-- [ Puslapis 1 ] --

Rusijos mokslų akademija

Peterburgo branduolinės fizikos institutas

juos. B.P. Konstantinova.

Dėl rankraščių teisių

Mikitician Maxim Sergeevich.

UDC 539.128, 539.188

Atominės vandenilio ir deuterio šaltinio kūrimas ir tyrimas su branduoline poliarizacija Eksperimentams dėl akceleratorių vidinės sijos 01.04.01 - Eksperimentinės fizikos kūrinių instrumentai ir metodai Fizikinių ir matematinių mokslų kandidato laipsniui

Moksliniai lyderiai:

physico-matematinių mokslų kandidatas V.P. Coptev fizinių ir matematinių mokslų kandidatas A.A. Vasilyev Gatchina turinys Įvadas .............................................. .................................................. .........................- devyni 1 skyrius.

Atominės sijos gavimo metodai ............................................. . ......................- 13 1.1 Įvadas ....................... . ................................................. . .................................- 13 1.2 Disociacijos mechanizmas dujų išleidimo ........ . ............................................- 14 1.3 Teorinis svarstymas formavimo dujų srove ..........................- 17 1.3.1 Molekulinė režimas (baigiasi) .......... .. ............................................- 17 1.3. 2 formavimo spindulys su ilgu kanalu ........................................... .............. - 18 1.3.3 Hidrodinaminis srauto režimas. SuperSonic Jet ..................- 20 1.3.4 Šaltinio intensyvumo įvertinimas .................... .. ...................................- 24. 2 skyrius.

Poliarizacijos kūrimo metodai atominės sijos ........................................... . .- 27 2.1 Įvadas ............................................ ............................................... ... ............- 27 2.2 Šaltiniai, naudojantys "Lamb Shift" (LSS) ........................ ..........- 31 2.3 Šaltiniai su optiniu siurbliu (OPPIS) ........................... ......................- 33 2.4 Poliarizuotų atominių sijų šaltiniai (PABS) .............. .... ..............- 35. 3 skyrius.

Poliarizuoto atominio vandenilio ir deuterio šaltinis už vidaus spektrometro vidaus dujų tikslą ................................. ..................................- 38 3.1 Trumpas aprašymas Dizainas ................................................. .............. ......................- 38 3.2 Vakuuminė sistema ......... .............. .................................... .............. ..................- 42 3.2.1 Dizainas vakuuminės kameros ........ ...........

42 3.2.2 Diferencinio siurbimo sistema ........................................... .........- 44 3.3 Disociatorius ..................................... .. ................................................ .. ..............- 47 3.3.1 Mechaninis dizainas ........................... .. .......................................- 48 3.3.2 Radijo dažnių sistema. ............................................... ...................- 51 3.3.3 Sistemos aušinimo antgalis .................... .............................................- 52. 3.4 Sistema formavimo dujų jet ............................................ ...... ............- 54 3.4.1 Dizainas .......................... ...... ............................................ ...... .........- 54 3.5 Spin-atskyrimo magnetinė sistema ........................... ...... .......................- 56 3.5.1 Pagrindiniai principai .............. ...... ............................................ ...... .........- 56 3.5.2 Spin-atskyrimo sekcijų magnetai Anke ABS ..................- 57 3.6 papildų blokai ......................... . ................................................. - 59 3.6.1 Darbo principai .......................................... .. ....................................- 60 -2 3.6.2 Ultra-plono blokai Perėjimai anke abs .. .........................................- 62. 4 skyrius.

Optimizavimas šaltinių charakteristikų ............................................. ...... ..................- 66 4.1 atominės sijos intensyvumas ................. ......... ......................................... - 66 4.1.1 Matavimo prietaisai ir metodai ......................................... ......... ..........- 66 4.1.2 Absoliutus kalibravimo metodas ...................... .......... .............................- 69 4.1.3 prietaisas, skirtas matuoti intensyvumą Atominės sijos .......... ...- 74 4.1.4 Gautos rezultatai ........................... ............. .................................- 78 4.1. 5 Išvados ............................................. ..................................................... ..- 81 4.2 Smieno tankio erdvinis pasiskirstymas ................................. ..- 82 4.2.1 Prietaisai ir matavimo metodai ...... ................................. ................. ....- 82 4.2.2 Reguliavimo antgalis ...................... ................... ............................... ...... ........- 86 4.2.3 Gauti rezultatai .................................. . ......................................- 88 4.2.4 Išvados ..... . ................................................. . ...........................................- 89 4.3 laipsnis atominės sijos disociacijos ............................................. .......- 90 4.3.1 Prietaisai ir matavimo metodai .............................. ..........................- 90 4.3.2 NEMOKAMOS atominės purškimo laipsnis ...... ........ ................- 92 4.3.3 Disociacijos laipsnio erdvinis pasiskirstymas poliarizuotoje sijos .......... ............ ...................................... ............ .................- 95 4.3.4 Išvados ............... ............ ...................................... ............ .......................- 97 4.4 Poliarizacija ........... ............ ...................................... ............ ............................- 98 4.4.1 Prietaisai ir matavimo metodai. ............ ..................... ..........................- 98 4.4.2 Rezultatai gauti ................ . ................................................. . ... - 100 4.4.3 Išvados ....................................... . ................................................. . ........ - 102. 5 skyrius.

Naudojimo perspektyvos ............................................... . ................................... - 104 5.1 Rašaliniai tikslai ......... . ................................................. . .............................. - 104 5.2 Poliarizuoti dujų tikslai. Kaupiamasis ląstelių .......................... - 106 Išvada ................... .................................................. ........................................... - 110 Literatūra ... .................................................. .................................................. .......... - 115 -3 Iliustracijų sąrašas I Fig. 1. Sekcijos S ne elastiniuose procesuose 16 kaip elektronų energijos funkcija. - 15 ryžių. 2. Purkštuko schema antrinių vamzdžių ........................................... ... ... - 24 ryžiai. 3: vandenilio atomo energijos lygių schema magnetiniame lauke B. pagrindinei BC \u003d 507 GS būsenai 2S1 / 2, valstybės BC \u003d 63,4 gs. Energy W buvo matuojamas DW \u003d H1420,4 MHz (\u003d 5,9 · 10-6 eV) ............................. . .............................- 28 pav. 4: Deuterio atomo energijos lygių diagrama magnetiniame lauke B. pagrindinei BC \u003d 117 val., 2S1/2, BC \u003d 14,6 GS būsenų. "Energy W" buvo matuojamas DW \u003d H327,4 MHz (\u003d 1,4 · 10-6 eV) ............................. . ...............................- 28 pav. 5. Branduolinė poliarizacija iš superfine skilimo atomo vandenilio, kaip išorės funkcija magnetinis laukas.................................................. ...........................- 30 pav. 6. branduolinė poliarizacija iš superfine skilimo atomo deuterio kaip išorinio magnetinio lauko funkcija ............................ ........ .........................................- 30 pav. 7. Energijos lygiai ultrafino skilimo 2S1 / 2 ir 2P1 / 2 valstybės vandenilio atomo ............................ .............................................. .... ... - 31 ryžiai. 8. Pagrindiniai poliarizuoto šaltinio elementai ant ėrienos pamainos ......- 32 pav. 9. Iš šaltinio veikimo principas su optiniu siurbimu .....................................- 34 pav. 10. Vandenilio atomo ultrafino skaidymo lygiai 2S1 / 2-narėje kaip išorinio magnetinio lauko funkcija .......................... .........................................- 34 pav. 11: Struktūrinė poliarizuoto atominio vandenilio / deuterio šaltinio struktūra.

1 - Dujų srauto valdiklis;

4 yra pirmoji nugaros atskyrimo magnetų grupė;

6 yra antroji spin atskyrimo magnetų grupė;

8 - kumuliacinė ląstelė (taikinys) ........................................... ............ ................- 35 pav. 12. ABS ABS ir speciali vakuuminė kamera, skirta įvairiems tikslams diegti jaukius žiedus. Poliarizuoto atominės vandenilio ir deuterio šaltinis yra tarp nukreipimo magneto D1 ir centrinio spektrometro D2 magneto. Šviesos jaukių iš kairės į dešinę kryptis ......................- 38 Fig. 13. Brėžinys ABS. Paaiškinimai pateikiami tekste ............................................ .. .- 40 ryžių. 14. Nuotrauka ABS laboratorijoje. Viršutinės vakuuminės kameros aukštis yra 80 cm ........................................ ............................................... ......................................- 41 pav. 15. Viršutinė judanti skaidinė ............................................. .. ........................- 43 pav. 16. Ankto ABS šaltinio dulkių sistemos schema. Išsamus dulkių įrangos sąrašas pateiktas 1 lentelėje ....................................... ...................................- 44 pav. 17. Įvairūs fotoaparato siurblinės schemos I ........................................... .....................- 45 pav. 18. Radijo dažnis Disociatorius Ankalinis ABS ........................................... . ..........- 47 pav. 19. Anke abs disociatorius kontekste. 1: Dujų tiekimo flanšas, 2: aušinimo skysčio įleidimo angos, 3: RF įėjimas, 4: slenkimas HF junginys, 5: induktyvumo ritė, 6: kondensatoriai, 7: mažesnis sandarinimo aušinimo grandinė, 8:

purkštukas, 9: Aušinimo sistemos purkštuko dalis (vario šiluminis tiltas) .........................- 49 -4 pav. 20. Disociatoriaus apačioje ir dujų srove formavimo sistema. Vienas:

aušinimo sistemos išleidimo vamzdelis ir vamzdelis, 2: apatinis aušinimo grandinės antspaudas, 3: teflono šilumos srauto ribotuvas, 4: stumdomas junginys, 5:

palaikymo antgalis ir aušinimo sistema, 6: Šildytuvas, 7: Vario šiluminis tiltas, 8:

tvirtinimo antgaliai, 9: antgalis, 10: langas viršutiniame vakuuminiam skaidinyje, 11: skimmer, 12: Colmator12, 13: pirmasis "Ancual" magnetas, 14: mažesnis vakuuminis skaidinys ............... . ................................................. . ................................................. . - 50 ryžių. 21. Radijo dažnių sistemos struktūrinė schema ......................................... ... .....- 51 pav. 22. Purkštuko temperatūros priklausomybė nuo laiko iki stabilizavimo su PID reguliatoriumi pagalba ............................ ............................................... .........- 53 pav. 23. Dujų jet formavimo sistemos nuostoliai ......................................... . ...- 55 pav. 24. SKIRSNIS Magnetas naudojamas ABS. Atomas, kuris skrenda į magnetą su r \u003d 0 kampu A0 yra rodomas kairėje;

teisė rodo keletą stiprumo linijų .....- 56 pav. 25. Veiksmingo atomo magnetinio momento priklausomybė nuo išorinio magnetinio lauko keturių lygių superfinu padalijimo ............................ ...... ..............- 57 pav. 26. dalis cilindrinio pastovaus magneto atrankos, susidedančios iš segmentų .................................... ............................................... ...................................- 58 pav. 27. Aukšto dažnio perėjimų bloko schema ....................................... ..... ..........- 60 ryžių. 28. Super plonosios perėjimo bloko dizainas yra ..............................- 62 pav. 29. Gradiento lauko ritės ritės ritė (Bgrad) .................................... .... - 63 pav. 30. Supaprastinta elektros grandinė, skirta perjungti WFT ir MFT blokus ..............- 64 pav. 31. MKT ABS poliarizuoto šaltinio įdiegto MFT hiperfine bloko (centro) nuotrauka. Iš viršaus, vienas iš trijų pirmosios grupės magnetų atskyrimo tempas yra matomas ................................. ..................................- 65 pav. 32: Absoliutinių sijos intensyvumo matavimų prietaisas yra suspaudimo vamzdelis ................................. ...... ............................................ ...... ........- 67 pav. 33: Dainavimas jonizacija elektroniniu smūgiu atominės () ir molekulinės () vandenilio .................................. ............................................... .......................- 71 pav. 34: Eksperimentiniai slėgio priklausomybės duomenys PSV ir PCV laiku ...- 74 ryžiai. 35. Prietaiso surinkimo brėžinys, pagrįstas suspaudimo vamzdeliu. Vienas:

Palaikymo vadovas ................................................ .............................................- 76 pav. 36. Ne poliarizuotos dujų tiekimo sistemos schema ....................................... ......- 77 pav. 37. Apatinės vakuuminės kameros ABS nuotrauka su prietaisais, matuojant absoliučią sijos intensyvumą (žemiau) ir disociacijos laipsnį (kairėje) ................- 78 . 38: Atominės spindulio intensyvumo priklausomybė nuo molekulinės vandenilio įėjimo srauto prie purkštukų temperatūros TNOZZZZZE \u003d 62 k, disociatoriaus WDISSO \u003d 350 W ir papildomas deguonies q (O2) srautas \u003d 1 · 10-3 mbar · l / s ....................................... ............... ................................... ..........- 79 pav. 39: atominės spindulio intensyvumo priklausomybė nuo radijo dažnių maitinimo, tiekiamo į disociatorių į purkštukų temperatūra tnozzle \u003d 62 k, įvesties srauto molekulinės vandenilio q (h2) \u003d 1,2 mbar · l / s ir papildoma Deguonies q (O2) srautas \u003d 1 · 10-3 mbar · l / s ................................ ..................................................... ............. .....- 80 -5 pav. 40: atominės spindulio intensyvumo priklausomybė nuo purkštukų temperatūros įvairiems purkštukų skersmenims (D \u003d 2,0, 2,3, 2,5 mm). Radijo dažnio maitinimas, tiekiamas į WDISSO \u003d 350 W Disociatorių, molekulinės vandenilio q (H2) įvesties srautas \u003d 1,2 mbar · L / s ir papildomas deguonies srautas Q (O2) \u003d 1 · 10-3 mbar · L / s. Palyginimui, Hermes (Pintex () ir Miuncheno universiteto poliarizuotų jonų šaltinių intensyvumo rezultatai () parodyta ...- 81 pav. 41. Atominės sijos profilio matavimo schema ........................- 83 pav. 42. Kvadrupolo masės spektrometro struktūrinė schema. Kietos linijos - stabilios, barc-punktyrinės - nestabilios jonų trajektorijos ..........................- 84 Fig. 43. Supaprastinta masės filtro schema ............................................ . .........................- 84 pav. 44. Kontrolės ir duomenų rinkimo sistema, naudojama vertinant disociacijos laipsnį ................................ ............................................... ..............................- 86 pav. 45. Atominės vandenilio tankio pasiskirstymas spindulyje. Tamsinta sritis atitinka geometrinius matmenis vertikalaus vamzdžio kaupiamųjų ląstelių .................................. ......... ......................................... ......... ..................................- 86 pav. 46. \u200b\u200bAtominės vandenilio pluošto profiliai X ir Y plokštumose, atitinkantys didžiausią platinimą Fig. 45. Tamsinta sritis atitinka akumuliacinio langelio vertikalaus vamzdžio geometrinius matmenis ...................- 87 pav. 47. "Quadrupole" masės spektrometro signalo priklausomybė nuo reguliavimo varžto padėtį N1 .............................. ............................................... ....... .....- 88 pav. 48. Atominės vandenilio tankio pasiskirstymas spindulyje po purkštuko reguliavimo. Tamsinta sritis atitinka geometrinius matmenis vertikalaus vamzdžio kaupiamųjų ląstelių .................................. ......... ......................................... .....- 88. 49. Atominės vandenilio pluošto profiliai X ir Y lėktuvuose, atitinkantys didžiausią platinimą Fig. 48. Tamsinta sritis atitinka kaupiamųjų ląstelių vertikalios vamzdžio geometrinius matmenis ...................- 89 pav. 50. Atsidrovimo laipsnio priklausomybė nuo įvesties dujų srauto įvairių purkštukų temperatūrai ir radijo dažnių galia W \u003d 300 W .....................- 93 pav. 51. Atskirimo laipsnio priklausomybė nuo radijo dažnio galios esant mažoms įvesties srautams ir antgalio temperatūrai t \u003d 70 k ........................ ..................- 93 pav. 52. Atskirimo laipsnio priklausomybė nuo radijo dažnio galios iki didelio įvesties srautų ir antgalio temperatūros t \u003d 70 k ........................ ................- 94 pav. 53. Dissociacijos laipsnio priklausomybė nuo purkštukų temperatūros įvairiuose įvesties srautuose ir radijo dažnių galia W \u003d 300 W ....................... .................- 94 pav. 54. Atskirimo laipsnis kaip laiko funkcija būdingų Anke ABS sąlygų ............................... .......... ........................................ .......... ..............................- 95 pav. 55: disociacijos laipsnio pasiskirstymas pluošto suspaudimo vamzdžio plokštumoje. Tamsinta sritis atitinka suspaudimo vamzdžio geometrinius matmenis ...................................... ............................................... ....... ...- 96 ryžiai. 56: Molekulinės vandenilio tankio pasiskirstymas į pluoštą suspaudimo vamzdžio plokštumoje. Tamsinta sritis atitinka suspaudimo vamzdžio geometrinius matmenis ...................................... .........................................- 96 pav. 57: atskyrimo laipsnio pluošto laipsnis X ir Y yra suspaudimo vamzdžio centre. Tamsinta sritis atitinka suspaudimo vamzdžio geometrinius matmenis ....... .................................................. .......................- 97 -6 pav. 58. Montavimo schema, skirta matuoti pluošto poliarizaciją .....................................- 99 Fig. 59. LY-fotonų skaičiaus priklausomybė nuo magnetinio lauko spin filtro ...... - 100 ryžių. 60. LY-fotono skaičiaus priklausomybė nuo magnetinio lauko spintinio filtro, esant poliarizuotos vandenilio spinduliui. Kairiajame piko atitinka atomus su mi \u003d +1/2, tiesiai su mi \u003d -1/2 ............................ .. ................................................ .. ........................ - 101 pav. 61. LY-fotono skaičiaus priklausomybė nuo magnetinio lauko spintinio filtro, esant poliarizuotos deuterio sijos atveju: (a) ir (b) - vektorinė poliarizacija, (c) ir (g) - TENSOR poliarizacija . Kairiajame piko atitinka atomus su mi \u003d +1, terpė su mi \u003d 0, tiesiai su mi \u003d -1 .......................... .. ................................................ .. ............................. - 101 pav. 62. Magnetinio ir RF lauko pasiskirstymas MFT radijo dažnių pereinamojo laikotarpio blokuose (A), WFT (B) ir SFT (b) ..................... ............................................... ............... - 102 pav. 63. Rašalinio tikslo (Jet Target) schema ................................... - 105 Fig. 64. Kaupiamasis ląstelių poliarizuotas šaltinis .............................. - 106 Fig. 65. Akumuliacinio dujų ląstelių idėja ir slėgio paskirstymas jame ....... - 108 -7 lentelės sąrašo lentelė 1. Dulkių įrenginių sąrašas Anke ABS ........... ...........................- 46 2 lentelė. Pradinių ir optimizuotų šviesų formavimo sistemų parametrai ir maksimalus intensyvumas. Matmenys išvardyti mm .............- 55 lentelėje. Sekstrutive magnetų ir magnetinio lauko ant paviršiaus .....- 59 4 lentelė. Pagrindinės blokų charakteristikos Radijo dažnių perėjimų ..... ...........- 61 5 lentelė. Ultra plonų pereinamojo laikotarpio blokų aukšto dažnio įranga .............- 64 -8 Įvadas, nepaisant didelių šiuolaikinės branduolinės fizikos sėkmės paaiškinant įvairias savybes branduolines medžiagas, didelio pulso komponento branduolinės bangos funkcijos klausimas arba, kitaip tariant, branduolinių medžiagų struktūra atstumais ar mažiau branduolio spinduliu vis dar išlieka atviras. Šiuo metu pagrindinė problema yra eksperimentiškai nustatyti šią struktūrą ir nustatant vidinio momento santykinio branduolio judėjimo branduolyje intervalą, kuriame tradicinis branduolio aprašymas yra teisingas kaip branduolių rinkinys.

