloch ,, znázornené na obr. 6, kde je možné vidieť, že už od vnútorných impulzov, aby 0,2-F-0,25 dát GeV / C nie je popísaná všeobecne uznávanými dvojzložkovým RSV.

Účtovníctvo interakcie v konečnom stave zlepšuje dohodu s experimentálnymi údajmi na impulzy približne 0,3 GeV / s. Účtovanie príspevku šiestich kvasných zložiek v Deuteron vám umožňuje opísať údaje do vnútorných impulzov rádu 0,7 GeV / s. Správanie T20 pre impulzy rádu 0,9 -f-1 GEV / C je najlepšie v súlade s výpočtami v rámci CCD podľa spôsobu zníženej nukleárnej amplitúdy, ktorá berie do úvahy antisymtriu kvarkov z rôznych jadier. Tak, tým, že zhrnutím vyššie uvedeného:

1. Experimentálne údaje pre prierez fragmentácie neoperizovaných deuterónov na protóny pod nulovým uhlom je možné opísať ako súčasť nukleonového modelu.

2. Údaje pre T20 Doteraz sú opísané len so zapojením nezmyselného stupňa slobody.

V.5 Cieľová a dizertačná štruktúra

Účelom tejto dizertačnej práce bolo získať experimentálne údaje o kapacite analýzy T20

TA, pre DF * 12C-\u003e P (O ") + X

0 200 400 600 800 1000 K (MeV / C)

Obr. 6: Tensor analyzuje schopnosť T2O kolapsu Deuteronu. Kresba je prevzatá z práce.

60) Fragmentácia Tenzor polarizovaných deuterónov do kumulatívnych (podggrown) pivonky pod nulovým uhlom na rôznych cieľoch, ako aj stvorenia softvér Pre systémy na zber údajov pre experimentálne inštalácie, vodivé polarizačné merania v komplexe LVE Accelerator Complex.

Štrukturálna dizertačná práca sa skladá z úvodu, troch kapitol a záver.

Podobná dizertačná práca v špeciálnej "fyzike atómových jadier a elementárnych častíc, 04/01/16 CIFR WAK

• Študovanie uhlovej závislosti analyzujúcich schopností DD → 3HP reakčnej kapacity v energiách 200 meV 2010, kandidát na fyzické a matematické vedy Kurilkin, Alexey Konstantinovich

• Meranie Tensor a vektorové analyzujúce schopnosti neelastického rozptylu polarizovaných deuterónov na protóny v oblasti excitácie energizovania ropyrsovej rezonancie a delta-isobara 2001, kandidát na fyzické a matematické vedy Malinina, Lyudmila Vladimirovna

• Hmotnostné spektrum rovnice Bethet-solpiter a relativistické účinky v rozptyl protón-deuteron 2001, kandidát na fyzické a matematické vedy Semich, Sergey Sergeevich

• Štúdium analyzujúcich schopností reakcií DD → PX a D12C → PX pri medziľahlých energiách 2011, kandidát na fyzické a matematické vedy Kiselev, Anton Sergeevich

• Vytvorenie polarizovaného cieľa plynného vodíka pre ANKE Experiment na vnútornom lúč útulných akceleračných krúžkov 2007, kandidát na fyzické a matematické vedy Grigoriev, Kirill Yuryvich

Uzavretie dizertačnej práce na tému "Fyzika atómového jadra a elementárnych častíc", Isupov, Alexander Yuryvich

Záver

Formulujeme hlavné výsledky a závery dizertačnej práce:

1. Prvýkrát sa rozsah kapacity T2O T2O meral v reakcii D + A -7g ± (@ \u003d 0 °) + x fragmentácia tenzne polarizovaných deuterónov do kumulatívnych pivoniek pod nulovým uhlom v dvoch produkciách:

S pevným impulzom poníka \u003d 3,0 GEV / C pre pd deuteron impulzov v rozsahu od 6,2 do 9,0 GeV / s;

S pevným impulzom deuterónov RA \u003d 9,0 GEV / C pre impulzy RTG PEONIES v rozsahu od 3,5 do 5,3 GeV / s.

2. Nameraná hodnota TENSOR analyzujúcej kapacity T20 nezávisí od atómovej hmoty a jadier cieľa v intervale A \u003d 1 - ^ - 12.

3. Nameraná hodnota T2O nezávisí od znamenia registrovaného pivonku.

4. Nameraná hodnota T20 je dokonca kvalitatívne nie je opísaná v súčasnosti teoretické výpočty v pulznej aproximácii v modeli nukleonu Deuteron.

5. Bol vytvorený distribuovaný systém zberu a spracovanie dát QDPB, ktorý poskytuje základ pre budovanie systémov zberu údajov pre experimentálne inštalácie.

6. Na základe systému QDPB bol vytvorený systém získavania údajov, sféru DAQ v 8 zasadnutiach na výstupných strapkách synchrophasotronu a Nuclotron LVE.

7. Na základe systému QDPB boli vytvorené systémy zberu údajov ,, lve polarimeters: vysoká energia na zásuvke zavádzanej, ako aj na vnútornom cieli nukleon-vektorového polarimetra a následne - vektor-tenzor polarimeter.

Na záver by som chcel poďakovať vedeniu laboratória vysokých energií a osobne AI Malachov, ako aj zamestnancom urýchľovača a zdroja Polaris, po mnoho rokov zabezpečenie možnosti vykonávania experimentálnej práce, ktorých výsledky boli základom dizertačnej práce.

Prinášam hlbokú vďačnosť mojim vedeckým lídrom - A. GLITVINENKO, bez toho, aby táto dizertačná práca nebola vykonaná v práci a podpore v živote, a LS Zolin, iniciovať formulovanie popísaných experimentov a mnoho technických vývojov v tejto práci.

Domnievam sa, že je príjemná potreba vyjadriť svoje úprimné vďaka Ii Migulina za morálnu podporu, ktorú nie je možné preceňovať, ako aj na mnoho rokov práce v zložení spolupráce sféry, ktorých výsledkov, ktorých dizertačná práca výrazne uľahčil.

Domnievam sa, že je to moja povinnosť poďakovať mojim kolegom k.i.gritai, s.g.varnikova, v.g. Volshevský, S.V. Afanasyev, A.YU. Semenova pre mnohé diskusie a rôzne pomoci v rôznych aspektoch tejto práce a na mnoho rokov komunikácie pre profesionál (a Nielen) Témy, rovnako ako všetci účastníci spolupráce sféry v poslednom desaťročí, bez nich by nebolo úplne nemožné získať výsledky uvedené v tejto práci.

Osobitné vďaka autorovi - Zamestnancom vysokoenergetického polarimetra LVE L.S. Azhgireu a V.N. Zhmyrov, ako aj neskoré GD.StoVolev pre plodnú spoluprácu, ktorá viedla k vytvoreniu moderného polarimetrického softvéru.

Som vďačný YU.K.PILIPENKO, N. M. PISKUNOV a V.P. LAKING, ktorý strávil v rôznych časoch iniciátorov časti vývoja zahrnuté v dizertačnej práci.

Referencie Dizertačný výskum kandidát na fyzických a matematických vedách Isupov, Alexander Yuryvich, 2005

1. A.M. Baldin. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 8 (3), 429, (1977).

2. A.V. Eremov. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 13 (3), 613, (1982).

3. V.S. STAVINSKY. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 10 (5), 949, (1979).

4. V.K.LUKYANOV a A.I.TIVOV. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 10 (4), 815, (1979).

5. O.P.GAVRISHUK a kol. Jadrová fyzika A, A (523), 589, (1991).

6. I.M. belyaev, o.p. Gavrishchuk, L.S. Zolín a V.F. Perfestov. Jadrová fyzika, 56 (10), 135, (1993).

7. N.A.NIKIFOROV a kol. Phys.rev.c, C (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyarins a kol. Jadrová fyzika, 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarins a kol. Jadrová fyzika, 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. ALNAKYAN a kol. Jadrová fyzika, 25, 545, (1977).

11. L.Anerson et al. Phys.rev.c, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.MOELLER ET AL. Phys.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. A.M.Baldin. Jadrová fyzika A, A (434), 695, (1985).

14. V.V. BUROV, V.KLUKYANOV A A.I.TITOV. Správy JINR, P2-10244, (1976).

15. A.M.BALDIN. Spoločnosť JINR Communications, E2-83-415, (1983).

16. A.V.V.V.Vefremov et al. V konaní o Xlth Medzinárodnom seminári o problémoch s vysokou energiou, Ishepp "92, (1992). JINR, DUBNA, 1994.

17. Spolupráca BCDMS. Spoločnosť JINR Communications, EL-93-133, (1993).

18. A.G.LITVINENKO, A.I.MALAKHOV, A.I.ZALAKHOV. Mierna premenná na opis kumulatívnej produkcie častíc v nukleus-jadro kolízií. Rýchla komunikácia JINR, L58] -93, 27-34, (1993).

19. L.S.SCHREDER. Phys.rev.lett., 43 (24), 1787, (1979).

20. i.m. Belyaev a ďalšie. Prepaint z SÚJV, P1-89-463, (1989).

21. A.M. Baldin a kol. Jadrová fyzika, 20, 1201, (1979).

22. Yu.S. Anisimov,., A.Yu.Iupov a ďalšie. Štúdium závislosť prierezov fragmentácia relativistické deuterony do kumulatívne 7g ~ období od atómovej hmotnosti cieľového jadra. Jadrová fyzika, 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. W.HAEBERLI. Ann. Rev. Nukl. SCI., 17, 373, (1967).

24. L. Hailapidus. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 15 (3), 493, (1984).

25. H.H.H.BARSHALL A W.HAEBERLI. V programe. 3. Int. Sympa. Polarizačné javy nukl. Reakcie, USA, (1970). UNIV. Wisconsin Press, Madison, 1971.

26. lj.b.Goldfarb. NUCTL.PHYS., 7, 622, (1958).

27. W.LAKIN. Phys.rev., 98, 139, (1955).

28. D.M.brink a g.r.stachler. Hybnosť. Oxford Claredon Press, (1968).

29. G.R.Satchler. NUCTL.PHYS., 8, 65, (1958).

30. L.C.BIEDENHARAN. NUCTL.PHYS., 10, 620, (1959).

31. L. Dlavné a E.M.Lifshits. Teória poľa. Veda, M., 7. ed., (1988).

32. V.A. Karmanov. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 19 (3), 525, (1988).

33. P.A.M.DIRAK. Rew.mod.Phys., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. KONTDATYUK A M.V.TEGENEV. Jadrová fyzika, 4, 1044, (1980).

