-- [ பக்கம் 1 ] --

ரஷியன் அகாடமி அறிவியல்

பீட்டர்ஸ்பர்க் நிறுவனம் அணு இயற்பியல்

அவர்களுக்கு. B.p. கொன்ஸ்டாண்டினோவா

கையெழுத்து உரிமைகளுக்கு

Mikirtician Maxim Sergeevich

UDC 539.128, 539.188.

அணுசக்தி துருவமுனைப்புடன் அணுசக்தி துருவமுனையுடன் அணுசக்தி துருவமுனையுடன் கூடிய வளர்ச்சி மற்றும் ஆய்வு 01.04.01 - இன்ஸ்டிடியூட் இன்ஸ்டிடிக்ஷன் இன்ஸ்டிடியூட் இன்ஸ்டிடியூட் இன்ஸ்டிடிக்ஷன் இயற்பியல் ஆய்வுகளின் செயல்திறன் மற்றும் வழிமுறைகள்

அறிவியல் தலைவர்கள்:

physico-Matherical Scienings வேட்பாளர் V.P. உடல் மற்றும் கணித விஞ்ஞானத்தின் Coptev வேட்பாளர் A.A. Vasilyev Gatchina உள்ளடக்கம் அறிமுகம் .................................................. .................................................... ......................................- ஒன்பது அத்தியாயம் 1.

அணு விட்டங்களின் பெறுவதற்கான முறைகள் ............................................. . ......................- 13 1.1 அறிமுகம் ....................... . ................................................. . .................................- வாயு வெளியேற்ற 13 1.2 விலகல் பொறிமுறையை ........ . ............................................- 14 1.3 கோட்பாட்டு கன்சிடரேஷன் (காலாவதியாகும்) உருவாக்கம் எரிவாயு ஜெட் ..........................- 17 1.3.1 மூலக்கூறு முறையின் .......... .. ............................................- 17 1.3. 2 ஒரு நீண்ட கால்வாய் கொண்டு உருவாக்கம் பீம் ........................................... .............. - 18 1.3.3 நீரியக்க விசை சார்ந்த ஓட்டம் முறை. சூப்பர்சோனிக் ஜெட் ..................- 20 1.3.4 மூல தீவிரம் மதிப்பீடு .................... .. ...................................- 24. பாடம் 2.

அணு அளவுகளில் துருவமுனைப்பு ஏற்படுவதற்கான முறைகள் ............................................. .- 27 2.1 அறிமுகம் ................................................ ... ................................................. ... ............- 27 2.2 ஆட்டுக்குட்டி ஷிப்ட் (LSS) பயன்படுத்தும் ஆதாரங்கள் .......................... ... ..........- 31 2.3 ஆப்டிகல் பம்ப் (OPPIS) மூலங்கள் ............................. ... ........................- 33 2.4 துருவமுனை அணு உலைகள் (பப்ஸ்) ஆதாரங்கள் .............. .... ................- 35. பாடம் 3.

ANKE ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டரின் உள்ளக எரிவாயு இலக்கிற்கான துருவமுனக்கூடிய அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் டியூட்டீரியத்தின் ஆதாரம் ................................... ..... ................................- 38 3.1. குறுகிய விளக்கம் வடிவமைப்புகள் ................................................... ......................................- 38 3.2 வெற்றிட அமைப்பு ......... .................................................. ................ ..................- 42 3.2.1 வெற்றிட அறையின் வடிவமைப்பு ........ ...........

42 3.2.2 வித்தியாசமான உந்தி அமைப்பு ............................................. .........- 44 3.3 Dissociator ....................................... .................................................. .. ..............- 47 3.3.1 இயந்திர வடிவமைப்பு ............................. .. .......................................................-48 3.3.2 ரேடியோ அதிர்வெண் அமைப்பு. ... ................................................. ... .....................- 51 3.3.3 கணினி கூலிங் முனை ...................... ... .............................................................- 52. 3.4 உருவாக்கம் எரிவாயு ஜெட் அமைப்பு .............................................. ...... ............- 54 3.4.1 வடிவமைப்பு ............................ ...... .................................................. ...... .........- 54 3.5 ஸ்பின்-பிரிக்கும் காந்த அமைப்பு ............................. ...... .........................- 56 3.5.1 அடிப்படை கோட்பாடுகள் .............. ...... .................................................. ...... ...........- 56 3.5.2 ஸ்பின்-பிரிக்கும் spin-precative காந்தங்கள் Anke abs ..................- 57 3.6 துணை தொகுதிகள் ........................... . ..................................................... - 59 3.6.1 ஆபரேஷன் கொள்கைகள் ............................................ .. ........................................................- 60 -2 3.6.2 அல்ட்ரா-மெல்லிய தொகுதிகள் மாற்றங்கள் anke abs .. .........................................................- 62. பாடம் 4.

மூல பண்புகள் உகப்பாக்கம் ............................................................. ...... ....................- 66 4.1 அணு கற்றை தீவிரம் ................. ......... ............................................. - 66 4.1.1 வாசித்தல் மற்றும் முறைகள் அளவிடும் ........................................... ......... ..............- 66 4.1.2 முழுமையான அளவீட்டு முறை ...................... .......................................................................- 69 4.1.3 தீவிரத்தை அளவிடுவதற்கான சாதனம் ஒரு அணு கற்றை .......... ...- 74 4.1.4 முடிவுகள் பெறப்பட்டது ............................. ............. .................................................- 78 4.1. 5 முடிவுகளை ........... ....................................... ............. ....................................... ..- 81 4.2 பீம் அடர்த்தியின் இடஞ்சார்ந்த விநியோகம் .... ................................... ..- 82 4.2.1 கருவிகள் மற்றும் அளவீட்டு நுட்பங்கள் ...... ................................... ................. ....- 82 4.2.2 சரிசெய்தல் முனை ...................... ................... ................................. ...... ........- 86 4.2.3 பெறப்பட்ட முடிவுகள் .................................... . ........................................- 88 4.2.4 முடிவுகளை ..... . ..................................................... . ............................................................- 89 4.3 பட்டம் அணு கற்றை விலகுதல் ............................................... .... .......- 90 4.3.1 சாதனங்கள் மற்றும் அளவீட்டு உத்திகள் ................................ .... ..........................................- 90 4.3.2 ஒரு இலவச அணு ஜெட் விலகல் பட்டம் ...... ........ ................- 92 4.3.3 ஒரு துருவமுனைப்பு பீம் உள்ள விலகல் பட்டம் விளக்கம் பரவல் .......... ............ ........................................ .............................- 95 4.3.4 முடிவுகளை ............... ............ ........................................ ............ .........................- 97 4.4 துருவமுனைப்பு ........... ............ ........................................ ......................................................- 98 4.4.1 வாசித்தல் மற்றும் அளவீட்டு உத்திகள். ............ ..................... ..........................- 98 4.4.2 பெறப்பட்ட முடிவுகள் ................ . ..................................................... . .... - 100 4.4.3 முடிவுகளை ......................................... . ..................................................... . ........ - 102. பாடம் 5.

பயன்பாட்டிற்கான வாய்ப்புகள் ................................................. . ................................... - 104 5.1 இன்க்ஜெட் இலக்குகளை ......... . ................................................. . .............................. - 104 5.2 தளவிளைவுக்குட்படுத்தப்பட்ட எரிவாயு இலக்குகளை. திரட்டுதல் செல் .......................... - 106 தீர்மானம் ................... .................................................... ............................................ - 110 இலக்கியம் ... .................................................... .................................................... .......... - 115 -3 எடுத்துக்காட்டுகளின் பட்டியல் நான் படம். 1. ஒரு எலக்ட்ரான் ஆற்றல் செயல்பாடாக மீள்-மீள் செயல்முறைகளில் பிரிவுகளில். - 15 அரிசி. பிரிந்து விட்டதாக 2. திட்டம் தொடக்க குழாய்கள் மீது முனை ....................................... ... ...- 24 அரிசி. 3: காந்த புலத்தில் உள்ள ஹைட்ரஜன் அணுவின் ஆற்றல் மட்டங்களின் வரைபடம் BC \u003d 507 GS இன் பிரதான நிலைக்கு 2S1 / 2, மாநிலங்கள் BC \u003d 63.4 GS. சக்தி டபிள்யூ அலகுகள் டேவிட் வால்ஷ் \u003d H1420.4 மெகா ஹெர்ட்ஸ் கொண்டு அளவிடப்பட்டது (\u003d 5.9 · 10-6 eV) கொண்ட ............................. . .............................- 28 படம். 4: காந்தப் புலம் B இன் ஆற்றல் மட்டங்களின் வரைபடம் BC \u003d 117 HS இன் பிரதான மாநிலத்திற்கான வரைபடம் 2S1 / 2, BC \u003d 14.6 GS மாநிலங்களுக்கு. எரிசக்தி W அலகுகள் dw \u003d h327.4 MHz (\u003d 1.4 · 10-6 EV) இல் அளவிடப்படுகிறது ............................... . ...............................- 28 படம். 5. ஹைட்ரஜன் superfine பிளக்கும் அணு அளவுகளின் அணுக்கரு துருவமுனைப்பு வெளிப்புற செயல்பாடு காந்த புலம்.................................................... ...........................-30 படம். 6. ஒரு வெளிப்புற காந்த புலத்தின் ஒரு செயல்பாடாக Deuterium இன் superfine பிளக்கும் அணு அளவுகளின் அணுசக்தி துருவமுனைப்பு .............................. ........ .........................................- 30 படம். 7. 2S1 / 2 மற்றும் 2P1 / 2 மாநிலங்களுக்கு Ultrafine பிளவு எரிசக்தி நிலைகளின் வரைபடம் .............................. .... .............................................. .... ...- 31 அரிசி. 8. ஆட்டுக்குட்டி மாற்றத்தின் மீது துருவப்பட்ட மூலத்தின் முக்கிய கூறுகள் ......- 32 படம். 9. ஆப்டிகல் பம்ப் மூலம் மூலத்தின் செயல்பாட்டின் கொள்கை .......................................- 34 படம். 10. ஒரு வெளிப்புற காந்த புலத்தின் செயல்பாடாக 2S1 / 2-மாநிலத்தில் ஹைட்ரஜன் அணுவின் ultrafine பிளவுகளின் அளவுகள் ........................... ..... .......................................- 34 படம். 11: துருவமுனைக்கப்பட்ட அணு ஹைட்ரஜன் / டியூட்டிரியம் மூலத்தின் கட்டமைப்பு திட்டம்.

1 - எரிவாயு ஓட்டம் கட்டுப்படுத்தி;

4 பிரித்து பிரித்து காந்தங்கள் முதல் குழு;

6 ஸ்பின் பிரிக்கும் காந்தங்கள் இரண்டாவது குழு ஆகும்;

8 - ஒட்டுமொத்த செல் (இலக்கு) ........................................... ............ ................- 35 படம். 12. anke abs மற்றும் வசதியான மோதிரங்கள் பல்வேறு வகையான இலக்குகளை நிறுவ ஒரு சிறப்பு வெற்றிட அறை. துருவப்படுத்தியது அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் தூத்தேரியத்தின் மூல திசை திருப்பும் காந்தம் டி 1 மற்றும் நிறமாலை D2 வை மத்திய காந்தம் இடையில் அமைந்துள்ளது. இடதுபுறத்தில் இருந்து வலதுபுறத்தில் இருந்து வலதுபுறத்தில் இருந்து வலதுபுறம் ......................- 38 படம். 13. anke abs வரைதல். விளக்கங்கள் உரையில் வழங்கப்படுகின்றன .............................................. .. .- 40 அரிசி. ஆய்வகத்தில் 14. புகைப்பட ஆன்கே ஏபிஎஸ். மேல் வெற்றிடம் அறை உயரம் 80 செ.மீ ஆக உள்ளது ........................................ ....... ........................................... ....... ..................................- 41 படம். 15. மேல் மொபைல் பகிர்வு ............................................... .. ........................- 43 படம். ஆன்கே ஏபிஎஸ் மூலத்தின் வெற்றிடம் அமைப்பின் 16. திட்டம். வெற்றிடம் உபகரணங்கள் ஒரு முழுமையான பட்டியல் அட்டவணை 1 கொடுக்கப்பட்டுள்ளது ....................................... ... ...................................- 44 படம். 17. பல்வேறு கேமரா உந்தி திட்டங்கள் நான் ........................................................... .....................- 45 படம். 18. ரேடியோ அதிர்வெண் Disciator Anke Abs ............................................. . ..........- 47 அத்தி. சூழலில் 19. ஆன்கே ஏபிஎஸ் dissociator. 1: எரிவாயு வழங்கல் flange,, 2: குளிர் நுழைவாயில், 3: RF உள்ளீடு, 4: சறுக்கும் எச்எப் கலவை, 5: இண்டக்டன்சும் சுருள், 6: தேக்கிகள், 7: லோயர் கூலிங் சுற்று, 8 அடைப்பு:

முனை, 9: குளிர்ச்சி அமைப்பிற்கான முனை (தாமிரம் வெப்ப பாலம்) .........................- 49 -4 படம் பகுதி. dissociator மற்றும் வாயு வேகத்தின் உருவாக்கம் அமைப்பின் 20. பாட்டம் இறுதியில். ஒன்று:

வெளியேற்ற குழாய் மற்றும் குளிர்விப்பு அமைப்பு, 2 குழாய்: குளிர்ச்சி சுற்று கீழ் முத்திரை, 3: டெல்ஃபான் வெப்பத்தை பாயம் எல்லைப்படுத்தி, 4: சறுக்கும் கலவை, 5:

ஆதரவு முனை மற்றும் கூலிங் பேன் அமைப்பு, 6: பொறி, 7: காப்பர் வெப்ப பாலம், 8:

fastening nozzles, 9: முனை, 10: மேல் வெற்றிட பகிர்வில் சாளரம், 11: Skimmer, 12: Colmator12, 13: முதல் இரண்டாவது காந்தம், 14: குறைந்த வெற்றிட பகிர்வு ............... . ................................................. . ................................................. . - 50 அரிசி. 21. ரேடியோ அதிர்வெண் அமைப்பின் கட்டமைப்பு வரைபடம் ........................................... ... .....- 51 படம். 22. முனையின் வெப்பநிலையின் சிறப்பியல்பு சார்ந்த தன்மை, PID ரெகுலேட்டரின் உதவியுடன் நிலைப்படுத்துதல் .............................. ....... ........................................... ....... .......- 53 படம். 23. எரிவாயு ஜெட் உருவாக்கம் அமைப்பில் இழப்புக்கள் ........................................... . ...- 55 படம். 24. அபாயகரமான காந்தம் பயன்படுத்தப்பட்டது. ஒரு கோணத்தில் ஆர் \u003d 0 உடன் ஒரு காந்தமாக பறக்கக்கூடிய ஒரு அணு, இடதுபுறத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது;

சரியான ஒரு சில வலிமை கோடுகள் காட்டுகிறது .....- 56 படம். 25. வெகு நேர்த்தியாக பிரிந்து விட்டதாக நான்கு நிலைகள் ஒரு வெளிப்புற காந்தத் இருந்து ஒரு அணுவின் பயனுள்ள காந்த கணமும் சார்ந்திருப்பது ............................ ...... ..............- 57 படம். 26. ஒரு காந்தத்தின் உருளை தொடர்ச்சியான தேர்வின் பகுதியின் பகுதிகள் ...................................... ... ............................................... ... ...............................- 58 படம். 27. உயர் அதிர்வெண் மாற்றங்கள் ஒரு தொகுதி திட்டம் ....................................... ..... ..........- 60 அரிசி. 28. சூப்பர் மெல்லிய மாற்றம் பிளாக் anke Abs ................................- 62 படம். 29. சாய்வு புலத்தின் சுருள் விளக்கப்படம் (BGRAD) ...................................... .... - 63 படம். 30. WFT மற்றும் MFT தொகுதிகள் மீது மாறுவதற்கு எளிமைப்படுத்தப்பட்ட மின்சார சுற்று ..............- 64 படம். 31. MFT ஹைப்பர்ஃபின் பிளாக் (சென்டர்) புகைப்படம் Anke ABS துருவப்படுத்தப்பட்ட மூலத்தில் நிறுவப்பட்டிருக்கும். மேலே இருந்து, முதல் குழுவின் காந்தங்களை பிரிக்கும் மூன்று சுழற்சியில் ஒன்று தெரியும் ................................... ....... ..............................- 65 படம். 32: பீம் தீவிரம் முழுமையான அளவீடுகள் சாதனம் ஒரு சுருக்க குழாய் உள்ளது ................................. ...... ............................................ ...... ........- 67 படம். 33: அணு மின்னணு அடியாக () மற்றும் மூலக்கூறு (ஹைட்ரஜன்) மூலம் ஐயோனைசேஷன் பாடல் .................................. ... ............................................... ... .......................- 71 படம். 34: அழுத்தம் சார்ந்த தரவு PSV மற்றும் PCV நேரம் மீது PSV மற்றும் PCV ...- 74 அரிசி. 35. ஒரு சுருக்க குழாய் அடிப்படையில் ஒரு சாதனம் சட்டசபை வரைதல். ஒன்று:

ஆதரவு கையேடு .................................................. .............................................................- 76 படம். 36. ஒரு துருவமுனைக்கப்பட்ட எரிவாயு விநியோக முறையின் திட்டம் ......................................... ......- 77 படம். 37. குறைந்த வெற்றிட சேம்பர் ஏபிஎஸ் புகைப்படத்தின் புகைப்படம் (கீழே) மற்றும் விலகல் அளவு (இடது) அளவு (இடது) ................- 78 . 38: Tnozzze \u003d 62 k, discoztor wdisso \u003d 350 W மற்றும் ஆக்ஸிஜன் Q (O2) கூடுதல் ஓட்டம் ஆகியவற்றின் மூலக்கூறு அதிர்வெண் சக்தி 1 · 10-3 mbar · l / s ..... ..................................... ................................................. ..........- 79 படம். 39: ரேடியோ அதிர்வெண் சக்தியிலிருந்து அணுசக்தி சக்தியின் தீவிரம் சார்ந்திருப்பது Tnozzzze \u003d 62 k, மூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் Q (H2) \u003d 1.2 Mbar · L / S மற்றும் கூடுதல் உள்ளீடு ஸ்ட்ரீம் ஆக்ஸிஜன் q (O2) \u003d 1 · 10-3 mbar · l / s .................................... ............. ....................................... ............. .....- 80 -5 படம். 40: பல்வேறு முனை விட்டம் (D \u003d 2.0, 2.3, 2.5 மிமீ) முனையிலிருந்து வெப்பநிலை இருந்து அணு கற்றை தீவிரம் சார்பு சார்ந்தது. WDisso \u003d 350 W Disciator க்கு வழங்கப்பட்ட ரேடியோ அதிர்வெண் சக்தி, மூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் Q (H2) \u003d 1.2 Mbar · L / S மற்றும் கூடுதல் ஆக்ஸிஜன் ஓட்டம் q (O2) \u003d 1 · 10-3 mbar · l / s. ஒப்பீட்டளவில், ஹெர்ம்ஸ் (), Pintex () ஆதாரங்களின் தீவுகளின் அளவீடுகளின் முடிவுகள் மற்றும் முனிச் பல்கலைக்கழகத்தின் துருவமுனைப்பான அயனிகளின் ஆதாரங்களின் முடிவுகள் () ... -81 எண்ணிக்கை காட்டப்பட்டுள்ளது. 41. ஒரு அணு வெண்ணெய் சுயவிவரத்தை அளவிடுவதற்கான நிறுவல் திட்டம் ..........................- 83 படம். 42. குவாட்ரபோல் வெகுஜன நிறமாலைகளின் கட்டமைப்பு திட்டம். திட கோடுகள் - நிலையான, barc-dotted - நிலையற்ற அயன் போக்கு ............................- 84 படம். 43. எளிமைப்படுத்தப்பட்ட வெகுஜன வடிகட்டி திட்டம் .............................................. . ...........................- 84 படம். 44. அதிருப்தி அளவு அளவீட்டில் பயன்படுத்தப்படும் கட்டுப்பாட்டு மற்றும் தரவு சேகரிப்பின் அமைப்பு .................................. ..... ................................................................... ..... ..........................................- 86 படம். 45. ஒரு கற்றை அணு ஹைட்ரஜன் அடர்த்தி விநியோகம். ஷேடட் பகுதி குவிந்த கலையின் செங்குத்து குழாயின் வடிவியல் பரிமாணங்களைக் குறிக்கிறது .................................... ......... ............................................. ......... ....................................- 86 படம். 46. \u200b\u200bஎக்ஸ் மற்றும் Y விமானங்கள் உள்ள அணு ஹைட்ரஜன் பீம் விவரக்குறிப்புகள் படம் பரவல் அதிகபட்சமாக பரவலாக தொடர்புடையவை. 45. ஷேடட் பகுதி குவிந்த கலையின் செங்குத்து குழாயின் வடிவியல் பரிமாணங்களைக் குறிக்கிறது ...................- 87 படம். 47. சரிசெய்தல் திருகு N1 ஐ சரிசெய்யும் திருகு N1 ................................ ....... ........................................................... ....... .....- 88 படம். 48. முனை சரிசெய்த பிறகு, அணு ஹைட்ரஜன் அடர்த்தி விநியோகம். ஷேடட் பகுதி குவிந்த கலையின் செங்குத்து குழாயின் வடிவியல் பரிமாணங்களைக் குறிக்கிறது .................................... ......... ............................................. .....- 88. 49. எக்ஸ் மற்றும் ஒய் விமானங்கள் உள்ள அணு ஹைட்ரஜன் பீம் விவரக்குறிப்புகள் எடிட்டில் உள்ள விநியோகம் அதிகபட்சமாக தொடர்புடையவை. 48. ஷேடட் பகுதி குவிந்த கலையின் செங்குத்து குழாயின் வடிவியல் பரிமாணங்களைக் குறிக்கிறது .....................- 89 படம். 50. பல்வேறு முனை வெப்பநிலை மற்றும் ரேடியோ அதிர்வெண் பவர் W \u003d 300 W .......................- 93 படம். 51. குறைவான உள்ளீடு ஸ்ட்ரீம்கள் மற்றும் முனை வெப்பநிலை T \u003d 70 k .......................... .... ....................- 93 படம். 52. உயர் உள்ளீடு ஸ்ட்ரீம்கள் மற்றும் முனை வெப்பநிலை t \u003d 70 k ......................... .... ..................- 94 படம். 53. பல்வேறு உள்ளீடு ஸ்ட்ரீம்கள் மற்றும் ரேடியோ அதிர்வெண் பவர் W \u003d 300 W ....................................................................... ..... ...............- 94 படம். 54. anke Abs இன் சிறப்பம்ச வேலை நிலைமைகளுக்கு ஒரு செயல்பாடாக விலகல் பட்டம் ................................. .......... .......................................... .......... ................................- 95 படம். 55: சுருக்க குழாயின் விமானத்தில் பீம் உள்ள விலகல் பட்டம் விநியோகம். நிழல் பகுதி சுருக்க குழாய் வடிவியல் பரிமாணங்களை ஒத்துள்ளது ........................................ ....... ........................................................... ....... ...- 96 அரிசி. 56: சுருக்க குழாய் விமானத்தில் பீம் உள்ள பீம் உள்ள மூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் அடர்த்தி விநியோகம். நிழல் பகுதி சுருக்க குழாய் வடிவியல் பரிமாணங்களை ஒத்துள்ளது ........................................ ....... .....................................................- 96 படம். 57: சுருக்க குழாயின் மையத்தில் உள்ள விமானங்கள் எக்ஸ் மற்றும் y இல் பீம் விலகல் பட்டம் அளவு. நிழல் பகுதி சுருக்க குழாய் வடிவியல் பரிமாணங்களை ஒத்துள்ளது ....... .................................................... .........................- 97 -6 படம். 58. பீம் துருவமுனைப்பு அளவிடுவதற்கான நிறுவல் திட்டம் .......................................- 99 படம். 59. ஸ்பின் வடிப்பகுதியில் காந்த புலத்திலிருந்து ஒரு ஃபோட்டான்களின் எண்ணிக்கையின் சார்பு ...... - 100 அரிசி. 60. ஒரு polarized ஹைட்ரஜன் பீம் வழக்கில் சுழல் வடிகட்டியில் காந்த புலத்தில் இருந்து ஒரு photons இருந்து ஒரு photons எண்ணிக்கை சார்பு. இடது உச்சம் MI \u003d +1/2 உடன் அணுக்களுக்கு ஒத்திருக்கிறது, வலது mi \u003d -1/2 .............................. .................................................. .. .......................... - 101 படம். 61. ஒரு polarized deuterium பீம் வழக்கில் Spin வடிகட்டி உள்ள காந்த துறையில் இருந்து காந்த துறையில் இருந்து ஒரு photons சார்ந்து: (ஒரு) மற்றும் (பி) - திசையன் துருவமுனைப்பு, (சி) மற்றும் (ஜி) - டென்சர் துருவமுனைப்பு . இடது உச்சம் MI \u003d +1 உடன் MI \u003d +1 உடன் அணுக்களுக்கு ஒத்திருக்கிறது, MI \u003d -1 உடன், MI \u003d -1 ............................ .................................................. ............................... - 101 படம். 62. MFT ரேடியோ அதிர்வெண் மாற்றம் தொகுதிகள் (அ), WFT (B) மற்றும் SFT (B) ஆகியவற்றில் காந்த மற்றும் RF களத்தை விநியோகம் செய்தல் ....................... ... ................................................. ... ............... - 102 படம். 63. இன்க்ஜெட் இலக்கின் திட்டம் (ஜெட் இலக்கு) திட்டம் ..................................... - 105 படம். 64. துருவப்படுத்தப்பட்ட மூலத்திற்கான குவிப்பு செல் .............................. - 106 படம். 65. குவிப்பு எரிவாயு செல் மற்றும் அதற்கு அழுத்தம் விநியோகம் யோசனை ....... - 108 -7 அட்டவணை பட்டியல் அட்டவணை 1. வெற்றிட உபகரணங்கள் பட்டியல் anke Abs ........... ....... .........................................- 46 அட்டவணை 2. ஆரம்ப மற்றும் உகந்ததாக பீம் உருவாக்கம் அமைப்புகளின் அளவுருக்கள் மற்றும் அதிகபட்ச தீவிரம் பெறப்பட்டது. பரிமாணங்கள் MM இல் பட்டியலிடப்பட்டுள்ளன .............- 55 அட்டவணை 3. secstrudive காந்தங்கள் மற்றும் மேற்பரப்பில் ஒரு காந்தப்புலத்தின் அளவுகள் .....- 59 அட்டவணை 4. தொகுதிகள் முக்கிய பண்புகள் ரேடியோ அதிர்வெண் மாற்றங்கள் ..... ...........- 61 அட்டவணை 5. அல்ட்ரா-மெல்லிய மாற்றம் தொகுதிகள் உயர் அதிர்வெண் உபகரணங்கள் .............- 64 -8 அறிமுகம் நவீன அணுசக்தி இயற்பியலின் பெரும் வெற்றிகளைக் கொண்டிருந்த போதிலும், அணுசக்திச் சடங்கின் உயர்-துடிப்பு கூறுகளின் கேள்வி அல்லது வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், தூரத்திலிருந்த அல்லது குறைவான நியூக்ளியோன் ஆரம் இன்னும் உள்ளது திறந்த. தற்போது, \u200b\u200bமுக்கிய பிரச்சனை இந்த அமைப்பை பரிசோதனையாகக் கண்டறிந்து, கருவூலத்தில் உள்ள நியூக்ளியன்களின் உறவினர்களின் இயக்கத்தின் உள் தருணத்தின் இடைவெளியை நிர்ணயிக்கும், இதில் பாரம்பரிய அணுக்கரு விளக்கம் நியூக்ளியோன்களின் தொகுப்பாக உண்மைதான்.

தொலைவில் உள்ள RNN 0.5 எஃப்எம் என்பது மெசோன்-நியூக்ளியோன் மற்றும் கெர்னலில் சுதந்திரத்தின் சுதந்திரத்தின் சுதந்திரத்தின் சுதந்திரம் ஆகியவற்றிற்கு இடையே ஒரு குறிப்பிட்ட மாற்றம் ஆகும். உயர் பரிமாற்ற பருப்பு வகைகள் போன்ற ஒரு பகுதியின் இருப்பை உறுதிப்படுத்துவதில் ஒன்று, NN-Phase Shift உடன் தொடர்புடைய NN-Interist இன் நிகழ்வுகளின் தோற்றமளிக்கும் ஒரு பாரம்பரிய படத்தை மீறக்கூடும். இந்த அர்த்தத்தில், அணுசக்தி அலை செயல்பாட்டின் உயர் துடிப்பு கூறுகளின் பிரச்சனை நெருக்கமான தொலைவில் உள்ள நியூக்ளோன்-நியூக்ளியோன் தொடர்புகளின் திறனைத் தேர்ந்தெடுப்பதற்கான சிக்கலுக்கு நெருக்கமாக தொடர்புடையது.

துருவமுனைப்பு பரிசோதனைகள் இந்த பிரச்சினைகள் பற்றிய ஆய்வு ஒரு சிறப்பு பங்கை, அணுசக்தி பகுதியின் சுழற்சியை ஸ்தாபிப்பதை அனுமதிக்கிறது.

இத்தகைய சோதனைகளின் நடத்தை, துருவமுனைப்பான புரோட்டான்களின் மிகவும் தீவிரமான கற்றை மற்றும் துருவமுனைக்கப்பட்ட உயர் அடர்த்தி இலக்குகளை பயன்படுத்த வேண்டும்.

பாரம்பரியமாக, திட-மாநில துருவப்படுத்தப்பட்ட இலக்குகள் போன்ற இலக்குகளாக நிகழ்த்தப்பட்ட இலக்குகள். எவ்வாறாயினும், கடந்த தசாப்தத்தில், புயலியல் வளர்ச்சி ஒரு புதிய வகை துருவமுனைக்கப்பட்ட இலக்குகளை பெற்றது - எரிவாயு துருவமுனைப்பான இலக்குகள், திட-மாநில இலக்குகளின் கதிர்வீச்சு சேதத்தின் சிக்கல்களைத் தவிர்ப்பதற்கும், துருவமுனைக்கப்பட்ட அசுத்தங்கள் இருப்பதையும் (எடுத்துக்காட்டாக N இல் NH3). பெரும்பாலான ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர்.கே. -, டி - மற்றும் 3 அவர் இலக்குகளை கொண்டிருக்கவில்லை. இத்தகைய இலக்குகளின் இடஞ்சார்ந்த அடர்த்தி குறைவாக இருப்பதால், அவை முடுக்கி ஒட்டுமொத்த வளையங்களில் பரவலாக பயன்படுத்தப்படுகின்றன. முடுக்கியின் பீம் வாழ்நாளின் போதுமான அளவிலான மதிப்பை அடைவதற்கு இது சாத்தியமாகும், மேலும் பரிசோதனையின் அதிக ஒளிச்சேர்க்கை இலக்காகக் கொண்டு மீண்டும் கற்றை கடந்து செல்லும் மூலம் உறுதி செய்யப்படுகிறது.

9 தற்போது, \u200b\u200bபல சோதனைகள் முடுக்கி துருவமுனைப்பான கற்றை மற்றும் துருவமுனைப்பான இலக்கு (PAPS1) ஆகியவற்றின் ஒரு ஆதாரமாகக் கொண்ட துருவப்பட்ட இலக்கை பயன்படுத்தி மேற்கொள்ளப்பட்டு வருகின்றன. இதில் ஒருங்கிணைப்பு வளர்ச்சியுற்ற ஒரு கறுப்பு ஒட்டுமொத்த செல்.

முதல் முறையாக ஒரு எரிவாயு துருவமுனுக்கும் Deuterium இலக்கு மின்னணு சேமிப்பு வளையம் Vepp-3 இல் நோவோசிபிர்ஸ்கில் பயன்படுத்தப்பட்டது.

பரிசோதனையில், டெஸ்க்டில் ஹெர்ம்ஸ் (ஹாம்பர்க், ஜெர்மனி) நியூக்ளியோனின் சுழற்சியை ஆய்வு செய்கிறது. இந்த நோக்கத்திற்காக, நீண்டகாலமாக துருவமுனைப்பான பாசிட்ரான் பீம் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஆர் ஹேரா

ஹைட்ரஜன் மற்றும் Deuterium இலக்கு ஒரு துருவமுனைக்கப்பட்ட அணு கற்றை மற்றும் ஒரு ஒட்டுமொத்த செல் ஆதாரமாக உள்ளது. இத்தகைய நிறுவல்கள் ஒரு சிறிய அணுசக்தி துருவமுனைப்புடன் ஒரு அணு மூட்டை உருவாக்க உங்களை அனுமதிக்கின்றன, மற்றும் ஒரு திறந்த குவிப்பு கலத்தின் பயன்பாடு முடுக்கி கற்றை அழிக்கவில்லை.

IUCF ஒட்டுமொத்த மோதிரத்தை (ப்ளூமிங்டன், அமெரிக்கா) துருவமுனைப்பான கையில் மீது, அனுகூலோன்-நியூக்ளியோன் பரஸ்பர தொடர்புகளைப் பற்றிய ஆய்வுகளில் பரிசோதனைகள் மேற்கொள்ளப்பட்டன. நியூக்ளியோன்-நியூக்ளியோன் தொடர்புகளின் சாத்தியத்தைப் பற்றி நவீன கருத்துக்களை மேம்படுத்த அவர்களின் குறிக்கோள் ஆகும். இந்த நோக்கத்திற்காக, ஸ்பின் தொடர்பு குணகம் அளவிடப்பட்டது மற்றும் வாசல்களுக்கு அருகே உள்ள பெயர்களைப் பெற்றது.

மிக எளிமையான அணுசக்தி முறையாக, நெருங்கிய தூரத்திலிருந்த NN பரஸ்பர ஆராய்ச்சிக்கான தொடர்புடைய சிக்கல்களின் ஆய்வுகளில் ஒரு சிறப்பு பங்கு வகிக்கிறது. Deuteron ஒரு மாறாக பலவீனமான-இணைக்கப்பட்ட அமைப்பு என்று உண்மையில் போதிலும், அது கோட்பாட்டு மற்றும் சோதனை அணு இயற்பியல் இருவரும் படிக்கும் முக்கிய பொருள் மாறிவிட்டது என்றாலும்.

கர்னல் q \u003d 0.3 0.5 gev / c ல் உள்ள நியூக்ளான்களின் உறவினரின் இயக்கத்தின் நேரத்தில் PD தொடர்பு படிப்பதைப் படிப்பதை நோக்கமாகக் கொண்ட சோதனைகளில் ஒன்று, டியூனரன் சரிவுக்கு அர்ப்பணிக்கப்பட்ட cosy2-jlich சேமிப்பு வளையத்தின் பரிசோதனையாகும். குறிப்பிட்ட ஆர்வம் துருவமுனைப்பு சோதனை ஆர்ஆர் (பி.டி. ® PPN) ஆகும், இது ஐந்து துருவமுனைப்பு (ஒரு yp, yy, yy, yy, yy, yy, c yy, c yyy, c yyy) dd நியூக்ளியோன்ஸ் சார்பான இயக்கத்தின் உள் தருணத்தில் காணக்கூடிய டி.டி. டியூட்டரனின் சரிவின் எதிர்வினை. இது ஒரு புதிய துருவமுனைக்கப்பட்ட அணுசக்தி மூல குளிர்ச்சியான Synchrotron ஐப் பெற அனுமதிக்கும் - ஊனமுற்றோரின் அலை செயல்பாட்டின் கட்டமைப்பின் கட்டமைப்பின் மீது 10 தகவல்கள், அலைவரிசையின் எஸ்- மற்றும் டி கூறு விகிதத்தின் விகிதத்தை சார்ந்துள்ளது. ANKE3 ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டரின் அம்சங்களைக் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளுங்கள், Collinear வடிவியல் நிலைமைகளில் பரிசோதனைகள் மேற்கொள்ளப்படலாம்: புரோட்டான்கள், மீண்டும் வெளிவந்த புரோட்டான்கள், 180 க்கு நெருக்கமாக வரையறுக்கப்படும் புரோட்டான்களுடன் குறைந்த கோணங்களில் (0-க்கு அருகில்) வழங்கப்படும் புரோட்டான்களுடன் பதிவு செய்யப்படும். அத்தகைய வடிவவியலில், S- மற்றும் டி-அலை செயல்பாடுகளை Deuteron இன் டி-அலை செயல்பாடுகளை 0.5 gev / c இன் உள் புள்ளியை ஆய்வு செய்யலாம்.

இந்த பரிசோதனையானது முடுக்கி மற்றும் துருவமூட்டப்பட்ட இலக்குகளின் துருவமுனைப்பான கற்றை பயன்படுத்த வேண்டும்.

தற்போது, \u200b\u200bபீம் 5 × 1016 / c அல்லாத துருவமுனைப்பு மற்றும் 5 × 1015 துகள்கள் / சி ஆகியவை துருவமுனைக்கப்பட்ட புரோட்டான்களுக்கான துகள்கள் / எஸ். இருப்பினும், துருவமுனைப்பான அயனிகளின் ஆதாரத்தின் மேம்படுத்தல், பீம் மற்றும் ஊசி முறைமை ஆகியவற்றின் பாதை 1 × 1016 துகள்கள் / எஸ் வரை துருவப்படுத்தப்பட்ட புரோட்டான்களின் பீம் தீவின் தீவிரத்தை அதிகரிக்கும். கூடுதலாக, Unpolarized ஒரு ஊசி, பின்னர் துருவப்படுத்தப்பட்ட deuterium உள்ளது.