Tikimasi, kad atstumais RNN 0,5 FM yra tam tikras pereinamasis plotas tarp "Meson-branduoliu ir" Quark-Gluon "laisvės laipsnio branduolyje. Vienas iš tokių ploto egzistavimo patvirtinimo gali būti tradicinės nuotraukos pažeidimas, pagrįstas NN sąveikos fenomenologiniu potencialu, atitinkančiu NN fazės poslinkį. Šia prasme, didelės impulsų komponento branduolinės bangos funkcijos problema yra glaudžiai susijusi su pasirenkant nukleon-branduolio sąveikos potencialą artimais atstumais.

Poliarizacijos eksperimentai atlieka ypatingą vaidmenį šių klausimų tyrime, leidžiančiu nustatyti branduolinių pajėgų priklausomybę.

Tokių eksperimentų elgesys reikalauja naudoti labai intensyvią poliarizuotų protonų spindulį ir poliarizuotus didelio tankio tikslus.

Tradiciškai kietojo kūno poliarizuoti tikslai, atliekami kaip tokie tikslai. Tačiau per pastarąjį dešimtmetį audringas vystymasis gavo naujo tipo poliarizuotus tikslus - dujų poliarizuotus tikslus, kurie leidžia išvengti radiacinės žalos problemų būdingų kietojo kūno tikslų ir ne poliarizuotų priemaišų buvimas (pavyzdžiui, N NH3). Labiausiai r r r bendrų poliarizuotų dujų tikslų yra H -, D - ir 3 tikslai, kuriuose nėra priemaišų. Kadangi erdvinio tankio tokių tikslų yra žemas, jie rado platų naudoti akceleratoriaus kaupiamuosius žiedus. Galima pasiekti pakankamai didelę akceleratoriaus spindulio gyvenimo vertę, o aukštas eksperimento šviesumas yra užtikrinamas pakartotinai praeiti spindulį per tikslą.

9 Šiuo metu atliekami keli eksperimentai, naudojant tiek poliarizuotą greitintuvo spindulį ir poliarizuotą tikslą, sudarytą iš poliarizuotos atominės šviesos (PABS1) šaltinio ir kriogeninės kumuliacinės ląstelės, kurioje įvyksta nepakankamai išsivysčiusi sąveika.

Pirmą kartą Novosibirske buvo taikomas dujų poliarizuotas deuterio tikslas dėl elektroninio saugojimo žiedo VEPP-3.

Eksperimente, Hermes Dany (Hamburgas, Vokietija) studijuoja nukleoninės sukimosi struktūrą. Šiuo tikslu, imtinai ir pusiau konvekcinės reakcijos giliai išsklaidymo išilgai poliarizuoto pozicionalizuoto pluošto r r r s hera su 27,5 GEV energija poliarizuotai H, D ir 3 dujų tikslai yra tiriami.

Vandenilis ir deuterio tikslas yra poliarizuotos atominės spindulio ir kaupiamosios ląstelės šaltinis. Tokie įrenginiai leidžia sukurti atominį ryšulį su pakankamai aukštu (beveik 100%) branduolinės poliarizacijos, o atviros kaupiamosios ląstelės naudojimas nesunaikina greitintuvo spindulio.

Dėl poliarizuotos IUCF kumuliacinio žiedo spindulio (Bloomingtonas, JAV), buvo atlikti eksperimentai pagal branduolinio branduolio sąveikos tyrimą, kuris taip pat naudojo vidinį poliarizuotą dujų tikslą. Jų tikslas buvo pagerinti šiuolaikines idėjas apie branduolio branduolio sąveikos potencialą. Šiuo tikslu buvo išmatuoti nugaros koreliacijos koeficientai ir buvo tiriamas peonijų gimimas šalia ribos.

Ypatingas vaidmuo tyrinėjant su NN sąveikos tyrimais artimais atstumais, kaip paprasčiausia branduolinė sistema. Nepaisant to, kad Deuteron yra gana silpna susieta sistema, tapo pagrindiniu teorinės ir eksperimentinės branduolinės fizikos studijavimo objektu.

Vienas iš eksperimentų, kuriais siekiama studijuoti PD sąveiką santykinio branduolio judėjimo metu branduolio q \u003d 0,3 0,5 GEV / C, yra COSY2-JLIC saugojimo žiedo eksperimentas, skirtas Deuteron žlugimui. Ypač susidomėjimas yra poliarizacijos eksperimentas RR (PD ® PPN), kuria siekiama nustatyti penkių poliarizacijos priklausomybę (YP, ay, yy, c yy, c yyy) DD pastebimas vidiniame momento santykinio branduolio judėjimo deuterono žlugimo reakcija. Tai leis jums gauti naują poliarizuotą atominės šviesos šaltinio aušintuvą Synchrotron - 10 informacijos apie Deuteron bangos funkcijos struktūrą, nes stebima poliarizacija priklauso nuo S ir D bangos funkcijos komponento santykio. Atsižvelgiant į "Anke3" spektrometro savybes, eksperimentas gali būti atliekamas "Collinear Geometrijos" sąlygomis: protonai, išmetami atgal, arti 180 bus užfiksuotas sutapimas su grotelėmis į priekį esant žemais kampais (arti 0). Tokioje geometrijoje Deuteron S ir ir D bangos funkcijoms gali būti tiriamas iki 0,5 GEV / c vidinio taško.

Šiam eksperimentui reikės naudoti tiek poliarizuotą greitintuvo ir poliarizuoto tikslo spindulį.

Šiuo metu sijos 5 × 1016 / c intensyvumas ne poliarizuotai ir 5 × 1015 dalelės / s poliarizuotų protonų buvo pasiektas ant jaukaus saugojimo žiedo. Tačiau poliarizuotų jonų šaltinio atnaujinimas, sijos gabenimo traktavimas ir injekcijos sistema turėtų padidinti poliarizuotų protonų pluošto intensyvumą iki 1 × 1016 dalelių / s. Be to, yra nepoliarizuoto ir vėliau poliarizinio deuterio injekcija.

Eksperimente planuojama naudoti vidinį dujų tikslą, atspindintį kriogeninę kaupiamąją ląstelę. Poliarizuotos dujos, vandenilis arba deuteris, patenka į tikslą nuo poliarizuoto atominio vandenilio ir deuterio šaltinio (AKK ABS).

Kadangi vienas iš pagrindinių veiksnių, lemiančių eksperimento efektyvumą, yra statistikos nustatymo laikas, kuris yra proporcingas tiksliniam tankiui, kurį nustato šaltinio atominės spindulio intensyvumas, ir turi kvadratinę priklausomybę nuo poliarizacijos taikinys. Todėl būtent šie parametrai turi specialius reikalavimus:

· Aukšta atominės sijos branduolinė poliarizacija (daugiau nei 80%);

· Greitas poliarizacijos ženklo pokytis (teigiamas / neigiamas) ir, deuterio sijos atveju, poliarizacijos tipas (vektorius / TENSOR);

didelis atominės šviesos intensyvumas (daugiau kaip 61016 atomai / s).

· Be fizinių parametrų, šaltinis turi atitikti aukštus reikalavimus eksperimentiniams įrenginiams šiuolaikiniais akumuliaciniais žiedais (vakuuminės sąlygos, ribota erdvė, greita integracija į esamą eksperimentinį įrenginį ir kt.).

Nukleon ir kaon ežektorių tyrimų aparatai - 11 pasiekimų aukštų verčių šaltinio parametrų yra neįmanomas, nesilaikant atominių ryšulių charakteristikų. Pastarasis reiškia, kad reikia kurti metodus ir sukurti keletą prietaisų, skirtų matuoti ir optimizuoti šaltinio parametrus.

Šis darbas skirtas poliarizuoto atominio vandenilio ir deuterio šaltinio kūrimui, taip pat atominės šviesos parametrų, pvz., Atominės spindulio, intensyvumo, kūrimo, poliarizacijos ir poliarizacijos laipsnio ir erdvinio pluošto tankio pasiskirstymas.

Straipsnyje pateikiami įvairūs metodai, skirti sukurti atomines sijas su branduoline poliarizacija. Dano. išsamus aprašymas Tiek veiksmų principai ir struktūrinių elementų, esančių poliarizuoto atominės vandenilio ir deuterio šaltinio, principai. Patominės vandenilio pluošto tyrimų rezultatai pateikiami. Aptariamos poliarizuoto atominio vandenilio ir deuterio šaltinio panaudojimo perspektyvos kaip dujų tikslų šaltinis, naudojamos eksperimentiniams žiedams.

12 1 skyrius.

Atominės sijos gavimo metodai 1.1 Įvadas Per daugelį metų eksperimentai su molekulinėmis ir atominėmis sijomis yra vertingos informacijos apie molekulių, atomų ir branduolių savybes šaltinis. Pirmieji eksperimentai su molekulinėmis sijomis vyko XX a. Duneye pradžioje. Praėjusio šimtmečio 20s, laivagalio ir Gerls jų eksperimentuose dėl atominių sijų nuokrypio nehomogeniniais magnetiniais laukais, parodė erdvinio kiekio buvimą. Šiek tiek vėliau, 50-aisiais, ėriukai ir Ryzerfordas atrado 2S1 / 2 ir 2P1 / 2 lygius, lyginant vienas su kitu. Šis reiškinys gavo ėrienos pamainos pavadinimą. Dar vienas dešimtmetis buvo pasiūlyta metodui sukurti poliarizuotas atomines sijas, kurios buvo plačiai naudojamos šiuolaikinėje branduolinėje fizikoje. Be to, ne pilnas, sąrašas, pagrindinis objektas studijų buvo neutralių atomų ir molekulių sijos.

Gana dažnai reikia gauti atomų sijų, pvz., H, D, Cl ir tt, nepaisant to, kad įprastomis sąlygomis šie atomai sudaro molekules (H2, D2, CL2 ir tt). Jei molekulinių sijų kūrimas nėra ypatingas sudėtingumas, tada tokių atomų sijų gavimo metodai yra atskira fizine problema dėl molekulių disociacijos atomuose.

Tradiciškai dažniausiai naudojami molekulių disociacijos metodai atomai yra:

· Disociacija pagal aukštos temperatūros įtaką, pavyzdžiui,, pavyzdžiui, veikiantį, kai molekulinė vandenilis tekėjo į volframo krosnį, kuris buvo šildomas iki 2500 K. su slėgiu maždaug 1 mbar, disociacijos krosnyje laipsnis buvo ~ 64%.

· Disociacija stipriame elektriniame lauke, kaip, pavyzdžiui, veikiant VUDU vamzdis, buvo naudojamas vandenilio disociavimui. Dissociacijos laipsnis buvo apie 7080% maždaug 1 mbar slėgiu.

13 · Dissociacija pagal aukšto dažnio lauką (pvz., Žr. Pavyzdžiui, kai esant slėgiui išleidimo vamzdelyje ~ 0,25 mbar, disociacijos laipsnis buvo ~ 60%).

Šiuolaikiniame įrenginyje pastaroji metodas buvo labiausiai paplitęs. Standartiniai aukšto dažnio arba mikrobangų pramoniniai generatoriai naudojami kurti ir palaikyti dujų išleidimo. Su charakteristikos slėgio viduje išleidimo vamzdžio 12 mbar lygyje, tokių įrenginių disociacijos laipsnis pasiekia 90%.

Be molekulių disociacijos, atominės sijos sukūrimo užduotis apima ir spindulio formavimąsi. Sąlygos, būtinos norint sukurti atominės vandenilio spindulį, kiekvienam nagrinėjamam atveju gali būti labai skirtingi. Reikia išlaikyti rekombinacijos greitį mažame lygyje reikalauja, kad šviesos formavimo sistemos veiktų mažomis tankio sąlygomis (1017 atomai / cm3) ir, be to, su gana dideliais purkštukų skylės dydžiais. Todėl formavimo sistemos parametrai negali būti atrinkti a priori, o tai turėtų būti tam tikras kompromisinis sprendimas, atsižvelgiant į kitų diegimo parametrų nustatytus apribojimus.

1.2 Atjungimo mechanizmas dujų išsiskyrimo dujų išsiskyrimo laipsnį nustatomas pagal sukurto atominio komponento ir įvairių rekombinacijos mechanizmų tankį. Šių procesų mechanizmą lemia makroskopiniai parametrai, pvz., Dujų slėgis išleidimo vamzdyje, radijo dažnių lauko galia, išsklaidyta ant plazmos, išleidimo vamzdžio medžiagos savybės ir kt. Paprastai, virpesių grandinė yra naudojama norint gauti ir išlaikyti išleidimą, maitinamą radijo dažnių generatoriumi ir elektromagnetinio lauko maitinimu plazmoje indukciniu ryšiu su dielektriniu išleidimo vamzdeliu. Jonizacijos laipsnis, apibrėžiamas kaip elektroninio ar jonų tankio santykis su neutralių dalelių (atomų ir molekulių), yra pakankamai mažos ir yra nuo 10-510-3.

Elektronų mobilumas Daug daugiau jonų mobilumo ir šio veda, atsižvelgiant į mažą jonizacijos lygį, tai, kad elektronų dujų temperatūra yra daug didesnė už neutralių dalelių ir jonų temperatūrą. Būdingas temperatūros diapazonas yra 14 neutralių ir jonų komponentų, kurių 5002000 k, kuris atitinka nuo 0,080,35 eV energijos, vidutinė elektronų energija yra 210 eV. SO

išleidimo savybes lemia elektronų kinetika: o aukšto dažnio elektromagnetiniame lauke, nemokami elektronai įsigyja energiją ir išsklaido jį neutraliomis dalelėmis per elastingų ir neelastines susidūrimus.

Dominuojančios yra šios neelastinės sąveikos (su skerspjūvio s iin) laisvų elektronų su neutraliomis dalelėmis:

1) Molekulių (s 1in) osciliatacinių lygių sužadinimas E- + H 2 ® H 2 + E-.

eX 2) Molekulių (s 2) disociacija E- + H 2 ® H + H + E-.

3) Molekulių (s 3) jonizacija E - + H 2 ® H 2+ + 2E -.

4) Atomų (s 4) jonizacija e - + H ® H + 2e -.

5) 2p atomų (S 5) E - + H ® H sužadinimas (2 p) + E yra.

6) 2s atomų (s 6), e - + h ® h (2s) + E sužadinimas yra.

0. S2in s 0. S1in S5in Siin 10-15 cm s4in 0. 0. 0. 0. 10 20 30 40 Elektronų energija, ev i Fig. 1. Sekcijos S ne elastiniuose procesuose 16 kaip elektronų energijos funkcija.

15 Kaip matyti iš Fig. 1 Dissociacijos procesas (elektronų slenksčio energija 8,8 EV) yra dominuojantis elektronų energijoje 1020 eV.

Atsižvelgiant į kryžminių sekcijų ir maksimalios elektronų energijų spektro priklausomybę, buvo parodyta darbe, kuriam vidutinė elektronų energija, mažesnė nei 5 eV, be dominuojančio proceso (1), intensyvumo Dissociacijos procesas (2) yra didesnis nei jonizacijos procesų intensyvumas (3) ir (keturi).

Tai lemia išvadą, kad pagal pirmiau aprašytus biudžeto įvykdymo sąlygas galima tikėtis, kad disociacijos laipsnis iki 90%. Dėl atominės ir molekulinės delikates, disociacijos laipsnis yra apibrėžiamas kaip na \u003d (1) na + 2n m arba nm a \u003d 1 + (2) nuo NM, kai NM yra molekulinė tankis, nesant išleidimo ir tada ( 3) NA \u003d 2 (nm - nm) be pagrindinių procesų, užkrautų dalelių, susidariusių dėl jonizacijos procesų (3 ir 4), pirmiau pateiktuose argumentuose, difuzijos nuostoliai, dviejų ir trijų dalinių rekombinacijos buvo atsižvelgiama į. Pateikiami skaičiavimai rodo, kad nuo 0 iki 100% diapazone ir išsklaidytas 125 W / cm3 galios tankis, vidutinė elektronų energija yra mažesnė nei 5 eV. Ji taip pat patvirtina galimybę gauti didelį disociacijos lygį.

Atominės frakcijos, sukurtos kaip molekulių disociacijos tankis, yra sumažintas rekombinacija 2H + M ® H 2 + M + E, kur M yra trečioji įstaiga, būtina atlikti apsaugos įstatymus ir E0 4.5 EV - privalomą energiją vandenilio molekulės. Darbas buvo įvertintas su rekombinacijos koeficientu (rekombinacijos tikimybė susidūrimo su siena) ir buvo įrodyta, kad būdingų įvykdymo sąlygų, t.y. Dujų slėgis, temperatūra ir tūris plazmoje, vyraujanti procesas yra paviršiaus rekombinacija.

Tradiciškai borosilika arba kvarcinis stiklas naudojamas kaip išleidimo vamzdžio medžiaga, nes Šios medžiagos leidžia naudoti aukštos temperatūros srityje ir turėti mažo paviršiaus rekombinacijos koeficientą. Tačiau esami eksperimentiniai duomenys rodo, kad - 16 koeficiento rekombinacijos vandenilio ant borosilikatinio ir kvarco stiklo sparčiai didėja didėjančios temperatūros. Taigi, darbo procese, išleidimo vamzdis turi būti aušinamas. Be to, sumažinti rekombinacijos koeficientą, naudojamas specialus apdorojimas vidinio paviršiaus išleidimo vamzdžio yra naudojamas, aprašyta darbuose, taip pat nedidelis papildymas (~ 0,10,5% pagrindinio) srauto deguonies.