35. L.L.FRANKFURT A M.I.STRIKMAN. Phys.rep., 76, 215, (1981).

36. A.p.Kobushkin. J.phys.g.: NUCL.PART.PHYS., 12, 487, (1986).

37. G. Lylikasov. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 24 (1), 140, (1993).

38. v.g.atablev a i. Listy v Jetp, 37, 196, (1983).

39. V.G.ABEABYV a kol. Jadrová fyzika A, A (393), 491, (1983).

40. V.G.ABALEV a kol. Jadrová fyzika A, A (411), 541E, (1983).

41. A.M. Baldini a ďalšie. Tlačové o SÚJV, P1-11168, (1977).

42. V.G.ABEEV a kol. Rýchla komunikácia JINR, L52] -92, 10, (1992).

43. V.V.Glagolev et al. Z.phys.a, A (357), 608, (1997).

44. R.V.Reid. Ann.Phys. (N.Y.), 50, 411, (1968).

45. M.LANCOMBOMA a kol. PHYTH.LETTT.B, B (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bAp.Kobushkin. V konaniach Medzinárodného sympózia Deuteron "93, Deuteron" 93, Dubna, Rusko, (1993). JINR, DUBNA, 1994.

47. p.bosted. Phys.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. P.Breasset a kol. J.phys.g.: NUCL.PART.PHYS., 8, LLLL, (1982).

49. M.A.bonun a V.V. Dresser. Jadrová fyzika, 28, 1446, (1978).

50. M.A.BRUN a V.V. Dovenin. Jadrová fyzika, 46, 1579, (1986).

51. M.A.IGNATONKO A LILYKASOV. Jadrová fyzika, 48, 1080, (1987).

52. A.Kobushkin a l.vizireva. J.phys.g.: NUCL.PART.PHYS., 8, 893, (1982).

53. C.F.PERDRISAT. Phys.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. V.PUNDJABI ET AL. Phys.rev.c, C39, 608, (1989).

55. v.g.ABEEV a kol. LIKNOSTI V JETP, 47, 558, (1988).

56. V.G.ABEEV a kol. Rýchla komunikácia JINR, 443] -90, 5, (1990).

57. N.T.CHEUNG a kol. PHYTH.LETT.B, B (284), 210, (1992).

58. V.Kuehn et al. PHYTH.LETTT.B, B (334), 298, (1994).

59. T.AONO et al. Phys.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. L.S.S.AZHIREY a kol. PHYTH.LETTT.B, B (387), 37, (1996).

61. L.S.SHAZHIBEY a kol. Rýchla komunikácia JINR, 377] -96, 23, (1996).

62. m.g.dolidze a g.i.lykasov. Z.phys.a, A (335), 95, (1990).

63. m.g.dolidze a g.i.lykasov. Z.phys.a, A (336), 339, (1990).

64. A.p.Kobushkin. J.phys.g.: NUCL.PART.PHYS., 19, (1993).

65. S.J.BRODSKY A J.R.HILLER. Phys.rev.c, C (28), 475, (1983).

66. L.S.S.SHAZHIREI ET AL. NÁSTROJE A ZARIADENIA experimentu, 1, 51, (1997).

67. YU.S.NSKO ANISIMOV,, A.YU.IPOVOVOKOTNOSTI ET AL. POLARIMETER PRE VNÚTORNÉHO NÁKLADU NYUGOTRONU. Listy v Etchtá, 1 (1 118]), 68-79, (2004).

68. YU.S.NS. ANISIMOV ,., A.YU.IUPOVACKO ET AL. NÁHRADNOSTI TENZOR ANALÝZA ATALIKÁCIE Schopnosť reagovať reagovať fragmentáciu deuterov polarizovaných v Tensoroch s pulzom od 6,2 do 9,0 GEV / C do kumulatívnych pivoniek. Stručné správy o JINR, 573] -95, 3M01995).

69. S.AFANAASEV ,., A.YU.ISUPOV, T.IWATA, ET AL. Tensor analyzujúci výkon T20 pre kumulatívnu produkciu pion z Deuterons v GeV energetike. Jadrová fyzika A, A (625), 817-831, (1997).

70. S.V.V.AFANAASEV, A.YU.ISUPOVOVÉ AT AL. Fragmentácia polarizovaných deuterónov Tensorov do kumulatívnych pionov. PHYTH.LETTT.B, B (445), 14-19, (1998).

71. K.I.GRITSAJ A A.YU.ISUPOV. Úvod distribuovaných prenosných prenosných a spracovateľských systémov Implementácia: Údaje o QDPB

72. Spracovanie s vetrátmi. Spoločnosť JINR Communications, E10-2001-116, 1-19, (2001).

73. A.YU.ISUPOV. Systémy získavania údajov pre vnútorné cieľové polarimetre s vysokou energiou a Nuclotron so sieťovým prístupom k výsledkom výpočtu polarizácie a surovými údajmi. Čeština. J. PHIHY. A55, A407-A414, (2005).

74. L.ZOLIN, A.LITVINENKO a p.rekoyatkin. Štúdium Tensor analyzujúceho výkonu v kumulatívnej výrobe častíc na polarizovanom deuteronovom lúči na Dubnov synchrophasotron. Rýchla komunikácia JINR, 1 69] -95, 53, (1995).

75. N.S. Yelin a Rylikasov. Jadrová fyzika, 33, 100, (1981).

76. s.l.belostozky et al. PHYTH.LETTD.B, B (124), 469, (1983).

77. SL. Belostotsky a ďalší. Jadrová fyzika, 42, 1427, (1985).

78. O.P.GAVRISHUK a kol. PHYTH.LETTT.B, B (255), 327, (1991).

79. i.m.belyaev a kol. Rýchla komunikácia JINR, 228] -88, (1988).

80. O.P. GAVRISHCHUK, L.S. ZOLIN A I.G. KOSAREV. Správy JINR, P1-91-528, (1991).

81. L.S.S.S.SAZHIREY a kol. Spoločnosť JINR Communications, EL-94-155, (1994).

82. a.a.Nomofilov et al. PHYTH.LETTT.B, B (325), 327, (1994).

83. I.M.SITNIK a kol. V konaní o Xlth Medzinárodnom seminári o problémoch s vysokou energiou, Ishepp "92, (1992). JINR, DUBNA, 1994.

84. L.L.FRANKFURT A M.I.STRIKMAN. Jadrová fyzika A, A (407), 557, (1983).

85. M.V.V.Tokarev. V konaní Medzinárodnej dielne Deuteron "91, objem E2-92-25 Deuteron" 91, (1991). JINR, DUBNA, 1992.

86. i.b.issinsky a kol. Acta Phys. Polonica, 25, 673, (1994).

87. A. A. A.BELUSHKKINA ET AL. V programe. 7. int. Sympa. O fyzike s vysokou energiou, objem 2, strana 215, protvino, ZSSR, (1986). IHEP, SERPUKHOV, 1987.

88. L.S. Zolín, A.G. LITVINENKO, YU.K.PILIPENKO, S.G. PREHRESNIK, P.A. RUKUKYATKIN A V.V. FIMUSHKKIN. Monitorujte TENSOR Polarizácia vysokoenergeticky deuteronózneho nosníka. Stručné správy JINR, 288] -98, 27-36, (1998).

89. V.G.ABEEV a kol. Nucl.instr. a met.in Phys.res., A (306), 73, (1991).

90. Yu.e. Bombunov et al. Nástroje a technika experimentu, 3, 31, (1984).

91. S.A. Averichev a ďalšie. Správy JINR, P1-85-512, (1985).

92. R.BRUN a kol. Geants Užívatelia Sprievodca., Zadok Volume W5013 CERN Program Knižnica. CERN, ŽENEVA, Švajčiarsko, (1994).

93. A.M. Baldin a ďalšie. Správy JINR, 1-82-28, (1982).

94. I.KH.ATANASOV A I.R.RUSANOV. Zabránenie JINR, P13-2000-123, (2000).

95. Maurice J. Bach. Návrh operačného systému UNIX. Prentice-Hall Corp., New Jersey, (1986).

96. U. Vahalia. UNIX Internals: Nové hranice. Prentice-Hall Corp., New Jersey, (1996).

97. D.BURCKHART a kol. Preskúmanie a vyhliadky na systém akvizície kaskády v CERN. V programe. Konfrontu o aplikáciách v reálnom čase počítačov v jadrovej, časticovej a plazmovej fyzike, East Lansing, Michigan, USA, (1995).

98. V.G. VOLSHEVSKY A V.YU. POMYAKUSHIN. Používanie OS UNIX na ovládacom počítači MySspin. Správy JINR, P10-94-416, 1, (1994).

99. K.I.GRICAY A V.G. VOLSHEVSKY. Softvérový balík pre prácu s KAMAK v operačnom systéme FreeBSD. Správy JINR, P10-98-163, 1, (1998).

100. I.CHURIN A A.GEORGIEV. Mikroprocesovanie a mikroprogramovanie, 23, 153, (1988).

101. V.A. YANTYUKHOV, N.I. ZHURAVLEV, S.V. Rignatev, Kraype, A.V. Malyshev, T.opalek, V.T. Sidorov, A.N.SINEEV, A.A. STAKHIN A I.N. CHURIN. Digitálne bloky v štandarde KAMAK (problém XVIII). Správy o Jinry, P10-90-589, 20, (1990) .1151161171181191211119124

102. B.A. Evolvol, N.I. Zhuravlev, S.V. Rignatev, Kraype,

103. A.V. MALYSHEV, TOPOPALEK, V.T. SIDOROV, A.N.SINEV, A.A. STAKHIN A I.N. CHURIN. Digitálne bloky v štandarde KAMAK (problém XVIII). Správy JINR, P10-90-589, 16, (1990).

104. C.N. Bazilev, V.M. Slepnev a N.A. Shutova. CRSRS4 Creit Controller4 na základe plného IBM PC. Konanie XVII Medzinárodné sympózium o jadrovej elektronike; NEC "1997, s. 192, Varna, Bulharsko, (1997). JINR, DUBNA, 1998.HTTP: //afi.jinr.ru/ccpc.

