Vector at tensor polariseysyon ng Dayton. Modernong kondisyon ng physics at mga diskarte para sa paggawa ng mga beam ng polarized particle

Kung ang naka-attach na patlang E0 ay may isang arbitrary direksyon, pagkatapos ay ang sapilitan dipole sandali ay madaling mahanap mula sa superposition

Kung saan, ang mga bahagi ng field na may kaugnayan sa pangunahing axes ng ellipsoid. Sa scattering tasks, ang coordinate axes ay karaniwang napili na nakatakda sa paggalang sa bumabagsak na sinag. Hayaan ang x maging "y" z "- tulad ng isang coordinate system kung saan ang direksyon ng pamamahagi kahilera sa z axis". Kung ang liwanag ng insidente

x "- polarized, pagkatapos ay mula sa optical theorem na mayroon kami:

Upang isakatuparan ang mga kalkulasyon ayon sa formula (2.2), kinakailangan upang isulat ang mga bahagi ng R na may kaugnayan sa mga axes na isinasagawa ng mga dashing na linya. Ang pagkakapantay-pantay (2.1) ay maaaring nakasulat sa form ng Matrix:

Isinulat namin ang mga hanay ng vector at matrices sa mas compact form alinsunod sa sumusunod na scheme ng pagtatalaga:

Sa mga notasyon na ito, 2.3 ay tumatagal ng sumusunod na form:

Ang mga bahagi ng arbitrary vector F ay na-convert ayon sa formula:

Kung saan, atbp. Bilang isang resulta, mula sa (2.5) at transformations (2.6) mayroon kami:

kung saan sa pamamagitan ng kabutihan ng orthogonality ng coordinate axes na kabaligtaran sa matrix ay isang transposed matrix. Kaya, ang polarizability ng ellipsoid ay isang tensor ng decartian; Kung ang mga bahagi nito ay tinukoy sa pangunahing axes, ang mga bahagi nito sa pinaikot na axording coordinate ay maaaring matukoy ng formula (2.8). Ang seksyon ng pagsipsip para sa insidente - ang polarized light ay natutukoy lamang ng formula:

Saan. Katulad nito, kung ang pagbagsak ng liwanag ay polarized, pagkatapos

Kung ang vector scattering amplitude.

para sa isang dipole, iluminado sa pamamagitan ng-colarized liwanag, kapalit sa cross section equation, pagkatapos makuha namin ang scattering cross section

Kung saan kinuha namin ang bentahe ng pagkakakilanlan ng matrix. Ang isang katulad na expression ay nagaganap para sa cross seksyon ng scattering at sa pagkahulog - polarized liwanag.

Application.

Ang polarized light ay inaalok na gamitin upang protektahan ang driver mula sa isang bulag na ilaw ng ilaw ng kotse. Kung ang windshield at ang mga headlight ng kotse ay nag-aplay ng mga polaroid ng pelikula na may anggulo ng pagpasa 45o, halimbawa, sa kanan ng vertical, ang driver ay magiging mabuti upang makita ang kalsada at countercourses na naiilawan ng kanilang sariling mga headlight. Ngunit ang mga on-board cars polariad headlights ay tatawid sa Polaroid ng windshield ng kotse na ito, at ang mga headlight ng countercourse ay lalabas.

Ang dalawang crossed polaroids ay bumubuo sa batayan ng maraming kapaki-pakinabang na mga aparato. Sa pamamagitan ng crossed polaroids, ang ilaw ay hindi pumasa, ngunit kung maglagay ka ng optical elemento sa pagitan nila, umiikot ang polariseysyon eroplano, maaari mong buksan ang kalsada. Kaya ang mataas na bilis ng electro-optical modulators ng liwanag ay nakaayos. Ginagamit ang mga ito sa maraming mga teknikal na aparato - sa electronic rangefinders, optical channels ng komunikasyon, laser technique.

Ang tinatawag na photochromic glasses ay kilala, madilim sa maliwanag na sikat ng araw, ngunit hindi kaya ng pagprotekta ng mga mata na may napakabilis at maliwanag na flash (halimbawa, sa panahon ng elektrikal na hinang) - ang proseso ng dimming ay medyo mabagal. Ang mga polarized glasses ay may halos instant na "reaksyon" (mas mababa sa 50 μs). Ang Banayad na Bright Flash ay pumapasok sa miniature photodetectors (photodiodes), na nagbibigay ng electrical signal, sa ilalim ng aksyon kung saan ang mga baso ay naging malabo.

Ang mga baso ng polariseysyon ay ginagamit sa stereocino, na nagbibigay ng ilusyon ng mga compound. Ang ilusyon ay batay sa paglikha ng isang stereo pair - dalawang larawan na kinuha sa iba't ibang mga anggulo na naaayon sa mga sulok ng kanan at kaliwang mata. Ang mga ito ay itinuturing na ang bawat mata ay nakakita lamang ng isang larawan na dinisenyo para sa kanya. Ang imahe para sa kaliwang mata ay inaasahang papunta sa screen sa pamamagitan ng polaroid na may vertical axis ng bandwidth, at para sa kanan - na may pahalang na aksis at tumpak na pagsamahin ang mga ito sa screen. Ang viewer ay tumitingin sa mga baso ng Polaroid, kung saan ang axis ng kaliwang masakit ay vertical, at ang tamang pahalang; Ang bawat mata ay nakikita lamang ang "kanyang" na imahe, at ang stereo effect ay nangyayari.

Para sa stereoscopic telebisyon, isang paraan ng mabilis na alternatibong dimming ng salamin baso ay ginagamit na naka-synchronize sa pagbabago ng mga imahe sa screen. Dahil sa pagkawalang-kilos ng pagtingin, nangyayari ang isang volumetric na imahe.

Ang mga polaroid ay malawak na ginagamit upang pawiin ang liwanag na nakasisilaw mula sa salamin at pinakintab na ibabaw, mula sa tubig (makikita sa kanila ang liwanag ay malakas na polarized). Polarized at light screen ng likidong kristal monitor.

Ang mga pamamaraan ng polariseysyon ay ginagamit sa mineralogy, crystallography, heolohiya, biology, astrophysics, meteorolohiya, kapag nag-aaral ng mga phenomena sa atmospera.

B.1 PAMBUNGAD.

B.2 pinagsama particle.

V.z Paglalarawan ng polarized states of particle na may spin 1 5 v.4 Isang maikling pangkalahatang ideya ng data sa reaksyon ng deuteron fragmentation reaction sa cumulative protons.

V.5 Ang layunin at istraktura ng gawaing disertasyon.

Nagtatakda ako ng eksperimento

1.1 pagganyak.

1.2 Pag-install ng eksperimento.

1.3 methodical measurements and modeling.

1.4 organisasyon at prinsipyo ng trigger.

II Software.

II. 1 Introductory Comments.

11.2 QDPB Data Collection and Processing System.

11.3 Maaaring i-configure ang mga pagtatanghal at kagamitan ng data.

11.4 Mga tool sa pagsumite ng data ng session.

11.5 DAQ system system.

II. 6 polarimeter data collection systems.

W Mga pang-eksperimentong resulta at talakayan

III. 1 Pagsusuri ng mga sistematikong pinagmumulan ng error.

111.2 pang-eksperimentong data.

111.3 Usapan ng pang-eksperimentong data.

Inirerekumendang listahan ng mga disertasyon

• Ang pag-aaral ng spin at mga sasospin effect sa ipinanganak ng pinagsama-samang mga particle 2007, Doctor of Physical and Mathematical Sciences Litvinenko, Anatoly Grigorievich

• Pag-aaral ng mga pakikipag-ugnayan ng polarized deuterons na may mga proton at nuclei sa rehiyon ng pulso ng 0.7-9.0 gev / s 2006, Doctor of Physical and Mathematical Sciences Ladygin, Vladimir Petrovich

• Pag-aaral ng Angular Pag-asa ng Pag-aaral ng Mga Kakayahan ng Mga Reaksyon -DD → 3HEN at -DD → 3H P sa Enerhiya ng Deuteron 270 MEV 2007, Kandidato ng Pisikal at Matematiko Sciences Yanek, Marian

• Tensor pag-aaral ng kakayahan ayy sa reaksyon A (d, p) x at isang (d, d) x sa 9 gev / c at ang deuteron na istraktura sa mababang distansya 1998, Kandidato ng Pisikal at Matematiko Sciences Ladygin, Vladimir Petrovich

• Pag-aaral ng mga pag-aaral ng mga kakayahan ng Ayy at Axx tugon ng Deuteron-Proton nababanat scattering sa Energies 880 at 2000 MEV 2010, Kandidato ng Pisikal at Mathematical Sciences Kurilkin, Pavel Konstantinovich

Ang disertasyon (bahagi ng abstract ng may-akda) sa paksa na "Mga sukat ng tensor pagtatasa ng kapasidad T20 sa deuteron fragmentation reaksyon sa mga peonies sa ilalim ng zero anggulo at software development para sa mga sistema ng pagkolekta ng data sa polarized beams"

B.1 Panimula.

Ang disertasyon trabaho nagtatanghal pang-eksperimentong mga resulta ng measurements ng tensor pagsusuri kapasidad T20 sa ang pagkapira-piraso reaksyon ng tensorly polarized deuterons sa pinagsama-samang (under-threshold) peonies. Ang mga sukat ay natupad sa pamamagitan ng pakikipagtulungan ng mga sakop sa ang beam ng tensorly polarized deuterons ng accelerator complex ng mataas na energies ng Joint Institute para sa Nuclear Research (LVE JINR, Dubna, Russia). Ang pag-aaral ng polariseysyon sinusunod ay nagbibigay ng isang mas detalyadong, kumpara sa mga reaksyon sa mga di-breakdown particle, impormasyon sa Hamiltonian na pakikipag-ugnayan, ang mga mekanismo ng reaksyon at ang istraktura ng mga particle kasangkot sa reaksyon. Sa ngayon, ang tanong ng mga katangian ng nuclei sa mga distansya, mas maliit o maihahambing sa laki ng nucleon, ay hindi lubos na nauunawaan sa parehong pang-eksperimentong at teoretikal na mga punto ng view. Ang deuteron ng lahat ng nuclei ay partikular na interesado: Una, ito ang pinaka-aral na core na may parehong pang-eksperimentong at teoretikal na mga punto ng view. Pangalawa, para kay Deuterona, para sa pinakasimpleng nucleus, mas madaling makitungo sa mga mekanismo ng reaksyon. Sa ikatlo, ang deuteron ay may isang nontrivial spin istraktura (spin katumbas sa 1, at isang nonzero quadrupole sandali), na nagbibigay ng malawak na pang-eksperimentong mga posibilidad para sa pag-aaral spin kapansin-pansin. Ang programa ng pagsukat, kung saan ang eksperimentong data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay nakuha, ay isang likas na pagpapatuloy ng pag-aaral ng istraktura atomic cereals. Sa mga reaksyon sa ang kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle sa banggaan ng non-polarized nuclei, pati na rin ang polarisasyon sinusunod sa ang reaksyon ng pagbagsak ng deuteron. Ang pang-eksperimentong data na ipinakita sa dissertation work-daan sa iyo upang ilipat sa pag-unawa ng spin istraktura ng deuteron sa mga maliliit na distances inter-orasan at pandagdag na impormasyon tungkol sa deuteron istraktura nakuha sa mga eksperimento na may isang lepton probe at kapag nag-aaral ang reaksyon ng pagbagsak ng tensorly polarized deuterons, at samakatuwid ay may kaugnayan. Sa ngayon, ang data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay ang mga lamang, dahil para sa pagsasakatuparan ng naturang mga pag-aaral, mga beam ng polarized deuterons na may enerhiya sa ilang GEV, na kasalukuyang at sa susunod na mga taon ay magagamit lamang sa Spe Accelerator complex, kung saan upang natural na patuloy Studies sa tinukoy na direksyon. Ang nabanggit na data ay nakuha sa komposisyon ng internasyonal na pakikipagtulungan, na iniulat sa isang bilang ng mga internasyonal na kumperensya, pati na rin ang nai-publish sa mga sanggunian journal.

Dagdag pa, sa kabanatang ito, nagbibigay kami ng kinakailangang impormasyon tungkol sa pinagsama-samang mga particle na kinakailangan para sa karagdagang pagtatanghal, ang mga kahulugan na ginamit sa paglalarawan ng polarization na sinusunod, pati na rin maikling pagsusuri Mga resulta na kilala sa panitikan sa reaksyon ng pagbagsak ng deuterons.

B.2 cumulative particle.

Pag-aaral ng mga batas ng kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle ay isinasagawa mula noong simula ng ikapitumpu at ikawalumpu ng XX siglo ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Ang pag-aaral ng mga reaksyon na may kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle ay kagiliw-giliw na nagbibigay ito ng impormasyon tungkol sa pag-uugali ng mataas na pulso (\u003e 0.2 gev / c) mga bahagi sa fragmentation nuclei. Ang mga malalaking panloob na pulses ay tumutugma sa maliit (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, kung saan ang mga seksyon ay napakaliit.

Una sa lahat, tinutukoy namin na ito ay higit na maunawaan sa ilalim ng terminong "pinagsama-samang maliit na butil" (tingnan, halimbawa, at mga sanggunian dito). Isang maliit na butil na ipinanganak sa reaksyon:

Ag + ac. ^ C + x, (1) ay tinatawag na "pinagsama-samang" kung ang mga sumusunod na dalawang kondisyon ay nasiyahan:

1. Ang maliit na butil C ay ipinanganak sa kinematikong rehiyon, hindi naa-access sa banggaan ng mga libreng nucleon na may parehong pulso sa nucleon bilang kernel Ai at AC sa reaksyon (1);

2. Ang maliit na butil C ay kabilang sa fragmentation rehiyon ng isa sa mga colliding particle, i.e. dapat gawin alinman

Ul, - yc \\< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye \\

Ya "- YC \\" - Ye \\ \u003d - Ye \\ + yai - yai \\. (Apat)

Mula sa pang-eksperimentong data na ito ay sumusunod (tingnan, halimbawa, ,,,,,), para sa mga eksperimento sa isang nakapirming target, ang hugis ng spectrum ng mga pinagsama-samang mga particle weakly ay depende sa lakas ng pagkakabangga, na nagsisimula sa mga energies ng insidente particle \u003e 3-IV. Ang pahayag na ito ay inilalarawan sa Fig. 1, muling ginawa mula sa trabaho, na nagpapakita ng pagtitiwala sa ang enerhiya ng insidente proton: (b) ang relasyon ng peonies-ibang mga character 7g ~ / 7g + at (a) ang mga parameter ng spectrum ng spectrum, at pagkatapos ay para sa approximation ng EDA / DP - na may isang EXER (-) Section ng kapanganakan ng pinagsama-samang peonies sinusukat sa isang anggulo ng 180 °. Nangangahulugan ito na ang kalayaan ng hugis ng spectra mula sa pangunahing enerhiya ay nagsisimula sa pagkakaiba ng bilis ng colliding particle \\ yaii - yai \\\u003e 2.

Ang isa pang itinatag na pattern ay ang kalayaan ng spectra ng pinagsama-samang mga particle mula sa uri ng maliit na butil, kung saan ang pagkapira-piraso ay nangyayari (tingnan ang Larawan 2).

Dahil ang dissertation trabaho tinatalakay pang-eksperimentong data sa pagkapira-piraso ng polarized deuterons sa pinagsama-samang peonies, at pagkatapos ay sa karagdagang detalye sa mga pattern na itinatag sa mga reaksyon sa ang kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle (pagpapakandili sa ang atomic mass ng nucleus pagkapira-piraso, ang umaasa sa mga iba't-ibang mga maliit na butil nakarehistro , atbp.) Ay hindi tatalakayin. Kung kinakailangan, maaari silang matagpuan sa mga review: ,,,,

Larawan. 1: ang pag-asa sa enerhiya ng insidente proton (tr) (a) ng kabaligtaran parameter ng pagkahilig ay pagkatapos at (b) ang ratio ng output ng TT ~ / TT +, isinama mula sa enerhiya ng peonies 100 mev . Figure at data na minarkahan ng mga lupon, na kinuha mula sa trabaho. Ang data na minarkahan ng triangles ay naka-quote sa mula sa trabaho.