1.3 Teorinis dėmesys dujų srove formavimo teisingai įvertinti atominės šviesos intensyvumo, taip pat paaiškinti matavimo rezultatus, būtina atsakyti į klausimus, kylančius, atsižvelgiant į spindulio formavimąsi. Deja, teorija dar nepatenka į vieną nuomonę apie dujų srove susidarymą hidrodinaminiu režimu. Todėl vis dar būtina kalbėti apie intensyvumo skaičiavimus, bet tik apie jo vertinimą.

1.3.1 Molekulinė režimas (baigiasi) Paprasta baigtis vyrauja per kitus modus, jei dujų tankis už skylės yra gana mažas, t.y. Knudsena kn \u003d l / d 1 koeficientas, kur l yra vidutinis laisvo kelio ilgis, D yra skylės skersmuo. Šiuo atveju dalelių sąveika nėra baigiant ir po IT4. Diferencinis intensyvumas I (Q) vienam vienetui dw kūno kampas kampu q (palyginti su normalu į skylės plokštumą) yra pateikta pagal kosinio pasiskirstymą:

I (q) \u003d n0 a0 vf (v) cos (q) dwdv, (4) kur n0 yra šaltinio dujų tankis, A0 yra atidarymo plotas f (V) - didelės spartos pasiskirstymas Maxwell-Boltzmann, kuris yra parašytas formoje:

vVF (V) DV \u003d P EXP - DV, (5) Z Z3 Klampumo srauto režimas pasižymi KN 0,01, o skirtumas tarp turbulentinio ir laminorinis VRD klampinio srauto gali būti aprašytas atsižvelgiant į Reynolds kriterijų R \u003d, kur r yra H masės masės tankis dujų su klampumo koeficientu H, turintys transporto priemonę V viduje su skersmens d.

Su R 2200, srauto režimas tampa turbulentu.

17 Z \u003d (2Kt0 / m) 1/2 atitinka tai, kur greičiausiai dalelių greitis yra šaltinio T0 temperatūroje.

Pilnas srautas F 0 per skylę gaunama integruojant 2P greičiu ir kūno kampe:

f0 \u003d N0 V 1 / s, (6) kur v \u003d (8Kt0 / pm) 1/2 yra vidutinis dalelių greitis šaltinyje t0 temperatūroje.

Lūžio intensyvumas normalaus iki atidarymo plokštumos aš (q \u003d 0) yra maksimalus ir yra suteikta išraiška:

f i (0) \u003d 1 / c · er. (7) P pagrindiniai paprastos skylės, kaip pluošto šaltinio, trūkumai yra maža piko intensyvumas, proporcingas tankis N0, taip pat silpnas spindulio dėmesys.

1.3.2 Sijos susidarymas su ilgu kanalu silpnas paprastos skylės sluoksnio fokusavimas gali būti gerokai patobulintas pakeičiant ilgą kanalą, paprastai cilindrinį skerspjūvį. Molekulinės dujų srauto molekulinio režimo reikalavimas ilgam kanale reiškia sijos intensyvumo nuostolius. Todėl jis paprastai, atsižvelgiant į spindulio susidarymą su ilgu kanalu, reikia tik dalinio veikimo molekulinės srauto sąlygomis. Tokio modelio prielaidos gali būti suformuluotos taip:

· Net ir pakankamai aukšto slėgio dujų šaltinyje, atliekamas kanalo, kuriame atliekami molekulinės srauto režimo sąlygos. Paprastai tai yra tokio skyriaus egzistavimas kanalo lizde, o kanalo dujų pradžioje yra hidrodinaminio arba tarpinio srauto režimo C (kn 1) sąlygomis.

· Ant kanalo skyriuje su molekuliniu režimu srauto, tankis kaip atstumo z iš palei kanalą funkcija mažėja tiesiškai ir pasiekia nulinę vertę į iš jo.

Piko spindulio intensyvumo (į priekį), įnašas suteikia du procesus. Pirmasis įnašas yra dėl dalelių, kurios perduoda kanalą be patirties - 18 susidūrimų. Antrasis įnašas suteikia daleles, kurios patyrė išsklaidymą ant kitų dujų dalelių, tačiau pasiekė kanalo pabaigą.

Aprašytame modelyje yra du konkretūs režimai, priklausomai nuo laisvo dalelės, kai dujų tankis yra kilęs į šaltinį n 0 iki kanalo ilgio l:

1. Skaidrus kanalas: L l / 2. Dėl pakankamai mažo dujų slėgio į šaltinį į sijos intensyvumą, tik pirmasis procesas prisideda prie indėlio.

Todėl piko intensyvumas yra:

I (0) \u003d n0 a0 v 1 / c · er. (8) 4p jis gali būti išreikštas bendrojo dujų srauto FT, naudojant sąlygą Formulės FT \u003d K N0 V, (9) kur k \u003d 4D / 3L geometrinis koeficientas, D ir L - skersmens ir kanalo ilgis, FT 1 / C · er

I (0) \u003d (10) PK išraiška (10) yra didžiausio pluošto intensyvumo apskaičiavimo formulė, kurią sudaro ilgas kanalas. Pažymėtina, kad dujų srautas į priekį su visu srautu yra didesnis, palyginti su paprastu nustojimu nuo atidarymo (7).

2. Nepermatomas kanalas: L l / 2. Šis režimas atitinka atvejį, kai dalelės turi nereikšmingą tikimybę perduoti kanalą be susidūrimų.

Neskaidrumo kriterijus yra L / L 12 sąlyga. Tokiu atveju piko intensyvumas yra mažesnis nei su skaidriu kanalu ir yra nurodyta išraiška:

1 / V D I (0) \u003d 0,065 F T1 / 2 1 / C · ER, (11) S () - kur S \u003d 2LN yra dalelių susidūrimo skerspjūvis. Tai galima matyti, kad pirmiau minėtoje išraiškoje, piko intensyvumas nepriklauso nuo kanalo ilgio.

Remiantis nagrinėjamais atvejais, galima daryti išvadą, kad esant pakankamai mažo dujų tankiui šaltinyje, piko intensyvumas I (0) yra proporcingas F t ir dideliu tankiu - F T1 / 2.

19 i (0) μ F T1 / 2, aprašyto modelio analizė rodo, kad priklausomybė, atsirandanti dėl linijinio dujų tankio pokyčių, esančių kanale, iš tikrųjų nepriklauso nuo šios prielaidos. Todėl tokie santykiai gali būti platinami ir tuo atveju, jei "neskaidrumas" tęsiasi už kanalo, sudarančio debesį tarp antgalio ir skimmerio. Tokiu atveju dujų tankis sumažėja tiesiškai palei Z kanalo ašį atstumu nuo mažesnių nei dviejų antgalių skersmens;

ir tada lašai iki labai mažų verčių kelių l atstumu. Tai leidžia jums naudoti tokį modelį, nepaisant nerealu prielaidos apie N \u003d 0 kanalo lizde. Kaip rezultatas, išraiška (11) yra patikimas apytikslis, net jei molekulinio režimo srauto sąlygos nėra atliekamos. Prieštaravimas tikimasi tik tuo atveju, kai dujų perėjimas į molekulinį režimą atsiranda dideliu atstumu nuo išėjimo iš kanalo ar dujų purkštuko, nes susidaro hidrodinaminės bruožai.

1.3.3 Hidrodinaminis srauto režimas. SuperSonic Jet, kai tik šaltinio dujų tankis pasirodo esąs toks didelis, kad vidutinis laisvo kilometro lygio ilgis tampa mažas, palyginti su antgalio skersmeniu, dujos patenka į tarpinį srauto režimą, esantį netoli laminorinės srauto režimo. Išėję į purkštuką, dujos patiria adiabatinę plėtrą. Darant prielaidą, kad dujų dalelių ant purkštuko paviršiaus terminalizacija ir nustatant tipišką purkštukų temperatūrą apie 100 k, jo skersmuo 2 mm ir slėgio į išleidimo vamzdelį disociatoriaus apie 1 mbar, l, 0,04 mm ir kn 0,02. Čia aš yra apibrėžiamas kaip kt l \u003d, (12) 4P 2 PR, kur k yra Boltzmann konstanta, t yra dujų temperatūra, P yra slėgis šaltinyje ir r \u003d 1,87 · 10-8 cm - kinetinis spindulys.

Paprasta skylė arba ilgas kanalas, naudojamas gaminti dujų srove molekulinės srauto režimu pakeičiamas kūginės formos purkštuku hidrodinaminės srovės formos atveju. Antroji "skylė", vadinama dažniausiai skimmer ir už antgalio, teoriškai leidžia suderinti dalelių viršgarsinę spindulį.

Aprašytomis sąlygomis, dujų srove, pagamintas purkštuku juda į skimmerio kryptimi su hidrodinaminiu greičiu, kuris gali labai viršyti paprastą šiluminę dujų greitį. Šis formavimo metodas yra labai - 20 yra įdomus nuo sijų gavimo su dideliu intensyvumu, taip pat monochromatinėmis sijomis.

Imantomis stacionarių dujų srauto sąlygomis, jis palieka baką per mažą skylę ir patirties adiabatinės plėtros. Pradinis H0 dalelių entalpija virsta MU 2 krypties srauto kinetine energija ir liekamasis entalpija H \u003d U + PV, kur u yra vidinė energija, p yra masinis slėgis, V yra tūris. Energijos išsaugojimo įstatymas suteikia:

H0 \u003d h + mu 2. (13) Su konkrečiu dujų šilumos talpa pastoviu slėgiu C P, originalios TVER televizoriaus temperatūra ir vietinė dujų temperatūra t iš plečiančios spindulio ašies, mes gauname:

c P T0 \u003d C P T + 2, (14) nuo - 1 t \u003d t0 1 + (G - 1) m2, (15) 2 CP, kur g \u003d. Machum M yra Jet U greičio santykis su vietiniu garso gorumo greičiu C \u003d (GKT / m) 1 / 2. m2 reiškia krypties judėjimo energijos dalį nuo šiluminės energijos dujos.

Jei P1 liekamasis dujų slėgis kameroje tiesiai už purkštuką atitinka būklę:

g P1 2 G +1 (16), P 0 G - tada Macho numeris pasiekia vertę M \u003d 1 Siaučiausiai siauroje antgalio vietoje. Čia p 0 yra dujų slėgis šaltinio bake. Tokiomis sąlygomis dujų srautas pasiekia didžiausią vertę.

Konkretus šilumos pajėgumas pastoviu slėgiu C P vienos branduolinės dujos yra lygios KT. Tada - 21 5 1 kt0 \u003d mu 2 + kt + kt. (17) 2 2 Pirmasis terminas dešinėje pusėje yra krypties masės srauto kinetinė energija, antrasis terminas yra šilumos judėjimo kinetinė energija5. Trečiasis terminas susijęs su energija, sudaryta idealiose dujose temperatūroje t, kuri verčia dujas plečiasi.

Visi trys nariai gali būti registruojami kaip Macho skaičiaus funkcijos, ypač kinetinė energija yra įrašoma kaip:

1 MU \u003d C P (T0 - T) \u003d C PT0 1 - 1 + (G - 1) M.

(18) 2 2 Macho padidėjimas padidėja atstumas l nuo antgalio, nes dujų išsiplėtimas yra ne tik dujų temperatūra, bet ir tankis (ir, atitinkamai dalelių susidūrimų skaičius vienam vienetui laikas) mažėja su vis didėjančiu atstumu. Galiausiai, tam tikru atstumu, L m sustoja spindulio aušinimui, o Macho numeris pasiekia maksimalią vertę ir lieka užšaldyta.

Dėl atstumo L m, vykdymo santykis pateikiamas:

p L m \u003d 0,67D t 1, (19) p, kur d t yra "gerklės" antgalio skersmuo. Be to, maksimalus macho skaičius gali būti apytiksliai išraiška:

g - (20) g m t \u003d 1,2 kN 0, kur kn 0 yra Knudsen koeficientas, kuris yra nustatomas pagal sąlygas, kuriomis yra antgalis. Kaip jau minėta, ant purkštuko, kurio skersmuo yra 2 mm, kuris yra 100 k, kn 0 "0,02 temperatūroje, taigi maksimalus maha skaičius yra lygus 6.

Maždaug tokia pati vertė pagal šias sąlygas yra eksploatuojamas, kuriame MAHA priklausomybė yra gaunama iš atstumo matuojamas vienetais antgalio skersmens.

L m atstumu įvyksta perėjimas nuo hidrodinaminės iki molekulinės srauto. Ne anksčiau kaip šis perėjimas įvyko, spindulys turėtų eiti per skimmerį į geriausio vakuumo srityje. Tačiau perėjimas prie geriausio vakuumo regiono gali būti atskaitos sistemoje, judančioje greičiu u santykinai laboratorijoje.

22 Įtakos smūgio bangos, atsirandančios dėl dujų srove ir liekamųjų dujų sąveikos. Todėl, kad būtų išvengta didelės įtakos smūgio bangų, sudarančių Mach diską, reikia pasirinkti labai atsargiai.

Tarkime, kad pluošto konstrukcija nėra pažeista nuo skimmerio buvimo, ir, be to, po skimmerio, spindulys yra molekulinės srauto režimu. Tada didžiausias intensyvumas ant sijos ašies vienam vienetui korporo kampo yra pateikta tokia išraiška:

I (v) \u003d ns kaip VF (v) dwdv, (21), kur NS yra dalelių tankis į įėjimo į skimmerį, kaip yra skerspjūvio plotas iš reguliatoriaus ir F (V). Sudarso spindulių dalelių pasiskirstymas greičiu:

(V - WS) VF (V) DV \u003d P EXP - DV, (22) Z S3 ZS, kur ZS \u003d (2kts / m) 1/2 ir WS \u003d ms (GKTS / m) 1/2 - dujų greitis Jet. "S" kintamųjų indeksas atspindi jų skaičiavimą, kai spindulys yra įdėtas į skimmerio kaklą. Iš išraiškos (22) lengva rasti greičiausiai superoninės spindulio greitį:

v0 \u003d (23) 2 GM S Integracija (21) greičiu ir korportu kampu, specifinis kolimatoriaus diafragma (indeksas), kuris suteikia pluošto galutinius matmenis ir formą, mes gauname visišką dalelių FC srautą per diafragmentą KOLUMATOR:

gM S2 + F C \u003d kaip AC n SWS 1 / s. (24) 2P SC čia L SC yra atstumas tarp skimmerio ir kolimatoriaus. Pagal laimės intensyvumo padidėjimą, pritvirtintas prie sijos susidarymo su hidrodinaminės savybės, palyginti su dujų paprastumu, yra:

1 / CP G @ P K GM S2. (25) Tačiau pristatomi laimėjimai intensyvumui yra pervertinta realioms sijoms. Taip yra dėl to, kad yra šviesos dalelių išsklaidymas ant vakuuminės kameros liekamosios dujos.

23 1.3.4 Šaltinio intensyvumo vertinimas Žinant dalelių tankį išeinant į purkštuką yra absoliučiai būtina įvertinti poliarizuotų atomų šaltinio intensyvumą. Metodas, kuris savo ruožtu apskaičiuojamas tankis. Idėja yra ta, kad kūgio purkštukas pakeičiamas keliais trumpais vamzdžiais su diametės d in-d di \u003d i + d Out. (26) n ir len l \u003d li \u003d li \u003d. (27) N čia L N yra antgalio gylis, n yra vamzdžių, D į ir d Out - įėjimo į antgalį ir jo kaklą skersmenis.

Pn n n-n-pi i p. 2. Sistema, paženklinta antgalį ant elementarių vamzdžių.

Dujų srautas nuo vieno tūrio į kitą per elementarią vamzdelį (žr. 2 pav.) Yra apibrėžiamas kaip:

Q \u003d CI (Pi 2 - Pi1) (28) kai Pi 2 ir PI1 - slėgis abiejose vamzdžio pusėse ir laikomasi slėgio Pi 2 \u003d PI +1.1, CI - vamzdžio laidumo, už kurį Bet kokiam dujų srauto režimui yra universali formulė:

d (P + PI1) D I3 TB 1.96 10 - 2 I I 2 l / s.

C I \u003d 1.25 10 -6 + 3,04 10 4 (29) 2H L M - 24 Šioje formulėje visi linijiniai matmenys išreiškiami mm, slėgio - MBAR, H \u003d 8,58 10 -8 mbar · C - TB koeficientas - dujų temperatūra, M - molinė masė, klampumas kambario temperatūroje.

Naudojant SUTERLAND C pastovią temperatūrą, klampumo koeficientas gali būti perskaičiuotas į bet kurią kitą temperatūrą, kai naudojama Suterland C pastovi, kuri yra 73 vandeniliui:

T 1 + c / t h t \u003d ht3. (30) T0 1 + C / T TN \u003d 100 K Dujų temperatūra bus antgalį su TB \u003d 0,290 TN \u003d 29 K. Todėl klampumo koeficientas bus H \u003d 9,59 10 -9 mbar · s. (31) Dalelių tankis antgalio kaklo yra apibrėžiamas kaip p n \u003d, (32) ktb, kur k \u003d 1,38 · 10-19 mbar · cm3 / k yra Boltzmann pastovus. PI 2 išraiška iš lygčių (28) ir (29) įrašoma į formą:

PE + + PI1 + i1 + pi2 \u003d - (33), 2z 2z u xz kur Q yra dujų srautas į disociatorių ir dix \u003d 1.25 10 -, LDZ \u003d 1,96 10 - 2 i, (34) 2H TB E \u003d 3.04 10 4.

M, kad įvertintumėte spindulio tankį, kai nutraukiamas antgalis, būtina daryti prielaidą dėl dujų slėgio pasiskirstymo disociatoriaus išleidimo vamzdžio. Kai ABS dirba ant akceleratoriaus, planuojama išlaikyti molekulinės vandenilio įvesties srautą 1,7 mbar · l / s. Tokiam srautui slėgis, matuojamas disociatoriaus išleidimo vamzdelyje, yra 1,53 mbar.

Tarkime, kad išleidimo zona yra maždaug disociatoriaus viduryje.

Po disociacijos ir rekombinacijos proceso ant išlydžio vamzdžio paviršiaus, disociacijos laipsnis jo pabaigoje yra 90%, todėl dalelių skaičius yra nuo 25 iki 1,9 karto daugiau nei įvesti į disociatorių. Iš to matyti, kad slėgis, kurį sukelia dujų prie įėjimo į antgalį, PN 2 \u003d 2,81 mbar.

Apskaičiuojant pirmiau aprašytą procedūrą su pertvarų skaičius N \u003d 90, slėgis antgalio yra lygus P12 \u003d 2,78 mbar. Tada nuo išraiškos (32) dalelių tankis yra n \u003d 6,95 1017 cm -3. (35) Santykis (24) gali būti perrašytas kaip N0 A 0 m AC FC \u003d (3 + GM 2) 2PR SC 3 (36) 1 1 + (G - 1) m2, kur N0 yra dalelių tankis antgalio kaklas, A0 - garso greitis antgalio ir m \u003d m s.

