"Deitono" vektoriaus ir tenzoriaus poliarizacija. Šiuolaikinė fizikos ir metodų, skirtų poliarizuotų dalelių sijos gamybai

Jei pridedamas laukas E0 turi savavališką kryptį, tada sukeltas dipolio momentas yra lengva rasti iš superpozicijos

Kur lauko komponentai, susiję su pagrindinėmis elipsoido ašimis. Sklaidymo užduotims, koordinatės ašys paprastai pasirenkamos fiksuotos atsižvelgiant į kritimo spindulį. Leiskite x būti "y" z "- tokia koordinačių sistema, kurioje paskirstymo kryptimi lygiagrečiai su Z ašimi". Jei įvyksta šviesa

x "- poliarizuota, tada nuo optinio teoremo mes turime:

Atlikti skaičiavimus pagal formulę (2.2), būtina užrašyti R, palyginti su ašimis, atliktų dykumoje. Lygybė (2.1) galima parašyti matricos formoje:

Rašome vektorinius stulpelius ir matricus daugiau kompaktiškos formos pagal šią paskyrimo schemą:

Šioje žymėjime 2.3 yra tokia forma:

Arbitratinio vektoriaus f komponentai yra konvertuojami pagal formulę:

Kur ir tt Dėl to (2,5) ir transformacijos (2.6) Turime:

kur pagal koordinačių ašių ortogoniškumą atvirkščiai į matricą yra perkelta matrica. Taigi elipsoido poliarizavimas yra dekarcinis tenzorius; Jei jo komponentai yra nurodyti pagrindinėse ašyse, jo sudedamosios dalys į pasukamas koordinates ašis gali būti nustatomas pagal formulę (2.8). Incidento absorbcijos skyrius - poliarizuota šviesa yra tiesiog nustatoma pagal formulę:

Kur. Panašiai, jei mažėjanti šviesa yra poliarizuota

Jei vektoriaus sklaidos amplitudė

dėl dipolio, apšviestos spalvos, pakaitalas į skerspjūvio lygtį, tada mes gauname sklaidos skerspjūvį

Kur mes pasinaudojome matricos tapatybe. Panaši išraiška vyksta skerspjūvio sklaidos ir rudenį - poliarizuota šviesa.

Taikymas.

Poliarizuota šviesa pasiūlė naudoti vairuotojui apsaugoti nuo aklųjų automobilių priekinių žibintų šviesos. Jei priekinis stiklas ir automobilio priekiniai žibintai Taikykite plėvelę "Polaroids" su artimiausiu 45o kampu, pvz., Vertikalaus dešiniajame dešiniajame vairuotojui bus gerai matyti kelius ir priešais priešais savo priekinius žibintus. Bet laive automobiliai poliariad priekiniai žibintai bus kerta su šio automobilio priekinio stiklo polaroidu, o priešpriešos priekiniai žibintai išeis.

Du kerta polaroidai sudaro daug naudingų įrenginių. Per kertesnius polaroids, šviesa neperkelia, bet jei įdėti optinį elementą tarp jų, pasukti poliarizacijos plokštuma, galite atidaryti kelią. Taigi įrengiamos didelės spartos elektro optiniai šviesos moduliatoriai. Jie naudojami daugelyje techninių įrenginių - elektroninių elektrinių, optinių komunikacijos kanalus, lazerio technika.

Vadinamieji fotochrominiai akiniai yra žinomi, tamsūs ryškioje saulės šviesoje, bet negali apsaugoti akis labai greitai ir ryškiai blykstės (pvz., Elektros suvirinimo metu) - lūžių procesas yra palyginti lėtas. Poliarizuoti akiniai turi praktiškai momentinę "reakciją" (mažiau nei 50 μs). Šviesiai ryški blykstė patenka miniatiūrinius fotodectors (fotodiodai), tiekiant elektros signalą, kurio veiksmas yra nepermatomas.

Poliarizacijos akiniai naudojami stereocino, kuris suteikia junginių iliuziją. Iliuzija grindžiama stereo pora - du vaizdai, paimti skirtingais kampais, atitinkančiais dešinės ir kairiosios akies kampus. Jie laikomi taip, kad kiekviena akis matė tik jam sukurtą vaizdą. Kairiosios akies vaizdas numatomas ant ekrano per Polaroidą su vertikalia ašimi nuo pralaidumo, ir dešinėje - su horizontalia ašimi ir tiksliai sujungti juos ekrane. Žiūrovas žiūri pro polaroidinius akinius, kuriuose kairiojo poarezės ašis yra vertikali ir tinkama horizontaliai; Kiekviena akis mato tik "jo" vaizdą ir atsiranda stereo efektas.

Steresoskopinei televizijai, greito pakaitinio stiklo stiklinių stiklų metodas naudojamas sinchronizuojamas su vaizdų pakeitimu ekrane. Dėl požiūrio inercijos atsiranda tūrio vaizdas.

Polaroidai yra plačiai naudojami apšviesti stiklo ir poliruotų paviršių, nuo vandens (atspindi iš jų šviesa yra labai poliarizuota). Poliarizuoti ir šviesūs skystųjų kristalų monitorių ekranai.

Poliarizacijos metodai naudojami mineralogijoje, kristalografijoje, geologijoje, biologijoje, astrofizikoje, meteorologijoje, studijuojant atmosferos reiškinius.

B.1 Įvadas.

B.2 Kumuliacinės dalelės.

V.z aprašymas poliarizuotų dalelių su nugara 1 5 V.4 trumpa apžvalga duomenų apie Deuteron fragmentacijos reakcijos į kaupiamųjų protonų reakcijos.

V.5 Disertacijos darbo tikslas ir struktūra.

Aš nustatau eksperimentą

1.1 Motyvacija.

1.2 Eksperimentinis montavimas.

1.3 Metodiniai matavimai ir modeliavimas

1.4 Susitikimo organizavimas ir principas.

II Programinė įranga

Ii. 1 įvadiniai komentarai

11.2 QDPB duomenų rinkimo ir apdorojimo sistema

11.3 Konfigūruojami duomenų pristatymai ir įranga

11.4 Sesijos išlaikomos duomenų pateikimo priemonės

11.5 DAQ sistemos sistema.

Ii. 6 Polarimetro duomenų rinkimo sistemos.

W Eksperimentinių rezultatų ir diskusijų

III. 1 sisteminių klaidų šaltinių analizė.

111.2 Eksperimentiniai duomenys.

111.3 Eksperimentinių duomenų diskusija.

Rekomenduojamas disertacijų sąrašas

• Sukimosi ir izospino poveikio gimusiųjų dalelių tyrimas 2007 m. Fizinių ir matematinių mokslų daktaras Litvinenko, Anatolijus Grigorievich

• Poliarizuotų deuteronų su protais ir branduoliais sąveika impulsų regione yra 0,7-9,0 GEV / s 2006 m. Fizinių ir matematinių mokslų daktaras Ladin Ladin, Vladimiras Petrovich

• Studijuojant reakcijų analizės gebėjimų kampinę priklausomybę -D → 3HEN ir -DD → 3H P temperatūroje Deuteron 270 MEV energetikos 2007 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Yanek, Marian

• TENSOR analizės gebėjimas AYY reakcijose a (d, p) x ir a (d, d) x 9 GEV / C ir Deuteron struktūra esant mažais atstumais 1998 m. Fizinių ir matematinių mokslų kandidatas Ladin, Vladimiras Petrovich

• Tyrimas analizuojant gebėjimus AY, Ayy ir Axx atsako Deuteron-Proton elastingu sklaidos Energies 880 ir 2000 MEV 2010 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Kurilkin, Pavel Konstantinovich

Disertacija (Autoriaus santraukos dalis) temos "TENSOR analizės talu T20 matavimai Deuteron fragmentacijos reakcija į peonijas pagal nulinį kampą ir programinės įrangos kūrimą dėl poliarizuotų sijų duomenų rinkimo sistemų"

B.1 Įvadas. \\ T

Disertacijos darbe pateikiami eksperimentiniai tezoro analizės talpos matavimų t20 matavimų rezultatai, tzorly poliarizuotų deuteronų susiskaidymo reakcijoje į kaupiamąjį (sub-slenksčius) peonijas. Matavimus atliko bendradarbiaujant su tzorly poliarizuotų branduolinių tyrimų branduolinio tyrimo instituto akceleratoriaus komplekso pluoštu (LVE Jinr, Dubna, Rusija). Pastebėto poliarizacijos tyrimas suteikia išsamesnį, palyginti su reakcijomis su neskirstymo dalelėmis, informacija apie Hamiltono sąveiką, reakcijos reakcijos mechanizmus ir dalyvaujančių dalelių struktūrą. Iki šiol, iš branduolių savybių atstumu, mažesniu ar palyginamuoju su branduolio dydžiu, nėra gerai suprantama su tiek eksperimentiniais, tiek teoriniais požiūriais. Visų branduolių deuteronas yra ypač svarbus: pirma, tai yra labiausiai tiriamas šerdis su eksperimentiniais ir teoriniais požiūriais. Antra, Deuterona, kaip ir paprasčiausias branduolys, lengviau susidoroti su reakcijos mechanizmais. Trečia, "Deuteron" turi nerivinių sukimosi struktūrą (nugara lygi 1, ir nonzero Quadrupolole), kuri suteikia plačias eksperimentines galimybes mokytis sukimosi pastebimas. Matavimo programa, kurioje gaunami disertacijos darbe pateikti eksperimentiniai duomenys, yra natūralus struktūros tyrimų tęsinys atominiai grūdai Reakcijose su kumuliacinių dalelių gimimo ne poliarizuotų branduolių susidūrimo, taip pat poliarizacija, pastebėta deuteron žlugimo reakcijos. Pateikti disertaciniame darbe eksperimentiniai duomenys leidžia jums perkelti suprasti gręžimo struktūrą prie mažų tarpusavyje laikrodis atstumais ir papildo informaciją apie Deuteron struktūrą, gautą eksperimentų su leptonų zondo Deuteron ir studijuojant žlugimo reakcija tensorly poliarizuota Deuterons, todėl yra svarbūs. Iki šiol disertacijoje pateiktas darbo duomenys yra vieninteliai, nes atlikti tokius tyrimus, sijas, poliarizacijos deuterons energijos, kelių GeV, kuris šiuo metu ir per ateinančius kelerius metus bus galima tik tuo SPE akceleratoriaus kompleksas, kur natūraliai tęsti studijas nurodyta kryptimi. Minėti duomenys buvo gauti tarptautinio bendradarbiavimo sudėtyje, pranešta apie daugelį tarptautinių konferencijų, taip pat paskelbtų referenciniuose žurnaluose.

Be to, šiame skyriuje pateikiame reikiamą informaciją apie kumuliacines daleles, būtinas tolesniam pateikimui, apibrėžimai, naudojami poliarizacijos aprašyme, taip pat duoti trumpa apžvalga. Rezultatai žinomi literatūroje dėl deuteronų žlugimo reakcijos.

B.2 Kumuliacinės dalelės

Tyrimai apie kaupiamosios dalelių gimimo įstatymų atliekami nuo XX amžiaus aštuntojo dešimtmečio pradžioje ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Reakcijų su kumuliacinės dalelių gimimo tyrimas yra įdomus, nes jis suteikia informaciją apie didelio pulso elgesį (\u003e 0,2 GEV / c) fragmentacijos branduolius. Šie dideli vidiniai impulsai atitinka mažus (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, kur sekcijos tampa labai mažos.

Visų pirma, mes apibrėžiame, kad ji bus toliau suprantama pagal terminą "kumuliacinė dalelė" (žr, pavyzdžiui, ir nuorodos į jį). Dalelė su gimusiomis reakcija:

AG + AC. ^ C + X, (1) yra vadinamas "kumuliaciniu", jei įvykdytos šios dvi sąlygos:

1. dalelių, C gimė kinematinė regione, neprieinami laisvo nukleonų, turinčių tą patį pulsą ant nukleonu kaip branduolio AI ir AC reakcijos (1) susidūrimo;

2. C dalelė C priklauso vienos iš susidūrimo dalelių susiskaidymo regione, t.y. turi būti padaryta

Ul, - yc \\ t< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye \\ t

Ya "- yc" - yai - yai - yai. (keturi)

Iš eksperimentinių duomenų, kad taip (žr Pavyzdžiui, ,,,,,), eksperimentams fiksuotu tikslą, iš kaupiamuoju dalelių spektro forma silpnai priklauso nuo susidūrimo energiją, pradedant nuo įvykio dalelių energijų \u003e 3-IV. Šis teiginys iliustruojamas Fig. 1, atgaminti iš darbo, kuris parodo priklausomybę nuo krintančiosios protono energija: (b) įvairių simbolių 7g ~ / 7g + ir (a) iš spektro spektras parametras, paskui už bijūnų santykius aktų IPV / DP - su Exer (-) skyriaus kumuliacinio bijūnų matuojama esant 180 ° kampu gimimo. Tai reiškia, kad spektrų formos nepriklausomumas nuo pirminės energijos prasideda nuo susidūrimo dalelių greičio skirtumu. Yaii - Yai \\\u003e 2.

Kitas nustatytas modelis yra kumuliacinių dalelių spektrų nepriklausomumas nuo dalelių tipo, ant kurio atsiranda suskaidymas (žr. 2 pav.).

Kadangi disertacijos darbe aptariami eksperimentiniai duomenys apie poliarizuotų deuteronų susiskaidymą į kaupiamąsias peonijas, tuomet išsamiau pateikiami reakcijos su kumuliacinėmis dalelėmis (priklausomybė nuo atominės susiskaidymo branduolio masės, priklausomybė nuo registruoto dalelių įvairovės ir tt) nebus aptarta. Jei reikia, juos galima rasti apžvalgose :,,,,

Fig. 1: Priklausomybė nuo krentančio protono (TR) energijos (a) grįžtamojo parametro pasvirimo yra tada ir (b) iš TT ~ / TT + išėjimų santykis, integruota nuo bijūnų 100 MeV energijos . Figūra ir duomenys, pažymėti apskritimais, paimti iš darbo. Duomenys, pažymėti trikampiais, cituoja iš darbo.

V.W. Poliarizuotų dalelių aprašymas su nugara 1

Dėl tolesnio pristatymo patogumui, pateikiame trumpą koncepcijų, naudojamų apibūdinant dalelių reakcijas, apžvalgą su nugara 1.

Įprastomis eksperimentinėmis sąlygomis dalelių ansamblis su sukimu (spinduliu ar tikslu) apibūdinamas tankio matrica P, kurios pagrindinės savybės yra tokios:

1. Normacija sp (/ 5) \u003d 1.

2. hermitiškumas p \u003d p +.