பரிசோதனையில், ஒரு க்ளோஜெனிக் குவியலுக்குரிய செல் குறிக்கும் ஒரு உள் எரிவாயு இலக்கை பயன்படுத்த திட்டமிடப்பட்டுள்ளது. துருவப்படுத்தியது எரிவாயு, ஹைட்ரஜன் அல்லது டியூட்டிரியம் துருவப்படுத்தியது அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் தூத்தேரியம் (ஆன்கே ஏபிஎஸ்) மூலத்திலிருந்து விலகுவதே இலக்கு நுழைகிறது.

முடுக்கி மீது பரிசோதனையின் செயல்திறனை நிர்ணயிக்கும் முக்கிய காரணிகளில் ஒன்று, புள்ளிவிவரங்களை அமைப்பதற்கான நேரமாகும், இது மூலையின் அணு கற்றை தீவிரம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது இலக்கு அடர்த்தி விகிதாசாரமாகும், மேலும் துருவமுனைப்பு பற்றிய ஒரு இருபடி சார்பு உள்ளது இலக்கு. எனவே, சிறப்பு தேவைகள் கொண்ட இந்த அளவுருக்கள் துல்லியமாக உள்ளது:

ஒரு அணு கற்றை (80% க்கும் அதிகமான) உயர் அணுசக்தி துருவமுனைப்பு;

Polarization அடையாளம் (நேர்மறை / எதிர்மறை) விரைவான மாற்றம் மற்றும், ஒரு deuterium பீம், ஒரு துருவமுனைப்பு வகை (திசையன் / தணிக்கை) வழக்கில்;

அணு கற்றை (61016 க்கும் மேற்பட்ட அணுக்கள் / கள்) அதிக தீவிரம்.

உடல் அளவுருக்கள் கூடுதலாக, மூல நவீன குவிக்கப்பட்ட மோதிரங்கள் (வெற்றிட நிலைமைகள், வரையறுக்கப்பட்ட இடைவெளி, ஏற்கனவே இருக்கும் சோதனை நிறுவலில் குறைந்த ஒருங்கிணைப்பு போன்ற சோதனை நிறுவல்களுக்கு அதிக தேவைகள் இணங்க வேண்டும்.

Nucleon மற்றும் Kaon Extreiles இன் ஆய்வுகளுக்கான இயந்திரம் - 11 மூல அளவுருக்கள் உயர்ந்த மதிப்புகளை அடைதல் அணு மூட்டைகளின் பண்புகளை படிப்பதில்லை. பிந்தைய முறைகள் உருவாக்க மற்றும் மூல அளவுருக்கள் அளவிடும் மற்றும் மேம்படுத்துவதற்கு பல சாதனங்களை உருவாக்க வேண்டும்.

இந்த வேலை துருவமுனைக்கப்பட்ட அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் டீட்டரமியத்தின் ஆதாரத்தை உருவாக்குவதற்கு அர்ப்பணித்து, அத்துடன் அணு கற்றை தீவிரம், துருவமுனைப்பு பட்டம் போன்ற ஒரு அணு கற்றை அளவு, ஆராய்ச்சிக்கான கருவிகளின் வளர்ச்சிக்கு அர்ப்பணித்திருக்கிறது பீம் அடர்த்தியின் இடைவெளி விநியோகம்.

அணுசக்தி துருவமுனைப்புடன் அணுசக்தியுடன் அணுசக்திகளை உருவாக்க பல்வேறு முறைகள் அளிக்கிறது. டானோ விரிவான விளக்கம் துருவமுனைக்குரிய அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் டியூட்டிரியம் ஆகியவற்றின் மூலத்தின் கட்டமைப்பு கூறுகளின் செயற்பாடுகள் மற்றும் சாதனங்களின் கொள்கைகள். அணு ஹைட்ரஜன் கற்றை பண்புகளின் ஆய்வுகளின் முடிவுகள் வழங்கப்படுகின்றன. துருவமுனைக்கப்பட்ட அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் டியூட்டிரியம் ஆகியவற்றைப் பயன்படுத்துவதற்கான வாய்ப்புகள் ஒட்டுமொத்த வளையங்களின் சோதனைகளில் பயன்படுத்தப்படும் எரிவாயு இலக்குகளுக்கு ஒரு ஆதாரமாக கருதப்படுகின்றன.

12 பாடம் 1.

அணுன்களைப் பெறுவதற்கான முறைகள் 1.1 அறிமுகப்படுத்துதல் ஆண்டுகளில் அறிமுகம், மூலக்கூறு மற்றும் அணு அளவிலான சோதனைகள் மூலக்கூறுகள், அணுக்கள் மற்றும் கருக்கள் ஆகியவற்றின் பண்புகள் பற்றிய மதிப்புமிக்க தகவல்களின் ஆதாரமாகும். XX நூற்றாண்டின் துவாரத்தின் ஆரம்பத்தில் மூலக்கூறு விட்டங்களின் முதல் சோதனைகள் நடத்தப்பட்டன. கடந்த நூற்றாண்டின் 20 களில், வயதுவந்தோர் மற்றும் கெர்லிஸ் ஆகியவை உள்ளார்ந்த காந்தப்பகுதிகளில் உள்ள அணிவகுப்புகளின் விலக்குகளில் தங்கள் பரிசோதனைகளில் வெளிப்படையான அளவீடுகளின் முன்னிலையில் காட்டியது. ஒரு சிறிய பின்னர், 50 களில், ஆட்டுக்குட்டி மற்றும் ரையர்ஃபோர்ட் 2S1 / 2 மற்றும் 2P1 / 2 ஆகியவற்றை ஒருவருக்கொருவர் ஒப்பீட்டளவில் கண்டுபிடித்தனர். இந்த நிகழ்வு ஆட்டுக்குட்டியின் பெயரை பெற்றது. மற்றொரு தசாப்தத்தில் துருவப்படுத்தியது அணு விட்டங்களின், பரவலாக நவீன அணு இயற்பியல் பயன்படுத்தப்பட்ட உருவாக்க ஒரு முறை முன்மொழியப்பட்டது. இதில், இல்லை முழு, பட்டியல், ஆய்வின் பிரதான பொருள் நடுநிலை அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகள் விட்டங்களின் இருந்தது.

பெரும்பாலும், H, D, Cl, முதலியன போன்ற அணுக்களின் விட்டங்களை பெற வேண்டிய அவசியம் உள்ளது, சாதாரண நிலைமைகளின் கீழ் இந்த அணுக்கள் மூலக்கூறுகள் (H2, D2, CL2, முதலியன) வடிவமைக்கப்பட்டன. மூலக்கூறு பீம்ஸின் உருவாக்கம் ஒரு சிறப்பு சிக்கலை பிரதிநிதித்துவப்படுத்தவில்லை என்றால், அத்தகைய அணுக்களின் விட்டங்களின் அளவுகள் பெறும் முறைகள் மூலக்கூறுகளின் அசைவாயில் ஒரு தனி உடல் பிரச்சினையாக இருக்கும்.

பாரம்பரியமாக, மூலக்கூறுகளை அணிவகுப்புகளின் மிகவும் பொதுவாக பயன்படுத்தப்படும் முறைகள் உள்ளன:

உதாரணமாக, எங்கு வேண்டுமானாலும், மூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் ஒரு டங்ஸ்டன் உலை, 2500 கே வெப்பநிலையில் சூடான ஒரு டங்ஸ்டன் உலை மீது ஓடியது போன்ற உயர் வெப்பநிலைகளின் செல்வாக்கின் கீழ் விலகுதல், சுமார் 1 Mbar, விலகல் பட்டம் ~ 64% ஆகும்.

உதாரணமாக, ஒரு வலுவான மின்சார துறையில் விலகுதல், எடுத்துக்காட்டாக, வூடூ குழாய் ஹைட்ரஜன் விலகலுக்கு பயன்படுத்தப்பட்டது. Dissociation பட்டம் ~ 7080% 1 Mbar ஒரு அழுத்தத்தில் இருந்தது.

13 · ஒரு உயர் அதிர்வெண் துறையில் செல்வாக்கின் கீழ் விலகல் (எடுத்துக்காட்டாக, டிஸ்சார்ஜ் குழாய் உள்ள ஒரு அழுத்தம் ~ 0.25 Mbar, விலகல் அளவு ~ 60% இருந்தது).

நவீன நிறுவல்களில், பிந்தைய முறை மிகவும் பொதுவானது. தரநிலை உயர் அதிர்வெண் அல்லது நுண்ணலை தொழில்துறை ஜெனரேட்டர்கள் எரிவாயு வெளியேற்றத்தை உருவாக்கவும் பராமரிக்கவும் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. 12 Mbar என்ற அளவில் வெளியேற்ற குழாய் உள்ளே உள்ள பண்பு அழுத்தங்களுடன், இத்தகைய சாதனங்களில் விலகல் பட்டம் 90% அடையும்.

மூலக்கூறுகளின் விலகலுக்கு கூடுதலாக, அணுசக்திகளை உருவாக்கும் பணி ஒரு கற்றை உருவாக்கம் அடங்கும். அணு ஹைட்ரஜன் ஒரு கற்றை உருவாக்க தேவையான நிலைமைகள் ஆய்வு கீழ் ஒவ்வொரு வழக்கு மிகவும் வித்தியாசமாக இருக்கும். குறைந்த அளவிலான மறுசீரமைப்பு விகிதத்தை பராமரிப்பது அவசியம் குறைந்த அடர்த்தி நிலைமைகளில் (1017 அணுக்கள் / cm3) செயல்பாடு தேவைப்படுகிறது (1017 அணுக்கள் / cm3) மற்றும் மேலும் முனை துளை மிக பெரிய அளவுகள். இதன் விளைவாக, உருவாக்கம் அமைப்பின் அளவுருக்கள் ஒரு முன்னுரிமையைத் தேர்ந்தெடுக்க முடியாது, மாறாக ஒரு குறிப்பிட்ட சமரச தீர்வாக இருக்க வேண்டும், மேலும் பிற நிறுவல் அளவுருக்கள் திணிக்கப்பட்ட கட்டுப்பாடுகளை கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ள வேண்டும்.

எரிவாயு வெளியேற்றத்தில் 12 துண்டிக்கப்பட்ட செயல்முறை எரிவாயு வெளியேற்றத்தில் விலகல் பட்டம் உருவாக்கப்பட்ட அணிவகுப்பு கூறு மற்றும் பல்வேறு recombination வழிமுறைகள் அடர்த்தி மூலம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. இந்த செயல்முறைகளின் பொறிமுறையானது வெளியேற்றத்தின் மக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்கள், வெளியேற்ற குழாயில் எரிவாயு அழுத்தம், பிளாஸ்மாவில் சிதறி ரேடியோ அதிர்வெண் துறையில் சக்தி, டிஸ்சார்ஜ் குழாய் பொருள் பண்புகள் போன்றவை தீர்மானிக்கப்படுகிறது. வழக்கமாக, ஒரு ஊசலாடும் சாய்வு ரேடியோ அதிர்வெண் ஜெனரேட்டர் மூலம் இயக்கப்படும் ஒரு வெளியேற்றத்தை பெறவும் பராமரிக்கவும், மின்காந்தவியல் துறையில் மின்காந்தவியல் துறையின் சக்தியினரால் மின்சக்தி வெளியேற்றும் குழாய் மூலம் மின்மயமாக்கக்கூடிய குழாய் மூலம் இயக்கப்படுகிறது. அயனியாக்கலின் அளவு, நடுநிலை துகள்கள் (அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகள்) அடர்த்திக்கு மின்னணு அல்லது அயனி அடர்த்தியின் விகிதமாக வரையறுக்கப்பட்டன, 10-510-3 என்ற அளவிலான அளவுக்கு குறைவாகவும் உள்ளது.

எலக்ட்ரான் மொபைலிட்டி பல அயன் இயக்கம் மற்றும் இந்த வழிவகுக்கிறது, இது நடுநிலை துகள்கள் மற்றும் அயனிகளின் வெப்பநிலையை விட எலக்ட்ரான் எரிவாயு வெப்பநிலை அதிகமாக இருப்பதால், குறைந்த அளவிலான அயனியாக்குதலை வழங்கியது. குணாதிசயமான வெப்பநிலை வரம்பில் 5002000 கே இன் 14 நடுநிலை மற்றும் அயனி கூறுகள் ஆகும், இது 0.080.35 EV வரம்பில் உள்ள ஆற்றலுடன் தொடர்புடையது, இதில் சராசரி எலக்ட்ரான் ஆற்றல் 210 EV க்குள் உள்ளது. அதனால்

வெளியேற்றத்தின் பண்புகள் எலக்ட்ரான்களின் இயக்கங்களால் நிர்ணயிக்கப்பட்டுள்ளன: உயர் அதிர்வெண் மின்காந்த புலத்தில், இலவச எலக்ட்ரான்கள் எரிசக்தி பெறுவதோடு, மீள் மற்றும் மின்தாசு மோதல்கள் மூலம் நடுநிலை துகள்கள் மீது அதை சிதைக்கின்றன.

நடுநிலை துகள்களுடன் இலவச எலக்ட்ரான்களின் கீழ்க்கண்டவற்றின் கீழ்க்கண்டவற்றின் கீழ்க்கண்டவற்றின் (குறுக்கு பிரிவுடன்) மேலாதிக்கம் ஆகும்:

1) மூலக்கூறுகள் (கள் 1in) E- + H 2 ® H 2 + E-.

eX 2) E- + H 2 ® H + H + E- இல் மூலக்கூறுகள் (கள் 2) விலகல்.

3) E - + H 2 ® H 2 + + 2E இல் மூலக்கூறுகள் (கள் 3) அயனியாக்கம் -.

4) அணுக்களின் அயனியாக்கம் E - + H ® H + + 2E இல் -.

5) E - + H ® H (2 ப) + இ (எஸ் 5) அணுக்கள் (எஸ் 5) இன் தூண்டுதல்.

6) E - + H ® H (2S) + E - + எச் ® H (2S) இன் 2S மாநிலங்களின் தூக்கம்.

0. S2in S இல் 0. S1in S5in SIIN 10-15 செ.மீ. S4in 0. 0. 0. 0. 0. 10 20 30 40 எலக்ட்ரான் ஆற்றல், EV நான் படம். 1. ஒரு எலக்ட்ரான் ஆற்றல் செயல்பாடாக மீள்-மீள் செயல்முறைகளில் பிரிவுகளில்.

15 படத்திலிருந்து காணலாம். 1 விலகல் செயல்முறை (எலக்ட்ரான் நுழைவு ஆற்றல் 8.8 EV) 1020 EV இன் எலக்ட்ரான் ஆற்றல்களில் ஆதிக்கம் செலுத்துகிறது.

குறுக்கு பிரிவுகள் மற்றும் எலக்ட்ரான் ஆற்றல்களின் மாக்ஸெல்லியன் ஸ்பெக்ட்ரம் எரிசக்தி சார்ந்திருப்பதை கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளுங்கள், சராசரியாக எலக்ட்ரான் ஆற்றல், 5 எஸ் க்கும் குறைவானது, மேலாதிக்க செயல்முறைக்கு (1) கூடுதலாக (1) கூடுதலாக விலகல் செயல்முறை (2) அயனியாக்கம் செயல்முறைகள் (3) மற்றும் (நான்கு) ஆகியவற்றின் தீவிரத்தை விட அதிக அளவிலான ஒரு வரிசையாகும்.

இது மேலே விவரிக்கப்பட்ட பண்புக்கூறு நிலைமைகளின் கீழ், 90% வரை விலகல் பட்டம் எதிர்பார்க்கப்படுகிறது என்று முடிவுக்கு வழிவகுக்கிறது. கொடுக்கப்பட்ட அணு மற்றும் மூலக்கூறு ஊக்கத்தொகைகளுக்கு, Dissociation பட்டம் Na A \u003d (1) na + 2n m அல்லது nm a \u003d 1 + (2) nm a \u003d 1 + (2) ஆஃப் என்எம் ஆஃப் டி வெளியேற்றும் இல்லாமலேயே ஒரு மூலக்கூறு அடர்த்தி ஆகும். 3) NA \u003d 2 (NM - NM) பிரதான செயல்முறைகளுக்கு கூடுதலாக, Ioniaction செயல்முறைகள் (3 மற்றும் 4) ஆகியவற்றின் விளைவாக உருவாக்கப்பட்ட துகள்கள் (3 மற்றும் 4), மேலே உள்ள வாதங்கள், பரவல் இழப்புகள், இரண்டு மற்றும் மூன்று பகுதியளவு மறுசீரமைப்பு கணக்கில் எடுத்து கொள்ளப்பட்டது. கணக்கீடுகள் வழங்கப்பட்டன. வரம்பில் 0 முதல் 100% வரை மற்றும் 125 W / CM3 இன் பரவலான சக்தி அடர்த்தி, சராசரி எலக்ட்ரான் ஆற்றல் 5 EV க்கு கீழே உள்ளது. இது அதிக அளவிலான விலகல் பெறும் சாத்தியத்தை உறுதிப்படுத்துகிறது.

மூலக்கூறுகளின் விலகல் விளைவாக உருவாக்கப்பட்ட அணு பகுதியின் அடர்த்தி, recombination 2h + M ® H 2 + எம் + எம் + எம் டி + எம் எம் எம் எம் டி.எஸ்.எல் பாதுகாப்பு சட்டங்கள் மற்றும் E0 4.5 EV ஆகியவற்றால் குறிக்கிறது - பிணைப்பு ஆற்றல் ஹைட்ரஜன் மூலக்கூறு. இந்த வேலை மறுசீரமைப்பு குணகம் (சுவருடனான ஒரு மோதல் மீது recombination நிகழ்தகவு) மதிப்பீடு செய்யப்பட்டது மற்றும் அது பண்பு வெளியேற்ற நிலைமைகள் கீழ், I.E. எரிவாயு அழுத்தம், வெப்பநிலை மற்றும் பிளாஸ்மாவின் அளவு, நிலவும் செயல்முறை மேற்பரப்பு மறுசீரமைப்பு ஆகும்.