Nuo A0 \u003d 4.1376 10 4 cm / s TB temperatūroje, dujų srautas per kolimatorių yra F C \u003d 2.24 1018 1 / s. (37) Kaip jau buvo pažymėta, panašus įvertinimas suteikia pernelyg didelę intensyvumo vertę. Šio priežastis yra intensyvumo slopinimo procesas dėl šviesos dalelių sklaidos liekamosios dujos.

Praktiškai nustatyti spindulių formavimo sistemos parametrus, kuriuose jos intensyvumas yra maksimalus, naudojami empiriniai metodai. Šiuo tikslu atominės šviesos intensyvumas matuojamas kaip purkštuko, skimmerio ir kolimatoriaus, dujų įvesties srauto funkcija ir antgalio temperatūra.

Šiuo atžvilgiu, kuriant įrenginius darbui su atominėmis ir molekulinėmis sijų, būtina užtikrinti gebėjimą prisitaikyti kaip pilną rinkinį parametrų šviesos formavimo sistemos.

26 2 skyrius.

Poliarizacijos kūrimo metodai atominėse sijų 2.1 Įvadas poliarizuotų protonų ir (arba) deuterons sijų kūrimo metodas yra paruošti neutralių atomų spindulį taip, kad atomo branduolių (protonų ar deuterons) nugaros yra orientuotos į atomą daugiausia išorinio magnetinio lauko krypties. Kai vėlesnis atomų jonizavimas, pavyzdžiui, elektronų poveikis, branduolinė poliarizacija yra išsaugota, o tai leidžia gauti poliarizuotų protonų (arba deuterons) sijas.

Poliarizuotų neutralaus vandenilio ar deuterio atomų sijų kūrimo metodas yra tai, kad prijungtos branduolinės ir elektroninės nugaros. Todėl, įtakojant magnetinį momentą elektronų, tai taip pat galima paveikti branduolinį sukibimą.

Vandenilio atomas iš esmės turi elektronų sukimo s \u003d 1/2 su projekciniu MJ \u003d ± 1/2 ir protonų sukimosi i \u003d 1/2 su projekcija MI \u003d ± 1/2. SO Pilna RRR atomo f \u003d s + i (f \u003d 0, 1) sukimosi, atitinkamai projekcijos MF \u003d 0 ir MF \u003d 0, ± 1.

Energijos skirtumas tarp lygių su F \u003d 0 ir F \u003d 1, jei nėra išorinio magnetinio lauko DW \u003d H1420.4 MHz. Kaip nuo magnetinio momento atomo sąveikos su išoriniu magnetiniu lauku, lygis su f \u003d 1 yra padalintas, atsižvelgiant į zeeman efektą. Išorinio lauko jėga lemia požiūris į vadinamąjį. "Kritinis" lauko bc, kuris yra apibrėžiamas kaip dw bc \u003d (vandenilio 507 val.), (38) (g i - GJ) MB, kur GI \u003d -3.04 10 -3, GJ \u003d 2.002 - G-veiksnys Protonas ir elektronas Magneton Bora M B \u003d -0,927 10 -20 ERG / GS vienetais. SO Lauko jėga apibrėžiama kaip C \u003d b / bc.

Energijos suskirstymas nustatomas pagal Brete-Rabbi formulę:

27 DW DW 4M F + G I M B M F BC C + (-1) F +1 C + C2.

W \u003d - 1+ (39) 2 (2 i + 1) 2i + ultrathinančio vandenilio padalijimo priklausomybė nuo išorinio magnetinio lauko jėgos yra parodyta Fig. 3.

2 mf f \u003d 1 + 1: mj \u003d + 1/2 mi \u003d + 1 / w / dw 0 2: mj \u003d + 1/2 MI \u003d -1 / 0 - 3: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d -1 / 4: MJ \u003d -1 / 2 mi \u003d + 1 / F \u003d - - 0 2 4 6 C \u003d b / bc fig. 3: vandenilio atomo energijos lygių schema magnetiniame lauke B. pagrindinei BC \u003d 507 GS būsenai 2S1 / 2, valstybės BC \u003d 63,4 gs. Energija W buvo matuojama DW \u003d H1420,4 MHz (\u003d 5,9 · 10-6 eV).

C1 regione kreivių nuolydis nustatomas elektronų magnetiniu tašku.

r r s 1, s ir aš ne daugiau nepriklausomi vektoriai, Todėl, silpnų laukų srityje, kreivės nurodytos per MF visiško nugara F.

2 mf 1: mj \u003d + 1/2 MI \u003d + + 3 / F \u003d 3/2 2: mj \u003d + 1/2 MI \u003d + 1/3: mj \u003d + 1/2 mi \u003d - w / dw -1 / 0 -3/2 4: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d - -1/2 5: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d 6: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d - f \u003d 1/2 + 1 / - -4 0 2 4 6 C \u003d b / bc fig. 4: Deuterio atomo energijos lygių diagrama magnetiniame lauke B. pagrindinei BC \u003d 117 val., 2S1/2, BC \u003d 14,6 GS būsenų. Energija W buvo matuojama DW \u003d H327,4 MHz (\u003d 1,4 · 10-6 EV).

28 Deuteriui su branduoliniu sukimu I \u003d 1 (F \u003d 1/2 ir F \u003d 3/2), kritinis laukas BC \u003d 117 HS. Ultrafino deuterium energijos priklausomybė nuo išorinio magnetinio lauko jėgos pateikiama Fig. keturi.

Protonų, turinčio nugara I \u003d 1/2 (MI \u003d ± 1/2) poliarizacija yra apibrėžiama kaip vektorinė poliarizacija n mi \u003d +1 / 2 - n mi \u003d -1 / pz (I \u003d 1/2) \u003d \u003d , (40) n mi \u003d +1 / 2 + NMI \u003d -1 / kur, n mi \u003d + 1/2 ir n mi \u003d -1 / 2, atitinkamai atomų kiekis su sukimu, lygiagrečiu ir anti-lygiagrečiu Išorinis laukas.

Apibūdinti Deuteron poliarizaciją, kuri turi branduolinį nugara I \u003d 1 (MI \u003d -1, 0, 1), be vektorinio poliarizacijos n mi \u003d +1 - NMI \u003d - PZ (I \u003d 1) \u003d (41 N m i \u003d +1 + n m i \u003d 0 + n m i \u003d -1, taip pat naudojamas TENSOR poliarizacija, apibrėžiama kaip 1 - 3 n mi \u003d pz (I \u003d 1) \u003d (42) n m i \u003d +1 + n mi \u003d 0 + nmi \u003d -1.

Fig. 5 rodo vektoriaus priklausomybę (I \u003d 1/2 ir i \u003d 1) ir TENSOR (I \u003d 1) ultrathine lygių poliarizacija vandenilio ir deuterio kaip išorinio magnetinio lauko funkcija. 1, 3 vandenilio ir 1, 4 deuterium yra švarūs ir visiškai poliarizuoti nepriklausomai nuo išorinio magnetinio lauko vertės.

Stipriai magnetiniame lauke vandenilio 2 ir 4 valstijose, protonas ir elektronas yra poliarizuotas priešingomis kryptimis. Sumažėjus lauke, protonų magnetinės akimirkos ir elektronai pradeda priversti vieni kitiems, dėl kurių protonų poliarizacija sumažėja, kaip parodyta Fig. 5. Jei nėra išorinio lauko, protonas ir elektroninė poliarizacija skiriasi sinusoidiniu laiku (su paleidimo dažniu) vidutiniškai, sukuriant nulinę poliarizaciją. Panašūs argumentai gali būti atliekami Deuterium 2, 3, 5 ir 6.

29 Vandenilio vektoriaus poliarizacija PZ 0. -0. - 0,01 0,1 c \u003d b / bc fig. 5. Vandenilio atomo superfinerio suskaidymo poliarizacija kaip išorinio magnetinio lauko funkcija.

Deuterio vektoriaus poliarizacija TENSOR poliarizacija PZ pz 1 + 1 0. 0. 2 0 -0. trisdešimt. - -1 - 0,01 0,1 1 10 0,01 0,1 1 c \u003d b / bc c \u003d b / bc fig. 6. branduolinė poliarizacija superfinu padalijimo atomo deuterio kaip išorinio magnetinio lauko funkcija.

Į stiprus laukas Atskiriantys magneto atomai su MJ \u003d +1/2 turi nulinę branduolinę poliarizaciją. Dėl lygiaverčių vandenilio lygių 1, 2, t.y.

N MI \u003d + 1/2 \u003d N MI \u003d -1 / 2 ir Deuterio 1, 2 ir 3, t.e. N mi \u003d +1 \u003d n mi \u003d 0 \u003d n mi \u003d -1, nuo Fig. 6what yra tai, kad PZ \u003d 0 ir pz \u003d 0 C 1. su adiabatiniu perėjimu į regioną C1 vandenilio PZ \u003d +1/2, Deuterium PZ \u003d +1/3 ir pz \u003d -1/3.

Taigi, norint sukurti atomų spindulio poliarizaciją, būtina pasirinkti atomus viename ar daugiau, jei tai yra tENSOR poliarizacija Deuterio, ultrathin valstybės.

30 Šiuo metu poliarizuotų sijų kūrimo įrenginiai yra plačiai naudojami įvairiuose fiziniuose eksperimentuose tiek poliarizuotųjų protonų šaltiniuose ir įkrautų dalelių akseleratorių šaltiniais ir poliarizuotais dujų tikslais. Dažniausiai, šiandien tokių įrenginių tipai yra:

Šaltiniai, naudojant ėrienos pamainą (LSS6);

· Optiniai siurbimo šaltiniai (OPPIS7);

· Poliarizuoti atominės sijos šaltiniai (PABS8).

2.2 Šaltiniai, naudojant ėriuko pamainą (LSS), kaip jau pažymėta, kad būtų sukurta poliarizacija spinduliu, būtina pasirinkti "būtinus" itin plonus būseną. Tai pasiekiama kaip pluošto komponento erdvinis atskyrimas (Stern-Gerlakhov tipo šaltiniai) ir 2S1 / 2--2-modalinio būsenos išleidimo technika trumpai gyventi 2P1 / 2 būsenai.

E MS + 1/2S1 / 2 MI +1/2 -1 / (T \u003d 0,14 C) F \u003d 1 1609 MHz 0 -1 / 4,410-6 EV Devam + 1 / Dehyperfine -1 / 2P1 / 2 1.610-7 EV (T ~ 10-9 c) Išorinis magnetinis laukas, GS 535 pav. 7. Energijos lygiai ultrathine skilimo 2S1/2 ir 2P1 / 2 valstybės vandenilio atomo.

Avinėlio perjungimo šaltinis Optiškai pumpuojamas poliarizuotas jonų šaltinis Poliarizuotas atominis pluošto šaltinis - 31 pav. 7 rodo ultra plonosios padalijimo energijos lygį 2S1/2 ir 2P1 / 2 vandenilio atomo schemoje. Jei nėra išorinio magnetinio lauko, energijos skirtumas tarp šių lygių (LAMP pamainos) yra 1058 MHz. Pagrindinė 2S1 / 2 lygio charakteristika yra ta, kad tai yra metastabilus lygis su gyvenimo metu t 2 s1 / 2 "0,1 p. 2P1 / 2 lygis, savo ruožtu, trumpalaikis, su gyvenimo metu t 2 P1 / 2 ~ 10 -9 s.

a Atnaujintus darbe priimtus pavadinimus, žymi 2S komponentus valstybių turintys MJ \u003d +1/2, per B, atitinkamai, komponentai su MJ \u003d -1/2. Atitinkami 2P komponentai valstybei žymi E ir F. Kaip matyti iš Fig. 7, pasiekdami magnetinį lauką 535 ir 605 GS būsenos B yra sumaišoma su valstybėmis e išorės elektrinis laukas Dėl celiuliozės efekto. Šis procesas dažnai vadinamas metastable Valstybės išleidimas 2S1 / 2. Taigi, tik lieka šviesoje, turintys MJ \u003d +1/2 ir MI \u003d ± 1/2.

Energijos lygis A + ir E +, ir A- ir e-, kur ženklai "+" ir "-" reiškia protonų spin projekcijos (MI) ženklas, yra ~ 1600 MHz su magnetinio lauko 535 ir 605 GS, atitinkamai. Taigi, pridedant, be magnetinių ir elektrinių laukų, aukšto dažnio laukas su ~ 1600 MHz dažniu ir nustatant magnetinio lauko dydį, kad būtų išleidžiamas A + arba A-. Tie.

sukurkite teigiamą arba neigiamą vektorinio pluošto poliarizaciją.

1 2 Fotoaparatas su šarminiu metalo poromis Protonų šaltinis, skirtas sukimosi filtro (jonizatoriaus) susidarymui yra tenkinami atomai (2S1 / 2). 8. Pagrindiniai poliarizuoto šaltinio elementai ant ėrienos pamainos.

Fig. 8 Pateikiami pagrindiniai poliarizuoto šaltinio elementai ėriukai. Norėdami sukurti metastingą atomus, protonų spindulys nuo jonizatoriaus (1) perduodamas per kamerą, pripildytą šarminių porų (2), kur yra įkrauta ir metabolinė sąveika, susidaro atomai 2S1 / metastable būsenai. Be to, metastuojamų atomų paketas patenka į nugaros filtrą (3), kur pasirenkamas B valstybių įvykdymas ir viena iš dviejų A - 32 būsenų. Taigi, gaunamas šaltinio išėjimas, gaunamas pluoštas su vektoriniu poliarizacija.

Šaltiniai, naudojant ėrienos pamainą, dažniausiai naudojami kaip poliarizuotų protonų šaltiniai užkrautų dalelių greitintuvų.

Tačiau tokio pobūdžio šaltinių veikimo principas buvo plačiai naudojamas poliarizacijos srityje. Tokie įrenginiai gavo polarimetrų pavadinimą naudojant ėriukų pamainą, ir leiskite matuoti neutralių atomų ir jonų spindulių poliarizaciją, šiek tiek apie šimtus elektronų voltų, kurių tikslumas yra apie 1%. Visų pirma aprašytas įrenginys buvo naudojamas matuojant vandenilio ir deuterio sijų anke abs.

Šaltinių, naudojant ėrienos, privalumai turėtų apimti santykinai paprastą dizainą, patikimumą ir mažą kainą. Jie taip pat leidžia gauti protonų ir deuteron sijas su pakankamai dideliu (7080%) poliarizacijos laipsniu. Tačiau pagrindinis šio tipo šaltinių trūkumas yra nedidelis intensyvumas, retai didesnis kaip 0,5 mA. Tai mažas pluošto intensyvumas, kuris nustato LSS naudojimo ribojimą kaip poliarizuotus tikslus, nes veiksmingas tokio tikslo tankis bus ~ 105 atomai / cm2.

2.3 Šaltiniai su optiniu siurbliu (OPPIS) Šaltinių su optiniu siurbimu veikimo principas yra toks.

Proton sijos iš ECR9-jonizatoriaus (1 pav.) Pagreitina kelių kiloelektronų energiją ir patenka į neutralizatoriaus, pripildyto šarminių metalų porų (2), kamerą. Diskarsly poliarizuotos lazerio spinduliuotės naudojimas leidžia sukurti poliarizaciją elektroniniu elektroniniu metalu šarminiuose metaluose (optinis siurbimas). Be to, dėl apmokestinimo ir mainų reakcijos spindulių protonai užfiksuoja poliarizuotus šarminių metalų atomų elektronus ir sudaro neutralius atomus metastable 2s1 / 2.

Siekiant išlaikyti elektroninį metastable atomų poliarizaciją, kolegija (2) yra stipriame išilginiame magnetiniame lauke. Taigi susidaro neutralizatoriaus produkcija, suformuota neutralių atomų spindulys, poliarizuotas elektroniniu būdu.

Electron Cyclotron Resonance - 33 Lazeris, skirtas optiniam šarminio metalo garų perdavimo optiniam siurbimui. Poliarizuotas protonų šaltinis nuo elektronų protonų jonizatoriaus (ECR-jonizatoriaus), naudojant SONA 1 2 3 metalo poveikį. 9. Šaltinio veikimo principas su optiniu siurbliu.

Branduolinės poliarizacijos kūrimo pagrindas yra elektronų poliarizacijos protonų perdavimas arba vadinamasis SONA efektas. Jo esmė yra tokia.

Kadangi metastable atomų spindulys yra poliarizuotas elektroniniu būdu, tada atomai yra šviesoje tik 1 ir 2 su anti-lygiagrečiu branduoliniu sukimu. Su adiabatiniu mažėjimu į 1 ir 2 būsenos išorinį magnetinio lauko sumažėjimą, eikite į 1 'ir 2' (žr. 10 pav.), Kurių branduolinės nugaros yra lygiagrečios. Taigi, kameros lizde (3, 9 pav.), Metastable atomų paketas įgyja branduolinę poliarizaciją.

Be to, poliarizuotų metastingų atomų paketas patenka į jonizatorių (4) arba antrąją kamerą, kurioje yra šarminių metalų porų, kur HA jonai yra suformuoti dėl mokestinio mainų sąveikos. Branduolinė poliarizacija, kuri turėjo neutralių metastabilus atomų spindulį, išsaugojęs.

E 3 '2' 1 '4' B neigiamas B teigiami ryžiai. 10. Energijos lygiai ultrafino suskaidymo vandenilio atomo 2S1 / 2-narėje kaip išorinio magnetinio lauko funkcija.

Taigi, OPPIS išvestyje, yra poliarizuotų protonų arba su energijos su energija keliais kiloelektroniniais voltais paketas.

34 Pagrindinis taikymas optinių siurblių šaltinių, esančių kaip poliarizuotų protonų šaltinių įvairių greitintuvų. Tipiškas, šiandien, oppis parametrai yra: šviesos srovė ~ 1 mA (DC šaltiniams) ir poliarizacija ~ 75%. Tačiau, nepaisant pakankamai didelio pluošto intensyvumo ir poliarizacijos, šio tipo šaltiniai retai naudojami kaip poliarizuoti tikslai, nes Jų sukurta sija turi gana didelį greitį (~ 105 m / s), o tai lemia veiksmingą tikslinį tankį iki 109 atomų / cm2.

2.4 Poliarizuotų atominių sijų šaltiniai (PABS) Idėja sukurti poliarizuotų atomų šaltinį buvo paskirta įprastu F. Ramsemu. Jo esmė - tai hiperfine komponentų atskyrimas pluošto pluošto inhomogeniniame magnetiniame lauke ir vėlesniu perėjimų tarp hiperfinu skaldymo lygiu.

vakuuminiai siurbliai Dulkių siurbliai H2, D2 4 5 6 Akceleratoriaus krūva Vakuuminiai siurbliai Vakuuminiai siurbliai Fig. 11: Struktūrinė poliarizuoto atominio vandenilio / deuterio šaltinio struktūra. 1 dujų srauto reguliatorius;

2 - radijo dažnio disociatorius;

3 yra dujų jet formavimo sistema (purkštukas, skimmeris, kolimatorius);

4 yra pirmoji nugaros atskyrimo magnetų grupė;

5 yra pirmoji ultra plonų pereinamųjų blokų grupė;

6 - antroji spintinio atskyrimo magnetų grupė;

7 yra antroji ultra plonų pereinamojo laikotarpio blokų grupė;

8 kaupiamasis ląstelių (tikslo).