105. Valerie Quercia a Tim O "Resolly. Zväzok TRIČE: X Sprievodca systémom Window SYSTEM. O "Reilly & Associates, (1990).

106. R.BRUN, N.BUNCIC, V.FINE, A F.RADEMAKERS. Koreň. Triedy Referenčná príručka. Codecern, (1996). Pozri tiež http://root.cern.ch/.

107. R.BRUN a F.RADEMAKERS. ROZPOČTUJÚCE ROZHODNUTIE ORIENTOVANÝCH ANALÝZA ÚDAJOV. V programe. Aihenp "96 Workshop, zväzok A (389) NUCTL.Instr.And Meth.in Phys.res. (1997), strany 81-86, Lausanne, Švajčiarsko. Pozri tiež http://root.cern.ch/ .

108. R.BRUN, N.BUNCIC, V.FINE, A F.RADEMAKERS. Koreň. Prehľad. Codecern, (1996). Pozri tiež http://root.cern.ch/.

109. R.BRUN a D.Lienart. Príručka užívateľov HUBOOK., VOLUME VOLUME VOLITEĽA Y250 CERN Program Knižnica. CERN, ŽENEVA, Švajčiarsko, (1987).

110. N.G.NISHCHENKO et al. V programe. 5-th int. Sympa. Na vysokej fyzike Spin Fyzika, objem 95 AIP CONF, New York, (1982). AIP, New York, 1983.

111. B.S. BARASHENKOV A N.V. SLAVIN. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 15 (5), 997, (1984).

112. L.S. Azhgirei a kol. Diferenciálny sekcia, Tensor AUU a vektor AU Analyzovanie reakčných schopností 12c (D, P) X pri 9 GeV / C a uhol emisií protónov 85 MRAD. Zabránenie JINR, P1-98-199, 1-31, (1998).

113. M.A. Brown a M.V.tokarev. Fyzika elementárnych častíc a atómového jadra, 22, 1237, (1991).

114. A.YU.ilrionov, A.G.LITVINENKO, A G.I.LYKASOV. Čeština. J. PHIHY. A51, A307, (2001).

115. A.YU.ilrionov, A.G.LITVINENKO a G.I.LYKASOV. Polarizačné javy pri fragmentácii deuterónov k vetrom a non-nukleových stupňoch slobody v Deuterone. EUR. Fyz. J., A (14), 247, (2002).

116. A.YU.ILLARIONOV, A.G. LITVINENKO A G.I.LIKASOV. Teoretická analýza točíkových analyzujúcich schopnosti v reakcii fragmentácie deuterónov na pivonky. Jadrová fyzika, 66 (2), 1-14, (2003).

117. R.MACHLEIDT, K.OLINDE, A CHEVERSTER. Phys.Rep., 149, 1, (1987).

118. W.W.BUCK A F.GROSS. Phys.rev., D20, 2361, (1979).

119. F.Gross, J.W.Vohonen a K.Holinde. Phys.rev., C45, R1909, (1990).

120. A.YU.MNIKOV. Z.Phys., A357, 333, (1997).

121. A.V. Eremov a kol. Jadrová fyzika, 47, 1364, (1988).

Upozorňujeme, že vyššie uvedené vedecké texty sú zverejnené na oboznámenie sa a získané uznaním pôvodných textov práce (OCR). V tejto súvislosti môžu obsahovať chyby spojené s nedokonalosťou algoritmov rozpoznávania. V pdf dizertačnej práce a autorských abstraktoch, ktoré dodávame také chyby.

Fyzikovia majú zvyk prijať najjednoduchší príklad niektorého fenoménu a nazývať to "fyziku" a príklady sú zložitejšie byť zmätené inými vedami, povedzme aplikovanú matematiku, elektrotechniku, chémiu alebo kryštalografiu. Dokonca aj pevná fyzika pre nich, len "semi-fyzické", pretože sa obáva príliš veľa špeciálnych otázok. Z tohto dôvodu sa vzdáme v našich prednáškach z mnohých zaujímavých vecí. Napríklad jedna z najdôležitejších vlastností kryštálov a všeobecne väčšina látok je, že ich elektrická polarizačnosť je odlišná v rôznych smeroch. Ak pripojíte elektrické pole v ľubovoľnom smere, atómové poplatky sa mierne pohybujú a vzniká moment dipólu; Veľkosť tohto momentu závisí veľmi silne zo smeru pripojeného poľa. A toto, samozrejme, komplikácia. Aby ste uľahčili život, fyzici začínajú konverzáciu od špeciálnej príležitosti, keď je polarizačnosť vo všetkých smeroch rovnaká. A poskytujeme iné prípady iným vedám. Preto pre naše ďalšie úvahy nebudeme potrebovať vôbec, čo budeme hovoriť v tejto kapitole.

Matematika tenzorov sú obzvlášť užitočné na opis vlastností látok, ktoré sa menia so smerom, hoci je to len jeden príklad jeho použitia. Vzhľadom k tomu, že väčšina z vás sa nebude stať fyzikmi, a má v úmysle zapojiť sa do reálneho sveta, kde závislosť od smeru je veľmi silná, je skôr alebo neskôr, ale budete musieť použiť tenzor. Tu, takže tu nemáte medzeru, poviem vám o Tranzoroch, aj keď nie je veľmi podrobné. Chcem vaše chápanie fyziky čo najprípustná. Elektrodynamika, napríklad, máme úplne úplný kurz; Je to plné ako každý priebeh elektrickej energie a magnetizmu, dokonca aj inštitút. Ale nedokončili sme mechaniku, pretože keď sme to študovali, neboli ste taký ťažký v matematike a my sme nemohli diskutovať o týchto sekciách ako princíp najmenšieho konania, Lagrangians, Hamiltonians, atď., Ktoré predstavujú najviac elegantný spôsob mechaniky . Avšak, úplná sada zákonov mechaniky, s výnimkou teórie relativity, stále máme. Do rovnakého stupňa ako elektrina a magnetizmus sme dokončili mnoho sekcií. Ale tu nedokončíme kvantovú mechaniku; Musíte však niečo opustiť a pre budúcnosť! A čo je ten, ktorý je tenzor, stále potrebujete vedieť teraz.

V ch. 30 Zdôraznili sme, že vlastnosti kryštalickej látky v rôznych smeroch sú odlišné - hovoríme, že je to anizotropné. Zmena indukovaného momentu dipólu so zmenou smeru aplikovaného elektrického poľa je len jedným z príkladov, ale my to berieme ako príklad Tensor. Predpokladáme, že pre určený smer elektrického poľa je indukovaný dipól moment objemu objemu úmerný intenzite aplikovaného poľa. (Pre mnohé látky, s nie príliš veľké, je to veľmi dobrá aproximácia.) Nech je podmienka proporcionality. Teraz chceme zvážiť látky, ktoré závisia od smeru priloženého poľa, napríklad o tom, že Crystal Crystal, ktorý vám dáva dvojitý obraz, keď sa pozriete cez neho.

Predpokladajme, že sme zistili, že pre niektoré vybrané kryštál, je elektrické pole smeruje pozdĺž osi spôsobuje polarizáciu smerujúci pozdĺž rovnakej osi, a elektrické polia poslal pozdĺž osi rovná to, vedie k nejakej inej polarizácie, ktorý je tiež v réžii osi. Čo sa stane, ak je elektrické pole pripojené pod uhlom 45 °? No, pretože to bude jednoducho superpozícia dvoch polí nasmerovaných pozdĺž osí a potom sa polarizácia rovná súčtu vektorov a, ako je znázornené na obr. 31.1, a. Polarizácia už nie je rovnobežná so smerom elektrického poľa. Nie je ťažké pochopiť, prečo sa to stane. V kryštálii sú poplatky, že sa dá ľahko pohybovať hore a dole, ale ktoré sú veľmi pevne posunuté na boky. Ak sa sila aplikuje v uhle 45 °, potom tieto poplatky sú ochotne pohybovať smerom nahor ako ďalej. V dôsledku takejto asymetrie vnútornej elastickej pevnosti nie je pohyb v smere vonkajšej sily.

Obr. 31.1. Pridanie polarizačných vektorov v anizotropnom kryštálu.

Samozrejme, uhol 45 ° sa už nezvýrazní. Skutočnosť, že vyvolaná polarizácia nie je riadená elektrickým poľom, spravodlivo a vo všeobecnom prípade. Predtým sme jednoducho "šťastie" na výber takých osí a pre ktoré bola polarizácia nasmerovaná cez pole. Ak sa kryštál otočil proti súradnicovým osi, elektrické pole smerujúce pozdĺž osi by spôsobilo polarizáciu po celej osi a pozdĺž osi. Podobne by polarizácia spôsobená pole zameraným pozdĺž osi by tiež mala tak - aj - súponenty. Takže namiesto obr. 31.1, a dostali by sme niečo podobné na obr. 31.1, b. Napriek všetkým komplikáciám je však veľkosť polarizácie pre akúkoľvek oblasť stále úmerná svojej veľkosti.

Teraz zvažujeme celkový prípad ľubovoľnej orientácie kryštálu vo vzťahu k súradnicovým osi. Elektrické pole smerujúce pozdĺž osi poskytuje polarizáciu komponentmi na všetkých troch osiach, takže môžeme písať

To chcem povedať len to, že elektrické pole smerujúce pozdĺž osi vytvára polarizáciu nielen v tomto smere, vedie k tromi polarizačným komponentom, a každý z nich je proporcionálny. Koeficienty proporcionality, ktoré sme volali, a (prvá ikona hovorí, o ktorej zložke je hovoríme, a druhá sa vzťahuje na smer elektrického poľa).