பாரம்பரியமாக, Borosilicate அல்லது குவார்ட்ஸ் கண்ணாடி வெளியேற்ற குழாய் ஒரு பொருள் பயன்படுத்தப்படுகிறது, ஏனெனில் இந்த பொருட்கள் அதிக வெப்பநிலை துறையில் பயன்படுத்த அனுமதிக்கின்றன மற்றும் குறைந்த மேற்பரப்பு மறுசீரமைப்பு குணகம் வேண்டும். இருப்பினும், தற்போதுள்ள சோதனை தரவு காட்டுகிறது - ஹைட்ரஜன் 16 குணகம் Borosilicate மற்றும் Quartz கண்ணாடி மீது வேகமாக வெப்பநிலை அதிகரிக்கும் அதிகரிக்கிறது. இதனால், வேலை செயல்பாட்டில், வெளியேற்ற குழாய் குளிர்ந்திருக்க வேண்டும். கூடுதலாக, recombination குணகம் குறைக்க, வெளியேற்ற குழாய் உள் மேற்பரப்பில் சிறப்பு சிகிச்சை, படைப்புகள் விவரிக்கப்படுகிறது, அதே போல் ஆக்ஸிஜன் ஒரு சிறிய கூடுதலாக (~ 0.10.5% முக்கிய) ஓட்டம் பயன்படுத்தப்படுகிறது.

1.3 ஒரு எரிவாயு ஜெட் உருவாக்கம் ஒரு எரிவாயு ஜெட் உருவாக்கம், அணு கற்றை தீவிரம் சரியான மதிப்பீடு, அதே போல் அளவீட்டு முடிவுகளை விளக்க, ஒரு பீம் உருவாக்கம் கருத்தில் போது எழும் கேள்விகளுக்கு பதில் அவசியம். தியரி, துரதிருஷ்டவசமாக, ஹைட்ரோகோனிக் பயன்முறையில் ஒரு எரிவாயு ஜெட் உருவாவதைப் பற்றி ஒரு கருத்துக்கு வரவில்லை. ஆகையால், தீவிரம் கணக்கீடுகளைப் பற்றி பேசுவது அவசியம், ஆனால் அதன் மதிப்பீட்டைப் பற்றி மட்டுமே.

1.3.1 மூலக்கூறு முறை (காலாவதியாகும்) எளிய காலாவதியாகும் மற்ற மோட்ஸ் மீது நிலவுகிறது, துளை பின்னால் உள்ள எரிவாயு அடர்த்தி மிகவும் குறைவாக இருந்தால், i.e. Knudsena kn \u003d l / d 1 குணகம், எல் சராசரி இலவச பாதை நீளம், டி துளை விட்டம் உள்ளது. இந்த வழக்கில், it4 காலாவதியாகும் செயல்முறையில் இரு துகள்கள் இடையே எந்த தொடர்பும் இல்லை. ஒரு கோணத்தில் டி.டபிள்யூ உடல் கோணத்தின் அலகுக்கு (q) ஒரு அலகின் மாறுபட்ட தீவிரம் (துளை விமானத்திற்கு சாதாரணமாக ஒப்புதல்) கோசைன் விநியோகம் வழங்கப்படுகிறது:

நான் (q) \u003d n0 a0 vf (v) cos (q) dwdv, (4) N0 N0 மூலையில் உள்ள எரிவாயு அடர்த்தி ஆகும், A0 திறப்பு எஃப் (V) - அதிவேக பகிர்வு மேக்ஸ்வெல்-boltzmann, வடிவத்தில் எழுதப்பட்ட இது:

vvf (v) z z z 3 z3 pccitosity ஓட்டம் பயன்முறை KN 0.01 மூலம் வகைப்படுத்தப்படும், மற்றும் கொந்தளிப்பு மற்றும் Laminar VRD பிசுபிசுப்பு ஓட்டம் ஆகியவற்றின் வேறுபாடு Reynolds Criterion R \u003d, R \u003d, R \u003d, ReyTrits Criterion R \u003d ஆகியவற்றின் அடிப்படையில் விவரிக்கப்படலாம் குழாய் வெகுஜன அடர்த்தி என்பது பாகுத்தன்மை குணகம் எச் ஆகும்.

R 2200 உடன், ஓட்டம் முறை கொந்தளிப்பானதாக மாறும்.

17 z \u003d (2kt0 / m) 1/2 என்பது மூல T0 இன் வெப்பநிலையில் மிக அதிகமான துகள் விகிதம் எங்கே பொருந்துகிறது.

துளை வழியாக முழு ஸ்ட்ரீம் எஃப் 0 ஸ்பீட்ஸ் மற்றும் உடல் மூலையில் 2p இன் மூலம் ஒருங்கிணைப்பதன் மூலம் பெறப்படுகிறது:

f0 \u003d n0 v 1 / s, (6) v \u003d (8kt0 / pm) 1/2 வெப்பநிலை T0 இல் மூலத்தின் சராசரி வேகத்தின் சராசரி வேகமானது.

நான் (q \u003d 0) இயல்பான திசையில் சாதாரண திசையில் பீம் தீவிரம் அதிகபட்சம் மற்றும் வெளிப்பாடு மூலம் வழங்கப்படுகிறது:

f i (0) \u003d 1 / c · ER. (7) ஒரு பீம் மூலமாக எளிமையான துளையின் முக்கிய குறைபாடுகள் குறைவான உச்ச தீவிரம், விகிதாசார அடர்த்தி n0, அத்துடன் பீம் ஒரு பலவீனமான கவனம் ஆகும்.

1.3.2 ஒரு நீண்ட சேனலுடன் ஒரு கற்றை உருவாக்குதல் ஒரு எளிய துளை மூலம் உருவான பீம் பலவீனமான கவனம், நீண்ட சேனலில் துளை பதிலாக போது கணிசமாக மேம்படுத்தலாம், பொதுவாக ஒரு உருளை குறுக்கு பிரிவில். ஒரு நீண்ட சேனலில் எரிவாயு ஓட்டத்தின் மூலக்கூறு முறை தேவை, பீம் தீவிரம் இழப்பு ஏற்படுகிறது. எனவே, பொதுவாக, ஒரு நீண்ட சேனலுடன் ஒரு பீம் உருவாவதை கருத்தில் கொண்டு, மூலக்கூறு ஸ்ட்ரீம் நிலைமைகளின் பகுதி செயல்திறன் மட்டுமே தேவைப்படுகிறது. அத்தகைய மாதிரிக்கான அனுமானங்கள் பின்வருமாறு வடிவமைக்கப்படலாம்:

· வாயு மூலத்தில் ஒரு போதுமான உயர் அழுத்தத்திற்காக கூட, ஒரு சேனலின் ஒரு பகுதி உள்ளது, இதில் மூலக்கூறு ஓட்டம் பயன்முறையின் நிலைமைகள் செய்யப்படுகின்றன. சேனலின் கடையின் நிலையத்தில் இது போன்ற ஒரு பிரிவின் இருப்பிடத்தை பொதுவாக குறிக்கப்படுகிறது, அதேசமயத்தில் சேனல் வாயுக்களின் தொடக்கத்தில் ஹைட்ரோகிராமிய அல்லது இடைநிலை ஓட்டம் முறை சி (KN 1) நிலைமைகளின் கீழ் உள்ளது.

ஒரு மூலக்கூறு முறைமையுடன் சேனல் பிரிவில் சேனல் பிரிவில், சேனலுடன் தொலைவில் Z இன் செயல்பாட்டின் செயல்பாடு நேர்கோட்டு குறைகிறது மற்றும் வெளியீட்டில் உள்ள பூஜ்ஜிய மதிப்பை அடையும்.

உச்சம் பீம் தீவிரம் (முன்னோக்கி), பங்களிப்பு இரண்டு செயல்முறைகள் கொடுக்கிறது. முதல் பங்களிப்பு சாத்தியம் இல்லாமல் சேனல் கடந்து துகள்கள் காரணமாக - 18 மோதல்கள். இரண்டாவது பங்களிப்பு மற்ற துகள்கள் எரிவாயு மீது சிதறடிக்கப்பட்ட துகள்கள் கொடுக்கிறது, ஆனால் சேனலின் முடிவை அடைந்தது.

விவரித்த மாதிரியானது இரண்டு குறிப்பிட்ட முறைகள் உள்ளன, துகள் l இன் நீளத்தின் விகிதத்தில், சேனல் எல் நீளத்திற்கு மூல n 0 இல் உள்ள எரியல் அடர்த்தியிலேயே உள்ள துகள் எல் என்ற நீளத்தின் விகிதத்தைப் பொறுத்து:

1. வெளிப்படையான சேனல்: எல் எல் / 2. பீம் தீவிரம் தீவிரத்தில் ஒரு போதுமான குறைந்த எரிவாயு அழுத்தம், முதல் செயல்முறை மட்டுமே வைப்புக்கு பங்களிக்கிறது.

எனவே, உச்ச தீவிரம்:

நான் (0) \u003d N0 A0 V 1 / C · ER. (8) 4P Cluase Formula Ft \u003d k n0 v, (9) உடன் மொத்த எரிவாயு ஓட்டம் FT இன் அடிப்படையில் வெளிப்படுத்தப்படலாம், அங்கு K \u003d 4D / 3L வடிவியல் காரணி, D மற்றும் L - விட்டம் மற்றும் சேனல் நீளம், அடி 1 / C ·

நான் (0) \u003d (10) PK Expression (10) ஒரு நீண்ட கால்வாய் மூலம் உருவாக்கப்பட்ட உச்ச எறிதல் தீவிரம் கணக்கிடுவதற்கான ஒரு சூத்திரம் ஆகும். தொடக்கத்தில் இருந்து (7) இருந்து எளிமையான காலாவதியாகும் ஒப்பீட்டளவில் முழு ஸ்ட்ரீமுடன் முன்னோக்கி செல்லும் திசையில் எரிவாயு ஓட்டம் அதிகமாக உள்ளது என்பதைக் கவனத்தில் கொள்ள வேண்டும்.

2. ஒளிபுகா சேனல்: எல் எல் / 2. துகள்கள் மோதல்கள் இல்லாமல் சேனலை கடந்து ஒரு அற்பமான நிகழ்தகவு கொண்டிருக்கும்போது இந்த முறை பொருந்துகிறது.

ஒளிபுகா அளவுகோல் என்பது நிபந்தனை l / l 12 ஆகும். இந்த வழக்கில், உச்ச தீவிரம் ஒரு வெளிப்படையான சேனலை விட குறைவாக உள்ளது, மற்றும் வெளிப்பாடு மூலம் வழங்கப்படுகிறது:

1 / V i (0) \u003d 0.065 எஃப் T1 / 2 1 / C · ER, (11) எஸ் () - S \u003d 2ln ஒரு துகள் மோதல் ஒரு குறுக்கு பகுதி எங்கே. மேலே உள்ள வெளிப்பாட்டில், உச்ச தீவிரம் சேனலின் நீளத்தை சார்ந்து இல்லை என்று காணலாம்.

கருதப்படும் வழக்குகளின் அடிப்படையில், மூலத்தில் போதுமான குறைந்த எரிவாயு அடர்த்தியானது, உச்ச தீவிரம் I (0) எஃப் டி, மற்றும் உயர் அடர்த்தி - எஃப் T1 / 2 ஆகியவற்றிற்கு விகிதாசாரமாகும் என்று முடிவு செய்யலாம்.

19 I (0) μ F T1 / 2, விவரித்த மாதிரியின் பகுப்பாய்வு, சேனலில் உள்ள எரிவாயு அடர்த்திகளில் உள்ள மாற்றங்களின் நேரியல் சட்டத்தின் விளைவாக எழும் சார்பு என்பது உண்மையில் இந்த அனுமானத்தை சார்ந்து இல்லை. இதன் விளைவாக, அத்தகைய உறவு விநியோகிக்கப்படலாம் மற்றும் "ஒளிபுகா" சேனலுக்கு வெளியே தொடர்கிறது, முனை மற்றும் ஸ்கைமர் இடையே ஒரு மேகம் உருவாக்கும். இந்த வழக்கில், எரிவாயு அடர்த்தி இரண்டு முனை விட்டம் விட சிறிய தூரத்தில் z சேனலின் அச்சு வழியாக நேர்கோட்டு குறைகிறது;

பின்னர் பல எல் தூரத்தில் மிக சிறிய மதிப்புகளை குறைகிறது. சேனலின் கடையின் n \u003d 0 பற்றி n \u003d 0 பற்றி நம்பமுடியாத அனுமானம் இருந்தபோதிலும், இது போன்ற மாதிரியைப் பயன்படுத்த அனுமதிக்கிறது. இதன் விளைவாக, வெளிப்பாடு (11) என்பது ஒரு நம்பகமான தோராயமாகும், இது மூலக்கூறு முறைமைகளின் நிலைமைகளின் நிபந்தனைகள் செய்யப்படவில்லை. மூலக்கூறு பயன்முறையில் எரிவாயு மாற்றத்தை மாற்றும் போது, \u200b\u200bசேனல் அல்லது எரிவாயு ஜீட்டிலிருந்து வெளியேறும் போது அதிக தூரம் ஏற்படும்போது, \u200b\u200bஇந்த வழக்கில் மட்டுமே முரண்பாடு எதிர்பார்க்கப்படுகிறது.

1.3.3 ஹைட்ரோடைனமிக் ஓட்டம் முறை. ஒரு சூப்பர்சோனிக் ஜெட் விரைவில் மூலையில் உள்ள எரிவாயு அடர்த்தி மிக பெரியதாக மாறிவிடும். இலவச மைலேஜ் எல் சராசரி நீளம் சிறியதாக இருக்கும் போது சிறியதாக மாறிவிடும், வாயு விட்டம் ஒப்பிடும்போது சிறியதாக இருக்கும், லேமினருக்கு நெருக்கமான இடைநிலை ஓட்டம் பயன்முறையில் செல்கிறது. முனை வெளியேறும் பிறகு, எரிவாயு adiabatic விரிவாக்கம் அனுபவிக்கும். முனை மேற்பரப்பில் எரிவாயு துகள்களின் வெப்பமயமாக்குதல் மற்றும் சுமார் 100 k, 2 மிமீ அதன் விட்டம் மற்றும் 2 மிமீ அதன் விட்டம் மற்றும் 1 எம்பிஏ, எல், 0.04 மிமீ மற்றும் KN 0.02 ஆகியவற்றைப் பற்றி விலகல் வெளியேற்றும் குழாயின் அழுத்தத்தை அமைப்பது. இங்கே l \u003d, (12) 4P 2 PR என வரையறுக்கப்படுகிறது, (12) 4P 2 PR என வரையறுக்கப்படுகிறது, அங்கு கேட்ச்மேன் மாறிலி, டி எரிவாயு வெப்பநிலை, பி என்பது மூல மற்றும் r \u003d 1.87 · 10-8 செ.மீ. - கினிக் ஆரம்.

மூலக்கூறு ஓட்டம் பயன்முறையில் ஒரு எரிவாயு ஜெட் உற்பத்தி செய்ய ஒரு எளிய துளை அல்லது நீண்ட சேனல் ஒரு ஹைட்ரோகோனிக் ஜெட் வடிவத்தின் நிகழ்வில் ஒரு கூம்பு வடிவத்தின் ஒரு முனையால் மாற்றப்படுகிறது. இரண்டாவது "துளை", வழக்கமாக ஸ்கைமர் என்று அழைக்கப்படுகிறது மற்றும் முனை பின்னால் அமைந்துள்ள, கோட்பாட்டளவில் துகள்கள் ஒரு சூப்பர்சோனிக் பீம் உருவாக்கம் அனுமதிக்கிறது.

விவரித்த நிபந்தனைகளின் கீழ், ஒரு முனைத் திசைவேகத்தின் திசையில் ஒரு முனை நகர்வுகளால் தயாரிக்கப்படும் ஒரு எரிவாயு ஜெட், ஒரு எளிய வெப்ப வாயு வேகத்தை பெரிதும் தாண்டிவிடும். உருவாக்கம் இந்த முறை மிகவும் உள்ளது - 20 உயர் தீவிரத்தன்மை கொண்ட பீம்ஸ் பெறும் பார்வையில் இருந்து சுவாரஸ்யமான, அதே போல் ஒரே மாதிரியான பீம்கள்.

நிலையான எரிவாயு ஓட்டம் சிறந்த நிலைமைகளின் கீழ், இது ஒரு சிறிய துளை வழியாக தொட்டியை விட்டு, அதிசயமான விரிவாக்க விரிவாக்கத்தை அனுபவிக்கிறது. எச் 0 துகள்களின் ஆரம்ப enthalpy mu 2 என்ற திசை பாய்ச்சலின் இயக்க ஆற்றல் மற்றும் எஞ்சிய enthalpy h \u003d u + u + PV, அங்கு உள் ஆற்றல், பி வெகுஜன அழுத்தம், V என்பது தொகுதி ஆகும். எரிசக்தி பாதுகாப்பு சட்டம் கொடுக்கிறது:

H0 \u003d H + MU 2. (13) ஒரு நிலையான அழுத்தம் சி பி, அசல் டெவர் டிவி மற்றும் அசல் டவர் டிவி மற்றும் உள்ளூர் எரிவாயு வெப்பநிலை டி விரிவாக்கம் பீம் அச்சு, நாம் பெற:

c p t0 \u003d c p t + mu 2, (14) - 1 t \u003d t0 1 + (g - 1) மீ 2, (15) 2 CP எங்கே g \u003d. Machum m என்பது எரிவாயு சி \u003d (GKT / M) இல் உள்ள ஒலியின் உள்ளூர் சி.வி. வேகத்திற்கு ஜெட் யூ வேகத்தின் விகிதமாகும். M2 வெப்ப ஆற்றல் இருந்து திசை இயக்கத்தின் ஆற்றலின் விகிதத்தின் விகிதத்தை பிரதிபலிக்கிறது எரிவாயு.

P1 எஞ்சியிருக்கும் வாயு அழுத்தம் நேரடியாக அறையில் நடுத்தர வாயு அழுத்தம் நிலைமையை திருப்தி:

ஜி P1 2 G +1 (16), பி 0 கிராம் - பின்னர் Mach இன் எண் மதிப்பு M \u003d 1 முனையின் மிக குறுகிய இடத்தில் அடையும். இங்கே p 0 என்பது மூல தொட்டியில் எரிவாயு அழுத்தம் ஆகும். அத்தகைய நிலைமைகளின் கீழ், எரிவாயு ஓட்டம் அதன் அதிகபட்ச மதிப்பை அடையும்.

ஒற்றை-அணுசக்தி வாயுக்கான நிலையான அழுத்தம் சி பத்தில் குறிப்பிட்ட வெப்ப திறன் KT க்கு சமமாக உள்ளது. பின்னர் - 21 5 1 KT0 \u003d MU 2 + KT + KT. (17) 2 2) 2 2 வலது புறத்தில் முதல் முறையாக வெகுஜன திசையனின் இயக்க ஆற்றல் ஆகும், இரண்டாவது முறையானது வெப்ப இயக்கம் இயக்கத்தின் இயக்க ஆற்றல் ஆகும். மூன்றாவது முறையானது வெப்பநிலையில் உள்ள சிறந்த வாயுவில் முடிவடையும் ஆற்றலுடன் தொடர்புடையது, இது எரிவாயு விரிவாக்கப்படுகின்றது.

