- [sahifa 1] -

Rossiya Fanlar akademiyasi

Peterburg yadro fizikasi instituti

ularni. B.P. Konstantinova

Qo'lyozma huquqlari uchun

Mikirtikamiz Maxim Sergeevich

UNC 539.128, 539.188

Fizom-matematika fanlari nomzodi nomzodi nomzodi nomzodi bo'yicha tezkor fizika nomzodi bo'yicha tezkor fizika tezislari va eksperimmatika fizikasi dissertatsiyasining vositalari va usullari bilan atomosuz va dengerlik manbasini ishlab chiqish va o'rganish

Ilmiy rahbarlar:

fizika-matematika fanlari nomzodi V.P. Koptev fizika-matematika fanlari nomzodi A.A. Vasilyev Gatchina tarkibini joriy etish ........................... ................................................. ...................... - to'qqiz 1-bob.

Atom nurlarini olish usullari ..................................... . .......................... 13 1.1 Kirish ... . ......................................... . .................................................................................................................................................................................................... . ............................................................... Formation gaz reaktivi ......................................................................... 1.5.1 molekulyar rejim (muddati tugagan) .......... .. ......................................- 17 1,3. 2 ta shaklli kanal uzun kanal bilan ....................................... .............. - 18 1.3.3 gidrodinamik oqim rejimi. Superonce Tom ........................ - 20 1.3.4 manba intensivligini baholash .................. .. ..................................... 2-bob.

Atom nurlarida qutbli polarizatsiyani yaratish usullari ......................... .. 27 2.11 Kirish ................................... ... ....................................... ... ............... 2.2 2.2 27 2. LAB SHIFT (LSS) foydalanadigan manbalar ........................ ............- 2.3 31 2.3. 31 2.3 Manbalar (Opis) ........................... ... ........................... 2. 33 23 2.4 qutbli atom nurlarining manbalari ................ ................ 35 3-bob.

Anke spektrometrining ichki gaz maqsadi uchun atom vodorod va deverning qutbli vodorod va deverning manbai ......................... ................................................................ 38 3.1 Qisqa Tasvir Dizayn ..................................... ..........................................................................................................................................................2 ...................................... ................ ...................... - 42 3.2.1 Vakuum kamerasini loyihalash ........ ...........

42 3.2.2 Differentsial nasos tizimi ............................. ......... - 44 3.3 dispanatori ........................................... .. ..................................... ................- 47 3.3.1 Mexanik dizayn ............................... ............................................................................................................................................................................................................................................. ... ....................................... ... ........................... 33.3 tizimni sovutish ko'krak qafasi .................. ... ........................................... 3.4 Formation gaz reaktivlari tizimi ................................... ...... ............- 54.1 3.4.1 dizayn .................... ...... ................................ ...... ....... - 54 3.5 Spinni ajratuvchi magnit tizim ............................. ...... ................................. 35.1 asosiy printsiplar .............. ...... ................................ ...... ....... - 56 3.5.2 Spinni ajratuvchi ekranli magnit magnitlari Anke abs .................... 57 3.6 qo'shimcha bloklar ....................... . ......................................... - 59 3.6.1. Ishlash tamoyillari ............................... .. ......................................................-60 3.6.2 Ultra ingichka bloklari Transitions Anke ABS .. ......................................................... 4-bob.

Manba xususiyatlarini optimallashtirish ..................................... ...... ................... 4.6 4.6 4.6 Atom nurining intensivligi ................. ..................................................... - 66 4.1.1 O'lchash asboblari va usullari ................... ................. 4.1.2 mutlaq kalibrlash usuli .................. ............................................................................................................................................................................ Atom nurasi ............ 44.4 4.1.4 gacha olingan natijalar ..................... .................................................................................................... 5 ta xulosa ......................................... ............................................... ..- 81 4.2 Bordi zichligining fazoviy taqsimlanishi ................................................... ..-- 82 4.2.1. 4.2.1 Qurol va o'lchov usullari ...... ............................................. .................. ....- 82 4.2.2 sozlash ko'krak qafasi ...................... ............................................. ...... ........- 86 4.2.3 natijalar .............................. . .............................................................................. . ......................................... . .......................................................................... Atom nurining tarqalishi ........................................... .... .......--0 4.3.1 Qurilmalar va o'lchash texnikasi .............................. .......................................................................................... 9.3.2 bepul atom rezistik darajasi ...... ........ .............. 92.3 4.3.3 43.3 qutbli nurda tarqoqlik darajasining sezilarli darajada taqsimlanishi .......... .......................................... .................... 95 4.3.4 Xulosa ............... .......................................... ................................................... 44 4.4 polarizatsiya ........... .......................................... ................................................................................................................ 9.4.1 Inategoring usullari. ....................................................... ............................- 98.2 natijalar .............. . ......................................... . .... - 100 4.4.3 Xulosa ........................... . ......................................... . ........ - 102. 5-bob.

Foydalanish istiqbollari ................................. . ..................................................................................... 5.1 Inkjet nishonlari ......... . ......................................... . ......................................... 5.25 5.2 Po`r etilgan gaz nishoni. Jamg'arma hujayra .................. - 106 Xulosa ................... ................................................. .................................. - 110 adabiyot ... ................................................. ................................................. .......... - 115 -3 rasmlarim ro'yxati. 1. Saytlar elastik bo'lmagan jarayonlarda 16 elektron energiya funktsiyasi sifatida. - 15 guruch. 2. Ko'zni boshlang'ich naychalar bilan ajratish sxemasi ............................. ... ...- 24 guruch. 3: BC \u003d 507 Gsning magnit shtatidagi vodorod energiyasining energetik darajasi, 27/2 da, mil. Energetika dyuymda o'lchandi \u003d H1420.4 MHZ (\u003d 5.9 · · · · · · · 1) ....................................... . ............................. s. 4: BC \u003d 117 HS, BC \u003d 2, BC \u003d 14,6 GS davlatlari uchun devotiyot atomining energiya darajasining diagrammasi. IN quvvatli lanstlar uchun o'lchandi \u003d H327.4 MHZ (\u003d 1.4 · · 1 ev) ............................... . ....................... ... 5. Vodorodni tashqi funktsiya sifatida ajratish darajasining yadro qutisiga tashqi funktsiya sifatida magnit maydoni................................................. ..................................... 30 rasm. 6. Deuteriumning superfine atomini tashqi magnit maydoni sifatida ajratish darajasini yadro qutisiga o'tkazish .................... ........................................... 30-rasm. 7. 2S1 / 2 va vodorod atomining 2-chi va 2p1 / 2 shtatidagi ultrafinning kengayishi diagrammasi ........................ ............................................................... .... ... 31 guruch. 8. qo'zichoq siljishidagi qutbli manbaning asosiy elementlari .....- rasm. 9. Optik nasosli manbaning ishlash printsipi ................... 34 anjir. 10. Vodorod atomining ultogin atomining 2-chi holatida tashqi magnit maydon funktsiyasi sifatida ...................... ..... ........................................... 34-rasm. 11: qutblangan atom vodorod / deerekerium manbaining tarkibiy sxemasi.

1 - gaz oqimi boshqaruvchisi;

4 - bu magnitlarni ajratadigan spinning birinchi guruhi;

6 - bu magnitlarni ajratadigan spinning ikkinchi guruhi;

8 - Kulmali hujayra (maqsad) ............................. ............- 35-rasm. 12. Anke abs va qulay halqalarda turli xil maqsadlarni o'rnatish uchun maxsus vakuum kamerasi. Polarizatsiya manbai atom vodorod va dengerium D1ning markaziy magniti va spektrometrning markaziy magnitlari orasida joylashgan. Chapdan chapdan o'ngga shinamning yo'nalishi ............... s. 13. Anke ABS chizish. Tushuntirishlar matnda ....................................... ..- 40 guruch. 14. Laboratoriyada Anke abs fotosurati. Vakuumning yuqori kamerasining balandligi 80 sm ............................. ............................................................... ........................... s. 15. Yuqori mobil bo'lim ................................. .. ..................................... 16. Anke abs manbasining vakuum tizimining sxemasi. Vakuum jihozlarining to'liq ro'yxati 1-jadvalda keltirilgan ................... ... ..................................... 17. I .................................................................... ................. - 45 anjir. 18. Radio chastotasi tarqaluvchisi Anke ABS ............................... . ..........- 47 anang. 19. Anke ABSning kontekstida. 1: Gaz ta'minoti flanj, 2-chang: 3-sovutish, 3-rasm: Spil Acuruning, 5-burilish, 6: Kuchxonalar, 7 ta sovutish zanjiri, 8:

nozaning 9: sovutish tizimining bir qismi ko'krak (mis entermal ko'prigi) .................-4-rasm. 20. Moslashuvchining pastki uchi va gaz reaktiv shakllanishi tizimi. Biri:

sovutish tizimining naychasi va naychasi 2: Sovutish zanjirining pastki muhri, 3: Teflon Issiqlik Flux limiter, 4: Speçli birikma, 5:

qo'llab-quvvatlash va sovutish tizimi, 6: Isitgich, 7: mis termal ko'prigi, 8:

mahkamlash nozzllar, 9: folbin, 10-oynasi: Falmer, 12: Colmimer, 12: Colmator12, 12: puli Bo'lim ............... . ......................................... . ......................................... . - 50 guruch. 21. Radio chastotasi tizimining tarkibiy diagrammasi ............................. ... .....- 51-rasm. 22. Ko'krak haroratining vaqtidanoq, PID regulyatorining yordami bilan barqarorlashtirish uchun ................... ............................................................... ...........- 53-rasm. 23. Gaz reaktivining shakllanish tizimidagi yo'qotishlar ................................. . ...- 55-rasm. 24. ABSda ishlatiladigan qismli magnit. Atom, r \u003d 0 bilan magnitga uchib ketadi A0 burchak ostida chap tomonda ko'rsatilgan;

o'ngda bir nechta kuch satrlari ko'rsatilgan .....- 56-rasm. 25. Yugurishning to'rt darajadagi to'rtta magnit maydonidan atomning samarali magnit daqiqasining qaramligi .............................. ...... ........... - 57-rasm. 26. Segmentlardan iborat magnit doimiy ravishda silindrsimon doimiy tanlanishning bir qismi ....................... ... ....................................... ... ............................. 58-rasm. 27. Yuqori chastotali o'tishning sxemasi ................................. ..........- 60 guruch. 28. Super-ingichka o'tish blokini dizayni Anke ABS dizayni ......................... 29. Gradient sohasi zilzilasi diagrammasi (BGRAD) .............................. .... - 63-rasm. 30. WFT va MFT bloklarini yoqish uchun soddalashtirilgan elektr zanjiri ............. s. 31. MFT Hyperfine bloki (markaz) ning ABS po`rlangan manbaiga o'rnatildi. Yuqoridan, birinchi guruh magnitlarini ajratishning uchta aylanishi ko'rinadi ..................................................................... ....... ............................. Bu nurning intensiv o'lchovlari mutlaq o'lchash moslamasi - bu siqish naychasi ........................................................... ...... ................................ ...... ........- 67-rasm. 33: Atom () va molekundlar uchun elektron zarbalar uchun ionlashtirish ........................... ... ....................................... ... ..................... 31-rasm. Bosimning eksperimental ma'lumotlari PSV va PCV o'z vaqtida ... - 74 guruch. 35. Ichish naychasiga asoslangan qurilmani yig'ish. Biri:

Qo'llab-quvvatlash bo'yicha qo'llanma ................................. ............................................................. 36. So`rgan gaz ta'minoti tizimining sxemasi ......................... ......- 77-rasm. 37. Bog'uum kameraning fotosurati nurning mutlaq intensivligini (pastda) va tarqalish darajasi (chapda). ..............- 78 . 38: Ko'zni osti vodorodining kirish oqimidan atom nurining intensivligi pasayishi, dissevnoning radio chastota kuchi, radio chastota kuchi va kislorod (O2) \u003d qo'shimcha oqimi \u003d 1 · 10-3 mbar · l / s ................................... ................................................... ..........- 79-rasm. 39: Ko'zli chastota quvvatidan olingan radio chastota kuchiga qaramlik, tnozzle \u003d 62 k, molekulyar vodorodning (H2) \u003d 1,2 Mbar · l / s gacha bo'lgan kirish oqimi Qisqali Q (O2) \u003d 1 · 10-3 mbar · s .................... ............................................... ............. .....- 80-rasm. 40: Atom nurining ko'krak haroratidan (D \u003d 2.0, 2,3, 2,5 mm) atom nurining intensivligining qaramligi. WDISSO \u003d 350 Vt dispanserga etkazib beriladigan radio chastota kuchi (H2) \u003d 1.2 Mbar · S va qo'shimcha kislorod oqimi q (O2) \u003d 1 · 10-3 mbar · s. Taqqoslash uchun, germes (), pinkeks manbalari, pinkeks () manbalari va Myunxen universiteti qutbli ionlari manbai ...- 81 raqam ko'rsatilgan. 41. Atom nurining profilini o'lchash uchun o'rnatish sxemasi ..................- 83-rasm. 42. Kvadpulli massiometrning tarkibiy sxemasi. Qattiq chiziqlar - barqaror, barka nuqtai - beqaror ion traektoriyalari ................. 43. Ommaviy filtr sxemasi ............................. . ..................... - 84-rasm. 44. Tarqatish darajasini o'lchashda qo'llaniladigan nazorat va ma'lumotlarni yig'ish tizimi ............................ ..... ..................................... ..... ......................... 45. Yorliqda atom vodorod zichligini taqsimlash. Soyali hududda jamg'arib turuvchi hujayraning vertikal naychaining geometrik o'lchamlariga mos keladi ..................................... ..................................................... ................................. s. 46. \u200b\u200bX va y da bo'lgan atom vodorod nurlari X va y rasmga mos keladigan pirojniyga mos keladi. 45. Soyali hududda jamg'arib hujjatli uyaning vertikal naychaning geometrik o'lchamlariga mos keladi .............- 87-rasm. 47. Kvadruup massali spektrometr signalining sozlash vidali n1 ni sozlash holatida qaramligi ................................ ............................................................... ....... .....- 88-rasm. 48. Ko'krak qafasini to'g'rilagandan keyin atom vodorodining zichligini taqsimlash. Soyali hududda jamg'arib turuvchi hujayraning vertikal naychaining geometrik o'lchamlariga mos keladi ..................................... ..................................................... .....- 88. 49. X va y da bo'lgan atom vodorod nurlari, rasmga mos keladigan maksimal darajaga mos keladi. 48. Soyali hududda jamg'arib turuvchi hujayraning vertikal naychaining geometrik o'lchamlariga mos keladi .............- 89. 50. Turli xil ko'krak harorati va radio chastota uchun kirpazlik oqimidan (A) kiritish darajasining qaramligi w \u003d 300 Vt ....................... 93-rasm. 51. Tarmoqli chastota quvvatining past kirpikli oqimlar va ko'krak harorati t \u003d 70 k ............ .... .................raqa. 52. Tarqatish darajasi (a) radio chastota quvvatidan yuqori kirpikli oqim va ko'krak harorati t \u003d 70 k ................ .... .............raqa. 53. Turli xil kiritish oqimlari va radio chastota kuchiga aylanish darajasi (a) ning harorati va radio chastotadagi haroratining qaramligi w \u003d 300 Vt ....................................... ........... - 94-rasm. 54. Sparkitatsiya darajasi Anke ABSning xarakteristik ish sharoitlari uchun vaqt funktsiyasi ................................... .................................... .......... ........................... 55: Tarmoqli naychaning tekisligidagi nurni taqsimlash darajasini taqsimlash. Soyali hudud siqish naychasining geometrik o'lchamlariga mos keladi ................................. ............................................................... ....... ... - 96 guruch. 56: siqish naychasining tekisligidagi nurda molekulyar vodorod zichligini taqsimlash. Soyali hudud siqish naychasining geometrik o'lchamlariga mos keladi ................................. ............................................. Spressiya naychasining o'rtasi markazida x va y slanilslardagi nur darajasi darajasi. Soyali hudud siqish naychasining geometrik o'lchamlariga mos keladi ....... ................................................. .........................-6-rasm. 58. Yorug'lik qutisini o'lchash uchun o'rnatish sxemasi ...................... 99 Anjir. 59. Spin filtridagi magnit maydondan olingan fotons sonining qaramligi ..... - 100 guruch. 60. Podirda medjog 'nuri bo'lgan magnit maydonidan magnit maydonidagi fotonslar sonining qaramligi. Chap cho'qqi mi \u003d +1/2 bilan atomlarga mos keladi, to'g'ri mi \u003d -1/2 bilan ............................................. .. ..................................... .. ........................... - 101 anjir. 61. Spin filtridagi magnit maydonidagi fotonslar sonining qarindoshlari, (a) va (b) - vektorli qutblar, (g) - tog 'qutisisiga bog'liq . Chap cho'qqi mi \u003d +1, o'rtada mi \u003d 0 bilan mos keladi, to'g'ridan-to'g'ri mi \u003d -1 ............................ .. ..................................... .. ............................. - 101 anjir. 62. MFT radio chastotasi o'tish bloklarida magnit va rf maydonchasini taqsimlash (a), WFT (b) va SFT (b) ................... ... ....................................... ... ............... - 102-rasm. 63. Inkjet Maqsad sxemasi (jet maqsad) ............................................. 64. qutbli manbaning to'plangan kamerasi ........................... 55. Jamg'arma gaz hujayralari va unda bosim taqsimoti g'oyasi ....... - 108-17-jadvallar ro'yxati 1. Vakuum uskunalari ro'yxati Anke ABS ........... ................................................................................................................................................. 36 O'lchamlar mm- da keltirilgan ............. - 55-jadval. SURSSTRUTIVE magnitlari va sirtdagi magnit maydoni 4-jadval. Bloklarning asosiy xususiyatlari radio chastota o'tishlari ...........-61 5-jadval. Ultra-ingichka o'tish bloklarining yuqori chastotali uskunalari ...............-64 - zamonaviy yadro fizikasining turli xil xususiyatlarini tushuntirishda zamonaviy yadro fizikasining turli xil xususiyatlarini tushuntirishda, yadro to'lqin funktsiyasining yuqori boyitali tarkibiy qismi yoki boshqacha aytganda, yadro materiyasining masofaviy tarkibi yoki kamroq nuvchisining tarkibi hali ham qolmoqda ochiq. Hozirgi vaqtda asosiy muammo ushbu inshootni eksperimentik jihatdan aniqlash va an'anaviy yadrosifik tavsifi nukleonlarning bir qismi sifatida to'g'ri ekanligini aniqlash.

RNN 0,5 Fm masofalarida Meson-nuclon va kvark-gluon erkinligi o'rtasida bir o'tish maydoni mavjudligi kutilmoqda. Yuqori uzatilgan pulslar mavjudligini tasdiqlovchi dalillardan biri, NN-Faza smenasida NN-o'zaro munosabatlarga mos keladigan an'anaviy rasmning buzilishi bo'lishi mumkin. Shu ma'noda, yadro to'lqinli funktsiyasining yuqori boyitali tarkibiy qismi muammosi yaqin masofalarda nukleon-nuklonli o'zaro ta'sirning potentsialini tanlash muammosi bilan chambarchas bog'liq.