Podobne, pre pole smerujúce pozdĺž osi, možno písať

a pre pole

Potom hovoríme, že polarizácia lineárne závisí od terénu; Preto, ak máme elektrické pole so zložkami a potom bude polarizácia-komponent súčtom dvoch definovaných rovnicami (31.1) a (31.2), ale ak sú komponenty vo všetkých troch smeroch, a potom polarizačné komponenty musí byť súčet zodpovedajúcich podmienok v rovniciach (31.1), (31.2) a (31.3). Inými slovami, napísané vo forme

480 trieť. | 150 UAH. | 7,5 dolárov ", mouseff, fgcolor," #ffffcc ", BGCOLOR," # 393939 ");" Onmouset \u003d "návrat ND ();"\u003e Dizertačné obdobie - 480 RUT., DODÁVKU 10 minút , Okolo hodín, sedem dní v týždni a sviatky

Isupov Alexander Yuryvich. Meranie tensor analytického kapacity T20 v odpovedi fragmentácia deuteronu do pivonky pod uhlom a vývoj softvéru nulu systémov pre zber týchto zariadení na polarizovaných lúčov: dizertácie ... Kandidát fyzikálnych a matematických vied: 01.04.16, 01.04.01. - Apríla, 2005. - 142 C.: Il. RGB OD, 61 06-1 / 101

Úvod

Experiment 18

1.1 Motivácia 18.

1.2 Experimentálna inštalácia 20

1.3 Metodické merania a modelovanie 24

1.4 Organizácia a zásada spúšťača 33

Ii Softvér 40

II.1 Úvodné pripomienky 40

II.2 QDPB 42 Systém zberu a spracovania údajov

II.3 Konfigurovateľné zobrazenia a vybavenie údajov 56

II.4 Nástroje na predkladanie údajov závislé od relácie. 70.

II.5 Sektor systému DAQ 74

II. 6 Systémy zberu údajov polarimeters 92

III. Experimentálne výsledky a diskusia 116

III.1 Analýza zdrojov systematických chýb 116

III.2 Experimentálne údaje 120

Sh.3 Diskusia o experimentálnych údajoch 127

ZÁVER 132.

Literatúra 134.

Úvod do práce

B.1 Úvod

Práca dizertačnej práce predstavuje experimentálne výsledky merania schopnosti analýzy Tensorovej analýzy GGO v fragmentačnej reakcii tenzne polarizovaných deuterónov do kumulatívneho (sub-prahovej) pivonky. Merania sa uskutočnili spoluprácou sféry na lúč tenzne polarizovaných deuterónov urýchľovacieho komplexu vysokých energií spoločného ústavu pre jadrový výskum (LVE JINR, DUBNA, RUSKO). Štúdium pozorovaného polarizácie poskytuje podrobnejšie, v porovnaní s reakciami s neĺzavými časticami, informácie o hamiltonovej interakcii, mechanizmoch reakcie a štruktúry častíc zapojených do reakcie. K dnešnému dňu, otázka vlastností jadier na vzdialenosť, menšia alebo porovnateľná s veľkosťou nukleónu, nie je dobre zrozumiteľná s experimentálnymi aj teoretickými názormi. Deuteron všetkých jadier má osobitný záujem: Po prvé, je to najdôležitejšie jadro s experimentálnymi aj teoretickými názormi. Po druhé, pre Deuterona, pokiaľ ide o najjednoduchšie jadro, je jednoduchšie riešiť reakčné mechanizmy. Po tretie, Deuteron má netrivovú spinovú štruktúru (odstreďovanie sa rovná 1, a nonzero quadrupólový moment), ktorý poskytuje široké experimentálne možnosti na štúdium odstreďovania. Program merania, v rámci ktorého sa dosiahli experimentálne údaje uvedené v dizertačnej práci, je prirodzene pokračujúce štúdie štruktúry atómových jadier v reakciách s narodením kumulatívnych častíc v kolízii nevarizovaných jadier, ako aj polarizáciou pozorované v reakcii kolapsu Deuteronu. Experimentálne údaje prezentované v dizertačnej práci vám umožňujú pohybovať sa v chápaní štruktúry odstreďovania Deuteron v malých medzihodnotených vzdialenostiach a informácie o komplementom o deuteronovej štruktúre získanej v experimentoch s leptonom sondou a pri štúdiu reakcie kolapsu tenzneho polarizácie Deuterons, a preto sú relevantné. Doteraz sú údaje uvedené v dizertačnej práci jediné, pretože na vykonávanie takýchto štúdií, lúčov polarizovaných deuterónov s energiou v niekoľkých GeV, ktoré v súčasnosti av nasledujúcich niekoľkých

let bude k dispozícii len v SÚJV akcelerátora komplex, kde sa prirodzene pokračovať výskum v určenom smere. Uvedené údaje boli získané v zložení medzinárodnej spolupráce, oznámené na viacerých medzinárodných konferenciách, a tiež uverejnené v časopisoch rozhodcov.

Ďalej, v tejto kapitole, v tejto kapitole prezentujeme informácie o kumulatívnych časticiach potrebných na ďalšiu prezentáciu, definície použité pri opise pozorovanej polarizácii, rovnako ako my poskytneme stručný prehľad výsledkov známych v literatúre o reakcii kolapsu deuterónov.

B.2 Kumulatívne častice

Štúdia zákonov narodenia kumulatívnych častice sú vedené od začiatku sedemdesiatych rokov XX storočia ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Štúdium reakcií s narodením kumulatívnych častíc je zaujímavé v tom, čo poskytuje informácie o správaní vysoko impulzu (\u003e 0,2 GEV / c) zložiek v roztrieštenom jadrách. Tieto veľké vnútorné pulzy zodpovedajú malým (x\u003e 1, kde sú časti veľmi malé.

Po prvé, definujeme, že bude ďalej chápaný pod pojmom "kumulatívna častica" (pozri napríklad a odkazy v ňom). Častica z,narodil sa v reakcii:

AG + A. Strhnúť -Ї- c + H., (1)

s názvom "kumulatívne", ak sú splnené tieto dve podmienky:

Častice sa narodil v kinematickej oblasti neprístupnej pri zrážke voľných nukleónov, ktoré majú rovnaké nutkanie na nukleón ako jadro a / a AC.v reakcii (1);

častica zpatrí do oblasti fragmentácie jedného z kolidických častíc, t.j. musia byť vykonané

Y. Na.Tesný C.^ Y A.-YC., (2)

kde Yi.- rýchlosť zodpovedajúce častice Z. Z prvého stavu vyplýva, že na minimum, jeden z kolidických častíc by mal byť jadrom. Z druhého stavu je zrejmé, že narazené častice zasahujú túto definíciu asymetricky. V tomto prípade sa častica, ktorá leží rýchlosťou bližšie k kumulatívnemu, bude nazývaná fragmentácia a druhá z kolidických častíc - častica, na ktorej dochádza k fragmentácii. Typicky, experimenty s narodenia kumulatívneho súčtu častíc modafinilu sú priradené tak, že zaznamenané častíc leží mimo rýchleho intervalu [UD ",)%] Kumulatívna častíc je detekovaný buď na zadnej (roztrieštené cieľ), alebo na prednej (rozpadla banda) hemisféry s dostatočne veľkým impulzom. V tomto prípade sa druhá podmienka dostane na požiadavku dostatočne veľkej zrážkovej energie: \\ t

U Ap. - W. z\ « Y. Al ~ Y. C.\ \u003d | U l // - Y. C.\ + Y. A. Tesný Al\ . (4)

Z experimentálnych údajov nasleduje (pozri napríklad ,,,,,), na pokusy na pevnom cieli, forma spektra kumulatívnych častíc slabo závisí od energie kolízie, počnúc energiou incidentov častíc T\u003eZ-G-4 GEV. Toto vyhlásenie je znázornené na obr. 1 reprodukovaná z práce, ktorá ukazuje závislosť od energie incidentského protónu: (b) vzťah pivoníc rôznych znakov 7g ~ / tg + a (a) parameter opačného náklonu spektra T 0 pre aproximáciu EDCR / DP \u003dSecr (- T ^ / tq)Časti narodenia kumulatívnych pivoniek meraných v uhle 180. To znamená, že nezávislosť tvaru spektrá z primárnej energie začína rozdielom rýchlosti kolízií častíc Že. U. - Y. Al\ > 2.

Ďalším zavedeným vzorom je nezávislosť spektra kumulatívnych častíc z typu častíc, na ktorej dochádza k fragmentácii (pozri obr. 2).

Vzhľadom k tomu, dizertačnej práce opisuje experimentálne dáta o fragmentácii polarizovaných deuterony do kumulatívnych pivonky, potom podrobnejšie vzory so sídlom v reakciách s narodenia kumulatívneho súčtu častíc (závislosť na atómovej hmotnosti fragmentačního jadra, závislosti na rôznych častice registrovaného atď.) Nesmie sa diskutovať. V prípade potreby sa nachádzajú v hodnotení: ,,,,,

- h.

z. 40 Zho

M. і-

Súčasný experiment

Približne 7 g * 1TG "і.

+ -

Súčasný experiment V Odkaz 6

Obr. 1: Závislosť od energie padajúceho protónu (T. Ročník) a) inverzný parameter sklonu T 0 a (b) vzťahu výstupov tt ~ / tg + , integrované z energie pivnipu 100 mev. Obrázok a údaje označené kruhmi, prevzaté z práce. Údaje označené trojuholníkmi sa uvádzajú z práce.

V.W. Popis polarizovaných stavov častíc s odstreďovaním 1

Pre pohodlie ďalšej prezentácie predstavujeme stručný prehľad konceptov, ktoré sa používajú pri opise častíc reakcií s odstreďovaním 1.

V obvyklých experimentálnych podmienkach je časticový súbor s odstreďovaním (lúč alebo cieľ) opísaný matricou hustoty r,hlavné vlastnosti sú nasledovné:

NORMÁCIA SP (JO) \u003d 1.

Hermitia p \u003d R. + .

D-H."

.,- Z F.

O - S. 4 -PB.sh l

. f,

" -" -. і.. -|-і-

Kumulatívna rozsiahla premenná h. z

Obr. 2: Závislosť prierezu narodenia kumulatívnych častíc z kumulatívneho rozsiahlej premennej h. z (57) (pozri odsek SH.2) na fragmentáciu lúča deuterónov na rôznych cieľoch u pivoníc pod nulovým uhlom. Kresba je prevzatá z práce.

3. Priemerne od prevádzkovateľa Vypočíta saako O) \u003d SP (OP).

Polarizácia súboru (pre definitívu je lúč) častíc so spinom 1/2 sa vyznačuje smerom a priemernou veľkosťou chrbta. Čo sa týka častíc s odstreďovaním 1, by sa mali rozlíšiť polarizácia vektora a tenzorov. Termín "Tensor Polarizácia" znamená, že opis častíc s odstreďovaním 1 používa Tensor druhého hodnosti. Všeobecne platí, že častice so spinom / sú opísané v Tensor hod 21, takže pre /\u003e 1 je potrebné rozlišovať parametre polarizácie 2., 3. polohy atď.