Dabartinis eksperimentas G nuoroda 6

F-1-1-1-1 F dabartinis eksperimentas

T ▼ nuoroda 6

L-s o - Si - r k f d sh

Kaupiamasis didelio masto kintamasis xs

Fig. 2: nuo kaupiamųjų dalelių skilties priklausomybė nuo kaupiamųjų didelio masto kintamųjų XS (57) (žr. III.2 punktą) dėl deuteronų spinduliavimo įvairiais tikslais peoniuose pagal nulinį kampą. Piešinys paimtas iš darbo.

3. Operatoriaus vidurkis apskaičiuojamas kaip (O) \u003d SP (OP).

Poliarizacija ansamblio (dėl neabejotumo - sijos) dalelės su nugara 1/2 pasižymi kryptimi ir vidutinis dydis atgal. Kalbant apie daleles su nugara 1, reikia atskirti vektorių ir tenzo poliarizaciją. Terminas "TENSOR POLARIZACIJA" reiškia, kad dalelių aprašymas su nugara 1 naudoja antrojo rango tenenor. Apskritai, suknelės dalelės aprašytos pagal 21 reitingą, taip, kad I\u003e 1 Būtina atskirti 2, 3-ojo gretas ir tt poliarizacijos parametrus ir kt.

1970 m. Vadinamasis "Madison" konvencija buvo priimta 3 tarptautiniame poliarizacijos reiškinių simpoziume, kuri, visų pirma, reguliuoja poliarizacijos eksperimentų pavadinimus ir terminologiją. Įrašant branduolinę reakciją A (A, B) dalelėms, kurios reaguoja į poliarizuotą būseną arba poliarizacijos būseną, kurių yra laikomasi, rodyklės. Pavyzdžiui, įrašymas 3H (c? P) 4 nereiškia, kad ne poliarizuotas taikinys 3H yra bombarduojamas poliarizuotų deuterons D ir kad atsiranda dėl gautų neutronų poliarizacija yra stebimas.

Kai ji sako, kad matuoti dalelės B branduolinės reakcijos poliarizaciją, reiškia procesą a (a, b), i.e. Šiuo atveju paketas ir tikslas nėra poliarizuotas. Parametrai, apibūdinantys pokyčius reakcijos skerspjūvio, kai arba spindulys ar taikinys (bet ne abu) yra poliarizuotas, vadinamas analizuojant gebėjimus A formos (A, B) reakcijos. Taigi, be specialių atvejų, poliarizacijos ir analizės gebėjimų, ji turėtų būti aiškiai atskirta, nes jie apibūdina įvairias reakcijas.

A (A, B) B, A (A, B) B tipo reakcijos ir kt. Vadinama poliarizacijos perdavimo reakcija. Parametrai surišančios nugaros akimirkos dalelės B ir dalelės o yra vadinamos poliarizacijos koeficientais.

Terminas "nugaros koreliacijos" taikoma eksperimentams dėl A formos (A, B) B ir A (A, B) B reakcijų tyrimo ir pastaruoju atveju, abiejų susidariusių dalelių poliarizacija turėtų būti matuojama tas pats įvykis.

Eksperimentuose su spinduliu poliarizuotos dalelės. \\ t (Analizuojančių gebėjimų matavimas) Pagal MAGISON konvenciją Z ašis yra nukreipta pagal KJN spindulio dalelių, ašies Y - pagal K (PX Kout (ty statmenai reakcijos plokštumui), ir X ašies turėtų būti nukreipta taip, kad koordinatės sistema būtų teisinė propagavimas.

Dalelių sistemos poliarizacijos būsena su sukimu / gali būti visiškai aprašyta (21 + 1) 2 - 1 parametrai. Taigi, dalelės su nugara 1/2, trys parametrai PI sudaro vektorinį P, vadinamas poliarizacijos vektoriumi. Sąvoka pagal operatoriaus nugara 1/2, pažymėta SG, taip:

Pi \u003d fa), i \u003d x, y, z, (5) kai kampiniai laikikliai reiškia vidurkį visose ansamblio dalyse (mūsų atveju - sija). Absoliutus vertė R yra ribota< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

Kadangi dalelių poliarizacija su nugara 1 apibūdina TENSOR, jo pristatymas tampa sudėtingas ir tampa mažiau vizualinis. Poliarizacijos parametrai yra tam tikros spin operatoriaus 1, S. Du skirtingi apibrėžimų rinkiniai naudojami atitinkamiems poliarizacijos parametrams - Cartesian Tensor akimirkos Pi, Pij ir TKQ sukimosi dešimtys. Cartesijos koordinatėse pagal Macionon konvenciją poliarizacijos parametrai apibrėžiami kaip

PI - (Si) (vektorius poliarizacija), (7) 3 SH - - (sisj + sjsi) - 25ij (tenzorinė poliarizacija), (8), kur S yra sukinio 1, g operatorius, j - x, y, g. Kadangi \u003d 5 (5 + 1) \u003d 2, (9), turime ryšį

Pxx + pyy + pz \u003d 0. (10) \\ t

Taigi, Tensor poliarizacija apibūdina penkios nepriklausomos vertės (RHX, RU, Ru, PXZ, PYZ), kuris kartu su trimis poliarizacijos vektoriaus komponentais suteikia aštuonis parametrus, kad apibūdintų poliarizuotą dalelių būklę su nugara 1. Atitinkamą tankio matricą galima įrašyti kaip:

P \u003d (1 + + SJSI)). (vienuolika)

Poliarizacijos būsenos aprašymas spin Tensors yra patogu, nes jie yra lengviau nei cartesiečiai konvertuojami į koordinačių sistemos sukimosi. Spin Tensors yra sujungtos pagal šį ryšį (žr.): TKQ - N Y, (Kiqik2q2 kq) IKIQIIK2QZ\u003e (12)

9192 kur q \\ k2q2 \\ KQ) - CLEBSHA-Gordano koeficientai, ir n yra normalizavimo koeficientą, parenkamas taip, kad sąlyga yra vykdoma

Sp (mu) \u003d (2s + l) 6kkl6qqi. (13) \\ t

Mažesnės sukimosi akimirkos yra lygios:

Y \u003d 1 5 H O - SZ, H -1 \u003d ^ (SX - Isy).

Už nugaros I indeksą, kad pakyla reikšmes nuo 0 iki 21, A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

Taigi, vektoriniai poliarizacija yra aprašyta trimis parametrais: galioja TW ir sudėtingi £ C ir TENSOR poliarizacija - penki: galioja 20 svarų sterlingų ir komplekso ^ b hi

Kitas, mano situaciją, kai nugara sistema turi ašinę simetriją, atsižvelgiant į ašies ((paskyrimo L paliks koordinačių sistemos, susietos su reakcijos svarstomu, kaip aprašyta aukščiau). Toks ypatingas atvejis yra įdomus, nes sijų iš šaltinių Poliarizuotos jonų paprastai turi ašinį simetrija. Įsivaizduokite valstybė, kaip nekoherentinės mišiniu, kuriame n + dalelių dalį su nugaros išilgai C, prie Al dalelių, kurių nugaros išilgai ir NO dalelių, kurių nugaros frakcijos frakcija yra tolygiai paskirstyti kryptimis į plokštumą, statmeną šiuo atveju, tik du poliarizacinių sijos yra skirtingi nuo nulio, t \\ o (arba p ^) ir t2o (arba p ^). Mes reiškia nusiųsti kvantavimo ašį išilgai simetrijos ašies £ ir pakeisti . į žymėjimo T į g ir Z '(akivaizdu, kad (5 ^) yra tiesiog lygus N + - N-, ir pagal (15) ir (7):

15) Vektorius poliarizacija), T2i \u003d -. ^ ((SX + isy) PB + SG (SX + isy)), T22 \u003d F ((SX + isy) 2) Tensor poliarizacija)..

17) (n + - N-) (vektorinė poliarizacija).

Nuo (16) ir (8) tai reiškia

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3NQ) arba RCC \u003d (1-ZA) kur jis naudojamas, kad (n + + n-) \u003d (1 - ne).

Jei trūksta visų 2-ojo rango akimirkų (N0 \u003d 1/3), jie sako, grynai vektoriniai poliarizacija spindulio. Maksimali galimų poliarizacijos vertes tokio pluošto TG0aks- - U2 / 3 arba (19) Rmax. 2 / s (gryna vektorinė poliarizacija).

Dėl grynai įtempto poliarizacijos atveju (TV \u003d 0) iš lygčių (17) ir (18) mes gauname

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

Apatinė riba atitinka ne - 1, viršutinę - AG + \u003d al \u003d 1/2.

Bendru atveju, simetrijos £ ašis poliarizuota sijos iš šaltinio gali būti orientuota atsitiktinai atsižvelgiant į XYZ koordinačių sistemą, susijusią su nagrinėjama reakcija. "Express" sukimosi akimirkos šioje sistemoje. Jei ašies orientacija (apibrėžta kampais / 3 (tarp ašių Z ir C) ir f (sukimas į -f aplink ašį Z, ašis c yz plokštumoje), kaip parodyta 3 pav į nuo šviesos poliarizacijos sistemos yra lygi T20, tada tenzoriaus XYZ sistemos momentai yra lygūs:

Vektorius momentai: TENSOR akimirkos:

10 \u003d R10cos / 3, T20 \u003d -7p (3COS2 /? - 1), (21) ITN \u003d ^ lsin / fe4 * -. T2l \u003d sinpcosre (F, l / 2 l / 2

Bendrojoje byloje Invariant A \u003d EGA / DP reakcija A (A, B) B įrašoma į formą: Art \u003d Ao (Etkqnq). (22) k, q

"TKQ" vertės vadinamos reakcijos analizavimo gebėjimais. Madisono konvencija rekomenduoja žymėti Tzor analizuojant gebėjimus kaip TKQ (sferinė) ir A; LU (Cartesian). Keturi analizavimo gebėjimai - vektorius GTC ir tenzoriai, T2 ir T22

Fig. 3: orientacija į simetrija £ poliarizacijos pluoštui, palyginti su XYZ koordinačių sistemos, susietos su reakcijos ašies, xz yra reakcija plokštuma (3 - kampas tarp kryptimis Z (krentančio pluošto kryptis) ir sukimosi apie -F aplink Z ašį veda ašį £ į yz plokštumą.

Galioja dėl pariteto išsaugojimo ir T. \u003d 0. Atsižvelgiant į šiuos apribojimus, lygtis (22) yra forma: SG \u003d<70-.

Dekarto koordinatėse tas pats skyrius įrašomas į formą:

3 1 2 1 A - šimtas TKQ, (25) i.e. Vektorius analizavimas gebėjimas yra lygus atvirkštine reakcija poliarizacijos: GTI \u003d G ^ rneuchants- arba AU \u003d, (26), bet tenzoriui taško TC, žymuo yra parodyta:

T2l \u003d - ^ R. rovkts. ^ (2?)

Elastiniam sklaidai, kai reakcija yra identiška jo atvirkščiai, vektorinė poliarizacija yra lygi vektoriniai analizės gebėjimui. Todėl kai kuriuose darbuose studijuoti poliarizuotų dalelių sklaidą, poliarizacijos matavimai vadinami, kai, griežtai kalbant, buvo matuojamas analizės gebėjimas. Tačiau, elastinga Deuterons sklaida, būtina atskirti analizavimo gebėjimą ir poliarizaciją £ 21 dėl skirtumo ženklo.

V.4 Trumpa duomenų apie Deuteron susiskaidymo reakciją į kaupiamuosius protonus

Trumpai apibendrinti pirmuosius rezultatus nagrinėja galimybę Deuteron susiskaidymo reakciją į protonai D (PD\u003e 1 GeV / c) + ir p (® \u003d 0 °) + x, (28) Kadangi jie bus reikalaujama, kai matavimo disertaciją ir aptarti gauti rezultatai.

Per dvidešimt metų reakcijos tyrimų (28) su poliarizuotų ir ne poliarizuotų deuterons, daug eksperimentinių duomenų buvo sukaupta, kuri inicijavo iš teorinių modelių, skirtų Deuteron struktūros aprašyme ir reakcijos mechanizmą. Ši reakcija yra didžiausia, palyginti su fragmentacija į kitus hadronus, sekciją ir vizualinį aiškinimą per impulsinį suderinimą. Šiuo atveju pagrindinis įnašas į skerspjūvį suteikia žiūrovų mechanizmą, kuris yra pavaizduotas pagal fig. keturi.

Fig. 4: Deuterono fragmentacijos diagrama į protoną.

Dėl dviejų komponentų (S- ir D-bangos) bangų funkcija Deuteron (toliau - "VPD"), kurios diferencinės skyrių (IPV / VB) ir tenzorinė analizavimas talpa T20 yra parašyta, kaip taip:

E ~ (p) ^ (U2 (k) + w2 (k)) ,. , 2u (k) w (k) -W2 (k) / v2 da u2 (k) + w2 (k)

Čia p yra aptikto protonų pulsas ir ir WFD radialinių komponentų, atitinkamai S- ir D-bangoms. Dėl eterinio vaidmenį reliatyvistiniais poveikį, kintamojo K, kuris vaidina vidaus nukleonų impulso į Deuteron vaidmenį, su protono įrašytą impulso ryšys priklauso nuo aprašant Deuteron metodu. Tai yra dėl to, kad principo nesugebėjimas atskirties, perkelti į masės ir santykinio judėjimo centro judėjimą dalelių sistemos, judantį reliatyvistinių greičiu. Apskritai kalbant apie VPD, t. Y.. Apskaitos reliatyvistinių poveikio metodas yra vienas iš pagrindinių skirtumų tarp teorinių modelių, naudojamų apibūdinti reakciją (28). Todėl, lyginant eksperimentinius duomenis su teoriniais modeliais, bus specialiai nurodyta konkreti metodas, susijęs federalinėje Unitary Enterprise, čia mes remtis vadinamuoju minimalus relativification schemą. Minimalus relativification schema yra vadinamas VPD nagrinėti į dinamika dėl šviesos priekyje su fiksuota atrankos šviesos priekyje (Z + T \u003d 0) kryptimi. Šis požiūris, matyt, pirmą kartą buvo pasiūlytas ir buvo plačiai naudojamas apibūdinant sudėtinių reliatyvių sistemų (žr, pavyzdžiui, ,,). Šiuo požiūriu aptikto protono pulsas ir vidinis impulsas Deuteron yra susijęs su ryšiu: t, m - protonų ir deuterono masė, P, D yra jų trimatės impulsai. "Wave" funkcija naudoja nefrelatiznistines funkcijas, priklausomai nuo a; ir padauginta iš normalizavimo koeficiento 1 / (1 - a).