V.w. Paglalarawan ng polarized states of particle na may spin 1

Para sa kaginhawahan ng karagdagang pagtatanghal, nagpapakita kami ng isang maikling pangkalahatang-ideya ng mga konsepto na ginagamit sa paglalarawan ng mga reaksiyon ng maliit na butil na may spin 1.

Sa karaniwang mga kondisyong pang-eksperimento, ang particle ensemble na may spin (beam o target) ay inilarawan ng density matrix P, ang pangunahing katangian ng kung saan ay ang mga sumusunod:

1. Norming SP (/ 5) \u003d 1.

2. Hermiticity P \u003d P +.

Kasalukuyang eksperimento G Reference 6.

F-1-1-1-1 F Present Experiment.

T ▼ reference 6.

L-s o - si - r k f d sh

Pinagsama-samang malaking-scale variable xs.

Larawan. 2: Pagtitiwala ng krus seksyon ng ipinanganak ng pinagsama-samang mga particle mula sa isang pinagsama-samang malakihang variable xs (57) (tingnan ang talata III.2) para sa pagkapira-piraso ng poste ng deuterons sa iba't-ibang mga target sa peonies ilalim zero anggulo. Ang pagguhit ay kinuha mula sa trabaho.

3. Ang average ng operator ay kinakalkula bilang (o) \u003d sp (OP).

Polariseysyon ng grupo (para sa definiteness - beam) particle na may spin 1/2 ay nailalarawan sa pamamagitan ng direksyon at middle value. bumalik. Tulad ng para sa mga particle na may spin 1, ang vector at tensor polarization ay dapat na nakikilala. Ang terminong "tensor polarization" ay nangangahulugan na ang paglalarawan ng mga particle na may Spin 1 ay gumagamit ng ikalawang tensor ng ranggo. Sa pangkalahatan, ang mga particle ng spin ay inilarawan ng tensor ng ranggo 21, kaya para sa i\u003e 1 kinakailangan upang makilala ang mga parameter ng polariseysyon ng 2nd, 3rd ranks, atbp.

Noong 1970, ang tinatawag na Madison Convention ay pinagtibay sa ika-3 internasyonal na simposyum sa polariseysyon phenomena, na, sa partikular, ay nag-uugnay sa mga pagtatalaga at terminolohiya para sa mga eksperimento sa polarization. Kapag nagre-record ng isang nuclear reaksyon A (A, B) sa mga particle, na tumutugon sa isang polarized na estado o ang polariseysyon estado na kung saan ay sinusunod, ang mga arrow ay ilagay. Halimbawa, ang pag-record ng 3h (c?, P) 4 ay hindi nangangahulugan na ang isang di-polarized target na 3H ay bombarded sa pamamagitan ng polarized deuterons d at na ang polariseysyon ng mga resultang neutrons ay sinusunod.

Kapag sinasabi nito na sukatin ang polariseysyon ng isang maliit na butil B sa isang nuclear reaksyon, ay tumutukoy sa proseso ng isang (a, b) sa, i.e. Sa kasong ito, ang bundle at ang target ay hindi polarized. Mga parameter na naglalarawan ng mga pagbabago sa seksyon ng krus ng reaksyon, kapag ang alinman sa isang sinag o target (ngunit hindi pareho) ay polarized, na tinatawag na pag-aaral ng mga kakayahan ng reaksyon ng form A (A, B) sa. Kaya, bilang karagdagan sa mga espesyal na kaso, polariseysyon at pag-aaral ng mga kakayahan, ito ay dapat na malinaw na nakikilala, dahil sila ay nagpapakilala sa iba't ibang mga reaksyon.

Mga Reaksyon ng Uri A (A, B) B, A (A, B) B, atbp. Tinatawag na mga reaksiyong transmisyon ng polariseysyon. Parameter na may-bisang magsulid sandali ng mga particle B at mga particle O ay tinatawag na polariseysyon coefficients.

Ang terminong "spin correlations" ay nalalapat sa mga eksperimento sa pag-aaral ng mga reaksyon ng form A (A, B) B at A (A, B) B, at sa huli kaso, ang polariseysyon ng parehong mga resulta ng mga particle ay dapat sinusukat sa ang parehong kaganapan.

Sa mga eksperimento na may sinag polarized particle. (pagsukat ng mga kakayahan sa pag-aaral) alinsunod sa Madison Convention, ang Z axis ay itinuturo ng pulso ng kjn beam butil, ang axis y - ayon sa k (px kout (ie patayo sa eroplanong reaksyon), at ang x axis dapat ituro upang ang sistema ng coordinate ay may legal na pagtataguyod.

Ang estado ng polariseysyon ng sistema ng mga particle na may spin / ay maaaring ganap na inilarawan (21 + 1) 2 - 1 parameter. Kaya, para sa mga particle na may spin 1/2, ang tatlong parameter PI ay bumubuo ng isang vector P, na tinatawag na polariseysyon vector. Ang pagpapahayag sa mga tuntunin ng spin ng operator 1/2, na tinutukoy ng SG, ang mga sumusunod:

Pi \u003d fa), i \u003d x, y, z, (5) kung saan ang mga bracket ng sulok ay nangangahulugan ng pag-average sa lahat ng bahagi ng grupo (sa aming kaso - ang sinag). Ang Ganap na Halaga R ay limitado< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

Dahil ang polariseysyon ng mga particle na may spin 1 ay inilarawan ng tensor, ang pagtatanghal nito ay nagiging kumplikado at nagiging mas visual. Ang mga parameter ng polariseysyon ay ang ilang mga naobserbahang halaga ng spin operator 1, S. Dalawang iba't ibang mga hanay ng mga kahulugan ay ginagamit para sa kaukulang mga parameter ng polariseysyon - Cartesian tensor sandali Pi, Pij at TKQ spin tensors. Sa Cartesian coordinates, ayon sa Madison Convention, ang mga parameter ng polarisasyon ay tinukoy bilang

Pi - (Si) (vector polariseysyon), (7) 3 sh - - (Sisj + SJSI) - 25Ij (tensor polariseysyon), (8) kung saan ang operator ng spin 1, g, j - x, y, g. Dahil \u003d 5 (5 + 1) \u003d 2, (9) mayroon kaming koneksyon

Pxx + pyy + pzz \u003d 0. (10)

Kaya, ang tensor polariseysyon ay inilarawan ng limang independiyenteng mga halaga (RHX, RU, RUU, PXZ, PYZ), na, kasama ang tatlong bahagi ng polariseysyon vector, ay nagbibigay ng walong parameter upang ilarawan ang polarized na estado ng maliit na butil na may spin 1. Ang kaukulang density matrix ay maitatala bilang:

P \u003d \\ (1 + + sjsi)). (Eleven)

Ang paglalarawan ng estado ng polariseysyon sa balangkas ng spin tensors ay maginhawa dahil mas madali kaysa sa mga cartesians ang na-convert sa mga pag-ikot ng sistema ng coordinate. Paikutin tensors ay interconnected sa pamamagitan ng mga sumusunod na relasyon (tingnan): TKQ - n y, (kiqik2q2 \\ kq) ikiqiik2qz\u003e (12)

9192 kung saan q \\ k2q2 \\ kq) - Clebsha-Gordan coefficients, at N ay isang normalisasyon koepisyent, pinili upang ang isang kondisyon ay isinasagawa

Sp (mu) \u003d (2s + l) 6kkl6qqi. (13)

Ang mas mababang mga sandali ng spin ay pantay:

Y \u003d 1 5 h o - sz, h -1 \u003d ^ (sx - isy).

Para sa back index ko upang magpatakbo ng mga halaga mula 0 hanggang 21, A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

Kaya, ang polariseysyon ng vector ay inilarawan ng tatlong parameter: wastong tw at kumplikadong £ C, at tensor polarization - limang: wastong £ 20 at kumplikado ^ b hi

Susunod, isaalang-alang ang sitwasyon kapag ang spin system ay may ehe mahusay na proporsyon na may paggalang sa axis ((pagtatalaga L iiwan para sa mga coordinate system na nauugnay sa ang reaksyon sa ilalim ng pagsasaalang-alang, tulad ng inilarawan sa itaas). Ang ganitong espesyal na kaso ay kagiliw-giliw na dahil ang beams mula sa mga pinagkukunan ng polarized ions karaniwang may ehe mahusay na proporsyon. Isipin ang estado bilang mga di-magkaugnay na timpla na naglalaman ng mga proporsyon ng n + particle sa spins kasama C, ang maliit na bahagi ng Al particle sa spins kasama at ang maliit na bahagi ng NO particle sa spins ay pantay-pantay na ipinamamahagi sa mga direksyon sa plane patayo sa sa kasong ito, tanging ang dalawang polarizing beams ay iba mula sa zero, t \\ o (o p ^) at t2o (o p ^). Magpapadala kami ng mga axis ng quantization sa kahabaan ng axis ng mahusay na proporsyon £ at palitan . sa pagtatanda T upang g at z sa (halata na (5 ^) ay para lang kasing-halaga sa N + - N-, at alinsunod sa (15) at (7):

15) Vector polariseysyon), T2i \u003d -. ^ ((SX + ISY) SG + SG (SX + ISY)), T22 \u003d F ((SX + ISY) 2) Tensor polariseysyon)..

17) (n + - n-) (vector polariseysyon).

Mula sa (16) at (8) sumusunod ito

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3nq) o rcc \u003d (1-za) kung saan ginagamit ito (n + + n-) \u003d (1 - hindi).

Kung ang lahat ng mga sandali ng 2nd ranggo ay nawawala (n0 \u003d 1/3), sinasabi nila ang purong vector polariseysyon ng sinag. Ang pinakamataas na posibleng halaga ng polariseysyon ng naturang beam TG0aks- - U2 / 3 o (19) ng RMAX. 2 / s (purong polariseysyon ng vector).

Para sa kaso ng pulos tensor polariseysyon (TV \u003d 0) mula sa equation (17) at (18) makuha namin

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

Ang mas mababang limitasyon ay tumutugma sa hindi - 1, ang upper - ag + \u003d al \u003d 1/2.

Sa pangkalahatang kaso, ang axis ng simetrya £ polarized beam mula sa pinagmulan ay maaaring nakatuon random na may paggalang sa sistema ng XYZ coordinate na nauugnay sa reaksyon sa pagsasaalang-alang. Ipahayag ang mga sandali sa sistemang ito. Kung ang orientation ng axis (tinukoy ng mga anggulo / 3 (sa pagitan ng axes z at c) at f (pag-ikot sa -f sa paligid ng axis z, ang axis c sa yz plane), tulad ng ipinapakita sa Fig, 3, at sa sistema mula sa polariseysyon ng beam ay katumbas T20, pagkatapos ay tensor sandali sa sistema ng XYZ ay pantay-pantay:

Vector Moments: Tensor Moments:

10 \u003d r10cos / 3, t20 \u003d -7p (3cos2 /? - 1), (21) itn \u003d ^ lsin / fe4 * -. T2l \u003d Sinpcosre (f, l / 2 l / 2

Sa pangkalahatang kaso, ang isang invariant seksyon A \u003d EDA / DP reaksyon A (A, B) B ay naitala sa form: Art \u003d AO (ETKQNQ). (22) K, Q.

Ang mga halaga ng TKQ ay tinatawag na reaksyon na pinag-aaralan ang mga kakayahan. Inirerekomenda ng Madison Convention ang pagpapahiwatig ng tensor na pinag-aaralan ang mga kakayahan bilang TKQ (spherical) at A; Lu (Cartesian). Apat na Pag-aralan ang Mga Kakayahan - Vector GTC at Tensors, T2 \\ at T22

Larawan. 3: orientation ng axis ng symmetry £ polarized beam kamag-anak sa XYZ coordinate system na nauugnay sa reaksyon, XZ ay ang reaksyon eroplano (3 - anggulo sa pagitan ng mga axes Z (ang direksyon ng insidente beam) at ang pag-ikot ng sa -F sa paligid ng Z axis ay humahantong sa axis £ sa yz plane.

Ay may bisa dahil sa pangangalaga ng pagkakapantay-pantay, at T. \u003d 0. Pagkilala sa mga paghihigpit na ito, ang equation (22) ay tumatagal ng form: SG \u003d<70-.

Sa mga coordinate ng Cartesian, ang parehong seksyon ay naitala sa form:

3 1 2 1 A - Isang daang TKQ, (25) i.e. Ang vector-aaral kakayahan ay katumbas ng polariseysyon sa reverse reaksyon: GTI \u003d G ^ rneuchants- o AU \u003d, (26) Ngunit para sa tensor punto ng TC, ang sign ay ipinapakita:

T2l \u003d - ^ r. rovkts. ^ (2?)

Para sa nababanat na scattering, kapag ang reaksyon ay magkapareho sa reverse nito, ang polariseysyon ng vector ay katumbas ng kakayahan sa pagtatasa ng vector. Samakatuwid, sa ilang mga gawa upang pag-aralan ang scattering ng polarized particle, ang mga sukat ng polariseysyon ay tinutukoy kung kailan, mahigpit na nagsasalita, ang pag-aaral ng kakayahan ay sinusukat. Gayunpaman, para sa nababanat na scattering ng deuterons, ito ay kinakailangan upang makilala sa pagitan ng pag-aaral ng kakayahan at polariseysyon ng £ 21 dahil sa pagkakaiba sa sign.

V.4 Isang maikling pangkalahatang ideya ng data sa reaksyon ng Deuteron Fragmentation sa pinagsama-samang mga proton

Ibuod nang maikli ang unang mga resulta ng pag-aaral ang reaksyon ng deuteron pagkapira-piraso sa protons D (Pd\u003e 1 GeV / C) + at p (® \u003d 0 °) + x, (28) Dahil ang mga ito ay kinakailangan kapag pagsukat ng disertasyon at talakayan ng ang nakuha Resulta.

Para sa dalawampung taon ng pag-aaral na reaksyon (28) na may polarized at non-polarized deuterons, ang isang malaking halaga ng mga pang-eksperimentong data ay naipon, na kung saan sinimulan ang paglitaw ng isang bilang ng mga panteorya mga modelo na naglalayong sa paglalarawan ng mga deuteron istraktura at ang reaksyon mekanismo. Ang reaksyong ito ay ang pinakamalaking, kumpara sa pagkapira-piraso sa iba pang mga hadrons, seksyon, at visual na interpretasyon sa loob ng pulsed approximation. Sa kasong ito, ang pangunahing kontribusyon sa seksyon ng krus ay nagbibigay ng mekanismo ng manonood, na itinatanghal ng diagram na ipinapakita sa Fig. apat.

Larawan. 4: Spani diagram para sa fragmentation ng Deuteron sa Proton.

Para sa isang dalawang bahagi (S- at D-wave) ng wave function ng Deuteron (simula pa - "WFD"), ang kaugalian seksyon (EDA / DP) at ang tensor na pinag-aaralan ang kapasidad ng T20 ay isinulat bilang mga sumusunod:

E ~ (p) ^ (U2 (k) + w2 (k)) ,. , 2u (k) w (k) -w2 (k) / v2 da u2 (k) + w2 (k)

Narito ang P pulse ng nakita na proton, at at W radial components ng WFD para sa S- at D-waves, ayon sa pagkakabanggit. Dahil sa mahalagang papel ng relativistic effect, ang koneksyon ng variable K, na gumaganap ng papel ng panloob na nucleon pulse sa Deuteron, na ang pulso ng proton na naitala ay depende sa paraan ng paglalarawan ng Deuteron. Ito ay dahil sa ang may prinsipyong kawalan ng kakayahan upang hatiin, ilipat sa paggalaw ng mga sentro ng mass at kamag-anak kilusan sa tipik sistema ng paglipat sa relativistic bilis. Sa pangkalahatan, ang paraan ng relativization ng WFD, i.e. Ang paraan ng accounting para sa relativistic effect ay isa sa mga pangunahing pagkakaiba sa pagitan ng mga modelo ng teoretikal na ginagamit upang ilarawan ang reaksyon (28). Samakatuwid, kapag paghahambing ng mga pang-eksperimentong data na may panteorya mga modelo, ang isang partikular na paraan para sa may kaugnayan sa Federal Estado tangi Enterprise ay partikular na tinukoy, dito kami ay umaasa sa ang tinatawag na minimum relativification scheme. Ang minimum na relativification scheme ay tinatawag na pagsasaalang-alang sa WFD sa dynamics sa light front na may isang nakapirming pagpili sa direksyon ng liwanag front (Z + T \u003d 0). Ang diskarte na ito, tila, ay unang iminungkahi at malawak na ginagamit sa naglalarawan ng mga compound relativistic system (tingnan, halimbawa ,,,). Sa diskarteng ito, ang pulso ng napansin na proton at ang panloob na salpok sa nucleon sa Deuteron ay nauugnay sa kaugnayan: T, M - ang masa ng proton at Deuteron, P, D ay ang kanilang tatlong-dimensional pulses. Ang function ng wave ay gumagamit ng mga nonrelativistic function depende sa isang; at pinarami ng koepisyent ng normalisasyon 1 / (1 - a).