Pagrindiniai pakabos elementai yra (žr. 11 pav.):

· Molekulinės vandenilio srauto (H2) arba deuterio (D2) įrenginio tiekimas ir kontrolė;

· Disociatorius, kuriame H2 arba D2 molekulės yra atsietos neutralių atomų;

· Dujų srove formavimo sistema (antgalis, skimmeris, kolimatorius);

· Poliarizacijos kūrimo sistema (spin-atskyrimo magnetai ir itin ploni pereinamieji blokai).

35 Norėdami sukurti vandenilį arba deuterio atominę spindulį, paprastai taikomas radijo dažnių disociatorius. Nemokami elektronai yra pagreitinti aukšto dažnio elektromagnetiniame lauke ir sužadinti vandenilio molekulių virpesius. Šis procesas gali būti pateikiamas taip:

H 2 + E - + DE ® H 2 + E - ® H + H + E -, * kur DE \u003d 8.8 EV yra vandenilio molekulės ir deuterio virpatavimo energijos.

Molekulinės vandenilio srautas (deuteris) paprastai yra įvairus nuo 0,5 iki 2 mbar, l / s. Viršutinė riba yra dėl didesnių siūlų disociacijos laipsnio sumažėjimo. Taigi būtina rasti optimalias darbo sąlygas, pagal kurias tiek disociacijos laipsnis, tiek dujų srautas yra maksimalus.

SAME, atsieta ant atomų, eina per dujų srove formavimo sistemą, būtent purkštuką, skimmer ir kolimatorių. Purkštukų temperatūra stabilizuoja 80 k regione, kuris leidžia jums gauti atominių komponentų, reikalingų maksimaliam spin-atskyrimo magnetų pralaidumui.

Po to, kai buvo suformuota sija, ji patenka į nugaros atskyrimo sectrūtive magnetų sistemą, kur atominis komponentas yra atskirtas elektroninio sukimo orientacija. Taigi, valstybės su elektroninio nugara MJ \u003d +1/2 ir MJ \u003d -1/2 yra erdviškai atskirti stipriame nehomogeniniame magnetiniame lauke. Kaip rezultatas, atominis komponentas su MJ \u003d -1/2 lašai iš spindulio ir pašalinamas siurbliais, kurie suteikia vakuuminio kameros siurbimą.

Jei norite sukurti tam tikrą vektoriaus ar tzoro poliarizaciją, t.y. Tam tikrų ultrathine skaidymo lygių populiacijos sukūrimas naudojamas radijo dažnių laukuose sužadinimo technikai.

Šio metodo esmė yra tokia. Su atomų pluoštu per magnetinio lauko B regionas ir radijo dažnių lauką su dažnumu, atitinkančiu ultrathine skaldymo lygius šiam B, perėjimai tarp nurodyto lygių yra susijaudinęs. Kadangi perėjimai tarp ultrafinų skilimo lygių yra dvikryptis, būtina pašalinti atvirkštines perėjimų galimybes, vedančią į spindulio depolarizaciją. Šis tikslas pasiekiamas skatinant perėjimus gradiento magnetiniame lauke. Tuo pačiu metu, už atomą, judančią tokioje srityje, pereinamojo laikotarpio sąlygos vystosi tik ribotame erdvės srityje, kur dažnis atitinka lauko dydį. Svarbu, kad atomo juda šioje - 36 srityse, sąveika su fotonu buvo vienkartinė. Tai pasiekiama pasirinkdami RD lauko amplitudė, kuri lemia fotonų tankį.

Poliarizuotų atominių sijų šaltiniai yra plačiai naudojami tiek poliarizuotų protonų ir deuteronų injekcijoms pagreitinėjams ir kaip vidinis dujų tikslas. Tipiniai PABS parametrai, šiandien, yra: sijos intensyvumas ~ 5 × 1016 atomai ir poliarizacija 8595%. Naudojant "Pabs" kaip rašalinį tikslą, efektyvus tokio tikslo tankis bus ~ 5 × 1011 atomai / cm2. Jei injekuoti poliarizuotų atomų sijos kaupiamuosiuose ląstelių atveju, jis leidžia padidinti tikslinį tankį didėja vienu ar dviem dydžiais, lyginant su paprastu dujų srove.

Taigi, kuriant poliarizuotą dujų tikslą branduoliniams fiziniams eksperimentams, poliarizuotos atominės sijos šaltinis yra optimaliausias pasirinkimas, tarp pirmiau aptartų, nes jis suteikia didelį tankį ir didelį tikslo poliarizaciją.

37 3 skyrius.

Poliarizuoto atominio vandenilio ir deuterio šaltinis už vidaus spektrometro vidaus dujų tikslą 3.1 Trumpas projekto aprašymas Fig. 12 rodo Anke Abs padėtį jaukiam laikymo žiedui tarp nukreipimo magneto D1 ir "Anke Spectrometer D" centrinio magneto D, taip pat parodyta ir speciali dulkių kamera, skirta įvairių tipų tikslams (kumuliacinė ląstelė, \\ t kieto būsenos, klasterio ir pelet-target). Kadangi kumuliacinio žiedo tunelio erdvė yra ribota, šaltinis bus sumontuotas vertikaliai. Tokia sąrankos schema taip pat yra poliarizuotos centrinės anketa (D2) atominio vandenilio magneto ir ANK ABS deuterio nuokrypio magneto (D1) tikslinės kameros fig. 12. ABS ABS ir speciali vakuuminė kamera, skirta įvairiems tikslams diegti jaukius žiedus. Poliarizuoto atominės vandenilio ir deuterio šaltinis yra tarp nukreipimo magneto D1 ir centrinio spektrometro D2 magneto. Jauki sijos kryptis nuo kairės į dešinę.

38 leis šaltiniui arčiausiai centrinio spektrometro magneto, kuris savo ruožtu yra vienas iš pagrindinių veiksnių, lemiančių spektrometro kampinį surinkimą.

Detalus ABS brėžinys pateikiamas Fig. 13. Sukurtas dizainas atsižvelgia į tokių šaltinių kūrimo ir eksploatavimo patirtį IUCF ir Hermes / domene, bet turi keletą privalumų.

Tarpinis flanšas (7) tarp viršutinės ir apatinės vakuuminės kameros yra pritvirtintos prie guolio tilto, jungiančio magnetų D1 ir D2 lazdą (žr. 12 pav.). Toks tvirtinimo elementas užtikrina ABS judėjimą ir akumuliacinės kameros dulkių kamerą, kaip vieną visumą, per centrinio magneto D2 perėjimas, taip pat pripažįsta greitą išmontavimą šaltiniui ir visam laikiklio tiltui.

Norėdami sukurti vandenilį arba deuterio atominę šviesą, naudojamas radijo dažnių disociatorius (1, 13 pav.). Radijo dažnių galia tiekiama į lygiagrečiai LC-kontūro iš generatoriaus su 13.56 MHz dažniu. Išleidimo vamzdžio aušinimą teikia alkoholio mišinio srautas tarp dviejų išorinių bendraašių vamzdžių didesnio skersmens. Stabilizuoti purkštukų temperatūrą 40100 k diapazone, buvo naudojamas kriogeneratorius (2), prijungtas prie purkštuko, naudojant lanksčią vario šiluminį tiltą (3). Viršutinė vakuuminė kamera yra atskirta dviem judančiais aliuminio pertvaromis (4) trys diferenciniais siurbimo etapais (I, II, III). Skimiklio aptarnavimas dujų srove formavimui yra pritvirtintas ant skaidinio atskyrimo kameros I ir II. Viršutinės flanšo dizainas leidžia antgalio ašies judėjimą, palyginti su skimmerio ašimi visomis kryptimis. Lankstus vakuuminis ryšys tarp disociatoriaus flanšo ir vakuuminio kameros viršutinės flanšo leidžia keisti atstumą tarp purkštuko ir skimmerio be vakuumo pažeidimo. Ant skaidinio atskyrimo kameroje II ir III įdiegta kolimatorius, galiausiai formuojant dujų srautą.

Pirmoji spin-atskyrimo sectsutive magnetų grupė (5), taip pat klasikinis Stern-Gerloha eksperimentas, pluošto erdvinis atskyrimas elektroniniu būdu. Tokiu atveju komponentas su MJ \u003d +1/2 dėmesys skiriamas stipriam inhomogeniniam magnetiniam sekvojimui ir patenka į itin plonų perėjimų bloką (6), o komponentas su MJ \u003d -1/2 yra defocused ir pašalintas siurbliais, kurie suteikia vakuuminio kameros siurblį. Palaikymo blokas (6), taip pat magnetai (5), yra tvirtai pritvirtintas prie centrinės ABS (7) centrinio flanšo, kuris apibrėžia visą šaltinio geometriją.

39 II III IV P pav. 13. Brėžinys ABS. Paaiškinimai pateikiami tekste.

40 IV kameroje yra antroji grupinė spin-atskyrimo sekcijų magnetai (8) ir papildomi itin ploni pereinamojo laikotarpio blokai (9), kurie yra atsakingi už deuterio spindulio tzoro poliarizacijos kūrimą.

Galiausiai, apačioje, rodomas laikymo elemento prototipas (10), kuris yra planuojamas naudoti jaukiame kumuliaciniame žiede.

Fig. 14 rodo Anke ABS ir polarimetro nuotrauką, naudojant "IKP10" laboratoriją "LAMB".

Fig. 14. Nuotrauka ABS laboratorijoje. Viršutinės vakuuminės kameros aukštis yra 80 cm.

Institut Fr Kernphysik, Forschungszentrum Jlich, D-52428 Jlich, Vokietija - 41 Apibendrinimas, mes galime pasakyti, kad dizaino specifiškumas, kurį diktuojamas šaltinio naudojimas pagal eksperimentines sąlygas akceleratoriuje (ribota prieiga prie priežiūros, rimtų apribojimų eksperimentinės įrangos apimtis ir kt.) susideda:

· Kompaktiškumu, kuris leidžia nustatyti šaltinį ribotoje jaukios tunelio tunelio erdvėje, ir tuo pačiu metu pateikite reikiamą vietą "Anke Spektrometro" sistemai.

· Greitai montuoti ir išmontuoti kumuliacinį žiedą, kuris leidžia jums drastiškai sumažinti greitintuvo praradimą, pakeisdami vieno iš ne poliarizuotų tikslų (kietojo būsenos, klasterio, granulių tikslo) šaltinį kitose fizinėse eksperimentuose ant ankto spektrometro.

3.2 Vakuuminė sistema Vienas iš pagrindinių veiksnių, lemiančių atominės šviesos intensyvumą, ir todėl tikslo tankis yra išsibarstę atomai ir molekulės pirmojo ir antrojo šaltinio kamerose (I, II, žr. 13 pav. ). Likutinių dujų sąveika su spindulių dalelėmis sunaikina atomų krypties srautą ir galiausiai lemia tikslo tankį. Siekiant sumažinti sklaidos efektų poveikį ir atlaisvinti spindulį ant likutinių dujų atominių sijų šaltinių, galinga diferencinė siurbimo sistema yra naudojama, suteikiant vakuumą pirmoje ir antrajame kamerose 10-410-5 mbar.

3.2.1 Dulkių kameros vakuuminio tūrio abs dizainas susideda iš dviejų cilindrinių vakuuminių kamerų, pritvirtintos iš viršaus ir žemiau centrinės vežėjo flanšo (7, 13 pav.), Su 40050050 mm3 matmenimis. Viršutinės ir apatinės vakuuminės kameros, pagamintos iš nerūdijančio plieno, sienų storiai yra lygūs, atitinkamai, 8 ir 2,5 mm. Siekiant užtikrinti diferencinį siurblį, viršutinė vakuuminė kamera, turinti vidinį 390 mm skersmenį, yra suskirstyta į tris dalis dviem atskyrimo pertvaromis. Skirtingai nuo kitų šaltinių, atskyrimo pertvaros yra kilnojamos, kurios žymiai supaprastino dujų srove formavimo sistemos optimizavimo tvarką.

Sudėtingą pertvarų formą sukelia noras pagerinti vakuumines sąlygas šalia antgalio, skimmerio ir kolimatoriaus ir užtikrinti maksimalų atvira erdvė Dėl tuomolekulinių siurblių, kurie gamina pirmuosius ir antrus vakuuminius kameras. Viršutinė pertvara, atskirti kameros I ir II, turi - 42 diagnostikos stiklo langas stebėti ir keisti antgalį per specialų flanšą II kameroje. Aliumuojami abi pertvaros, kurių skersmuo yra 389 mm ir 200 mm aukščio, yra pagaminti iš aliuminio tiksliai liejimo. Nepaisant to, kad aliuminio liejimas turi porinį paviršių, darbo metu nebuvo jokių problemų, susijusių su pablogėjančiu vakuumu viršutinėje vakuuminėje kameroje. Pertvaros apdorojamos taip, kad atotrūkio laidumas, kuris yra mažesnis nei 0,5 mm, tarp vidinio vakuuminio kameros paviršiaus ir skaidinio paviršiaus yra nereikšmingas. Tai leido išvengti papildomos tankinimo ir žymiai supaprastintas viršutinės vakuuminės kameros dizainas.

Fig. 15. Viršutinė judanti skaidinė.

Rutuliniai gidai, pritvirtinti ant skaidinio, stumdomas palei vidinį vakuumo kameros paviršių, leiskite jums lengvai perkelti pertvaras palei pluošto ašį. Apatinės skaidinio padėtis, ant kurios susidaro kolimatorius, gali skirtis priklausomai nuo dviejų mikrometrinių vakuuminių įėjimų, pritvirtintų prie centrinio guolio flanšo, nepažeidžiant vakuumo.

Taigi reikėtų pažymėti, kad judančių pertvarų naudojimas sudėtinga forma Leidžiama:

· Pirmą kartą buvo galima sujungti tris šaltinio etapus vienoje vakuuminėje kameroje, kuri žymiai sumažino jo linijinius matmenis ir sumažino plombų skaičių;

· Sumažinkite atstumą nuo dujų šaltinio iki vakuuminio siurblio ir "pasyvaus" kamerų paviršiaus ir "siurbimo", kuris lėmė žymiai pagerėjusios siurblinės sąlygomis, santykį;

Jei pridedamas laukas E0 turi savavališką kryptį, tada sukeltas dipolio momentas yra lengva rasti iš superpozicijos

Kur lauko komponentai, susiję su pagrindinėmis elipsoido ašimis. Sklaidymo užduotims, koordinatės ašys paprastai pasirenkamos fiksuotos atsižvelgiant į kritimo spindulį. Leiskite x būti "y" z "- tokia koordinačių sistema, kurioje paskirstymo kryptimi lygiagrečiai su Z ašimi". Jei įvyksta šviesa

x "- poliarizuota, tada nuo optinio teoremo mes turime:

Atlikti skaičiavimus pagal formulę (2.2), būtina užrašyti R, palyginti su ašimis, atliktų dykumoje. Lygybė (2.1) galima parašyti matricos formoje:

Rašome vektorinius stulpelius ir matricus daugiau kompaktiškos formos pagal šią paskyrimo schemą:

Šioje žymėjime 2.3 yra tokia forma:

Arbitratinio vektoriaus f komponentai yra konvertuojami pagal formulę:

Kur ir tt Dėl to (2,5) ir transformacijos (2.6) Turime:

kur pagal koordinačių ašių ortogoniškumą atvirkščiai į matricą yra perkelta matrica. Taigi elipsoido poliarizavimas yra dekarcinis tenzorius; Jei jo komponentai yra nurodyti pagrindinėse ašyse, jo sudedamosios dalys į pasukamas koordinates ašis gali būti nustatomas pagal formulę (2.8). Incidento absorbcijos skyrius - poliarizuota šviesa yra tiesiog nustatoma pagal formulę:

Kur. Panašiai, jei mažėjanti šviesa yra poliarizuota

Jei vektoriaus sklaidos amplitudė

dėl dipolio, apšviestos spalvos, pakaitalas į skerspjūvio lygtį, tada mes gauname sklaidos skerspjūvį

Kur mes pasinaudojome matricos tapatybe. Panaši išraiška vyksta skerspjūvio sklaidos ir rudenį - poliarizuota šviesa.

Taikymas.

Poliarizuota šviesa pasiūlė naudoti vairuotojui apsaugoti nuo aklųjų automobilių priekinių žibintų šviesos. Jei priekinis stiklas ir automobilio priekiniai žibintai Taikykite plėvelę "Polaroids" su artimiausiu 45o kampu, pvz., Vertikalaus dešiniajame dešiniajame vairuotojui bus gerai matyti kelius ir priešais priešais savo priekinius žibintus. Bet laive automobiliai poliariad priekiniai žibintai bus kerta su šio automobilio priekinio stiklo polaroidu, o priešpriešos priekiniai žibintai išeis.

Du kerta polaroidai sudaro daug naudingų įrenginių. Per kertesnius polaroids, šviesa neperkelia, bet jei įdėti optinį elementą tarp jų, pasukti poliarizacijos plokštuma, galite atidaryti kelią. Taigi įrengiamos didelės spartos elektro optiniai šviesos moduliatoriai. Jie naudojami daugelyje techninių įrenginių - elektroninių elektrinių, optinių komunikacijos kanalus, lazerio technika.

Vadinamieji fotochrominiai akiniai yra žinomi, tamsūs ryškioje saulės šviesoje, bet negali apsaugoti akis labai greitai ir ryškiai blykstės (pvz., Elektros suvirinimo metu) - lūžių procesas yra palyginti lėtas. Poliarizuoti akiniai turi praktiškai momentinę "reakciją" (mažiau nei 50 μs). Šviesiai ryški blykstė patenka miniatiūrinius fotodectors (fotodiodai), tiekiant elektros signalą, kurio veiksmas yra nepermatomas.

Poliarizacijos akiniai naudojami stereocino, kuris suteikia junginių iliuziją. Iliuzija grindžiama stereo pora - du vaizdai, paimti skirtingais kampais, atitinkančiais dešinės ir kairiosios akies kampus. Jie laikomi taip, kad kiekviena akis matė tik jam sukurtą vaizdą. Kairiosios akies vaizdas numatomas ant ekrano per Polaroidą su vertikalia ašimi nuo pralaidumo, ir dešinėje - su horizontalia ašimi ir tiksliai sujungti juos ekrane. Žiūrovas žiūri pro polaroidinius akinius, kuriuose kairiojo poarezės ašis yra vertikali ir tinkama horizontaliai; Kiekviena akis mato tik "jo" vaizdą ir atsiranda stereo efektas.