V roku 1970 bol tzv. Madisonský dohovor prijatý na 3. medzinárodnom sympóziu o polarizačných fenomede, ktoré upravuje najmä označenia a terminológiu pre polarizačné experimenty. Pri písaní jadrovej reakcie L (a, b) vpočas častíc, ktoré reagujú v polarizovanom stave alebo, ktorého sa pozoruje polarizačný stav, sú nastavené šípky. Napríklad nahrávanie 3H (RF, n) 4 znamená, že neplarizovaný cieľ 3N je bombardovaný polarizovanými deuterónmi d.a že je pozorovaná polarizácia výsledných neutrónov.

Keď sa hovorí o meraní polarizácie častíc b.v jadrovej reakcii sa vzťahuje na spôsob L (A, B) v,tí. V tomto prípade nie sú zväzok a cieľ polarizovaný. Parametre opisujúce zmeny v priereze reakcie, keď buď lúč alebo cieľ (ale nie oboje), sú polarizované, nazývané analyzujúce schopnosti reakcie typu A (A, B) v roku 2006. \\ TOkrem špeciálnych prípadov, polarizácie a analyzujúcich schopností by teda mala byť jasne rozlíšená, pretože charakterizujú rôzne reakcie.

Typové reakcie A (A, B) B, A (A, B) vatď. Nazývané reakcie na prenos polarizácie. Parametre Pripojenie otočných momentov Častice Ba častice A sa nazývajú polarizačné koeficienty.

Termín "Spinová korelácia" sa vzťahuje na experimenty o štúdii reakcie typu A (A, B) va A (A, B) v,okrem toho, v druhom prípade by sa polarizácia oboch výsledných častíc mala merať v tej istej udalosti.

V experimentoch s lúčom polarizovaných častíc (meracie analyzujúce schopnosti) v súlade s Dohovoru Madison, osou z.nasmerovať impulz nosníka častíc kj. N., osi y -za na ( Strhnúť X. k. Von.(t.j. kolmú na reakčnú rovinu) a os h.mal by byť nasmerovaný tak, aby výsledný súradnicový systém bol pravostranný.

Stav polarizácie systému častíc s chrbtom I.môže byť plne opísaný (2 / + 1) 2 -1 parametre. Tak, pre častice s odstreďovaním 1/2 tri parametre pivektor r,nazývaný polarizačný vektor. Výraz z hľadiska operátora Spin 1/2, označený ale,nasledujúci:

Pi \u003d. Y.y, Z., (5)

kde rohové zátvorky znamenajú priemerovanie vo všetkých časticiach súboru (v našom prípade - lúč). Absolútna hodnota ročníkobmedzený p - ak sme nekoherentné zmiešané častice P + v čistej stavebnom stave, t.j. Plne polarizovaný v určitom smere a P_ častice, úplne polarizované v opačnom smere, polarizácia bude p \u003d. "+ ^ ~, alebo

+ p \u003d N. + ~ N_, (6)

ak pod N. + = Strhnúť Strhnúť+ Strhnúť _ a jv_ \u003d ~ jf ^ - pochopiť podiel častíc v každom z dvoch štátov.

Vzhľadom k tomu, polarizácia častíc so spinom 1 je opísaný Tensorom, jej prezentácia sa zloží a stáva sa menej vizuálnym. Polarizačné parametre sú niektoré pozorované hodnoty.

spin Operator 1 S.Pre relevantné parametre polarizácie sa používajú dva rôzne súbory definícií - karteziánskych tenzorov rz a Tranzor tJSQ.. V kartezijských súradniciach, podľa Madisonského dohovoru, parametre polarizácie sú definované ako

Pi= (Si)(Vektorová polarizácia), (7)

pij.- -? (SISJ. + SJSI)- 25IJ.(Tenzorová polarizácia), (8)

kde S -operátor odstreďovania 1, i, J.= x, Y, Z.V prípade

S (S + 1). \u003d 2, (9)

máme komunikáciu

RHX + RU + PZZ \u003d 0 (10)

Tenzorová polarizácia je teda opísaná o päť nezávislých hodnôt. (P. Zx., R uu, R Hu.P. \\ t X.z, pyz) -\u003eŽe spolu s tromi zložkami polarizačného vektora udáva osem parametrov na opis polarizovaného stavu častíc s odstreďovaním 1. Zodpovedajúca matrica hustoty môže byť zaznamenaná ako:

P \u003d i ^ + je + VIJ (SISJ+ SJSI)).. (11)

Opis polarizačného stavu v rámci tenzorov rotácie je vhodný, pretože sú jednoduchšie, ako sú cartesans prevedené na rotácie súradnicového systému. Tretie otáčania sú prepojené nasledujúcim vzťahom (pozri):

hQ ~ N.(FC I9I FC 2 & | FCG) 4 W, 4 2 (FT, (12)

kde (Kiqik. 2 q2 Kq) ~clebsha-Gordánske koeficienty a N.- normalizačný koeficient zvolený ako stav

Sp. (MU) \u003d (^ + 1) ^, ^ (13)

Nižšie odstreďovacie momenty sú rovnaké:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t \\ t \u003d - ^ (sx- JE. Y.) .

Pre Back / Index naspustí hodnoty od 0 do 21, a | D | k. Záporné hodnoty q.môže byť zlikvidovaný, pretože existuje pripojenie t. K. _ Q. = (-1)41 + $ SPIN č. 1 Sférické Tensor Moments sú definované ako

t X. ) (vektorová polarizácia),

tii. \u003d - & ((s S. + isy) s G.+ S. X.(S. X. + je. Y.)) ,

hi \u003d 2 ((s X. + Isy) 2 ) (Tenzorová polarizácia).

Teda vektorová polarizácia je opísaná o tri parametre: platné ta komplexný "TU,a Tenzorová polarizácia je päť: platná і20 a komplexná i22 ^ 22-

Ďalej zvážte situáciu, keď má systém spin axiálnu symetriu vzhľadom na os C (označenie z.odídeme na súradnicový systém spojený s posudzovanou reakciou, ako je opísané vyššie). Takýto konkrétny prípad je zaujímavý v tom, že nosníky zo zdrojov polarizovaných iónov majú zvyčajne axiálnu symetriu. Predstavte si, že taký stav ako nekoherentnú zmes obsahujúcu akciu N +.Častice s točmi pozdĺž, zdieľať N-častice s otáčania pozdĺž -. a frakcie JVO častíc otáčania, ktoré sú rovnomerne rozložené v smeroch v rovine kolmej na v tomto prípade iba dva polarizačné body zväzku sú odlišné od nuly, t.na (alebo )a t. 2 Q.(alebo r #).Odosielajte osi kvantovania pozdĺž osi symetrie a nahradí sa na označení I t a Z.na (". Zároveň je zrejmé, že (*%) je jednoducho rovnaké N. + - IV_ a v súlade s (15) a (7): \\ t

ty \u003d \\ t- (IV + -JV_) alebo (17)

p \u003d (n + - i) (vektorová polarizácia).

Z (16) a (8) to vyplýva

T2O \u003d - ^ (L-3IVO) alebo (18)

PTF.\u003d (1 - 3IVO) (Tenzorová polarizácia alebo extrémnosť),

ak je použité, je, že (JV + + i \\ L) \u003d (1 - IV 0).

Ak chýbajú všetky momenty 2. radu (N. 0 \u003d 1/3), hovoria o čisto vektorovej polarizácii lúča. Maximálne možné hodnoty polarizácie takého nosníka

tії "\u003d yfifi. alebo od 19)

rmak. _ 2/3 (čisto polarizácia).

Pre prípad čisto tenzorovej polarizácie (Ty \u003d.0) Z rovníc (17) a (18) dostaneme

-Y / 2. 2 olej (20)

Spodná hranica NO \u003d.1, top - N + ~ n_ \u003d1/2.

Všeobecne platí, že os symetrie Z,polarizovaný lúč zo zdroja môže byť náhodne orientovaný s ohľadom na súradnicový systém. rojkospojené s posudzovanou reakciou. V tomto systéme exprimujte momenty. Ak je orientácia osi (nastavuje rohy / 3 (medzi osami z.a c) a f.(rotácia na - f.okolo osi z.os os s lietadlom yz)ako je znázornené na obr. 3 av systéme Z,polarizačný lúč je rovnaký t 0 , t 20, potom Tensor Momenty v systéme xYZ.rovná:

Vektorové momenty: Tensor Moments:

t. 20 = y (3cos 2 /? - і), (21)

to. N. = ^8 Іp0є. Іf . Til.= " % T2. % SILLJGCOS / FE **, "

u / 2. u / 2.

Všeobecne platí, že invariantný prierez a \u003d EDAJDPreakcie A (A, B) vvo formulári:

Hodnosť T) sh s názvom Analýza reakcie. Dohovor Madison odporúča identifikáciu schopností Tensor Analyzing Tk Q. (sférické) a A. To. AC.(Cartesian). Štyri analyzujúce schopnosti - vektor gt a a tenzor t 20, T. G.\ a Tії.

Obr. 3: Orientácia osi symetrie (polarizovaný lúč vzhľadom na súradnicový systém rojkos reakciou, xZ -reakčná rovina, / 3 - Uhol medzi osami z.(smer padajúceho lúča) a rotácie na - f.okolo osi z.axis vedie; V lietadle yz.

- súplatí v dôsledku ochrany parity a 7 ° 0 \u003d 0 \u003d 0. Vzhľadom na tieto obmedzenia, rovnica (22) má formulár:

a \u003d CRO ,,, Všeobecne platí, že získané experimentálne spektrá pekne opísali spektrá

travný mechanizmus s použitím všeobecne akceptovaných WFDS, ako je RAID alebo Paríž.

Obr. 5: Distribúcia nukleónov na relatívnych impulzoch v Deuterone, extrahované z experimentálnych údajov pre rôzne reakcie s účasťou Deuteron. Kresba je prevzatá z práce.