Polarizatsiya tajribalari ushbu masalalarni yadro kuchlarining aylanmalariga bog'liqligini o'rnatishga imkon beradigan alohida rol o'ynaydi.

Bunday tajribalarning o'tkazish juda kuchli qutbli proton va yuqori zichlikdagi nishonlardan foydalanishni talab qiladi.

An'anaga ko'ra, mustahkam qutbli maqsadlar bunday maqsadlar sifatida amalga oshirildi. Biroq, so'nggi o'n yil ichida bo'ronli maqsadlar - qattiq davlat maqsadlariga xos bo'lgan radiatsiyaviy maqsadlarning yangi turini va ravshan bo'lmagan nopokliklarning mavjudligi (masalan nosozliklarning mavjudligi) muammolarini oldini oladi NH3). Eng keng tarqalgan qutbli gazning eng keng tarqalgan katakchalari H -, D - va 3 ga teng bo'lmagan narsa mavjud. Bunday maqsadlarning fazoviy zichligi past bo'lganligi sababli, ular tezlatgichli uzukli uzuklarda keng foydalanishni topdilar. Tezlatgichning nurining umri davomida etarli darajada yuqori qiymatga erishish mumkin va tajribaning yuqori yorqinligi, nishondan bir necha marta nurni qayta-qayta o'tish orqali ta'minlaydi.

9 Hozirgi kunda tezlatgich va qutbli nur (pabs1) manbai va keng qamrovli kılyatsiya manbai manbasi va o'zaro bog'liq bo'lgan krigogen hujayralarning qutisidan iborat bo'lgan bir nechta tajribalar o'tkazilmoqda.

Novosibirskda birinchi marta Guteribirskda nuvlirskiy novakrium nishoni elektron saqlanadigan VEPP-3-da qo'llanilgan.

Eksperimentda (Gamburg, Germaniya) Germes nuklonning aylanma tuzilmasini o'rganadi. Shu maqsadda, uzoq vaqt qutbli poditron nurli pozitron nurlari r r bea-ning qutbli va 3-sonli energiya bilan 27,5 gevning energiya bilan tarqalishining inklyuzation va yarim konvitsiyasini targ'ib qiladi.

Vodorod va devotiyaning maqsadi qutbli atom nurining manbai va kümülatif hujayra. Bunday qurilmalarga etarlicha baland (100%) yadro qutisiga (100% yaqin) yadro qutisiga ega bo'lgan atom qutbini tashkil etishga imkon beradi va ochiq jamiq hujayradan foydalanish tezlatgich nurini yo'q qilmaydi.

IUTF Cummuliativ halqali halqaning qutbli nurida (Bloomington, AQSh), eksperimentlar nuklon-nukleon o'zaro ta'sirini o'rganish bo'yicha tajribalar olib borildi, ular ham keng qutbli gaz nishonidan foydalangan. Ularning maqsadi nukleon-nuklonli o'zaro ta'sirning potentsiallari haqida zamonaviy g'oyalarni takomillashtirish edi. Buning uchun aylana korrelyatsiya koeffitsientlari o'lchandi va ostonasi yaqinidagi peonieslarning paydo bo'lishi o'rganildi.

NN o'zaro aloqalar bilan bog'liq masalalarni o'rganishda Deuteron tomonidan eng oddiy yadro tizimi sifatida o'ynaydi. Deuteron juda zaif aloqador tizim ekanligiga qaramay, u nazariy va eksperimental yadro fizikasini o'rganishda asosiy ob'ektga aylandi.

Yadro ichidagi nuklonlarning nisbiy harakati paytida PD o'zaro ta'sirini o'rganishga qaratilgan tajribalardan biri bu Deuteronning qulashiga bag'ishlangan kosy2-jliy Setme Ring uzukida tajriba. Beshta qutbli beshta qutblanishi (YE, Ay, g yyy) ning qarindoshi bo'lgan Nuklonlarning nisbiy harakati ostida kuzatilishi mumkin bo'lgan polarallashtirish bo'yicha tajriba izlanishlari. Deuteron qulashi reaktsiyasi. Bu sizga yangi qutbli nurli sinxotronni olish imkonini beradi - Diuleronning to'lqin funktsiyasi tuzilmasi bo'yicha 10 ta ma'lumot - bu kuzatilgan to'lqin funktsiyasining S-va D qismining nisbati bo'yicha 10 ta ma'lumot. Anke3 Spektrometrning xususiyatlarini hisobga olish, tajriba bilan tanishish mumkin bo'lgan geometriya sharoitida o'tkazilishi mumkin: 180-ga yaqin bo'lgan protonlar tasodif bilan hisobga olinadi Past burchaklar (0 ga yaqin). Bunday geometriyada, deventsiyada Deuteronning S-to'lqin funktsiyalari 0,5 gev / c ichki nuqtaga qadar o'rganish mumkin.

Ushbu tajriba ikkala qutbli tezlatgich va qutbli maqsaddan foydalanishni talab qiladi.

Hozirgi vaqtda qutblanmagan va 5 × 1015 zarralar uchun 5 × 1015 zarralar uchun 5 × 1016 zarralar uchun 5 × 1016 zarbalar uchun kuchli shamollash. Biroq, qutbli ionlarning manbai, nurni tashish va in'ektsiya tizimi polaralizatsiya qilingan protonni 1 × 1016 zarrachalar / s ga ko'tarilishiga olib kelishi kerak. Bundan tashqari, mayinlashtirilmagan va keyinchalik qutblangan devoriy in'ektsiya mavjud.

Tajribada kriogenik to'planadigan hujayralarni ifodalovchi ichki gazning ichki maqsadi foydalanish rejalashtirilgan. Polif gazlangan gaz, vodorod yoki devotiyani qutbli atom vodorod va deveriya (anke abs) manbasidan kiradi.

Tezlatgichda tajriba samaradorligini aniqlaydigan asosiy omillardan biri bu manbaning atom nurining intensiv zichligiga mutanosib bo'lgan statistikani belgilash va polarizatsiyaga katta bog'liqlik. Maqsad. Shuning uchun maxsus talablarga ega bo'lgan ushbu parametrlar aynan shu parametrlar:

Atom nurini yuqori darajada yadro qutisida (80% dan ortiq);

· Polarizatsiya belgisi (ijobiy / salbiy) va devuter nuri, qutblanish turi (vektor / tenor);

atom nurining yuqori intensivligi (61016 atomlari).

Jismoniy parametrlardan tashqari, manbaning zamonaviy jamg'arish uzuklari bo'yicha eksperimental inshootlarga nisbatan yuqori talablarga javob berishi kerak (vakuum, cheklangan joyda, mavjud tajriba o'rnatish va boshqalar).

Nukleon va Kaonning EJJACK-ni o'rganish apparati - 11 Atom to'plamlarining xususiyatlarini o'rganishsiz manba parametrlarining yuqori qiymatlariga erishish mumkin emas. Ikkinchisining usullarini ishlab chiqish va manbali parametrlarni o'lchash va optimallashtirish uchun bir qator qurilmalarni yaratish zarurligini anglatadi.

Bu ish qutisiy vodorod va deerziyani yaratishga, shuningdek atom nurining intensivligi, qutbli nurning intensivligi, qutbli nur darajasi va nurli zichlikni fazoviy taqsimlash.

Qog'ozni yadroviy qutbli atom nurlarini yaratish uchun turli xil usullar keltirilgan. Dano batafsil tavsif Atom vodorod va deveriy manbai va ifloslantiruvchi vositalarining tarkibiy elementlarining harakatlarning printsiplari va qurilmalari. Atom vodorod nurining xususiyatlarini o'rganish natijalari keltirilgan. Otomlashtirilgan atom vodorod va deveriy manbasini to'plangan uzuklar bo'yicha ekspertlar uchun ishlatiladigan gaz nishoni sifatida foydalanish istiqbollari ko'rib chiqiladi.

12 1-bob.

Atom nurlarini olish usullari 1.1 yillar davomida tanishuvlar, molekulyar va atom nurlari bilan tajriba molekulalar, atomlar va yadro xususiyatlari haqida qimmatli ma'lumotlar manbai hisoblanadi. Molekulyar nurlar bilan birinchi tajribalar XX asrning boshida o'tkazilgan Duneyi Duneyi. O'tgan asrning 20-yillarida, ular inomogen magnit maydonlarda atom nurlarining og'ishiga oid qat'iy va gerllar, axloqsiz magnit maydonlarda og'ish fazoviy miqdorida bo'lishgan. Birozdan keyin, 50-yillarda qo'zichoq va Ryzerford bir-biridan 2 va 2/2 darajasini ochdi. Ushbu hodisa qo'zichoq siljining nomini oldi. Yana bir o'n yilliklar zamonaviy yadro fizikasida keng qo'llanilgan qutbli atom nurlarini yaratish usuli taklif qilindi. Bunda, to'liq emas, ro'yxat, tadqiqotning asosiy maqsadi neytral atomlar va molekulalarning nurlari edi.

Ko'pincha H, D, CL va boshqalar kabi atomlarning nurlarini olish zarurati, masalan, normal sharoitda bu atomlar molekulalari (H2, D2, CL2 va boshqalar) shakllanishiga qaramay, atomlarni olish kerak. Agar molekulyar nurlar yaratilishi maxsus murakkablikni anglatmasa, bunday atomlarni atomlarga aylantirishda bunday atomlarning disekulalarini tarqatish bo'yicha alohida jismoniy muammolardir.

An'anaga ko'ra, atomlarga molekulalarni tarqatishning eng keng tarqalgan usullari:

Amalga oshirilgan molekulyar vodorodni, taxminan 1 mbarga teng bo'lgan molekulyar vodoroning ta'sirida yuqori haroratning ta'siri ostida tarqalish Ilmiy darajasi ~ 64% ni tashkil etdi.

Masalan,, masalan, vudiu naychasi vodu tarmog'idan tarqalishi uchun ishlatilganligi sababli, kuchli elektr maydonida tarqalish. Atiscation darajasi 1 mbarga teng bosimda ~ 7080% ni tashkil etdi.

13 · Yuqori chastotali maydonning ta'siri ostida dispansatsiya (masalan, oquf naychasidagi bosim o'tkazilganida, diskoniyat darajasi ~ 60%).

Zamonaviy qurilmalar ichida, oxirgi usul eng keng tarqalgan edi. Gazni chiqarish va gazni chiqarish uchun standart yuqori chastotali yoki mikroto'lqin generatorlari qo'llaniladi. Narufa naychasi ichidagi xarakterli bosimlar bilan 12 Movar, bunday qurilmalarda dispanser diplomi 90% ga etadi.

Molekulalarning tarqalishiga qo'shimcha ravishda, atom nurlarini yaratish vazifasi ham nurni shakllantirishni o'z ichiga oladi. Atom vodorodining nurini yaratish uchun zarur bo'lgan sharoitlar, ishning har bir ishi uchun juda farq qilishi mumkin. Rubombinat stavkasini past darajadagi saqlash zarurati past zichlik sharoitida (1017 atomlar / sm3) ishlashini talab qiladi (1017 atomlar / sm3) va undan tashqari, ko'krak qafasi juda katta hajmdagi. Binobarin, shakllanish tizimining parametrlari peri ni tanlab bo'lmaydi, aksincha, boshqa o'rnatish parametrlari tomonidan qo'yilgan cheklovlarni hisobga olgan holda ma'lum bir murosali echim bo'lishi kerak.

1.2 Frekni o'chirish mexanizmi Gazni chiqarishdagi dissertatsiya darajasi yaratilgan atom komponentlari va turli xil reklama mexanizmlari zichligi bilan belgilanadi. Ushbu jarayonlarning mexanizmi oqindi naychasidagi gaz bosimi, plazmaga solingan gaz bosimi, tushirish naychasining xususiyatlari va boshqalar. Odatda, tebranadigan oqim oq chastotali generator va plazmadagi elektromagnit maydonning elektrotexmadagi elektrotipik chiqindi naycha bilan ishlab chiqarilgan elektromagnit maydonning kuchiga ega bo'lish uchun ishlatiladi. Neytral zarrachalar (atomlar va molekulalar) zichligiga nisbati sifatida belgilangan ionizatsiya darajasi etarlicha past va 10-510-3 oralig'ida joylashgan.

Elektron harakatchanlik ko'plab ion harakatchanligi va bu etakchi, ionlashtirishning past darajasi, elektron gaz harorati neytral zarralar va ionlarining haroratidan ancha yuqori ekanligiga olib keladi. Haroratning xarakterli qismlari 5002000 k ning 14 neytral va ion tarkibiy qismlari, bu 0,080.3555 oralig'ida energiya energiyasi 210 evolga to'g'ri keladi. Shunday qilib

narxlarning xususiyatlari Elektron vositalar kinikikasi bilan belgilanadi: yuqori chastotali elektromagnit maydonda, elastik va ifloslangan to'qnashuvlar orqali uni elektr energiyasidan sotib oladi va neytral zarralarni tarqatadi.

Dominant neytral zarralar bilan tekin elektron vositalar (Iin) o'zaro ta'siri (Iinx bo'limi bilan):

1) molekulalar (S 1in) ning tebranish darajasi (s 1 fut) e- + h 3® 2 + e-.

eXP 2) molekulalarni (s 2) e- + h 2 ® H + H + E. E- E- elektron.

3) eonitik molekulalar (s 3) e - + H 2 ® H 2+ + 2e-da ionlashtirish.

4) Atomlarni ionlashtirish (s 4) e - + h ® H + + + + + 2e -.

5) E - + H h ® h (2 p) + e) \u200b\u200batomlari (s 5) qo'zg'alishi bilan qo'zg'alishi.

6) E - + H h ® H (2s) + e 6 atomlarning 2-chi holatidan iborat qo'zg'alish.

0. S2IN S 0-15 s5 s5in s5in 0. 0. 0. 0. 10. S5-son 0. 10 20 30 40 1. Saytlar elastik bo'lmagan jarayonlarda 16 elektron energiya funktsiyasi sifatida.

15-rasmdan ko'rinib turibdiki. 1 tarqalish jarayoni (elektron energiya energiyasi energiyasi 8,8 ev) 1020 evolga nisbatan dominantdir.

Xochlar bo'limlarining energiya bo'limlari va Makswellaniyaning Makselian spektrini hisobga olgan holda, u o'rtacha elektr energiyasini (1), intensivligi bilan qo'shimcha ravishda namoyish etildi (1) Tarmoqli jarayon (2) - bu ionizatsiya jarayonlarining intensivligi (3) va (to'rt).

Bu yuqorida tavsiflangan xarakteristikani o'tkazish sharoitida bo'lgan xulosaga olib keladi, 90% ni tashkil etish kerak. Berilgan atom va molekulyar gumbazlar uchun NM (1) yoki Nm A \u003d 1 + (2) sifatida NMD yoki undan keyin ( 3) Ionizatsiya jarayoni (3 va 4), yuqorida keltirilgan bahslarda, diffuziya yo'qotishlar, ikki va uch qisman ronombinat bo'lgan zaryadlangan zarralarga qo'shimcha bo'lgan. hisobga olingan. Hisob-kitoblar shuni ko'rsatadiki, 0 dan 100% gacha va diffuzlangan energiya zichligi 125 Vt3, o'rtacha elektron energiyasi 5 ev dan past. Shuningdek, u yuqori darajadagi tarqalishni olish imkoniyatini tasdiqlaydi.

Molekulalar tarqalishi natijasida yaratilgan atom freksiyasining zichligi 2-chi va e0 4.5 e0 4.5 e0 4.5 e0 4.5 e0 4.5 e0 4.5 e0 4.5 e0 4,5 e0 4,5 e0 4,5 e0 4,5 e0 ni amalga oshirish uchun zarur bo'lgan uchinchi tanadan iborat. vodorod molekulasi. Asar kombombinatsiya koeffitsienti uchun baholandi (devor bilan to'qnashuvda rozilik ehtimoli) va belgilar ko'rsatilgan, i.e. Gazlik bosimi, haroratning harorati va hajmi, ustki jarayon sirtni tasdiqlaydi.

An'anaga ko'ra, borozilatik yoki kvarts stakanlari oqindi naychasining moddasi sifatida ishlatiladi, chunki Ushbu materiallar yuqori harorat maydonida foydalanishga imkon beradi va yuzasi past sirbomrin koeffitsientiga ega. Biroq, mavjud tajriba ma'lumotlari shuni ko'rsatadiki, vodorodli va kvarts stakanida yuqori darajadagi ulug'vorlik kuchayadi. Shunday qilib, ishdan bo'shatish naychasini sovutish kerak. Bundan tashqari, yuk ko'tarish naychasining regomi koeffitsientini kamaytirish uchun, ishlarda tavsiflangan, shuningdek, kislorod oqimi (~ 0.10,5%) kichikroq qo'shimcha ishlatiladi.

1.3 Atom nurining intensivligini to'g'ri baholash uchun gaz jetini shakllantirish, shuningdek o'lchov natijalarini tushuntirish uchun nazariy ko'rib chiqish, bu so'zlarning shakllanishini ko'rib chiqishda davom etayotgan savollarga javob berish kerak. Ta'kidlanganda, afsuski, gidrodinamik rejimda gaz jetini shakllantirish to'g'risida hali biron bir fikrga kelmadi. Shuning uchun, intensivlik hisob-kitoblari haqida gapirish kerak, faqat uni baholash haqida.

1.3.1 molekulyar rejim (muddati) boshqa rejlar bo'yicha oddiy muddati tugagan, agar teshikning orqasida gaz zichligi juda past bo'lsa, i.e. Knudsena Kn \u003d l / d 1 koeffitsient, bu bo'sh joy uzunligi, d - bu teshikning diametri. Bunday holda, muddati tugagan va undan keyin boshqa zarralar o'rtasida hech qanday shovqin yo'q4. Name I (Q gacha) ning differentsial intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensiv intensivligi kosino taqsimoti tomonidan berilgan:

I (q) \u003d n0 A0 VF (v) cos (Q) DWDV, (4) - bu manbadagi gaz zichligi - bu manbaning ochilish maydoni, A0 ochilish f (v) - yuqori tezlikdagi taqsimlash maydoni Makswell-Boltzmann, bu shaklda yozilgan:

vvf (v) DV \u003d p If - DV, z z3 Cn 0.01 bilan xarakterlanadi va Reynolds mezoni nuqtai nazarida Reynolds mezoni nuqtai nazaridan tavsiflanishi mumkin. Husning yopishqoqligi bilan gusning massa zichligi H diametri d dyametri d dyametri vilkasi bilan jihozlangan.

R 2200 bilan oqim rejimi notinch bo'ladi.

17 z \u003d (2kt0 / m) 1/2 t0 haroratida zarracha zarrachaga mos keladi.

Teshik orqali F 0 to'liq oqim orqali 2P tezlik va tanaviy burchakda birlashtirish orqali olinadi:

f0 \u003d N0 V 1 / S, (6) v \u003d (8kt0 / kechasi) 1/2 bu t0 haroratidagi zarralarning o'rtacha tezligi.