Skerspjūvis susiskaidymo ne-poliarizuota deuterons į protonų pagal nulinės kampu buvo tiriamas intervale nuo 2,5 iki 17,8 GeV / pirminius deuterons į darbus impulso ,,,,,,,,,,, Apskritai, gautos eksperimentinės spektrai yra gerai aprašyti spec.

32) tatuiruotojo mechanizmas, naudojant visuotinai pripažintus WFDS, pavyzdžiui, WFD RAID arba Paryžių.

0,0 0,2 0,6 0,8 1,0 K. GEV / C.

Fig. 5: pasiskirstymas nukleonų santykiniais impulsų Deuteron, išgautas iš eksperimentinių duomenų įvairių reakcijų su Deuteron dalyvavimo. Piešinys paimtas iš darbo.

Taigi, nuo Fig. 5 Galima matyti, kad "Deuteron" nukleonių impulsų pasiskirstymai išgaunami iš reakcijų duomenų: Inelastinis elektronų išsklaidymas Deuteron D (E, E) X, elastinga proton-deuteron išsklaidymo atgal P (D, P) D ir žlugimas Deuterona. Išskyrus vidinių impulsų intervalą nuo 300 iki 500 MEV / s, duomenis aprašo žiūrovų mechanizmas, naudojant Paris WFD. Norėdami paaiškinti neatitikimą nurodyto regiono, jie buvo pritraukti papildomi mechanizmai.. Visų pirma, įnašo iš PEON perdirbimo tarpinėje būsenoje apskaita, leidžia jums patenkinamai apibūdinti duomenis. Tačiau dėl neapibrėžtumo skaičiavimuose yra apie 50% dėl neapibrėžtumo, susijusios su IRN viršūnės funkcija, kuri, be to, tokie skaičiavimai turėtų būti žinomi už masinio paviršiaus ribų. Darbe, siekiant paaiškinti eksperimentines spektras, buvo atsižvelgta į tai, kad dideliems vidaus impulsams (t. Y. Mažas internetas

0,4 1.2 2.0 2. Inn - 0,2 / k) gali pasirodyti ne nuolatiniai laisvės laipsniai. Visų pirma, šešių nekilnojamojo turto komponentas buvo įvestas nurodytu darbu, kurio tikimybė buvo ~ 4%.

Taigi, galima pažymėti, kad apskritai protonų spektrai, gaunami suskaidant deuteronus į protonų po nuliniu kampu, galima apibūdinti iki 900 MEV / s vidinių impulsų. Tuo pačiu metu būtina atsižvelgti į šiuos po pulsuojančio diagramos derinimo arba keisti VPD, atsižvelgiant į galimą apraišką Nonsenucleon laisvės laipsnį.

Poliarizacija, pastebėta Deuterono žlugimo reakcijai yra jautrūs santykinai prisidėti prie VPD komponento, atitinkančio įvairias kampines akimirkas, todėl eksperimentai su poliarizuotais deuteronais suteikia papildoma informacija Dėl deuterono ir reakcijos mechanizmų struktūros. Šiuo metu yra išsamūs eksperimentiniai duomenys apie TENSOR analizavimo talu T20 dėl TENSOR poliarizuotų deuteronų žlugimo reakcijos. Atitinkama išraiška žiūrovų mechanizme pateikiama pirmiau, žr. (30). Eksperimentiniai TAD duomenys, gauti darbuose ,, parodyta Fig. 6, kur galima pamatyti, kad jau pradedant nuo vidaus impulsų 0,2 -F-0,25 GEV / C duomenų nėra aprašyta visuotinai pripažintu dviejų komponentų VPD.

Galutinės būklės sąveikos apskaita pagerina sutikimą su eksperimentiniais duomenimis apie maždaug 0,3 GEV / s impulsus. Šešių rauginių komponentų indėlio apskaita Deuteron, leidžia jums apibūdinti duomenis iki vidinių impulsų, kurių užsakymas yra 0,7 GEV / s. T20 elgesys 0.9 -F-1 GEV / C impulsams yra geriausiai suderinamas su CCD skaičiavimais pagal sumažintų branduolinių amplitudų metodą, kuriame atsižvelgiama į kvarkų antismetriją iš įvairių branduolių. Taigi, apibendrinant pirmiau pateiktą:

1. Eksperimentiniai duomenys, skirti ne poliarizuotų deuteronų susiskaidymui į protestą pagal nulinį kampą, gali būti apibūdinama kaip branduolio modelio dalis.

2. Duomenys apie T20 iki šiol aprašoma tik su nesąmonių laisvės laipsniais.

V.5 Tikslas ir disertacijos struktūra

Šio disertacijos darbų tikslas buvo gauti eksperimentinius duomenis apie TENSOR analizuojant t20 reakciją

Ta, df * 12c-\u003e p (o ") + x

0 200 400 600 800 1000 K (MEV / C)

Fig. 6: TENSOR analizuoja Deuteron žlugimo t2o gebėjimą. Piešinys paimtas iš darbo.

60) "Tensor" poliarizuotų deuteronų susiskaidymas į kaupiamąjį (pomigrown) peonijas pagal nulinį kampą įvairiais tikslais, taip pat kūrinija programinė įranga Sistemoms duomenims rinkti eksperimentiniams įrenginiams, laidžių poliarizacijos matavimams LVE akceleratoriaus komplekso.

Struktūrinio disertacijos darbus sudaro įvadas, trys skyriai ir įkalinimas.

Panašūs disertacijos darbai specialybės "atominės branduolio ir pradinių dalelių fizika, 04/01/16 CIFR WAK

• Studijuojant DD → 3HP reakcijos gebėjimų kampinę priklausomybę nuo 200 MEV energijos 2010 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Kurilkin, Aleksejus Konstantinovich

• Matuoti TENSOR ir vektorines analizuojant gebėjimus neelastingo išsklaidymo poliarizuotų Deuterons ant protonų į sužadinimo energiją Roper rezonanso ir Delta-Isobara regiono 2001 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Malinina, Liudmila Vladimirovna

• Bethet-solpiter lygtis ir reliatyvistinis poveikis proton-deuteron išsklaidymui 2001 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų semicho, Sergejus Sergeevich

• DD → PX ir D12C → PX reakcijų analizės gebėjimų tyrimas tarpinėms energijoms 2011 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Kiselev, Anton Sergevich

• Sukurti poliarizuotą vandenilio dujų tikslą, skirtą anke eksperimentui ant jaukių greitintuvo žiedų vidinio pluošto 2007 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Grigoriev, Kirill Yiurevich

Disertacijos išvada ant temos "atominės branduolio ir elementariosios dalelės", Isupov, Aleksandras Yuryevich tema

Išvada

Suformulavome pagrindinius disertacijos darbo rezultatus ir išvadas:

1. Pirmą kartą TENSOR analizės talpa T2O buvo matuojama reakcijos D + A -7G ± (@ \u003d 0 °) + x įtempto poliarizuotų deuteronų susiskaidymui į kaupiamų peonijas po nulio kampu dviem kūriniais:

Su fiksuotu ponio pulsu \u003d 3,0 GEV / C, už PD Deuteron impulsų diapazone nuo 6,2 iki 9,0 GEV / s;

Su fiksuotu Ra \u003d 9,0 GEV / C Deuterons impulsu, skirtų RTG peonies impulsams nuo 3,5 iki 5,3 GEV / s.

2. TENSOR analizės talėjimo t20 išmatuota vertė nepriklauso nuo atominės masės ir tikslo branduolių intervale a \u003d 1 - ^ - 12.

3. Išmatuota vertė T2O nepriklauso nuo registruoto bijūno ženklo.

4. Išmatuotas T20 vertė net kokybiškai nėra aprašyta šiuo metu teoriniais skaičiavimais, skaičiuojant Deuterono branduolio modeliui.

5. Sukurta paskirstyta QDPB duomenų rinkimo ir apdorojimo sistema, kuri suteikia pagrindą statybos duomenų rinkimo sistemų eksperimentiniams įrenginiams.

6. Remiantis QDPB sistema, sukurta duomenų įsigijimo sistema, DAQ sfera iki šiol naudojama 8 sesijose dėl sinchrophasotron ir nuklorino LVE išvesties kekių.

7. Remiantis QDPB sistema, buvo sukurtos duomenų rinkimo sistemos ,, LVE POLARIMETRAI: didelės energijos bandomojo lizdo, taip pat nuo vidinio tikslo brekleon - vektorinio polarimetro ir vėliau - vektoriaus-Tensor Polarimetras.

Apibendrinant, norėčiau padėkoti aukštos energijos laboratorijos ir asmeniškai Ai Malachovo vadovybei, taip pat akceleratoriaus komplekso ir Polaris šaltinio personalą daugelį metų užtikrinant galimybę atlikti eksperimentinį darbą, kurio rezultatai buvo disertacijos darbo pagrindu.

Aš dėkoju savo moksliniams lyderiams - A. Glitvinenko, be pagalbos, kurios disertacijos darbas nebūtų atliekamas darbe ir paramą gyvenime, ir LS Zolin, inicijuojant tiek aprašytų eksperimentų formulavimą ir daugelį techninių pokyčių Šiame darbe.

Manau, kad malonus būtinumas išreikšti savo nuoširdžią dėka II Migulinui už moralinę paramą, kurią neįmanoma pervertinti, taip pat daugelį metų darbo sferos bendradarbiavimo sudėtį, kurio rezultatai disertacijos darbai labai palengvino.

Manau, kad mano pareiga padėkoti savo kolegoms K.I.Griai, S.G.Varnikova, V.G. Volshevsky, S.V. Afanasjevas, A.Yu. Semenova daugeliui diskusijų ir pagalbos įvairiuose šio darbo aspektuose ir daugelyje ryšių su profesionalais (ir. \\ T Ne tik) temos, taip pat visi dalyviai sferos bendradarbiaujant per pastarąjį dešimtmetį, nes be jų būtų visiškai neįmanoma gauti šiame darbe pateiktų rezultatų.

Ypač dėka autoriui - didelės energijos Polarimeter LVE L.S. Azhgireu ir V.N. Zhmyrovo darbuotojai, taip pat vėlyvojo GD.stvolev dėl vaisingo bendradarbiavimo, kuris sukūrė šiuolaikinę poliarimetrinę programinę įrangą.

Esu dėkingas yu.k.pilipenko, N. M. Piskunov ir V.P. Laidin, kuris skirtingais laikais praleido į disertacijos darbe įtrauktų pokyčių dalį.

Nuorodos disertacijos tyrimai. kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Isupov, Aleksandras Yuryevich, 2005

1. A.M. BALDIN. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 8 (3), 429, (1977).

2. A.V. Eremovas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 13 (3), 613 (1982).

3. V.S. Stavinsky. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 10 (5), 949 (1979).

4. V.K.Lukyanov ir A.I.Titov. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 10 (4), 815, (1979).

5. O.P.Gavrishuk et al. Branduolinė fizika A, A (523), 589, (1991).

6. I.M. Belyaev, O.P. Gavrishchuk, L.s. Zolin ir V.F. Perfestovas. Branduolinė fizika, 56 (10), 135, (1993).

7. N.A.NIKIFOROV et al. Phys.rev.c, C (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyprins et al. Branduolinė fizika, 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarins et al. Branduolinė fizika, 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. Alnakyan ir kt. Branduolinė fizika, 25, 545 (1977).

11. L.Anerson et al. Phys.Ev.C, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.Moeller ir kt. Phys.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. A.M.Baldin. Branduolinė fizika A, A (434), 695, (1985).

14. V.V. Burov, V.Klukyanovas ir A.I.Titov. JINR ataskaitos, P2-10244 (1976).

15. A.M.Baldin. JINR ryšiai, E2-83-415 (1983).

16. A.V.EFREMOV et al. XLTH Tarptautinio seminaro dėl didelės energijos fizikos problemų, ISHepP "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994 m.

17. BCDMS bendradarbiavimas. JINR ryšiai, EL-93-133 (1993).

18. A.G.Litvinenko, A.I.Malakhov ir P.I.Zarubin. Skalės kintamasis kumuliacinės dalelės gamybai branduolio branduolio susidūrimuose. Jinr Rapid Communications, L58] -93, 27-34, (1993).

19. L.S.Schreder. Phys.rev.lett., 43 (24), 1787 (1979).

20. I.M. Belyaev ir kt. Jinr, P1-89-463, (1989).

21. A.M. BALDIN ir kt. Branduolinė fizika, 20, 1201 (1979).

22. YU.S. ANISIMOV,., A.YU.iuupov ir kt. Studijuojant reliatyvistinių deuteronų susiskaidymo skyrių priklausomybę su kaupiamuoju 7g ~ sezonais nuo tikslinio branduolio atominio svorio. Branduolinė fizika, 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. W.Haeberli. Ann. Rev. Nucl. Sci., 17, 373, (1967).

24. L. Hailapidus. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 15 (3), 493, (1984).

25. H.H.BARSHALL IR W.HAEBERLI. Proc. 3-oji. Simp. Poliarizacijos reiškiniai Nucl. Reakcijos, JAV, (1970). Univ. "Wisconsin Press", Madisonas, 1971 m.

26. lj.b.goldfarb. Nucl.phys., 7, 622, (1958).

27. W.Lakin. Phys.rev., 98, 139 (1955).

28. D.M.Brink ir G.R.Stachler. Kampinis pagreitis. "Oxford Claredon" spauda (1968).

29. G.R.Satchler. Nucl.phys., 8, 65, (1958).

30. L.C.Biedenharan. Nucl.phys., 10, 620 (1959).

31. L. Dlandau ir E.M.lifshits. Lauko teorija. Mokslas, M., 7-oji Ed., (1988).

32. V.A. Karmanovas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 19 (3), 525, (1988).

33. P.A.M.Dirak. Rew.mod.phys., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. Kontdatyuk ir M.V.Tegenev. Branduolinė fizika, 4, 1044 (1980).

35. L.L.FRANDFURT IR M.I.STRIKMAN. Phys.Rep, 76, 215, (1981).

36. A.P.KOBUSHKIN. J.Phys.g.: Nucl.part.phys., 12, 487, (1986).

37. G. Lyrasovas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 24 (1), 140, (1993).

38. V.GSEV ir kt. Laiškai JET, 37, 196 (1983).

39. V.GSEV et al. Branduolinė fizika A, A (393), 491 (1983).

40. V.GSEV et al. Branduolinė fizika A, A (411), 541E, (1983).

41. A.M. Baldin ir kt. Jinr iš ankstorint, P1-11168, (1977).

42. V.G.Antev et al. Jinr Rapid Communications, L52] -92, 10, (1992).

43. V.V.Glagolev et al. Z.Phys.a, A (357), 608, (1997).

44. R.V.Reid. Ann.phys. (N.Y.), 50, 411, (1968).

45. M.LANCOMBE et al. Phys.Lett.b, B (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bAp.KOBUSHKIN. Tarptautinio simpoziumo Deuteron "93, Deuteron" 93, Dubna, Rusija, (1993). Jinr, Dubna, 1994 m.