Takže z obr. 5 Je možné vidieť, že impulzové distribúcie nukleónov v Deuteronovi extrahované z údajov pre reakcie sú v dobrej dohode: Neelastický rozptyl elektrónov na Deuteron d (e, e ") xElastický protón-deuteron rozptyl späť p (d, p) dA kolaps deuterony. S výnimkou intervalu vnútorných impulzov naod 300 do 500 MeV / S, údaje sú opísané mechanizmom divákov pomocou Parížskeho WFD. Na vysvetlenie nezrovnalosti v určenom regióne boli priťahované ďalšie mechanizmy. Najmä účtovanie príspevku zo spracovania PEON v prechodnom stave, umožňuje uspokojivo opísať údaje. Neistota vo výpočtoch je však asi 50 % kvôli neistote pri znalosti funkcie vrcholu irnktoré by okrem toho mali byť takéto výpočty známe mimo hmotnostného povrchu. V práci, pre vysvetlenie experimentálneho spektra, skutočnosť bola zohľadnená, že pre veľké vnútorné impulzy (t.j. malé interneckécko

yaniy Inn.- 0,2/"To)môžu existovať nezrovnalosti slobody. Najmä šesť-kvanová zložka bola zavedená v určenej práci. 6Q)pravdepodobnosť, ktorá bola ~ -4.%

Treba teda poznamenať, že všeobecne spektrá protónov získaných fragmentáciou deuterónov do protónov pod nulovým uhlom je možné opísať na vnútorné impulzy ~ 900 meV / s. Zároveň je potrebné vziať do úvahy nasledovné po impulznej aproximácii diagramu alebo upraviť RSV, pričom sa zohľadní možný prejav nevýbuchových stupňov slobody.

Polarizácia pozorovaná pre reakciu Deuteron je citlivá na relatívny príspevok zložky WFD, zodpovedajúcim rôznym uhlovým momentom, teda experimenty s polarizovanými deuterónmi poskytujú ďalšie informácie o štruktúre deuteron a reakčných mechanizmov. V súčasnosti rozsiahle experimentálne údaje o schopnosti analyzovania Tensor T. 2 ona reakciu kolapsu tenzneho polarizovaných deuterónov. Zodpovedajúci výraz v mechanizme divákov je uvedený vyššie, pozri (30). Experimentálne údaje pre T. 2 q,získané v dielach ,,,,,, znázornené na obr. 6, kde je možné vidieť, že už od vnútorných impulzov 0,2 C-0,25 dát GeV / C nie je popísaná všeobecne uznávanými dvojzložkovým RSV.

Účtovníctvo interakcie v konečnom stave zlepšuje dohodu s experimentálnymi údajmi na impulzy približne 0,3 GeV / s. Účtovanie príspevku šiestich kvasných zložiek v Deuteron vám umožňuje opísať údaje do vnútorných impulzov rádu 0,7 GeV / s. Správanie T. 2 opre impulzy asi 0,9 -1 1 GeV / s najlepším, je v súlade s výpočtami v rámci QCD podľa spôsobu znížených jadrových amplitúdov, \\ t , vzhľadom k antisymmetrization kvarkov z rôznych nukleónov.

Tak, tým, že zhrnutím vyššie uvedeného:

Experimentálne údaje pre časť fragmentácie neoperizovaných deuterónov na protóny pod nulovým uhlom možno opísať ako súčasť nukleonového modelu.

Údaje pre T20 doteraz sú opísané len so zapojením nezmyselného stupňa slobody.

Metodické merania a modelovanie

Meranie schopnosti TENSOR analyzujúceho schopnosti R20 reakcie D + A - (0 - 0) + x Fragmentácia relativistických polarizovaných deuterónov do kumulatívnych pivoniek sa uskutočnilo na kanáli 4V pomalého výstupného systému Synchrofasotron LVE JINR. 4B kanál je umiestnený hlavne meracou soulou urýchľovača (tzv. Korp. 205). Polarizované deuteróny boli vytvorené zdrojom poľa-ryže, ktorý je opísaný v.

Merania sa uskutočnili za nasledujúcich podmienok: 1. Veľkosť napínania (výstupný čas) lúča bol 400 500 ms; 2. Frekvencia opakovania 0,1 Hz; 3. Intenzita sa pohybovala v rozsahu od 1 109 do 5 109 deuterónov na reset; 4. Veľkosť Tenzorovej polarizácie deuteronového lúča bola pzz 0,60-0,77, slabo (nie viac ako 10%, pozri) Zmeny v limitoch tejto série meraní a prímes vektorovej polarizácie bol PZ "0,20 - \u003d - 0 25; 5: Os kvantizácie polarizácie bola vždy smerovaná vertikálne; 6. Existovali tri polarizačné stavy - "+" (pozitívne polarizačné označenie), "-" (negatívne polarizačné označenie), "0" (bez polarizácie), ktorým sa menia každý cyklus urýchľovača, takže v troch po sebe nasledujúcich cykloch, lúč mali rôzne polarizačné stavy. V prvej sérii meraní, ktoré sa uskutočnili v marci 1995, bola meraná veľkosť vektora a polarizácie tenzorov na začiatku a na konci celkového cyklu (relácie) meraní s použitím vysokoenergetického polarimetra opísaného v práci - tzv Alfa polarimeter.

V prvej sérii meraní sa používa na obr. 8 Konfigurácia inštalácie s cieľom umiestneným v zaostrení F3 (zavoláme ho na krátku "prvú etapu".

Odvodený lúč primárnych deuterónov zameraných na dublet šošoviek Quadruppole na cieli sa nachádza v F3 Focus. Distribúcia cieľovej intenzity v rovine kolmej na smer lúča bol blízko distribúcie gauss s disperziami TX GA 6 mm a OU "9 mm pozdĺž horizontálnych a vertikálnych osí. Použili sa uhlíkové ciele (50,4 g / cm2 a 23,5 g / cm2) valcového tvaru s priemerom 10 cm, čo umožnilo, že celý primárny zväzok spadne do cieľa.

Monitorovanie intenzity lúča Deuterona padajúceho na cieľ sa uskutočnil s použitím ionizačnej komory 1C (pozri obr. 8), ktorý sa nachádza pred terčom vo vzdialenosti 1 m od neho a dva scin-tyllatívne teleskopy MI a m2 pre tri metre, každý zameraný na hliníkovú fóliu 1 mm. Absolútna kalibrácia monitorov nebola vykonaná. Rozdiel pri určovaní intenzity relatívnej intenzity na rôznych monitoroch dosiahol 5%. Tento rozdiel bol zahrnutý do systematickej chyby.

Scintilačné počítadlá v F4 zaostrení (F4B F42), F5 (F5I) a F6 (F6I) boli použité na meranie času rozpätia na bázach 74 metrov (F4-F6) a 42 metra (F5-F6). Scintilačné počítadlá SI a SZ a v prípade potreby sa používal CHERENKOV Counter C (s indexom lomu P \u003d 1,033) na generovanie spúšte. Scintilačné domyososkopy NOH, HOY, HOU, H0V boli použité na ovládanie profilu lúča v F6. Charakteristiky meračov sú uvedené v tabuľke 1. Prvé vyhlásenie experimentu v dôsledku prítomnosti šiestich vychýliacich magnetov nechal mať nerešpektolne malý (menší ako U-4) pomer pozadia / signálu pre časové spektrá na pozitívne nabité častice. Potlačenie protónov (pre dve objednávky) v spúšťači s pomocou počítadla Cherenkov bolo použité na zníženie času mŕtvych. Nepohodlie takejto formulácie súvisí s potrebou rekonfigurácie veľký počet magnetické prvky. Preto sa experimentálne údaje v prvej formulácii získali v pevnom kanáli 4V (3,0 GEV / C) pion pulzu, zvýšenie stupňa zadržania, ktoré sa dosiahlo znížením impulzu Deuteron. V druhej sérii meraní, vykonaných v júni až júli 1997, boli údaje získané v mierne odlišnej konfigurácii inštalácie s cieľom umiestneným v F5 Focus (ďalej len "druhé vyhlásenie"), ako je znázornené na obr. 9. V takomto vyhlásení sa nakladanie zvýšenia hlavy metrov, najmä pri meraní pozitívnych častíc. Na zníženie vplyvu takýchto zaťažení sa v hlavovej časti použil scintilačný homoskop NT, ktorý pozostával z ôsmich plastových scintilrátorov, pričom sa pozreli na oboch stranách FEU-87. Sigalas z tohto Annoskopu boli použité na čas času (na základe 30 m), ktoré sa v tomto prípade uskutočnilo pre každý prvok nezávisle. Poloha a profil lúča (AH 4 mM, TU \u003d 9 mm) na cieľu sa humanizuje drôtovou komorou, intenzita - ionizačná komora 1C a scintilačné teleskopy M a mg merania druhej série boli vykonané s a Cieľom vodíka (7 g / cm2), cieľ berýlia (36 g / cm2) vo forme minimálneho priečneho (vzhľadom na nosník) s veľkosťou 8x8 cm2 a cieľového cieľaného uhlíka (55 g / cm2) Valcová forma s priemerom 10 cm. Veľkosť meračov pre druhú experimentálnu formuláciu je uvedená v tabuľke 2. Uhly otáčania pre všetky vychyľovacie magnety. Zobrazené v tabuľke 3.

Konfigurovateľné prezentácie a zariadenia

Odporúčaná metóda písania pracovného modulu: Čítanie a písanie sa vykonáva ako pufrované vstupné a výstupné operácie nad štandardnými vstupnými tokmi a procesom blokovania; SigPipe signál a stav EOF vedú k dokončeniu personálu procesu. Pracovný modul môže byť implementovaný tak závislými aj nezávislými od zloženia zozbieraných údajov (t.j. obsahu balíčkov) a servisované vybavenie (ďalej len "relácie závislé" a "bez relácie" 4).

Ovládací modul je proces, ktorý nefunguje s prúdom dátových paketov a je určený spravidla na ovládanie niektorých (a) prvok (-ov) systému QDPB. Implementácia takéhoto modulu, tak ďalej, nezávisí od obsahu toku balíkov alebo na obsah obalových orgánov, ktorý zabezpečuje jeho univerzálnosť (Session-Simplicity).

Okrem toho sa klasifikuje, aby boli klasifikované podľa procesov, ktoré prijímať počiatočné údaje nie sú prostredníctvom tokov paketov, napríklad moduly reprezentácie (vizualizácia) spracovaných údajov v súčasnom vykonávaní systému DAQ, pozri odsek II.5. Tento riadiaci modul môže byť implementovaný tak závislým spôsobom závislým od relácie.