Ochilishda ochiladigan men (q \u003d 0) samolyotda normal tomondan nurning intensivligi maksimaldir va ifoda tomonidan beriladi:

f i (0) \u003d 1 / CROE. (7) Name manbasi sifatida oddiy teshikning asosiy kamchiliklari, eng yuqori darajadagi qizg'in, mutanosib zichlik n0, shuningdek, nurning zaif markazidir.

1.3.2 Uzun kanal bilan nurni shakllantirish Oddiy teshigi tomonidan hosil bo'lgan nurning zaif markazi, odatda silindrsimon kesma qismini almashtirishda teshikni almashtirishda oddiy tuynukning kuchsizlanishi sezilarli darajada yaxshilanishi mumkin. Uzun kanalda havo oqimining molekulyar rejimining talabi - bu nurning intensivligiga olib keladi. Shuning uchun odatda uzun kanal bilan nurni shakllantirishni ko'rib chiqayotganda molekulyar oqim sharoitlarining faqat qisman ishlashini talab qiladi. Bunday model uchun taxminlar quyidagicha shakllanishi mumkin:

Gaz manbasida etarli darajada yuqori bosimga qaramay, molekulyar oqim rejimi shartlari bajariladigan kanalning bir qismi mavjud. Odatda bunday bo'limning chiqish qismiga kiradi, kanalning chiqish joyida, kanal gazining boshida gidrodinamik yoki oraliq oqim modeli mavjud. C (1).

· Kanalning molekulyar oqimi bo'lgan kanalning ustiga, zichlik masofasi sifatida zichligi kanal bo'ylab chiziqni pasaytiradi va undan chiqishda nol qiymatga etadi.

Yuqoridagi nur intensivligida (oldinga) hissa ikkita jarayonni beradi. Birinchi hissasi kanalni boshdan kechirmasdan - 18 ta to'qnashuvlarsiz olib boradigan zarralar bilan bog'liq. Ikkinchi hissa, gazning boshqa zarralariga tarqalib ketgan zarrachalar, ammo kanalning oxiriga yetgan zarrachalar keltirilgan.

Tatmalangan modelda ikkita aniq rejim mavjud, u zarracha l 0 manbaidagi gaz zichligida l 0 manbaidagi gaz zichligida:

1. Shaffof kanal: l l / 2. Yorliqning intensivligida etarli darajada past gaz bosimi uchun faqat birinchi jarayon omonatga yordam beradi.

Shuning uchun, eng yuqori intensivlik:

I (0) \u003d n0 A0 V 1 / CROE. (8) 4P u umumiy gaz oqimini FT \u003d (9) yordamida ifodalash mumkin (9) k \u003d 4d / 3l geometrik omil, d va kanal uzunligi, FT 1 / Ildizi

Men (0) \u003d (10) PK ifodasi (10) - bu uzoq kanal tomonidan hosil bo'lgan oqqushning yuqori intensivligini hisoblash formulasi. Shuni ta'kidlash kerakki, yo'naltirilgan gazning oldinga oqishi to'liq oqim bilan taqqoslaganda, ochilish muddati tugashi bilan taqqoslaganda katta oqimga nisbatan katta.

2. Qisqa kanal: l l / 2. Ushbu rejim zarrachalar kanalni to'qnashuvsiz o'tish uchun ahamiyatsiz bo'lishi mumkin bo'lgan ehtimolga mos keladigan holatlarga mos keladi.

Uzumning mezoni - bu l / l 12. Bunday holda, eng yuqori intensivlik shaffof kanalga qaraganda past va ifoda bino bilan beriladi:

1 / V d i (0) \u003d 0.065 F T1 / 2 1 / CREO, (11) - S \u003d 2ln zarrachalar to'qnashuvining kesishmasidir. Ko'rinib turibdiki, yuqoridagi so'zlarda cho'qqi intensivligi kanalning uzunligiga bog'liq emas.

Ko'rib chiqilgan hollarda, manbadagi etarli darajada past gaz zichligi, eng yuqori zichligi va yuqori zichligi bilan mutanosib, eng zichligi - F t1 / 2 ga mutanosib deb xulosa qilinishi mumkin.

19 (0) m / 2, tasvirlangan modelning tahlili shuni ko'rsatadiki, kanalda gaz zichligi o'zgarishi o'zgarishi natijasida bog'liqlik bu taxminga asoslanmaydi. Shunday qilib, bunday munosabatlar tarqatilishi mumkin va agar "shaffofligi" kanaldan tashqarida, ko'krak va skimmer o'rtasidagi bulut hosil qiladi. Bunday holda, gaz zichligi zinaps diageridan kichikroq dieterlardagi masofada z kanalning o'qi bo'ylab chiziqli ravishda pasayadi;

keyin bir necha masofada juda oz qiymatga tushadi. Bu kanalning rusumidagi n \u003d 0 haqida noto'g'ri taxminlarga qaramay, bunday modeldan foydalanishingizga imkon beradi. Natijada, iborasi (11) ifoda - bu yumshoq oqimning shartlari bajarilmasa ham, ishonchli yaqinlashish. Gazning molekulyar rejimiga o'tish kanaldan yoki shakllanish natijasida gaz reaktsiyasidan yuqori masofada joylashgan gazning yoki gaz reaktivi gidrodinamik xususiyatlarga ega bo'lganidan yuqori masofada sodir bo'lganda, qarama-qarshiliklar kutilmoqda.

1.3.3 gidrodinamik oqim rejimi. Superonecule Jet, bu oqilona vaqt zichligi shunchalik katta bo'lib chiqadi, shunchalik katta bo'lib chiqadiki, bo'sh masofaning o'rtacha uzunligi kichik bo'ladiki, laminarga yaqin bo'lgan oraliq oqim rejimiga kiradi. Ko'krakdan chiqqandan so'ng gaz adabiy kengayishni boshdan kechirmoqda. Qoziq yuzasida gaz zarralarini termalizatsiya qilish va 1 mm, l, 0,04 mm va kron 0,02 ga teng bo'lgan diplomni tushirish naychasini o'rnatish uchun. Bu erda l kt l \u003d (12) 4p 2 PR bu Boltszmanning doimiyligi, t \u003d 1,878 sm - kinetetik radius.

Molekulyar oqim rejimida gazli jet ishlab chiqaradigan oddiy teshik yoki uzun kanali, gidrodinamik reaktiv shaklida konus shaklidagi konusli shaklida almashtiriladi. Odatda ikkinchi skimmer deb ataladigan ikkinchi "teshik", ko'krak orqasida joylashgan, nazaretik jihatdan zarrachalar nurlari hosil bo'lishiga imkon beradi.

Tasdiqlangan sharoitda, ko'krak qafasi tomonidan maydalangan gidrodinamik tezlik bilan skimmer yo'nalishi bo'yicha ishlab chiqarilgan gaz reaktivi, bu oddiy termal gaz tezligidan ancha yuqori bo'lishi mumkin. Ushbu shaklni shakllantirishning bu usuli - bu eng qizg'in intensivlik bilan, shuningdek monoxromatik nurlar bilan qiziqarli.

Statsionar gaz oqimining ideal sharoitida, idishni mayda teshik orqali qoldiradi va adiabuk kengayishini boshdan kechiradi. H 0 zarrachasining boshlang'ich qavati mu 2 va reziden atrofidagi dokal oqimiga aylanadi, bu ichki energiya, p massa bosimi, v - bu ommaviy bosim, v Energiyani tejash qonuni:

H0 \u003d H + Mu 2. Doimiy bosimli C bosimli gazning o'ziga xos issiqlik sig'imi bilan, ther Tver televideniyasining harorati va kengayib borayotgan nurning o'qi bo'lgan mahalliy gaz harorati, biz olamiz:

c p t0 \u003d c p p + mu 2, (14) dan - 1 t \u003d t0 1 + (g - 1) m 2, (15) 2 cp u erda g \u003d MoCum m - jet u rente tezligining, g gazetning mahalliy rezyumesiga nisbati 1 / 2. m2 termal energiya energiyasidan yo'naltirilgan harakatning energiyasining ulushi gaz.

P1 PALda plapledagi qoldiq gaz bosimi to'g'ridan-to'g'ri ko'krak holatini qondirsa:

g p1 2 g +1 (16), p 0 g - shundan keyin MOKning raqami m \u003d 1 qiymatga etadi. Bu erda p 0 - bu manba idishida gaz bosimi. Bunday sharoitda gaz oqimi maksimal qiymatiga etadi.

Turli yadro gaz uchun doimiy bosimning o'ziga xos bosimi KT ga teng. Keyin - 21 5 1 kt0 \u003d mu 2 + KT + KT. (17) 2 2 O'ng tarafdagi birinchi muddat - bu massa oqimi keskin oqimidir, ikkinchi atama issiqlik harakatining kinetik energiyasi. Uchinchi muddat gazni kengaytiradigan haroratda ideal gazda ideal gazda tuzilgan energiya bilan bog'liq.

Uchta a'zo yozish mumkin, xususan, kinetik energiya qayd etilishi quyidagicha qayd etilgan:

1 m \u003d c p (T0 - T) \u003d C PT0 1 - 1 + (G - 1) M.

(18) 2 2 Mash-m masofadan ko'tarilish sonining ko'payishi, chunki gazni kengaytirish nafaqat gaz harorati, balki zichligi (va shunga mos ravishda, har bir qismning to'qnashuvlari soni vaqt) uzoq masofa bilan kamayadi. Nihoyat, ma'lum bir masofada, xorning sovishini to'xtatadi va Mach Raqam maksimal qiymatini maksimal darajada oshiradi va muzlatilgan.

M masofada ijro nisbati berilgan:

p l m \u003d 0.67d t 1, (19) p juda "tomoqqa" ko'krakning diametri. Keyingi, maksimal maksimal soni ibora bilan yaqin bo'lishi mumkin:

g - (20) g m m m t \u003d 1.2-k tni 0, u erda 0 - na ko'kragi joylashgan shartlar bilan belgilanadigan qizil koeffitsienti. Yuqorida aytib o'tilganidek, diametri 2 mm bo'lgan ko'krak uchun, bu 100 k haroratda, 0,02, va shuning uchun MAHA maksimal soni 6 ga teng.

Taxminan bir xil qiymatda, maha sonining nooziq diametr birligida o'lchanadigan masofada joylashgan masofada olingan ishlov beriladi.

L m masofada gidrodinamikdan molekulyar oqimga o'tish sodir bo'ladi. Ushbu o'tishdan oldin oldin, nur eng yaxshi vakuumning skimmer orqali o'tishi kerak. Biroq, eng yaxshi vakuumning mintaqasiga o'tish, siz nisbatan laboratoriya tezlikda harakatlanadigan ma'lumot tizimida bo'lishi mumkin.

22 gaz reaktivi va qoldiq gazning o'zaro ta'siri tufayli kelib chiqadigan zarba to'lqinlariga ta'sir qiladi. Shuning uchun, Shimmerning joylashgan joyi Xavf-diskni hosil qiluvchi shok diskini hosil qiladigan shokli to'lqinlarning yon tomoniga kuchli ta'sir qilmaslik uchun ehtiyotkorlik bilan tanlangan bo'lishi kerak.

Aytaylik, nur tuzilishi skimmerning mavjudligi bilan buzilmaydi va bundan tashqari, skimmerdan keyin nur molekulyar oqim rejimida. Keyin korporat chiqarish birligi uchun nurning ildizidagi eng yuqori intensivlik quyidagi iborada keltirilgan:

I (v) \u003d ns vf (v) DWDV, (21) bu skimmerga kirishda zarrachalar, bu dimmer va f (v) ning bo'yinning keskin maydoni. Supersonik nur zarralarini tezlikda taqsimlash:

(V - ws) vf (v) DV \u003d P EXES - DV, ZS \u003d (2kts / m) 1/2 va ws \u003d ms (GKTS / M) 1/2 - gaz darajasi - gaz kursi jet. Sunlar indeksining indekslari ularning hisob-kitoblarini aks ettiradi, chunki nur skimmerning bo'yniga kirganida. (22) degan iboraning tez-tez tezligini topish oson:

v0 \u003d (23) 2 GM s integratsiyalash (21) Tezlik va kortivator Aperatuta (C) muayyan kortimulator Aperatuta (C), biz dudlangan zarrachalar oqimini beradi Kollim:

gM S2 + F C \u003d SWS 1 / S sifatida. (24) 2PL Sc Bu erda l s skimmer va kollimator orasidagi masofa. Gidrodinamik xususiyatlarga ega bo'lgan nurni shakllantirish bilan ta'minlangan nur intensivligida himoyalangan.

1 / CP g @ p k GM S2. (25) Ammo, ilg'or yutuqlar haqiqiy nurlar uchun haddan tashqari ko'p. Buning sababi, vakuum kamerasining qoldiq gazida nur zarralarini tarqalishi mavjudligi.

23 1.3.4 Manbaning intensivligini baholash zarrachalar zichligini bilib, qutbli atomlarning intensivligini baholash juda zarurdir. O'z navbatida, zichlikni baholaydigan usul. Fikr shundaki, konus ko'kragi diametri di diametri diametri diametrli diametrli bir qator qisqa naychalar bilan almashtiriladi. (26) n va len ln l \u003d li \u003d. (27) bu erda l n - bu ko'krak chuqurligi, n naychalar, D va d tashqarisida, ko'krak qafasi va bo'yniga kiradigan diametrlar.

Pn n n-n-pi i pi p. 2. Boshlang'ich naychalarda ko'krak qafasini sindirish sxemasi.

Gazning bir ovozdan boshlang'ich naycha orqali bir jilddan ikkinchisiga o'tadi (2-rasmga qarang):

Q \u003d ci (pi 2 - pi1) (28) bu erda naychaning har ikki tomoniga va 2 bosimning uzluksizligi bilan bosim o'tkaziladi va 28 \u003d pi +1.1, ci - naychaning o'tkazuvchanligi Har qanday gaz oqimi rejimi uchun universal formula mavjud:

d (p + pi1) d i3 tb 1.96 10 - 2 i 2 l / s.

C i \u003d 1.25 10 -6 + 3.04 10 4 (29) 2h l m - 24 Bosim, H \u003d 8.58 10-CBARE · TB koeffitsientlari - gaz harorati, M - moda massasi, yopishqoqlik xona haroratida.

Xona haroratida yopishqoqlik koeffitsienti haroratni boshqa haroratga ulang, bu vodorod uchun 73 tirnoqdan foydalanib:

T 1 + c / t hT t \u003d ht3. (30) T0 1 + C / T TN \u003d 100 k gaz harorati sil rbogining harorati bilan ko'tariladi \u003d 0,290 tn \u003d 29 K 29 K. Binobarin, yopishqoqlik koeffitsienti h \u003d 9.59 10 -9 Mqarqoni bo'ladi. (31) Sufsning bo'ynidagi zarracha zich yoki (328) KTB sifatida aniqlanadi, u erda K \u003d 1.38 · MBAR · C Boltzmanning doimiyligi. PI 2 uchun (28) va (29) iborasi quyidagi shaklda qayd etiladi:

Pe q ee + + pi1 + i1 + pi 2 \u003d (33), qayerda. 2z 2z u xz, qayerda. (33), Ldz \u003d 2 i, (34) 2hilm E \u003d 3.04 10 4.

M Ko'krakni chiqarganda, nurning zichligini baholash uchun u disokatyura naychasining ichidagi gaz bosimi taqsimlanishidan bog'liq deb taxmin qilish kerak. ABS tezlatgich ustida ishlayotganda, molekulyar vodorodning kirish oqimi 1.7 Mbar · l / sni kiritish rejalashtirilgan. Bunday oqim uchun dispyatorning chiqindi naychasiga kiritilgan bosim 1,53 mbardir.

Aytaylik, bo'shatish maydoni dispyatorning o'rtasida taxminan.

Narufab chiqishi naychasining er yuzida dissoratsiya va rekombiylash jarayoni tugaganidan so'ng, uning ishlab chiqarish darajasida dispansatqi darajasi 90% ni tashkil etadi, shuning uchun zarralar soni dispanatorga nisbatan kiritilgandan ko'ra 25-19 baravar ko'p. Bundan kelib chiqadiki, ko'krak qafasi eshigi, pn 2 \u003d 2.81 MBAR.

Yuqoridagi protsedurani hisoblab chiqilgandan so'ng n \u003d 90 qismida, ko'krakdagi bosim p12 \u003d 2.78 mbarga teng. Keyin (32) zarralarning zichligi n \u003d 6.95 1017 sm -3. (35) nisbati (24) N0 0 m A AC FC \u003d (3 + GM 2) 2P 3 (36) 1 + 1 + (G - 1) M 2 bu erda zarralar zichligi Nozaning va m \u003d m s qismidagi ko'krak qafasi va balandligi.

Tb haroratida A0 \u003d 4.1376 10 4 sm / s dan, kolitator orqali gaz oqimi f c \u003d 2.24 1018 1 / s. (37) Yuqorida aytib turib, shunga o'xshash smeta intensivlik uchun haddan tashqari ahamiyatga ega. Buning sababi qoldiq gazning zarralarini tarqalishi tufayli intensivlikni kuchaytirish jarayoni.

Amalda, uning intensivligi maksimal darajada, empirik usullardan biri bo'lgan nurni shakllantirish tizimining parametrlarini aniqlash. Shu maqsadda atom nurining intensivligi ko'krak, skimmer va kollimatorning geometrik parametrlari, gaz va sochning harorati kabi o'lchanadi.

Shu munosabat bilan, atom va molekulyar nurlar bilan ishlash uchun qurilmalarni yaratish paytida, nurni shakllantirish tizimining to'liq parametrlari to'liq belgilanishi kerakligini ta'minlash kerak.

26-bob.

Atom nurlarida qutbli polaralizatsiya yaratish usullari 2.1 Kirish qutbli proton va (yoki) atomning nurlarini atomning orqa tomonlarini (proton yoki gumutarlar) himoya qilish usulini yaratadi asosan tashqi magnit maydon yo'nalishi bo'ylab. Keyingi atomlarni, masalan, elektron ta'siri, yadroviy qutbizatsiyani qutbli, yadroviy qutbli yadro qutulishini saqlab qoladi, bu qutbli proton (yoki demuterlar) nurlarini olishga imkon beradi.

Neytral vodorod yoki denger atomlarining qutbli nurlarni yaratish usuli yadro va elektron rentinlar ulanganligi. Binobarin, elektronning magnit daqiqasiga ta'sir qiladi, shuningdek, yadro aylanishi ta'sir qilishi mumkin.

Vodorod Atom, asosan elektron spin s \u003d 1/2, proektsiya bilan, proton spin i \u003d 1/2 proton spin i \u003d 1/2 proektsion mi \u003d ± 1/2 bilan proton spin i \u003d 1/2. Shunday qilib Atom f \u003d s + i (f \u003d 0, 1) ning to'liq uyasi mos ravishda MF \u003d 0 va MF \u003d 0, ± 1.