47. P.Bosted. Phys.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. P.Beret et al. J.PHYS.G .: NUCL.PART.PHYS., 8, llll, (1982).

49. M.A.A.BONUN IR V.V. DRESSER. Branduolinė fizika, 28, 1446 (1978).

50. M.A.Brun ir V.V. Doveninas. Branduolinė fizika, 46, 1579 (1986).

51. M.A.Ignatonko ir Lilykasov. Branduolinė fizika, 48, 1080, (1987).

52. A.Kobushkin ir L.Vizireva. J.Phys.g: Nucl.part.phys., 8, 893, (1982).

53. c.f.perdrisat. Phys.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. V.Punjabi ir kt. Phys.rev.c, C39, 608, (1989).

55. V.G.Ableev et al. Raidės JETP, 47, 558, (1988).

56. V.GSEV et al. Jinr Rapid Communications, 443] -90, 5, (1990).

57. N.T.Cheung ir kt. Phys.Lett.b, B (284), 210, (1992).

58. V.Kuehn et al. Phys.Lett.b, B (334), 298, (1994).

59. T.Aono et al. Phys.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. L.s.azhgirey et al. Phys.Lett.b, B (387), 37, (1996).

61. L.S.AZHGIRYY et al. Jinr Rapid Communications, 377] -96, 23, (1996).

62. M.G.Dolidze ir G.I.Lykasovas. Z.Phys.a, A (335), 95, (1990).

63. M.G.Dolidze ir G.I.Lykasovas. Z.Phys.a, A (336), 339, (1990).

64. A.P.KOBUSHKIN. J.Phys.g.: Nucl.part.phys., 19, 1993).

65. S.J.Brodsky ir J.R.Hiller. Phys.rev.c, C (28), 475, (1983).

66. L.s.azhgiei et al. Eksperimento instrumentai ir įranga, 1, 51, (1997).

67. YU.S. ANISIMOV,., A.YU.iuupov et al. Polarimetras už vidinę Nyugotrono spindulį. Laiškai Etcha, 1 (1 118]), 68-79, (2004).

68. YU.S. ANISIMOV,., A.YU.iuupov ir kt. Matavimas TENSOR analizuojant gebėjimą reaguoti įtemptų deuteronų susiskaidymą su pulsu nuo 6,2 iki 9,0 GEV / C į kaupiamąsias peonijas. Trumpos Jinr, 573] -95, 3m0,1995 ataskaitos.

69. S.Afanasiev,., A.YU.ISUPOV, T.IWATA, et al. TENSOR analizuojant "Power T20" dėl kumuliacinės pion gamybos iš Deuterons GEV energijos regione. Branduolinė fizika A, A (625), 817-831, (1997).

70. S.V.AFANASIEV, A.YU.ISUPOV, et al. Tenzoro poliarizuotų deuteronų susiskaidymas į kaupiamąjį pionus. Phys.Lett.b, B (445), 14-19, (1998).

71. K.I.Gritsaj ir A.YU.ISUPOV. Platinamų nešiojamų duomenų įsigijimo ir apdorojimo sistemos įgyvendinimo vieta: QDPB duomenys

72. Apdorojimas su šakomis. JINR ryšiai, E10-2001-116, 1-19, (2001).

73. A.YU.ISUPOV. Duomenų rinkimo sistemos didelės energijos ir nuklorinių vidaus tikslinių poliarimetrų su tinklo prieiga prie poliarizacijos skaičiavimo rezultatų ir neapdorotų duomenų. Čekija. J. Phys. Įrankis., A55, A407-A414, (2005).

74. L.Zolin, A.Litvinenko ir P.Rekoyatkin. TENSOR analizės galia kaupiamosios dalelės gamyboje ant poliarizuotos Deuteron sijos prie Dubna sinchrophazotron. Jinr Rapid Communications, 1 69] -95, 53, (1995).

75. N.S. YELIN ir RYLIKASOV. Branduolinė fizika, 33, 100, (1981).

76. S.L.Belostozky ir kt. Phys.Lett.b, B (124), 469, (1983).

77. SL. Belostotskis ir kt. Branduolinė fizika, 42, 1427, (1985).

78. O.P.Gavrishuk et al. Phys.Lett.b, B (255), 327, (1991).

79. I.M.Belyaev et al. Jinr Rapid Communications, 228] -88, (1988).

80. O.P. Gavrishchuk, L.s. Zolin ir I.G. Kosarevas. JINR ataskaitos, P1-91-528, (1991).

81. L.S.AZHGIRYY et al. JINR ryšiai, EL-94-155, (1994).

82. A.A.Nomofilov ir kt. Phys.Lett.b, B (325), 327, (1994).

83. I.M.Sitnik et al. XLTH Tarptautinio seminaro dėl didelės energijos fizikos problemų, ISHepP "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994 m.

84. L.L.Frankfurt ir M.i.Srikman. Branduolinė fizika A, A (407), 557 (1983).

85. M.V.Tokarev. Tarptautinio dirbtuvės Deuteron "91, E2-92-25 Deuteron" 91 tomas "91, (1991). Jinr, Dubna, 1992 m.

86. I.B.Ssinsky et al. Acta phys. Polonica, 25, 673, (1994).

87. A. A.BELUHKINA et al. Proc. 7-osios int. Simpas. Dėl didelio energijos sukimosi fizikos, 2 tomas, Puslapis 215, Protvino, TSRS (1986). Ihep, Serpukhov, 1987 m.

88. L.Š. Zolin, A.G. Litvinenka, Yu.K.Pilipenko, "S.G. Presennik, P.A. Rukukyatkin ir V.V. Fimushkin. Monitoriaus TENSOR POLARIZACIJA Aukštos energijos deuteroninės sijos. Trumpos pranešimai apie Jinr, 288] -98, 27-36, (1998).

89. V.G.Antev et al. Nucl.instr.and Meth.in Phys.Res., A (306), 73, (1991).

90. J. E. Bombunov ir kt. Priemonės ir technika eksperimento, 3, 31, (1984).

91. S.A. Averichev ir kt. Jinr, P1-85-512, (1985) ataskaitos.

92. R.BRUN et al. "GEANT" naudotojų vadovas., CERN programos bibliotekos "W5013". Cernas, Ženeva, Šveicarija, (1994).

93. A.M. BALDIN ir kt. Ataskaitos JINR, 1-82-28, (1982).

94. I.KH.ATANASOV IR I.R.RUSANOV. Užkirsti kelią Jinr, P13-2000-123, (2000).

95. Maurice J. Bach. UNIX operacinės sistemos dizainas. "Prentice-Hall Corp", Naujasis Džersis (1986).

96. U. Vahalia. Unix vidiniai: nauji sienos. "Prentice-Hall Corp", Naujasis Džersis, (1996).

97. D.Burckhart et al. CERN CERN CERN duomenų rinkimo sistemos apžvalga ir perspektyvos. Proc. Konfekcijos į realaus laiko programas kompiuterių branduolinės, dalelių ir plazmos fizikos, Rytų Lansing, Mičigano, JAV, (1995).

98. V.G. Volshevsky ir V.Yu. Pomyakushin. "Unix OS" naudojimas "MysPin" valdymo kompiuteryje. Jinr, P10-94-416, 1, (1994) ataskaitos.

99. K.I.Griraja ir V.G. Volshevsky. Programinės įrangos paketas, skirtas dirbti su "Kamak" "FreebsD" operacinėje sistemoje. JINR ataskaitos, R10-98-163, 1, (1998).

100. I.Churin ir A.Georgievas. Mikroprocesavimas ir mikroprogramas, 23, 153, (1988).

101. V.A. Yantyukhov, N.I. gervė, S.V. Rignatev, Kraype, A.V. Mažylis, T.opalek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, æ Stakhin ir I.N. Churin. Skaitmeniniai blokai Kamak standarte (XVIII išdavimas). Pranešimai apie Jinry, P10-90-589, 20, (1990) .1151161171181111111119124

102. B.A. DĖMESIO, N.I. ZHURAVLEV, S.V. RIGNATEV, KRAYPE,

103. A.V. Malyshev, Topopalek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, A.A. Stakhin ir I.N. Churin. Skaitmeniniai blokai Kamak standarte (XVIII išdavimas). Pranešimai apie Jinr, P10-90-589, 16, (1990).

104. C.N. Bazilev, V.M. Slepnev ir N.A. Shutova. CRSRS4 Creit Controller4 pagal pilną IBM PC. "XVII" tarptautinio branduolinės elektronikos simpoziumo procedūros; NEC "1997, 192 psl., Varna, Bulgarija, (1997). Jinr, Dubna, 1998.http: //afi.jinr.ru/ccpc.

105. Valerie Quercia ir Tim O "Reilly. Trimis: X langų sistemos vartotojo vadovas. O "Reilly & Associates (1990).

106. R.Brun, N.Bunc, V.Fine ir F.Rademakers. Šaknis. Klasės orientacinis vadovas. Kodekas, (1996). Taip pat žiūrėkite http://root.cern.ch/.

107. R.BRUN ir F.Rademakers. Šaknis objekto orientuota duomenų analizės sistema. Proc. Iš AIHENP "96 seminaro, acocl.instr.and Meth.In Phys.Res. (1997), 81-86 psl., Lausanne, Šveicarija. Taip pat žiūrėkite http://root.cern.ch/ .

108. R.Brun, N.Bunc, V.Fine ir F.Rademakers. Šaknis. Apžvalga. Kodekas, (1996). Taip pat žiūrėkite http://root.cern.ch/.

109. R.BRUN ir D.LIENART. HUBOOK vartotojų vadovas., CERN programos bibliotekos Y250 Y250 Y250. Cernas, Ženeva, Šveicarija (1987).

110. N.G.nhchenko et al. Proc. 5-cijos. Simp. Dėl didelės energijos sukimosi fizikos, AIP CONF, Niujorko 95 tomas (1982). AIP, Niujorkas, 1983 m.

111. B.S. Barashenkovas ir N.V. slavinas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 15 (5), 997, (1984).

112. L.S. AZHGIREI et al. Diferencinė sekcija, TENSOR AUU ir vektorius AU analizuojant reakcijos sugebėjimus 12C (D, P) X 9 GEV / C ir 85 mrado protonų emisijos kampas. Užkirsti kelią Jinr, P1-98-199, 1-31, (1998).

113. M.A. BROWN IR M.V.TOKAREV. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 22, 1237, (1991).

114. A.YU.illionov, A.G.litvinenko ir G.I.Lykasov. Čekija. J. Phys. Įrankis., A51, A307, (2001).

115. A.YU.ILLARIONOV, A.G.Litvinenko ir G.I.Lykasovas. Poliarizacijos reiškiniai Deuterons susiskaidymui į "Pions" ir ne branduolio laisvės laipsnius Deuteron. EURAS. Phys. J., A (14), 247, (2002).

116. A.YU.ILLARIONOV, A.G. LITVINENKO IR G.I.LIKASOV. Teorinė analizė TENSOR analizuojant gebėjimus reakcijos deuteronų reakcijos į peonijas. Branduolinė fizika, 66 (2), 1-14, (2003).

117. R.Machleidt, K.Holinde ir Chelster. Phys.Rep, 149, 1, (1987).

118. W.W.Buck ir F.Gross. Phys.rev., D20, 2361, (1979).

119. F.BROSS, J.W.VANORDEN ir K.HOLINDE. Phys.rev., C45, R1909, (1990).

120. A.YU.MNIKOV. Z.Phys., A357, 333, (1997).

121. A. A. EREMOV et al. Branduolinė fizika, 47, 1364 (1988).

Atkreipkite dėmesį, kad aukščiau pateikti moksliniai tekstai yra skelbiami susipažinti ir gauti pripažįstant originalius tekstus darbų (OCR). Šiuo atžvilgiu jie gali būti klaidų, susijusių su atpažinimo algoritmų netobulumu. PDF disertacija ir autoriaus abstraktai, kad mes teikiame tokias klaidas.

Fizikai turi imtis paprasčiausią pavyzdį kai reiškinio įpročio ir vadina jį "Fizika", ir pavyzdžiai yra labiau sudėtinga painioti kitų mokslų, tarkim Taikomoji matematika, elektrotechnika, chemija ar kristalografija. Net ir kieta fizika jiems, tik "pusiau fizinis", nes jis rūpinasi per daug specialių klausimų. Dėl šios priežasties mes atsisakysime mūsų paskaitų iš daugelio įdomių dalykų. Pavyzdžiui, vienas iš svarbiausių savybių kristalai ir apskritai, dauguma medžiagos yra tai, kad jų elektros Polarizability skiriasi skirtingomis kryptimis. Jei prijungiate elektrinį lauką bet kuria kryptimi, tada atominiai mokesčiai šiek tiek juda ir dipolio momentas atsiras; Šio momento dydis labai stipriai priklauso nuo pridedamo lauko krypties. Ir tai, žinoma, komplikacija. Kad gyvenimas būtų lengvesnis, fizikai pradeda pokalbį nuo ypatinga proga, kai poliarizuojamumas visomis kryptimis yra tas pats. Ir mes teikiame kitus atvejus į kitus mokslus. Todėl, mūsų tolesnių svarstymų, mums nereikės visai tai, ką ketiname kalbėti šiame skyriuje.

TENSORS matematika yra ypač naudinga apibūdinant medžiagų savybes, kurios keičiasi su kryptimi, nors tai yra tik vienas jo naudojimo pavyzdys. Kadangi dauguma iš jūsų nesiruošia tapti fizikų ir ketina užsiimti realiame pasaulyje, kur priklausomybė nuo krypties yra labai stiprus, tai anksčiau ar vėliau, bet jums reikės naudoti TENSOR. Čia, kad čia neturite spragų, aš jums pasakysiu apie tenzorius, nors ir ne labai išsamiai. Noriu, kad jūsų supratimas apie fiziką kuo išsamiau. Elektrodinamika, pavyzdžiui, turime visiškai išsamų kursą; Jis yra toks pat pilnas kaip bet koks elektros ir magnetizmo kursas, netgi institutas. Tačiau mes ne baigėme mechanikų, nes kai mes ištyrėme, jūs buvo ne taip sunku matematikos ir mes negalėjome aptarti šių skyrių kaip mažiausiai veiksmų, Lagranians, Hamiltonians, ir tt, kuris yra labiausiai elegantiški aprašymai mechanikai . Tačiau visiškas mechanikos įstatymų rinkinys, išskyrus reliatyvumo teoriją, mes vis dar turime. Tokiu pačiu laipsniu kaip elektros ir magnetizmas, baigėme daug skyrių. Bet čia mes nesibaigsime kvantinės mechanikos; Tačiau jums reikia palikti kažką ir ateityje! Ir dar, kas yra tenzorius, jūs vis dar turite žinoti dabar.