Servisný modul je proces, ktorý je určený na organizovanie tokov balíkov a neprispieva k nim. To môže čítať z paketového prúdu a (alebo) na zápis do toku paketov, zatiaľ čo obsah vstupných a výstupných prúdov servisného modulu sú identické. Implementácia servisného modulu nezávisí od obsahu toku paketov, ani na obsah balíčkov, ktorý zabezpečuje jeho všestrannosť.

Bod vetva je počiatočný a / alebo koncový bod pre viaceré balíky prúdov a je navrhnutý tak, aby vytvoril z niekoľkých rôznych vstupných paketov (generovaných rôznymi zdrojmi) niekoľkých identických výstupov. Bod vetvy neuskutočňuje zmeny obsahu balíkov. Implementácia bodu brandla nezávisí od obsahu tokov paketov, ktorý zabezpečuje jeho všestrannosť. Uskutočňuje sa poradie paketov z rôznych vstupných prúdov vo výstupnom toku, ale poradie paketov každého zo vstupných tokov sa uloží: bod vetva tiež implementuje balenie buffer a poskytuje ovládacie prvky. Odporúča sa, aby sa bod vetva odporúča ako súčasť jadra OS (vo forme zaťaženého modulu alebo ovládača), ktorý poskytuje príslušné systémové volanie (hovory) na kontrolu svojho vlastného štátu, vydávajúce tento stav, kontrolu nad vyrovnávacími balíkmi , Registrácia vstupných a výstupných tokov pracujúcich s ním. V závislosti od vnútorného stavu, bodu rozvetvenia zo strany systémového volania prijíma (blokuje potvrdenie, prijíma a ignoruje) pakety z akéhokoľvek vstupného toku a systémový hovor pošle (blokuje odchod) všetkých (x) získaných paketov výstupné toky.

Event Stapler5 je variant bodu brand, tiež určený na vytvorenie z niekoľkých rôznych (z rôznych zdrojov) vstupných paketov na niekoľkých identických produktoch. Udalosť zošívačky upravuje obsah paketov nasledovne: Názov každej z výstupných paketov sa získa výrobou novej hlavičky paketov a telo je sériové pripojenie telies jedného alebo viacerých (jeden z každého zaregistrovaného vstupu prietok - tzv. Vstupný kanál) TN "Príslušné" 6 vstupných paketov. V súčasnej implementácii, aby zodpovedala vstupným a výstupným paketom, vyžaduje sa: - dodržiavanie typov (headter.type) vstupných a výstupných paketov, deklarovaných pre každý vstupný kanál pri registrácii, a - zhodnotenie čísel (hlavičky .NUM) Vstupné balíky pre kandidátov na dodržiavanie predpisov vo všetkých vstupných kanáloch. Termín "Stapler udalosti" je zavedený, pretože je presnejší charakterizuje navrhovanú (dostatočnú jednoduchú) funkčnosť, vo vynikajúcich dostatočných komplexných systémoch, nazývaných "akcia Builder" - "akcia Builder". Balíky s typmi, ktoré nemajú deklarované korešpondencie, sa vyhodia počas vstupu na vstupné kanály. Balíky s číslami, ktoré nenájdu náhody vo všetkých vstupných kanáloch, sa vyhodia. Implementácia kanalizácie udalostí nezávisí od údržby balíkov. Odporúča sa implementovať kanalizáciu udalostí ako súčasť jadra OS (vo forme zaťaženého modulu alebo ovládača), ktorý poskytuje príslušné systémové volanie (hovory) na kontrolu svojho vlastného štátu, vydávajúceho vstupné a výstupné toky pracujúce s ním. Supervízor je riadiacim (alebo pracovníkom, ak sú kontrolné pakety implementované) modul, ktorý vykonáva aspoň počiatočné, zastavenie a kontrolu akcií v systéme QDPB pomocou príkazov používateľa systému (ďalej len "operátor"). Súlad akcií orgánov dohľadu nad príkazmi operátora je popísané v konfiguračnom súbore prvého sv.conf (y). V aktuálnom implementácii je konfiguračný súbor make-súbor. Kontrola prvkov systému QDPB sa vykonáva prostredníctvom mechanizmov poskytnutých týmito prvkami. Riadené prvky systému QDPB sú: OS jadrové prvky (stiahnuteľné moduly subsystému údržby hardvéru, bod (y) vetvenia, zošívačky (y); Pracovných modulov. Kontrola iných prvkov systému QDPB nie je poskytnutá, ako aj odpoveď na situáciu v systéme. Pre diaľkové ovládanie, t.j. Kontroly systému QDPB na inom počítači, ako je proces vykonávajúci supervízor (ďalej len "vypúšťa sa počítače"), supervízor začína kontrolovať moduly na nich prostredníctvom štandardného OS - RSH (L) / SSH (L), RCMD (3), vyhrať RPC (3)). Pre dialógové okno prevádzkovateľa s nadriadeným možno interaktívne grafické užívateľské rozhranie implementovať v posledných (grafické užívateľské rozhranie, ďalej len "GUI") alebo interaktívne rozhranie príkazového riadka. Niektoré prvky systému QDPB, ktoré majú vlastné GUI, môžu byť riadené prevádzkovateľom priamo, bez účasti supervízora (napríklad moduly reprezentácie údajov). Vyššie uvedený projekt bol implementovaný v základnej časti. Podrobnejšie zvážte kľúčové body implementácie.

Systémy zberu údajov Polarimetrov

V predvolenom nastavení, nástroj sforeconf konfiguruje zadaný modul modulu sťahovania do práce s hardvérom KKO. Žiadne špecifické informácie v module na prevzatia nie sú prenášané. Keď zadáte kľúč príkazového riadka, utility sfeconf testuje konfiguráciu zadaného zaťaženého modulu modulu a zobrazí ho do výstupného toku chýb. Predvolené správanie služby sfeconf sa líši s vyššie uvedenými klávesmi príkazového riadka. Sphereconf Utility vráti nulový kód v prípade úspešného ukončenia a pozitívneho inak. Sphereoper (8) Riadiaci nástroj pre manipuláciu s kamakom sa nazýva sphereoper a má nasledujúce príkazové rozhranie: Sphereoper [-V] [-b #] Startstop) StatusinInitFinishquecljcntltcl Default Utility Sphereopers Vykonáva systémový hovoru () s funkčnou podfunkciou Prvá poloha argument príkazových riadkov, v nakladateľnom module pripojenom k \u200b\u200b0. vetve KAMAK a výstupy vydáva výsledok výstupného toku chýb. Utility Sphereoper sa teda môže použiť na implementáciu niektorých činností opísaných v konfiguračnom súbore SV.CONF (5) supervízora. Predvolené správanie nástroja Sphereoper sa líši s vyššie uvedenými kľúčmi príkazového riadka. Utility Sphereoper vracia nulový kód v prípade úspešného ukončenia a pozitívneho. Ak chcete merať rýchlosť vykonania príkazov KAMAK, obsluha používateľa Kamak Speedtest KAMAK (viac o skúške systému DAQ je na stánku, pozri nižšie), ktorý pre každý ošetrený prerušenie z KAMAK vykonáva nakonfigurovaný počet Príkaz KAMK (vybraný zmenou zdrojového súboru Speedtest.c). Speedtest naložený modul je nakonfigurovaný pomocou pomôcky StConf (8) a je riadený pomocou utility (8) (iba spustenie, zastavenie, stav a hodnoty CNTCL sú podporované).

V porovnaní s utilitou sfeconf (8), utility konfigurácie STUCONF (8) má voliteľnú voliteľnú možnosť preniesť špecifické informácie na príkazový riadok, čo znamená, že počet opakovaní príkazu kamak, predvolená hodnota je 10, v zvyšku .

Systém DAQ používa (v uchovávaní, t.j. spustiteľnej výlučne na jednom počítači, konfigurácii) aspoň spisovateľský pracovný modul (1), servisný modul BPGET Service (L) a (voliteľné) riadiace moduly - supervízor SV (L) a modul Grafické znázornenie ALARM (1) Systémový protokol zobrazenie z relácie závislú sada softvérových modulov poskytnutých systémom QDPB. Ďalej zvážte špecifické softvérové \u200b\u200bmoduly systému DAQ.

Zberač štatistík v aktuálnej implementácii sa nazýva Statman a je z hľadiska systému QDPB prevádzkový modul, spotrebiteľom dátového toku sa zhromažďuje v údajoch o zdieľanej pamäti vo forme, užívateľsky príjemné softvérové \u200b\u200bmoduly (pozri nižšie) a má nasledujúce Príkazové rozhranie: Statman [- O] [-B BPEMSTAT [-B]] [-C (- RUNCFFFILE)]. [-S (- CellCFFILE) J [-K (- Knobjcffile)] [-I (- CleanCffFILE)] [-P (- PIDFILE)]

V predvolenom nastavení, statmanový modul číta pakety zo štandardného vstupného toku, v súlade s predvolenými konfiguračnými súbormi, konfiguračné súbory zhromažďujú informácie z tela paketu.data každého prijatého balíka a akumuluje ho do zdieľanej pamäte. Pri spustení, štatistika zberača číta konfiguračné súbory v RVN.conf (5), Cell.conf (5), Knobj.conf (5) a Clean.conf (5) (pozri odsek 5) (pozri odsek 5) a podľa toho inicializuje vnútorné polia štruktúr PDAT, bunka, KNVAR, KNFUN, KNOBJ; Vykonáva cyklus vytvárania všetkých inicializovaných známych objektov a vytvára udalosť PR0G_BEG, potom, čo balíky zo štandardného vstupného toku a pre akýkoľvek získaný balík zvyšuje globálny merač, ktorý zodpovedá jeho zobrazeniu a vykoná výsledky výsledkov výsledkov na všetkých inicializovaných Bunky a cyklus výplne / čistenie pre všetky inicializované bunky. Slávne objekty. Po prijatí stavu konca súboru EOF v štandardnom vstupnom prietoku alebo signále Sigterm generuje udalosť PR0G_END, takže sa neodporúča to núdzové dokončenie naprieč signálom SIGKILL. Podľa PR0G_BEGIN a PR0G_END Udalosti, výsledky výpočtu výsledkov na všetkých inicializovaných bunkách a cyklu plniaceho / čistiaceho cyklu sa vykonávajú všetky inicializované známych objektov.

Predvolené správanie statmanového modulu sa líši podľa vyššie uvedených príkazov príkazového riadka.