F \u003d 0 va F \u003d 1 bilan bo'lgan darajadagi energiya farqsi \u003d H1420.4 MGts bo'lmaganda. Tashqi magnit maydon bilan atomning magnit daqiqasi bo'lgan magnit daqiqaning o'zaro ta'siri natijasida, zedemanning ta'siriga ko'ra, f \u003d 1 darajasi bo'linadi. Tashqi konning kuchi o'zi deb ataladigan munosabat bilan belgilanadi. BC \u003d (vodorod 507 HS), (G I -3.04 10-3002 - mos ravishda G-faktorning mos ravishda "GJ \u003d GJ" MB Magniton Bora m b \u003d -0.927 10 -20 ERG / GS. Shunday qilib Maydon kuchi C \u003d B / BC sifatida belgilanadi.

Energiya ajratish Brete-Rabbi formulasi bilan belgilanadi:

27 DW DW 4 m i m i m i m f m i f bc c + (-1) f +1 c + c2.

W \u003d - 1+ (39) 2 (2 i + 1) 2i + tashqi magnit maydonning ultrath vodorodini ajratishning energiya darajasining energiya darajasining qaramligi anjirda ko'rsatilgan. 3.

2 mf f \u003d 1 + 1: MJ \u003d + 1/2 Mi \u003d + 1/2 Mi \u003d -1 / 0 - 3: -1 / 4: MJ \u003d -1 / 2 Mi \u003d + 1 / F \u003d 2 - Bc anang. 3: BC \u003d 507 Gsning magnit shtatidagi vodorod energiyasining energetik darajasi, 27/2 da, mil. Jonlarda o'lchanadigan energiya (h1420.4 mhz (\u003d 5.9 · · · 2-6 eV)

C 1 mintaqasida c 1, egri chiziqlar elektronning magnit nuqtasi bilan belgilanadi.

r r r 1, s va men boshqa emasman mustaqil vektorlarShuning uchun, zaif joylar sohasida egri chiziqlar mf to'liq SPIN SPIN FA-ning prognozlari orqali ko'rsatilgan.

2 mf 1: mj \u003d + 1/2 mi \u003d + + 3 / f \u003d 3/2 2: mj \u003d 1/2 mi \u003d - w / dw -1 / 0 -3/2 4: MJ \u003d -1 / 2 Mi \u003d - -1/2 5: MJ \u003d -1 / 2 Mi \u003d - F \u003d 1/2 + 1 / - -4 0 2 4 6 c \u003d b / bc anjir. 4: BC \u003d 117 HS, BC \u003d 2, BC \u003d 14,6 GS davlatlari uchun devotiyot atomining energiya darajasining diagrammasi. INVERTH DWY-da o'lchandi \u003d H327.4 MHZ (\u003d 1.4 · · eV).

28 Deuterium yadro spin i \u003d 1 (f \u003d 1/2 va F \u003d 3/2), bu tanqidiy maydon. Tashqi magnit maydon kuchidan tortib, tashqi magnit maydon kuchidagi ultafin darajasining energiyasining qaramligi anjirda keltirilgan. to'rt.

Aton i \u003d 1/2 bo'lgan protonning qutblanishi vektor qutbli n Mi \u003d +1 / 2 - n Mi \u003d -1 / pz (i \u003d 1/2) sifatida belgilanadi. , (40) n mi \u003d +1 / 2 + nmi \u003d nmi / n Mi \u003d + 1/2 va N Mi \u003d -1 / 2 va parallel va parallelga qarshi atomlar miqdori mos ravishda atomlar miqdori, parallel va parallelga qarshi atomlar miqdori Tashqi maydoni.

I \u003d 1 (mi \u003d -1, 0, +1) bo'lgan Deuteronning qutblanishi haqida tasvirlash uchun, vektor qutbini n Mi \u003d +1 - NMI \u003d - PZ (i \u003d 1) \u003d (41) ) n m i \u003d +1 + n m i \u003d 0 + n m i \u003d pzz (i \u003d 1) \u003d (42) n m i \u003d +1 + n mi \u003d 0 + nMi \u003d -1.

Shaklda. 5 vektorning qaramligini (i \u003d 1/2 va i \u003d 1) va vodorod va deelleriyumning tashqi magnit maydon funktsiyasi sifatida namoyon bo'lishi. 1, 3 vodorodda va 1, 4, 4, 4, 4, 4-moddalar tashqi magnit maydonining qiymatidan qat'i nazar, toza va to'liq qutblangan.

Vodorod 2 va 4 shtatidagi kuchli magnit maydonda proton va elektron qarama-qarshi yo'nalishlarda qutblanadi. Maydonning pasayishi bilan, proton va elektronning magnit lahzalarida, ehtimol, rasmda ko'rsatilganidek, proton qutisisi pasayadi. 5. Tashqi dala bo'lmaganda, proton va elektron qutblanishi vaqt bilan (Landq chastotasi), o'rtacha nol polatlarni yaratish bilan o'zgarib turadi. Shunga o'xshash dalillar Deuteriumga 2, 3, 5 va 6 ga olib borilishi mumkin.

29 vodorod vektor polarizatsiyasi PZ 0.0. - 0,01 0.1 C \u003d B / BC Fie. 5. Vodorod atomining superfine-ning supersifik qutisiga tashqi magnit maydoni sifatida.

Deuterium vektor polarizatsiyasi Tensor qutisiga pz 1 + 1 0. 0. 2 0 -0. O'ttiz. - Heade. -1 - 0.01 0.1 1 10 0.01 0.1 1 C \u003d B / BC C \u003d BC A'lnow. 6. Deuteriumning superfine redni atomini tashqi magnit maydon funktsiyasi sifatida yadro qutblari.

Ichida kuchli maydon MJ \u003d +1/2 bilan ajratilgan magnit atomlari nol yadro qutisiga teng. Orimon vodorod darajasi 1, 2, i.e.

N mi \u003d + 1/2 \u003d n Mi \u003d -1 / 2 va Debariya 1, 2 va 3, i.e. N mi \u003d +1 \u003d n mi \u003d 0 \u003d n Mi \u003d -1, anjirdan. 6Biz bu pz \u003d 0 va pzz \u003d 0 da C 1 vodorod pz \u003d +1/3 va pzz \u003d -1/3 uchun adabiyal o'tish.

Shunday qilib, atomlarning nurini qutblash uchun, bir yoki bir nechta atomlarni tanlash kerak tensat qutisisi Deuterium, Ultratin shtatlari.

30 Hozirgi kunda qutbli nurlarni yaratish uchun qurilmalarda har xil jismoniy eksperimentlar, shuningdek zaryadlangan zarralarni tezlatuvchi vositalar va demreronlarni tezkorlashtiruvchi vositalarni va polifonizatsiya maqsadlarida keng qo'llaniladi. Eng keng tarqalgan, bugungi kunda bunday qurilmalar turlari quyidagilardan iborat:

qo'zichoq silji (lss6) manbalar;

· Optik nasl manbalari (Open7);

Atom nurlarining qutbli manbalari (pabs8).

2.2 Qo'zi smenasi (lss) dan foydalanib, yuqorida aytib o'tilganidek, "kerakli" ultra ingichka holatlarni tanlash kerak. Bunga nur tarkibiy qismini (Stern-Gerlaxov tiplari) ajratish va 2-chi 2-2-2-modal davlatni boshqarish texnikasini qisqa umr ko'rish 2P1 / 2-shtatidagi 2S1 / 2-2-2-modalni boshqarish texnikasini ajratish.

E ms + 1 / 2s1 / 2 mi +1/2 -1 / (T \u003d 0.14 C) F \u003d 1 1609 MHZ 0 -1 / Dehyperfine -1 / 2p1 / 2 1.10-7 (t ~ 10-9 C) Tashqi magnit maydoni, gs 535 anjir. 7. Vodorod atomining 2S1 / 2 va 2p1 / 2 shtatlari uchun ultrine va 2-chi holatlari energiya darajasining diagrammasi.

Lamb-Shift manbasi Opsivik ravishda pompalangan qutbli ion manbasi qutbli noromlashtirilgan medali manba - 31. 7 vodorod atomining 2S1 / 2 va 2-chi holatlari uchun ultra yupqa bo'linadigan energiya darajasining diagrammasini ko'rsatadi. Tashqi magnit maydon mavjud bo'lmaganda, ushbu darajadagi kuchlarning farqi 1058 MGts. 2-daraja / 2 darajadagi asosiy xususiyati shundaki, bu umrbod hayot vaqti bilan 0.1 s. 2-daraja, o'z navbatida, qisqa umr, qisqa umr ko'rish, t 2 p1 / 2 ~ 10 -9 s.

a ishida qabul qilingan belgilar, MJ \u003d +1/2, B, MJ \u003d -1/2 bilan komponentlar, mos ravishda MJ \u003d +1/2 ega bo'lgan davlatlarning 2-komponentlari orqali belgilangan. Davlatning tegishli 2 ta komponentlari E va F tomonidan belgilanadi. Rasmdan ko'rinishi mumkin. 7, qiymati 535 va 605 g davlatning magnit maydoniga etib borgan holda, tashqi ishtirokida E davlatlari bilan aralashtiriladi elektr maydoni Pulpasi ta'siri tufayli. Ushbu jarayon ko'pincha metastablanadigan holatni 2s / 2 ni to'lash deb nomlanadi, shuning uchun faqat word-da, faqat word-da qoladi, faqat mj \u003d +1/2 va mi \u003d ± 1/2 ga ega.

"+" Va "-" Proton Spinni (Mi) (Mi) ning (Mi) (Mi) ning alyce 535 va magnit maydoni bilan ~ 1600 MGtsning farqi Mos ravishda 605 g Shunday qilib, magnitli va elektr maydonlariga qo'shimcha ravishda, ~ 1600 MGts chastotasi bo'lgan yuqori chastotali maydon va magnit maydonning kattaligini A + yoki a darajasiga tushirish uchun belgilash orqali. Ular.

ijobiy yoki salbiy vektorli nur qutisini yarating.

Alkaali metal juftligi bo'lgan 1 kamera spin filtri (ionizerer) shakllanishi uchun proton manbai (2S1 / 2) atomlarga uchraydi. 8. Qo'zining smenasida qutbli manbaning asosiy elementlari.

Shaklda. 8 qo'zichoq siljishi qutbli manbaning asosiy elementlari keltirilgan. Me'dali atomlarni yaratish uchun ionizer (1) protonlar nuri (1) palata orqali 2-dan (2) ishlov berish va 2-bandidagi atomlar hosil bo'lgan ishlov berish va metabolik davlat shakllantiriladi. Keyin, metastali atomlarning to'plami Spin filtriga (3) kiradi, u erda B davlatlarining chiqarilishi uchadi va ikkita A - 32 shtatdan biri tanlangan. Shunday qilib, manba chiqishi bo'yicha vektor qutisiga ega bo'lgan nur olinadi.

Qo'zi siljitish manbalari, asosan, zaryadlangan zarrachalar tezlatgichlari uchun qutbli proton manbalari sifatida ishlatiladi.

Biroq, ushbu turdagi manbalardan foydalanish printsipi polarizatsiya sohasida keng qo'llanildi. Bunday qurilmalar qo'zichoq smenasida foydalanib, neytral atomlar va ionlarning nurlari 1% ni aniqligi bilan bir necha yuz ellik mulki bilan olib tashlashga imkon berdi. Ta'kidlangan, xususan, tasvirlangan o'rnatish vodorod va delerium nurlari Anke abs nurlari o'lchashda qo'llanilgan.

Qo'zining smenasida manbaning afzalliklari nisbatan oddiy dizayn, ishonchlilik va arzon narxlarda bo'lishi kerak. Shuningdek, ular proton va Deuteron nurlarini etarli darajada yuqori darajada (7080%) darajadagi polarizatsiyasini olish imkonini beradi. Biroq, ushbu turdagi manbalarning asosiy noqulayligi - bu kamdan-kam hollarda 0,5 mln. Bu nayrangning samarali zichligidan beri LSS-ning roziligi kabi lssdan foydalanishni cheklashni cheklovchi kichik nur intensivligidir. Bunday nishonning samarali zichligi ~ 105 atomlar / sm2 bo'ladi.

2.3 Optik nasos (Opsice) manbalarni optik nasosga ega manbalarning ishlash printsipi quyidagicha.

ECR9-ionizeridan proton nuri (1, 9-rasm) bir necha kilogenologik-volt energiyasini tezlashtiradi va alkali metalli metall juftliklar (2) bilan to'ldirilgan neyteralin palatasiga kiradi. Dumaloq qutbli lazer nurlanishidan foydalanish sizga alkali metall atomlarida (Optik nasosda) elektron elektron metall orqali qutbli metall orqali qutbni yaratishga imkon beradi. Bundan tashqari, zaryadlash va birja reaktsiyasi natijasida yoriq protoklar qo'lqopli metall atomlarining qutbli elektron atomlarini ushlash va metalablangan 2S1 / 2 shtatidagi neytral atomlarni ushlaydi.

Mo'ldosh atomlarini elektron qutblashni ushlab turish uchun Palata (2) kuchli bo'ylama magnit maydonda. Shunday qilib, betaraflik mahsuloti ishlab chiqarishda elektron rozetkada qutbli neytral atomlarning nuri shakllantiriladi.

Elkochon siklotron rezonansi - ishqorli metall ekspeditsiya uchun 33 ta lazer Eleva 1 2 3-rasmning elektron proton effektidan (ECR-ionizer) protonlar manbaini olib qo'yish uchun olib boriladi. 9. Optik nasosli manbaning ishlash printsipi.

Yadro qutbini yaratishning asosi elektron qutblash protonini yoki Sevae effekti deb ataladigan elektr polarizatsiyasining translyatsiyasidir. Uning mohiyati quyidagicha.

Masallantiriladigan atomlarning nurlari elektron pochta orqali qutblanganligi sababli, keyin atomlar faqat 1 va 2-davlatlarda parallelga qarshi yadro aylanishi bilan. 1 va 2-moddaning tashqi magnit maydonining 1 va 2-ga o'tadigan aniojik pasayishi bilan 1 'va 2-rasmga qarang), yadro orqa taraflari. Shunday qilib, Palataning rusumida (3, 9-rasm), metastali atomlar to'plami yadro qutisiga ega bo'ladi.

Keyin, metastali atomlarning to'plami ionizer (4) yoki alkachi metalning juftligi bo'lgan ikkinchi palata ichiga, bu erda x ionlar birja almashinuvi o'zaro ta'siri natijasida hosil bo'ladi. Neytral metastablanadigan atomlarni saqlab qolgan yadro qutisiga ega.

E 3 '2' 1 4 'b salbiy b roli. 10. Vodorod atomining ultofin atomining tashqi magnit maydoni sifatida bo'linishi.

Shunday qilib, bir necha kilogen proton yoki h --ni bir necha kilogen proton yoki h --ni bir necha kilogen voltlar bilan birlashtirilgan to'plam mavjud.

34 Turli xil tezlatgichlar uchun qutbli proton manbalari manbalari sifatida optik nasl manbalarining asosiy qo'llanilishi. Odatda, bugun, Oppis parametrlari: nurli joriy ~ 1 m (DC manbalari uchun) va polarizatsiya ~ 75%. Biroq, nurning etarli darajada yuqori intensivligi va polarizatsiyasiga qaramay, bu turdagi me'yorlar qutbli maqsadlar sifatida kam ishlatiladi Ulardan yaratilgan nur juda yuqori darajaga ega (~ 105 m / s), bu maqsadli zichlikni 109 ta atomga / sm2 ga kamaytirishga olib keladi.

2.4 qutbli atom nurlarining manbalari (pabs) qutbli atomlarning manbasini yaratish g'oyasi normal F. Ramsem tomonidan ishlab chiqarilgan. Uning mohiyati noma'lum magnit maydonda nurning giperfin tarkibiy qismlarini va undan keyingi qismlarni ajratish darajasining keyingi inkutivatsiyasining fazoviy ajratilganligidan iborat.

vakuum nasoslari H2, D2 4 5 6 Tuzatuvchi summa vakuum nasoslari vakuum nasoslari. 11: qutblangan atom vodorod / deerekerium manbaining tarkibiy sxemasi. 1 Gaz oqimi regulyatori;

2 - radio chastotali dispanatori;

3 - gaz reaktivini shakllantirish tizimi (ko'krak, skimmer, kollimator);

4 - bu magnitlarni ajratadigan spinning birinchi guruhi;

5 Ultra-ingichka o'tish joylarining birinchi guruhi;

6 - magnitlarni ajratadigan ikkinchi guruh;

7 - Ultra-ingichka o'tish joylarining ikkinchi guruhi;

8 to'plangan hujayra (maqsad).

Pabsning asosiy elementlari (11-rasmga qarang):

· Molekulyar vodorod oqimini (H2) yoki Deuterium (D2) etkazib berish va boshqarish;

H2 yoki D2 molekulalari neytral atomlarga tarqalib ketgan dispanator;

· Galli jet shakllanish tizimi (ko'k, skimmer, kollimator);

· Polarizatsiya yaratish tizimi (aylanma magnitlar va ultra bilan tanglash bloklari).

Vodorod yoki devotiy atom nurini yaratish Radio chastotasi dispanatori odatda qo'llaniladi. Yuqori chastotada bepul elektronlar yuqori chastotada tezlashadi va vodorod molekulalarining tebranadigan darajalarini ko'paytiradi. Ushbu jarayon quyidagicha ifodalanishi mumkin:

H 2 + e - + de® h 2 + e - ® + e -, * de de \u003d.8 evol - bu vodorod molekulasining tebranmaydigan darajada qo'zg'alishi va deveriyning tebranish energiyasining qo'zg'alishi.

Molekulyar vodorod (Deulerium) odatda 0,5 dan 2 mbar · s gacha o'zgarib turadi. Yuqori chegara yuqori iplardagi dissidement darajasining pasayishi bilan bog'liq. Shunday qilib, departament darajasi ham, gaz oqimi maksimal darajadagi ish sharoitlarini aniqlash kerak.

Yorliq atomlarda ajratilgan, gaz reaktiv shakllari tizimi, ya'ni ko'krak, skimmer va kolliator orqali o'tadi. 80 K mintaqada ko'krak harorati 80 K mintaqada barqarorlashtiradi, bu esa spinni ajratuvchi magnitlarning maksimal magnetlari uchun zarur bo'lgan nurning atom tarkibiy qismlarini tarqatishga imkon beradi.

Yorug'lik hosil bo'lganidan keyin u elektron aylanmalarning yo'nalishi bilan atom komponentlari ajratilgan ekzstuitiv magnitlarni ajratib turadigan spin tizimiga kiradi. Shunday qilib, elektron spin MJ \u003d +1/2 va MJ \u003d -1/2 shtatida juda qattiq inglomog'ali magnit maydonda ajratilgan. Natijada, mj \u003d -1/2 tomchilari bilan atom komponenti va vakuum pomzasini ta'minlaydigan nasoslar bilan olib tashlanadi.