Ang cross-seksyon ng pagkapira-piraso ng non-polarized deuterons sa protons sa ilalim ng zero anggulo ay investigated sa hanay 2.5-17.8 GeV / may ang simbuyo ng pangunahing deuterons hinahanda ,,,,,,,,,,, Sa pangkalahatan, ang nakuha na eksperimentong spectra ay mahusay na inilarawan ng pagsasapalaran.

32) Ang isang mekanismo ng tattator na ginagamit sa pangkalahatan ay tinanggap ang mga WFD, tulad ng WFD RAID o Paris.

0.0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 K. Gev / C.

Larawan. 5: Pamamahagi ng nucleons sa kamag-anak impulses sa deuteron, nahango mula sa mga pang-eksperimentong data para sa iba't ibang mga reaksyon na may ang partisipasyon ng deuteron. Ang pagguhit ay kinuha mula sa trabaho.

Kaya, mula sa Fig. 5 Maaari itong makita na ang mga pamamahagi ng salpok ng mga nucleon sa Deuteron, nakuha mula sa data para sa mga reaksiyon: hindi makatarungan elektron scattering sa Deuteron D (E, e) X, nababanat proton-deuteron scattering back p (d, p) d, at pagbagsak Deuterona. Maliban sa pagitan ng mga panloob na pulso hanggang sa 300 hanggang 500 MEV / s, ang data ay inilarawan ng mekanismo ng manonood gamit ang Paris WFD. Upang ipaliwanag ang pagkakaiba sa tinukoy na rehiyon na sila ay naaakit karagdagang mga mekanismo. Sa partikular, ang accounting ng kontribusyon mula sa pagproseso ng Peon sa intermediate na estado, ay nagbibigay-daan sa iyo upang maihatid ang data. Gayunpaman, ang kawalan ng katiyakan sa mga kalkulasyon ay tungkol sa 50% dahil sa kawalan ng katiyakan sa kaalaman ng vertex function ng IRN, na, bilang karagdagan, ang naturang mga kalkulasyon ay dapat na kilala sa labas ng ibabaw ng masa. Sa trabaho upang ipaliwanag ang pang-eksperimentong spectra, ang katotohanan ay isinasaalang-alang na para sa malalaking panloob na impulses (i.e. maliit na interneclock

0.4 1.2 2.0 2. Sa inn - 0.2 / k), maaaring lumitaw ang mga di-permanenteng degree ng kalayaan. Sa partikular, ang anim na estate component \\ 6Q ay ipinakilala sa tinukoy na trabaho, ang posibilidad ng kung saan ay ~ 4%.

Kaya, maaari itong nabanggit na sa pangkalahatan ang spectra ng protons nakuha sa pamamagitan ng pagkapira-piraso ng deuterons sa protons sa ilalim ng zero anggulo, ito ay posible upang ilarawan hanggang sa ang panloob na pulses ng ~ 900 MeV / s. Kasabay nito, kinakailangan na isinasaalang-alang ang sumusunod pagkatapos ng pulsed approximation ng diagram, o baguhin ang WFD, isinasaalang-alang ang posibleng pagpapakita ng mga nonsenucleon degree ng kalayaan.

Polariseysyon sinusunod para sa mga reaksyon ng deuteron pagbagsak ay sensitibo sa kamag-anak kontribusyon ng mga bahagi ng WFD naaayon sa iba't-ibang mga angular sandali, kaya eksperimento na may polarized deuterons bigyan karagdagang impormasyon Sa istraktura ng deuteron at mekanismo ng reaksyon. Sa kasalukuyan, may mga malawak na pang-eksperimentong data sa tensor pagsusuri kapasidad T20 para sa mga reaksyon ng pagbagsak ng tensor polarized deuterons. Ang kaukulang pagpapahayag sa mekanismo ng manonood ay ibinibigay sa itaas, tingnan ang (30). Ang pang-eksperimentong data para sa TAD, na nakuha sa mga gawa ,,, ipinapakita sa Fig. 6, kung saan maaari itong makita na nagsisimula mula sa panloob na pulses ng pagkakasunud-sunod ng 0.2 -f-0.25 gev / c data ay hindi inilarawan sa pangkalahatan tinatanggap ang dalawang-component WFD.

Ang accounting para sa pakikipag-ugnayan sa huling kondisyon ay nagpapabuti ng kasunduan sa pang-eksperimentong data sa mga impulses ng tungkol sa 0.3 gev / s. Accounting ng kontribusyon ng anim na lebadura component sa deuteron, nagbibigay-daan sa iyo upang ilarawan ang data hanggang sa ang panloob na pulses ng pagkakasunud-sunod ng 0.7 GeV / s. Ang pag-uugali ng T20 para sa mga impulses ng pagkakasunud-sunod ng 0.9 -F-1 GEV / C ay pinakamahusay na naaayon sa mga kalkulasyon sa loob ng balangkas ng CCD ayon sa paraan ng pinababang nuclear amplitudes, na isinasaalang-alang ang antisymmetry ng quark mula sa iba't ibang nucleons. Kaya, sa pamamagitan ng pagbubuod sa itaas:

1. Ang eksperimentong data para sa cross-seksyon ng pagkapira-piraso ng mga di-polarized deuterons sa mga proton sa ilalim ng zero anggulo ay maaaring inilarawan bilang bahagi ng isang modelo ng nucleon.

2. Ang data para sa T20 sa petsa ay inilarawan lamang sa paglahok ng mga bagay na walang kapararakan ng kalayaan.

V.5 layunin at disertasyon istraktura

Ang layunin ng gawaing ito sa disertasyon ay upang makakuha ng pang-eksperimentong data sa tensor na pinag-aaralan ang kapasidad ng T20 reaksyon

Ta, para sa df * 12c-\u003e p (o ") + x

0 200 400 600 800 1000 K (MEV / C)

Larawan. 6: tensor pag-aaral ng kakayahan ng t2o ng pagbagsak ng deuteron. Ang pagguhit ay kinuha mula sa trabaho.

60) pagkapira-piraso ng tensor polarized deuterons sa pinagsama-samang (subgrown) peonies ilalim zero anggulo sa iba't-ibang mga target, pati na rin ang paglikha software. Para sa mga sistema para sa pagkolekta ng data para sa mga eksperimentong pag-install, kondaktibo polariseysyon measurements sa LVE accelerator complex.

Ang gawaing disertasyon sa istruktura ay binubuo ng pagpapakilala, tatlong kabanata at pagkabilanggo.

Katulad na disertasyon gumagana sa specialty "physics ng atomic nucleus at elementarya particle, 04/01/16 cifr wak

• Pag-aaral ng angular na pag-asa ng pag-aaral ng mga kakayahan ng DD → 3HP kapasidad ng reaksyon sa energies ng 200 mev 2010, Kandidato ng Pisikal at Mathematical Sciences Kurilkin, Alexey Konstantinovich

• Pagsukat ng tensor at vector na pinag-aaralan ang mga kakayahan ng hindi kapani-paniwala na scattering ng polarized deuterons sa mga proton sa rehiyon ng paggulo energization ng Roper resonance at delta-isobara 2001, Kandidato ng Pisikal at Matematiko Sciences Malinina, Lyudmila Vladimirovna

• Mass spectrum ng Bethet-solpiter equation at relativistic effects sa proton-deuteron scattering 2001, Kandidato ng Pisikal at Matematiko Sciences Semich, Sergey Sergeevich

• Pag-aralan ang pag-aaral ng mga kakayahan ng mga reaksyon ng DD → PX at D12C → px sa intermediate energies 2011, Kandidato ng Pisikal at Matematiko Sciences Kiselev, Anton Sergeevich

• Paglikha ng isang polarized hydrogen gas target para sa eksperimento ng Anke sa panloob na sinag ng maginhawang singsing na accelerator 2007, Kandidato ng Physical and Mathematical Sciences Grigoriev, Kirill Yuryevich

Katapusan ng disertasyon sa paksa "physics ng atomic nucleus at elementarya particle", Isupov, Alexander Yuryevich

Konklusyon

Binubuo namin ang mga pangunahing resulta at konklusyon ng gawaing disertasyon:

1. Para sa unang pagkakataon, ang magnitude ng tensor pagsusuri kapasidad T2O ay sinusukat sa ang reaksyon D + A -7G ± (@ \u003d 0 °) + x pagkapira-piraso ng tensorly polarized deuterons sa pinagsama-samang peonies sa ilalim ng zero anggulo sa dalawang productions:

Sa pamamagitan ng isang nakapirming pulso ng pony pion \u003d 3.0 GeV / C para sa PD deuteron pulses sa hanay 6.2-9.0 GeV / s;

Sa isang nakapirming pulso ng Deuterons ng RA \u003d 9.0 GEV / C para sa pulses ng RTG peonies sa hanay mula sa 3.5 hanggang 5.3 gev / s.

2. Ang sinusukat na halaga ng tensor na pinag-aaralan ang kapasidad T20 ay hindi nakasalalay sa atomic mass at ang nuclei ng target sa agwat A \u003d 1 - ^ - 12.

3. Ang sinusukat na halaga ng T2O ay hindi nakasalalay sa pag-sign ng rehistradong peoni.

4. Ang nasusukat na halaga ng T20 ay kahit na hindi na inilarawan sa kasalukuyang mga kalkulasyon ng teoretikal sa pulsed approximation sa modelo ng nucleon ng Deuteron.

5. Ang isang ipinamamahagi QDPB data koleksyon at pagpoproseso ng sistema ay nilikha, na nagbibigay ng batayan para sa pagbuo ng mga sistema ng pagkolekta ng data para sa mga pang-eksperimentong pag-install.

6. Batay sa sistema ng QDPB, isang sistema ng pagkuha ng data ay nalikha, ang DAQ globo na ginagamit sa ngayon sa 8 session sa output bunches ng synchrophasotron at nuclotron LVE.

7. Batay sa sistema ng QDPB, ang mga sistema ng pagkolekta ng data ay nalikha ,, LVE Polarimeters: mataas na enerhiya sa bunned outlet, pati na rin sa panloob na target ng nucleon - vector polarimeter at kasunod - vector-tensor polarimeter.

Sa konklusyon, nais kong pasalamatan ang pamumuno ng High Energies Laboratory at personal na AI Malachov, pati na rin ang kawani ng accelerator complex at ang Polaris source, para sa maraming mga taon na tinitiyak ang posibilidad ng pagsasagawa ng pang-eksperimentong trabaho, ang mga resulta nito ay ang batayan ng gawaing disertasyon.

Nagdadala ako ng lubos na pasasalamat sa aking mga siyentipikong lider - A. Glitvinenko, nang walang tulong kung saan ang gawaing disertasyon na ito ay hindi isasagawa sa trabaho at suporta sa buhay, at LS Zolin, na nagsisimula ang pagbabalangkas ng mga eksperimento na inilarawan at maraming mga teknikal na pag-unlad na kasama sa gawaing ito.

Isaalang-alang ko ito ng isang kaaya-ayang pangangailangan upang ipahayag ang aking taos-puso salamat sa II Migulina para sa moral na suporta, na kung saan ito ay imposible sa kalkula, pati na rin para sa maraming mga taon ng trabaho sa ang komposisyon ng pakikipagtulungan ng globo, ang mga resulta ng kung saan ang dissertation trabaho ay may makabuluhang facilitated.

Isinasaalang-alang ko ang aking tungkulin na pasalamatan ang aking mga kasamahan k.i.gritai, s.g.varnikova, v.g. Volshevsky, S.V. Afanasyev, A.Yu. Semenova para sa maraming mga talakayan at iba't ibang tulong sa iba't ibang aspeto ng gawaing ito at para sa maraming mga taon ng komunikasyon para sa propesyonal (at Hindi lamang) Mga tema, pati na rin ang lahat ng mga kalahok sa pakikipagtulungan ng globo sa huling dekada, para sa walang mga ito ay ganap na imposible upang makuha ang mga resulta na ipinakita sa gawaing ito.

Espesyal na salamat sa may-akda - mga empleyado ng mataas na enerhiya polarimeter LVE L.S. Azhgireu at v.n. Zhmyrov, pati na rin ang huli Gd.Stvolev para sa mabunga kooperasyon, na humantong sa paglikha ng modernong polarimetric software.

Nagpapasalamat ako kay Yu.k.Pilipenko, N. M. Piskunov at V.P. Laidgin, na gumugol sa iba't ibang panahon ang mga initiator ng bahagi ng mga pagpapaunlad na kasama sa gawaing disertasyon.

Mga sanggunian disertasyon pananaliksik kandidato ng pisikal at matematika Sciences Isupov, Alexander Yuryevich, 2005

1. A.M. Baldin. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 8 (3), 429, (1977).

2. A.V. Eremov. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 13 (3), 613, (1982).

3. V.S. Stavinsky. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 10 (5), 949, (1979).

4. v.k.lukyanov at a.i.titov. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 10 (4), 815, (1979).

5. o.p.GAvrishuk et al. Nuclear physics A, A (523), 589, (1991).

6. I.M. Belyaev, O.P. Gavrishchuk, L.S. Zolin at V.F. Perfestov. Nuclear physics, 56 (10), 135, (1993).

7. n.a.nikiforov et al. Phys.rev.c, c (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyarins et al. Nuclear physics, 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarins et al. Nuclear physics, 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. Alnakyan et al. Nuclear physics, 25, 545, (1977).

11. L.anerson et al. Phys.rev.c, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.Moeller et al. Phys.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. a.m.baldin. Nuclear physics A, A (434), 695, (1985).

14. v.v. Burov, v.klukyanov at a.i.titov. JinR Reports, P2-10244, (1976).

15. a.m.baldin. Jinr Communications, E2-83-415, (1983).

16. A.V.EFREMOV et al. Sa mga paglilitis ng Xlth International Seminar sa High Energy Physics Problems, Ishepp "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994.

17. BCDMS Collaboration. Jinr Communications, EL-93-133, (1993).

18. a.g.litvinenko, a.i.malakhov, at p.i.zarubin. I-variable ang sukat para sa paglalarawan ng pinagsama-samang produksyon ng maliit na butil sa mga banggaan ng nucleus-nucleus. Jinr Rapid Communications, l58] -93, 27-34, (1993).

19. L.S.Schreder. Phys.rev.lett., 43 (24), 1787, (1979).

20. I.m. Belyaev at iba pa. Prepaint ng JINR, P1-89-463, (1989).

21. A.M. Baldin et al. Nuclear physics, 20, 1201, (1979).

22. Yu.S. Anisimov ,., A.Yu.iupov at iba pa. Pag-aaral ng pag-asa ng mga seksyon ng krus ng pagkapira-piraso ng relativistic deuterons sa pinagsama-samang 7g ~ mga panahon mula sa atomic na timbang ng target na kernel. Nuclear physics, 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. W.HAEBERLI. Ann. Apoc. Nucl. Sci., 17, 373, (1967).

24. L. Hailapidus. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 15 (3), 493, (1984).

25. H.H.Barshall at W.Haeberli. Sa proc. 3rd int. Symp. Polarization phenomena nucl. Mga Reaksyon, USA, (1970). Univ. Ng Wisconsin Press, Madison, 1971.

26. lj.b.goldfarb. Nucl.phys., 7, 622, (1958).

27. W.Lakin. Phys.rev., 98, 139, (1955).

28. d.m.brink at g.r.stachler. Angular momentum. Oxford Claredon Press, (1968).

29. g.r.satchler. Nucl.phys., 8, 65, (1958).

30. L.C.Biedenharan. Nucl.phys., 10, 620, (1959).

31. L. DLANDAU at E.M.LIFSHITS. Teorya ng patlang. Agham, M., 7th ed., (1988).

32. v.a. Karmanov. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 19 (3), 525, (1988).

33. p.a.m.dirak. Rew.mod.phys., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. Kontdatyuk at m.v.tegenev. Nuclear physics, 4, 1044, (1980).