Steresoskopinei televizijai, greito pakaitinio stiklo stiklinių stiklų metodas naudojamas sinchronizuojamas su vaizdų pakeitimu ekrane. Dėl požiūrio inercijos atsiranda tūrio vaizdas.

Polaroidai yra plačiai naudojami apšviesti stiklo ir poliruotų paviršių, nuo vandens (atspindi iš jų šviesa yra labai poliarizuota). Poliarizuoti ir šviesūs skystųjų kristalų monitorių ekranai.

Poliarizacijos metodai naudojami mineralogijoje, kristalografijoje, geologijoje, biologijoje, astrofizikoje, meteorologijoje, studijuojant atmosferos reiškinius.

Deuteron yra branduolys, sudarytas iš vieno protono ir vieno neutronų. Studijuojant šios paprasčiausios branduolinės sistemos savybes (Deuteron ryšio energiją, nugara, magnetinių ir keturkampolio akimirkas) gali būti atrinkti pagal potencialą apibūdinant branduolinio branduolio sąveikos savybes.

Deuteron ψ (R) bangos funkcija turi išvaizdą

tai geras apytikslis visam pakeitimo rajone R.
Nuo Deuteron 1 + nugaros ir pariteto, branduoliai gali būti s-valstijos (l \u003d 0 + 0), o jų nugaros turi būti lygiagrečios. Asocijuotos valstybės deuterono nebuvimas su nugara 0, sako, kad branduolinės jėgos priklauso nuo nugaros.
"Deuteron" magnetinis momentas S-šerdyje (žr. Magnetinį momentą branduolio) μ (s) \u003d 0,8796μ n, arti eksperimentinės vertės. Skirtumą galima paaiškinti nedideliu D valstybės (L \u003d 1 + 1) priemikliu Deuteron bangų funkcijoje. Magnetinis momentas D-sąlyga
μ (d) \u003d 0,1204μ n. D valstybės prijungimas yra 0,03.

D-būsenos priemaišos buvimas ir keturkampolio momentas Deuterona liudija neekcentrinės prigimties branduolinių jėgų. Tokios jėgos vadinamos Tensor. Jie priklauso nuo Suktuvų s 1 ir S 2 projekcijų dydžio, branduoliai į vieno vektoriaus kryptį nukreipta iš vieno branduolio deuterono į kitą. Teigiamas Deuteron (pailgos elipsoido) kvartavimo momentas atitinka branduolių, lanksčią elipsoidą - atbaidą.

Sukimosi orbitos sąveika pasireiškia esant dalelių sklaidos ypatumai su nuliniu sukimu ne poliarizuotu ir poliarizuotu maistu bei poliarizuotų dalelių sklaidai. Branduolinių sąveikos priklausomybė nuo to, kaip branduolinės ir stuburo akimirkos nukleonui yra nukreiptas vieni kitiems, gali būti aptikta kitame eksperimente. Ne poliarizuotų protonų paketas (nugaros su ta pačia tikimybe yra nukreipta į tradiciškai kalbant "aukštyn" (mėlynos puodeliai 3 pav.) Ir "žemyn" (raudonieji puodeliai)) patenka į 4 tikslą. Nugara 4 jis j \u003d 0. Kadangi branduolinės jėgos priklauso nuo santykinės orientacijos orbitinių akimirkų ir nugaros vektorių, protonų poliarizacija įvyksta, t.y. Į kairę yra labiau tikėtina, kad išsklaidys protonus "aukštyn" (mėlynos apskritimai), už kuriuos LS ir į dešinę labiau tikėtina, protonai su "žemyn" (raudonieji apskritimai) yra išsklaidyti, už kuriuos LS. Išsklaidytos dešinės ir kairiosios protonų skaičius yra tas pats, tačiau, kai išsibarsčiusios ant pirmojo tikslo, atsiranda pluošto poliarizacija - vyraujanti dalis dalelių spinduliu su tam tikra nugaros kryptimi. Be to, dešinėje spindulyje, kuriame protonai dominuoja atgal "žemyn" patenka antruoju tikslu (4 jis). Be to, kaip pirmoji sklaida, protonai su sukimu "aukštyn" daugiausia išsklaido kairę, o su atgal "žemyn" daugiausia išsklaido į dešinę. Bet nes Antrinėje spindulio, protonų su atgal "žemyn" dominuoja, kai sklaidos ant antrojo tikslo, bus kampinis asimetrija išsibarsčiusių protonų, palyginti su spindulio kryptį antruoju tikslu kryptimi. Kairiuosiuose detektoriuose registruotų protonų skaičius bus mažesnis už dešiniosios detektoriaus registruotų protonų skaičių.
Nukleon-branduolio sąveikos valiutos keitimo kursas pasireiškia išsklaidydamas didelių energijos (kelių šimtų MEV) neutronų ant protonų. Diferencinė skerspjūvis neutronų sklaidos turi maksimaliai sklaidos atgal į s.ts.m., kuri yra paaiškinta mainais tarp protonų ir neutronų.

Branduolinės energijos savybės

1. Mažas branduolinio pajėgų spindulys (a ~ 1 FM).
2. Didelė branduolinio potencialo vertė V ~ 50 MEV.
3. Branduolinių jėgų priklausomybė nuo sąveikaujančių dalelių sukimų.
4. TENSOR pobūdis yra branduolių sąveikos.
5. Branduolinės pajėgos priklauso nuo abipusio nukleoninės verpimo ir orbitinių akimirkų orientacijos (nugaros orbitinės jėgos).
6. Branduolinė sąveika turi sodrumo turtą.
7. Atliekant branduolinių jėgų nepriklausomumą.
8. Bendras branduolinės sąveikos pobūdis.
9. Tarp branduolių su dideliais atstumais pritraukimas (R\u003e 1 FM) pakeičiamas mažais (r< 0.5 Фм).

Nukleon-branduolio potencialas turi formą (be mainų nario)

B.1 Įvadas.

B.2 Kumuliacinės dalelės.

V.z aprašymas poliarizuotų dalelių su nugara 1 5 V.4 trumpa apžvalga duomenų apie Deuteron fragmentacijos reakcijos į kaupiamųjų protonų reakcijos.

V.5 Disertacijos darbo tikslas ir struktūra.

Aš nustatau eksperimentą

1.1 Motyvacija.

1.2 Eksperimentinis montavimas.

1.3 Metodiniai matavimai ir modeliavimas

1.4 Susitikimo organizavimas ir principas.

II Programinė įranga

Ii. 1 įvadiniai komentarai

11.2 QDPB duomenų rinkimo ir apdorojimo sistema

11.3 Konfigūruojami duomenų pristatymai ir įranga

11.4 Sesijos išlaikomos duomenų pateikimo priemonės

11.5 DAQ sistemos sistema.

Ii. 6 Polarimetro duomenų rinkimo sistemos.

W Eksperimentinių rezultatų ir diskusijų

III. 1 sisteminių klaidų šaltinių analizė.

111.2 Eksperimentiniai duomenys.

111.3 Eksperimentinių duomenų diskusija.

Rekomenduojamas disertacijų sąrašas

• Sukimosi ir izospino poveikio gimusiųjų dalelių tyrimas 2007 m. Fizinių ir matematinių mokslų daktaras Litvinenko, Anatolijus Grigorievich

• Poliarizuotų deuteronų su protais ir branduoliais sąveika impulsų regione yra 0,7-9,0 GEV / s 2006 m. Fizinių ir matematinių mokslų daktaras Ladin Ladin, Vladimiras Petrovich

• Studijuojant reakcijų analizės gebėjimų kampinę priklausomybę -D → 3HEN ir -DD → 3H P temperatūroje Deuteron 270 MEV energetikos 2007 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Yanek, Marian

• TENSOR analizės gebėjimas AYY reakcijose a (d, p) x ir a (d, d) x 9 GEV / C ir Deuteron struktūra esant mažais atstumais 1998 m. Fizinių ir matematinių mokslų kandidatas Ladin, Vladimiras Petrovich

• Tyrimas analizuojant gebėjimus AY, Ayy ir Axx atsako Deuteron-Proton elastingu sklaidos Energies 880 ir 2000 MEV 2010 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Kurilkin, Pavel Konstantinovich

Disertacija (Autoriaus santraukos dalis) temos "TENSOR analizės talu T20 matavimai Deuteron fragmentacijos reakcija į peonijas pagal nulinį kampą ir programinės įrangos kūrimą dėl poliarizuotų sijų duomenų rinkimo sistemų"

B.1 Įvadas. \\ T

Disertacijos darbe pateikiami eksperimentiniai tezorių analizės talpyklos matavimų t20 matavimų rezultatai, turintiems tzorly poliarizuotų deuteronų susiskaidymo reakcijoje į kaupiamąjį (nepakankamą ribą) peonijas. Matavimus atliko bendradarbiaujant su tzorly poliarizuotų branduolinių tyrimų branduolinio tyrimo instituto akceleratoriaus komplekso pluoštu (LVE Jinr, Dubna, Rusija). Pastebėto poliarizacijos tyrimas suteikia išsamesnį, palyginti su reakcijomis su neskirstymo dalelėmis, informacija apie Hamiltono sąveiką, reakcijos reakcijos mechanizmus ir dalyvaujančių dalelių struktūrą. Iki šiol, iš branduolių savybių atstumu, mažesniu ar palyginamuoju su branduolio dydžiu, nėra gerai suprantama su tiek eksperimentiniais, tiek teoriniais požiūriais. Visų branduolių deuteronas yra ypač svarbus: pirma, tai yra labiausiai tiriamas šerdis su eksperimentiniais ir teoriniais požiūriais. Antra, Deuterona, kaip ir paprasčiausias branduolys, lengviau susidoroti su reakcijos mechanizmais. Trečia, "Deuteron" turi nerivinių sukimosi struktūrą (nugara lygi 1, ir nonzero Quadrupolole), kuri suteikia plačias eksperimentines galimybes mokytis sukimosi pastebimas. Matavimo programa, kurioje gaunami disertacijos darbe pateikti eksperimentiniai duomenys, yra natūralus struktūros tyrimų tęsinys atominiai grūdai Reakcijose su kumuliacinių dalelių gimimo ne poliarizuotų branduolių susidūrimo, taip pat poliarizacija, pastebėta deuteron žlugimo reakcijos. Disertacijos darbe pateikti eksperimentiniai duomenys leidžia suprasti Deuterono sukimosi struktūrą mažais laikais atstumu ir papildyti informaciją apie Deuteron struktūrą, gautą eksperimentuose su Leptono zondu ir studijuojant įtempto poliarizuoto žlugimo reakciją deuterons, ir todėl yra tinkami. Iki šiol disertacijos darbe pateikti duomenys yra vieninteliai, nes tokiems tyrimams atlikti, poliarizuotų deuteronų sijos su energija keliose GEV, kuri šiuo metu ir per ateinančius kelerius metus bus prieinami tik SPE greitintuvo komplekse, kur natūraliai tęsti studijas nurodyta kryptimi. Minėti duomenys buvo gauti iš tarptautinio bendradarbiavimo sudėties pranešė apie tarptautinių konferencijų skaičių, taip pat skelbiami referented žurnaluose.

Be to, šiame skyriuje pateikiame reikiamą informaciją apie kumuliacines daleles, būtinas tolesniam pateikimui, apibrėžimai, naudojami poliarizacijos aprašyme, taip pat duoti trumpa apžvalga. Rezultatai žinomi literatūroje dėl deuteronų žlugimo reakcijos.

B.2 Kumuliacinės dalelės

Tyrimai apie kaupiamosios dalelių gimimo įstatymų atliekami nuo XX amžiaus aštuntojo dešimtmečio pradžioje ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Reakcijų su kumuliacinės dalelių gimimo tyrimas yra įdomus, nes jis suteikia informaciją apie didelio pulso elgesį (\u003e 0,2 GEV / c) fragmentacijos branduolius. Šie dideli vidiniai impulsai atitinka mažus (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, kur sekcijos tampa labai mažos.

Pirmiausia, mes apibrėžiame, kad ji ir toliau bus suprantama pagal terminą "kaupiamojo dalelė" (žr Pavyzdžiui, ir nuorodos juo). Dalelė su gimusiomis reakcija:

AG + AC. ^ C + X, (1) yra vadinamas "kumuliaciniu", jei įvykdytos šios dvi sąlygos:

1. C dalelė gimė kinematiniame regione, neprieinama laisvo branduolių susidūrimo, turinčio tą patį pulsą ant branduolio, kaip branduolio AI ir AC reakcija (1);

2. C dalelė C priklauso vienos iš susidūrimo dalelių susiskaidymo regione, t.y. turi būti padaryta

UL, - YC \\< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye \\ t

Ya ", - YC \\" - jūs \\ \u003d - jūs \\ + \\ Yai - Yai \\. (keturi)

Iš eksperimentinių duomenų matyti (žr., Pavyzdžiui, ,,,,,), eksperimentams dėl fiksuoto tikslo, kumuliacinių dalelių spektro forma silpnai priklauso nuo susidūrimo energijos, pradedant nuo incidentų dalelių energija \u003e 3-IV. Šis teiginys iliustruojamas Fig. 1, atkuriamas nuo darbo, kuris rodo priklausomybę nuo incidento protono energijos: (b) iš įvairių simbolių 7G ~ / 7G + ir (a) spektro spektro parametras santykius, tada už EDA / DP derinimas - su exer (-) kumuliacinių peonijų gimimo skyriuje, matuojant 180 ° kampu. Tai reiškia, kad spektrų formos nepriklausomumas nuo pirminės energijos prasideda nuo susidūrimo dalelių greičio skirtumu. Yaii - Yai \\\u003e 2.

Kitas nustatytas modelis yra kumuliacinių dalelių spektrų nepriklausomumas nuo dalelių tipo, ant kurio atsiranda suskaidymas (žr. 2 pav.).

Kadangi disertacijos darbe aptariami eksperimentiniai duomenys apie poliarizuotų deuteronų susiskaidymą į kaupiamąsias peonijas, tuomet išsamiau pateikiami reakcijos su kumuliacinėmis dalelėmis (priklausomybė nuo atominės susiskaidymo branduolio masės, priklausomybė nuo registruoto dalelių įvairovės ir tt) nebus aptarta. Jei reikia, juos galima rasti apžvalgose :,,,,

Fig. 1: tada priklausomybė nuo incidento protonų energijos (a) atvirkštinio polinkio parametro energija yra tada ir b) TT ~ / tt + produkcijos santykis, integruotas nuo PEONIES energijos 100 MEV energijos santykis . Figūra ir duomenys, pažymėti apskritimais, paimti iš darbo. Duomenys, pažymėti trikampiais, cituoja iš darbo.

V.W. Poliarizuotų dalelių aprašymas su nugara 1

Dėl tolesnio pristatymo patogumui, pateikiame trumpą koncepcijų, naudojamų apibūdinant dalelių reakcijas, apžvalgą su nugara 1.

Įprastomis eksperimentinėmis sąlygomis dalelių ansamblis su sukimu (spinduliu ar tikslu) apibūdinamas tankio matrica P, kurios pagrindinės savybės yra tokios:

1. NORMING SP (/ 5) \u003d 1.

2. hermitiškumas p \u003d p +.

Dabartinis eksperimentas G nuoroda 6

F-1-1-1-1 F dabartinis eksperimentas

T ▼ nuoroda 6

L-s o - Si - r k f d sh

Kaupiamasis didelio masto kintamasis xs

Fig. 2: nuo kaupiamųjų dalelių skilties priklausomybė nuo kaupiamųjų didelio masto kintamųjų XS (57) (žr. III.2 punktą) dėl deuteronų spinduliavimo įvairiais tikslais peoniuose pagal nulinį kampą. Piešinys paimtas iš darbo.

3. Operatoriaus vidurkis apskaičiuojamas kaip (O) \u003d SP (OP).

Poliarizacija ansamblio (dėl neabejotumo - sijos) dalelės su nugara 1/2 pasižymi kryptimi ir vidurinė vertė atgal. Kalbant apie daleles su nugara 1, reikia atskirti vektorių ir tenzo poliarizaciją. Terminas "TENSOR POLARIZACIJA" reiškia, kad dalelių aprašymas su nugara 1 naudoja antrojo rango tenenor. Apskritai, suknelės dalelės aprašytos pagal 21 reitingą, taip, kad I\u003e 1 Būtina atskirti 2, 3-ojo gretas ir tt poliarizacijos parametrus ir kt.

1970 m. Vadinamasis "Madison" konvencija buvo priimta 3 tarptautiniame poliarizacijos reiškinių simpoziume, kuri, visų pirma, reguliuoja poliarizacijos eksperimentų pavadinimus ir terminologiją. Įrašant branduolinę reakciją A (A, B) dalelėms, kurios reaguoja į poliarizuotą būseną arba poliarizacijos būseną, kurių yra laikomasi, rodyklės. Pavyzdžiui, įrašymas 3H (c? P) 4 nereiškia, kad ne poliarizuotas taikinys 3H yra bombarduojamas poliarizuotų deuterons D ir kad atsiranda dėl gautų neutronų poliarizacija yra stebimas.

Kai ji sako, kad matuoti dalelės B branduolinės reakcijos poliarizaciją, reiškia procesą a (a, b), i.e. Šiuo atveju paketas ir tikslas nėra poliarizuotas. Parametrai, apibūdinantys pokyčius reakcijos skerspjūvio, kai arba spindulys ar taikinys (bet ne abu) yra poliarizuotas, vadinamas analizuojant gebėjimus A formos (A, B) reakcijos. Taigi, be specialių atvejų, poliarizacijos ir analizės gebėjimų, ji turėtų būti aiškiai atskirta, nes jie apibūdina įvairias reakcijas.

A (A, B) B, A (A, B) B tipo reakcijos ir kt. Vadinama poliarizacijos perdavimo reakcija. Parametrai surišančios nugaros akimirkos dalelės B ir dalelės o yra vadinamos poliarizacijos koeficientais.

Terminas "nugaros koreliacijos" taikoma eksperimentams dėl A formos (A, B) B ir A (A, B) B reakcijų tyrimo ir pastaruoju atveju, abiejų susidariusių dalelių poliarizacija turėtų būti matuojama tas pats įvykis.

Eksperimentuose su poliarizuotų dalelių spinduliais (analizuojančių gebėjimų matavimas) pagal MAGISON konvenciją, Z ašis yra nukreipta į KJN paketo dalelių, ašies Y - pagal K (P x kout (ty statmenai) Reakcijos plokštuma), o X ašis turėtų būti nukreipta taip, kad gautos koordinavimo sistema yra teisinga.