Berilgan vektor yoki tenzor qutisini yaratish uchun I.E. Radio chastota maydonlarida qo'zg'alish texnikasida katta miqdordagi populyatsiyani yaratish radio chastota maydonlarida qo'llaniladi.

Ushbu usulning mohiyati quyidagicha. B, Atomlarning nurli m magnitali maydoni va bda b uchun tog 'miqyosidagi o'sish darajasiga mos keladigan chastotali chastota bilan belgilangan darajadagi o'tish juda hayajonli. Ultfine spektrlash darajasi o'rtasidagi o'tish, Beririyyatsion, - deb teskari intilishlar ehtimolini nurli tushumga olib keladigan o'tish imkoniyatini istisno qilish kerak. Ushbu maqsadga gradyan magnit maydoniga olib o'tishda o'tish paytida erishiladi. Shu bilan birga, atom bunday dalada harakatlanadigan sharoit uchun o'tish uchun sharoitlar faqat maydonning hajmiga mos keladigan bo'shliqning cheklangan hududida joylashgan. Atom bunda harakat qilganda - 36 ta sohada foton bilan o'zaro ta'sir bir martalik bo'lgan. Bunga RF konining amplitudasini tanlash, bu fotonlarning zichligini aniqlaydi.

Otomizatsiya qilingan atom nurlarining manbalari qutbli proton va demreronlarni tezlatgichlarga va ichki gazning maqsadi sifatida keng qo'llaniladi. Oddiy pabs parametrlari, bugungi kunda: nurning intensivligi ~ 5 × 1016 atomlar / 10 atomlar va qutblantirish 8595%. Po'petning maqsadi sifatida pabslardan foydalanganda, bunday nishonning samarali zichligi ~ 5 × 1011 atomlari / sm2 bo'ladi. To'plangan hujayradagi qutbli atomlarning nurini indektsiya qilgan taqdirda, bu maqsadli zichlikning maqsadli zichligi oshib borishini oddiy gaz reaktivlari bilan solishtirganda oshirishga imkon beradi.

Shunday qilib, yadro fizikasi bo'yicha qutbli gazning qutbli gaz nishonini yaratishda, qutbli atom nurining manbai eng maqbul tanlovdir, chunki u yuqorida muhokama qilingan va maqsadni yuqori darajadagi qutbga ham beradi.

37 3-bob.

Anke spektrometrining 3.1-dagi ichki gazning ichki maqsadi uchun atom vodorod va deverning qutbli vodorod manbai va dizaynning qisqacha tavsifi. Magnet D1 va Anke spektr shtampetr D1, shuningdek, maxsus funktsiyalar (jami hujayralar, maxsus funktsiyalar (jami hujayra, maxsus vakuli kamerasi) ning qulay saqlanishidagi pozitsiyani ko'rsatadi. qattiq, klaster va pelet-maqsad). To'plam tunnelidagi bo'sh joy cheklanganligi sababli, manba vertikal ravishda o'rnatiladi. Bunday sozlash sxemasi, shuningdek, qutbli ank (D2) atom vodorod magniti va Ank AB AB ABTERIUM DRYTET MARGETS (D1) maqsadli pamasining manbai hisoblanadi. 12. Anke abs va qulay halqalarda turli xil maqsadlarni o'rnatish uchun maxsus vakuum kamerasi. Polarizatsiya manbai atom vodorod va dengerium D1ning markaziy magniti va spektrometrning markaziy magnitlari orasida joylashgan. Chapdan o'ngga shinam yo'nalishi.

38 O'z navbatida, navbatdagi spektrometrning markaziy magnitiga eng yaqin manbaga ega bo'ladi, bu esa o'z navbatida spektrometrning burchakli ushlashni belgilaydigan asosiy omillardan biridir.

ABR rasmlari rasmda keltirilgan. 13. Dizayta yaratilgan valyuculte-dagi IUCF va Hermes / Weynda bunday manbalar yaratish va faoliyat ko'rsatish tajribasini hisobga oladi, ammo ular ustidan bir nechta afzalliklarga ega.

Yuqori va pastki vakuum kameralar oralig'ida d1 va D2 magnitlarini ulaydigan ko'taruvchi ko'prik bilan biriktirilgan (12-rasmga qarang). Bunday mahkamlagich D2ning markaziy magniti smenasida, shuningdek, jami magnit palatasining va vakuum kamerasining harakatini ta'minlaydi, shuningdek, manba va umuman ko'prikni demontaj qilishini tan oladi.

Vodorod yoki devotiy atom nurini yaratish uchun radio chastota dispanser ishlatiladi (1, 13-rasm). Radio chastota kuchi generatordan 13,56 MGts chastotasi bilan generatordan parallel LC konturiga etkazib beriladi. Noto'g'ri tushirish naychasini sovutish katta diametrning ikkita tashqi kootsial naychalari o'rtasida alkogol aralashmasi bilan ta'minlanadi. Yuzaki haroratni 40100 k oralig'ida barqarorlashtirish uchun trikerator (2) ishlatilgan, yousherator (2) yordamida moslashuvchan mis termal ko'prigi (3) yordamida ko'krak qafasi bilan bog'langan. Yuqori vakuum kamerasi uchta differentsial nasos bosqichlari (i, III) tomonidan ikkita harakatlanuvchi alyuminiy qismlar (4) bilan ajratilgan. Gaz Jetni shakllantirish uchun xizmat qiladigan skimmer i va II qism ajratish kamerasiga o'rnatildi. Yuqori fljejning dizayni barcha yo'nalishlarda Skimmer o'qiga nisbatan namunali o'qning harakatini harakatga keltiradi. O'zgaruvchan vakuumli va vakuum kamerasining yuqori lahzasi o'rtasidagi moslashuvchan vakuumli va vakuum kamerasining yuqori flanesi bilan bo'shliqning buzilmaganligisiz ro'mol va skimmer orasidagi masofani o'zgartirishga imkon beradi. II va III-ni ajratish palatasi II va III, nihoyat gaz oqimini o'rnatadi.

Spinni ajratuvchi sekundruitiv magnit magnit magnit magnit magnit magnit magnit magnitlari (5), shuningdek, klassik sterloha eksperimentida, bu nurni elektron orqa tomondan ajratish. Bunday holda, MJ \u003d +1/2 bilan komponentni ajratishning kuchli magnit maydoniga (6) va mj \u003d -1/2 bilan komponentlar dec \u003d -1/2 bilan birlashtiradi va olib tashlanadi vakuum kamera nasosini ta'minlaydigan nasoslar bilan. Qo'llab-quvvatlash bloki (6), shuningdek magnitlar (5) (5), butun manbai geometriyani belgilaydigan markaziy abonent (7) markaziy flanalga qat'iy belgilangan.

39 II III IV P-rasm. 13. Anke ABS chizish. Tushuntirish matnda keltirilgan.

40 IV kamerada skinni ajratuvchi ekranli magnit magnit magnitlari (8) va qo'shimcha ultra ingichka o'tish bloklari (9). Bu erda devoriy nurni tubdan tozalashni yaratish uchun mas'uldir.

Va nihoyat, pastki qismida Saqlash kamerasining (10) prototipi shinam kummutifli halqani ishlatish uchun rejalashtirilgan.

Shaklda. 14 IKP10 laboratoriyasida qo'zichoq smenasi yordamida Anke ABS va Polarimetr fotosuratini ko'rsatadi.

Anjir. 14. Laboratoriyada Anke abs fotosurati. Vakuumning yuqori kamerasining balandligi 80 sm.

Germaniya - 41-sonli Manzil shartnomasida eksperimental sharoitda (texnik xizmat ko'rsatish imkoniyati cheklangan, jiddiy cheklovlar, jiddiy cheklovlar Eksperimental uskunalar uchun hajm va boshqalar.)

Mintaqaviy tunnel tunnelining cheklangan makonida manba yaratishga imkon beradigan va shu bilan birga Anke spektrometr tizimi uchun zarur joy yaratishga imkon beradi.

Birlashtirilgan halqani tezda o'rnatish va demontaj qilish uchun manbaning harakatchanligi bo'yicha, bu sizga keng tarqalgan bo'lmagan maqsadlardan (qattiq shtati, klaster, pellet maqsadlari) manbaini almashtirishda tezlatgich yo'qolishini keskin kamaytirishga imkon beradi boshqa jismoniy tajribalarda anke spektrometrda.

3.2 Vakuum tizimi atom nurining intensivligini belgilovchi asosiy omillardan biri. Shunday qilib, nishonning zichligi birinchi va ikkinchi manbaga (i, II ga qarang). ). Namozli gazning nosoz zarralari bilan o'zaro ta'siri atomlarning yo'naltiriladigan yo'nalishini vayron qiladi va oxir oqibat, nishon zichligining pasayishiga olib keladi. Atom nurlari manbalarida kesishqoq ta'sirining ta'sirini kamaytirish uchun kuchli differentsial nasos tizimi 10-410-5 mbar maydonlarida birinchi va ikkinchi xonalarda bo'shliqni etkazib berish.

3.2.1 Vakuum kamerasining dizayni vakuumning dizayni ABR markaziy tashuvchi lahzalar (7, 13-rasm) va past darajadagi va pastki qismdan iborat bo'lgan ikkita silindrsimon vakuumdan iborat bo'lib, ular 40050050 mm3 o'lchamlari bilan. Zanglamaydigan po'latdan yasalgan yuqori va pastki vakuumlarning qalinligi mos ravishda, 8 va 2,5 mm. Differentsial nasosni ta'minlash uchun 390 mm ichki diametrli yuqori vakuum kamerasi uch qismga bo'lingan holda uch qismga bo'lingan. Boshqa manbalardan farqli o'laroq, ajratish bo'limlari harakatlanuvchi amalga oshiriladi, bu esa gaz reaktivini shakllantirish tizimini optimallashtirish tartibini sezilarli darajada soddalashtirdi.

Bo'limlarning murakkab shakli ko'krak, skimmer va kollimator yaqinida vakuum sharoitlarini yaxshilash va maksimal darajada ta'minlash istagi bilan bog'liq ochiq joy Birinchi va ikkinchi vakuum palatalarini nasos beradigan teomeekulyar nasoslar uchun. Yuqori qism I va II-ni ajratish - 42 ta diagnostik shisha derazasi, ko'krak qafasi ii palatasida maxsus lahza orqali 42 ta diagnostik shisha derazasi. 389 mm va 200 mm balandlikdagi qismli qismlar alyuminiyni to'g'ri kasting orqali ishlab chiqariladi. Alyuminiy quyish gözeneksiyalanganiga qaramay, ish paytida yuqori vakuum kamerasida vakuumning yomonlashishi bilan bog'liq muammolar bo'lmagan. Bo'limlar 0,5 mm dan kam bo'lmagan bo'shliqni o'tkazib yuboriladi, bu vakuum kamerasining ichki yuzasi va qism yuzasi oraliq ahamiyatsiz. Bu qo'shimcha siquvni oldini olish va yuqori vakuum kamerasining dizaynini sezilarli darajada soddalashtirish mumkin.

Anjir. 15. Yuqori mobil bo'lim.

Chuki kamerasining ichki yuzasi bo'ylab silkitib, Ball rahbarlari, siz nur o'qi bo'ylab bo'laklarni osongina harakatlantirishga imkon beradi. Kollimitator belgilangan pastki qismning holati vakuumni buzmasdan markaziy rulman taxtaga o'rnatilgan ikkita mikrometrik valyuta kiritish bilan farq qilishi mumkin.

Shunday qilib, shuni ta'kidlash kerakki, harakatlanuvchi qismlardan foydalanish murakkab shakli ruxsat berilgan:

Birinchidan, birinchi marta manbaning uch bosqichini bitta vakuum kamerasida birlashtirish mumkin edi, bu uning chiziqli o'lchamlarini sezilarli darajada kamaytirdi va muhrlar sonini kamaytirdi;

Gaz manbaidan vakuum nasosiga va passivning "passiv" yuzasiga "passiv" yuzasiga "nasos" uchun "passiv" ga nisbatini kamaytirish;

Agar biriktirilgan dala E0 o'zboshimchalik bilan yo'nalishda bo'lsa, unda diplomatik diplomuni juda oson emas

Bu erda, joy ellipsoid asosiy o'qlariga nisbatan dala tarkibiy qismlari. Tarmoqli vazifalarda koordinata o'qlari odatda yiqilib tushgan nurga nisbatan belgilangan. X "y" y "- Z o'qisiga parallel ravishda taqsimlanadigan bunday muvofiqlashtiruvchi tizim". Agar voqea nuri bo'lsa

x "- qutbli teoremadan bizda:

Formula (2.2) ga muvofiq hisob-kitoblarni amalga oshirish uchun R liniyalari tomonidan o'tkazilgan o'qlarga rning tarkibiy qismlarini yozish kerak. Tenglik (2.1) Matritsa shakliga yozilishi mumkin:

Biz Vektor ustunlari va matritsalarini quyidagi kompakt-i hujjat sxemasiga muvofiq yozamiz:

Ushbu notada, 2.3 quyidagi shaklni oladi:

O'zboshimchalikar vektorning tarkibiy qismlari Formulaga muvofiq o'zgaradi:

Qayerda va hokazo. Natijada, (2.5) va o'zgarishlar (2.6) dan bizda:

matritsaga koordinata o'qlarining ortogonalligi tufayli ushlab turilgan matritsa. Shunday qilib, Ellipsoidning qulayligi - bu o'ntarcha nasroniylik; Agar uning tarkibiy qismlari asosiy o'qlarda ko'rsatilgan bo'lsa, uning ayrim koordinatalardagi tarkibiy qismlari formulasi (2.8) bilan belgilanishi mumkin. Voqea uchun yutilish bo'limi - qutbli yorug'lik shunchaki formulada belgilanadi:

Qayerda. Shunga o'xshab, agar yiqilib tushgan yorug'lik qutbli bo'lsa, unda

Agar vektorning amplitudasi bo'lsa

dipol, yoritilgan yorug'lik uchun, kesishqoqning tenglamalariga o'rnini bosadi, keyin biz tarqoq kesish qismini olamiz

Biz matritsaning kimligini tasdiqladik. Shunga o'xshash ibora tarqatishning kesishgan qismi va kuzda - qutbli nur uchun sodir bo'ladi.

Ilova.

Haydovchini ko'r-ko'rona mashina fardimdan himoya qilish uchun ishlatiladigan qutbli yorug'lik. Agar mashinaning old oynasi va faralarida 45o o'tish burchagi bo'lsa, masalan, vertikalning o'ng tomonida, vertikalning o'ng tomonida, haydovchining o'z faralarlari bilan yoritilgan holda ko'rish juda yaxshi bo'ladi. Ammo platsiyaviy kollejlar PolarAD faralaridagi faralar ushbu mashinaning old oynasi poligoni bilan kesib o'tadi va qarshi kurashning faralarlari chiqadi.

Ikki kesma polaroidlar ko'plab foydali qurilmalar asosini tashkil etadi. Chop etilgan polaroidlar orqali yorug'lik o'tmaydi, lekin agar siz ular orasidagi optikal elementni polarizatsiya tekisligini aylantirsangiz, yo'lni ochishingiz mumkin. Shunday qilib, yuqori tezlikdagi elektr-optik rejimlar tashkil etiladi. Ular ko'plab texnik moslamalarda - elektron passparatlar, optik aloqa kanallarida, lazer texnikasida ishlatiladi.

Fotchromik ko'zoynaklar ma'lum, qorong'i quyosh nurida, lekin ko'zlar juda tez va yorqin flesh bilan ko'zni himoya qilishga qodir emas (masalan, elektr payvandlash paytida) - nisbatan sekin. Qutbli ko'zoynaklar deyarli bir marotaba "reaktsiya" (50 mk dan kam). Engil yorqin flesh-chi, ularda ko'zoynaklar noaniq bo'lib qoladigan elektr signalini etkazib berishda miniathik fotodetektorlar (fotodod vositalari) kiradi.

Staparat ko'zoynaklari stereokinoda qo'llaniladi, bu esa birikmalarga iltifot beradi. Illiklik stereo juftligini yaratishga asoslanadi - o'ng va chap ko'zning burchaklariga mos keladigan turli xil burchaklarda ikkita rasm. Ular har bir ko'z faqat unga mo'ljallangan rasmni ko'rdi. Chap ko'z uchun tasvir ekranda statistik-da, o'tkazuvchanlikning vertikal o'qi va o'ng uchun - gorizontal o'q bilan va ularni ekranda aniq birlashtiradi. Tomoshabin polaroid ko'zoynaklaridan ko'rinadi, unda chap barorning o'qi vertikal va o'ng gorizontal bo'lsa; Har bir ko'z faqat "uning" imidjini va stereo effektini ko'radi.

Stereoskopik televidenie uchun shisha ko'zoynakning tezkor xiralashish usuli ekrandagi rasmlarning o'zgarishi bilan sinxronlashtiriladi. Ko'rish inertikasi tufayli hajmli tasvir paydo bo'ladi.

Polaroidlar shisha va parlatilgan sirtlardan, suvdan porlashni (yorug'lik kuchli qutblangan) qon ketishini qondirish uchun keng qo'llaniladi. Suyuq kristalli monitorlarning qutbli va engil ekranlari.

Mineralogiya, kristalografiya, geologiya, biologiya, biologiya, astrofizika, meteorologiyada kontsmogerik hodisalarni o'rganishda polarizatsiya usullaridan foydalaniladi.

Deuteron - bitta proton va bitta neytrondan iborat yadro. Ushbu sodda yadro tizimining xususiyatlarini o'rganish (Deuteron aloqa energiyasi, aylanma, magnit va to'rtuusupol lahzalar) netlon-nuklonli o'zaro ta'sirning xususiyatlarini tavsiflovchi potentsial bilan tanlanishi mumkin.

Deuteron ψ (R) ning to'lqin funktsiyasi tashqi ko'rinishga ega

bu butun o'zgarish maydoni uchun yaxshi yaqinlashishi
1 + Deuteron 1 + tengligi va tengligi sababli nuklonlar S-shtatda bo'lishi mumkin (l \u003d 0 + 0) va ularning orqa tomonlari parallel bo'lishi kerak. Atrofli davlatning alutdarining yo'qligi 0 yadro kuchlarining orqa tomoniga bog'liqligini aytadi.
S-yadroda Deuteronning magnit lahzasi (yadroning magnit daqiqasiga qarang) m shar (s) \u003d 0,8796 my n, eksperimental qiymatga yaqin. Farqi Dileronning to'lqin funktsiyasida D shtatining (L \u003d 1 + 1) kichik aralashmasi bilan tushuntirish mumkin. D-shartli magnit muammo
m (d) \u003d 0.1204k n. D shtatining aralashmasi 0,03.

D-shtatining nopokligi va Deuteronada to'rtburchak lahzalarining mavjudligi yadroviy tabiatning nishi bo'yicha guvohlik beradi. Bunday kuchlar chaqnadi. Ular bitta nukleon defordondan ikkinchisiga qaratilgan bitta vektorning 1 va s progressiyalarining prognozlariga bog'liq. Deuteronning ijobiy kvadrat bir lahzasi nuklonni, moslashuvchan ellipsoidni jalb qilish bilan to'g'ri keladi.