CH. 30 Mes pabrėžėme, kad kristalinės medžiagos savybės skirtingomis kryptimis yra skirtingi - sakome, kad tai anizotropinė. Sukelto dipolio momento keitimas su taikomosios elektrinio lauko kryptimi yra tik vienas pavyzdys, tačiau mes jį paimsime kaip TENSOR pavyzdį. Mes manome, kad nurodytam elektrinio lauko krypčiai, sukeltas dipolio momentas tūrio vieneto yra proporcingas taikomojo lauko intensyvumui. (Dėl daugelio medžiagų, o ne per didelis, tai yra labai geras derinimas.) Leiskite proporcingumo konstorantei. Dabar mes norime apsvarstyti medžiagas, kurios priklauso nuo pridedamo lauko krypties, pavyzdžiui, turmalino kristalų, žinomų jums, suteikiant dvigubą vaizdą, kai jį pažvelgsite per jį.

Tarkime, kad mes nustatėme, kad kai kuriems pasirinktam kristalui, elektrinis laukas, nukreiptas į ašį, suteikia poliarizaciją, nukreiptą į tą pačią ašį, o elektrinis laukas siunčiamas kartu su juo lygiu, veda prie kitos poliarizacijos, kurią taip pat vadovauja ašis. Kas atsitinka, jei elektros laukas yra pritvirtintas prie 45 ° kampu? Na, nes tai bus tiesiog dviejų laukų, nukreiptų į ašis, superpozicija ir tada poliarizacija yra lygi vektorių sumai ir, kaip parodyta Fig. 31.1, a. Poliarizacija nebėra lygiagrečiai į elektros lauko kryptį. Sunku suprasti, kodėl taip atsitinka. Crystal yra mokesčiai, kuriuos lengva judėti aukštyn ir žemyn, bet kurie yra labai glaudžiai perkelti į šonus. Jei jėga yra taikoma 45 ° kampu, šie mokesčiai yra labiau linkę judėti aukštyn nei nuošalyje. Dėl tokio vidinio elastinio stiprumo asimetrijos judėjimas nėra išorinės jėgos kryptimi.

Fig. 31.1. Anizotropinės kristalo poliarizacijos vektorių pridėjimas.

Žinoma, 45 ° kampu nebėra paryškintas. Tai, kad sukelta poliarizacija nėra nukreipta į elektrinį lauką, teisingai ir bendrais atvejais. Prieš tai mes tiesiog "pasisekė" pasirinkti tokias ašis ir, už kurią poliarizacija buvo nukreipta į lauką. Jei kristalas buvo pasuktas prieš koordinačių ašių, elektrinis laukas, nukreiptas į ašį, sukeltų poliarizaciją tiek ašiai ir ašyje. Panašiai poliarizacija, kurią sukelia laukas, nukreiptas į ašį, taip pat turės tiek abu, tiek -Componentus. Taigi vietoj Fig. 31.1, ir mes gautume kažką panašaus Fig. 31.1, b. Tačiau, nepaisant visos šios komplikacijos, bet kokio lauko poliarizacijos dydis vis dar yra proporcingas jo dydžiui.

Dabar atsižvelgiame į bendrą kristalų savavališko orientacijos atvejį, susijusį su koordinatės ašimis. Elektrinis laukas, nukreiptas į ašį, suteikia poliarizaciją su visų trijų ašių komponentais, todėl galime rašyti

Tai noriu pasakyti tik tai, kad elektrinis laukas, nukreiptas į ašį, sukuria poliarizaciją ne tik šia kryptimi, tai lemia tris poliarizacijos komponentus, ir kiekvienas iš jų yra proporcingas. Proporcingumo koeficientai, kuriuos vadiname, ir (pirmoji piktograma sakoma, kuris komponentas kalbame, o antrasis reiškia elektrinio lauko kryptį).

Panašiai, nes lauke nukreipta į ašį, mes galime rašyti

ir laukui

Tada mes sakome, kad poliarizacija tiesiškai priklauso nuo lauko; Todėl, jei mes turime elektrinį lauką su komponentais ir tada poliarizacija - komponentas bus dviejų lygčių (31,1) ir (31.2), bet jei yra visų trijų krypčių komponentų, ir, tada poliarizacijos komponentai turi būti atitinkamų sąlygų suma (31.1), (31.2) ir (31.3). Kitaip tariant, parašyta forma

480 RUB. |. 150 UAH. |. $ 7,5 ", pelėff, fgcolor," #ffffcc ", bgcolor," # 393939 ");" Onmousout \u003d "grąžinti ND ();" Disertacijos laikotarpis - 480 patrinti., Pristatymas 10 minučių , visą parą, septynias dienas per savaitę ir šventes

Isupov Aleksandras Yiurevich. TENSOR analizavimo tons matavimai Deuteron susiskaidymui reaguojant į peonijas pagal nulinį kampą ir programinės įrangos kūrimą sistemoms, skirtoms šiems įrenginiams renkant poliarizuotas sijas: disertaciją ... fizinių ir matematinių mokslų kandidatas: 01.04.16, 01.04.01. - Dubna, 2005. - 142 c.: Il. RGB OD, 61 06-1 / 101

ĮVADAS. \\ T

Aš eksperimentu 18.

1.1 Motyvacija 18.

1.2 Eksperimentinis montavimas 20

1.3 Metodiniai matavimai ir modeliavimas 24

1.4 "Trigger" organizavimas ir principas 33

II programinė įranga 40.

II.1 Įvadinės komentarai 40

II.2 QDPB 42 Duomenų rinkimo ir apdorojimo sistema

II.3 Konfigūruoti duomenys ir įranga 56

II.4 Sesijos išlaikomos duomenų pateikimo priemonės. 70.

II.5 DAQ sistemos sektorius 74

Ii. 6 Polarimetrai Duomenų rinkimo sistemos 92

III. Eksperimentiniai rezultatai ir diskusijos 116

III.1 Sisteminių klaidų šaltinių analizė 116

III.2 Eksperimentiniai duomenys 120

Sh.3. Eksperimentinių duomenų aptarimas 127

Išvada 132.

Literatūra 134.

Įvadas į darbą

B.1 Įvadas. \\ T

Disertacijos darbe pateikiami eksperimentiniai TENSOR analizės gebėjimų matavimų gO gO matavimų tzorly poliarizuotų deuteronų susiskaidymo reakcijoje į kaupiamąjį (sub-slenksčius) peonijas. Matavimus atliko bendradarbiaujant su tzorly poliarizuotų branduolinių tyrimų branduolinio tyrimo instituto akceleratoriaus komplekso pluoštu (LVE Jinr, Dubna, Rusija). Pastebėto poliarizacijos tyrimas suteikia išsamesnį, palyginti su reakcijomis su neskirstymo dalelėmis, informacija apie Hamiltono sąveiką, reakcijos reakcijos mechanizmus ir dalyvaujančių dalelių struktūrą. Iki šiol, iš branduolių savybių atstumu, mažesniu ar palyginamuoju su branduolio dydžiu, nėra gerai suprantama su tiek eksperimentiniais, tiek teoriniais požiūriais. Visų branduolių deuteronas yra ypač svarbus: pirma, tai yra labiausiai tiriamas šerdis su eksperimentiniais ir teoriniais požiūriais. Antra, Deuterona, kaip ir paprasčiausias branduolys, lengviau susidoroti su reakcijos mechanizmais. Trečia, "Deuteron" turi nerivinių sukimosi struktūrą (nugara lygi 1, ir nonzero Quadrupolole), kuri suteikia plačias eksperimentines galimybes mokytis sukimosi pastebimas. Matavimo programa, kurioje buvo gautas disertacijos darbuose pateikti eksperimentiniai duomenys, yra natūraliai nuolatiniai atominės branduolių struktūros tyrimai reakcijose su kumuliacinėmis dalelėmis susidūriant su ne poliarizuotu branduoliu, taip pat poliarizacija stebimas deuterono žlugimo reakcijos. Disertacijos darbe pateikti eksperimentiniai duomenys leidžia suprasti Deuterono sukimosi struktūrą mažais laikais atstumu ir papildyti informaciją apie Deuteron struktūrą, gautą eksperimentuose su Leptono zondu ir studijuojant įtempto poliarizuoto žlugimo reakciją Deuterons, todėl yra svarbūs. Iki šiol disertacijos darbuose pateikti duomenys yra vieninteliai, nes tokiems tyrimams atlikti, poliarizuotų deuteronų sijos su energija keliuose GEV, kuris šiuo metu ir per ateinančius kelis

metai bus prieinami tik "Jinr" akceleratoriaus komplekse, kur natūraliai tęsti tyrimą nurodytoje kryptimi. Minėti duomenys buvo gauti iš tarptautinio bendradarbiavimo sudėties pranešė apie tarptautinių konferencijų skaičių, taip pat skelbiami arbitražo žurnaluose.

Be to, šiame skyriuje mes pateikti informaciją apie sukauptas dalelių būtinų tolesniam pateikimo vartojamos sąvokos apibūdina poliarizaciją pastebėta, taip pat mes suteiksime trumpai apžvelgti rezultatus žinomų literatūroje ant žlugimo reakcijos deuterons.

B.2 Kumuliacinės dalelės

Tyrimai apie kaupiamosios dalelių gimimo įstatymų atliekami nuo XX amžiaus aštuntojo dešimtmečio pradžioje ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Reakcijos kumuliacinei dalelių gimimo tyrimas yra įdomus, kas suteikia informaciją apie elgesio aukštos impulso (\u003e 0,2 GeV / C) komponentų suskaidytų branduolių. Šie dideli vidiniai impulsai atitinka mažus (X\u003e 1, kur sekcijos tampa labai mažos.

Visų pirma, mes apibrėžiame, kad ji bus toliau suprantama pagal terminą "kumuliacinė dalelė" (žr, pavyzdžiui, ir nuorodos į jį). Dalelė nuo,gimė reakcija:

AG + A. P -Ї- c + H., (1)

"Cumulative", jei tenkinamos šios dvi sąlygos:

dalelių yra gimęs kinematinė regione, neprieinami laisvo nukleonų, turinčių tą patį impulsą į nukleonu kaip branduolys A / ir susidūrimo AC.reakcija (1);

dalelė nuo.priklauso vienos iš susidūrimo dalelių susiskaidymo regionui, t.y. turi būti padaryta

J. Ne.- C.^ Y .-YC \\ t, (2)

kur Yi.- atitinkamos dalelės greitis z. Nuo pirmos sąlygos, tai reiškia, kad bent vienas iš susiduriančių dalelių turėtų būti šerdis. Nuo antros sąlygos aišku, kad susiduria dalelės įveda šią apibrėžimą asimetriškai. Šiuo atveju dalelių, kad melas greičio arčiau sukauptas, bus vadinamas fragmentacija, o kitas iš susidūrimo dalelių - dalelės, dėl kurių atsiranda susiskaldymas. Paprastai, eksperimentai kumuliacinei dalelių gimimo yra priskirtas taip, kad įrašyti dalelių yra už greito intervalo [UD ",)%] kumuliacinis dalelių, būtų aptikti arba su galiniu (suskaldyta taikinio), arba ant priekinės (suskaldyta krūva) pusrutulio su pakankamai dideliu impulsu. Šiuo atveju antroji sąlyga patenka į pakankamai didelės susidūrimo energiją reikalavimą: \\ t

U. Ap. - W. Nuo.\ « J. Al. ~ Y. C.\ \u003d | U l // - Y. C.\ + J. . - Al.\ . (4)

Iš eksperimentinių duomenų matyti (žr., Pavyzdžiui, ,,,,,), eksperimentams dėl fiksuoto tikslo, kumuliacinių dalelių spektro forma silpnai priklauso nuo susidūrimo energijos, pradedant nuo incidentų dalelių energija T \u003e.Z-G-4 GEV. Šis teiginys iliustruojamas Fig. 1 Atkurta iš darbo, kuris rodo priklausomybę nuo incidento protonų energijos: (b) iš įvairių simbolių peonijų 7g ~ / tg + ir (a) priešingos spektro t 0 parametras, suderinimo EDCR / DP \u003dSecr (- T ^ / tq)180 m. Kumuliacinių peonijų gimimo skyriai. Tai reiškia, kad spektrų formos nuo pirminės energijos formos nepriklausomumas prasideda nuo susiduriančių dalelių greičio skirtumo YA. U. - Y. Al.\ > 2.

Kitas nustatytas modelis yra kumuliacinių dalelių spektrų nepriklausomumas nuo dalelių tipo, ant kurio atsiranda suskaidymas (žr. 2 pav.).

Kadangi disertacijos darbe aptariami eksperimentiniai duomenys apie poliarizuotų deuteronų susiskaidymą į kaupiamąsias peonijas, tuomet išsamiau pateikiami reakcijos su kumuliacinėmis dalelėmis (priklausomybė nuo atominės susiskaidymo branduolio masės, priklausomybė nuo registruoto dalelių įvairovės ir tt) nebus aptarta. Jei reikia, juos galima rasti apžvalgose :,,,,

- h.

z. 40 Zo.

M. і-

Dabartinis eksperimentas

Apie 7G * 1Tg ".

+ -

Dabartinis eksperimentas V 6 nuoroda 6

Fig. 1: priklausomybė nuo mažėjančio protono energijos (T. R.) a) atvirkštinis pokrypio parametras t 0 ir b) išėjimų santykis tt ~ / tg + , integruotas nuo Peonies energijos 100 MEV energijos. Figūra ir duomenys, pažymėti apskritimais, paimti iš darbo. Duomenys, pažymėti trikampiais, cituoja iš darbo.

V.W. Poliarizuotų dalelių aprašymas su nugara 1

Dėl tolesnio pristatymo patogumui, pateikiame trumpą koncepcijų, naudojamų apibūdinant dalelių reakcijas, apžvalgą su nugara 1.

Įprastais eksperimento sąlygomis, dalelių ansamblį su nugaros (pluoštą arba tikslas) yra aprašyta matricos tankio r,pagrindinės savybės yra šios:

NORMING SP (JO) \u003d 1.

Hermitia. p \u003d R. + .

D-H."

.,- Nuo. F.

Apie tai - S. 4 -Pb.sh L.

. f,

" -" -. і.. -|-і-

Kaupiamasis didelio masto kintamasis h. Nuo.

Fig. 2: priklausomybė nuo skerspjūvio kumuliacinio dalelių gimimo iš kumuliacinio didelio masto kintamojo h. Nuo. (57) (žr. SH.2 punktą) dėl deuteronų spinduliuotės įvairiais tikslais peonies po nuliniu kampu. Piešinys paimtas iš darbo.