35. L.l.Frankfurt at M.i.Strikman. Phys.rep., 76, 215, (1981).

36. a.p.kobushkin. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 12, 487, (1986).

37. G. Lylikasov. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 24 (1), 140, (1993).

38. v.g.ableev at iba pa. Mga titik sa jetp, 37, 196, (1983).

39. v.g.ableev et al. Nuclear physics A, isang (393), 491, (1983).

40. v.g.ableev et al. Nuclear physics a, a (411), 541e, (1983).

41. A.M. Baldin, at iba pa. Preprint ng Jinr, P1-11168, (1977).

42. v.g.ableev et al. JinR Rapid Communications, L52] -92, 10, (1992).

43. v.v.glagolev et al. Z.phys.a, isang (357), 608, (1997).

44. r.v.reid. Ann.phys. (N.Y.), 50, 411, (1968).

45. M.lancombe et al. Phys.lett.b, b (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bAp.Kobushkin. Sa paglilitis ng International Symposium Deuteron "93, Deuteron" 93, Dubna, Russia, (1993). Jinr, dubna, 1994.

47. p.bosted. Phys.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. p.berset et al. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 8, llll, (1982).

49. m.a.bonun at v.v. dresser. Nuclear physics, 28, 1446, (1978).

50. m.a.brun at v.v. Dovenin. Nuclear physics, 46, 1579, (1986).

51. m.a.ignatonko at lilykasov. Nuclear physics, 48, 1080, (1987).

52. A.Kobushkin at L.Vizireva. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 8, 893, (1982).

53. C.F.PERDRISAT. Phys.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. v.punjabi et al. Phys.rev.c, C39, 608, (1989).

55. v.g.ableev et al. Mga titik sa jetp, 47, 558, (1988).

56. v.g.ableev et al. Jinr Rapid Communications, 443] -90, 5, (1990).

57. n.t.cheung et al. Phys.lett.b, b (284), 210, (1992).

58. v.kunn et al. Phys.lett.b, b (334), 298, (1994).

59. T.Aono et al. Phys.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. L.S.AZHGIREY et al. Phys.lett.b, b (387), 37, (1996).

61. L.S.azhgirey et al. Jinr Rapid Communications, 377] -96, 23, (1996).

62. m.g.dolidze at g.i.lykasov. Z.phys.a, isang (335), 95, (1990).

63. m.g.dolidze at g.i.lykasov. Z.phys.a, isang (336), 339, (1990).

64. a.p.kobushkin. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 19, (1993).

65. s.j.brodsky at j.r.hiller. Phys.rev.c, c (28), 475, (1983).

66. L.S.AzhGirei et al. Mga instrumento at kagamitan ng eksperimento, 1, 51, (1997).

67. Yu.s. Anisimov ,., A.Yu.iupov et al. Polarimeter para sa panloob na sinag ng Nyugotron. Mga titik sa etchala, 1 (1 118]), 68-79, (2004).

68. Yu.S. Anisimov ,., a.Yu.iupov et al. Pagsukat ng tensor na pinag-aaralan ang kakayahang umepekto ng pagkaputol ng tensor-polarized deuterons na may pulso mula 6.2 hanggang 9.0 gev / c sa pinagsama-samang mga peonies. Maikling ulat ng Jinr, 573] -95, 3m0,1995).

69. s.afanasiev ,., a.yu.isupov, t.iwata, et al. Tensor Pag-aaral ng Power T20 para sa pinagsama-samang produksyon ng pion mula sa Deuterons sa rehiyon ng Gev Energy. Nuclear physics A, A (625), 817-831, (1997).

70. s.v.afanasiev, a.yu.isupov, et al. Pagkapira-piraso ng tensor polarized deuterons sa pinagsama-samang pions. Phys.lett.b, b (445), 14-19, (1998).

71. k.i.gritsaj at a.yu.isupov. Isang tial ng ibinahagi portable data acquisition at pagpoproseso ng sistema ng pagpapatupad: ang data QDPB

72. Pagproseso ng mga branchpoint. Jinr Communications, E10-2001-116, 1-19, (2001).

73. A.YU.ISUPOV. Mga sistema ng pagkuha ng data para sa mataas na enerhiya at nuclotron panloob na target na polarimeters na may access sa network sa mga resulta ng pagkalkula ng polarization at raw data. Czech. J. Phys. Suppl., A55, A407-A414, (2005).

74. L.Zolin, A.litvinenko, at P.Rekoyatkin. Ang pag-aaral ng tensor na pinag-aaralan ang kapangyarihan sa pinagsama-samang produksyon ng maliit na butil sa isang polarized deuteron beam sa dubna synchrophasotron. Jinr Rapid Communications, 1 69] -95, 53, (1995).

75. N.S. Yelin at Rylikasov. Nuclear physics, 33, 100, (1981).

76. s.l.belostozky et al. Phys.lett.b, b (124), 469, (1983).

77. SL. Belostosky at iba pa. Nuclear physics, 42, 1427, (1985).

78. o.p.GAvrishuk et al. Phys.lett.b, b (255), 327, (1991).

79. i.m.belyaev et al. Jinr Rapid Communications, 228] -88, (1988).

80. O.P. Gavrishchuk, L.S. Zolin at I.G. Kosarev. JinR Reports, P1-91-528, (1991).

81. L.S.Azhgirey et al. Jinr Communications, EL-94-155, (1994).

82. A.A.NOMOFILOV et al. Phys.lett.b, b (325), 327, (1994).

83. i.m.sitnik et al. Sa paglilitis ng XLTH International Seminar on High Energy Physics Problems, ISHEPP "92, (1992). Jinr, Dubna, 1994.

84. L.l.Frankfurt at M.i.Strikman. Nuclear physics A, A (407), 557, (1983).

85. m.v.tokarev. Sa mga paglilitis ng International Workshop Deuteron "91, dami ng E2-92-25 ng Deuteron" 91, (1991). Jinr, Dubna, 1992.

86. i.b.issinsky et al. Acta phys. Polonica, 25, 673, (1994).

87. A. A.Belushkina et al. Sa proc. Ng 7-th int. Symp. Sa mataas na enerhiya spin physics, dami 2, pahina 215, protvino, USSR, (1986). Ihep, serpukhov, 1987.

88. L.S. Zolin, A.G. Litvinenko, yu.k.pilipenko, S.G. Presennik, P.A. Rukukyatkin at v.v. Fimushkin. Subaybayan ang polariseysyon ng tensor ng mataas na enerhiya na deuteronous beam. Maikling ulat ng Jinr, 288] -98, 27-36, (1998).

89. v.g.ableev et al. Nucl.instr.and meth.in phys.res., A (306), 73, (1991).

90. Yu.e. Bombunov et al. Mga instrumento at pamamaraan ng eksperimento, 3, 31, (1984).

91. S.A. Averichev at iba pa. Mga ulat ng Jinr, P1-85-512, (1985).

92. R.Brun et al. GEANT USERS GUIDE., Dami entry W5013 ng CERN program library. CERN, Geneva, Switzerland, (1994).

93. A.M. Baldin at iba pa. Mga ulat ng Jinr, 1-82-28, (1982).

94. i.kh.atanasov at i.r.rusanov. Pigilan ang Jinr, P13-2000-123, (2000).

95. Maurice J. Bach. Ang disenyo ng UNIX operating system. Prentice-hall corp., New Jersey, (1986).

96. U. Vahalia. Unix internals: ang mga bagong hangganan. Prentice-hall corp., New Jersey, (1996).

97. D.Burckhart et al. Repasuhin at mga prospect ng Cascade data acquisition system sa CERN. Sa proc. Ng Conf sa real-time na mga aplikasyon ng mga computer sa nuclear, particle at plasma physics, East Lansing, Michigan, USA, (1995).

98. v.g. Volshevsky at v.yu. Pomyakushin. Gamit ang UNIX OS sa MySpin Control Computer. Mga Ulat ng Jinr, P10-94-416, 1, (1994).

99. K.I.Gricay at v.g. Volshevsky. Software package para sa nagtatrabaho sa Kamak sa FreeBSD operating system. JinR Reports, P10-98-163, 1, (1998).

100. I.Churin at A.Georgiev. Microprocessing at microprogramming, 23, 153, (1988).

101. V.A. Yantyukhov, N.I. Zhuravlev, S.V. Rignatev, Kraype, A.V. Malyshev, T.opalek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, A.A. Stakhin at I.N. Churin. Mga digital na bloke sa pamantayan ng Kamak (isyu XVIII). Mga Ulat ng Jinry, P10-90-589, 20, (1990) .1151161171181191211119124

102. B.A. Intervov, N.i. Zhuravlev, S.V. Rignatev, Kraype,

103. A.V. Malyshev, Topopalek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, A.A. Stakhin at I.N. Churin. Mga digital na bloke sa pamantayan ng Kamak (isyu XVIII). Mga Ulat ng JinR, P10-90-589, 16, (1990).

104. C.N. Bazilev, v.m. Slepnev at N.A. Shutova. CRSRS4 Creit Controller4 batay sa buong IBM PC. Mga paglilitis ng XVII International Symposium sa Nuclear Electronics; NEC "1997, p. 192, Varna, Bulgaria, (1997). Jinr, Dubna, 1998.http: //afi.jinr.ru/ccpc.

105. Valerie Quercia at Tim O "Reilly. Dami ng tatlong: X window system gabay ng gumagamit. O "Reilly & Associates, (1990).

106. R.Brun, n.buncic, v.Fine, at F.Rademakers. Ugat. Classes reference manual. Codecern, (1996). Tingnan din ang http://root.cern.ch/.

107. R.Brun at F.Rademakers. Root ang isang object oriented data analysis framework. Sa proc. Ng aihenp "96 workshop, dami ng isang (389) ng nucl.instr.and meth.in phys.res. (1997), mga pahina 81-86, Lausanne, Switzerland. Tingnan din ang http://root.cern.ch/ .

108. R.Brun, n.buncic, v.Fine, at F.Rademakers. Ugat. Pangkalahatang-ideya. Codecern, (1996). Tingnan din ang http://root.cern.ch/.

109. R.Brun at D.Lienart. Gabay sa Mga Gumagamit ng Hubook., Dami entry Y250 ng CERN program library. CERN, Geneva, Switzerland, (1987).

110. n.g.nishchenko et al. Sa proc. ng 5-th int. Symp. Sa mataas na enerhiya spin physics, dami 95 ng Aip Conf, New York, (1982). AIP, New York, 1983.

111. B.S. Barashenkov at N.V. Slavin. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 15 (5), 997, (1984).

112. L.S. azhgirei et al. Kaugalian seksyon, tensor auu at vector au pag-aaral ng mga kakayahan ng reaksyon 12c (d, p) x sa 9 gev / c at isang anggulo ng proton paglabas ng 85 mrad. Pigilan ang JinR, P1-98-199, 1-31, (1998).

113. m.a. brown at m.v.tokarev. Physics ng elementary particle at atomic nucleus, 22, 1237, (1991).

114. A.YU.ILLARIONEV, A.G.LITVINENKO, AT G.I.LYKASOV. Czech. J. Phys. Suppl., A51, A307, (2001).

115. A.YU.ILLARIONOV, A.G.LITVINENKO, AT G.I.LYKASOV. Polarization phenomena sa fragmentation ng deuterons sa pions at non-nucleon degrees ng kalayaan sa Deuteron. EUR. PHYS. J., A (14), 247, (2002).

116. A.YU.ILLARIONEV, A.G. LITVINENKO AT G.I.LIKASOV. Teoretikal na pagtatasa ng tensor na pinag-aaralan ang mga kakayahan sa reaksyon ng pagkapira-piraso ng deuterons sa mga peonies. Nuclear physics, 66 (2), 1-14, (2003).

117. R.Machleidt, K.Holinde, at Chelster. Phys.rep., 149, 1, (1987).

118. w.w.buck at f.gross. Phys.rev., D20, 2361, (1979).

119. f.gross, j.w.vanorden, at K.Holinde. Phys.rev., C45, R1909, (1990).

120. A.YU.MNIKOV. Z.phys., A357, 333, (1997).

121. A.V. Eremov et al. Nuclear physics, 47, 1364, (1988).

Mangyaring tandaan na ang mga pang-agham na teksto na ipinakita sa itaas ay nai-post para sa pamilyar at nakuha sa pamamagitan ng pagkilala sa orihinal na mga teksto ng theses (OCR). Sa koneksyon na ito, maaari silang maglaman ng mga error na nauugnay sa di-kasakdalan ng mga algorithm ng pagkilala. Sa PDF ang disertasyon at abstracts ng may-akda na naghahatid kami ng mga pagkakamali.

Ang mga physicist ay may ugali ng pagkuha ng pinakasimpleng halimbawa ng ilang mga kababalaghan at tawagin itong "pisika", at ang mga halimbawa ay mas kumplikado upang malito ng iba pang mga agham, sabihin na ginagamit ang matematika, electrical engineering, kimika o crystallography. Kahit na isang solid physics para sa kanila, tanging "semi-pisikal", para sa mga ito ay nag-aalala ng masyadong maraming mga espesyal na katanungan. Para sa kadahilanang ito, kami ay magbibigay sa aming mga lektura mula sa maraming mga kagiliw-giliw na bagay. Halimbawa, ang isa sa pinakamahalagang katangian ng mga kristal at sa pangkalahatan, ang karamihan sa mga sangkap ay ang kanilang electric polarizability ay naiiba sa iba't ibang direksyon. Kung ilakip mo ang isang electric field sa anumang direksyon, pagkatapos ay ang atomic singil ay bahagyang lumipat at ang dipole sandali ay babangon; Ang magnitude ng sandaling ito ay nakasalalay nang napakalakas mula sa direksyon ng nakalakip na larangan. At ito, siyempre, komplikasyon. Upang gawing mas madali ang buhay, ang mga physicist ay nagsisimula ng isang pag-uusap mula sa isang espesyal na okasyon kapag ang polarizability sa lahat ng mga direksyon ay pareho. At nagbibigay kami ng iba pang mga kaso sa iba pang mga agham. Samakatuwid, para sa aming mga karagdagang pagsasaalang-alang, hindi namin kailangan sa lahat ng aming sasabihin sa kabanatang ito.

Ang matematika ng tensors ay lalong kapaki-pakinabang para sa paglalarawan ng mga katangian ng mga sangkap na nagbabago sa direksyon, bagaman ito ay isang halimbawa lamang ng paggamit nito. Dahil ang karamihan sa iyo ay hindi magiging physicists, at nagnanais na makisali sa tunay na mundo, kung saan ang pag-asa sa direksyon ay napakalakas, ito ay mas maaga o huli, ngunit kakailanganin mong gamitin ang tensor. Dito, upang wala kang puwang dito, sasabihin ko sa iyo ang tungkol sa mga tensor, bagaman hindi masyadong detalyado. Gusto ko ang iyong pag-unawa sa pisika bilang kumpleto hangga't maaari. Halimbawa, elektrodinamika, mayroon kaming ganap na kumpletong kurso; Ito ay ganap na anumang kurso ng kuryente at magnetismo, kahit na institute. Ngunit hindi pa namin natapos ang mekanika, para sa kapag pinag-aralan namin ito, hindi ka napakahirap sa matematika at hindi namin maaaring talakayin ang mga seksyon na ito bilang prinsipyo ng hindi bababa sa pagkilos, Laganganians, Hamiltonians, atbp, na kumakatawan sa pinaka-eleganteng paraan ng paglalarawan ng mekanika . Gayunpaman, ang kumpletong hanay ng mga batas ng mekanika, maliban sa teorya ng relativity, mayroon pa rin kami. Sa parehong antas ng kuryente at magnetismo, nakumpleto na namin ang maraming mga seksyon. Ngunit dito hindi namin tapusin ang mekanika ng quantum; Gayunpaman, kailangan mong umalis ng isang bagay at para sa hinaharap! Gayunpaman, ano ang tensor, kailangan mo pa ring malaman ngayon.