Spin orbital Interacation zarrachalarni ifloslanmagan va qutbli ovqatlanish va qutbli zarralarning tarqalishini targ'ib qilishning o'ziga xos xususiyatlarini namoyon qiladi. Yadro qurollarining orbitali va umurtqa pog'onalarida yadrolar qanday qilib bir-biriga nisbatan yo'naltirilgan holda quyidagi tajribada aniqlanishi mumkinligini aniqlash mumkin. Podirlanmagan protonlarning to'plamini (bir xil ehtimolli orqa tomondan, 3-rasmda) va "pastga" va "pastga" (qizil krujkalar) ni 4 marta nishonga oladi. 4 u j \u003d 0. Yadro kuchlari orbital lahzalar va Spin vektorlarining nisbiy yo'nalishi bilan bog'liq bo'lganidan beri, proton qutblari, i.e. Chapgacha orqada "yuqoriga" (ko'k rangli doiralar) bilan tarqab olish ehtimoli ko'proq, ular uchun va o'ngga, orqada "pastga" (qizil doiralar) tarqab ketadi. Tarqalgan o'ng va chapga chiqishning protonlari soni bir xil bo'lsa ham, birinchi maqsadga tarqalgan holda, nurli qutblar paydo bo'ladi - orqa tomonning ma'lum bir yo'nalishi bo'lgan zarralar nurida ustunlik bo'ladi. Keyin, protonlarning orqa "pastga" ustunlik qiladigan o'ng yorliq ikkinchi nishonga tushadi (4 u). Shuningdek, dastlab tarqoqligi sababli, "yuqoriga" spinli protons asosan chap va orqada "pastga" oqim bilan ajralib chiqdi. Ammo Ikkinchi maqsadli ikkinchi darajali oqsoqqa ega bo'lib, ikkinchi nishonga tarqalish paytida protonslar, tarqoq protonlar assimilyatsiyasining ikkinchi nishonga tushadigan burchakli assimilmiya bo'ladi. Chap detektorlar bilan ro'yxatdan o'tgan protonlar soni to'g'ri detektor tomonidan ro'yxatga olingan protonlar sonidan kam bo'ladi.
Nukron-nuklonli aralashmaning ayirboshlash kursi yuqori energiya (bir necha yuz MEV) protonga qarshi neytronlarni tarqatishda namoyon bo'ladi. Neytron tarqalishining differentsial kesish maydoni S.T.m-ga qaytishning maksimal darajada s.t.m.ga qaytariladi, bu esa proton va neytron o'rtasidagi ayblov bilan izohlanadi.

Atom quvvatining xususiyatlari

1. Kichik yadro kuch radiusi (a ~ 1 FM).
2. Yadro potentsialining katta qiymati v ~ 50 MEV.
3. Yadro kuchlarining o'zaro bog'liqliklari o'zaro bog'liqliklarning aylanmasidan.
4. Nuklonlarning o'zaro ta'sirining zinapoyasi.
5. Yadro kuchlari nuklonning aylanishi va orbital lahzalarining o'zaro yo'nalishi (Spin-orbital kuchlarning) o'zaro yo'nalishi bilan bog'liq.
6. Yadro hamkorligi to'yinganlik mol-mulki hisoblanadi.
7. Yadro kuchlarining ayblovi.
8. Yadroviy ta'sirning umumiy tabiati.
9. Yuborganlar orasida katta masofalardagi diqqatga sazovor joylar (R\u003e 1 fm) kichikda qaytariladi (r< 0.5 Фм).

Nuklon-nuklon potentsialiga ega (almashuv a'zosisiz)

B.1 Kirish.

B.2 to'p taqraboz zarralari.

1 5 V.4 tuprog'likdagi zarralar bilan tavsiflangan zarralar 1 5 v.4. Deuteron parchalanish reaktsiyasi to'g'risidagi ma'lumotlarning umumiy hisobi.

V.5 Dissertatsiya ishining maqsadi va tuzilishi.

Men tajribani o'rnataman

1.1 motivatsiya.

1.2 Eksperimentalizatsiya.

1.3 uslubiy o'lchovlar va modellashtirish

1.4 TRIGGER TASHKILOTI VA TA'LIM.

II dasturiy ta'minot

II. 1 Kirish sharhlari

11.2 QDPB ma'lumotlarini to'plash va qayta ishlash tizimi

11.3 Tasodifiy ma'lumotlar taqdimotlari va jihozlari

11.4 Sessiyaga bog'liq ma'lumotlar taqdim etish vositalari

11.5 DAQ tizim tizimi.

II. Polarimetr ma'lumotlarini to'plash tizimlari.

W tajribalar va munozara

III. 1 Tizimli xato manbalarini tahlil qilish.

111.2 Eksperimental ma'lumot.

111.3 Eksperimental ma'lumotlarni muhokama qilish.

Dissertatsiyalarning tavsiya etilgan ro'yxati

• Spin va Impospin effektlarini kummulyatsiya zarralari tug'ilganida o'rganish 2007 yil, fizika-matematika fanlari doktori Litvinenko, Anatoly Grigorevich

• Pullar mintaqasida protonlar va yadrolar bilan polaralizatsiya qilingan devellatlarning o'zaro ta'sirini o'rganish 0,7-9.0 gev / s 2006 yil, fizika-matematika fanlari doktori Ladin, Vladimir Petrovich

• Reaktsiyalar bo'yicha tahlil qilish qobiliyatining burchak qaramligini o'rganish, reaktsiyalar → 3hen va -dd → 3 soat energiyasining energiyasi 270 mev energiyasi 2007 yil, fizika-matematika fanlari nomzodi Yanek, Mariyo

• A (D, P) X reaktsiyalarda tenzor tahlil qilish qobiliyati A (D, D) x 9 gev / c va Deuteron tuzilmasi past masofalarda 1998 yil, fizika-matematika fanlari nomzodi Ladin, Vladimir Petrovich

• AY, Ayy va AXX tomonidan tahlil qilish qobiliyatlarini o'rganish 880 va 2000 mevdan 2000 mln. 2010 yil fizika-matematika fanlari nomzodi Kurilkin, Pavel Konstantinovich

Dissertatsiya (muallifning mavhumligi qismi) "Polifected nurlaridagi ma'lumotlar yig'ish tizimlari uchun nol burchak va dasturiy ta'minotni ishlab chiqish tizimi uchun nol burchak va dasturiy ta'minotni ishlab chiqish" peonies-ga qarshi tahlil qilishning mazmunli

B.1 Kirish

Dissertatsiya ish ishlarida T20enie (ost-ostona) peonies-ga tubdan qutbli zilzilalarning parchalanishining eksperimental reaktsiyasining eksperimental reaktsiyasi namoyish etiladi. O'lchovlar, yadro tadqiqotlari bo'yicha qo'shma institutning yuqori energiyasini tezkor institutining (Lve, Dubna, Rossiyaning) kuchaytirgich kompleksining zangori bilan ta'minlash orqali amalga oshirildi. Kuzatilgan qutbli zarralar bilan taqqoslaganda, Gamiltondagi munosabatlar, reaktsiyaga aloqador bo'lgan zarralar va shikastlanishlar mexanizmlari bilan taqqoslaganda batafsil ma'lumot beradi. Bugungi kunga qadar nuklonning nuklonlari, maydalangan yoki yadro miqdori bilan taqqoslanadigan xususiyatlarga oid savol, ikkala nazariy va nazariy nuqtai nazar bilan yaxshi tushunilmaydi. Barcha yadrolarning de.UBERON alohida qiziqish uyg'otadi: birinchidan, bu ikkalasi ham tajriba va nazariy nuqtai nazar bilan bog'liq. Ikkinchidan, Deuterona uchun oddiy yadro uchun, reaktsiya mexanizmlariga qarshi kurashish osonroq. Uchinchidan, Deuteronning nostandart spin tuzilishi (1 ga teng nolilik to'rtburchaklar) mavjud bo'lib, ular aylantirilishi mumkin bo'lgan keng tajribali tajribalarni ta'minlaydi. Dissertatsiya ishlarida eksperimental ma'lumotlar taqdim etiladigan o'lchov dasturi olinadi, bu tuzilishning tabiiy davomi hisoblanadi atom donlari Polakizatsiya qilinmagan yadroli nuklei to'qnashuvidagi kummulyatsiya zarralari, shuningdek, Deuteron qulashi reaktsiyaida kuzatilgan polatlar. Dissertatsiya ishlarida namoyish etilgan tajriba ma'lumotlari sizga kichik vaqtli masofalardagi spin tuzilmasini tushunish va Deuteron tuzilmasi to'g'risidagi ma'lumotni to'ldirishga imkon beradi va tubdan qutblanganlik reaktsiyasini o'rganishga imkon beradi Deuteronlar va shuning uchun tegishli. Bugungi kunga qadar dissertatsiya ishlarida keltirilgan ma'lumotlar faqat shu kabi tadqiqotlar, kelgusi yillarda va keyingi yillarda, hozir va kelgusi bir necha yil ichida, hozir va kelgusi bir necha yil ichida ularda va keyingi yillarda faqat SPE ni tezlashtirish kompleksi mavjud bo'ladi. Tabiiy ravishda o'qishni belgilangan yo'nalishda davom ettirish kerak. Ko'rsatilgan ma'lumotlar xalqaro hamkorlikning tarkibida, shuningdek, bir qator xalqaro konferentsiyalar, shuningdek, boshqa xalqaro konferentsiyalarda, shuningdek, boshqaruv jurnallarida chop etilgan.

Bundan tashqari, ushbu bobda biz keyingi taqdimot uchun zarur bo'lgan zarralar haqida zarur ma'lumotlarni taqdim etamiz, kuzatilgan polarallashtirish tavsifida, shuningdek berishda ishlatiladigan ta'riflar, shuningdek berish qisqa sharh Natijalar auteronlar qulashi munosabati haqidagi adabiyotlarda ma'lum.

B.,,2 to'plangan zarralar

yig'indidan zarrachalar Tug'ilgan qonunlar tadqiqotlar XX asrning etmishinchi boshidan buyon olib boriladi ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Kummulyoviy zarralar tug'ilishi bilan reaktsiyalarni o'rganish juda qiziqki, bu juda katta pulsning (0,2 gev / c) kvadrat etishtirishdagi shaxsiy tarkibiy qismlari haqida ma'lumot beradi. Ushbu katta ichki pulslar kichiklarga mos keladi (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, qaerda bo'limlar juda kichik bo'ladi.

Birinchidan, biz "kümülatif zarracha" atamasi ostida yanada tushunishini aniqlaymiz Reaktsiyada tug'ilgan zarrachalar:

AG + AC. ^ C + x, (1) quyidagi shartlar qondirilgan bo'lsa, "kukunli" deb nomlanadi:

1. Zarrachalar C Kernel Ai va uning reaktsiyada otganda, yadlonda bir xil puls va uning bir xil pulsi bo'lgan bo'sh nuklonlarning bir xil pulsi bilan to'qnashuvda tug'ilmadi (1);

2. Zarrachalar C to'qnashuv zarralaridan birining parchalanish mintaqasiga tegishli, i.e. qilish kerak

Ul, - yc \\< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye \\

Ya "- yc \\" - siz \\ \u003d \\ + \\ yai - Yai \\. (to'rt)

Tajribali maqsadlar bo'yicha tajriba ma'lumotlaridan kelib chiqqan eksperimental ma'lumotlardan, kümülatif zarralar spektrining shakli inqiroz zarralari energiya energiyasidan boshlab to'qnashuv energiyasiga bog'liq \u003e 3-IV. Ushbu bayonot rasmda keltirilgan. 1-voqea protonining energiyaga bog'liqligini ko'rsatadigan ishdan 1: (b) turli xil belgilarning 7g ~ / 7G + va (a) shprum spektrining parametrlari ED / DP-ning yaqinlashish - 180 ° burchak ostida o'lchanadigan jami peonitlar tug'ilishining eksture (-) bo'limi bilan. Bu shuni anglatadiki, birlamchi energiyadan birlamchi energiyaning mustaqilligi - bu zarrachalar tezligining o'zgarishi bilan boshlanadi \\ Yaii - Yai \\\u003e 2.

Yana bir o'rnatilgan naqsh - bu parchalangan zarralarning mustaqilligi - bu parchalanish sodir bo'lishi mumkin bo'lgan zarrachalar turining mustaqilligi (2-rasmga qarang).

Dissertatsiya ishi po'stlog'iga qutbli shilliqlarga parchalanishi bo'yicha eksperimental ma'lumotlarning eksperimental ma'lumotlari muhokama qilinadi, shunda kummulyatsiya zarralari paydo bo'lishi bilan bog'liq bo'lgan naqshlar mavjud, ularda ro'yxatdan o'tgan zarrachalarning xilma-xilligiga bog'liq va boshqalar) muhokama qilinmaydi. Agar kerak bo'lsa, ular sharhlardan topish mumkin :,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,

Anjir. 1: Indity Proton (tr) (tr) (tr) (tr) (tr) (tr) energiya parametrlarining teskari parametriga qaramlik, keyin 100 mevdagi Shoniyalarning energiyasidan mos keladigan tt ~ / tt + ishlab chiqarish nisbati . Ishdan olingan aylanma va aylanma kabi ma'lumotlar va ma'lumotlar. Uchburchaklar bilan belgilangan ma'lumotlar ishdan iqtibos keltiradi.

V.W. Spin bilan zarrachalarning qutbli shtatlarining tavsifi

Keyingi taqdimotning qulayligi uchun biz zarrachalar reaktsiyasini 1-SPIN bilan tavsiflashda ishlatiladigan tushunchalar haqida qisqacha ma'lumot taqdim etamiz.

Odatdagidek eksperimental sharoitda skrin (nur yoki nishon) bilan taqqoslash ansambli, asosiy xususiyatlari quyidagicha:

1. SP (/ 5) \u003d 1 norma.

2. Germitiklik P \u003d P +.

Hozirgi tajriba g murojaat

F-1-1-1 f hozirgi tajriba

T ▼ ma'lumot 6

L-s o - s - r k f d sh

Kümülatif keng miqyosli o'zgaruvchan xs

Anjir. 2: Kummuorativ zarralar tug'ilish qismining kürtülün o'zgaruvchisidan (57) taniqli bo'lish (III.2) (III.2) (III.2), nol burchak ostida bo'lgan shimlardagi turli xil nishonlarni parchalash uchun. Chizma ishdan olingan.

3. Operator o'rtacha hisoblangan (O) \u003d SP (OP) sifatida hisoblanadi.

Ansamblning qutblanishi (aniqlik - nur) 1/2 bo'lgan zarrachalar yo'nalishi bilan tavsiflanadi va o'rta o'lcham orqaga. 1-Spin 1, vektor va tenor polarizatsiyasi bilan zarrachalar ajratilishi kerak. "Tensat qutisiga" atamasi 1 ta yo'nalishda zarrachalarning tavsifi ikkinchi darajali tendordan foydalanadi. Umuman olganda, Spin zarralari 21 mart kuni Zassasizlar tasvirlangan, shuning uchun I\u003e 1 uchun 2-chi, 3-chi darajadagi qutblar parametrlarini ajratish kerak.

1970 yilda Madison konventsiyasi Polarizatsiya hodisalari bo'yicha 3-Xalqaro simpoziumda qabul qilindi, bu, xususan, qutblash tajribalari uchun belgilar va terminologiyani tartibga soladi. Qovurilgan holatda yoki rodirizatsiya holatida reaktiv reaktsiya qilingan zarralarga yadro reaktsiyasini yozishda o'q uziladi. Masalan, 3H (C?) 4-sonli 3h-sonli 3H polarizatsiya qilingan Deuterons D tomonidan qutblangan Deuterons D deverons D desari bilan bombardimon qilinmoqda va natijada neytronlarning qutblanishi kuzatiladi.

Agar u zarrachapchani yadroviy reaktsiyada parchalashda bo'lsa, A (A, B) jarayoniga, I.E. Bunday holda, to'plam va nishon qutbli emas. Reaktsiyaning kesishgan qismidagi o'zgarishlarni tavsiflovchi parametrlar, yo nur yoki burchakli (lekin ikkalasi ham), A (A, B) shaklidagi reaktsiyaning reaktsiyasining reaktsiyasining reaktsiyasining reaktsiyasini tahlil qiladi. Shunday qilib, maxsus ish, polarizatsiya va tahlil qilish qobiliyatlaridan tashqari, uni aniq ajratish kerak, chunki ular turli reaktsiyalarni tavsiflaydi.

A (a, b) b, a (A, B) B va boshqa turdagi reaktsiyalar. Polarizatsiya uzatish reaktsiya deb ataladi. Parametrlar B va zarrachalarning burg'ulashlarini bog'lab qo'yish va agar zarrachalar polarizatsiya koeffitsient deb ataladi.

"Tarmoqli korrelatsion" atamasi A (A, B) b va oxirgi reaktsiyalarni o'rganish bo'yicha tajribalarga amal qiladi va oxirgi holatda ham, hosil bo'lgan zarralarning qutblanishi bilan o'lchash kerak Xuddi shu voqea.

Madison konventsiyasiga muvofiq qutbli zarralar nurlari bo'lgan tajribalarda Z o'qi kjn to'plangan zarrachasiga, Axis Y (perpendikulyarlik) ga yo'naltiriladi. Reaktsiya samolyoti) va X o'qi sifatida olingan koordinata tizimi to'g'ri ekanligiga yo'naltirilishi kerak.

Spin bilan zarralar tizimining qutblanishi / to'liq tavsiflanishi (21 + 1) 2 - 1 parametr. Shunday qilib, 1/2 bo'lgan zarrachalar uchun uchta parametr pi vektorni shakllantiradi, polarizatsiy vektor deb ataladi. Operatorning SG tomonidan belgilanadigan 1/2 qismida ifoda, quyidagilar:

PI \u003d FA), i \u003d x, y, z, (5) burchakka qavslar ansamblning barcha qismlarini o'rtacha darajada anglatadi (bizning holatda - nur). Mutlaq qiymati cheklangan< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

1-SPIN 1 shriftlari bo'lgan zarralar tobora ko'proq tasvirlanganligi sababli, uning taqdimoti murakkablashadi va vizual bo'lib qoladi. Polarizatsiya parametrlari - Spin operatorining 1, S. ning turli xil belgilari, S. ning ikki xil ta'riflari - CARFESTIAN O'LIMLARI SHAHARTIDA MARKAZIYALAR PI, PIV va TKQ Spin o'smirlar. Madison konventsiyasiga ko'ra, Carteziyada koordinatalarda qutblanish parametrlari aniqlanadi

Pi - (SI) (Vektorli qutblash), (7) 3 Sh - X, Y, J - x, y, s iyundagi operatori s, g 2. 5 (5 + 1) \u003d 2, (9) Bizda ulanishimiz bor

Pxx + pyy + pzz \u003d 0. (10)

Shunday qilib, Beshta mustaqil qadriyatlar (RHX, RU, PXZ, PSZ) tomonidan tasvirlangan "RHX, PXZ, PXZ", bu uchta tarkibiy qismlar 1 ta spin zarrachasining qutbli holatini tasvirlab beradi. Tegishli zichlikdagi matritsani quyidagicha qayd etish mumkin:

P \u003d \\ (1 + + ssi)). (o'n bir)

Sog'liqni saqlash holatlari doirasida qutblanish holatining tavsifi qulay, chunki ular Coorcaterials tizimining aylanishiga aylantiriladi. Spin zinapoyalar quyidagi munosabatlar bilan bog'liq (qarang): TKQ - N Y, (Kiqik2q2 \\ kQ) IKIQIK2qz\u003e (12)

9192 qaerda Q \\ K2q2 \\ kQ) - ClebSha-Gordan koeffitsientlar, va n holatda saqlanadigan holat amalga oshirilishi uchun tanlangan.