மூன்று உறுப்பினர்களும் மாக் எண்ணின் செயல்பாடுகளாக பதிவு செய்யப்படலாம், குறிப்பாக இயக்கவியல் ஆற்றல் பதிவு செய்யப்பட்டுள்ளது:

1 mu \u003d c p (t0 - t) \u003d c pt0 1 - 1 + (g - 1) எம்.

(18) 2 2 எச்.சி.யின் எண்ணிக்கை முனையிலிருந்து தூரத்தை அதிகரிப்பதன் மூலம் அதிகரிக்கிறது, எரிவாயு விரிவாக்கம் எரிவாயு வெப்பநிலை மட்டுமல்ல, அடர்த்தி (அதன்படி, அலகு ஒன்றுக்கு துகள்களின் மோதல்களின் எண்ணிக்கை நேரம்) அதிகரிக்கும் தூரம் குறைகிறது. இறுதியாக, ஒரு குறிப்பிட்ட தொலைவில், எல் m பீம் குளிர்விப்பதை நிறுத்துகிறது, மற்றும் MACH எண் அதன் அதிகபட்ச மதிப்பு எம் T ஐ அடைகிறது மற்றும் உறைந்திருக்கும்.

தூரம் எல் மீ, மரணதண்டனை விகிதம் வழங்கப்படுகிறது:

p l m \u003d 0.67d t 1, (19) பி எங்கே டி டி "தொண்டை" முனையின் விட்டம் ஆகும். அடுத்து, அதிகபட்ச எண்களின் எண்ணிக்கை வெளிப்பாடு மூலம் தோராயமாக இருக்க முடியும்:

g - (20) g m t \u003d 1.2 kn 0, kn 0, kn 0 நடுத்தர முனைகளில் அமைந்துள்ள நிலைமைகள் தீர்மானிக்கப்படுகிறது இது knudsen குணகம் ஆகும். ஏற்கனவே குறிப்பிட்டுள்ளபடி, 2 மிமீ ஒரு விட்டம் கொண்ட ஒரு முனை, இது 100 k, kn 0 "0.02 வெப்பநிலையில் உள்ளது, இதனால் Maha இன் அதிகபட்ச எண்ணிக்கை 6 ஆகும்.

இந்த நிலைமைகளின் கீழ் ஏறக்குறைய அதே மதிப்பு செயல்பாட்டில் வழங்கப்படுகிறது, இதில் மஹாவின் எண்ணிக்கையின் சார்பு முனை விட்டம் அலகுகளில் அளவிடப்பட்ட தொலைவில் இருந்து பெறப்படுகிறது.

எல் மீ தொலைவில், ஹைட்ரோக்னிமிக் மூலக்கூறு ஓட்டம் ஏற்படும் ஒரு மாற்றம் ஏற்படுகிறது. இந்த மாற்றத்தை விட முன்னர் அல்ல, பீம் சிறந்த வெற்றிடத்தின் பகுதிக்கு ஸ்கைமர் வழியாக செல்ல வேண்டும். எவ்வாறாயினும், சிறந்த வெற்றிடத்தின் பிராந்தியத்தின் மாற்றத்தை வேகமான u ஒப்பீட்டளவில் ஆய்வகத்தில் நகர்த்தும் குறிப்பு கணினியில் இருக்க முடியும்.

எரிவாயு ஜெட் மற்றும் எஞ்சிய எரிவாயு ஆகியவற்றின் தொடர்பு காரணமாக 22 செல்வாக்கு அதிர்ச்சி அலைகள் எழும். எனவே, Schimmer இடம் எச்.சி வட்டு உருவாக்கும் அதிர்ச்சி அலைகள் பக்கத்தில் வலுவான தாக்கத்தை தவிர்க்க பொருட்டு தீவிர எச்சரிக்கையுடன் தேர்வு செய்ய வேண்டும்.

பீம் அமைப்பு ஒரு ஸ்கைமர் முன்னிலையில் மீறப்படுவதில்லை என்று நினைக்கிறேன், கூடுதலாக, கூடுதலாக, ஒரு ஸ்கைமர் பிறகு, பீம் மூலக்கூறு ஓட்டம் பயன்முறையில் உள்ளது. பின்னர் ஒரு பிரிவின் அலகின் ஒரு அலகின் அச்சில் உச்ச தீவிரம் பின்வரும் வெளிப்பாடு மூலம் வழங்கப்படுகிறது:

நான் (v) \u003d ns vf (v) dwdv, (21) ns skimmer உள்ள உள்ளீடு உள்ள துகள்கள் அடர்த்தி எங்கே, மங்கலான மற்றும் f (v) கழுத்தின் குறுக்கு வெட்டு பகுதி வேகத்தில் சூப்பர்சோனிக் பீம் துகள்களின் விநியோகம்:

(V - ws) vf (v) dv \u003d p exp - dv, (22) ZS S3 ZS ZS \u003d (2KTS / M) 1/2 மற்றும் WS \u003d MS (GKTS / M) 1/2 - எரிவாயு வீதம் ஜெட். கற்றை ஸ்கைமர் கழுத்தில் உள்ளீடு உள்ளீடாக இருக்கும் போது மாறிகள் அதன் கணக்கீடு பிரதிபலிக்கிறது. வெளிப்பாட்டிலிருந்து (22) சூப்பர்சோனிக் பீம் மிக வேகத்தை கண்டுபிடிப்பது எளிது:

v0 \u003d (23) 2 கிராம் எஸ் ஒருங்கிணைப்பு (21) வேகத்தில் மற்றும் கார்பரல் மூலையில், ஒரு குறிப்பிட்ட collimator துளை (இன்டெக்ஸ் சி), ஒரு பீம் அதன் இறுதி பரிமாணங்களை மற்றும் வடிவத்தை கொடுக்கிறது, நாங்கள் துளையிடும் மூலம் துகள்கள் FC ஒரு முழுமையான ஸ்ட்ரீம் Collimator:

gm s2 + f c \u003d ac n sws 1 / s என. (24) 2PL SC இங்கு எல் எஸ்.சி. ஸ்கைமர் மற்றும் ஃபோரிமிமேட்டருக்கு இடையில் உள்ள தூரம். எரிவாயு காலாவதியாகும் எளிமை ஒப்பிடும்போது, \u200b\u200bஹைட்ரோகோனிக் பண்புகள் கொண்ட ஒரு கற்றை உருவாவதன் மூலம் பாதுகாக்கப்பட்ட பீம் தீவிரம் ஆதாயத்தின் செயல்பாடு படி:

1 / cp g @ p k gm s2. (25) என்றாலும், தீவிரம் வழங்கிய வென்றவர்கள் உண்மையான விட்டங்களை அதிகரிக்கின்றனர். வெற்றிட அறையின் எஞ்சிய எரிவாயு மீது பீம் துகள்கள் சிதறல் இருப்பதால் இது உண்மையில் காரணமாகும்.

23 1.3.4 துருவமுனைப்பு அணுக்களின் ஆற்றலின் தீவிரத்தை மதிப்பீடு செய்வதற்கு முற்றிலும் அவசியம் என்பதைத் தெரிந்துகொள்வதன் மூலம் துகள்களின் அடர்த்தியைத் தெரிந்துகொள்வதன் மூலம் மூலத் தீவிரம் மதிப்பீடு. முறை, இதையொட்டி, அடர்த்தி விவரிக்கப்படுகிறது மதிப்பிடப்படுகிறது. யோசனை Conic முனை பதிலாக ஒரு விட்டம் d ல் குறுகிய குழாய்கள் பதிலாக - டி அவுட் di \u003d i + d அவுட். (26) n மற்றும் len ln l \u003d li \u003d. (27) n இங்கே n n n n n முனை ஆழம், n குழாய்களின் எண்ணிக்கை, டி மற்றும் டி அவுட் - முனை மற்றும் அதன் கழுத்து நுழைவாயிலின் உள்ளமைவுகள் முறையே.

Pn n n-n-pi i pi p. 2. அடிப்படை குழாய்களில் முனையத்தை உடைக்கும் திட்டம்.

அடிப்படை குழாய் மூலம் ஒரு தொகுதி ஒரு தொகுதி இருந்து எரிவாயு ஓட்டம் (பார்க்க படம் 2) வரையறுக்கப்பட்டுள்ளது:

Q \u003d ci (pi 2 - pi1) (28) PI 2 மற்றும் PI1 - குழாய் இருபுறமும் அழுத்தம், மற்றும் அழுத்தம் PI 2 \u003d PI +1.1, CI - இது குழாய் கடத்துத்திறன் தொடர்ச்சியுடன் இணங்க எந்த வாயு ஓட்டம் முறை ஒரு உலகளாவிய சூத்திரம் உள்ளது:

d (p + pi1) d i3 tb 1.96 10 - 2 i 2 l / s.

சி i \u003d 1.25 10 -6 + 3.04 10 4 (29) 2h l m - 24 இந்த சூத்திரத்தில் அனைத்து நேர்கோட்டு பரிமாணங்களிலும் எம்எம், அழுத்தம் - MBAR, H \u003d 8.58 10 -8 MBAR · சி - TB குணகம் - எரிவாயு வெப்பநிலை, M - Molar வெகுஜன, அறை வெப்பநிலையில் பாகுபாடு.

அறை வெப்பநிலையில் உள்ள பாகுத்தன்மை குணகம், Suterland C மாறிலி பயன்படுத்தும் போது வேறு எந்த வெப்பநிலையிலும் மறுபரிசீலனை செய்யப்படலாம், இது ஹைட்ரஜன் 73 ஆகும்:

T 1 + c / t h t \u003d ht3. (30) T0 1 + C / t tn \u003d 100 k எரிவாயு வெப்பநிலை TB \u003d 0.290 TN \u003d 29 K இன் வெப்பநிலையுடன் ஒரு முனைக்கு இருக்கும். இதன் விளைவாக, பாகுத்தன்மை குணகம் h \u003d 9.59 10 -9 mbar · கள் இருக்கும். (31) முனை கழுத்தில் உள்ள துகள் அடர்த்தி p n \u003d, (32) KTB என வரையறுக்கப்படுகிறது, அங்கு K \u003d 1.38 · 10-19 Mbar · CM3 / k என்பது போல்ட்ஸ்மேன் மாறிலி ஆகும். PI 2 க்கான வெளிப்பாடு, பின்வரும் சமன்பாடுகள் (28) மற்றும் (29) ஆகியவை வடிவத்தில் பதிவு செய்யப்பட்டுள்ளன:

Pe q ee + + pi1 + i1 + pi 2 \u003d - (33), 2z 2z u xz ஒரு dissociator மற்றும் Dix ஒரு எரிவாயு ஓட்டம் ஒரு எரிவாயு ஓட்டம் உள்ளது -, LDZ \u003d 1.96 10 - 2 I, (34) 2H TB E \u003d 3.04 10 4.

மீ, முனையின் அடர்த்தியை மதிப்பீடு செய்ய, முனையிலிருந்து வெளியேறும்போது, \u200b\u200bடிஸ்சோசீட்டரின் வெளியேற்ற குழாயின் உள்ளே எரிவாயு அழுத்தத்தை விநியோகம் செய்வதற்கான ஒரு அனுமானத்தை ஏற்படுத்துவது அவசியம். ABS ஒரு முடுக்கத்தில் வேலை செய்யும் போது, \u200b\u200bமூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் உள்ளீடு ஓட்டம் 1.7 Mbar · L / s பராமரிக்க திட்டமிடப்பட்டுள்ளது. அத்தகைய ஒரு ஸ்ட்ரீமிற்காக, Discociator இன் வெளியேற்ற குழாய்க்குள் உள்ளீடுகளில் உள்ள அழுத்தம் 1.53 Mbar ஆகும்.

டிஸ்சார்ஜ் பகுதி dissociator நடுவில் சுமார் தோராயமாக உள்ளது என்று நினைக்கிறேன்.

வெளியேற்ற குழாய் மேற்பரப்பில் விலகல் மற்றும் மறுசீரமைப்பு செயல்முறை பிறகு, அதன் வெளியீடு முடிவில் விலகல் பட்டம் 90%, மற்றும், இதன் விளைவாக, துகள்கள் எண்ணிக்கை dissociator உள்ளீடு விட 25 முதல் 1.9 மடங்கு அதிகமாக உள்ளது. இது முனை நுழைவாயிலில் எரிவாயு மூலம் உருவாக்கப்பட்ட அழுத்தம், pn 2 \u003d 2.81 Mbar க்கு எரிவாயு மூலம் உருவாக்கப்படும் அழுத்தம்.

பகிர்வுகளின் எண்ணிக்கையுடன் மேலே விவரிக்கப்பட்ட செயல்முறையை கணக்கிடுவதற்குப் பிறகு N \u003d 90 இன் எண்ணிக்கையுடன், முனை உள்ள அழுத்தம் P12 \u003d 2.78 Mbar க்கு சமமாக இருக்கும். பின்னர், வெளிப்பாட்டிலிருந்து (32) துகள்களின் அடர்த்தி n \u003d 6.95 1017 CM -3 ஆகும். (35) N0 ஒரு 0 m AC FC \u003d (3 + GM 2) 2PL SC 3 (36) 1 1 + (ஜி - 1) எம் 2 என N0 N0 துகள்களின் அடர்த்தி எங்கே என மறுபரிசீலனை செய்யலாம். முனை கழுத்து, A0 - முனை மற்றும் m \u003d m s ஒலி வேகம்.

A0 \u003d 4.1376 10 4 செ.மீ. / வி TB வெப்பநிலையில் இருந்து, Collimator மூலம் எரிவாயு ஓட்டம் f c \u003d 2.24 1018 1 / கள் ஆகும். (37) ஏற்கெனவே குறிப்பிட்டபடி, இதேபோன்ற மதிப்பீட்டை தீவிரமாக மதிப்பிட்ட மதிப்பை அளிக்கிறது. இதற்கு காரணம் எஞ்சிய எரிவாயு மீது பீம் துகள்கள் சிதறல் காரணமாக தீவிரம் அடர்த்தி செயல்முறை ஆகும்.

நடைமுறையில், பீம் உருவாக்கம் அமைப்பின் அளவுருக்கள் தீர்மானிக்க, அதன் தீவிரம் அதிகபட்சமாக, அனுபவவியல் முறைகள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. இந்த முடிவுக்கு, அணு கற்றை தீவிரம் முனை, ஸ்கைமர் மற்றும் collimator இன் வடிவியல் அளவுருக்கள் செயல்பாடு அளவிடப்படுகிறது, எரிவாயு உள்ளீடு ஓட்டம் மற்றும் முனை வெப்பநிலை.

இது சம்பந்தமாக, அணு மற்றும் மூலக்கூறு குழாய்களுடன் பணிபுரியும் நிறுவலை உருவாக்கும் போது, \u200b\u200bபீம் உருவாக்கம் அமைப்பின் ஒரு முழுமையான தொகுப்பாளர்களின் முழுமையான தொகுப்பாக சரிசெய்யும் திறனை உறுதி செய்ய வேண்டும்.

26 பாடம் 2.

அணு உலைகளில் துருவமுனைப்பு உருவாக்குவதற்கான முறைகள் 2.1 அறிமுகப்படுத்துதல் நுண்ணுயிரிகளின் தோற்றத்தை உருவாக்கும் நுட்பம் நடுநிலையான நுட்பங்களை உருவாக்கும் நுட்பம் நடுநிலை அணுக்களின் பீம் தயாரிக்க வேண்டும், இது அணுக்களின் முதுகெலும்புகளின் முதுகெலும்பு (புரோட்டான்கள் அல்லது டியூட்டாரன்ஸ்) முக்கியமாக வெளிப்புற காந்த புலத்தின் திசையில். எடுத்துக்காட்டாக, அணுக்கள் தாக்கத்தை ஏற்படுத்தும் போது, \u200b\u200bஎலக்ட்ரான் தாக்கம், அணுசக்தி துருவமுனைப்பு பாதுகாக்கப்படுகிறது, இது துருவமுனைக்கப்பட்ட புரோட்டான்களின் (அல்லது டியூட்டாரன்ஸ்) விட்டங்களை பெற அனுமதிக்கிறது.

நடுநிலை ஹைட்ரஜன் அல்லது டியூட்டரூம் அணுக்களின் துருவமுனைப்பான விட்டங்களின் துருவமுனைப்பான விட்டங்களை உருவாக்கும் முறை என்பது அணுசக்தி மற்றும் மின்னணு முதுகில் இணைக்கப்பட்டுள்ளது. இதன் விளைவாக, எலக்ட்ரான் காந்த வேகத்தை பாதிக்கும், அணு சுழற்சியை பாதிக்கும்.

ஹைட்ரஜன் அணு அடிப்படையில் ஒரு எலக்ட்ரானிக் ஸ்பின் S \u003d 1/2 ப்ராஜெக்ட் எம்.ஜே. \u003d ± 1/2 மற்றும் புரோட்டான் ஸ்பின் i \u003d 1/2 ப்ராஜெக்ட் மி \u003d ± 1/2 உடன். அதனால் Atom F \u003d S + i + i (f \u003d 0, 1) இன் முழு ஆர்ஆர்ஆர், முறையே, திட்டங்கள் MF \u003d 0 மற்றும் MF \u003d 0, ± 1 ஆகியவற்றைக் கொண்டுள்ளது.

F \u003d 0 மற்றும் F \u003d 1 உடன் கூடிய எரிசக்தி வேறுபாடு வெளிப்புற காந்தப் புலம் DW \u003d H1420.4 மெகா ஹெர்ட்ஸ் இல்லாத நிலையில். ஒரு வெளிப்புற காந்த துறையில் ஒரு அணுவின் காந்த தருணத்தை ஒருங்கிணைப்பதன் விளைவாக, எஃப் \u003d 1 உடன் நிலை பிரிந்தது, Zeeman இன் விளைவாக. வெளிப்புற துறையின் சக்தி என்று அழைக்கப்படும் அணுகுமுறையால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. DW BC \u003d (ஹைட்ரஜன் 507 HS க்கு) (38) (38) (G i - GJ) MB என வரையறுக்கப்படும் "சிக்கலான" புலம் பி.சி., ஜி.ஜே. \u003d 2.002 - முறையே ஜி-காரணி மாக்னடன் Bora M B \u003d -0.927 10 -20 எர்க் / ஜிஎஸ் ஆஃப் அலகுகளில் புரோட்டான் மற்றும் எலக்ட்ரான். அதனால் களத்தின் சக்தி C \u003d B / BC என வரையறுக்கப்படுகிறது.

எரிசக்தி பிளவு ப்ரெட்-ரபி சூத்திரத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது:

27 dw dw 4m f + g i m b m f bc c + (-1) f +1 c + c2.