Sa ch. 30 Binibigyang-diin namin na ang mga katangian ng mala-kristal na sangkap sa iba't ibang direksyon ay naiiba - sinasabi namin na ito ay anisotropic. Ang pagbabago ng sapilitan dipole sandali na may isang pagbabago sa direksyon ng inilapat electric field ay isa lamang halimbawa, ngunit dadalhin namin ito bilang isang halimbawa ng isang tensor. Ipinapalagay namin na para sa tinukoy na direksyon ng electric field, ang sapilitan dipole sandali ng yunit ng lakas ng tunog ay proporsyonal sa intensity ng inilapat na patlang. (Para sa maraming mga sangkap, na hindi masyadong malaki, ito ay isang napakahusay na approximation.) Hayaan ang constortion ng proporsyonalidad. Ngayon gusto naming isaalang-alang ang mga sangkap na nakasalalay sa direksyon ng nakalakip na larangan, halimbawa, ang tourmaline crystal na kilala sa iyo, na nagbibigay ng double image kapag tiningnan mo ito.

Ipagpalagay na natagpuan namin na para sa ilang mga napiling kristal, ang electric field na nakadirekta sa kahabaan ng axis ay nagbibigay ng polariseysyon na nakadirekta sa parehong axis, at ang electrical field na ipinadala kasama ang axis na katumbas nito, ay humahantong sa ilang iba pang polariseysyon, na itinuturo din ng axis. Ano ang mangyayari kung naka-attach ang electrical field sa isang anggulo ng 45 °? Well, dahil ito ay simpleng superposisyon ng dalawang mga patlang na itinuro sa mga axes at, pagkatapos ay ang polariseysyon ay katumbas ng kabuuan ng mga vectors at, tulad ng ipinapakita sa Fig. 31.1, a. Ang polariseysyon ay hindi na parallel sa direksyon ng electric field. Hindi mahirap maunawaan kung bakit ito nangyayari. May mga singil sa kristal na madaling ilipat pataas at pababa, ngunit kung saan ay masyadong mahigpit na inilipat sa mga gilid. Kung ang puwersa ay inilapat sa isang anggulo ng 45 °, pagkatapos ay ang mga singil na ito ay mas maluwag sa loob na lumilipat pataas kaysa sa tabi. Bilang isang resulta ng tulad ng isang kawalaan ng simetrya ng panloob na nababanat lakas, ang kilusan ay hindi sa direksyon ng panlabas na puwersa.

Larawan. 31.1. Ang pagdaragdag ng mga vectors ng polarisasyon sa anisotropic crystal.

Siyempre, ang anggulo ng 45 ° ay hindi na naka-highlight. Ang katotohanan na sapilitan polariseysyon ay hindi nakadirekta ng electric field, pantay at sa pangkalahatang kaso. Bago ito, kami lamang ang "masuwerteng" upang pumili ng gayong mga palakol at, kung saan ang polarisasyon ay nakadirekta sa larangan. Kung ang kristal ay nakabukas laban sa mga coordinate axes, ang electric field na itinuro kasama ang axis ay magiging sanhi ng polarization parehong kasama ang axis at kasama ang axis. Katulad nito, ang polariseysyon na dulot ng isang patlang na nakadirekta sa kahabaan ng axis ay magkakaroon din ng parehong - at -components. Kaya sa halip na igos. 31.1, at magkakaroon kami ng katulad na bagay sa Fig. 31.1, b. Ngunit sa kabila ng lahat ng komplikasyon na ito, ang sukat ng polariseysyon para sa anumang larangan ay proporsyonado pa rin sa magnitude nito.

Isinasaalang-alang namin ngayon ang kabuuang kaso ng arbitrary na oryentasyon ng kristal na may kaugnayan sa mga axording coordinate. Ang electric field na itinuro kasama ang axis ay nagbibigay ng polariseysyon sa mga sangkap sa lahat ng tatlong axes, upang makapagsulat tayo

Ito ang gusto kong sabihin lamang na ang electric field na nakadirekta sa kahabaan ng axis ay lumilikha ng polariseysyon hindi lamang sa direksyon na ito, ito ay humahantong sa tatlong bahagi ng polariseysyon, at, bawat isa ay proporsyonal. Ang proporsyonality coefficients na tinatawag namin, at (ang unang icon ay nagsasabi kung aling bahagi ang pinag-uusapan natin, at ang ikalawang ay tumutukoy sa direksyon ng electric field).

Katulad nito, para sa patlang na itinuro sa kahabaan ng axis, maaari naming isulat

at para sa bukid

Pagkatapos ay sinasabi namin na ang polariseysyon ay depende sa larangan; Samakatuwid, kung mayroon kaming isang electric field na may mga bahagi at, pagkatapos ay ang polariseysyon -component ay ang kabuuan ng dalawang tinukoy ng mga equation (31.1) at (31.2), ngunit kung may mga bahagi sa lahat ng tatlong direksyon, at, pagkatapos ay ang mga bahagi ng polariseysyon Dapat na ang kabuuan ng mga kaukulang termino sa mga equation (31.1), (31.2) at (31.3). Sa ibang salita, nakasulat sa form.

480 kuskusin. | 150 UAH. | $ 7.5 ", mouseoff, fgcolor," #ffffcc ", bgcolor," # 393939 ");" Onmouseout \u003d "bumalik nd ();"\u003e panahon ng disertasyon - 480 kuskusin, paghahatid 10 minuto , sa paligid ng orasan, pitong araw sa isang linggo at pista opisyal

Isupov alexander yuryevich. Mga sukat ng tensor na pinag-aaralan ang kapasidad T20 sa tugon ng Deuteron Fragmentation sa mga peonies sa ilalim ng zero anggulo at software development para sa mga sistema para sa pagkolekta ng mga pag-install sa polarized beams: ang disertasyon ... kandidato ng pisikal at matematika agham: 01.04.16, 01.04.01. - Dubna, 2005. - 142 c.: Il. Rgb od, 61 06-1 / 101.

Panimula

Eksperimento ko 18.

1.1 pagganyak 18.

1.2 Pag-install ng Experimental 20.

1.3 methodical measurements at modeling 24.

1.4 organisasyon at prinsipyo ng trigger 33.

II Software 40.

II.1 Introductory Comments 40.

II.2 QDPB 42 Data Collection and Processing System.

II.3 Maaaring i-configure ang mga view ng data at kagamitan 56.

II.4 Session-dependent data submission tools. 70.

II.5 DAQ System Sector 74.

II. 6 Polarimeters data collection system 92.

III. Mga resulta ng eksperimento at talakayan 116.

III.1 Pagsusuri ng mga mapagkukunan ng mga sistematikong pagkakamali 116.

III.2 Experimental Data 120.

Sh.3. Talakayan ng pang-eksperimentong data 127.

Katapusan 132.

Literatura 134.

Panimula sa trabaho

B.1 Panimula.

Ang disertasyon sa trabaho ay nagpapakita ng mga pang-eksperimentong resulta ng mga sukat ng tensor na pinag-aaralan ang kakayahan ng GGO sa reaksyon ng fragmentation ng tensorly polarized deuterons sa pinagsama (sub-threshold) peonies. Ang mga sukat ay isinasagawa ng pakikipagtulungan ng globo sa sinag ng tensorly polarized deuterons ng accelerator complex ng mataas na energies ng Joint Institute for Nuclear Research (LVE Jinr, Dubna, Russia). Ang pag-aaral ng polariseysyon na sinusunod ay nagbibigay ng mas detalyadong, kumpara sa mga reaksyon na may mga di-breakdown na mga particle, impormasyon sa pakikipag-ugnayan ng Hamiltonian, ang mga mekanismo ng reaksyon at ang istraktura ng mga particle na kasangkot sa reaksyon. Sa ngayon, ang tanong ng mga katangian ng nuclei sa mga distansya, mas maliit o maihahambing sa laki ng nucleon, ay hindi lubos na nauunawaan sa parehong pang-eksperimentong at teoretikal na mga punto ng view. Ang deuteron ng lahat ng nuclei ay partikular na interesado: Una, ito ang pinaka-aral na core na may parehong pang-eksperimentong at teoretikal na mga punto ng view. Pangalawa, para kay Deuterona, para sa pinakasimpleng nucleus, mas madaling makitungo sa mga mekanismo ng reaksyon. Sa ikatlo, ang Deuteron ay may hindi pangkaraniwang istraktura ng spin (magsulid ng katumbas ng 1, at isang momentrupolyo ng nonzero quadrupole), na nagbibigay ng malawak na pang-eksperimentong posibilidad para sa pag-aaral ng spin na kapansin-pansin. Ang pagsukat ng programa, kung saan ang eksperimentong data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay nakuha, ay isang natural na patuloy na pag-aaral ng istraktura ng atomic nuclei sa mga reaksiyon sa kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle sa isang banggaan ng non-polarized nuclei, pati na rin ang polariseysyon naobserbahan sa reaksyon ng pagbagsak ng Deuteron. Ang pang-eksperimentong data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay nagbibigay-daan sa iyo upang ilipat sa pag-unawa sa spin istraktura ng Deuteron sa maliit na inter-orasan distansya at makadagdag na impormasyon tungkol sa deuteron istraktura na nakuha sa mga eksperimento ng tensorly polarized deuterons, at samakatuwid ay may kaugnayan. Sa ngayon, ang data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay ang mga lamang, dahil para sa pagsasakatuparan ng naturang pag-aaral, mga beam ng polarized deuterons na may enerhiya sa ilang GEV, na kasalukuyang at sa susunod na ilang

ang mga taon ay magagamit lamang sa jinr accelerator complex, kung saan natural na ipagpatuloy ang pananaliksik sa tinukoy na direksyon. Ang nabanggit na data ay nakuha sa komposisyon ng internasyonal na pakikipagtulungan, na iniulat sa isang bilang ng mga internasyonal na kumperensya, at nai-publish din sa mga journal ng reperi.

Susunod, sa kabanatang ito, ipinapakita namin ang impormasyon tungkol sa pinagsama-samang mga particle na kinakailangan para sa karagdagang pagtatanghal, ang mga kahulugan na ginamit sa paglalarawan ng polariseysyon na sinusunod, pati na rin kami ay magbibigay ng isang maikling pangkalahatang ideya ng mga resulta na kilala sa panitikan sa reaksyon ng pagbagsak ng pagbagsak ng deuterons.

B.2 cumulative particle.

Ang mga pag-aaral ng mga batas ng kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle ay isinasagawa mula pa noong simula ng mga ikalabimpito ng XX siglo ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, Ang pag-aaral ng mga reaksyon na may kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle ay kagiliw-giliw sa kung ano ang nagbibigay ng impormasyon sa pag-uugali ng mataas na pulso (\u003e 0.2 gev / c) mga bahagi sa fragmented nuclei. Ang mga malalaking panloob na pulses ay tumutugma sa maliit (x\u003e 1, kung saan ang mga seksyon ay napakaliit.

Una sa lahat, tinutukoy namin na ito ay higit na maunawaan sa ilalim ng terminong "pinagsama-samang maliit na butil" (tingnan, halimbawa, at mga sanggunian dito). Maliit na butil mula sa,ipinanganak sa reaksyon:

Ag + A. P. -Ї- c + H., (1)

tinatawag na "pinagsama-samang" kung ang sumusunod na dalawang kondisyon ay natutugunan:

ang maliit na butil ay ipinanganak sa kinematikong rehiyon, hindi maaabot sa banggaan ng mga libreng nucleon na may parehong salpok sa nucleon bilang kernel A / at Ac.sa reaksyon (1);

maliit na butil mula sa.ay kabilang sa rehiyon ng pagkapira-piraso ng isa sa mga particle ng colliding, i.e. dapat gawin alinman.

\\ Y Sa.-I. C.\\ ^ \\ Y. Isang.-Ic \\., (2)

saan Yi.- Ang bilis ng kaukulang maliit na butil z. Mula sa unang kondisyon na sinusundan nito, sa pinakamaliit, ang isa sa mga particle ng colliding ay dapat na ang core. Mula sa ikalawang kondisyon ito ay malinaw na ang nakatagpo ng mga particle ipasok ang kahulugan na ito asymmetrically. Sa kasong ito, ang maliit na butil na namamalagi sa bilis na mas malapit sa pinagsama-samang, ay tatawaging pagkapira-piraso, at isa pa sa mga particle ng colliding - isang maliit na butil kung saan nangyayari ang fragmentation. Kadalasan, ang mga eksperimento na may kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle ay itinalaga upang ang naitala na maliit na butil ay nasa labas ng mabilis na agwat [UD ",)%] Ang pinagsama-samang maliit na butil ay napansin alinman sa hulihan (fragmented target), o sa harap (fragmented bunch) ng isang hemisphere na may sapat na malaking salpok. Sa kasong ito, ang pangalawang kondisyon ay bumaba sa pangangailangan ng isang sapat na malaking enerhiya ng banggaan:

\\ U. Ap. - W. mula sa.\ « \\ Y Al. ~ Y. C.\ \u003d | U l // - Y. C.\ + \\ Y Isang. -I. Al.\ . (4)

Mula sa pang-eksperimentong data na sinusundan nito (tingnan, halimbawa ,,,,,,), para sa mga eksperimento sa isang nakapirming target, ang anyo ng spectrum ng pinagsama-samang mga particle ay mahina depende sa enerhiya ng banggaan, na nagsisimula sa mga enerhiya ng mga particle ng insidente T\u003eZ-G-4 GEV. Ang pahayag na ito ay inilalarawan sa Fig. 1 kopyahin mula sa trabaho, na nagpapakita ng pag-asa sa enerhiya ng insidente proton: (b) ang relasyon ng mga peonies ng iba't ibang mga character 7g ~ / tg + at (a) ang parameter ng kabaligtaran ikiling ng spectrum t 0 para sa approximation Edcr / dp \u003d.SECR (- T ^ / tq)ang mga seksyon ng kapanganakan ng pinagsama-samang mga peonies ay sinusukat sa isang anggulo ng 180. Nangangahulugan ito na ang kalayaan ng hugis ng spectra mula sa pangunahing enerhiya ay nagsisimula sa pagkakaiba ng bilis ng colliding particle \\ Ya. U. - Y. Al.\ > 2.

Ang isa pang itinatag na pattern ay ang kalayaan ng spectra ng pinagsama-samang mga particle mula sa uri ng maliit na butil, kung saan ang pagkapira-piraso ay nangyayari (tingnan ang Larawan 2).

Dahil ang dissertation trabaho tinatalakay pang-eksperimentong data sa pagkapira-piraso ng polarized deuterons sa pinagsama-samang peonies, at pagkatapos ay sa karagdagang detalye sa mga pattern na itinatag sa mga reaksyon sa ang kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle (pagpapakandili sa ang atomic mass ng nucleus pagkapira-piraso, ang umaasa sa mga iba't-ibang mga maliit na butil nakarehistro , atbp.) Ay hindi tatalakayin. Kung kinakailangan, maaari silang matagpuan sa mga review: ,,,,

- h.

z. 40 Zo.

M. і-

Kasalukuyang eksperimento

Tungkol sa 7g * 1.Tg "і.

+ -

Kasalukuyang eksperimento v reference 6.

Larawan. 1: Pag-asa sa enerhiya ng bumabagsak na proton (T. R.) (a) ang kabaligtaran na parameter ng pagkahilig t 0 at (b) ang relasyon ng mga output tT ~ / TG. + , pinagsama mula sa enerhiya ng Peonies 100 MEV. Figure at data na minarkahan ng mga lupon, na kinuha mula sa trabaho. Ang data na minarkahan ng triangles ay naka-quote sa mula sa trabaho.

V.w. Paglalarawan ng polarized states of particle na may spin 1

Para sa kaginhawahan ng karagdagang pagtatanghal, nagpapakita kami ng isang maikling pangkalahatang-ideya ng mga konsepto na ginagamit sa paglalarawan ng mga reaksiyon ng maliit na butil na may spin 1.

Sa karaniwang mga kondisyong pang-eksperimento, ang particle ensemble na may spin (beam o target) ay inilarawan ng density matrix r,ang mga pangunahing katangian nito ay ang mga sumusunod:

Norming sp (Jo) \u003d 1.

Hermitia. p \u003d R. + .

D-h."

.,- Mula sa. F.

Tungkol sa - S. 4 -Pb.sh L.

. f,

" -" -. і.. -|-і-

Pinagsama-samang malaking variable h. mula sa.

Larawan. 2: Dependence ng cross section ng kapanganakan ng pinagsama-samang mga particle mula sa isang pinagsama-samang malakihang variable h. mula sa. (57) (Tingnan ang talata sh.2) para sa pagkapira-piraso ng sinag ng deuterons sa iba't ibang mga target sa mga peonies sa ilalim ng zero anggulo. Ang pagguhit ay kinuha mula sa trabaho.