Statmanový modul vráti nulový kód v prípade úspešného ukončenia a pozitívneho.

Statmanový modul ignoruje signál Sigquit. Signál SIGHUP sa používa na opätovné pripojenie už bežiaceho statmanového modulu prostredníctvom nového čítania konfiguračných súborov RuncFFIFFFFFFFFFFFILE (Avšak, rovnako ako pri spustení modulu, mená), čo vedie k úplnému čisteniu celých informácií Akumulované momentálne a resetovanie výsledkov všetkých výpočtových buniek, t.j. Pri spustení úplne ekvivalentné konfigurácii. Signál Sigint vedie k novému čítaniu konfiguračného súboru CELLCF FILE (s rovnakým ako pri štartovaní, názve) bez resetovania výsledkov buniek, ktoré môžu byť použité pre ich "preprogramovanie" na cestách. " Signál SIGUSR1 vymaže všetky nahromadené informácie, vrátane vnútorných globálnych emier udalostí, signál Sigusr2 vymaže nahromadené informácie v súlade s konfiguračným súborom CleancFFILE. Oba tieto signály tiež resetujú výsledky všetkých počítačových buniek. Ak chcete vysielať štandardné dokončenie, musí sa použiť signál sigterm.

Konfiguračný súbor známych objektov Statmanového modulu môže obsahovať vyhlásenia iba podporované typmi modulom, ktoré sú v súčasnosti nasledujúce: "HIST", "HIST2", "CNT", "COUT" a "COOT2" (pozri viac odseku II. 3). Kvôli každému riadku takéhoto súboru takéhoto súboru (meno), tretí (typu), piate (vyplní udalosť), šiesty (podmienkou náplne) a siedmeho (vyplní udalosť) polí majú vlastný štandard Knobj.conf (5) Hodnota. Polia predstavujúce argumenty funkcií vytvárania (druhé), plnenie (štvrté), čistenie (ôsmej) a zničenie (deviaty), musia byť v súlade s programovým rozhraním príslušných rodín známych funkcií.

Analýza zdrojov systematických chýb

Modul prezentácie údajov Text je určený pre text vizualizácie informácií nahromadených v zdieľanej pamäti zo strany štatistického zberateľa, nazývaného CNTView a má nasledujúce príkazové rozhranie: CntView [-K (-i Knobjconfile)] [-P (- PIDFILE)] ČAS NA SPANIE.

V predvolenom nastavení číta modul CNTView čítajú údaje nahromadené v zdieľanej pamäti zberateľom Statman (L), interpretuje ich v súlade s predvoleným konfiguračným súborom vo formáte Knobj.conf (5) a zobrazí ich text (ASCII) na chybu výstupný prúd.

Predvolené správanie modulu CNTVIEW sa líši s vyššie uvedenými klávesmi príkazového riadka. Modul CNTView vracia nulový kód v prípade úspešného ukončenia a pozitívneho. CNTVIEW modul ignoruje signál signálu. Signál Sighp sa používa na opätovné pripojenie už spusteného modulu CNTVIEW prostredníctvom nového čítania konfiguračného súboru (s rovnakým, ako keď sa spustí modul, názov). Signálny signál SIGUSR1 a signál SIGUSR2 obnovuje informácie o čítaní zo zdieľanej pamäte a jej zobrazenia. Sigint Sigint presmeruje ďalšie rozsiahle dáta do tlačiarne s kompilovaným menom prostredníctvom pomôcky 1RG (1). Pre prenos modulu, štandardné dokončenie vyžaduje sigterm. Konfiguračný súbor známych objektov CNTView Modul môže obsahovať vyhlásenie iba podporované iba modulom typu "Dent" (pozri. Čítať ďalej odsek II.3). Pre známy objekt "Dent" prvý (názov), tretí (typ), piate (vyplní udalosť), šiesty (stavebného stavu) a siedmeho (plniacej udalosti) polí pre dátové reťazec majú svoj štandard pre globj.conf ( S) Formát, potom ako polia predstavujúce argumenty funkcií vytvárania (druhá), plnenie (štvrté), čistenie (ôsmej) a zničenie (deviaty), musia byť v súlade s programovým rozhraním zodpovedajúcej rodiny známych funkcií. Napríklad vyhlásenie o jednom známom type "Dent" objekt je napísaný takto: OBJ0041 41; SHMID; Semid 41; 3; Semid; TYP_ULONG; NHT, TYPY_STRING; 4; CNT21: CNT22: CNT23 DATA_DAT_0 - NIKDY CNT23 Prescfg (L) (pozri odsek II.3) vytvára známy AD objekt "Dent", ktorý je vyšší, z prototypu nasledujúceho typu: Dent 41 1 -1 Shmid Semid 3 Unong NHT 4 CNT% 2LN DAT_0 - N Utility Ovládanie zaťažených modulov jadra OS sa nazýva Watcher a má nasledujúce príkazové rozhranie: Watcher [-B #] [-p (- PIDFILE)] [SLEPTIME] Štandardne, strážiaci nástroj s intervalom 60 sekúnd zhromažďuje stavové informácie (vykonaním funkcie Oper () s podfondom na handgetStat) z používateľského manipulátora o prerušení KA "Mac, pripojené k 0. pobočke KAMAK, analyzuje stav týchto, s prihliadnutím na predtým získané podobné informácie a vydáva chybové hlásenia v toku chybového výstupu. The Watcher Utility možno teda používať v spojení s grafickým pohľadom na log systému (1) pre správu o niektorých chybách v systéme DAQ. Predvolené správanie nástroja Watcher sa líši s kľúčmi príkazového riadka. Nástroj Watcher vráti nulový kód v prípade úspešného ukončenia a pozitívneho. Watcher Utility ignoruje Sigdup, Sigint a Sigqut signály. Sigusr1 signál pozastaví a signál SIGUSR2 obnovuje zber informácií. Ak chcete vysielať štandardné dokončenie, musí sa použiť signál sigterm. Ak chcete spravovať systém DAQ, môže byť použitý SV (L) supervízor opísaný v odseku II.2. Je tiež možné priamo, bez supervízora, vykonanie príkazu (1) príkazov Cieľového operátora (cieľ) z konfiguračného súboru SV.Conf Supervisor. Popíšeme priradenie hlavných príkazov operátora: LOAD - Stiahnite si a konfigurujete načítané Moduly jadra OS - BRIGHPOPT (4) BRANDOVÉ BODY A ROZBOROVANIA POUŽÍVATEĽOV KAMKE (4), spustenie modulu BPGET Service a pripojiť ho (v stave BPRUN) na bod vetvy, inicializáciu kamak vybavenia. UNLOAD (Späť na Load Command) - Deinitializácia zariadenia KAMAK, dokončenie bpgetového modulu (L), vykladanie bodu rozvetvenia a používateľský maničník KAMAK, Loadw - Spustenie pracovného modulu spisovateľa (1) s požiadavkou na zadanie potrebných parametrov a pripomínajúca možnosť zadania voliteľného a pripútanosti (v štáte BPSTOP) do bodu brandla. Unloadw (Späť na príkaz lovitého) - Dokončenie modulu spisovateľa (1). Zaťaženie - Spustenie pracovného modulu Statman (L) a pripojenie (v stave BPSTOP) do bodu vetvy. Vykladanie (Späť na zásielkový príkaz) - Dokončenie statmanového modulu (1). LOADH - Spustenie grafického zobrazenia HistView (1) Dátový modul pomocou XTERM (L) Utility v samostatnom okne grafického systému XII. Unloadh (Späť na príkaz nakladania) - Dokončenie modulu HistView (1). LoadC je spustenie textu zobrazenia modulu CNTVIEW údajov (1) pomocou služby XTERM (L) v samostatnom okne grafického systému XII. UNLOADC (Späť na príkaz Loadc) - Dokončenie modulu CNTView (1). START_ALL - Zmeňte stav všetkých pripojení k bodu brandla na BPRUN. STOP_ALL (Reverse To Start_all Command) - Zmeňte stav všetkých pripojení k bodu vetvy na BPSTOP. Initializácia nástroja KAMAK (je potrebné vykonať napríklad po zapnutí výkonu čitateľných prepraviek, je tiež zahrnutý do zaťaženia). Dokončiť (Späť na príkaz init) - deinicizácia zariadenia KAMAK (musí sa vykonať napríklad pred vypnutím výkonu, je tiež zahrnutý do vyloženia). Pokračovať - \u200b\u200bSpustite spracovanie Canac prerušiť a spustiť nástroje na strážcovi. Pozastavenie (REVERTIVE k príkazu Pokračovať) - koniec nástroja Watcher a ukončenie spracovania prerušenia kamakov. CleanAll - Vymazanie všetkých informácií nahromadených v zdieľanej pamäti Modul Statman (1). Informácie o čistote - Vymazanie akumulované v zdieľanej pamäti Modul Statman (1) v súlade s konfiguračným súborom zadaným, keď sa modul spustí v čistení formátu Clean.conf (5). Pauseh (obrátiť na príkaz Cont) - Pozastavenie vizualizácie dát podľa modulu históm (1). Pausec (Späť na príkaz CONC) - Pozastavenie vizualizácie dát podľa modulu CNTView (1). Kont - Pokračovanie vizualizácie údajov podľa modulu HistView (1). CONC - pokračujúca vizualizácia údajov pomocou modulu CNTView (1). Stav - výstup zhrnutia stavu zaťažených prvkov systému DAQ sféry do systémových súborov DEONGD DEMON (8). Seeloog - Spustite prezeranie systémových správ systému DAQ za vstup do syslogd (8) Daeboy súborov pomocou utility chvosta (L). Konfiss - Pozastavenie vizualizácie dát podľa históm (1) a CNTVIEW (1) moduly, ktoré vykonávajú rekonfiguráciu statmanových modulov (1), históm (1) a CNTVIEW (1), pokračujúca vizualizácia údajov (použitá po zmene zodpovedajúcich konfiguračných súborov) . Systém DAQ v súčasnosti používa nasledujúce voľné balíky od výrobcov tretích strán (okrem toho, že "zdedil" z QDPB systému): SATAS balík je implementácia subsystému KAMAK Service. Koreňový balík sa používa ako grafické vizualizačné API histogramov na implementáciu modulu reprezentácie údajov HistView (1).

Golyshkov, Vladimir Alekseevich