Dalelių sistemos poliarizacijos būsena su sukimu / gali būti visiškai aprašyta (21 + 1) 2 - 1 parametrai. Taigi, dalelės su nugara 1/2, trys parametrai PI sudaro vektorinį P, vadinamas poliarizacijos vektoriumi. Sąvoka pagal operatoriaus nugara 1/2, pažymėta SG, taip:

Pi \u003d fa), i \u003d x, y, z, (5) kai kampiniai laikikliai reiškia vidurkį visose ansamblio dalyse (mūsų atveju - sija). Absoliutus vertė R yra ribota< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

Kadangi dalelių poliarizacija su nugara 1 apibūdina TENSOR, jo pristatymas tampa sudėtingas ir tampa mažiau vizualinis. Poliarizacijos parametrai yra tam tikros spin operatoriaus 1, S. Du skirtingi apibrėžimų rinkiniai naudojami atitinkamiems poliarizacijos parametrams - Cartesian Tensor akimirkos Pi, Pij ir TKQ sukimosi dešimtys. Cartesijos koordinatėse pagal Macionon konvenciją poliarizacijos parametrai apibrėžiami kaip

PI - (SI) (vektorinė poliarizacija), (7) 3 sh - - (SISJ + SJSI) - 25EJ (TENSOR poliarizacija), (8) kur s yra nugara 1, g, j - x, y, g. Nuo \u003d 5 (5 + 1) \u003d 2, (9) mes turime ryšį

Pxx + pyy + pz \u003d 0. (10) \\ t

Taigi, Tensor poliarizacija apibūdina penkios nepriklausomos vertės (RHX, RU, Ru, PXZ, PYZ), kuris kartu su trimis poliarizacijos vektoriaus komponentais suteikia aštuonis parametrus, kad apibūdintų poliarizuotą dalelių būklę su nugara 1. Atitinkamą tankio matricą galima įrašyti kaip:

P \u003d (1 + + SJSI)). (vienuolika)

Poliarizacijos būsenos aprašymas spin Tensors yra patogu, nes jie yra lengviau nei cartesiečiai konvertuojami į koordinačių sistemos sukimosi. Spin Tensors yra sujungtos pagal šį ryšį (žr.): TKQ - N Y, (Kiqik2q2 kq) IKIQIIK2QZ\u003e (12)

9192 Kur Q K2Q2 KQ) - Clebsha-Gordan koeficientai, o N yra normalizavimo koeficientas, pasirinktas taip, kad būtų atlikta sąlyga

Sp (mu) \u003d (2s + l) 6kkl6qqi. (13) \\ t

Mažesnės sukimosi akimirkos yra lygios:

Y \u003d 1 5 H O - SZ, H -1 \u003d ^ (SX - Isy).

Už nugaros I indeksą, kad pakyla reikšmes nuo 0 iki 21, A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

Taigi, vektoriniai poliarizacija yra aprašyta trimis parametrais: galioja TW ir sudėtingi £ C ir TENSOR poliarizacija - penki: galioja 20 svarų sterlingų ir komplekso ^ b hi

Be to, apsvarstykite situaciją, kai sukimosi sistema turi ašinę simetriją su ašies atžvilgiu ((paskyrimas L. paliks koordinačių sistemai, susijusią su nagrinėjama reakcija, kaip aprašyta pirmiau). Toks specialus atvejis yra įdomus, nes sijos iš šaltinių Poliarizuotos jonų paprastai turi ašinį simetrija. Įsivaizduokite valstybė, kaip nekoherentinės mišiniu, kuriame n + dalelių dalį su nugaros išilgai C, prie Al dalelių, kurių nugaros išilgai ir NO dalelių, kurių nugaros frakcijos frakcija yra tolygiai paskirstyti kryptimis į plokštumą, statmeną šiuo atveju, tik du poliarizacinių sijos yra skirtingi nuo nulio, t \\ o (arba p ^) ir t2o (arba p ^). Mes reiškia nusiųsti kvantavimo ašį išilgai simetrijos ašies £ ir pakeisti . į žymėjimo T į g ir Z '(akivaizdu, kad (5 ^) yra tiesiog lygus N + - N-, ir pagal (15) ir (7):

15) Vektorius poliarizacija), T2i \u003d - ^ ((SX. + ISY) SG. + SX + ISY)), T22 \u003d F ((SX + ISY) 2) TENSOR poliarizacija).

17) (n + - N-) (vektorinė poliarizacija).

Nuo (16) ir (8) tai reiškia

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3NQ) arba RCC \u003d (1-zA), jeigu ji naudojama, kad (N + + N-) \u003d (1 - NE).

Jei trūksta visų 2-ojo rango akimirkų (N0 \u003d 1/3), jie sako, grynai vektoriniai poliarizacija spindulio. Yra maksimalios poliarizacijos vertės toks pluošto TG0AKS- - arba U2 / 3 (19) iš rmax. 2 / s (gryna vektorinė poliarizacija).

Dėl grynai įtempto poliarizacijos atveju (TV \u003d 0) iš lygčių (17) ir (18) mes gauname

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

Apatinė riba atitinka ne - 1, viršutinę - AG + \u003d al \u003d 1/2.

Bendrame atveju, simetrijos £ poliarizuota spindulio ašis iš šaltinio gali būti orientuota atsitiktinai, atsižvelgiant į XYZ koordinačių sistemos, susietos su reakcijos svarstomu. "Express" sukimosi akimirkos šioje sistemoje. Jei ašies orientacija (apibrėžta kampais / 3 (tarp ašių Z ir C) ir f (sukimas į -f aplink ašį Z, ašis c yz plokštumoje), kaip parodyta 3 pav į nuo šviesos poliarizacijos sistemos yra lygi T20, tada tenzoriaus XYZ sistemos momentai yra lygūs:

Vektorius momentai: TENSOR akimirkos:

10 \u003d R10cos / 3, T20 \u003d -7p (3COS2 /? - 1), (21) ITN \u003d ^ lsin / fe4 * -. T2l \u003d sinpcosre (F, l / 2 l / 2

Bendrojoje byloje Invariant A \u003d EGA / DP reakcija A (A, B) B įrašoma į formą: Art \u003d Ao (Etkqnq). (22) k, q

"TKQ" vertės vadinamos reakcijos analizavimo gebėjimais. Madison konvencija rekomenduoja reiškiantis tenoras analizuojant sugebėjimus, kaip TKQ (sferinis) ir LU (Dekarto). Keturi analizavimo gebėjimai - vektorius GTC ir tenzoriai, T2 ir T22

Fig. 3: Simetrijos £ ašies orientacija poliarizuota šviesa, palyginti su XYZ koordinačių sistema, susijusi su reakcija, XZ yra reakcijos plokštuma (3 - kampas tarp ašių Z (incidento spindulio kryptis) ir įjungimo kryptis -F aplink Z ašį veda ašį £ į yz plokštumą.

Galioja dėl pariteto išsaugojimo ir T. \u003d 0. Atsižvelgiant į šiuos apribojimus, lygtis (22) yra forma: SG \u003d<70-.

Dekarto koordinatėse tas pats skyrius įrašomas į formą:

3 1 2 1 A - šimtas TKQ, (25) i.e. Vektoriaus analizės gebėjimas yra lygus atvirkštinės reakcijos poliarizacijai: GTI \u003d G ^ Rneuchants- arba Au \u003d, (26), bet tzoro taškui TC, ženklas rodomas:

T2l \u003d - ^ R. rovkts. ^ (2?)

Elastiniam sklaidai, kai reakcija yra identiška jo atvirkščiai, vektorinė poliarizacija yra lygi vektoriniai analizės gebėjimui. Todėl kai kuriuose darbuose studijuoti poliarizuotų dalelių sklaidą, poliarizacijos matavimai vadinami, kai, griežtai kalbant, buvo matuojamas analizės gebėjimas. Tačiau, elastinga Deuterons sklaida, būtina atskirti analizavimo gebėjimą ir poliarizaciją £ 21 dėl skirtumo ženklo.

V.4 Trumpa duomenų apie Deuteron susiskaidymo reakciją į kaupiamuosius protonus

Trumpai apibendrinkite pirmuosius Deuteron fragmento reakcijos į protestą D (PD\u003e 1 GEV / C) + ir P (® \u003d 0 °) + X, (28), nes jie bus reikalingi matant disertaciją ir diskusiją gauti rezultatai.

Jau dvidešimt metų reakcijos tyrimų (28) poliarizuota ir ne poliarizacijos deuterons, didelė suma eksperimentinių duomenų buvo sukaupta, kuri inicijavo teorinių modelių, skirtų iš Deuteron struktūros aprašymas ir reakcijos mechanizmo skaičių atsiradimą. Ši reakcija yra didžiausia, palyginti su fragmentacija kitų hadronów, skyriuje, o vizualinės interpretacijos per impulsiniai suderinimo. Šiuo atveju pagrindinis indėlis į skerspjūvio suteikia žiūrovui mechanizmą, kuris vaizduojamas pagal schema parodyta pav. keturi.

Fig. 4: Deuterono fragmentacijos diagrama į protoną.

DEUTERON (toliau - "VPD") dviejų komponentų (S- ir D bangos), skirtulinis skyrius (EDA / DP) ir TENSOR analizuojant T20, yra parašyta taip:

E ~ (p) ^ (U2 (k) + w2 (k)) ,. , 2u (k) w (k) -W2 (k) / v2 da u2 (k) + w2 (k)

Čia p yra aptikto protonų pulsas ir ir WFD radialinių komponentų, atitinkamai S- ir D-bangoms. Dėl esminio reliatyvio poveikio vaidmens, kintamojo k jungtis, kuri vaidina vidinio branduolio impulso vaidmenį Deuteron, su įrašyto protono impulsu priklauso nuo Deuterono aprašymo būdo. Taip yra dėl principinio nesugebėjimo padalinti, perkelti masės ir santykinio judėjimo centro judėjimą dalelių sistema juda su reliatyvistiniu greičiu. Apskritai kalbant apie VPD, t. Y.. Relativeistinio poveikio apskaitos metodas yra vienas iš pagrindinių skirtumų tarp teorinių modelių, naudojamų reakcijai apibūdinti (28). Todėl, lyginant eksperimentinius duomenis su teoriniais modeliais, bus specialiai nurodyta konkreti metodas, susijęs federalinėje Unitary Enterprise, čia mes remtis vadinamuoju minimalus relativification schemą. Minimalus reliatyvavimo schema vadinama WFD svarstymu dinamikoje šviesos priekyje su fiksuotu šviesos priekio krypties pasirinkimu (Z + T \u003d 0). Šis požiūris, matyt, pirmą kartą buvo pasiūlytas ir buvo plačiai naudojamas apibūdinant sudėtinių reliatyvių sistemų (žr, pavyzdžiui, ,,). Šiuo požiūriu aptikto protono pulsas ir vidinis impulsas Deuteron yra susijęs su ryšiu: t, m - protonų ir deuterono masė, P, D yra jų trimatės impulsai. "Wave" funkcija naudoja nefrelatiznistines funkcijas, priklausomai nuo a; ir padauginta iš normalizavimo koeficiento 1 / (1 - a).

Skerspjūvis susiskaidymo ne-poliarizuota deuterons į protonų pagal nulinės kampu buvo tiriamas intervale nuo 2,5 iki 17,8 GeV / pirminius deuterons į darbus impulso ,,,,,,,,,,, Apskritai, gautos eksperimentinės spektrai yra gerai aprašyti spec.

32) tatuiruotojo mechanizmas, naudojant visuotinai pripažintus WFDS, pavyzdžiui, WFD RAID arba Paryžių.

0,0 0,2 0,6 0,8 1,0 K. GEV / C.

Fig. 5: Nukleonų pasiskirstymas dėl santykinių impulsų Deuteron, išgaunamas iš eksperimentinių duomenų apie įvairias reakcijas su Deuteron dalyvavimu. Piešinys paimtas iš darbo.

Taigi, nuo Fig. 5 Galima matyti, kad "Deuteron" nukleonių impulsų pasiskirstymai išgaunami iš reakcijų duomenų: Inelastinis elektronų išsklaidymas Deuteron D (E, E) X, elastinga proton-deuteron išsklaidymo atgal P (D, P) D ir žlugimas Dateton. Išskyrus vidinių impulsų intervalą nuo 300 iki 500 MEV / s, duomenis aprašo žiūrovų mechanizmas, naudojant Paris WFD. Norėdami paaiškinti nustatyto regiono neatitikimą, buvo pritraukta papildomi mechanizmai. , iš įnašas nuo bijūnų tvarkymo tarpinio valstybės apskaita, leidžia tinkamai apibūdinti duomenis. Tačiau neapibrėžtumas skaičiavimai yra apie 50%, nes netikrumas dėl viršūnių funkcija IRN žinių, kurios, be to, , su tokiais skaičiavimais, ji turėtų būti žinoma, ne masinio paviršiaus. darbe paaiškinti eksperimentinius spektrus, tai, kad didelių vidinių impulsų buvo atsižvelgta (t mažas interneclock

0,4 1.2 2.0 2. Inn - 0,2 / k) gali pasirodyti ne nuolatiniai laisvės laipsniai. Visų pirma, šešių nekilnojamojo turto komponentas buvo įvestas nurodytu darbu, kurio tikimybė buvo ~ 4%.

Taigi, galima pažymėti, kad apskritai protonų spektrai, gaunami suskaidant deuteronus į protonų po nuliniu kampu, galima apibūdinti iki 900 MEV / s vidinių impulsų. Tuo pačiu metu būtina atsižvelgti į šiuos po pulsuojančio diagramos derinimo arba keisti VPD, atsižvelgiant į galimą apraišką Nonsenucleon laisvės laipsnį.

Poliarizacija, pastebėta Deuteron reakcijos reakcija yra jautrus santykiniam WFD komponento indėlį, atitinkančią skirtingus kampinius momentus, todėl eksperimentai su poliarizuotais deuteronais suteikia papildomos informacijos apie Deuteron struktūros ir reakcijos mechanizmus. Šiuo metu yra platus eksperimentiniai duomenys apie tenoras analizuojant talpa T20 už žlugimo tenoras poliarizacijos deuterons reakcija. Atitinkama išraiška žiūrovų mechanizme pateikiama pirmiau, žr. (30). Eksperimentiniai TAD duomenys, gauti darbuose ,, parodyta Fig. 6, kur ji gali būti matyti, kad jau nuo vidaus impulsų tam, 0,2 -F-0,25 GeV / C duomenų nėra apibūdinamas visuotinai pripažintais dviejų komponentų VPD.

Galutinės būklės sąveikos apskaita pagerina sutikimą su eksperimentiniais duomenimis apie maždaug 0,3 GEV / s impulsus. Šešių rauginių komponentų indėlio apskaita Deuteron, leidžia jums apibūdinti duomenis iki vidinių impulsų, kurių užsakymas yra 0,7 GEV / s. T20 elgesys 0.9 -F-1 GEV / C impulsams yra geriausiai suderinamas su CCD skaičiavimais pagal sumažintų branduolinių amplitudų metodą, kuriame atsižvelgiama į kvarkų antismetriją iš įvairių branduolių. Taigi, apibendrinant pirmiau pateiktą:

1. Eksperimentiniai duomenys, skirti ne poliarizuotų deuteronų susiskaidymui į protestą pagal nulinį kampą, gali būti apibūdinama kaip branduolio modelio dalis.

2. Duomenys apie T20 iki šiol aprašoma tik su nesąmonių laisvės laipsniais.

V.5 Tikslas ir disertacijos struktūra

Šio disertacijos darbų tikslas buvo gauti eksperimentinius duomenis apie TENSOR analizuojant t20 reakciją

Ta, df * 12c-\u003e p (o ") + x

0 200 400 600 800 1000 K (MEV / C)

Fig. 6: TENSOR analizuoja Deuteron žlugimo t2o gebėjimą. Piešinys paimtas iš darbo.

60) suskaidymas tenzorinių oriantuotas deuterons į kumuliacinių (subgrown) bijūnų pagal nulinės kampu įvairių tikslų, taip pat sukūrimo programinė įranga Sistemoms duomenims rinkti eksperimentiniams įrenginiams, laidžių poliarizacijos matavimams LVE akceleratoriaus komplekso.

Struktūrinio disertacijos darbus sudaro įvadas, trys skyriai ir išvados.

Panašus disertacijos darbas specialybės "atominės branduolio ir pradinių dalelių fizika, 04/01/16 CIFR WAK

• Studijuojant DD → 3HP reakcijos gebėjimų kampinę priklausomybę nuo 200 MEV energijos 2010 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Kurilkin, Aleksejus Konstantinovich

• Matuoti TENSOR ir vektorines analizuojant gebėjimus neelastingo išsklaidymo poliarizuotų Deuterons ant protonų į sužadinimo energiją Roper rezonanso ir Delta-Isobara regiono 2001 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Malinina, Liudmila Vladimirovna

• Bethet-solpiter lygtis ir reliatyvistinis poveikis proton-deuteron išsklaidymui 2001 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų semicho, Sergejus Sergeevich

• DD → PX ir D12C → PX reakcijų analizės gebėjimų tyrimas tarpinėms energijoms 2011 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Kiselev, Anton Sergevich

• Sukurti poliarizuotą vandenilio dujų tikslą, skirtą anke eksperimentui ant jaukių greitintuvo žiedų vidinio pluošto 2007 m. Kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Grigoriev, Kirill Yiurevich

Disertacijos išvada tema "fizikos atomo branduolio ir elementariųjų dalelių", Isupov Aleksandras Yuryevich

Išvada

Suformulavome pagrindinius disertacijos darbo rezultatus ir išvadas:

1. Pirmą kartą TENSOR analizės talpa T2O buvo matuojama reakcijos D + A -7G ± (@ \u003d 0 °) + x įtempto poliarizuotų deuteronų susiskaidymui į kaupiamų peonijas po nulio kampu dviem kūriniais:

Su fiksuotu ponio pulsu \u003d 3,0 GEV / C, už PD Deuteron impulsų diapazone nuo 6,2 iki 9,0 GEV / s;

Su fiksuotu Ra \u003d 9,0 GEV / C Deuterons impulsu, skirtų RTG peonies impulsams nuo 3,5 iki 5,3 GEV / s.

2. TENSOR analizės talėjimo t20 išmatuota vertė nepriklauso nuo atominės masės ir tikslo branduolių intervale a \u003d 1 - ^ - 12.

3. Išmatuota vertė T2O nepriklauso nuo registruoto bijūno ženklo.

4. Išmatuotas T20 vertė net kokybiškai nėra aprašyta šiuo metu teoriniais skaičiavimais, skaičiuojant Deuterono branduolio modeliui.

5. Sukurta paskirstyta QDPB duomenų rinkimo ir apdorojimo sistema, kuri suteikia pagrindą statybos duomenų rinkimo sistemų eksperimentiniams įrenginiams.

6. Remiantis QDPB sistema, sukurta duomenų įsigijimo sistema, DAQ sfera iki šiol naudojama 8 sesijose dėl sinchrophasotron ir nuklorino LVE išvesties kekių.