3. Average mula sa operator. Oh ay kinakalkulaas (O) \u003d sp (OP).

Ang polariseysyon ng grupo (para sa definiteness ay isang sinag) ng mga particle na may spin 1/2 ay nailalarawan sa pamamagitan ng direksyon at average na laki ng likod. Tulad ng para sa mga particle na may spin 1, ang vector at tensor polarization ay dapat na nakikilala. Ang terminong "tensor polarization" ay nangangahulugan na ang paglalarawan ng mga particle na may Spin 1 ay gumagamit ng ikalawang tensor ng ranggo. Sa pangkalahatan, ang mga particle na may spin / ay inilarawan ng tensor ranggo 21, kaya para sa /\u003e 1 ito ay kinakailangan upang makilala ang mga parameter ng polariseysyon ng 2nd, 3rd ranks, atbp.

Noong 1970, ang tinatawag na Madison Convention ay pinagtibay sa ika-3 internasyonal na simposyum sa polariseysyon phenomena, na, sa partikular, ay nag-uugnay sa mga pagtatalaga at terminolohiya para sa mga eksperimento sa polarization. Kapag nagsusulat ng isang nuclear reaksyon L (A, B) In.sa mga particle na tumutugon sa polarized na estado o ang polariseysyon na estado na sinusunod, ang mga arrow ay nakatakda. Halimbawa, ang pagtatala ng 3 h (rf, n) 4 ay nangangahulugan siya na ang isang di-polarized target na 3n ay bombarded sa pamamagitan ng polarized deuterons d.at na ang polariseysyon ng mga resultang neutrons ay sinusunod.

Kapag sinasabi nito ang tungkol sa pagsukat ng polariseysyon ng maliit na butil b.sa isang nuclear reaksyon, tumutukoy sa proseso l (a, B) sa,mga iyon. Sa kasong ito, ang bundle at ang target ay hindi polarized. Mga parameter na naglalarawan ng mga pagbabago sa cross seksyon ng reaksyon, kapag ang alinman sa isang sinag o target (ngunit hindi pareho) ay polarized, na tinatawag na pag-aaral ng mga kakayahan ng reaksyon ng uri A (a, b) in.Kaya, bilang karagdagan sa mga espesyal na kaso, polariseysyon at pag-aaral ng mga kakayahan, ito ay dapat na malinaw na nakikilala, dahil sila ay nagpapakilala sa iba't ibang mga reaksyon.

Mag-type ng mga reaksiyon Isang (a, b) b, a (a, b) inatbp. Tinatawag na mga reaksiyong transmisyon ng polariseysyon. Mga parameter na nakakonekta sa mga particle ng spin sandali B.at ang mga particle ay tinatawag na polariseysyon coefficients.

Ang terminong "spin correlation" ay nalalapat sa mga eksperimento sa pag-aaral ng reaksyon ng uri A (A, B) In.at Isang (a, b) sa,bukod dito, sa huli kaso, ang polariseysyon ng parehong mga nagresultang mga particle ay dapat sinusukat sa parehong kaganapan.

Sa mga eksperimento na may sinag ng mga polarized particle (pagsukat ng mga kakayahan sa pag-aaral) alinsunod sa Madison Convention, ang axis z.idirekta ang pulso ng beam particle. kj. N., aksis y -sa pamamagitan ng. sa ( P. X. k. Out.(i.e. Perpendikular sa eroplanong reaksyon), at ang axis h.dapat itong ituro upang ang resultang sistema ng coordinate ay ang tamang nocture.

Polarization estado ng sistema ng mga particle sa likod I.maaari itong ganap na inilarawan (2 / + 1) 2 -1 na mga parameter. Kaya, para sa mga particle na may spin 1/2 tatlong parameter. pi.form vector. r,tinatawag na polariseysyon vector. Pagpapahayag sa mga tuntunin ng operator magsulid 1/2, tinutukoy ngunit,sumusunod:

Pi \u003d. Y.y, Z., (5)

kung saan ang mga bracket ng sulok ay nangangahulugan ng pag-average sa lahat ng mga particle ng grupo (sa aming kaso - ang sinag). Absolute value. r.limitado \\ p \\ 1. Kung kami ay hindi naaayon sa mga particle ng P + sa isang malinis na estado, i.e. Ganap na polarized sa ilang mga ibinigay na direksyon, at P_ particle, ganap na polarized sa kabaligtaran direksyon, polariseysyon ay magiging p \u003d. "+ ^ ~, o

+ p \u003d N. + ~ N_, (6)

kung sa ilalim N. + = P. P.+ P. _ at jv_ \u003d ~ jf ^ - upang maunawaan ang proporsyon ng mga particle sa bawat isa sa dalawang estado.

Dahil ang polariseysyon ng mga particle na may spin 1 ay inilarawan ng tensor, ang pagtatanghal nito ay nagiging kumplikado at nagiging mas visual. Ang mga parameter ng polariseysyon ay ilang mga naobserbahang halaga.

spin operator 1. S.Dalawang iba't ibang mga hanay ng mga kahulugan ang ginagamit para sa may-katuturang mga parameter ng polariseysyon - Mga sandali ng tensor ng Cartor rz. at magsulid tensor. tjsq.. Sa Cartesian coordinates, ayon sa Madison Convention, ang mga parameter ng polarisasyon ay tinukoy bilang

Pi.= (SI)(Polariseysyon ng vector), (7)

pij.- -? (Sisj. + SJSI)- 25ij.(tensor polariseysyon), (8)

saan S -spin operator 1, i, J.= x, y, z.Sa abot ng

S (s + 1). \u003d 2, (9)

mayroon kaming komunikasyon

Rhx + ru + pzz \u003d 0. (10)

Kaya, ang tensor polariseysyon ay inilarawan ng limang independiyenteng halaga. (P. Zx., R. uu., R. Hu.P. X.z, pyz) -\u003ena, kasama ang tatlong bahagi ng polariseysyon vector, ay nagbibigay ng walong parameter upang ilarawan ang polarized na estado ng maliit na butil na may spin 1. Ang kaukulang density matrix ay maaaring maitala bilang:

P \u003d \\ i ^ + \\ ay + \\ vij (sisj+ Sjsi)).. (11)

Ang paglalarawan ng estado ng polariseysyon sa balangkas ng spin tensors ay maginhawa dahil mas madali kaysa sa mga cartesians ang na-convert sa mga pag-ikot ng sistema ng coordinate. Paikutin tensors ay interconnected sa pamamagitan ng sumusunod na ugnayan (tingnan):

hQ ~ N.(FC I9i FC 2 & | FCG) 4 W, 4 2 (ft, (12)

saan (Kiqik. 2 q2 \\ KQ) ~clebsha-Gordan coefficients, at N.- Ang koepisyent ng normalisasyon ay pinili bilang kondisyon

Sp. (Mu) \u003d (^ + 1) ^, ^ (13)

Ang mas mababang mga sandali ng spin ay pantay:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t \\ - \\ \u003d - ^ (SX.- ay. Y.) .

Para sa likod / index to.nagpapatakbo ng mga halaga mula 0 hanggang 21, a | d | k. negatibong halaga q.ay maaaring itapon dahil may koneksyon t. K. _ Q. = (-1)41 + $ Spin No. 1 spherical tensor moments ay tinukoy bilang

t \\\\ ~ ~ * - (S. X. ) (vector polariseysyon),

tii. \u003d - & ((S. S. + isy) S. G.. + S. X.(S. X. + ay. Y.)) ,

hi \u003d 2 ((S. X. + Isy) 2 ) (Tensor polariseysyon).

Kaya, ang polariseysyon ng vector ay inilarawan ng tatlong parameter: wasto t \\ o.at kumplikado "Tu,at ang polariseysyon ng tensor ay limang: wastong і20 at kumplikadong I22 ^ 22-

Susunod, isaalang-alang ang sitwasyon kapag ang sistema ng spin ay may isang ehe ng simetrya na may kaugnayan sa Axis C (pagtatalaga z.mag-iiwan kami para sa sistema ng coordinate na nauugnay sa reaksyon sa pagsasaalang-alang, tulad ng inilarawan sa itaas). Ang ganitong partikular na kaso ay kagiliw-giliw na ang mga beam mula sa mga mapagkukunan ng polarized ions ay karaniwang may axial symmetry. Isipin ang isang estado bilang isang di-magkakaugnay na timpla na naglalaman ng isang bahagi N +.mga particle na may spins kasama, ibahagi N-ang mga particle na may spins kasama - at isang bahagi ng mga particle ng JVO na may mga spins na pantay na ipinamamahagi sa mga direksyon sa eroplanong patayo. Sa kasong ito, dalawang puntos lamang ng polariseysyon ang iba sa zero, t.sa (o tamaat t. 2 Q.(O. r #).Magpadala ng quantization axis kasama ang axis ng mahusay na proporsyon at palitan sa mga designations ng i on t at Z.sa (". Sa parehong oras, ito ay malinaw na (*%) ay pantay lamang N. + - Iv_, at alinsunod sa (15) at (7):

ty \u003d \\- (iv + -jv_) o (17)

p \u003d (N. + - Ako \\ l) (vector polariseysyon).

Mula sa (16) at (8) sumusunod ito

T2O \u003d - ^ (L-3IVO) o (18)

PTF.\u003d (1 - 3ivo) (tensor polarization o extensity),

kung saan ginamit ito (JV + + i \\ l) \u003d (1 - IV 0).

Kung ang lahat ng mga sandali ng 2nd ranggo ay nawawala (N. 0 \u003d 1/3), sinasabi nila ang tungkol sa purong vector polariseysyon ng sinag. Ang pinakamataas na posibleng halaga ng polariseysyon ng gayong sinag

upang "\u003d Yfifi. o mula 19)

rmak. _ 2/3 (pulos polariseysyon).

Para sa kaso ng pulos tensor polariseysyon (Ty \u003d.0) mula sa mga equation (17) at (18) makuha namin

-Y / 2. 2 langis (20)

Ang mas mababang hangganan ay tumutugma Hindi \u003d.1, itaas - N + ~ n_ \u003d.1/2.

Sa pangkalahatan, ang symmetry axis. Mula sa,ang polarized beam mula sa pinagmulan ay maaaring nakatuon nang random na may paggalang sa sistema ng coordinate. xYZ.na nauugnay sa reaksyon sa pagsasaalang-alang. Ipahayag ang mga sandali sa sistemang ito. Kung ang oryentasyon ng axis. (nagtatakda ng mga sulok / 3 (sa pagitan ng mga axes z.at c) at f.(pag-ikot sa - f.sa paligid ng axis. z.pinangungunahan ang axis na may eroplano yz)tulad ng ipinapakita sa Fig. 3, at sa sistema Mula sa,polarization beam ay pantay t \\ 0 , t 20, pagkatapos ay tensor sandali sa sistema xyz.katumbas:

Vector Moments: Tensor Moments:

t. 20 = y (3cos 2 /? - і), (21)

ito. N. = ^8 Іp0є. Kung paano . Hanggang.= " % T2. % Silljgcos / fe ** ",

u / 2. u / 2.

Sa pangkalahatan, isang seksyon ng Devariant Cross. a \u003d EDAJDPmga Reaksyon A (A, B) In.naitala sa form:

Mga halaga T) Sh. tinatawag na reaksyon na pinag-aaralan ang mga kakayahan. Inirerekomenda ng Madison Convention na makilala ang mga kakayahan ng tensor na pinag-aaralan bilang. TK Q. (spherical) at A. Ito. Ac.(Cartesian). Apat na Pag-aaral ng Mga Kakayahan - Vector. gt. at at tensor t 20, T. G.\ at Ito.

Larawan. 3: orientation ng simetrya axis. (polarized beam kaugnay sa coordinate system. xYZ.na nauugnay sa reaksyon, xz -reaksyon ng eroplano, / 3 - anggulo sa pagitan ng mga axes z.(direksyon ng bumabagsak na sinag) at, pag-ikot sa - f.sa paligid ng axis. z.ang axis ay humahantong; Sa eroplano yz.

- aywastong dahil sa pag-iingat ng parity, at 7 \\ 0 \u003d 0. Pagkuha sa account ang mga paghihigpit na ito, equation (22) ay tumatagal ng form:

a \u003d cro ,,, Sa pangkalahatan, ang nakuha na eksperimentong spectra ay mahusay na inilarawan ang spectra

ang mekanismo ng tattator ay karaniwang tinatanggap ang mga WFD, tulad ng WFD RAID o Paris.

Larawan. 5: Pamamahagi ng nucleons sa kamag-anak impulses sa deuteron, nahango mula sa mga pang-eksperimentong data para sa iba't ibang mga reaksyon na may ang partisipasyon ng deuteron. Ang pagguhit ay kinuha mula sa trabaho.

Kaya, mula sa Fig. 5 Maaari itong makita na ang mga distribusyon ng salpok ng nucleons sa Deuteron na nakuha mula sa data para sa mga reaksyon ay may mabuting kasunduan: di-pangkaraniwang elektron na nakakalat sa Deuteron d (e, e ") X., nababanat proton-deuteron scattering back. p (d, p) D.At pagbagsak ng Deuterona. Maliban sa agwat ng mga panloob na impulses to.mula 300 hanggang 500 MEV / s, ang data ay inilarawan ng mekanismo ng manonood gamit ang Paris WFD. Upang ipaliwanag ang pagkakaiba sa tinukoy na rehiyon, ang mga karagdagang mekanismo ay naaakit. Sa partikular, ang accounting ng kontribusyon mula sa pagproseso ng Peon sa intermediate na estado, ay nagbibigay-daan sa iyo upang maihatid ang data. Gayunpaman, ang kawalan ng katiyakan sa mga kalkulasyon ay tungkol sa 50. % dahil sa kawalan ng katiyakan sa kaalaman ng function ng vertex irnalin, bilang karagdagan, ang mga naturang kalkulasyon ay dapat na kilala sa labas ng ibabaw ng masa. Sa trabaho, para sa paliwanag ng eksperimentong spectra, ang katotohanan ay isinasaalang-alang na para sa malalaking panloob na impulses (i.e. maliit na interneclock

yaniy Bahay-panuluyan.- 0,2/"sa)maaaring walang mga nonsenoms ng kalayaan. Sa partikular, ang isang bahagi ng anim na lebadura ay ipinakilala sa tinukoy na trabaho. \\ 6Q)ang posibilidad na kung saan ay ~ -4.%

Kaya, maaari itong nabanggit na sa pangkalahatan ang spectra ng protons nakuha sa pamamagitan ng pagkapira-piraso ng deuterons sa protons sa ilalim ng zero anggulo, ito ay posible upang ilarawan hanggang sa ang panloob na pulses ng ~ 900 MeV / s. Kasabay nito, kinakailangan na isinasaalang-alang ang sumusunod pagkatapos ng pulsed approximation ng diagram, o baguhin ang WFD, isinasaalang-alang ang posibleng pagpapakita ng mga nonsenucleon degree ng kalayaan.

Ang polariseysyon na sinusunod para sa reaksyon ng Deuteron ay sensitibo sa kamag-anak na kontribusyon ng bahagi ng WFD, na tumutugma sa iba't ibang mga angular sandali, samakatuwid, ang mga eksperimento na may polarized deuterons ay nagbibigay ng karagdagang impormasyon tungkol sa deuteron na istraktura at mga mekanismo ng reaksyon. Sa kasalukuyan, malawak na pang-eksperimentong data sa kakayahan ng pag-aaral ng tensor T. 2 tungkol sapara sa reaksyon ng pagbagsak ng tensorly polarized deuterons. Ang kaukulang pagpapahayag sa mekanismo ng manonood ay ibinibigay sa itaas, tingnan ang (30). Eksperimental na data para sa T. 2 q,na nakuha sa mga gawa ,,,,,, na ipinakita sa Fig. 6, kung saan maaari itong makita na nagsisimula mula sa panloob na pulses ng tungkol sa 0.2 C-0.25 gev / c data ay hindi inilarawan sa pamamagitan ng pangkalahatang tinatanggap na dalawang bahagi WFD.