3. Operatoriaus vidurkis OH apskaičiuojamaskaip (O) \u003d sp (OP).

Ansamblio poliarizacija (dėl neabejotumo yra pluoštas) dalelių su nugara 1/2 pasižymi kryptimi ir vidutinis dydis nugaros. Kalbant apie daleles su nugara 1, reikia atskirti vektorių ir tenzo poliarizaciją. Terminas "TENSOR POLARIZACIJA" reiškia, kad dalelių aprašymas su nugara 1 naudoja antrojo rango tenenor. Paprastai dalelės su nugara / aprašyta TENSOR Reitingas 21, taigi /\u003e 1 būtina atskirti į 2-ojo poliarizacijos, 3 gretas ir kt parametrus

1970 m. Vadinamasis "Madison" konvencija buvo priimta 3 tarptautiniame poliarizacijos reiškinių simpoziume, kuri, visų pirma, reguliuoja poliarizacijos eksperimentų pavadinimus ir terminologiją. Rašant branduolinę reakciją L (a, b) įper dalelių, kurie reaguoja į poliarizuota padėtį arba poliarizacija iš kurių buvo stebimas, strėlės yra rinkinys. Pavyzdžiui, įrašymo 3 H (RD, n) 4 Jis reiškia, kad ne-poliarizuota tikslinė 3N yra užmiega oriantuotas deuterons d.ir kad pastebima gautų neutronų poliarizacija.

Kai jis sako apie dalelių poliarizacijos matavimą b.branduolinėje reakcijoje nurodoma, kad procesas l (a, B),tie. Šiuo atveju paketas ir tikslas nėra poliarizuotas. Parametrai, apibūdinantys pakeitimus skerspjūvyje reakcijos, kai arba pluošto ar tikslinės (bet ne abu) yra poliarizuotų, vadinamas analizuojant gebėjimų, tipo reakcijos A (a, b).Taigi, be specialių atvejų, poliarizacijos ir analizės gebėjimų, ji turėtų būti aiškiai atskirta, nes jie apibūdina įvairias reakcijas.

Tipo reakcijos A (a, b) b, a (a, b)ir tt Vadinama poliarizacijos perdavimo reakcija. Parametrai, jungiantys nugaros akimirkų daleles B.ir dalelės yra vadinamos poliarizacijos koeficientais.

Terminas "nugara koreliacija" taikoma tipo reakcijos tyrimo eksperimentams A (a, b) įir. \\ T A (a, b),be to, pastaruoju atveju, abiejų, atsirandančių dalelių poliarizacija turi būti išmatuotas tuo pačiu įvykiu.

Eksperimentuose su poliarizuotų dalelių spinduliais (matavimo analizavimo gebėjimų) pagal Madisono konvenciją, ašį z.nukreipti spindulio dalelių pulsą kj. N., ašis. y -iki dalies iki ( P X. k. Išeiti.(t. y. statmena reakcijos plokštumui) ir ašis h.ji turėtų būti nukreipta taip, kad gauta koordinatės sistema yra teisinga.

Dalelių sistemos poliarizacijos būsena su atgal I.jis gali būti visiškai aprašytas (2/1 1) 2 -1 parametrai. Taigi, dalelėms su nugara 1/2 trimis parametrais pi.formuoti vektorių r,vadinamas poliarizacijos vektoriumi. Išraiška pagal operatoriaus nugara 1/2, pažymėta bet, bet,po:

Pi \u003d. y.y, z., (5)

kai kampiniai laikikliai reiškia vidurkį visose ansamblio dalelėse (mūsų atveju - sijos). Absoliučioji vertė r.ribotas. \\ T P \\ 1. Jei esame nenuosekli mišrios P \u200b\u200b+ dalelės švarioje nugara būsenoje, t.y. Visiškai poliarizuota kai kuriomis kryptimi ir P_ dalelėmis, visiškai poliarizuota priešinga kryptimi, poliarizacija bus p \u003d. "+ ^ ~ arba

+ p \u003d N. + ~ N_, (6)

jei yra N. + = P P+ P _ ir jv_ \u003d ~ jf ^ - suprasti dalelių dalį kiekvienoje iš dviejų valstybių.

Kadangi dalelių poliarizacija su nugara 1 apibūdina TENSOR, jo pristatymas tampa sudėtingas ir tampa mažiau vizualinis. Poliarizacijos parametrai yra pastebimos vertės.

spin operatorius 1 S.Dvi skirtingos sąvokų naudojami atitinkamų poliarizacijos parametrus - Dekarto tenoras akimirkų rz. ir sukimo tenzorių tjsq.. Cartesijos koordinatėse pagal Macionon konvenciją poliarizacijos parametrai apibrėžiami kaip

Pi.= (Si)(Vektorius poliarizacija), (7)

pIJ.- -? (SISJ. + SJSI)- 25EJ.(TENSOR poliarizacija), (8)

kur S -spin operatorius 1, i, J.= x, y, z.Tiek, kiek. \\ T

S (s + 1). \u003d 2, (9)

turime komunikaciją

Rhx + ru + pz \u003d 0 (10)

Taigi, Tensor poliarizacija yra aprašyta penkiomis nepriklausomomis vertybėmis. (P. ZX., R. UU., R. Hu.P. X.z, PYZ) -\u003ekad kartu su trimis poliarizacijos vektoriaus komponentais duoda aštuonis parametrus, kad apibūdintų poliarizuotą dalelių būklę su nugara 1. Atitinkamo tankio matrica gali būti įrašyta kaip:

P \u003d i ^ + yra + \\ Vij (SISJ)+ Sjsi)).. (11)

Poliarizacijos būsenos aprašymas spin Tensors yra patogu, nes jie yra lengviau nei cartesiečiai konvertuojami į koordinačių sistemos sukimosi. Spin Tensors yra tarpusavyje sujungtos pagal šį ryšį (žr.):

hQ ~ N.(FC i9i FC 2 & | FCG) 4 W, 4 2 (FT, (12)

kur (Kiqik. 2 q2 KQ) ~clebsha-Gordan koeficientai ir N.- normalizavimo koeficientas, pasirinktas kaip sąlyga

Sp. (Mu) \u003d (^ + 1) ^, ^ (13)

Mažesnės sukimosi akimirkos yra lygios:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t \\ \u003d - ^ (sx- yra. y.) .

Už nugarą / indeksą ikiveikia vertės nuo 0 iki 21, a | D | k. Neigiamos vertės q.galima išmesti, nes yra ryšys t. K. _ Q. = (-1)41 + $ Nugara Nr. 1 sferiniai įtemptos akimirkos yra apibrėžiamos kaip

t ~ ~ * - (s X. ) (vektorinė poliarizacija),

tii. \u003d - & ((s S. + isy) s G.. + S. X.(S. X. + yra. y.)) ,

hi \u003d 2 ((s X. + Isy) 2 ) (TENSOR poliarizacija).

Taigi, vektoriniai poliarizacija aprašyta trimis parametrais: galioja o.ir sudėtingas. \\ t "TU,ir TENSOR poliarizacija yra penki: galioja 2020 ir sudėtinga I22 ^ 22-

Be to, apsvarstykite situaciją, kai sukimosi sistema turi ašinę simetriją, palyginti su CXIS C (paskyrimu z.mes paliksime už koordinačių sistemą, susijusią su nagrinėjama reakcija, kaip aprašyta pirmiau). Toks konkretus atvejis yra įdomus, nes poliarizuotų jonų šaltinių sijos paprastai turi ašinę simetriją. Įsivaizduokite tokią būseną kaip nesuderinamą mišinį, kuriame yra dalis N +.dalelės su sukasi, dalinkitės N-dalelės su sukasi - ir iš JVO dalelių su sukimais, kurie yra tolygiai paskirstytos kryptimis plokštumoje statmenai. Šiuo atveju tik du poliarizacijos taškai spinduliai skiriasi nuo nulio, t.Į (arba. \\ T )ir. \\ T t. 2 Q.(Or. \\ T r #).Siųskite kvantavimo ašį palei simetrijos ašį ir pakeisiu i įjungtose pavadinimuose t ir z.(tuo pačiu metu, akivaizdu, kad (*%) yra tiesiog lygi N. + - IV_ ir pagal (15) ir (7):

ty \u003d \\ t- (IV + -JV_) arba (17)

p \u003d (n + - i l) (vektorinė poliarizacija).

Nuo (16) ir (8) tai reiškia

T2o \u003d - ^ (L-3VO) arba (18)

Ptf.\u003d (1 - 3IVO) (TENSOR poliarizacija arba plati),

kur naudojamas, kad (JV + + I l) \u003d (1 - IV 0).

Jei trūksta visų 2-ojo rango akimirkų (N. 0 \u003d 1/3), jie sako apie grynai vektoriaus poliarizaciją spindulio. Maksimali galimų poliarizacijos vertes tokios sijos

tії "\u003d. yfifi. arba nuo 19)

rmak. _ 2/3 (grynai poliarizacija).

Dėl grynai įtempto poliarizacijos atveju (Ty \u003d.0) Iš lygčių (17) ir (18) mes gauname

-Y / 2. 2 nafta (20)

Mažesnė siena atitinka Ne \u003d.1, Į viršų - N + ~ n_ \u003d1/2.

Apskritai, simetrijos ašis Nuo,poliarizuota sijos iš šaltinio gali būti orientuota atsitiktinai, atsižvelgiant į koordinačių sistemą. xYZ.susiję su nagrinėjama reakcija. "Express" sukimosi akimirkos šioje sistemoje. Jei ašies orientacija (nustato kampus / 3 (tarp ašių z.ir c) ir f.(rotacija - f.aplink ašį z.veda ašį su plokštuma yz)kaip parodyta Fig. 3 ir sistemoje Nuo,poliarizacijos sija yra lygi t 0 , t 20, tada tzoro akimirkos sistemoje xYZ.eQUAL:

Vektorius momentai: TENSOR akimirkos:

t. 20 = y (3cos 2 /? - і), (21)

tai. N. = ^8 Іp0є. Іf. . Til.= " % T2. % Silljgcos / Fe **, "

u / 2. u / 2.

Apskritai, invariancinis skerspjūvis a \u003d Edajdp.reakcijos. \\ T A (a, b) įĮrašyta į formą:

Vertybės T) sh. vadinama reakcija analizuojant gebėjimus. Matinioon konvencija rekomenduoja nustatyti TENSOR analizuojant gebėjimus Tk. Q. (sferiniai) ir A. Tai. AC.(Cartesian). Keturi analizavimo gebėjimai - vektorius gt. ir. \\ T ir TENSOR T 20, T. G.\ ir. \\ T Tії.

Fig. 3: simetrijos ašies orientacija (poliarizuota sijos, palyginti su koordinačių sistema xYZ.su reakcija, xz -reakcijos plokštuma, / 3 - kampas tarp ašių z.(krentės spindulių kryptis) ir sukimasis - f.aplink ašį z.ašis veda; Plokštumoje yz.

- yragalioja dėl pariteto išsaugojimo ir 7 0 \u003d 0. Atsižvelgiant į šiuos apribojimus, lygtis (22) yra forma:

a \u003d cro ,,,, Apskritai, gautos eksperimentinės spektrai gražiai aprašė spektrą

tATTOR mechanizmas naudojant visuotinai pripažintus WFDS, pavyzdžiui, VPD RAID arba Paryžius.

Fig. 5: pasiskirstymas nukleonų santykiniais impulsų Deuteron, išgautas iš eksperimentinių duomenų įvairių reakcijų su Deuteron dalyvavimo. Piešinys paimtas iš darbo.

Taigi, nuo Fig. 5 Galima matyti, kad impulsų paskirstymas branduolių deuteron išgaunamas iš reakcijų duomenų yra geros sutarties: Inelastine elektronų sklaida Deuteron d (e, e ") x, elastingas protonų-deuteron išsklaidymas atgal p (d, p) dIr Deuteronos žlugimas. Išskyrus vidinių impulsų intervalą ikinuo 300 iki 500 MEV / s, duomenis aprašo žiūrovų mechanizmas naudojant Paryžiaus WFD. Paaiškinti nustatyto regiono neatitikimą, buvo pritraukta papildomi mechanizmai. Visų pirma, įnašo iš PEON perdirbimo tarpinėje būsenoje apskaita, leidžia jums patenkinamai apibūdinti duomenis. Tačiau skaičiavimų neapibrėžtis yra apie 50 % dėl netikrumo žinant "Vertex" funkciją irn.kuris, be to, tokie skaičiavimai turėtų būti žinomi už masinio paviršiaus ribų. Darbe už eksperimentinių spektrų paaiškinimą buvo atsižvelgta į tai, kad dideliems vidaus impulsams (t.y. mažas internetas

yaniy. Užeiga.- 0,2/"į)gali būti laisvės nėra. Visų pirma nurodytu darbu buvo įvesta šešių rauginių komponentų. 6)tikimybė, kurios buvo ~ -4%.%

Taigi, galima pažymėti, kad apskritai protonų spektrai, gaunami suskaidant deuteronus į protonų po nuliniu kampu, galima apibūdinti iki 900 MEV / s vidinių impulsų. Tuo pačiu metu būtina atsižvelgti į šiuos po pulsuojančio diagramos derinimo arba keisti VPD, atsižvelgiant į galimą apraišką Nonsenucleon laisvės laipsnį.

Poliarizacija, pastebėta Deuteron reakcijos reakcija yra jautrus santykiniam WFD komponento indėlį, atitinkančią skirtingus kampinius momentus, todėl eksperimentai su poliarizuotais deuteronais suteikia papildomos informacijos apie Deuteron struktūros ir reakcijos mechanizmus. Šiuo metu dideli eksperimentiniai duomenys apie TENSOR analizės gebėjimus T. 2 apie taitenorly poliarizuotų deuteronų žlugimo reakcijai. Atitinkama išraiška žiūrovų mechanizme pateikiama pirmiau, žr. (30). Eksperimentiniai duomenys. \\ T T. 2 q,gaunami darbuose ,,,,,,, parodyta Fig. 6, kur galima pamatyti, kad jau pradedant nuo vidinių impulsų apie 0,2 C-0,25 GEV / C duomenų nėra apibūdinama visuotinai pripažintu dviejų komponentų VPD.

Galutinės būklės sąveikos apskaita pagerina sutikimą su eksperimentiniais duomenimis apie maždaug 0,3 GEV / s impulsus. Šešių rauginių komponentų indėlio apskaita Deuteron, leidžia jums apibūdinti duomenis iki vidinių impulsų, kurių užsakymas yra 0,7 GEV / s. Elgesys T. 2 apie taidėl impulsų apie 0,9-1 1 GEV / geriausia, ji atitinka skaičiavimus pagal QCD sistemą pagal sumažintų branduolinių amplitudes metodą, , atsižvelgiant į kvarkų iš įvairių branduolių antismetratizaciją.