W \u003d - 1 + (39) 2 (2 I + 1) 2i + ஒரு வெளிப்புற காந்த புலத்தின் சக்தியிலிருந்து ஹைட்ரஜன் பிளவுபட்ட ஆற்றல் மட்டங்களின் சார்பு படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 3.

2 mf f \u003d 1 + 1: mj \u003d + 1/2 mi \u003d + 1 / w / dw 0 2: mj \u003d + 1/2 mi \u003d -1 / 0 - 3: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d -1 / 4: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d + 1 / f \u003d - - 0 2 4 6 c \u003d b / bc படம். 3: காந்த புலத்தில் உள்ள ஹைட்ரஜன் அணுவின் ஆற்றல் மட்டங்களின் வரைபடம் BC \u003d 507 GS இன் பிரதான நிலைக்கு 2S1 / 2, மாநிலங்கள் BC \u003d 63.4 GS. ஆற்றல் W அலகுகள் dw \u003d h1420.4 MHz (\u003d 5.9 · 10-6 EV) அளவிடப்படுகிறது.

பிராந்திய C 1 இல், வளைவுகளின் சாய்வு எலக்ட்ரான் காந்த புள்ளியால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது.

c 1, s மற்றும் நான் இன்னும் இல்லை சுயாதீன திசைகள்எனவே, பலவீனமான துறைகள் துறையில், வளைவுகள் MF முழு ஸ்பின் எஃப் திட்டங்கள் மூலம் குறிக்கப்படுகிறது.

2 mj \u003d + 1/2 mi \u003d + + 3 / f \u003d 3/2 2: mj \u003d + 1/2 mi \u003d + 1/3: mj \u003d + 1/2 mi \u003d - w / dw -1 / 0 -3/2 4: MJ \u003d -1 / 2 MI \u003d - -1/2 5: MJ \u003d -1 / 2 mi \u003d 6: mj \u003d -1 / 2 mi \u003d - f \u003d 1/2 + 1 / - -4 0 2 4 6 C \u003d B / BC படம். 4: காந்தப் புலம் B இன் ஆற்றல் மட்டங்களின் வரைபடம் BC \u003d 117 HS இன் பிரதான மாநிலத்திற்கான வரைபடம் 2S1 / 2, BC \u003d 14.6 GS மாநிலங்களுக்கு. ஆற்றல் W அலகுகள் dw \u003d h327.4 MHz (\u003d 1.4 · 10-6 EV) அளவிடப்படுகிறது.

28 அணுசக்தி ஸ்பின் i \u003d 1 (f \u003d 1/2 மற்றும் f \u003d 3/2), விமர்சன துறையில் BC \u003d 117 hs. வெளிப்புற காந்தப்பகுதியின் சக்தியிலிருந்து டியூட்டிரியம் அல்ட்ராஃபின் அளவுகளின் ஆற்றலின் சார்பு படத்தில் வழங்கப்படுகிறது. நான்கு.

ஸ்பின் i \u003d 1/2 (mi \u003d ± 1/2) கொண்ட புரோட்டான் துருவமுனைப்பு திசையன் துருவமுனைப்பு n mi \u003d +1 / 2 - n mi \u003d -1 / pz (i \u003d 1/2) \u003d என வரையறுக்கப்படுகிறது (40) n mi \u003d +1 / 2 + nmi \u003d -1 / nmi \u003d -1 / எங்கே, n mi \u003d + 1/2 மற்றும் n mi \u003d -1 / 2, முறையே, ஸ்பின், இணையான மற்றும் எதிர்ப்பு-இணையான பொருந்தக்கூடிய அணுக்களின் அளவு வெளிப்புற புலம்.

திசையன் துருவமுனைப்பு n mi \u003d +1 - nmi \u003d - pz (i \u003d 1) \u003d (41 (i \u003d 1) \u003d (41 ) n m i \u003d +1 + n m i \u003d 0 + n m i \u003d -1, மேலும் டென்சர் துருவமுனைப்பு பயன்படுத்தப்படுகிறது 1 - 3 n mi \u003d pzz (i \u003d 1) \u003d (42) n m i \u003d + n mi \u003d 0 + என வரையறுக்கப்படுகிறது nmi \u003d -1.

படம் 5 திசையன் (i \u003d 1/2 மற்றும் i \u003d 1) மற்றும் ஒரு வெளிப்புற காந்தப்புல செயல்பாடாக ஹைட்ரஜன் மற்றும் Deuterium இன் ultrathine அளவுகளின் தலைகீழ் (i \u003d 1) சார்ந்திருப்பதைக் காட்டுகிறது. நிபந்தனைகள் 1, 3 ஹைட்ரஜன் மற்றும் 1, டியூட்டரில் 4, வெளிப்புற காந்த புலத்தின் மதிப்பைப் பொருட்படுத்தாமல் சுத்தமாகவும் முழுமையாகவும் துருவப்படுத்தப்படுகின்றன.

ஹைட்ரஜன் 2 மற்றும் 4 மாநிலங்களில் ஒரு வலுவான காந்த துறையில், புரோட்டான் மற்றும் எலக்ட்ரான் எதிர் திசைகளில் துருவப்படுத்தப்படுகிறது. துறையில் ஒரு குறைவு, புரோட்டான் மற்றும் எலக்ட்ரான் காந்த தருணங்களை ஒருவருக்கொருவர் துல்லியமாக ஒருவருக்கொருவர் உறவினர் தொடங்கும், இதன் விளைவாக புரோட்டான் துருவமுனைப்பு குறைகிறது, படம் காட்டப்பட்டுள்ளது. 5. வெளிப்புற துறையில் இல்லாத நிலையில், புரோட்டான் மற்றும் எலக்ட்ரானிக் துருவமுனைப்பு நேரம் (ஒரு லார்ட் அதிர்வெண் கொண்டது), சராசரியாக, பூஜ்ஜிய துருவமுனைப்பு ஏற்படுகிறது. Deuterium மாநிலங்களுக்கு 2, 3, 5 மற்றும் 6 க்கு இதே போன்ற வாதங்கள் மேற்கொள்ளப்படலாம்.

29 ஹைட்ரஜன் வெக்டார் துல்லியமாக PZ 0. -0. - 0.01 0.1 சி \u003d பி / பி.சி. படம். 5. ஒரு வெளிப்புற காந்த புலத்தின் ஒரு செயல்பாடாக ஹைட்ரஜன் அணுவின் Superfine பிளவுகளின் அளவுகளின் அணுசக்தி துருவமுனைப்பு.

Deuterium திசையன் துல்லியமாக Tensor Polarization PZ PZZ 1 + 1 0. 0. 2 0 -0. முப்பது. -ஒரு. -1 - 0.01 0.1 1 1001 0.1 1 சி \u003d b / bc c \u003d b / bc படம். 6. ஒரு வெளிப்புற காந்தப்புலத்தின் செயல்பாடாக Deuterium Superfine பிளக்கும் அணு அளவுகளின் அணுசக்தி துருவமுனைப்பு.

உள்ள வலுவான புலம் MJ \u003d +1/2 உடன் பிரிக்கும் காந்தமான அணுக்கள் பூஜ்ஜிய அணுசக்தி துருவமுனைப்பு ஆகும். சமமான ஹைட்ரஜன் அளவுகள் 1, 2, i.e.

N mi \u003d + 1/2 \u003d n mi \u003d -1 / 2 மற்றும் Deuterium 1, 2 மற்றும் 3, i.e. N mi \u003d +1 \u003d n mi \u003d 0 \u003d n mi \u003d -1, படம் இருந்து. 6-ல் pz \u003d 0 மற்றும் pzz \u003d 0 இல் சி. சி 1. ஹைட்ரஜன் PZ \u003d +1/2 க்கு பிராந்திய சி 1 க்கு Adiabaratic மாற்றத்துடன், Deuterium PZ \u003d +1/3 மற்றும் PZZ \u003d -1/3 க்கு.

எனவே, அணுக்களின் கற்றை துருவமுனைப்பு உருவாக்க, வழக்கில் ஒன்று அல்லது அதற்கு மேற்பட்ட அணுக்களைத் தேர்ந்தெடுக்க வேண்டியது அவசியம் தணிக்கை துருவமுனைப்பு Deuterium, Ultrathin மாநிலங்கள்.

30 தற்போது, \u200b\u200bதுருவமுனைப்பு விட்டங்களின் உருவாக்கத்திற்கான நிறுவல்கள் பரவலாக பல்வேறு உடல் சோதனைகளில் பரவலாக பரவலாக பயன்படுத்தப்படுகின்றன, மேலும் துருவமுனைப்பான புரோட்டான்கள் மற்றும் ஊதுகுழலாக சார்ஜ் துகள்கள் மற்றும் துருவப்படுத்தப்பட்ட எரிவாயு இலக்குகளாகவும் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. மிகவும் பொதுவான, இன்று, அத்தகைய நிறுவல்களின் வகைகள்:

ஆட்டுக்குட்டி ஷிப்ட் (LSS6) பயன்படுத்தி ஆதாரங்கள்;

· ஆப்டிகல் உமிழ்நீர் ஆதாரங்கள் (Oppis7);

அணு வெண்கலங்களின் துருவமுனைக்கப்பட்ட ஆதாரங்கள் (PABS8).

2.2 ஆதாரங்கள் ஏற்கனவே குறிப்பிட்டபடி, ஒரு கற்றை துருவமுனைப்பு உருவாக்க, ஏற்கனவே குறிப்பிட்டுள்ளபடி, "தேவையான" அல்ட்ரா-மெல்லிய மாநிலங்களைத் தேர்ந்தெடுக்க வேண்டியது அவசியம். இது பீம் கூறு (கடுமையான-gerlakhov வகை ஆதாரங்கள்) ஒரு இடைவெளி பிரிப்பு என அடைய மற்றும் குறுகிய லைவ் 2P1 / 2-மாநிலத்தில் ஒரு 2S1 / 2 - மோடல் மாநில வெளியேற்ற நுட்பத்தை பயன்படுத்தி அடையப்படுகிறது.

மின் MS + 1 / 2S1 / 2 MI +1/2 -1 / 2 MI +1/2 -1 / (t \u003d 1609 MHz 0 -1 / 4.410-6 EV delamb + 1 / Dehyperfine -1 / 2P1 / 2 1.610-7 EV (t ~ 10-9 சி) வெளி காந்த புலம், GS 535 படம். 7. ஹைட்ரஜன் அணுவின் 2S1 / 2 மற்றும் 2P1 / 2 மாநிலங்களுக்கு Ultrathine பிளவுகளின் ஆற்றல் மட்டங்களின் வரைபடம்.

Lamb-Shift Source optically Pumparized Union Source துருவமுனைப்பு அணு கற்றை மூலத்தை - 31 படம். 7 ஹைட்ரஜன் அணுவின் 2S1 / 2 மற்றும் 2P1 / 2 மாநிலங்களுக்கு அல்ட்ரா-மெல்லிய பிளவுகளின் ஆற்றல் அளவுகளின் வரைபடத்தை 7 காட்டுகிறது. ஒரு வெளிப்புற காந்தப்புலத்தின் இல்லாத நிலையில், இந்த நிலைகளுக்கு இடையில் உள்ள ஆற்றல்களின் வேறுபாடு 1058 மெகா ஹெர்ட்ஸ் ஆகும். நிலை 2S1 / 2 இன் முக்கிய சிறப்பியல்பு இது வாழ்க்கை டி 2 S1 / 2 "0.1 கள் நேரம் ஒரு metraentable நிலை என்று. நிலை 2P1 / 2, முறை, குறுகிய காலம், வாழ்க்கை நேரம் t 2 p1 / 2 ~ 10 -9 கள் நேரம்.

வேலையில் ஏற்றுக்கொள்ளப்பட்ட பதவிகளைப் பின்பற்றி, எம்.ஜே. \u003d +1/2, பி மூலம், பி.ஜே. \u003d -1/2 உடன், MJ \u003d -1/2 உடன் கூறுகள் கொண்ட மாநிலங்களின் 2S கூறுகள் மூலம் குறிக்கின்றன. மாநிலத்தின் தொடர்புடைய 2P கூறுகள் E மற்றும் F மூலம் குறிக்கப்படுகிறது. அத்தி இருந்து பார்க்க முடியும். 7, 535 மற்றும் 605 GS மாநிலத்தின் மதிப்பின் காந்தப் புலத்தை அடைவதன் மூலம், வெளிப்புற முன்னிலையில் மாநிலங்களுடன் கலக்கப்படுகிறது மின்சார துறையில் கூழ் விளைவை நன்றி. இந்த செயல்முறை பெரும்பாலும் மெட்டாஸ்டபிள் ஸ்டேட் 2S1 / 2 இன் வெளியேற்றத்தை அழைக்கப்படுகிறது, இதனால், எம்.ஜே. \u003d +1/2 மற்றும் MI \u003d ± 1/2 ஆகியவற்றைக் கொண்டுள்ளது.

எரிசக்தி மட்டங்களின் வேறுபாடு A + மற்றும் E +, மற்றும் E- மற்றும் E- மற்றும் E- மற்றும் E- மற்றும் E- மற்றும் E-, எங்கே "+" மற்றும் "-" புரோட்டான் ஸ்பின் ப்ராஜெக்ட் (MI) ஒரு அடையாளம் என்று அர்த்தம், ~ 1600 MHz ஒரு காந்தப்பு 535 மற்றும் 605 கிராம், முறையே. இதனால், காந்த மற்றும் மின்சார துறைகள் கூடுதலாக, ~ 1600 MHz ஒரு அதிர்வெண் கொண்ட உயர் அதிர்வெண் துறையில் மற்றும் ஒரு + அல்லது ஒரு- அளவு டிஸ்சார்ஜ் செய்ய காந்த புலத்தின் அளவு அமைக்க. அந்த.

ஒரு நேர்மறை அல்லது எதிர்மறை திசையன் பீம் துருவமுனைப்பு உருவாக்கவும்.

1 2 ஆல்காலி மெட்டல் சோடிகளுடன் கேமரா ஒரு ஸ்பின் வடிகட்டி (அயனியாக்கி) உருவாவதற்கு புரோட்டான் மூலத்தை (2S1 / 2) இல் சந்தித்தது. 8. ஆட்டுக்குட்டி மாற்றத்தின் மீது துருவப்பட்ட மூலத்தின் முக்கிய கூறுகள்.

படம் 8 ஆட்டுக்குட்டி மாற்றத்தின் மீது துருவப்பட்ட மூலத்தின் முக்கிய கூறுகளை அளிக்கிறது. உன்னதமான அணுக்களை உருவாக்க, அயனிஸிலிருந்து புரோட்டான்களின் பீம் (1) இருந்து ஆல்காலி மெட்டல் சோடிகள் (2) உடன் நிரப்பப்பட்ட அறை வழியாக நிறைவேற்றப்படுகிறது, அங்கு சார்ஜிங் மற்றும் வளர்சிதை மாற்ற ஒருங்கிணைப்பு விளைவாக, 2S1 / metastable மாநிலத்தில் அணுக்கள் உருவாகின்றன. அடுத்து, மெட்டாஸ்ட்டபிள் அணுக்களின் மூட்டை சுழல் வடிகட்டி (3) நுழைகிறது, அங்கு B மாநிலங்களின் வெளியேற்றங்கள் ஏற்படுகின்றன மற்றும் இரண்டு A - 32 மாநிலங்களில் ஒன்று தேர்ந்தெடுக்கப்பட்டன. இதனால், மூல வெளியீட்டில், ஒரு திசையன் துருவமுனைப்புடன் ஒரு பீம் பெறப்படுகிறது.

ஆட்டுக்குட்டி மாற்றத்தை பயன்படுத்தி ஆதாரங்கள் முக்கியமாக துருவப்பட்ட துகள் முடுக்கிகளுக்கு துருவப்படுத்தப்பட்ட புரோட்டான்களின் ஆதாரமாக பயன்படுத்தப்படுகின்றன.

இருப்பினும், இந்த வகையான ஆதாரங்களின் செயல்பாட்டின் கொள்கை துருவமுனைப்பின் துறையில் பரவலாக பயன்படுத்தப்பட்டது. இத்தகைய சாதனங்கள் ஆட்டுக்குட்டி ஷிப்டைப் பயன்படுத்தி பொலாரிமீட்டர்களின் பெயரை பெற்றது, நடுநிலை அணுக்கள் மற்றும் அயனிகளின் துருவத்தை அளவிடுவதை அனுமதிக்கின்றன, மேலும் சுமார் 1% துல்லியத்துடன் பல நூறு எலக்ட்ரானிக்-வோல்ட்ஸின் ஓரளவு நியதிகளை அளவிட அனுமதிக்கின்றன. குறிப்பாக விவரிக்கப்பட்டுள்ள நிறுவல், குறிப்பாக, ஹைட்ரஜன் மற்றும் டியூட்டீரியம் விட்டங்களின் துருவமுனைப்பதை அளவிடும் போக்கில் பயன்படுத்தப்பட்டது.

ஆட்டுக்குட்டி மாற்றத்தை பயன்படுத்தி ஆதாரங்களின் நன்மைகள் ஒப்பீட்டளவில் எளிமையான வடிவமைப்பு, நம்பகத்தன்மை மற்றும் குறைந்த செலவு ஆகியவை அடங்கும். அவர்கள் போதுமான உயர் (7080%) துருவமுனைப்புடன் புரோட்டான் மற்றும் டியூட்டன் பீம்களை பெற அனுமதிக்கின்றனர். இருப்பினும், இந்த வகை ஆதாரங்களின் முக்கிய குறைபாடு என்பது ஒரு சிறிய தீவிரமாக 0.5 எம்.ஏ. இது ஒரு சிறிய பீம் தீவிரம் ஆகும், இது LSS இன் பயன்பாட்டின் மீது ஒரு வரையறையைத் தூண்டுகிறது, இது போன்ற ஒரு இலக்கின் பயனுள்ள அடர்த்தி ~ 105 அணுக்கள் / cm2 ஆகும்.

2.3 ஆப்டிகல் பம்ப் (OPPIS) கொண்ட ஆதாரங்கள் ஆப்டிகல் உந்தி கொண்ட ஆதாரங்களின் செயல்பாட்டின் கொள்கையானது பின்வருமாறு.