Ang accounting para sa pakikipag-ugnayan sa huling kondisyon ay nagpapabuti ng kasunduan sa pang-eksperimentong data sa mga impulses ng tungkol sa 0.3 gev / s. Ang accounting ng kontribusyon ng anim na lebadura sa Deuteron, ay nagbibigay-daan sa iyo upang ilarawan ang data hanggang sa panloob na pulses ng order ng 0.7 gev / s. Pag-uugali T. 2 tungkol sapara sa mga impulses ng tungkol sa 0.9 -1 1 gev / may pinakamahusay na, ito ay pare-pareho sa mga kalkulasyon sa loob ng balangkas ng QCD ayon sa paraan ng nabawasan nuclear amplitudes, , isinasaalang-alang ang antisymmetrization ng quark mula sa iba't ibang nucleons.

Kaya, sa pamamagitan ng pagbubuod sa itaas:

Ang pang-eksperimentong data para sa seksyon ng pagkapira-piraso ng mga di-polarized deuterons sa mga proton sa ilalim ng zero anggulo ay maaaring inilarawan bilang bahagi ng isang modelo ng nucleon.

Ang data para sa T20 hanggang ngayon ay inilarawan lamang sa paglahok ng mga bagay na walang kapararakan ng kalayaan.

Methodical measurements and modeling.

Ang mga sukat ng tensor na pinag-aaralan ang kakayahan ng R20 reaksyon D + A - (0 - 0) + X fragmentation ng relativistic polarized deuterons sa pinagsama-samang mga peonies ay natupad sa channel 4V ng mabagal na sistema ng output ng synchrophasotron lve jinr. Ang 4B channel ay matatagpuan higit sa lahat sa pamamagitan ng pagsukat hall ng accelerator complex (tinatawag na KORP 205). Ang polarized deuterons ay nilikha ng pinagmulan ng field-rice, na inilarawan sa.

Ang mga sukat ay isinasagawa sa ilalim ng mga sumusunod na kondisyon: 1. Ang magnitude ng lumalawak (oras ng output) ng sinag ay 400 500 ms; 2. Pag-uulit ng dalas 0.1 Hz; 3. Ang intensity ay iba-iba sa hanay mula 1 109 hanggang 5 109 deuterons para i-reset; 4. Ang magnitude ng tensor polariseysyon ng deuteron beam ay PZZ 0.60-0.77, mahina (hindi hihigit sa 10%, tingnan) ang mga pagbabago sa mga limitasyon ng seryeng ito ng mga sukat, at ang admixture ng vector polariseysyon ay PZ "0.20 - \u003d - 0 25; 5: Ang axis ng quantization para sa polariseysyon ay palaging direktang patayo; 6. May tatlong estado polariseysyon - "+" (positibong palatandaan polariseysyon), "-" (negatibong polariseysyon sign), "0" (walang polariseysyon), iba't ibang bawat ikot ng accelerator, upang sa tatlong magkakasunod na cycle, ang sinag nagkaroon ng iba't ibang mga estado ng polariseysyon. Sa unang serye ng mga sukat na isinasagawa noong Marso 1995, ang magnitude ng vector at tensor polarization ay sinusukat sa simula at dulo ng kabuuang ikot (session) ng mga sukat gamit ang high-energy polarimeter na inilarawan sa trabaho - tinatawag na Alpha polarimeter.

Sa unang serye ng mga sukat ,,, ay ginamit na ipinakita sa Fig. 8 configuration ng pag-install sa target na matatagpuan sa Focus F3 (tatawagan namin ito para sa maikling "unang yugto".

Ang nakuha na sinag ng mga pangunahing deuteron na nakatuon sa isang doublet ng quadrupole lenses sa isang target na matatagpuan sa F3 focus. Ang pamamahagi ng target intensity sa eroplano patayo sa direksyon ng sinag ay malapit sa pamamahagi ng Gauss sa dispersions ng TX GA 6 mm at ang ou "9 mm kasama ang pahalang at vertical axes, ayon sa pagkakabanggit. Ang mga target na carbon ay ginamit (50.4 g / cm2 at 23.5 g / cm2) ng cylindrical na hugis na may diameter na 10 cm, na naging posible na ang buong bundle ng pangunahing ay bumaba sa target.

Ang pagsubaybay sa intensity ng sinag ng Deuteron na bumabagsak sa target, ay isinasagawa gamit ang isang ionization chamber 1c (tingnan ang Larawan 8), na matatagpuan sa harap ng target sa layo na 1 m mula dito, at dalawang teleskopyo ng teleskopyo at m2 para sa tatlong metro ang bawat naglalayong aluminyo foil 1 mm makapal. Ang absolute calibration ng monitor ay hindi natupad. Ang pagkakaiba sa pagtukoy ng kamag-anak intensity sa iba't ibang mga monitor ay umabot sa 5%. Ang pagkakaiba na ito ay kasama sa sistematikong error.

Ang mga counter ng scintillation sa F4 Focus (F4B F42), F5 (F5I) at F6 (F6I) ay ginamit upang sukatin ang oras ng span sa base 74 metro (F4-F6) at 42 metro (F5-F6). Ang mga counter ng SZ Scintillation, at kung kinakailangan, ang Cherenkov Counter C (kasama ang repraktibo index P \u003d 1.033) ay ginamit upang bumuo ng isang trigger. Scintillation homesoscopes noh, Hoy, Hou, H0V ay ginamit upang kontrolin ang profile ng beam sa F6. Ang mga katangian ng metro ay ipinapakita sa Table 1. Ang unang pahayag ng eksperimento dahil sa pagkakaroon ng anim na deflecting magnet na pinapayagan na magkaroon ng isang maliit na maliit (mas mababa sa U-4) ratio ng background / signal para sa oras spectra kahit na sa positibong sisingilin ang mga particle. Ang panunupil ng mga proton (para sa dalawang order) sa trigger sa tulong ng isang counter ng Cherenkov ay ginamit upang mabawasan ang patay na oras. Ang abala ng gayong pagbabalangkas ay may kaugnayan sa pangangailangan na i-reconfigure malaking bilang ng magnetic elemento. Samakatuwid, ang pang-eksperimentong data sa unang pagbabalangkas ay nakuha sa isang nakapirming channel 4V (3.0 gev / c) ng pion pulse, isang pagtaas sa antas ng pagpapanatili ng kung saan ay nakamit sa pamamagitan ng pagbawas ng deuteron salpok. Sa ikalawang serye ng mga sukat, natupad noong Hunyo-Hulyo 1997, ang data ay nakuha sa isang bahagyang iba't ibang configuration ng pag-install gamit ang target na matatagpuan sa F5 focus (simula pa - ang "ikalawang pahayag"), tulad ng ipinapakita sa Fig. 9. Sa ganitong pahayag, ang paglo-load ng mga metro ng ulo ay tumaas, lalo na kapag sumusukat sa mga positibong particle. Upang mabawasan ang impluwensya ng naturang mga loadings, isang scintillation homoscope NT ay ginamit sa bahagi ng ulo, na binubuo ng walong plastic scintillators, tiningnan sa magkabilang panig ng FEU-87. Ang Sigalas mula sa annoscope na ito ay ginamit para sa isang oras (batay sa 30 m), na sa kasong ito ay isinasagawa para sa bawat elemento nang nakapag-iisa. Ang posisyon at profile ng sinag (ah 4 mm, tu \u003d 9 mm) sa target ay humanized ng isang wire chamber, ang intensity - ang ionization chamber 1c at scintillation telescopes m at mg ng pagsukat ng pangalawang serye ay isinasagawa sa isang hydrogen target (7 g / cm2), isang target na beryllium (36 g / cm2) sa anyo ng isang parallelepiped minimum na transverse (kamag-anak sa sinag) na may sukat na 8x8 cm2 at isang target na target na carbon (55 g / cm2) ng Isang cylindrical form na may diameter na 10 cm. Ang sukat ng metro para sa ikalawang pang-eksperimentong pagbabalangkas ay ipinapakita sa Table 2. Ang mga anggulo ng pag-ikot para sa lahat ng pagpapalihis ng magnet. Ipinapakita sa Table 3.

Maaaring i-configure ang mga pagtatanghal at kagamitan sa data

Ang inirekumendang paraan ng pagsulat ng isang gumaganang module: Ang pagbabasa at pagsulat ay ginaganap bilang buffered input at output operasyon sa karaniwang mga stream ng input at ang proseso ng pagharang ng proseso; Ang Sigpipe Signal at EOF status ay humantong sa isang pagkumpleto ng kawani ng proseso. Ang nagtatrabaho module ay maaaring ipatupad ang parehong umaasa at independiyenteng ng komposisyon ng nakolektang data (I.e, ang mga nilalaman ng mga pakete) at ang serbisiyo kagamitan (simula dito tinutukoy bilang "session-dependent" at "session-free" 4) na paraan.

Ang control module ay isang proseso na hindi gumagana sa isang stream ng mga packet ng data at inilaan, bilang isang panuntunan, upang kontrolin ang ilang (at) elemento (s) ng sistema ng QDPB. Ang pagpapatupad ng naturang module, iba pa, ay hindi nakasalalay sa mga nilalaman ng stream ng package o sa nilalaman ng mga katawan ng pakete, na nagsisiguro sa kagalingan nito (session-simple).

Bilang karagdagan, ito ay naiuri dito upang mauri ng mga proseso na tumatanggap ng paunang data ay hindi sa pamamagitan ng mga packet stream, halimbawa, mga module ng representasyon (visualization) ng naprosesong data sa kasalukuyang pagpapatupad ng sistema ng DAQ, tingnan ang talata II.5. Ang control module na ito ay maaaring ipatupad ang parehong session-dependent at session-dependent na paraan.

Ang module ng serbisyo ay isang proseso na idinisenyo upang ayusin ang mga stream ng pakete at hindi makatutulong sa kanila. Maaari itong basahin mula sa packet stream at (o) upang sumulat sa packet stream, habang ang mga nilalaman ng input at output stream ng module ng serbisyo ay magkapareho. Ang pagpapatupad ng module ng serbisyo ay hindi nakasalalay sa mga nilalaman ng packet stream, o sa nilalaman ng mga pakete, na nagsisiguro sa kagalingan nito.

Ang sangay point ay isang paunang at / o end point para sa maramihang mga stream ng package at idinisenyo upang lumikha mula sa maraming iba't ibang mga input packet stream (na binuo ng iba't ibang mga mapagkukunan) ng maraming magkaparehong output. Ang punto ng sangay ay hindi gumagawa ng mga pagbabago sa nilalaman ng mga pakete. Ang pagpapatupad ng punto ng sangay ay hindi nakasalalay sa mga nilalaman ng mga packet stream, na nagsisiguro sa kagalingan nito. Ang pagkakasunud-sunod ng mga packet mula sa iba't ibang mga stream ng input sa stream ng output ay ginawa, ngunit ang pagkakasunud-sunod ng mga packet ng bawat isa sa mga stream ng input ay nai-save: ang sangay point ay nagpapatupad din ng buffer package at nagbibigay ng mga kontrol. Inirerekomenda na ang punto ng sangay ay inirerekomenda bilang bahagi ng OS core (sa anyo ng isang load module o driver) na nagbibigay ng naaangkop na sistema ng tawag (tawag) upang kontrolin ang sarili nitong estado, issuing ang estado na ito, kontrolin ang mga pakete ng buffer , Pagrehistro ng input at output stream na nagtatrabaho dito. Depende sa panloob na estado, ang sumasanga point sa pamamagitan ng sistema ng tawag ay natatanggap (hinaharangan ang resibo, natatanggap at binabalewala) ang mga packet mula sa anumang input stream at ang sistema ng tawag ay nagpapadala (blocks (s) sa lahat ng (X) output stream.

Kaganapan Stapler5 ay isang spange point variant, din inilaan upang lumikha mula sa maraming iba't ibang (mula sa iba't ibang mga mapagkukunan) input packet stream ng maraming magkaparehong output. Kaganapan Stapler Binabago ang nilalaman ng mga packet tulad ng sumusunod: Ang pamagat ng bawat isa sa mga output packet ay nakuha sa pamamagitan ng paggawa ng isang bagong header ng packet, at ang katawan ay isang serial na koneksyon ng mga katawan ng isa o higit pa (isa sa bawat nakarehistrong input Daloy - ang tinatawag na. Input channel) TN "Kaugnay na" 6 input packet. Sa kasalukuyang pagpapatupad, upang tumugma sa input at output packet, kinakailangan ito: - Pagsunod sa mga uri ng input ng Uri (header.type), ipinahayag para sa bawat input channel kapag nagrerehistro ito, at - ang pagkakataon ng mga numero (header .num) Mga pakete ng pag-input para sa mga kandidato sa pagsunod sa lahat ng mga channel ng pag-input. Ang salitang "kaganapan stapler" ay ipinakilala dahil ito ay mas tumpak na characterizes ang iminungkahing (sapat na simple) pag-andar, sa mahusay na sapat na kumplikadong mga sistema, na tinatawag na "tagabuo ng kaganapan" - "tagabuo ng kaganapan". Ang mga pakete na may mga uri na hindi nagpahayag ng mga correspondence ay itinapon sa panahon ng pagpasok sa mga channel ng pag-input. Ang mga pakete na may mga numero na hindi nakakahanap ng mga coincidences sa lahat ng mga channel ng input ay itinapon. Ang pagpapatupad ng alkantarilya ng kaganapan ay hindi nakasalalay sa pagpapanatili ng mga pakete. Inirerekomenda na ipatupad ang alkantarilya ng kaganapan bilang bahagi ng OS kernel (sa anyo ng isang load module o driver) na nagbibigay ng naaangkop na sistema ng tawag (mga tawag) upang kontrolin ang kanilang sariling estado, issuing input at output stream na nagtatrabaho dito. Ang Supervisor ay isang pamamahala (o manggagawa, kung ang mga control packet ay ipinatupad) ang module na nagsasagawa ng hindi bababa sa simula, pagtigil at pagkontrol ng mga pagkilos sa sistema ng QDPB gamit ang sistema ng gumagamit ng User (simula dito - "operator"). Ang pagsunod sa mga pagkilos ng superbisor ng mga utos ng operator ay inilarawan sa configuration file ng unang (mga) sv.conf. Sa kasalukuyang pagpapatupad, ang configuration file ay isang make-file. Ang kontrol ng mga elemento ng QDPB system ay isinasagawa sa pamamagitan ng mga mekanismo na ibinigay ng mga sangkap na ito. Ang kinokontrol na mga elemento ng QDPB system ay: OS kernel elemento (nada-download na mga module ng hardware maintenance subsystem, point (s) ng branching, stapler (s); Nagtatrabaho modules. Ang kontrol ng iba pang mga elemento ng QDPB system ay hindi ibinigay, pati na rin ang tugon sa sitwasyon sa sistema. Para sa remote control, i.e. Ang mga kontrol ng sistema ng QDPB sa isang computer maliban sa proseso ng pagpapatupad ng superbisor (simula dito tinutukoy bilang "tinanggal na mga computer"), ang superbisor ay nagsisimula sa pagkontrol ng mga module sa mga ito sa pamamagitan ng karaniwang OS - RSH (L) / SSH (L), RCMD (3), manalo ng RPC (3)). Para sa dialog ng operator na may superbisor, ang isang interactive na graphical user interface ay maaaring ipatupad sa huli (graphics user interface, simula pa - "GUI") o isang interactive command line interface. Ang ilang mga elemento ng sistema ng QDPB na may sariling GUI ay maaaring kontrolado ng operator nang direkta, nang walang pakikilahok ng superbisor (halimbawa, mga module ng representasyon ng data). Ang proyekto sa itaas ay ipinatupad sa mahahalagang bahagi. Isaalang-alang nang mas detalyado ang mga pangunahing punto ng pagpapatupad.

Polarimetrov Data Collection Systems.