SP (Mu) \u003d (2s + l) 6kkl6qqi. (13)

Quyi aylanadigan lahzalar teng:

Y \u003d 1 5 h o - sz, h -1 \u003d ^ (SX - isy).

Orqaga 0 dan 21 gacha qiymatlarni ishga tushirish indeksi A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

Shunday qilib, vektorli qutblanishi uchta parametr deb ta'riflanadi: yaroqli ikki va murakkab £ va tsekticalizatsiya - Besh: 20 funt va murakkab ^ b

Keyinchalik, spin tizimi o'qga nisbatan eksenel simmetriyasi bo'lgan holatni ko'rib chiqing ((Belgilangan) yuqorida tavsiflanganidek, juda qiziqarli, chunki manbalardan nurlar qiziqarli qutbli simmetriyalarning odatda eksensial simmetriya bo'lishi mumkin. Spitsorsning aylanadigan qismini, aylanadigan aralash aralashma sifatida va ularning aylanma qismiga teng bo'lmagan zarrachalar bir tekis taqsimlanmagan Bunday holatda perpendikulyar samolyotda bu holda faqat ikkita qutbsiz nurlar noldan farq qiladi, t \\ o (yoki P ^) va T2O (yoki Pimmetriya) o'qi va almashtirish o'qi va almashtirishning o'qini yuboramiz T-ni G va Z yoniga (. 5) va (15) va (7) ga muvofiq emasligi aniq ko'rsatilgan.

15) vektor polarizatsiyasi), T2I \u003d ^ ((SX. + Isy) sg. + Sx (sx + isy)), T22 \u003d F ((SX + ISI) 2) tenfor polarizatsiyasi).

17) (n + - n-) (vektor qutisisi).

Dan (16) dan va u quyidagicha

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3ngd) yoki rcc \u003d (1-za) (n + + n-) \u003d (1 - yo'q).

Agar 2-darajadagi barcha lahzalar yo'q bo'lsa (N0 \u003d 1/3), ular nurning mutlaqo vektorli qutisiga aytiladi. Bunday yorliq tg0aks-ning maksimal mumkin bo'lgan tg0aks- - U2 / 3 yoki (19). 2 / s (sof vektor qutisisi).

Tenglamalar (17) va (18) tengliklardan tortib to smosor qutisiga (dv \u003d 0) ishi uchun biz olamiz

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

Pastki chegaralar yo'q - 1, yuqori - AG + \u003d al \u003d 1/2 ga mos keladi.

Umumiy holatda, simmetriya o'qi manbaning qutisidan qutbli nurni tasodifiy ravishda ko'rib chiqish bo'yicha reaktsiya bilan bog'liq XYZ koordinatali tizimiga nisbatan tasodifiy yo'nalishi mumkin. Ushbu tizimdagi aylanma onlarni ifoda eting. Agar Axisning yo'nalishi (burchaklar / 3 burchaklar bilan belgilangan) va f (Axes z va c bilan belgilanadi) va Axsa z, AX SILTIDDA AXNI CTASA SIDA),, shuningdek, 3-rasmda ko'rsatilgandek va Yorliqning qutblanishi tizimida T20 ga teng, keyin XYZ tizimidagi zanglar bir xil:

Vektorli lahzalar: Zency Langlar:

10 \u003d R10COS / 3, T20 \u003d -7P (3COS2 /? - 1), (21) ITN \u003d ^ LSIN / FE4 * -. T2L \u003d SinpCosre (f, l / 2 l / 2)

Umumiy holatda A \u003d Eda / DP reaktsiyasi A (A, B) B reaktsiyasi (A, B) formada qayd etiladi: ART \u003d AO (ETKQQNQ). (22) K, Q

TKQ qiymatlari reaktsiyalarni tahlil qilish qobiliyatiga qo'ng'iroq qilinadi. Madison konventsiyasi tkq (sharsimon) va a; lu (kartezian) kabi tangurani tahlil qilish qobiliyatlarini bildirishni tavsiya qiladi. To'rtni tahlil qilish qobiliyati - Vektorli GTC va tanglar, T2 \\ va T22

Anjir. 3: Simmetriya o'qini qayta yo'naltirish reaktsiya bilan bog'liq bo'lgan Xyz koordinatali tizimiga nisbatan qutbli nur (3 - bolta z) va uning burilish yo'nalishi orasidagi burchak -f atrofidagi z o'qi Axisni YZ samolyotiga olib boradi.

Paritetni saqlash tufayli amal qiladi va T. \u003d 0. Ushbu cheklovlarni hisobga olgan holda, tenglama (22) tenglama (22) shaklni oladi: sg \u003d<70-.

Karteziya koordinatalarida bir xil bo'lim shaklda qayd etiladi:

3 1 2 1 a - bir yuz tkqi, i.e. Vektorni tahlil qilish qobiliyati teskari reaktsiyada qutblanish qobiliyatiga teng: GTI \u003d g ^ rneuchants- yoki AU \u003d (26). Ammo TCning tok nuqtasi uchun alomat ko'rsatiladi:

T2L \u003d - ^ r. rovkts. ^ (2?)

Elastik tarqoqlik uchun, reaktsiya teskari tomonga o'xshash bo'lsa, vektorli qutblar vektorni tahlil qilish qobiliyatiga teng. Shuning uchun ba'zi ishlarda qutbli zarralarning tarqalishini o'rganish uchun qutblantirish o'lchovlari qachon, qat'iy nazar, tahlil qilish qobiliyati o'lchanadi. Biroq, demuterlarning elastik tarqalishi uchun imzoning o'zgarishi tufayli 21 funt sterlingni tahlil qilish qobiliyati va polarizatsiyasini ajratish kerak.

V.4 Bululyativ protuzlarga qarshi parchalanish reaktsiyasi to'g'risidagi ma'lumotlarning qisqacha ma'lumotlari

Protonlar d (PD\u003e 1 GEV / C) + va p (2® \u003d 0 °) + X, (28) deb baholashning birinchi natijalarini qisqacha qisqacha umumlashtiring + x, (28). Shuning uchun dissertatsiya va muhokamani o'lchashda talab qilinadi olingan natijalar.

Yigirma yillik reaktsiya tadqiqotlari (28) Dileron tuzilmasi va reaktsiya mexanizmining tavsifiga yo'naltirilgan bir qator nazariy modellarning paydo bo'lishi va ko'plab nazariy modellarning paydo bo'lishi uchun ko'plab eksperimental ma'lumotlar to'plangan. Ushbu reaktsiya boshqa hadislarga, pulsatsiyalangan yaqinlashish doirasida boshqa hibronlar, bo'lim va vizual izoh bilan taqqoslaganda eng katta. Bunday holda, xochga asosiy hissasi tomoshabin mexanizmini beradi, ular rasmda ko'rsatilgan diagrammada tasvirlangan. to'rt.

Anjir. 4: Deuteronni protonga ajratish uchun spektit sxemasi.

Devorning to'lqin funktsiyasining ikki komponent (s.far) funktsiyasi uchun, differentsial qism (EDA / DP) va T20ning tubini tahlil qilish quyidagicha yoziladi:

E ~ (p) ^ (U2 (k) + W2 (k)),. , 2u (k) w (k) - (k) / v2 Da U2 (K) + W2 (k)

Bu erda p - bu aniqlangan protonning pulsi, shuningdek, WFD ning radiostansiyalar mos ravishda S. va D-to'lqinlar uchun. Nosozivistik effektlarning muhim roli tufayli, "Deuteron" dagi ichki nuklon pulsatining rolini o'ynaydigan Kekor Kollni ulash, proton yozib qo'yilgan pulsi Deuteronni tasvirlash usuliga bog'liq. Buning sababi, ajratish qobiliyatiga ega emas, massa va nisbiy harakati markazidagi massa va nisbiy harakatlanish tizimida nisrikistik tezliklar bilan harakatlanadi. Umuman olganda, WFD ni hal qilish usuli, i.e. Nosozliklarni hisobga olish usuli - bu reaktsiyani (28) tasvirlash uchun ishlatiladigan nazariy modellar o'rtasidagi asosiy farqlardan biridir. Shuning uchun nazariy modellar bilan eksperimental ma'lumotlarni taqqoslaganda federal davlat unitar korxonasini aytib berish uchun ma'lum bir usul aniq belgilanadi, bu erda biz minimal shakllantirish sxemasiga ishonamiz. Minimal namatifikatsiya sxemasi yorug'lik frontatsiyasining yo'nalishi (z + t \u003d 0) ni boshqaruvchi (z + t \u003d 0). Aftidan, aftidan, birinchi bo'lib taklif qilingan va aralash relıliistik tizimlarni tasvirlashda keng qo'llanilgan (masalan ,,,,,). Ushbu yondashuvda, Deuterondagi nuklonning paydo bo'lishiga chalingan proton va nukurning tomirlari o'zaro bog'liq: th, m proton va Deuteron, p, d massasi uch o'lchovli impulslar. To'lqin funktsiyasi a ga qarab bo'lmagan bo'lmagan funktsiyalardan foydalanadi; va normallashtirish bo'yicha 1 / (1 - a) koeffitsienti bilan ko'paytiring.

Nollangan burchak ostida polarizatsiya bo'lmagan demruzarlarga bo'linmaslik bo'limi, 2,5 dan 17,8 gevgacha tergov qilindi / INVRULY DEASRASONLARNING ISHLAB CHIQARILMAYDI Umuman olganda, olingan eksperimental spektr speksi bilan yaxshi tasvirlangan.

32) Umumiy qabul qilingan WFD-ni, masalan, WFD RAID yoki Parij kabi tatyor mexanizmi.

0.0 0.2 0,6 0.8 1,0 k. Gev / C.

Anjir. 5: Deuteronda nuklonlarning deformatsion ma'lumotlari uchun eksperimental ma'lumotlardan olingan nisbiy miqdorida tarqatish. Chizma ishdan olingan.

Shunday qilib, anjirdan. 5 Shuni ko'rish mumkinki, reaktsiyalar uchun ma'lumotlardan olingan nuklonlarning impluar taqsimoti: Deuteron D (E, E) X, elastik proton-deuteronni qaytarish (d, p) d va qulashi Dateton. Ichki pulslar oraliqlari oraliq 300 dan 500 Mev / s gacha bo'lgan ma'lumotlar Parijdagi WFD-dan foydalangan holda, tomoshabinning mexanizmlari tomonidan tavsiflangan. Belgilangan mintaqadagi qo'shimcha mexanizmlar jalb qilindi. Xususan Plitarni qayta ishlashda odatiy holatni hisobga olgan holda, ma'lumotlarning noaniqligi Irnning vertex funktsiyasini bilishdagi noaniqlik tufayli kamida 50% ni tashkil qiladi, qo'shimcha ravishda , bunday hisob-kitoblarga ko'ra, u ommaviy yuzalardan tashqarida ma'lum bo'lishi kerak. Ishchi spektaklni tushuntirish uchun, katta ichki impulslar uchun, katta ichki impulslar uchun (I.E. kichik xalqaro xalqaro tanlov

0.4 1.2 2.0 2. Inn - 0,2 / K), doimiy bo'lmagan darajadagi erkinlik darajasi paydo bo'lishi mumkin. Xususan, belgilangan ishda oltita mulk komponentlari kiritilgan, ehtimol, ehtimol ~ 4% bo'lgan.

Shunday qilib, shuni ta'kidlash mumkinki, umuman axloqsizlikni nol burchak ostida protonga solish orqali olingan protonlar spektrasi ~ 900 MEV / s ichki imkoniyatlarini tavsiflash mumkin. Shu bilan birga, diagrammaning (Diagramma) ni pulsatsiya qilinganidan so'ng, Nonsenllon Erkinlik darajasining mumkin bo'lgan namoyishi hisobga olgan holda, WFD ni o'zgartirish kerak.

Deuteron reaktsiyasi bo'yicha kuzatilgan polarizatsiya WFD tarkibining turli burchaklariga mos keladigan hissasi bilan bog'liq, shuning uchun nochor deputatlar bilan bog'liq tajribalarda Deuteron tuzilmasi va reaktsiya mexanizmlari haqida qo'shimcha ma'lumot beradi. Ayni paytda t0 tsakasini tahlil qilish polaralizatsiya qilingan defazalar parchalanish reaktsiyasi uchun katta tajriba ma'lumotlari mavjud. Tomoshabin mexanizmidagi tegishli ifoda yuqorida keltirilgan, qarang (30). Asarlarda olingan TAD uchun eksperimental ma'lumotlar, rasmda ko'rsatilgan. 6, shuni ko'rish mumkinki, u allaqachon 0,2 - 0,25 gev / C ma'lumotlarini buyurtma qilishning ichki impulslari, umumta'limning ikki komponentli WFD tomonidan tasdiqlanmaganligini ko'rish mumkin.

Yakuniy holatda o'zaro munosabatlarni hisobga olish 0,3 gev / s imtihon ma'lumotlari bilan shartnomani yaxshilaydi. Deuteronda oltita xamirturush komponentining hissasini hisobga olgan holda, sizga 0,7 gev / s buyurtmalar uchun ichki pulslar uchun ma'lumotlarni tavsiflash imkonini beradi. T20ning xatti-harakati 0,9 - 1 gev / c 2-chi gev / C ning pasayishiga ko'ra, yadroviy ekspluatatsiyalar usuliga muvofiq, har xil nuklumlardan kattaroqlarning antivirsmiyasini hisobga oladi. Shunday qilib, yuqoridagilarni sarhisob qilib:

1. Nolni burchakli burchak ostida proton bo'lmagan buzg'unchiliklar uchun eksperimental ma'lumotlar nukleon modelining bir qismi sifatida tasvirlanishi mumkin.

2. T20 uchun ma'lumotni yangilash faqat bema'ni erkinlik darajasini jalb qilish bilan tavsiflanadi.

V.5 Maqsad va dissertatsiya tuzilishi

Ushbu dissertatsiya ishining maqsadi T.Sor tahlilining texnikasi T20 reaktsiyasi bo'yicha eksperimental ma'lumotlarni olish edi

Ta, df * 12c-\u003e p (o ») + x

0 200 400 600 800000 K (MEV / C)

Anjir. 6: Deuteron qulashi uchun T2O ning t2o qobiliyatini tahlil qilish. Chizma ishdan olingan.

60) Turli maqsadlardagi nol burchak ostida bo'lgan baloratli (kichik) peoneresga tanglik qutbli toshlarni ajratish, shuningdek, ijodkorlik dasturiy ta'minot LEVE TELEVRATERORNING ASOSIDA eksperimental inshootlar, o'tkazuvchan qutbli o'lchov o'lchovlari uchun ma'lumotlarni to'plash tizimlari uchun.

Strukturaviy dissertatsiya ishlari boshqaruv, uchta bo'lim va xulosadan iborat.

Shunga o'xshash dissertatsiya ishi mutaxassisligi bo'yicha "atom yadrosi va boshlang'ich zarralar fizikasi, 04/01/16 Cifr Wak

• DD → 3 → 30000 reaktsion qobiliyatining burchak qaramligini 200 mevdan 200 mev 2010 yil, fizika-matematika fanlari nomzodi Kurilkin, Alexey Konstantinovich

• Rolik rezonanslash va delta-isobara hududida protonlardagi iflosliklardagi iflosliklarni o'lchash qobiliyatini o'lchash 2001 yil, fizika-matematika fanlari nomzodi Malinina, Lyudmila Vladimirovna

• Proton-Deuteron tarqalishida Bethet-Solyit tenglamasi va nisbatan nisbiy effektlarining massa spektri 2001 yil, fizika-matematika fanlari nomzodi Sergey Sergeyevich

• DD → Px va D12C → PX-ning reaktsiya qobiliyatlarini o'rganish Ormamed Energy-da 2011 yil fizika-matematika fanlari nomzodi Kiselev, Anton Sergeevich

• Shinam tezlatgich uzuklarining ichki nurida qutbli vodorod gazini yaratish 2007 yil, fizika-matematika fanlari nomzodi Grigoriev, Kirill Yuryevich

Dissertatsiya yakunlari "Atom yadrosi va boshlang'ich zarralar fizikasi" mavzusida Isupov, Aleksandr Yuryevich

Xulosa

Biz dissertatsiya faoliyatining asosiy natijalari va xulosalarini shakllantiramiz:

1. Birinchi marta Tenmor tahlil qobiliyati t2o -5g ± (@ \u003d 0 °) + reaktsiyada o'lchandi + x nol burchak ostida nol burchak ostida maydalangan po'stlog'larni parchalash:

6,2 dan 9.0 gev / s gacha bo'lgan PD Deuteron impulslari uchun PD Deuteron pulslari uchun 3,0 gev / C uchun 3,0 gev / s.

3,5 dan 5,3 gev / s gacha bo'lgan RTTG Peonies-ning templari uchun RA \u003d 9.0 gev / C ning sobit pulsi bilan.

2. Tensator tahlilining o'lchangan qiymati T20 Atümik massasiga va maqsadli yadrosining A \u003d 1 - ^ - 12 ga bog'liq emas.

3. T2O ning o'lchangan qiymati ro'yxatdan o'tgan pıhity belgisiga bog'liq emas.

4. T20ning o'lchangan qiymati, hatto Deuleronning nukleon modelida pulsatsiyalangan yaqinlashuvda nazarda tutilgan nazariy hisoblashda ham sifat jihatidan tavsiflanadi.

5. Taqsimlangan QDPB ma'lumotlarini yig'ish va qayta ishlash tizimi yaratildi, bu eksperimental qurilmalarni qurish uchun ma'lumot to'plash tizimlarini yaratish uchun asos bo'ladi.

6. QDPB tizimiga asoslanib, ma'lumotlarni olish tizimi yaratildi, DaQ Sinxrofasotron va nuklotron lve-ning chiqish joylari 8 sessiyada mavjud.

7. QDPB tizimiga asoslangan holda ma'lumotlar to'plami tizimlari yaratildi, lve Pomariters: Nuklitamning ichki maqsadi va keyinchalik vektor polarimetrining ichki maqsadi va keyinchalik vektor-tinimetreter.

Xulosa qilib aytganda, men yuqori energiya laboratoriyasi va shaxsan Ai Malaxov va Polaris manbasi xodimlariga tajriba ishlarini olib borish imkoniyatini ta'minlagan holda minnatdorman Dissertsion ishning asosi.