ECR9-Ionizer (1, படம் 9) இருந்து புரோட்டான் பீம் (1, படம் 9) பல கிலோ எலெக்ட்ரான்-வோல்ட் ஆற்றல் அதிகரிக்கிறது மற்றும் அல்காலி உலோக ஜோடிகள் (2) நிரப்பப்பட்ட நடுத்தர அறையில் நுழைகிறது. வட்டமாக துருவமுனைக்கப்பட்ட லேசர் கதிர்வீச்சின் பயன்பாடு நீங்கள் அல்காலி மெட்டல் அணுக்கள் (ஆப்டிகல் பம்ப்) எலக்ட்ரான் உலோக மூலம் துருவமுனைப்பு உருவாக்க அனுமதிக்கிறது. மேலும், சார்ஜிங் மற்றும் எக்ஸ்சேஞ்ச் எதிர்விளைவு விளைவாக, பீம் புரோட்டான்கள் அல்காலி உலோக அணுக்கள் துருவப்படுத்தப்பட்ட எலக்ட்ரான்களை கைப்பற்றி 2S1 / 2 மாநிலங்களில் நடுநிலை அணுக்கள் உருவாகின்றன.

உன்னதமான அணுக்கள் மின்னணு துருவமுனைப்பு தக்கவைத்துக்கொள்ள, அறை (2) ஒரு வலுவான நீண்டகால காந்தப்புலத்தில் உள்ளது. இதனால், நடுநிலைமையின் வெளியீட்டில், நடுநிலை அணுக்களின் ஒரு பீம், மின்னணு மீண்டும் துருவமுனைப்பதாக, உருவாகிறது.

எலக்ட்ரான் சைக்ளோட்ரான் அதிர்வு - ஆல்காலி மெட்டல் ஸ்டீம் டிரான்ஸ்மிஷன் ஆப்டிகல் 33 லேசர் எலக்ட்ரான் ப்ரோடான் Ionizer ஒரு எலக்ட்ரான் ஆல்கலைன் ஆட்டம் (ECR-அயனியாக்கி) ஒரு எலக்ட்ரான் ஆல்பைன் ஆட்டம் (ECR-ionizer) ஒரு துருவமுனைப்பான ஆதாரத்தை கைப்பற்றுகிறது 1 2 3 படம். 9. ஆப்டிகல் பம்ப் மூலம் மூல செயல்பாடு கொள்கை.

அணுசக்தி துருவமுனைப்பின் உருவாக்கத்தின் அடிப்படையானது எலக்ட்ரான் துருவமுனைப்பு புரோட்டான் அல்லது சோனா விளைவு என்று அழைக்கப்படும் பரிமாற்றமாகும். அதன் சாராம்சம் பின்வருமாறு.

மின்வழங்கல் அணுக்களின் பீம் மின்னணு மீண்டும் துருவமுனைக்கப்படுவதால், அணுக்கள் 1 மற்றும் 2 ஆகியவற்றில் ஒரே மாதிரியான அணுசக்தி சுழற்சியைக் கொண்ட நிலைகளில் மட்டுமே அணுக்கள் உள்ளன. மாநில 1 மற்றும் 2 வெளிப்புற காந்த துறையில் அபாயகரமான குறைவு கொண்டு, மாநில 1 'மற்றும் 2' (படம் பார்க்க 10), இதில் அணுசக்தி முதுகுக்கள் இணையாக. இவ்வாறு, அறையின் நிலையத்தில் (3, படம் 9), வளிமண்டல அணுக்களின் மூட்டை அணுசக்தி துருவமுனைப்பு பெறுகிறது.

அடுத்து, துருவமுனைக்குரிய அளவிலான அணுக்களின் மூட்டை அயனி (4) அல்லது ஆல்காலி மெட்டல் ஜோடிகளைக் கொண்ட இரண்டாவது அறையில் விழுகிறது, அங்கு எச் அயனிகள் கட்டணம் பரிவர்த்தனை தொடர்புகளின் விளைவாக உருவாகின்றன. அணுசக்தி துருவமுனைப்பு, இது நடுநிலையான அளவிலான அணுக்களின் ஒரு கற்றை கொண்டிருந்தது, அதே நேரத்தில் பாதுகாக்கப்படுகிறது.

மின் 3 '2' 1 '4' b எதிர்மறை பி நேர்மறை அரிசி. 10. ஒரு வெளிப்புற காந்த புலத்தின் செயல்பாடாக 2S1 / 2-மாநிலத்தில் ஹைட்ரஜன் அணுவின் ultrafine பிளவு ஆற்றல் அளவுகள்.

இதனால், OPPIS வெளியீட்டில், பல கிலோகோலெக்ட்ரான்-வோல்ட்ஸில் ஆற்றல் கொண்டது.

34 ஆப்டிகல் பம்பிங் ஆதாரங்களின் பிரதான பயன்பாடு பல்வேறு முடுக்கிகளுக்கு துருவப்படுத்தப்பட்ட புரோட்டான்களின் ஆதாரமாகக் காணப்படுகிறது. வழக்கமான, இன்று, Oppis அளவுருக்கள்: பீம் தற்போதைய ~ 1 எம் (DC ஆதாரங்களுக்கான) மற்றும் துருவமுனைப்பு ~ 75%. எனினும், பீம் போதுமான உயர் தீவிரம் மற்றும் துருவமுனைப்பு இருந்த போதிலும், இந்த வகை ஆதாரங்கள் அரிதாக துருவப்படுத்தப்பட்ட இலக்குகளாக பயன்படுத்தப்படுகிறது, ஏனெனில் அவர்களால் உருவாக்கப்பட்ட பீம் ஒரு உயர் விகிதத்தை (~ 105 m / s) கொண்டுள்ளது, இது 109 அணுக்கள் / CM2 க்கு திறமையான இலக்கு அடர்த்தி குறைந்து செல்லும் பாதைக்கு வழிவகுக்கிறது.

2.4 துருவமுனை அணு விட்டங்களின் ஆதாரங்கள் (PAPS) ஆதாரங்கள் (pabs) துருவமுனைப்பான அணுக்களின் ஆதாரத்தை உருவாக்கும் யோசனை சாதாரண எஃப் ரம்செமியால் பரிந்துரைக்கப்பட்டன. அதன் சாராம்சம் ஒரு inhomogenous காந்த துறையில் பீம் ஹைப்பர்ஃபைன் கூறுகள் இடமில்லாமல் பிரித்து மற்றும் ஹைப்பெஃபின் பிளவு நிலைகள் இடையே மாற்றங்கள் தொடர்ந்து தூண்டல் கொண்டுள்ளது.

வெற்றிட பம்ப்ஸ் வெற்றிட பம்ப்ஸ் H2, D2 4 5 6 வெற்றிட குழாய்கள் வெற்றிட பம்ப்ஸின் வெற்றிட குழாய்கள் படம். 11: துருவமுனைக்கப்பட்ட அணு ஹைட்ரஜன் / டியூட்டிரியம் மூலத்தின் கட்டமைப்பு திட்டம். 1 எரிவாயு ஓட்டம் சீராக்கி;

2 - ரேடியோ அதிர்வெண் Dissociator;

3 ஒரு எரிவாயு ஜெட் உருவாக்கம் அமைப்பு (முனை, ஸ்கைமர், collimator);

4 பிரித்து பிரித்து காந்தங்கள் முதல் குழு;

5 அல்ட்ரா-மெல்லிய மாற்றம் தொகுதிகள் முதல் குழு;

6 - பிரித்து பிரித்து காந்தங்களின் இரண்டாவது குழு;

7 அல்ட்ரா-மெல்லிய மாற்றம் தொகுதிகள் இரண்டாவது குழு;

8 ஒட்டுமொத்த செல் (இலக்கு).

பப்ஸ் முக்கிய கூறுகள் (படம் பார்க்க 11):

· மூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் ஓட்டம் (H2) அல்லது Deuterium (D2) சாதன சப்ளை மற்றும் கட்டுப்பாடு;

· Dissociator, அங்கு H2 அல்லது D2 மூலக்கூறுகள் நடுநிலை அணுக்கள் மீது விலகி உள்ளன;

· வாயு ஜெட் உருவாக்கம் அமைப்பு (முனை, ஸ்கைமர், collimator);

Polarization உருவாக்கம் அமைப்பு (ஸ்பின்-பிரிப்பு காந்தங்கள் மற்றும் அல்ட்ரா-மெல்லிய மாற்றம் தொகுதிகள்).

35 ஒரு ஹைட்ரஜன் அல்லது Deuterium அணு கற்றை உருவாக்க, ஒரு ரேடியோ அதிர்வெண் விலகல் பொதுவாக பயன்படுத்தப்படும். இலவச எலக்ட்ரான்கள் அதிக அதிர்வெண் மின்காந்த துறையில் அதிகரிக்கின்றன மற்றும் ஹைட்ரஜன் மூலக்கூறுகளின் ஊசலாட்ட நிலைகளை உற்சாகப்படுத்துகின்றன. இந்த செயல்முறை பின்வருமாறு குறிப்பிடப்படலாம்:

H 2 + E - + டி ® H 2 + E - ® H + H + E -, * * 8.8 EV ஹைட்ரஜன் மூலக்கூறு மற்றும் Deuterium அலையவியல் அளவுகளின் தூண்டுதல் ஆற்றல் எங்கே.

மூலக்கூறு ஹைட்ரஜன் (Deuterium) ஓட்டம் பொதுவாக 0.5 முதல் 2 Mbar · L / s வரை வரம்பில் மாறுபடும். உயர் எல்லைகள் அதிக நூல்களில் விலகல் அளவில் குறைந்து வருகின்றன. இவ்வாறு, உகந்த வேலை நிலைமைகளைக் கண்டறிவது அவசியம், இதில் விலகல் பட்டம் மற்றும் எரிவாயு ஓட்டம் அதிகபட்சமாக இருக்கும்.

அணுக்கள் மீது வெளியேற்றப்பட்ட பீம் எரிவாயு ஜெட் உருவாக்கம் அமைப்பு வழியாக செல்கிறது, அதாவது முனை, ஸ்கைமர் மற்றும் collimator. முனை வெப்பநிலை 80 k இன் பிராந்தியத்தில் நிலைப்படுத்துகிறது, இது சுழல் பிரிக்கும் காந்தங்களின் அதிகபட்ச அலைவரிசைக்கு தேவையான கற்றை அணுசக்தியின் அணு பாகங்களை விநியோகிக்க அனுமதிக்கிறது.

பீம் உருவாகிய பிறகு, SECTRUITIVE காந்தங்களை பிரிக்கும் SPIN இன் கணினியில் நுழைகிறது, அங்கு அணு கூறு மின்னணு சுழற்சியின் நோக்குநிலையால் பிரிக்கப்பட்டுள்ளது. எனவே, மின்னணு ஸ்பின் MJ \u003d +1/2 மற்றும் MJ \u003d -1/2 ஆகியவற்றின் கணிப்புகளுடன் கூடிய மாநிலங்கள் ஒரு வலுவான நுண்ணுயிர் காந்த மண்டலத்தில் தெளிக்கப்படுகின்றன. இதன் விளைவாக, எம்.ஜே. \u003d -1/2 கொண்ட அணு கூறு பீம் வெளியே துளி மற்றும் ஒரு வெற்றிட அறை உந்தி வழங்கும் பம்ப்ஸ் மூலம் நீக்கப்பட்டது.

கொடுக்கப்பட்ட திசையன் அல்லது தணிக்கை துருவப்படுத்தல் உருவாக்க, I.e. ரேடியோ அதிர்வெண் துறைகளில் உற்சாகமான நுட்பத்தை Ultrathine பிளவு அளவுகளின் ஒரு குறிப்பிட்ட மக்களின் உருவாக்கம் பயன்படுத்தப்படுகிறது.

இந்த நுட்பத்தின் சாரம் பின்வருமாறு. காந்தப் புலம் பி மற்றும் ரேடியோ அதிர்வெண் துறையில் உள்ள அணுவாய்களின் பீரங்கியுடன், இந்த B க்கான ultrathine பிளவு அளவுகளின் ஆற்றல் வேறுபாட்டிற்கு தொடர்புடைய ஒரு அதிர்வெண் கொண்ட ரேடியோ அதிர்வெண் துறையில், குறிப்பிட்ட நிலைகளுக்கு இடையில் மாற்றங்கள் உற்சாகமாக உள்ளன. Ultrafine பிளவு நிலைகள் இடையே மாற்றங்கள் இருதிசை, அது பீம் முனை வழிவகுக்கும் வழிவகுக்கும் தலைகீழ் மாற்றங்கள் சாத்தியம் தவிர்க்க வேண்டும். ஒரு சாய்வு காந்த புலத்தில் மாற்றங்களைத் தூண்டும்போது இந்த இலக்கு அடையப்படுகிறது. அதே நேரத்தில், அத்தகைய ஒரு துறையில் நகரும் ஒரு அணுவிற்காக, மாற்றத்திற்கான நிலைமைகள் ஒரு குறிப்பிட்ட பகுதியில் மட்டுமே உருவாகின்றன, அங்கு அதிர்வெண் வயலின் அளவை ஒத்துள்ளது. 36 பகுதிகளில் Atom நகரும் போது, \u200b\u200bஃபோட்டோனுடன் தொடர்பு ஒரு முறை இருந்தது. இது ஆர்எஃப் துறையின் வீச்சத்தை தேர்ந்தெடுப்பதன் மூலம் இது அடையப்படுகிறது, இது ஃபோட்டான்களின் அடர்த்தியை நிர்ணயிக்கிறது.

துருவமுனைக்கப்பட்ட அணுசக்திகளின் ஆதாரங்கள் பரவலாக துருவமுனைப்பான புரோட்டான்கள் மற்றும் ஊனமுற்றோரின் ஊசிகளையும், ஒரு உள் எரிவாயு இலக்காகவும் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. வழக்கமான pabs அளவுருக்கள், இன்று, உள்ளன: பீம் ~ 5 × 1016 அணுக்கள் / எஸ் மற்றும் துருவமுனைப்பு 8595% தீவிரம் தீவிரம். ஒரு இன்க்ஜெட் இலக்காக பப்ஸைப் பயன்படுத்தும் போது, \u200b\u200bஅத்தகைய இலக்கின் பயனுள்ள அடர்த்தி ~ 5 × 1011 அணுக்கள் / cm2. துல்லியமான உயிரணுக்களில் துருவமுனைக்கப்பட்ட அணுக்களின் கற்றை உட்செலுத்தலின் விஷயத்தில், ஒரு எளிய எரிவாயு ஜெட் உடன் ஒப்பிடும்போது ஒரு அல்லது இரண்டு கட்டளைகளால் இலக்கு அடர்த்தி அதிகரிக்கிறது.

எனவே, அணுசக்தி உடல் பரிசோதனைகளுக்கு ஒரு துருவப்படுத்தப்பட்ட எரிவாயு இலக்கை உருவாக்கும் போது, \u200b\u200bஒரு துருவமுனைக்கப்பட்ட அணு கற்றை மூலமாக மிகவும் உகந்த தேர்வு ஆகும், இது மேலே குறிப்பிடப்பட்டவர்களிடையே, அதிக அடர்த்தி மற்றும் அதிக துருவமுனைப்பு ஆகியவற்றை வழங்குகிறது.

37 பாடம் 3.

ANEKE ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டர் 3.1 இன் உள் எரிவாயு இலக்கிற்கான துருவமுனையாக அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் டியூட்டீரியத்தின் ஆதாரமானது, படத்தில் உள்ள வடிவமைப்பின் சுருக்கமான விளக்கத்தை சுருக்கமாக விளக்குகிறது. 12 dreacting காந்தம் D1 மற்றும் anke ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டர் டி சென்ட்ரல் காந்தம் டி, அதே போல் சிறப்பு வெற்றிட அறைக்கு இடையே உள்ள வசதியான சேமிப்பு வளையத்தின் மீது anke ABS இன் நிலையை காட்டுகிறது, அதேபோல் பல்வேறு வகையான இலக்குகளை நிறுவுவதற்கு திட்டமிடப்பட்டுள்ளது (கூட்டு செல், திட-நிலை, க்ளஸ்டர் மற்றும் பேட்-இலக்கு). ஒட்டுமொத்த வளையம் சுரங்கப்பாதையில் உள்ள இடம் குறைவாக இருப்பதால், மூலத்தை செங்குத்தாக நிறுவப்படும். இத்தகைய அமைப்புத் திட்டம் என்பது துருவமுனைப்பான மத்திய ank (D2) அணு ஹைட்ரஜன் காந்தம் மற்றும் அன்க் ஏபிஎஸ் டியூட்டியம் விலகல் காந்தம் (D1) இலக்கு அறைக்கு ஒரு ஆதாரமாகும். 12. anke abs மற்றும் வசதியான மோதிரங்கள் பல்வேறு வகையான இலக்குகளை நிறுவ ஒரு சிறப்பு வெற்றிட அறை. துருவமுனை அணு ஹைட்ரஜன் மற்றும் Deuterium ஆதாரமாக வரையறுக்கப்பட்ட காந்தம் D1 மற்றும் ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டர் D2 மத்திய காந்தம் இடையே அமைந்துள்ளது. இடமிருந்து வலமாக வசதியான கற்றை திசையில்.

38 ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டரின் மத்திய காந்தத்திற்கு நெருக்கமான மூலத்தை அனுமதிக்கும், இதையொட்டி ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டரின் கோணப் பிடிப்பை நிர்ணயிக்கும் முக்கிய காரணிகளில் ஒன்றாகும்.

விரிவான ABS வரைதல் படம் வழங்கப்படுகிறது. 13. IUCF மற்றும் ஹெர்ம்ஸ் / டெஸ்க்டில் இத்தகைய ஆதாரங்களை உருவாக்கும் மற்றும் இயக்குவதற்கான அனுபவத்தை உருவாக்கிய வடிவமைப்பு, ஆனால் அவர்களுக்கு பல நன்மைகள் உள்ளன.

மேல் மற்றும் கீழ் வெற்றிட அறைகளுக்கு இடையில் இடைநிலை flange (7) காந்தங்கள் D1 மற்றும் D2 இன் ரியம் இணைக்கும் தாங்கி பாலம் இணைக்கப்பட்டுள்ளது (படம் 12 ஐப் பார்க்கவும்). அத்தகைய ஒரு ஃபாண்டென்னர் மத்திய காந்தம் D2 இன் மாற்றத்தின் போது, \u200b\u200bABS மற்றும் Vacuum Champ இன் இயக்கத்தின் இயக்கத்தை உறுதி செய்கிறது, மேலும் இது ஒரு விரைவான மாற்றத்தை ஒரு விரைவான அழிப்பதை ஒப்புக்கொள்கிறது.