Sa pamamagitan ng default, ang utility ng Sphereconf ay nag-configure ng tinukoy na module ng module ng pag-download upang gumana sa KKO hardware driver. Walang tiyak na impormasyon sa maida-download na module. Kapag tinukoy mo ang command line key, ang sphereconf utility ay sumusubok sa pagsasaayos ng tinukoy na module ng ma-load module at ipinapakita ito sa stream ng error output. Ang default na pag-uugali ng utility ng Sphereconf ay nag-iiba sa mga key ng command line sa itaas. Ang utility ng Sphereconf ay nagbabalik ng zero code sa kaso ng matagumpay na pagkumpleto at positibo sa kung hindi. Ang SkhereoPer (8) Control Utility para sa Handler Handling ng Kamak ay tinatawag na SphreenOper at may sumusunod na command interface: SphereOper [-V] [-b #] StartStop) StatusInItFinisHquEclJCNTCL Default Utility SphereOper Gumaganap ng System Call Oper () na may fun subfunction na tinukoy ng system Ang unang argumento ng posisyon ng mga hanay ng command, sa nabubuhay na module na naka-attach sa 0th Kamak Branch, at output ang resulta ng lakas ng output ng error. Kaya, ang utility ng Spheyeoper ay maaaring gamitin upang ipatupad ang ilan sa mga pagkilos na inilarawan sa sv.conf configuration file (5) ng superbisor. Ang default na pag-uugali ng utility ng globeta ay nag-iiba sa mga key ng command line sa itaas. Ang utility ng Spheyeoper ay nagbabalik ng zero code sa kaso ng matagumpay na pagkumpleto at positibo kung hindi man. Upang sukatin ang bilis ng pagpapatupad ng mga utos ng Kamak, isang handler ng gumagamit ng Kamak Speedtest Kamak (higit pa sa pagsubok ng sistema ng DAQ ay nasa booth, tingnan sa ibaba), na para sa bawat itinuturing na matakpan mula sa Kamak ay gumaganap ng naka-configure na bilang ng Ang KAMAK Command (pinili sa pamamagitan ng pagbabago ng source file speedtest.c). Ang speedtest load module ay naka-configure ng stconf (8) utility at kinokontrol ng utility ng globeta (8) (magsimula lamang, itigil, katayuan at mga halaga ng CNTCL ng argumento ng unang posisyon ay sinusuportahan).

Kung ikukumpara sa sphereconf (8) utility, ang stconf (8) configuration utility ay may opsyonal na opsyonal na opsyon upang magpadala ng tiyak na impormasyon sa command line, ibig sabihin ang bilang ng mga repetitions ng command ng Kamak, ang default ay 10, sa natitirang bahagi ng huli.

Ang sistema ng DAQ ay gumagamit ng (sa mananatili, i.e. Executable ganap sa isang computer, configuration) hindi bababa sa module ng writer ng writer (1), ang BPGet service module (L) at (opsyonal) control modules - Supervisor SV (L) at module graphic representasyon - Supervisor SV (L) at module graphic representasyon ng alarma (1) view ng log ng system mula sa isang session-dependent na hanay ng mga module ng software na ibinigay ng QDPB system. Susunod, isaalang-alang ang partikular na sistema ng DAQ software modules.

Ang kolektor ng istatistika sa kasalukuyang pagpapatupad ay tinatawag na Statman at sa mga tuntunin ng sistema ng QDPB ang operating module, ang data stream consumer na nagtitipon sa nakabahaging data ng memorya sa form, ang mga sumusunod na software ng user-friendly (tingnan sa ibaba), at may mga sumusunod na user-friendly na mga module Command Interface: Statman [- o] [-b bpemstat [-b]] [-c (- runcffile)]. [-s (- cellcffile) j [-k (- knobjcffile)] [-i (- cleancfffile)] [-P (- PIDFILE)]

Bilang default, binabasa ng module ng Statman ang mga packet mula sa isang standard na daloy ng pag-input, alinsunod sa mga default na configuration file, ang mga file ng pagsasaayos ay nangongolekta ng impormasyon mula sa packet.data katawan ng bawat natanggap na pakete at maipon ito sa nakabahaging memorya. Kapag nagsisimula, binabasa ng mga istatistika ng mga istatistika ang mga file ng pagsasaayos sa rvn.conf (5), cell.conf (5), knobj.conf (5) at clean.conf (5) (tingnan ang talata (5) (tingnan ang talata (5) at , nang naaayon, sinimulan ang mga panloob na arrays ng mga istraktura ng PDAT, Cell, Knvar, Knfun, Knobj; Nagsasagawa ng isang cycle ng paglikha sa lahat ng mga nakilala na mga kilalang bagay at bumubuo ng kaganapan Pr0g_beg, pagkatapos kung saan ang mga pakete mula sa standard na daloy ng input at para sa anumang pakete na nakuha ay nagdaragdag ng mga resulta ng cycle ng mga resulta sa lahat ng nasimulan Mga cell at cycle ng paglilinis / paglilinis para sa lahat ng mga nagsimula na selula. Mga sikat na bagay. Sa pagtanggap ng katayuan ng dulo ng EOF file, sa standard na daloy ng pag-input o SIGTERM signal ay bumubuo ng kaganapan ng pr0g_end, kaya ang pagkumpleto ng emergency sa kabuuan ng Sigkill signal ay hindi inirerekomenda. Ayon sa pr0g_begin at pr0g_end kaganapan, ang mga resulta ng pagkalkula ng mga resulta sa lahat ng mga nagsimula na mga cell at ang pagpuno / paglilinis cycle sa pamamagitan ng lahat ng initialized kilalang bagay ay isinasagawa.

Ang default na pag-uugali ng module ng Statman ay nag-iiba sa mga command line key sa itaas.

Ang module ng Statman ay nagbabalik ng zero code sa kaso ng matagumpay na pagkumpleto at positibo kung hindi man.

Binabalewala ng module ng Statman ang Sigquit signal. Ang SIGHUP signal ay ginagamit upang makipagkonek muli ang tumatakbo na statman module sa pamamagitan ng bagong pagbabasa ng mga file ng pagsasaayos ng RunCffile, cellcffile at knobjcfffile (gayunpaman, tulad ng kapag sinimulan mo ang module, mga pangalan), na humahantong sa buong paglilinis ng buong impormasyon naipon sa sandaling ito at i-reset ang mga resulta ng lahat ng computational cells, i.e. Ganap na katumbas sa pagsasaayos kapag nagsisimula. Ang Sign Signal ay humahantong sa isang bagong pagbabasa ng Cellcf F ILe configuration file (na may parehong bilang kapag nagsisimula, pangalan) nang walang pag-reset ng mga resulta ng mga cell, na maaaring magamit para sa kanilang "reprogramming" on the go. " Tinutukoy ng SiguR1 signal ang lahat ng naipon na impormasyon, kabilang ang mga panloob na pandaigdigang metro ng kaganapan, nililimas ng SiguR2 signal ang naipon na impormasyon alinsunod sa CleanCffile configuration file. Ang parehong mga signal din i-reset ang mga resulta ng lahat ng mga cell computing. Upang ipadala ang karaniwang pagkumpleto, dapat gamitin ang signal ng SIGTERM.

Ang configuration file ng mga kilalang bagay ng statman module ay maaaring maglaman ng mga deklarasyon na sinusuportahan lamang ng mga uri ng module na kasalukuyang sumusunod: "Hist", "CHISH2", "CNT", "Coord" at "Coord2" (tingnan ang higit pang talata II. 3). Dahil sa bawat linya ng naturang file ng naturang file (pangalan), ang ikatlong (uri), ang ikalimang (punan kaganapan), ang ikaanim (kondisyon ng punan) at ang ikapitong (punan kaganapan) ng mga patlang ay may sariling pamantayan para sa Knobj.conf (5) ang halaga. Ang mga patlang na kumakatawan sa mga argumento ng mga pag-andar ng paglikha (pangalawa), pagpuno (ikaapat), paglilinis (ikawalo) at pagkasira (ikasiyam), ay dapat sumunod sa interface ng programa ng kani-kanilang mga pamilya ng mga kilalang function.

Pagsusuri ng mga mapagkukunan ng sistematikong mga pagkakamali

Ang module ng pagtatanghal ng teksto ng teksto ay dinisenyo para sa visualization ng teksto ng impormasyon na naipon sa nakabahaging memorya ng kolektor ng istatistika, na tinatawag na CNTView at may sumusunod na command interface: CNTView [-k (-pidfile)] [ ORAS NG TULOG.

Bilang default, binabasa ng module ng CNTView ang data na naipon sa nakabahaging memory ng Statman Statistics Collector (L), binibigyang-kahulugan ang mga ito alinsunod sa default na configuration file sa format ng Knobj.cii) sa error output stream.

Ang default na pag-uugali ng module ng CNTView ay nag-iiba sa mga command line key sa itaas. Ang CNTView module ay nagbabalik ng zero code sa kaso ng matagumpay na pagkumpleto at positibo kung hindi man. Binabalewala ng CNTView module ang Sigquit signal. Ang SIGHUP signal ay ginagamit upang makipagkonek muli ang pagpapatakbo ng CNTView module sa pamamagitan ng bagong pagbabasa ng configuration file (gayunpaman, na may parehong bilang kapag ang module ay nagsimula, ang pangalan). Ang SiguR1 signal ay naghinto, at ang SiguR2 signal ay nagpapatuloy sa pagbabasa ng impormasyon mula sa nakabahaging memory at display nito. Ang Sigint SIGINT ay nagre-redirect sa susunod na malawak na data sa printer na may pinagsama-samang pangalan sa pamamagitan ng utility 1rg (1). Upang ilipat ang module, ang karaniwang pagkumpleto ay nangangailangan ng SIGTERM. Ang configuration file ng mga kilalang bagay ng CNTView module ay maaaring maglaman ng deklarasyon na sinusuportahan lamang ng "dent" na module ng uri (tingnan. Magbasa Nang Higit Pa Talata II.3). Para sa kilalang bagay na "dent" unang (pangalan), ikatlong (uri), ang ikalimang (fill event), ang ikaanim (kondisyon ng punan) at ang ikapitong (fill event) ng data string fields ay may pamantayan para sa knobj.conf ( S) format, pagkatapos bilang mga patlang na kumakatawan sa mga argumento ng mga function ng paglikha (pangalawa), pagpuno (ikaapat), paglilinis (ikawalo) at pagkawasak (ikasiyam), ay dapat sumunod sa interface ng programa ng nararapat na pamilya ng mga kilalang function. Halimbawa, ang deklarasyon ng isang kilalang uri ng "dent" na bagay ay isinulat tulad ng sumusunod: Obj0041 41; Shmid; semid dent 41; 3; semid; type_ulong; nht, type_string; 4; cnt21: cnt22: cnt23 \\ datess_dat_0 - nevore utility gen Prescfg (L) (tingnan ang talata II.3) Bumubuo ng isang kilalang bagay na "dent", na nasa itaas, mula sa prototype ng sumusunod na uri: Dent 41 1 -1 Shmid Semid 3 Ulong NHT 4 CNT% 2LN DAT_0 - N Utility Ang kontrol ng mga load module ng OS nucleus ay tinatawag na tagamasid at mayroon itong sumusunod na command interface: tagamasid [-b #] [-P (- PIDFILE)] [SleepTime] bilang default, ang tagamasid utility na may agwat ng 60 segundo ang nangongolekta Ang impormasyon sa katayuan (sa pamamagitan ng pagsasagawa ng isang oper () na tawag na may handgetstat subfunction) mula sa handler ng gumagamit ng KA interruption "Mac, na naka-attach sa 0th branch ng Kamak, pinag-aaralan ang estado ng huli, na isinasaalang-alang na dati ay nakakuha ng katulad na impormasyon, at Isyu ang mga mensahe ng error sa stream ng output ng error. Kaya, ang utility ng tagamasid ay maaaring gamitin kasabay ng graphic view ng sistema ng alarma system log (1) para sa isang mensahe tungkol sa ilang mga error sa sistema ng DAQ. Ang default na pag-uugali ng utility ng tagamasid ay nag-iiba sa mga key ng command line. Ang utility ng tagamasid ay nagbabalik ng zero code sa kaso ng matagumpay na pagkumpleto at positibo kung hindi man. Ang utility ng tagatanod ay hindi pinapansin ang sighup, sigint at sigqut signal. Sigurr1 signal suspends, at SiguR2 signal resumes pagkolekta ng impormasyon. Upang ipadala ang karaniwang pagkumpleto, dapat gamitin ang signal ng SIGTERM. Upang pamahalaan ang sistema ng DAQ, ang Supervisor ng SV (l) ay maaaring gamitin, na inilarawan sa talata II.2. Posible rin nang direkta, nang walang superbisor, na isinasagawa ang Gumawa ng Utility (1) ng target na mga utos ng operator (target) mula sa sv.conf supervisor configuration file. Inilalarawan namin ang pagtatalaga ng mga pangunahing utos ng operator: load - i-download at i-configure ang load na mga module ng OS Kernel - Branchpoint (4) sangay puntos at gumagamit handler Kamak Sphere (4), paglulunsad ng BPGet service module at ilakip ito (sa Bprun State) Sa punto ng sangay, ang pagsisimula ng Kamakak na kagamitan. I-unload (pabalik sa load command) - deinitialization ng Kamak Kagamitan, pagkumpleto ng BPGet module (L), unloading ang branching point at user handler ng Kamak, LoadW - tumatakbo ang writer nagtatrabaho module (1) na may isang kahilingan para sa pagpasok ng mga kinakailangang parameter at nagpapaalala sa posibilidad ng pagpasok ng opsyonal at attachment (sa BPStop State) sa punto ng sangay. ACCEW (Bumalik sa Command LoadW) - Pagkumpleto ng module ng manunulat (1). Mga naglo-load - Pagsisimula ng Statman (L) Working Module at pagkonekta nito (sa BPStop State) sa sangay point. Unloads (Bumalik sa Naglo-load ng Command) - Pagkumpleto ng Statman Module (1). Loadh - tumatakbo ang graphic view ng histview (1) data module sa pamamagitan ng xterm (L) utility sa isang hiwalay na window ng XII graphics system. Unloadh (bumalik sa loadh command) - Pagkumpleto ng histview module (1). Ang Loadc ay ang paglulunsad ng view ng teksto ng data ng CNTView (1) module ng XterM (L) utility sa isang hiwalay na window ng XII graphics system. Unloadc (Bumalik sa Loadc Command) - Pagkumpleto ng CNTView Module (1). Start_all - Baguhin ang estado ng lahat ng koneksyon sa punto ng sangay sa bprun. Stop_all (reverse to start_all command) - baguhin ang estado ng lahat ng mga koneksyon sa sangay point sa bpstop. Init - initialization ng Kamak instrumento (ito ay kinakailangan upang maisagawa, halimbawa, pagkatapos i-on ang kapangyarihan ng nababasa crates, ito ay kasama rin sa pag-load). Tapos (pabalik sa init command) - deinitialization ng kagamitan Kamak (dapat gumanap, halimbawa, bago i-off ang kapangyarihan, ay kasama rin sa pag-ibis). Magpatuloy - simulan ang pagproseso ng CANAC matakpan at ilunsad ang utility ng tagamasid. Ihinto (baligtarin sa patuloy na utos) - ang katapusan ng utility ng tagamasid at ang pagtigil ng pagproseso ng mga interrupts ng Kamak. Cleanall - Pag-clear ng lahat ng impormasyon na naipon sa nakabahaging memorya ng Statman Module (1). Malinis na pag-clear ng impormasyon na naipon sa nakabahaging memorya ng Statman module (1), alinsunod sa configuration file na tinukoy kapag ang module ay nagsimula sa format ng Clean.CONF (5). PauseH (reverse sa Cont command) - Suspensyon ng visualization ng data sa pamamagitan ng histview module (1). PAUSEC (Bumalik sa CONCE Command) - Suspensyon ng visualization ng data sa pamamagitan ng CNTView module (1). Cont - patuloy na visualization ng data sa pamamagitan ng histview module (1). Conc - patuloy na visualization ng data ng CNTView module (1). Katayuan - output ng buod ng katayuan ng mga naka-load na elemento ng sistema ng DAQ ng globo sa syslogd demon log file (8). Seelog - simulan ang pagtingin sa mga mensahe ng DAQ system globo na pumapasok sa syslogd (8) Daeboy file sa pamamagitan ng utility ng buntot (l). Confs - suspensyon ng data visualization sa pamamagitan ng histview (1) at CNTView (1) modules, pagsasagawa ng reconfiguration ng Statman modules (1), histview (1) at CNTView (1), patuloy na visualization ng data (ginagamit pagkatapos ng pagbabago ng kaukulang mga file ng pagsasaayos) . Ang sistema ng DAQ ay kasalukuyang gumagamit ng mga sumusunod na mga pakete ng libreng bahagi mula sa mga tagagawa ng third-party (bilang karagdagan sa ang katunayan na "minana" mula sa sistema ng QDPB): Ang Satas Package ay ang pagpapatupad ng subsystem ng serbisyo ng Kamak. Ang root package ay ginagamit bilang isang graphic visualization API ng histograms upang ipatupad ang histview data representation module (1).

Golyskov, Vladimir Aleksevich.