Taigi, apibendrinant pirmiau pateiktą:

Eksperimentiniai duomenys fragmentacijos ne poliarizuotų deuteronų į protonų po nuliniu kampu gali būti apibūdinamas kaip branduolio modelio dalis.

T20 iki šiol duomenys yra aprašyti tik su nesąmonių laisvės laipsniais.

Metodiniai matavimai ir modeliavimas

R20 reakcijos D + A - (0 - 0) + x reliatyvių poliarizuotų deuteronų fragmentacija į kaupiamąsias peonijas buvo atliktas lėtai sinchrofazotron LVE JinR lėtai. 4B kanalas yra daugiausia matavimo salė akceleratoriaus komplekso (vadinamasis korp. 205). Poliarizuotus deuteronus sukūrė lauko ryžių šaltinis, kuris yra aprašytas.

Matavimai buvo atlikti šiomis sąlygomis: 1. sijos tempimo (išėjimo laiko) dydis buvo 400 500 ms; 2. Pakartojimo dažnis 0,1 Hz; 3. Intensyvumas svyravo nuo 1 109 iki 5 109 deuterons atstatymo; 4. Deuteron sijos įtempimo poliarizacijos dydis buvo pz 0,60-0,77, silpnai (ne daugiau kaip 10%, žr.) Šios matavimų serijos ribų pokyčius ir vektorinio poliarizacijos priemiklį buvo PZ "0.20 - \u003d - 0 25; 5: Kvalifikacijos ašis poliarizacijos visada buvo nukreipta vertikaliai; 6. Buvo trys poliarizacijos valstybės - "+" (teigiamas poliarizacijos ženklas) ", -" (neigiamas poliarizacijos ženklas), "0" (be poliarizacijos), skirtingo greitintuvo ciklo, kad per tris nuoseklius ciklus, spindulys turėjo įvairias poliarizacijos valstybes. Pirmojoje 1995 m. Kovo mėn. Atlikto matavimų serijoje, vektoriaus ir TENSOR poliarizacijos dydis buvo matuojamas viso matavimų ciklo (sesijos) pradžioje ir pabaigoje, naudojant aukštos energijos poliarimetrą, aprašytą darbe - vadinamuoju būdu "Alpha Polarimeter".

Pirmoje matavimų serijoje ,,, buvo naudojamas parodyta Fig. 8 Įrenginio konfigūracija su tikslu, esančiu fokusavime F3 (mes jį vadinsime "pirmojo etapo" trumpam.

Iš pirminių Deuterons sutelktas į keturkampio lęšių dvigubas pluoštas ant F3 fokusavimo tikslo. Tikslo intensyvumo pasiskirstymas plokštumoje, statmenai spindulio krypčiai buvo arti Gauso pasiskirstymo su TX GA 6 mm ir OU "9 mm išilgai horizontalių ir vertikalių ašių dispersijos. Buvo naudojami anglies dioksido tikslai (50,4 g / cm2 ir 23,5 g / cm2) cilindrinės formos su 10 cm skersmens, kuris leido, kad visas pirminis paketas patenka į tikslą.

Stebint Deuteron pluošto intensyvumą, kuris patenka į tikslą, buvo atliktas naudojant jonizacijos kamerą 1c (žr. 8 pav.), Įsikūręs priešais tikslą nuo 1 m atstumu nuo jo, ir du scin-tillative teleskopai MI ir m2 trims metams, kurių kiekvienas skirtas aliuminio folijos 1 mm storio. Absoliutus monitorių kalibravimas nebuvo atliktas. Skirtumas nustatant santykinį intensyvumą įvairiems monitoriams siekė 5%. Šis skirtumas buvo įtrauktas į sistemingą klaidą.

Scintiliacijos skaitikliai F4 fokusaveryje (F4B F42), F5 (F5i) ir F6 (F6I) buvo naudojama matuoti 74 metrų (F4-F6) ir 42 metrų (F5-F6). SI ir SZ scintiliacijos skaitikliai, ir jei reikia, "Cherenkov" skaitiklis C (su lūžio rodikliu P \u003d 1,033) buvo naudojamas generavimui. Scintiliacija Homesoskopai Noh, Hoy, Hou, H0V buvo naudojami valdyti pluošto profilį F6. Skaitiklių charakteristikos pateiktos 1 lentelėje. Pirmasis eksperimento pareiškimas dėl šešių nukreipimo magnetų buvimo leidžiama turėti nepaisant mažos (mažiau nei U-4) fono ir signalo santykis už laiko spektrą ant teigiamai įkrautos dalelės. Protonų slopinimas (dviems užsakymams) paleidžiant Cherenkovo \u200b\u200bskaitiklį, buvo panaudota mirties metu. Tokios kompozicijos nepatogumai yra susiję su poreikiu sustiprinti didelis skaičius Magnetiniai elementai. Todėl eksperimentiniai duomenys pirmojoje formulėje buvo įgyta fiksuoto kanalo 4V (3,0 GEV / c) iš PION impulso, kurio išlaikymo laipsnis buvo pasiektas mažinant Deuteron impulsą. Antroje matavimų serijoje, atliktos 1997 m. Birželio-liepos mėn., Duomenys buvo gauti šiek tiek kitaip montavimo konfigūracijos su tikslu, esančiu F5 fokusaveryje (toliau - antrasis pareiškimas), kaip parodyta Fig. 9. Tokiu pareiškimu didėja galvos metrų pakrovimas, ypač matuojant teigiamas daleles. Siekiant sumažinti tokių apkrovų įtaką, galvos dalis buvo naudojama galvos dalyje, kurią sudarė aštuoni plastikiniai scintiliatoriai, žiūrint abiejose FEU-87 pusėse. Sigalas nuo šio annoskopo buvo naudojamas laiko (remiantis 30 m), kuris šiuo atveju buvo atliktas kiekvienam elementui nepriklausomai. Sienų padėtis ir profilis (AH 4 mm, tu \u003d 9 mm) ant tikslo humanizavo vielos kamerą, intensyvumas - jonizacijos kameros 1c ir scintiliacijos teleskopai m ir mg matavimo antrosios serijos matavimo buvo atliktos su a Vandenilio taikinys (7 g / cm2), berilio taikinys (36 g / cm2) lygiagrečios minimalios skersinės (palyginti su pluoštu) su 8x8 cm2 dydžiu ir anglies tiksliniu tikslu (55 g / cm2) Cilindrinė forma, turinti 10 cm skersmens. Antrosios eksperimentinės formuluotės skaitiklių dydis parodytas 2 lentelėje. Visų nukreipimo magnetų sukimosi kampai. Parodyta 3 lentelėje.

Konfigūruojami duomenų pristatymai ir įranga

Rekomenduojamas darbo modulio rašymo metodas: skaitymas ir rašymas atliekamas kaip buferinė įvesties ir išvesties operacijas per standartinius įvesties srautus ir blokavimo proceso procesą; Sigpipe signalas ir EOF statusas lemia proceso užbaigimą. Darbo modulį galima įgyvendinti tiek priklausomiems ir nepriklausomai nuo surinktų duomenų sudėties (t. Y., pakuočių turinys) ir aptarnaujama įranga (toliau - sesijos priklausoma nuo sesijos "ir" be sesijos "4) būdas.

Valdymo modulis yra procesas, kuris neveikia su duomenų paketų srautu ir paprastai yra skirta kontroliuoti kai kuriuos QDPB sistemos elementą (-us). Tokio modulio įgyvendinimas, taigi, nepriklauso nuo pakuotės srauto turinio arba pakuočių įstaigų turinio, kuris užtikrina jo universalumą (sesijos paprastumas).

Be to, ji yra klasifikuojama čia turi būti klasifikuojami pagal procesus, kurie gauna pradinius duomenis, nėra per paketų srautus, pavyzdžiui, modulių atstovavimo (vizualizacija) perdirbtų duomenų dabartiniu DAQ sistemos įgyvendinimu, žr. II.5 punktą. Šis valdymo modulis gali būti įgyvendintas tiek sesijos priklausomu ir sesijos priklausančiu būdu.

Paslaugų modulis yra procesas, skirtas organizuoti pakuotės srautus ir neprisideda prie jų. Jis gali skaityti iš paketo srauto ir (arba) rašyti į paketų srautą, o paslaugų modulio įvesties ir išvesties srautų turinys yra identiškas. Paslaugų modulio įgyvendinimas nepriklauso nuo paketo srauto turinio, nei ant pakuočių turinio, kuris užtikrina jo universalumą.

Filialo taškas yra pradinis ir (arba) galutinis taškas keliems pakuočių srautams ir yra skirta sukurti iš kelių skirtingų įvesties paketinių srautų (generuoja įvairių šaltinių) kelių identiškų išėjimų. Filialo taškas nekeičia pakuočių turinio. Šio filialo taško įgyvendinimas nepriklauso nuo paketinių srautų turinio, kuris užtikrina jo universalumą. Paketų iš įvairių įvesties srautų išvesties srauto tvarka yra pagaminta, tačiau kiekvieno įvesties srautų paketų tvarka yra išsaugota: filialo taškas taip pat įgyvendina pakuotės buferį ir užtikrina kontrolę. Rekomenduojama, kad filialas būtų rekomenduojamas kaip OS šerdies dalis (į pakrautą modulį ar vairuotoją), kuri suteikia atitinkamą sistemos skambutį (skambučius), kad būtų kontroliuojama savo valstybei, išduodant šią būseną, buferinių paketų kontrolę , registruodamiesi su juo susijusių įvesties ir išvesties srautų. Priklausomai nuo vidinės būklės, sistemos skambučio šakos taškas gauna (blokuoja gavimą, jis gauna ir ignoruoja) paketus iš bet kurio įvesties srauto ir sistemos skambučio siunčia (blokuoja išvykimą) (iš dalies) gavo paketus (-ius) Išvesties srautai.

Renginio stapler5 yra filialo taško variantas, taip pat skirtas sukurti iš kelių skirtingų (iš skirtingų šaltinių) įvesties paketinių srautų kelių identiškų produkcijos. Renginio segleris keičia paketų turinį taip: kiekvienos išėjimo paketų pavadinimas gaunamas pagal naują paketų antraštę, o kūnas yra vienos ar daugiau organų serijos ryšys (vienas iš kiekvieno registruoto įvesties) Srautas - vadinamasis. Įvesties kanalas) TN "Atitinkami" 6 įvesties paketai. Dabartiniame įgyvendinime, norint suderinti įvesties ir išvesties paketus, reikia: - tipų atitiktis (antraštė.Type) įvesties ir išvesties paketus, deklaruojant kiekvienam įvesties kanalui, kai jį registruojate, ir - numerių sutapimas (antraštė) .num) įvesties paketus, skirtus atitikties kandidatams visuose įvesties kanaluose. Terminas "įvykių stapler" yra įvestas, nes jis yra tikslesnis apibūdina siūlomą (pakankamai paprastą) funkcionalumą, puikiose sudėtingų sistemų, vadinamų "įvykių statybininkas" - "Event Builder". Paketai su tipais, kurie nėra deklaruotų korespondencijų, yra atmestos priėmimo į įvesties kanalus. Paketai su numeriais, kurie neranda sutapimų visuose įvesties kanaluose, yra išmestos. Renginio kanalizacijos įgyvendinimas nepriklauso nuo pakuočių priežiūros. Rekomenduojama įgyvendinti renginio kanalizaciją kaip OS branduolio dalį (pakrauto modulio ar vairuotojo pavidalu), kuris suteikia atitinkamą sistemos skambutį (skambučius) kontroliuoti savo būseną, išduodant įvesties ir išvesties srautus, dirbančius su juo. Vadovas yra valdymas (arba darbuotojas, jei kontrolės paketai yra įgyvendinami) modulis, kuris pratybų bent pradeda, sustabdyti ir kontroliuoti veiksmus QDPB sistemoje naudojant sistemos naudotojo komandas (toliau - "operatorius"). Operatoriaus komandų vadovų laikymasis aprašytas pirmojo SV.Conf (-ų) konfigūracijos byloje. Dabartiniame įgyvendinime konfigūracijos failas yra failas. QDPB sistemos elementų kontrolė atliekama per šių elementų pateiktus mechanizmus. Kontroliuojami QDPB sistemos elementai yra: OS branduolio elementai (parsisiunčiami moduliai aparatūros priežiūros posistemio, filialų (-ų) taškas (-ai); Darbo moduliai. Kitų QDPB sistemos elementų kontrolė nėra teikiama, taip pat atsakas į situaciją sistemoje. Nuotolinio valdymo pulte, t.y. QDPB sistemos kontrolė kompiuteriu, išskyrus vadovo vykdymo procesą (toliau - ištrintus kompiuterius), vadovas pradeda kontroliuoti modulius ant jų standartiniu OS - RSH (L) / SSH (L), RCMD (3), Win RPC (3)). Operatoriaus dialogo su priežiūros institucija, interaktyvi grafinė vartotojo sąsaja gali būti įgyvendinama pastarosios (grafikos vartotojo sąsaja, toliau - "GUI") arba interaktyvi komandų eilutės sąsaja. Kai kurie QDPB sistemos elementai, turintys savo GUI gali būti kontroliuojama operatoriaus tiesiogiai, be priežiūros pareigūno (pavyzdžiui, duomenų atstovavimo moduliai). Pirmiau pateiktas projektas buvo įgyvendintas esminėje dalyje. Apsvarstykite išsamiau svarbiausius įgyvendinimo aspektus.

Polarimetrov duomenų rinkimo sistemos

Pagal nutylėjimą SPHERECONF įrankis konfigūruoja nurodytą atsisiuntimo modulio modulį, kad galėtumėte dirbti su "KKO" aparatūros tvarkykle. Speciali informacija atsisiųsti modulyje nėra perduodama. Kai nurodote komandų eilutės klavišą, SPHERECONF naudingumas testuoja nurodyto apkrovos modulio modulio konfigūraciją ir jį rodoma į klaidos išvesties srautą. Numatytasis sfereconf naudingumo elgesys skiriasi su pirmiau pateiktomis komandų eilutės klavišais. SPHERECONF naudingumas grąžina nulio kodą, kai baigiamas ir teigiamas kitaip. "SPHEHOPER" (8) KAMAK tvarkymo tvarkytojo valdymo įrankis vadinamas spheroper ir turi šią komandų sąsają: spheroper [-V] [-B] [-B #] StartStop) "StatusiITFINISHQUECLJCNTCL" Numatytasis komunalinės spheroper atlieka sistemos skambučio operaciją () su linksmybėmis Pirmoji komandų eilučių argumentas, pakraunamas modulis, pritvirtintas prie 0 Kamak filialo, ir išeina klaidos išėjimo stiprumo rezultatas. Taigi spheroper naudingumas gali būti naudojamas įgyvendinti kai kuriuos veiksmus, aprašytus SV.Conf konfigūracijos byloje (5). Numatytasis spheroper naudingumo elgesys skiriasi su pirmiau minėtomis komandų eilutės klavišais. SPHeroper naudingumas grąžina nulio kodą, kai sėkmingai baigiama ir teigiama kitaip. Norėdami įvertinti Kamak komandų vykdymo greitį, Kamak Speedtest Kamak vartotojo tvarkytojas (daugiau dėl DAQ sistemos bandymo yra ant stendo, žr. Toliau pateiktą), kuris už kiekvieną apdorotą nutraukimą iš Kamak atlieka sukonfigūruotą skaičių Kamak komandą (pasirinkta keičiant šaltinio failo SpeedTEST.C). "Speedtest" pakrautas modulis yra sukonfigūruotas pagal STCONF (8) naudingumą ir yra kontroliuojamas spheroper naudingumu (8) (remiamas tik pradžios, sustabdymo, būsenos ir CNTCl vertės pirmosios pozicijos argumento).