Men ilmiy rahbarlarimga chuqur minnatdorman - A. Glitvinenko, ushbu dissertatsiya ishi, shuningdek, ushbu dissertatsiyani amalga oshirish va qo'llab-quvvatlanmasligingiz va ushbu texnik ishlanmalarni keltirib chiqaradigan va ko'plab texnik ishlanmalarni boshlagan. bu ishda.

Men iqtisodiy yordam uchun II Migavinaga samimiy minnatdorlik bildirishim mumkin, bu sohada hamkorlik qilishning natijasi, shuningdek, ko'p yillik ishlarni bajarish mumkin emas. sezilarli darajada osonlashtirildi.

Men hamkasblarimga K.I.Gritai, S.G.V.V.V.V.Fannikova, Volshevskiy, A.J.V. Afanassiev, bu ishning turli jihatlari va ko'p yillik muloqot uchun turli xil yordam uchun minnatdorman (va Nafaqat) mavzular, shuningdek, so'nggi o'n yillikda sohadagi hamkorlikning barcha ishtirokchilari ularsiz, ularsiz ushbu ishda keltirilgan natijalarni olish mutlaqo mumkin emas.

Yuqori energiyali polarimetrli lester va V.N. Jmoyrov xodimlariga alohida minnatdorchilik bildiramiz, shuningdek, samarali hamkorlikni yaratishga olib keldi. Bu zamonaviy polardimetrik dasturiy ta'minotni yaratishga olib keldi.

Yu.k.pillipenko, N. M. Pisunov va V.P. Laydgin, dissertatsiya ishlariga kiritilgan ishlanmalarning tashabbuskorlari turli vaqtlarda o'tkazgan.

Dissertatsiya tadqiqotlari fizika-matematika fanlari nomzodi Ishpov, Aleksandr Yuryevich, 2005 yil

1. A.M. Balch. Boshlang'ich zarrachalar va atom yadrosi fizikasi, 8 (3), 429, (1977).

2. A.V. Eremov. Boshlang'ich zarralar va atom yadrosi fizikasi, 13 (3), 613, (1982).

3. V.S. Staravinskiy. Boshlang'ich zarrachalar va atom yadrosi fizikasi, 10 (5), 949, (1979).

4. V.k.lukyanov va A.I.Titov. Boshlang'ich zarralar va atom yadrosi fizikasi, 10 (4), 815, (1979).

5. O.P.Gavishuk va boshqalar. Yadro fizikasi A, A (523), 589, (1991).

6. I.M.Melev, O.P. Gavshishchuk, L.S.S.S. Zolin va V.F. Sfestov. Yadro fizikasi, 56 (10), 135, (1993).

7. N.A.Nikorov va boshqalar. Foto.rev.c, c (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyarinins va al. Yadro fizikasi, 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarinins va al. Yadro fizikasi, 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. Alnakyan va al. Yadro fizikasi, 25, 545, (1977).

11. L.Anerson va boshqalar. Foto.rev.c, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.Moeller va boshqalar. Foto.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. A.M.Balin. Yadro fizikasi A, A (434), 695, (1985).

14. V.V. Burov, V.Klobyanov va A.I.Titov. Jinr hisoboti, p2-10244, (1976).

15. A.M.Balin. Jinr aloqalari, E2-83-415, (1983).

16. A.V.Fremov va boshqalar. XLTH xalqaro seminarida yuqori energiya fizikasi muammolari bo'yicha, 92, (1992). Jinr, Dubna, 1994 yil.

17. BCDMS Hamkorlik. Jinr aloqalari, El-93-133, (1993).

18. A.G.Litvinenko, A.I.Malaxov va P.I.Zarubin. Yadrous-yadro to'qnashuvlarida yig'ilgan zarracha ishlab chiqarishni tavsiflash uchun o'lchovlar o'zgaruvchisi. Jinr tezkor kommunikatsiyalar, L58] -93, 27-34, (1993).

19. L.S.SchiReder. Foto.rev.lett., 43 (24), 1787, (1979).

20. I.M.Meloyev va boshqalar. Jinr, P1-89-463, (1989).

21. A.M. Baldin va al. Yadro fizikasi, 20, 1201, (1979).

22. Yu.S. Anisimov, A.Yu.IUPOV va boshqalar. Nisbativ deferaratlarni parchalashning keskin qismlarining kümülatifli yadroning atom vaznidan 7g ~ fasllar bilan bog'liqlikni o'rganish. Yadro fizikasi, 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. W.Haeberli. Ann. AV. Nukl. Sci, 17, 373, (1967).

24. L. Xayapidi. Boshlang'ich zarrachalar va atom yadrosi fizikasi, 15 (3), 493, (1984).

25. H.H.barshall va W.Haeberli. Proce-da. 3RD IR. Simpla. Polarizatsiya hodisalari Reaktsiyalar, AQSh (1970). Univ. Viskonsin matbuoti, Madison, 1971 yil.

26. Lj.b.GolddFarb. Nukl.Fing., 7, 622, (1958).

27. W.Lakin. Foto.rev., 98, 139, (1955).

28. D.M.Brink va G.R.STachler. Burchak tutqichi. Oksford Cledon Press, (1968).

29. g.R.Satchler. Nukl.Fing., 8, 65, (1958).

30. L.C.Biedharan. Nukl.Fing., 10, 620, (1959).

31. L. Dunyou va E.M.Lifshits. Dala nazariyasi. Ilm, M., 7 Ed., (1988).

32. V.A. Karmanov. Boshlang'ich zarrachalar va atom yadrosidagi fizika, 19 (3), 525, (1988).

33. P.A.M.Dirak. REW.MOD.PYS., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. Kondatyuk va M.V.Tegenev. Yadro fizikasi, 4, 1044, (1980).

35. L.L.FRANKFURS VA M.I.strikman. Foto. - 76, 215, (1981).

36. A.P.Kobushkin. J.Phys.g .: nukl.part.phs., 12, 487, (1986).

37. G. Lilikasov. Boshlang'ich zarrachalar va atom yadrosi, 24 (1), 140, (1993).

38. V.G.BuBleev va boshqalar. JETP-dagi harflar, 196, 196 (1983).

39. V.G.BuBleev va boshqalar. Yadro fizikasi A, A (393), 491, (1983).

40. V.G.BuBleev va boshqalar. Yadro fizikasi A, A (411), 541e, (1983).

41. A.M. Balch va boshqalar. Jinr, P1-11168, (1977).

42. V.G.BuBleev va boshqalar. Jinr tezkor kommunikatsiyalar, L52] -92, 10, (1992).

43. V.V.GuLlaev va boshqalar. Z.PYS.A, A (357), 608, (1997).

44. R.V.reid. Ann.FiS. (N.Y.), 50, 411, (1968).

45. m.Lancombe va boshqalar. Foto.lett.b, b (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bApp.kobushkin. "93, Deuteron" xalqaro simpozium "93, Duberon", Rossiya, (1993) protsessida (1993). Jinr, Dubna, 1994 yil.

47. P.Bostlangan. Foto.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. P.TECTET va boshqalar. J.Phys.g .: nukl.part.phs., 8, Llll, (1982).

49. M.A.Bonun va V.V. King. Yadro fizikasi, 28, 1446 yil (1978).

50. M.A.brun va V.V. Dovenin. Yadro fizikasi, 46, 1579, (1986).

51. M.A.Inlatonko va Lilykasov. Yadro fizikasi, 48, 1080, (1987).

52. A.Kobushkin va L.Vizireva. J.Phys.g .: nukl.part.phs., 8, 893, (1982).

53. C.F.PerdSrat. Foto.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. V.Punjabi va boshqalar. Foto.rev.c, C39, 608, (1989).

55. V.G.BuBleev va Al. JETP, 47, 558, (1988) harflar.

56. V.G.BuBleev va boshqalar. Jinr tezkor kommunikatsiya, 443] -90, 5, (1990).

57. n.t.chamung va boshqalar. Foto.lett.b, b (284), 210, (1992).

58. V.Kuek va boshqalar. Foto.lett.b, b (334), 298, (1994).

59. T.Aono va boshqalar. Foto.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. L.Ajhgiri va boshqalar. Foto.lett.b, b (387), 37, (1996).

61. L.Jhgiri va boshqalar. Jinr tezkor kommunikatsiya, 377] - 23, 23, (1996).

62. M.G.Dolidze va G.i.lykasov. Z.PYS.A, A (335), 95, (1990).

63. M.G.Dolidze va G.i.lykasov. Z.PYS.A, A (336), 339, (1990).

64. A.P.Kobushkin. J.Phys.g .: nukl.part.phs., 19, (1993).

65. S.J.broskiy va J.R.Hiller. Foto.rev.c, c (28), 475, (1983).

66. L.Azhgire va boshqalar tajriba asboblari va jihozlari, 1, 51, (1997).

67. Yu.S. Anisimov, A.Yu.IUPOV va boshqalar. Nyugotronning ichki nuri uchun polateter. 1 (1 118]), 68-79, (2004).

68. Yu. AQSh., A.Yu.iupov va boshqalar. Tendor-qutberlarning pulsiga 6,2 dan 9,0 gev / s ga tengli shonlarga bo'linadi. Jinrning qisqacha xabarlari, 573] -95, 3m0,1995).

69. S.Afanosiev,., A.Yu.Ivupov, T.ivata va boshqalar. Gev Energetika mintaqasidagi demuterlar uchun jami pion ishlab chiqarish uchun T20 kubal pion ishlab chiqarish uchun tka. Yadro fizikasi A (625), 817-831, (1997).

70. S.V.Fanasiev, A.Yu.ISupov va boshqalar. Tendor qutblari sobitlari külülatiativ toylarga parchalanishi. Foto.lett.b, B (445), 14-19, (1998).

71. K.i.gritsaj va A.Yu.Ibupov. Tizimlarni amalga oshirish va ishlov berish tizimini qayta ishlashning o'ziga xos xususiyati haqida hikoya qilish: QDPB ma'lumotlari

72. Filial nuqtalari bilan qayta ishlash. Jinr aloqalari, E10-2001-1166, 1-19, (2001).

73. A.Yu.Ibupov. Yuqori energiya va nuklotron ichki maqsadli polarimetrlar uchun ma'lumotlar sotib olish tizimlari, polarizatsiya hisoblash natijalari va xom ma'lumotlarga ulangan. Chexiya. J.fa. Qo'shimcha., A55, A4407-A414, (2005).

74. L.Zolin, A.Litvinenko va P.Rekoyatkin. Dubna Sinxasotronida qutbli zarracha ishlab chiqarishda tenmulyativ zarracha ishlab chiqarishda tenmulyativ zarracha ishlab chiqarishda tenmulyatsion zarracha ishlab chiqarishda o'simliklar tahlilini o'rganish. Jinr tezkor aloqa, 1 69] -95, 53, (1995).

75. N. N. va Ryyikasov. Yadro fizikasi, 33, 100, (1981).

76. S.L.Belostoz va boshqalar. Foto.lett.b, b (124), 469, (1983).

77. SP. Beostotskiy va boshqalar. Yadro fizikasi, 42, 1427, (1985).

78. O.P.Gavishuk va boshqalar. Foto.lett.b, b (255), 327, (1991).

79. I.M.Believ va boshqalar. Jinr tezkor xabar, 228] -88, (1988).

80. O.P. Gavrishchuk, L.S.S.S. Zolin va Kosarev. Jin xabarlari, p1-91-528, (1991).

81. L.Jhgiri va boshqalar. Jinr aloqalari, El-94-155, (1994).

82. A.A.NOOFilov va boshqalar. Foto.lett.b, b (325), 327, (1994).

83. i.m.sitni va boshqalar. XLTH xalqaro seminarida yuqori energiya fizikasi muammolari bo'yicha, 92, (1992). Jinr, Dubna, 1994 yil.

84. l.l.frankfurt va m.i.strikman. Yadro fizikasi A, A (407), 557, (1983).

85. M.V.Tokarev. "Deuteron" xalqaro seminar "Deuteron" ning 91-jildlari, 91, (1991). Jinr, Dubna, 1992 yil.

86. I.B.Sinskiy va boshqalar. Aca Fect. Palkoni, 25, 673, (1994).

87. A. A.Belushkina va boshqalar. Proce-da. 7-int. Simpla. Yuqori energiya Spin fizikasi, 2-jild, protvino, SSSR, (1986). IHEP, Serpuxovov, 1987 yil.

Zolin, A.G. Lit.pilenko, Yu.k.pillipenko, S.A. Ruukukyatkin va V.V. Fimushkin. Yuqori energiyali donali nurlarning tensator qutisini kuzatib borish. Jinrning qisqacha xabarlari, 288]-27-36, (1998).

89. V.G.BuBleev va boshqalar. Nukl.inskr.andetc.andc mete.res., A (306), 73, (1991).

90. Yu.e.Mamadov va boshqalar tajriba va texnik vositasi, 3, 31, (1984).

91. S.A. Avarichev va boshqalar. Jinr, P1-85-512, (1985).

92. r.brun va boshqalar. Foydalanuvchilardan foydalanuvchilar qo'llanmasi. Tern dasturiy kutubxonasining VOLTA dasturi. Cern, Jeneva, Shveytsariya, (1994).

93. A.M. Balqin va boshqalar. Jinrning xabar berishicha, 1-82-28, (1982).

94. I.X.Tananasov va I.R.Rusanov. Jinr, P13-2000-123, (2000).

95. Majric J. Bax. UNIX operatsion tizimining dizayni. Prentece-Xall Corp., Nyu-Jersi, (1986).

96. U. Vahaliya. Unix Interniral: yangi chegaralar. Prentece-Xall Corp., Nyu-Jersi (1996).

97. D.Burkxart va boshqalar. Cernda kaskadlar ma'lumotlarini olish tizimining sharhi va istiqbollari. Proce-da. Kasallikning real vaqt rejimida yadro, zarrachalar va plazma fizikasi, Sharqiy jasadlar, Michigan, AQSh, (1995).

98. V.G. Volshevskiy va V.Yu. Pomyakushin. Unix OS-dan MySpin boshqaruv kompyuterida foydalaning. Jinr, P10-94-416, 1, (1994).

99. K.I.Gricay va V.G. Volshevskiy. "Kamak" bilan ishlash uchun dasturiy ta'minot to'plami FreeBSD operatsion tizimida ishlash. Jin xabar, p10-98-163, 1, (1998).

100. I.Churin va A.Gegorgiyev. Mikroprossing va mikropogramm, 23, 153, (1988).

101. Yantyuxov, N.I.Reglev, S.V. Rignatev, Krizeev, A.V. Malyshev, T.An.Sinaev, A.A. Staxtin va I.N. Churin. "Kamak" standartidagi raqamli bloklar (XVIII masalasi). Jinri, P10-90-589, 20, (1990) .1111111111111111111111124

102. Intolov, N.I. J.I. J.V. Rignatev, Kay'at,

103. A.V. Malyshev, Topopalek, V.T. Sidorov, A.Sinaev, A.A. Staxin va I.N. Churin. "Kamak" standartidagi raqamli bloklar (XVIII masalasi). Jinr, P10-90-589, 16, (1990).

104. C.N. Bazilev, V.M. SLEPNEV va N.A.PUVA. CRSRS4 to'liq IBM PC-ga asoslangan. Yadro elektronikasi bo'yicha XVII Xalqaro simpozium protseduralari; NEC "1997 yil, Varna, Bolgariya, Bolgariya, (1997). Jinr, Dubna, 1998.HTTP: //afi.jinr.ru/ccPC.

105. Valerie Quercia va Tim O "Reilly. Uchta hajmda: X derazalar tizimi foydalanuvchi qo'llanmasi qo'llanmasi. O "Reilly & Asterlar, (1990).

106. R.Brun, N.Buncic, V.Fin va F.Raddakers. Ildiz. Klassfera havolasi qo'llanmasi. Kodeksi, (1996). Shuningdek, http://root.cern.ch/ ga qarang.

107. R.Brun va F.Raddakers. Ob'ektga yo'naltirilgan ma'lumotlarni tahlil qilish doirasi. Proce-da. AIHENP "96 seminari, Nukl.inskr.anda (1997), metni 81-86, metea, Shveytsariya sahifasi la http://root.cern.ch sahifasini ko'ring. .

108. R.Brun, N.Buncic, V.Fin va F.Raddakers. Ildiz. Umumiy ma'lumot. Kodeksi, (1996). Shuningdek, http://root.cern.ch/ ga qarang.

109. R.Brun va D.Lienart. Xubok foydalanuvchilari qo'llanma., Tern dasturiy kutubxonasining hajmi. Cern, Jeneva, Shveytsariya, (1987).

110. N.G. Tishlichenko va boshqalar. Proce-da. 5-int. Simpla. Yuqori energiya Spin fizikasi, AIP Shol, Nyu-York, (1982). AIP, Nyu-York, 1983 yil.

111. B. B.S.B.S.V. Slavin. Boshlang'ich zarrachalar va atom yadrosi fizikasi, 15 (5), 997, (1984).

112. Azgirei va boshqalar differentsial bo'limi, Tensor AUU va Vektorli AUU va Vektorli AU va Vektorni tahlil qilish, 8 gev va 85 misad proton chiqishi burchagi. Jinr, p1-98-199, 1-31, (1998) ning oldini olish.

113. M.A. Braun va M.V.Tokarev. Boshlang'ich zarralar va atom yadrosi fizikasi 22, 1237, (1991).

114. A.Yu.Ilyarrionov, A.G.Litvinenko va G.i.lykasov. Chexiya. J.fa. Qo'shimcha., A51, A307, (2001).

115. A.Yu.ILLARIONOV, A.G.LITVINENKO va G.I.Ikilasov. Deuteronlarni toklar va noblonga parchalanib, Deuterondagi erkinlik darajasiga qisqartirishda polarizatsiya hodisalari. YEVRO. Fiz. J., A (14), 247, (2002).

116. A.Yu.ILLARIONOV, A.G. Litvinenko va G.I.LIKASOV. Peonies-ga Deuteronlarning parchalanishiga reaktsiyada tendor tahlilini tahlil qilishning nazariy tahlili. Yadro fizikasi, 66 (2), 1-14, (2003).

117. R.machleidt, K.Molinde va chorvater. Foto.Rep., 149, 1, (1987).

118. W.W.BUC va F.Gross. Foto.rev., D20, 2361, (1979).

119. F.Gross, J.W.Vandentsen va K.Moline. Foto.rev., C45, R1909, (1990).

120. A.Yu.Mnikov. Z.Pheys., A357, 333, (1997).

121. A.V.V. Eremov va al. Yadro fizikasi, 47, 1364, (1988).

Iltimos, yuqorida keltirilgan ilmiy matnlarga tezislar (OCR) ning asl matnlarini tan olish orqali tanishtirish va olingan ilmiy matnlarga e'tibor bering. Shu munosabat bilan ular tan olish algoritmlarining nomukammalligi bilan bog'liq xatolarni o'z ichiga olishi mumkin. PDFda dissertatsiya va muallifning atamalari biz bunday xatolarni amalga oshirish uchun.