7. Remiantis QDPB sistema, buvo sukurtos duomenų rinkimo sistemos ,, LVE POLARIMETRAI: didelės energijos bandomojo lizdo, taip pat nuo vidinio tikslo brekleon - vektorinio polarimetro ir vėliau - vektoriaus-Tensor Polarimetras.

Apibendrinant, norėčiau padėkoti milžiniškoms energijoms laboratorija lyderystę ir asmeniškai AI Malachov, taip pat akceleratoriaus darbuotojų sudėtingą ir Polaris šaltinį, daugelį metų, užtikrinančias atlikti eksperimentinius darbus galimybę, kurio rezultatai buvo disertacijos darbo pagrindu.

Aš dėkoju savo moksliniams lyderiams - A. Glitvinenko, be pagalbos, kurios disertacijos darbas nebūtų atliekamas darbe ir paramą gyvenime, ir LS Zolin, inicijuojant tiek aprašytų eksperimentų formulavimą ir daugelį techninių pokyčių šiame darbe.

Manau, kad malonus būtinumas išreikšti savo nuoširdžią dėka II Migulinui už moralinę paramą, kurią neįmanoma pervertinti, taip pat daugelį metų darbo sferos bendradarbiavimo sudėtį, kurio rezultatai disertacijos darbai labai palengvino.

Manau, kad mano pareiga padėkoti savo kolegoms K.I.Griai, S.G.Varnikova, V.G. Volshevsky, S.V. Afanasjevas, A.Yu. Semenova daugeliui diskusijų ir pagalbos įvairiuose šio darbo aspektuose ir daugelyje ryšių su profesionalais (ir. \\ T Ne tik) temos, taip pat visi dalyviai sferos bendradarbiaujant per pastarąjį dešimtmetį, nes be jų būtų visiškai neįmanoma gauti šiame darbe pateiktų rezultatų.

Ypač dėka autoriui - didelės energijos Polarimeter LVE L.S. Azhgireu ir V.N. Zhmyrovo darbuotojai, taip pat vėlyvojo GD.stvolev dėl vaisingo bendradarbiavimo, kuris sukūrė šiuolaikinę poliarimetrinę programinę įrangą.

Esu dėkingas yu.k.pilipenko, N. M. Piskunov ir V.P. Laidin, kuris skirtingais laikais praleido į disertacijos darbe įtrauktų pokyčių dalį.

Nuorodos disertacijos tyrimai. kandidatas iš fizinių ir matematinių mokslų Isupov, Aleksandras Yuryevich, 2005

1. A.M. BALDIN. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 8 (3), 429, (1977).

2. A.V. Eremovas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 13 (3), 613 (1982).

3. V.S. Stavinsky. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 10 (5), 949 (1979).

4. V.K.Lukyanov ir A.I.Titov. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 10 (4), 815, (1979).

5. O.P.Gavrishuk et al. Branduolinė fizika A, A (523), 589, (1991).

6. I.M. Belyaev, O.P. Gavrishchuk, L.s. Zolin ir V.F. Perfestovas. Branduolinė fizika, 56 (10), 135, (1993).

7. N.A.NIKIFOROV et al. Phys.rev.c, C (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyprins et al. Branduolinė fizika, 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarins et al. Branduolinė fizika, 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. Alnakyan ir kt. Branduolinė fizika, 25, 545 (1977).

11. L.Anerson et al. Phys.Ev.C, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.Moeller ir kt. Phys.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. A.M.Baldin. Branduolinė fizika A, A (434), 695, (1985).

14. V.V. Burov, V.Klukyanovas ir A.I.Titov. JINR ataskaitos, P2-10244 (1976).

15. A.M.Baldin. JINR ryšiai, E2-83-415 (1983).

16. A.V.EFREMOV et al. XLTH Tarptautinio seminaro dėl didelės energijos fizikos problemų, ISHepP "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994 m.

17. BCDMS bendradarbiavimas. JINR ryšiai, EL-93-133 (1993).

18. A.G.Litvinenko, A.I.Malakhov ir P.I.Zarubin. Skalės kintamasis kumuliacinės dalelės gamybai branduolio branduolio susidūrimuose. Jinr Rapid Communications, L58] -93, 27-34, (1993).

19. L.S.Schreder. Phys.rev.lett., 43 (24), 1787 (1979).

20. I.M. Belyaev ir kt. Jinr, P1-89-463, (1989).

21. A.M. BALDIN ir kt. Branduolinė fizika, 20, 1201 (1979).

22. YU.S. ANISIMOV,., A.YU.iuupov ir kt. Studijuojant reliatyvistinių deuteronų susiskaidymo skyrių priklausomybę su kaupiamuoju 7g ~ sezonais nuo tikslinio branduolio atominio svorio. Branduolinė fizika, 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. W.Haeberli. Ann. Rev. Nucl. Sci., 17, 373, (1967).

24. L. Hailapidus. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 15 (3), 493, (1984).

25. H.H.BARSHALL IR W.HAEBERLI. Proc. 3-oji. Simp. Poliarizacijos reiškiniai Nucl. Reakcijos, JAV, (1970). Univ. "Wisconsin Press", Madisonas, 1971 m.

26. lj.b.goldfarb. Nucl.phys., 7, 622, (1958).

27. W.Lakin. Phys.rev., 98, 139 (1955).

28. D.M.Brink ir G.R.Stachler. Kampinis pagreitis. "Oxford Claredon" spauda (1968).

29. G.R.Satchler. Nucl.phys., 8, 65, (1958).

30. L.C.Biedenharan. Nucl.phys., 10, 620 (1959).

31. L. Dlandau ir E.M.lifshits. Lauko teorija. Mokslas, M., 7-oji Ed., (1988).

32. V.A. Karmanovas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 19 (3), 525, (1988).

33. P.A.M.Dirak. Rew.mod.phys., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. Kontdatyuk ir M.V.Tegenev. Branduolinė fizika, 4, 1044 (1980).

35. L.L.FRANDFURT IR M.I.STRIKMAN. Phys.Rep, 76, 215, (1981).

36. A.P.KOBUSHKIN. J.Phys.g.: Nucl.part.phys., 12, 487, (1986).

37. G. Lyrasovas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 24 (1), 140, (1993).

38. V.GSEV ir kt. Laiškai JET, 37, 196 (1983).

39. V.GSEV et al. Branduolinė fizika A, A (393), 491 (1983).

40. V.GSEV et al. Branduolinė fizika A, A (411), 541E, (1983).

41. A.M. Baldin ir kt. Jinr iš ankstorint, P1-11168, (1977).

42. V.G.Antev et al. Jinr Rapid Communications, L52] -92, 10, (1992).

43. V.V.Glagolev et al. Z.Phys.a, A (357), 608, (1997).

44. R.V.Reid. Ann.phys. (N.Y.), 50, 411, (1968).

45. M.LANCOMBE et al. Phys.Lett.b, B (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bAp.KOBUSHKIN. Tarptautinio simpoziumo Deuteron "93, Deuteron" 93, Dubna, Rusija, (1993). Jinr, Dubna, 1994 m.

47. P.Bosted. Phys.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. P.Beret et al. J.Phys.g.: Nucl.part.phys., 8, Lll, (1982).

49. M.A.A.BONUN IR V.V. DRESSER. Branduolinė fizika, 28, 1446 (1978).

50. M.A.Brun ir V.V. Doveninas. Branduolinė fizika, 46, 1579 (1986).

51. M.A.Ignatonko ir Lilykasov. Branduolinė fizika, 48, 1080, (1987).

52. A.Kobushkin ir L.Vizireva. J.Phys.g: Nucl.part.phys., 8, 893, (1982).

53. c.f.perdrisat. Phys.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. V.Punjabi ir kt. Phys.rev.c, C39, 608, (1989).

55. V.GSEV et al. Laiškai JET, 47, 558, (1988).

56. V.GSEV et al. Jinr Rapid Communications, 443] -90, 5, (1990).

57. N.T.Cheung ir kt. Phys.Lett.b, B (284), 210, (1992).

58. V.Kuehn et al. Phys.Lett.b, B (334), 298, (1994).

59. T.Aono et al. Phys.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. L.s.azhgirey et al. Phys.Lett.b, B (387), 37, (1996).

61. L.S.AZHGIRYY et al. Jinr Rapid Communications, 377] -96, 23, (1996).

62. M.G.Dolidze ir G.I.Lykasovas. Z.Phys.a, A (335), 95, (1990).

63. M.G.Dolidze ir G.I.Lykasovas. Z.Phys.a, A (336), 339, (1990).

64. A.P.KOBUSHKIN. J.Phys.g.: Nucl.part.phys., 19, 1993).

65. S.J.Brodsky ir J.R.Hiller. Phys.rev.c, C (28), 475, (1983).

66. L.s.azhgiei et al. Eksperimento instrumentai ir įranga, 1, 51, (1997).

67. YU.S. ANISIMOV,., A.YU.iuupov et al. Polarimetras už vidinę Nyugotrono spindulį. Etcha, 1 (1 118]), 68-79, (2004).

68. YU.S. ANISIMOV,., A.YU.iuupov ir kt. Matavimas TENSOR analizuojant gebėjimą reaguoti įtemptų deuteronų susiskaidymą su pulsu nuo 6,2 iki 9,0 GEV / C į kaupiamąsias peonijas. Trumpos Jinr, 573] -95, 3m0,1995 ataskaitos.

69. S.Afanasiev,., A.YU.ISUPOV, T.IWATA, et al. TENSOR analizuojant "Power T20" dėl kumuliacinės pion gamybos iš Deuterons GEV energijos regione. Branduolinė fizika A, A (625), 817-831, (1997).

70. S.V.AFANASIEV, A.YU.ISUPOV, et al. Tenzoro poliarizuotų deuteronų susiskaidymas į kaupiamąjį pionus. Phys.Lett.b, B (445), 14-19, (1998).

71. K.I.Gritsaj ir A.YU.ISUPOV. Platinamų nešiojamų duomenų įsigijimo ir apdorojimo sistemos įgyvendinimo vieta: QDPB duomenys

72. Apdorojimas su šakomis. JINR ryšiai, E10-2001-116, 1-19, (2001).

73. A.YU.ISUPOV. Duomenų rinkimo sistemos didelės energijos ir nuklorinių vidaus tikslinių poliarimetrų su tinklo prieiga prie poliarizacijos skaičiavimo rezultatų ir neapdorotų duomenų. Čekija. J. Phys. Įrankis., A55, A407-A414, (2005).

74. L.Zolin, A.Litvinenko ir P.Rekoyatkin. TENSOR analizės galia kaupiamosios dalelės gamyboje ant poliarizuotos Deuteron sijos prie Dubna sinchrophazotron. Jinr Rapid Communications, 1 69] -95, 53, (1995).

75. N.S. YELIN ir RYLIKASOV. Branduolinė fizika, 33, 100, (1981).

76. S.L.Belostozky ir kt. Phys.Lett.b, B (124), 469, (1983).

77. SL. Belostotskis ir kt. Branduolinė fizika, 42, 1427, (1985).

78. O.P.Gavrishuk et al. Phys.Lett.b, B (255), 327, (1991).

79. I.M.Belyaev et al. Jinr Rapid Communications, 228] -88, (1988).

80. O.P. Gavrishchuk, L.s. Zolin ir I.G. Kosarevas. JINR ataskaitos, P1-91-528, (1991).

81. L.S.AZHGIRYY et al. JINR ryšiai, EL-94-155, (1994).

82. A.A.Nomofilov ir kt. Phys.Lett.b, B (325), 327, (1994).

83. I.M.Sitnik et al. XLTH Tarptautinio seminaro dėl didelės energijos fizikos problemų, ISHepP "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994 m.

84. L.L.Frankfurt ir M.i.Srikman. Branduolinė fizika A, A (407), 557 (1983).

85. M.V.Tokarev. Tarptautinio dirbtuvės Deuteron "91, E2-92-25 Deuteron" 91 tomas "91, (1991). Jinr, Dubna, 1992 m.

86. I.B.Ssinsky et al. Acta phys. Polonica, 25, 673, (1994).

87. A. A.BELUHKINA et al. Proc. 7-osios int. Simp. Dėl didelio energijos sukimosi fizikos, 2 tomas, Puslapis 215, Protvino, TSRS (1986). Ihep, Serpukhov, 1987 m.

88. L.s. Zolin, A.G. Litvinenko, yu.k.pilipenko, s.G. presennik, P.A. Rukukyatkin ir V.V. Fimihkin. Monitoriaus TENSOR POLARIZACIJA Aukštos energijos deuteroninės sijos. Trumpos pranešimai apie Jinr, 288] -98, 27-36, (1998).

89. V.G.Antev et al. Nucl.instr.and Meth.in Phys.Res., A (306), 73, (1991).

90. Yu.e. Bombunov ir kt. Eksperimento instrumentai ir technika, 3, 31, (1984).

91. S.A. Averichev ir kt. Jinr, P1-85-512, (1985) ataskaitos.

92. R.BRUN et al. "GEANT" naudotojų vadovas., CERN programos bibliotekos "W5013". Cernas, Ženeva, Šveicarija, (1994).

93. A.M. Baldin ir kt. Jinr, 1-82-28, (1982) ataskaitos.

94. I.KH.ATANASOV IR I.R.RUSANOV. Užkirsti kelią Jinr, P13-2000-123, (2000).

95. Maurice J. Bach. UNIX operacinės sistemos dizainas. "Prentice-Hall Corp", Naujasis Džersis (1986).

96. U. Vahalia. Unix vidiniai: nauji sienos. "Prentice-Hall Corp", Naujasis Džersis, (1996).

97. D.Burckhart et al. CERN CERN CERN duomenų rinkimo sistemos apžvalga ir perspektyvos. Proc. Konfekcijos į realaus laiko programas kompiuterių branduolinės, dalelių ir plazmos fizikos, Rytų Lansing, Mičigano, JAV, (1995).

98. V.G. Volshevsky ir V.Yu. Pomyakushin. "Unix OS" naudojimas "MysPin" valdymo kompiuteryje. Jinr, P10-94-416, 1, (1994) ataskaitos.

99. K.I.Griraja ir V.G. Volshevsky. Programinės įrangos paketas, skirtas dirbti su "Kamak" "FreebsD" operacinėje sistemoje. JINR ataskaitos, P10-98-163, 1, (1998).

100. I.Churin ir A.Georgievas. Mikroprocesavimas ir mikroprogramas, 23, 153, (1988).

101. V.A. Yantyukhov, N.I. Zhuravlev, S.V. Rignatev, Krayne, A.V. Malyshev, T.Opalek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, A.A. Stakhin ir I.N. Churin. Skaitmeniniai blokai Kamak standarte (XVIII išdavimas). Pranešimai apie Jinry, P10-90-589, 20, (1990) .1151161171181111111119124

102. B.A. DĖMESIO, N.I. ZHURAVLEV, S.V. RIGNATEV, KRAYPE,

103. A.V. Malyshev, Topopalek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, A.A. Stakhin ir I.N. Churin. Skaitmeniniai blokai Kamak standarte (XVIII išdavimas). Pranešimai apie Jinr, P10-90-589, 16, (1990).

104. C.N. Bazilev, V.M. Slepnev ir N.A. Shutova. CRSRS4 Creit Controller4 pagal pilną IBM PC. "XVII" tarptautinio branduolinės elektronikos simpoziumo procedūros; NEC "1997, 192 psl., Varna, Bulgarija, (1997). Jinr, Dubna, 1998.http: //afi.jinr.ru/ccpc.

105. Valerie Quercia ir Tim O "Reilly. Trimis: X langų sistemos vartotojo vadovas. O "Reilly & Associates (1990).

106. R.Brun, N.Bunc, V.Fine ir F.Rademakers. Šaknis. Klasės orientacinis vadovas. Kodekas, (1996). Taip pat žiūrėkite http://root.cern.ch/.

107. R.BRUN ir F.Rademakers. Šaknis objekto orientuota duomenų analizės sistema. Proc. Iš AIHENP "96 seminaro, acocl.instr.and Meth.In Phys.Res. (1997), 81-86 psl., Lausanne, Šveicarija. Taip pat žiūrėkite http://root.cern.ch/ .

108. R.Brun, N.Bunc, V.Fine ir F.Rademakers. Šaknis. Apžvalga. Kodekas, (1996). Taip pat žiūrėkite http://root.cern.ch/.

109. R.BRUN ir D.LIENART. HUBOOK vartotojų vadovas., CERN programos bibliotekos Y250 Y250 Y250. Cernas, Ženeva, Šveicarija (1987).

110. N.G.nhchenko et al. Proc. 5-cijos. Simp. Dėl didelės energijos sukimosi fizikos, AIP CONF, Niujorko 95 tomas (1982). AIP, Niujorkas, 1983 m.

111. B.S. Barashenkovas ir N.V. slavinas. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 15 (5), 997, (1984).

112. L.S. AZHGIREI et al. Diferencinė sekcija, TENSOR AUU ir vektorius AU analizuojant reakcijos sugebėjimus 12C (D, P) X 9 GEV / C ir 85 mrado protonų emisijos kampas. Užkirsti kelią Jinr, P1-98-199, 1-31, (1998).

113. M.A. BROWN IR M.V.TOKAREV. Elementinės dalelės ir atominės branduolio fizika, 22, 1237, (1991).

114. A.YU.illionov, A.G.litvinenko ir G.I.Lykasov. Čekija. J. Phys. Įrankis., A51, A307, (2001).

115. A.YU.ILLARIONOV, A.G.Litvinenko ir G.I.Lykasovas. Poliarizacijos reiškiniai Deuterons susiskaidymui į "Pions" ir ne branduolio laisvės laipsnius Deuteron. EURAS. Phys. J., A (14), 247, (2002).

116. A.YU.ILLARIONOV, A.G. LITVINENKO IR G.I.LIKASOV. Teorinė analizė TENSOR analizuojant gebėjimus reakcijos deuteronų reakcijos į peonijas. Branduolinė fizika, 66 (2), 1-14, (2003).

117. R.Machleidt, K.Holinde ir Chelster. Phys.Rep, 149, 1, (1987).

118. W.W.Buck ir F.Gross. Phys.rev., D20, 2361, (1979).

119. F.BROSS, J.W.VANORDEN ir K.HOLINDE. Phys.rev., C45, R1909, (1990).

120. A.YU.MNIKOV. Z.Phys., A357, 333, (1997).

121. A. A. EREMOV et al. Branduolinė fizika, 47, 1364 (1988).

Atkreipkite dėmesį į pirmiau pateiktus mokslinius tekstus yra paskelbtas supažindinant ir gaunant pripažindamas originalius tezes (OCR) tekstus. Šiuo atžvilgiu jie gali būti klaidų, susijusių su atpažinimo algoritmų netobulumu. PDF disertacija ir autoriaus abstraktai, kad mes teikiame tokias klaidas.