Palyginti su SPHONECONF (8) naudingumas, STCONF (8) konfigūracijos įrankis turi neprivalomą pasirinktinį galimybę perduoti konkrečią informaciją komandų eilutei, o tai reiškia, kad Kamak komandos pakartojimų skaičius, numatytasis yra 10, likusiuose pastarasis.

DAQ sistema naudoja (saugomi, i.e. visiškai vykdoma viename kompiuteryje, konfigūracija) bent jau rašytojo darbo modulį (1), bfget service modulį (L) ir (neprivaloma) valdymo moduliai - prižiūrėtojas SV (L) ir modulis grafinis atstovavimas Žadintuvo (1) sistemos žurnalo vaizdas iš sesijos priklausomo "QDPB sistemos" programinės įrangos modulių rinkinio. Be to, apsvarstykite konkrečią sistemos DAQ programinės įrangos modulius.

Statistikos kolekcionierius dabartiniame įgyvendinime yra vadinamas "Statman" ir yra "QDPB" sistemos veikimo modulio, duomenų srauto vartotojų, kaupiančių bendrinamų atminties duomenis forma, patogi programinės įrangos moduliai (žr. Toliau), ir turi toliau pateiktą informaciją Komandų sąsaja: Statman [- O] [-B bpemstat [-B]] [-C (- Runcffile)]. [-S (- cellcfficle) j [-k (- knobjcffile)] [-i (- cleancfffile)] [-P (- Pidfile)]

Pagal numatytuosius nustatymus "Statman" modulis skaito paketus iš standartinio įvesties srauto, pagal numatytuosius konfigūracijos failus, konfigūracijos failai renka informaciją iš kiekvieno gauto paketo paketo ir kaupia ją bendroje atmintyje. Pradedant, statistikos kolektorius skaito konfigūracijos failus RVN.Conf (5), Cell.Conf (5), knobj.conf (5) ir clean.conf (5) (žr. 5 dalį (žr. 5 dalį ir) ir , atitinkamai, inicijuoja vidines masyvai struktūrų PDAT, ląstelė, Knvar, Knfun, Knobj; Atlieka visų inicijuotų žinomų objektų kūrimo ciklą ir generuoja PR0G_BEG įvykį, po kurio paketai iš standartinio įvesties srauto ir bet kokio gauto pakuotės padidina pasaulinį matuoklį, atitinkantį jos nuomonę ir vykdo visų inicijuotų rezultatų rezultatus Visų inicijuotų ląstelių ląstelės ir užpildymo / valymo ciklas. Įžymūs objektai. Gavęs EOF failo pabaigos būseną, standartiniame įvesties sraute arba "Sigterm" signale sukuria PR0G_END įvykį, todėl nerekomenduojama ekstremalių situacijų užbaigimas per Sigkill signalą. Pasak PR0G_BEGIN ir PR0G_END renginių, atliekami visų inicijuotų ląstelių ir užpildymo / valymo ciklo rezultatų skaičiavimo rezultatai per visus inicijuotus žinomus objektus.

Numatytasis "Statman" modulio elgesys skiriasi su pirmiau pateiktomis komandų eilutės klavišais.

Statman modulis grąžina nulio kodą, kai sėkmingai baigiama ir teigiama kitaip.

Statman modulis ignoruoja sigquit signalą. Srifup signalas naudojamas jau paleisti "Statman" modulį prijungti per naują "Runcffile" konfigūracijos failų, cellcffile ir knobjcfffile (tačiau, kaip tas pats, kai paleidžiate modulį, pavadinimus), o tai lemia visišką visą informaciją Sukaupta šiuo metu ir iš naujo nustato visų skaičiavimo ląstelių rezultatus, t.y. Visiškai lygiavertis konfigūravimui. Sigint signalas sukelia naują skaitymą CellCF f ile konfigūracijos failo (su tuo pačiu, kaip ir pradedant, pavadinimą), neatkuriant ląstelių rezultatus, kurie gali būti naudojami jų "perprogramuoti" kelyje. " Sigusr1 signalas išvalo visą sukauptą informaciją, įskaitant vidaus pasaulio renginių matuoklius, SIGUSR2 signalas išvalo sukauptą informaciją pagal "CleanCrigle" konfigūracijos failą. Abu šie signalai taip pat iš naujo nustatomi visų skaičiavimo ląstelių rezultatai. Norėdami perduoti standartinį užbaigimą, reikia naudoti Sigtermo signalą.

"Statman" modulio konfigūracijos faile gali būti deklaracijos, kurias šiuo metu po modulio palaiko deklaracijos: "HIST", "HIST2", "CNT", "koordinavimas" ir "Coor2" (žr. Daugiau II dalies. 3). Dėl kiekvienos tokio failo (pavadinimo), trečiojo (tipo), penktojo (užpildymo įvykio), laukų šeštosios (užpildymo sąlygos) ir septintojo (užpildymo įvykis) turi savo standartą Knobj.conf (5) vertę. Laukai, atstovaujantys kūrimo funkcijų argumentus, užpildymą (ketvirtą), valymą (aštuntą) ir sunaikinimą (devintą), turi atitikti atitinkamų žinomų funkcijų šeimų programos sąsają.

Sisteminių klaidų šaltinių analizė

Duomenų teksto pristatymas Modulis skirtas teksto vizualizuoti informaciją, sukauptą bendroje atmintyje statistikos kolektoriaus, vadinamas CNTView ir turi šią komandų sąsają: CNTView [-K (-i knobjonfly)] [-P (- Pidfile)] [ MIEGO LAIKAS.

Pagal numatytuosius nustatymus "CNTView" modulis skaito "Statman" statistikos kolekcionieriaus (L) sukauptus duomenis, juos interpretuoja pagal numatytąjį konfigūracijos failą "knobj.conf" (5) ir parodo jų tekstą (ASCII) į klaidą Išvesties srautas.

Numatytasis elgesys CNTView module skiriasi su pirmiau komandų eilutės klavišais. CNTVIEW modulis grąžina nulio kodą, kai sėkmingai baigiama ir teigiama kitaip. "Cntview" modulis ignoruoja Sigquit signalą. Srifup signalas naudojamas vėl prijungti "CNTView" modulį per naują konfigūracijos failo skaitymą (tačiau su tuo pačiu metu, kai pradedamas modulis, pavadinimas). Sigusr1 signalo pauzės ir Sigusr2 signalas atnaujina informaciją apie bendrą atmintį ir jo ekraną. "Sigint Sigint" nukreipia kitus plačius duomenis į spausdintuvą su kompiliuotu pavadinimu per 1RG (1) naudingumą. Norėdami perkelti modulį, standartinis užbaigimas reikalauja Sigtermo. CNTVIEW modulio žinomų objektų konfigūracijos failas gali turėti tik deklaraciją tik "dent" tipo modulio (žr. Skaityti daugiau II.3 punktą). Žinomo objekto "Dent" pirmojo (pavadinimo), trečiojo (tipo), penktas (užpildymo įvykis), šeštoji (užpildymo sąlyga) ir septintojo (užpildymo įvykis) duomenų styginių laukų turi savo standartą knobj.conf ( S) formatu, tada kaip laukai, vaizduojantys kūrimo funkcijų argumentus, užpildymą (ketvirtą), valymo (aštuntą) ir sunaikinimą (devintą), turi atitikti atitinkamos žinomų funkcijų šeimos programos sąsają. Pavyzdžiui, vieno žinomo tipo "dent" objekto deklaracija yra parašyta taip: OBJ0041 41; shmid; pusiau dent 41; 3; semiD; tipas_ulong; nht, tipas_string; 4; cnt21: cnt23: cnt23 \\ t "Prescfg" (L) (žr. II.3 punktą) generuoja skelbimą žinomas objektas "DENT", kuris yra aukščiau, iš šio tipo prototipo: dent 41 1 -1 shmid pusiau 3 ulong nht 4 cnt% 2ln dat_0 - n naudingumas OS branduolio modulių valdymas vadinamas stebėtoju ir jis turi tokią komandų sąsają: stebėtoją [-B #] [-P (- PIDFile)] [Sleeptime] pagal nutylėjimą, stebėtojo įrankis su 60 sekundžių intervalu Informacija apie būsenos informaciją (atliekant operacijos () skambutį su "HandgetTat" blokavimu) iš "Mac" "Mac", pridedant prie Kamak 0th filialo, analizuoja pastarųjų padėtį, atsižvelgdama į anksčiau gautą panašią informaciją, ir Išleidžia klaidų pranešimus klaidos išvesties sraute. Taigi stebėtojų įrankis gali būti naudojamas kartu su grafiniu vaizdu į aliarmo sistemos žurnalo sistemos (1) už pranešimą apie kai kurias klaidas DAQ sistemoje. Numatytas stebėtojo įrankio elgesys skiriasi su komandų eilutės klavišais. Stebėjimo priemonė grąžina nulio kodą, kai sėkmingai baigiama ir teigiama kitaip. Stebėjimo įrankis ignoruoja sighup, sigint ir sigqut signalus. Sigusr1 signalas sustabdo ir Sigusr2 signalas atnaujina surinkimo informaciją. Norėdami perduoti standartinį užbaigimą, reikia naudoti Sigtermo signalą. Norėdami valdyti DAQ sistemą, SV (L) prižiūrėtojas gali būti naudojamas, aprašytas II.2 punkte. Taip pat galima tiesiogiai, be priežiūros pareigūno, vykdydamas tikslinių operatorių komandų (1) "SV.Conf" vadovo konfigūracijos failo pateikimą (1). Apibūdiname pagrindinių operatoriaus komandų priskyrimą: apkrova - atsisiųsti ir konfigūruoti pakrautų OS branduolio modulių - šakos (4) filialo taškai ir vartotojo prižiūrėtojas kamak sferos (4), paleidus bfget service modulį ir pritvirtinkite jį (BPRUN būsenoje) į filialo tašką, kamak įrangos inicijavimą. Iškrauti (atgal į įkėlimo komandą) - kamak įrangos deiminializavimas, BPGet modulio užbaigimas (L), Kamako filialo taško ir vartotojo tvarkyklės iškrovimas, loadw - Rašytojo darbo modulis (1) su užklausa įvesti reikiamus parametrus ir primena galimybę įvesti neprivalomą ir pritvirtinimą (bpstop valstijoje) į filialo tašką. Unloadw (atgal į loadw komandą) - rašytojo modulio (1) užbaigimas. Siuntos - statman (L) darbo modulio paleidimas ir jo prijungimas (bpstop valstijoje) į filialo tašką. Iškrauti (atgal į krovinius) - statman modulio (1) užbaigimas. "Loadh" - "HISTVIEW" (1) duomenų modulio grafinio vaizdo rodinys naudojant "Xterm" (L) naudingumą atskirame XII grafikos sistemos lange. Unloudh (atgal į įkėlimo komandą) - "HistView" modulio (1) užbaigimas. "Loadc" yra "Cntview" duomenų teksto vaizdas (1) "Xterm" (L) modulio pristatymas atskirame XII grafikos sistemos lange. "Unloadc" (atgal į krovinį) - CNTView modulio užbaigimas (1). "Start_all" - pakeiskite visų ryšių būseną prie "BPRUN" filialo taško. Stop_all (atgal į Start_all komandą) - pakeisti visų jungčių būklę į filialo tašką ant bpstop. Init - inicializacija Kamak instrumento (būtina vykdyti, pavyzdžiui, po to, kai įjungus skaitymo dėžes, ji taip pat įtraukta į apkrovą). Baigti (atgal į "Init Command") - deiminializavimas įrangos kamak (turi būti atliekamas, pavyzdžiui, prieš išjungiant maitinimą, taip pat įtrauktas į iškrovimą). Tęsti - Pradėkite apdoroti "Canac" nutraukimą ir paleiskite stebėtojo naudingumą. Pauzė (atvirkščiai į tęsti komandą) - stebėtojų naudingumo pabaiga ir Kamak nutraukimų apdorojimo nutraukimas. "Cleanall" - visiškai išvalyti bendrąją atmintį "Statman" modulio (1). "Statman Module" (1), sukaupta bendroje atmintyje (1), pagal konfigūracijos failą, nurodytą CLEAN.CONF formatu (5). Puauras (atvirkštinis į komandos komandą) - "HISTVIEW" modulio duomenų vizualizavimo sustabdymas (1). Pausec (atgal į koncentavimą) - duomenų vizualizavimo sustabdymas pagal CNTVIEW modulį (1). Tęstinis duomenų vizualizavimas pagal HISTVIEW modulį (1). CONC - tęsė CNTView modulio duomenų vizualizaciją (1). Statusas - konstrukcijos Sandražinės Sferos sistemos konstrukcijos suvestinė į SYSLOGD demono žurnalo failus (8). Seelog - Pradėkite peržiūrėti "DAQ" sistemos pranešimus "Shere", įvesdami syslogd (8) "Daeboy" failus į uodegą (L) naudingumą. KONGS - STATVIJOS Vizualizacijos sustabdymas (1) ir CNTView (1) moduliai, atliekantys statman modulių (1), HISTVIEW (1) ir CNTVIEW (1) konfigūravimą (1), toliau keičiant atitinkamus konfigūracijos failus) . "DAQ" sistema šiuo metu naudoja šias laisvosios dalies pakuotes iš trečiųjų šalių gamintojų (be to, kad "paveldėtas" iš QDPB sistemos): SATAS paketas yra KAMAK paslaugų posistemio įgyvendinimas. Šaknų paketas naudojamas kaip grafinis vizualizavimas API histogramų įgyvendinti HISTVIEW duomenų atstovavimo modulį (1).

Golyshkov, Vladimiras Alekseevich