ஒரு ஹைட்ரஜன் அல்லது Deuterium அணு கற்றை உருவாக்க, ஒரு ரேடியோ அதிர்வெண் Discociator பயன்படுத்தப்படுகிறது (1, படம் 13). ரேடியோ அதிர்வெண் சக்தி 13.56 மெகா ஹெர்ட்ஸின் அதிர்வெண் கொண்ட ஜெனரேட்டரில் இருந்து இணையான LC-indour க்கு வழங்கப்படுகிறது. வெளியேற்ற குழாய் குளிர்வித்தல் பெரிய விட்டம் இரண்டு வெளிப்புற coaxial குழாய்கள் இடையே மது கலவையின் ஸ்ட்ரீம் வழங்கப்படுகிறது. 40100 கே என்ற வரம்பில் முனை வெப்பநிலையை உறுதிப்படுத்த, ஒரு க்ரோகோஜெனரேட்டர் (2) ஒரு நெகிழ்வான செம்பு வெப்ப பாலம் (3) மூலம் ஒரு முனையுடன் இணைக்கப்பட்டுள்ளது. மேல் வெற்றிட அறை இரண்டு நகரும் அலுமினிய பகிர்வுகளை (4) மூன்று வேறுபட்ட உந்துதல் நிலைகளால் பிரிக்கப்பட்டுள்ளது (I, II, III). ஒரு எரிவாயு ஜெட் உருவாவதற்கு ஒரு ஸ்கீமர் சேவை ஒரு பகிர்வை பிரிக்கும் அறை I மற்றும் II இல் சரி செய்யப்பட்டது. மேல் flange வடிவமைப்பு அனைத்து திசைகளில் ஸ்கைமர் அச்சில் உறவினர் முனை அச்சு இயக்கம் அனுமதிக்கிறது. திசைதிருப்பல் அலைக்கழிப்பு மற்றும் வெற்றிட அறையின் மேல் விளிம்பு இடையே ஒரு நெகிழ்வான வெற்றிட இணைப்பு பயன்பாடு நீங்கள் வெற்றிடத்தின் மீறல் இல்லாமல் முனை மற்றும் ஸ்கைமர் இடையே தூரம் மாறுபட அனுமதிக்கிறது. ஒரு பகிர்வில் சேம்பர் II மற்றும் III பிரிக்கப்பட்ட ஒரு பகிர்வில், ஒரு collimator நிறுவப்பட்ட, இறுதியாக வாயு ஸ்ட்ரீம் உருவாக்கும்.

ஸ்பின்-பிரிக்கும் secstruitive காந்தங்களின் முதல் குழு (5) அளிக்கிறது, அதே போல் கிளாசிக் ஸ்டெர்ன்-ஜெல்லோஹா பரிசோதனையில், எலெக்ட்ரானிக் பின்னால் பீம் பிரித்தெடுத்தல். இந்த வழக்கில், எம்.ஜே. \u003d +1/2 உடன் உள்ள கூறு பாதுகாப்பான ஒரு வலுவான உள்ளார்ந்த காந்தப்புலத்தில் கவனம் செலுத்துகிறது மற்றும் தீவிர மெல்லிய மாற்றங்கள் (6) தொகுதி நுழைகிறது, மற்றும் எம்.ஜே. \u003d -1/2 கொண்ட கூறு குறைபாடு மற்றும் நீக்கப்பட்டது வெற்றிட அறை பம்ப் வழங்கும் குழாய்கள் மூலம். ஆதரவு தொகுதி (6), அத்துடன் காந்தங்கள் (5), மத்திய ஏபிஎஸ் (7) மத்திய ஃப்ளாங்க் மீது உறுதியாக உள்ளது, இது முழு மூல வடிவவியலாளரை வரையறுக்கிறது.

39 II III IV பி படம். 13. anke abs வரைதல். விளக்கங்கள் உரையில் வழங்கப்படுகின்றன.

40 IV கேமராவில் ஸ்பின்-பிரிக்கும் Secstruitive காந்தங்கள் (8) மற்றும் கூடுதல் அல்ட்ரா-மெல்லிய மாற்றம் தொகுதிகள் (9) ஒரு இரண்டாவது குழு உள்ளன, இது Deuterium கற்றை ஒரு தொடர்ச்சியான துருவமுனைப்பு உருவாக்கும் பொறுப்பு.

இறுதியாக, கீழே உள்ள, ஒரு சேமிப்பு செல் (10) முன்மாதிரி காட்டப்பட்டுள்ளது, இது வசதியான ஒட்டுமொத்த வளைய வளையத்தில் பயன்படுத்த திட்டமிடப்பட்டுள்ளது.

படம் 14 anke ABS மற்றும் Polaretimeter இன் புகைப்படம் IKP10 ஆய்வகத்தில் ஆட்டுக்குட்டி மாற்றத்தை பயன்படுத்தி காட்டுகிறது.

படம். 14. ஆய்வகத்தில் புகைப்படம் அன்கேஸ் ஏபிஎஸ். மேல் வெற்றிட அறையின் உயரம் 80 செமீ ஆகும்.

Institut fr kernphysik, forschungszentrum Jlich, D-52428 Jlich, ஜேர்மனி - 41 சுருக்கமாக, நாம் முடுக்கி சோதனை நிலைமைகளின் கீழ் மூலத்தை பயன்படுத்தி கட்டளையிடப்பட்ட வடிவமைப்பின் விசேஷம் (பராமரிப்பு, கடுமையான வரம்புகளுக்கு மட்டுப்படுத்தப்பட்ட அணுகல் சோதனை உபகரணங்கள், முதலியன தொகுதிகள்.) கொண்டுள்ளது:

· கொசியான சுரங்கப்பாதை சுரங்கப்பாதையின் ஒரு குறிப்பிட்ட இடத்தில் ஒரு ஆதாரத்தை நிறுவ அனுமதிக்கும் காம்பாக்ட்ஸில், மற்றும் அதே நேரத்தில் அன்கே ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டர் அமைப்புக்கு தேவையான இடத்தை வழங்கவும்.

விரைவான நிறுவலுக்கு ஆதாரத்தின் இயக்கம் மற்றும் ஒட்டுமொத்த மோதிரத்தை அகற்றுவதற்கும், துரதிருஷ்டவசமான இலக்குகளின் (திட-நிலை, க்ளஸ்டர், Peltet Target) ஆகியவற்றின் ஆதாரத்தை மாற்றும்போது நீங்கள் முடுக்கி இழப்பு குறைக்க அனுமதிக்கிறது அன்கே ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டரில் மற்ற உடல் சோதனைகளில்.

3.2 வெற்றிட அமைப்பு அணு கற்றை தீவிரம் நிர்ணயிக்கும் முக்கிய காரணிகள் ஒன்று, மற்றும், இதன் விளைவாக, இலக்கு அடர்த்தி முதல் மற்றும் இரண்டாவது மூல அறைகள் (i, II, படம் பார்க்க 13 ). ஒரு பீம் துகள்கள் எஞ்சிய எரிவாயு ஒருங்கிணைப்பு அணுக்களின் திசை ஓட்டம் அழிக்கிறது மற்றும், இறுதியில், இலக்கு அடர்த்தி குறைந்து வழிவகுக்கிறது. சிதறல் விளைவுகளின் விளைவுகளை குறைக்க மற்றும் அணு விட்டங்களின் ஆதாரங்களில் ஒரு எஞ்சிய எரிவாயு மீது ஒரு பீம் ஒரு பீம் தளர்த்துவதற்கு, ஒரு சக்திவாய்ந்த வேறுபட்ட உந்தி அமைப்பு பயன்படுத்தப்படுகிறது, 10-410-5 Mbar மணிக்கு முதல் மற்றும் இரண்டாவது அறைகளில் ஒரு வெற்றிடத்தை வழங்கும்.

3.2.1 வெற்றிட சேம்பர் வெற்றிட தொகுதி ஏபிஎஸ் வடிவமைப்பு இரண்டு உருளை வெற்றிட அறைகளைக் கொண்டுள்ளது, மேலே இருந்து மற்றும் மத்திய கேரியர் ஃப்ளைங்கிற்கு (7, படம் 13) கீழே 40050050 MM3 பரிமாணங்களுடன் கீழே இறங்கியது. துருப்பிடிக்காத எஃகு செய்யப்பட்ட மேல் மற்றும் குறைந்த வெற்றிட சேம்பர்ஸ் சுவர் தடிமன் முறையே 8 மற்றும் 2.5 மிமீ சமமாக இருக்கும். வேறுபட்ட உந்துதல் உறுதி செய்ய, 390 மிமீ உள் விட்டம் கொண்ட மேல் வெற்றிட அறை இரண்டு பிரிவுகளால் மூன்று பகுதிகளாக பிரிக்கப்பட்டுள்ளது. பிற ஆதாரங்களைப் போலல்லாமல், பிரிப்பு பகிர்வுகளை நகர்த்தும், இது எரிவாயு ஜெட் உருவாக்கம் முறையை மேம்படுத்துவதற்கான செயல்முறையை கணிசமாக எளிதாக்குகிறது.

பாத்திரங்களின் சிக்கலான வடிவம் முனை, ஸ்கைமர் மற்றும் ஃபோரிமர் அருகே வெற்றிட நிலைமைகளை மேம்படுத்துவதற்கான ஆசை ஏற்படுகிறது மற்றும் அதிகபட்சம் உறுதி திறந்த வெளி முதல் மற்றும் இரண்டாவது வெற்றிட அறைகளை உற்பத்தி செய்யும் turomolecular குழாய்கள். அறை I மற்றும் II ஆகியவற்றைப் பிரிக்கும் மேல் பகிர்வு, சேம்பர் I மற்றும் II - 42 நோயறிதல் கண்ணாடி சாளரத்தை கொண்டுள்ளது மற்றும் சேம்பர் II இல் ஒரு சிறப்பு flange வழியாக முனையை மாற்றுவதற்கு. 389 மிமீ மற்றும் 200 மி.மீ. உயரத்துடன் இரு பகிர்வுகளும் அலுமினியத்தால் அலுமினியத்தால் செய்யப்பட்டன. அலுமினிய வார்ப்பு ஒரு நுண்ணிய மேற்பரப்பைக் கொண்டிருந்த போதிலும், வேலையின் போது, \u200b\u200bமேல் வெற்றிட அறையில் மோசமடைந்த வெற்றிடத்துடன் தொடர்புடைய பிரச்சினைகள் இல்லை. பகிர்வுகள் செயலாக்கப்படுகின்றன, இது ஒரு இடைவெளியில் 0.5 மிமீ விட குறைவாக இருக்கும் ஒரு இடைவெளியில், வெற்றிட அறையின் உட்புற மேற்பரப்பிற்கும் பகிர்வின் மேற்பரப்பிற்கும் இடையில் மிகக் குறைவு. இது கூடுதல் இணைப்புகளைத் தவிர்க்கவும், மேல் வெற்றிட அறையின் வடிவமைப்பை கணிசமாக எளிமைப்படுத்தவும் சாத்தியமானது.

படம். 15. மேல் மொபைல் பகிர்வு.

பந்து வழிகாட்டிகள் பகிர்வு மீது சரி, வெற்றிட அறையின் உள் மேற்பரப்பில் நெகிழ், நீங்கள் எளிதாக பீம் அச்சு சேர்த்து பகிர்வுகளை நகர்த்த அனுமதிக்க. குறைந்த பகிர்வின் நிலைப்பாட்டின் நிலைப்பாடு நிலையானது, ஒரு வெற்றிடத்தை மீறாமல், மத்திய தாராளமயமாக்கல் வெட்கம் உள்ளீடுகளுடன் மாறுபடும்.

எனவே, நகரும் பகிர்வுகளை பயன்படுத்துவது என்பது குறிப்பிடப்பட வேண்டும் சிக்கலான படிவம் அனுமதி:

முதல் முறையாக, ஒரு வெற்றிட அறையில் மூலத்தின் மூன்று படிகளை இணைக்க முடியும், இது அதன் நேர்கோட்டு பரிமாணங்களை கணிசமாக குறைத்தது மற்றும் முத்திரைகளின் எண்ணிக்கையை குறைத்தது;

· வாயு மூலத்திலிருந்து வெற்றிட பம்ப் மற்றும் "பம்ப்" மேற்பரப்புக்கு "பம்ப்" மேற்பரப்பின் விகிதத்தை குறைக்கவும், இது உந்தி நிலைமைகளில் குறிப்பிடத்தக்க முன்னேற்றத்திற்கு வழிவகுத்தது;

இணைக்கப்பட்ட துறையில் E0 ஒரு தன்னிச்சையான திசையில் இருந்தால், தூண்டப்பட்ட இருமுனை தருணத்தை சூப்பர்ஸ்பிரேசன் இருந்து கண்டுபிடிக்க எளிதானது

எங்கே, நீள்வட்டத்தின் முக்கிய அச்சுகள் தொடர்பாக புலம் கூறுகள். சிதறல் பணிகளில், ஒருங்கிணைந்த அச்சுகள் வழக்கமாக வீழ்ச்சி கற்றை பொறுத்து சரி செய்யப்பட்டது. X "y" z "ஐ விடட்டும் - இது ஒரு ஒருங்கிணைந்த அமைப்பு Z அச்சுக்கு இணையாக இணையாக இணையாக". சம்பவம் என்றால்

எக்ஸ் "- துருவப்படுத்தப்பட்ட, பின்னர் நாம் இருக்கிறோம் ஆப்டிகல் தேற்றம் இருந்து:

ஃபார்முலா (2.2) படி கணக்கீடுகளை முன்னெடுக்க, இது கோடுகள் மூலம் நடத்தப்பட்ட அச்சுகளின் உறவினர்களின் கூறுகளை எழுதுவதற்கு அவசியம். சமத்துவம் (2.1) மேட்ரிக்ஸ் வடிவத்தில் எழுதப்படலாம்:

பின்வரும் பதவிக்கு இணங்க, வெக்டார் நெடுவரிசைகளையும் மாட்ரிகளையும் நாங்கள் எழுதுகிறோம்:

இந்த குறியீட்டில், 2.3 பின்வரும் படிவத்தை எடுக்கிறது:

தன்னிச்சையான திசையன் f இன் கூறுகள் சூத்திரத்தின் படி மாற்றப்படுகின்றன:

எங்கே, முதலியன இதன் விளைவாக, (2.5) மற்றும் மாற்றங்கள் (2.6) இருந்து நாம்:

மேட்ரிக்ஸிற்கு தலைகீழ் அச்சுறுத்தலின் ஆர்த்தோகோனாலிட்டி மூலம் எங்கு மாற்றியமைக்கப்பட்ட மேட்ரிக்ஸ் ஆகும். இவ்வாறு, நீள்வட்டத்தின் துருவமுனைப்பு ஒரு decartian தணிக்கை ஆகும்; முக்கிய அச்சுகளில் அதன் கூறுகள் குறிப்பிடப்பட்டிருந்தால், சுழற்றப்பட்ட ஒருங்கிணைந்த அச்சுகளில் உள்ள அதன் கூறுகள் ஃபார்முலா (2.8) மூலம் தீர்மானிக்கப்படலாம். சம்பவத்திற்கான உறிஞ்சுதல் பிரிவு - துருவமுனைக்கப்பட்ட ஒளி வெறுமனே சூத்திரத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது:

எங்கே. இதேபோல், வீழ்ச்சி ஒளி துருவப்படுத்தப்பட்டால், பின்னர்

வெக்டர் சிதறல் வீச்சு என்றால்

ஒரு இருமுனை, ஒளிரும் ஒளி மூலம் ஒளிரும், குறுக்கு பகுதி சமன்பாட்டில் மாற்றாக, பின்னர் நாம் சிதறல் குறுக்கு பிரிவைப் பெறுவோம்

நாம் மேட்ரிக்ஸ் அடையாளத்தை சாதகமாக எடுத்தோம். ஒரு ஒத்த வெளிப்பாடு சிதறல் மற்றும் வீழ்ச்சி குறுக்கு பிரிவில் நடைபெறுகிறது - துருவமுனைக்கப்பட்ட ஒளி.

விண்ணப்பம்.

ஒரு குருட்டு கார் ஹெட்லைலை ஒளி இருந்து இயக்கி பாதுகாக்க பயன்படுத்த துருவமுனைக்கப்பட்ட ஒளி. கண்ணின் கண்ணாடியை மற்றும் ஹெட்லைட்கள் 45o ஐ கடந்து செல்லும் கோணத்துடன் படத்தொகுதிகளைப் பயன்படுத்தினால், உதாரணமாக, செங்குத்து வலதுபுறத்தில், டிரைவர் சாலை மற்றும் countercourses தங்கள் சொந்த ஹெட்லைட்கள் மூலம் எரிகிறது பார்க்க நன்றாக இருக்கும். ஆனால் போர்டு கார்கள் போலீரியாட் ஹெட்லைட்கள் இந்த காரின் கண்ணாடியில் பளபளப்பாகவும் கடந்து செல்லும், மற்றும் எதிர்மையின் ஹெட்லைட்கள் வெளியே செல்லும்.

இரண்டு கடந்துள்ள பொலராய்டுகள் பல பயனுள்ள சாதனங்களின் அடிப்படையை உருவாக்குகின்றன. கடந்துசெல்லும் பொலாரோடுகள் மூலம், ஒளி அனுப்பாது, ஆனால் நீங்கள் அவர்களுக்கு இடையே ஒரு ஆப்டிகல் உறுப்பு வைத்து, துருவமுனைப்பு விமானத்தை சுழற்றினால், நீங்கள் சாலையை திறக்க முடியும். எனவே ஒளியின் உயர் வேக மின்-ஆப்டிகல் மாற்றிகள் ஏற்பாடு செய்யப்பட்டுள்ளன. அவை பல தொழில்நுட்ப சாதனங்களில் பயன்படுத்தப்படுகின்றன - எலக்ட்ரானிக் ரேஞ்சில்ஸ், ஆப்டிகல் தொடர்பு சேனல்கள், லேசர் நுட்பம்.

என்று அழைக்கப்படும் photochromic கண்ணாடிகள், பிரகாசமான சூரிய ஒளி அறியப்படுகிறது, ஆனால் ஒரு மிக வேகமாக மற்றும் பிரகாசமான ஃப்ளாஷ் (உதாரணமாக, மின்சார வெல்டிங் போது) கண்கள் பாதுகாக்கும் திறன் இல்லை (உதாரணமாக, மின்சார வெல்டிங் போது) - டிமிங் செயல்முறை ஒப்பீட்டளவில் மெதுவாக உள்ளது. துருவமுனைக்கப்பட்ட கண்ணாடிகள் நடைமுறையில் உடனடி "எதிர்வினை" (50 க்கும் குறைவாக) உள்ளன. ஒளி பிரகாசமான ஃப்ளாஷ் மினியேச்சர் Photodetectors நுழைகிறது (Photodiodes) நுழைகிறது, ஒரு மின்சார சமிக்ஞை, எந்த கண்ணாடிகளை ஒளிபரப்பாக மாறும்.

துருவமுனைப்பு கண்ணாடிகள் ஸ்டீரியோங்கோவில் பயன்படுத்தப்படுகின்றன, இது கலவைகளின் மாயையை அளிக்கிறது. மாயை ஒரு ஸ்டீரியோ ஜோடியின் உருவாக்கத்தை அடிப்படையாகக் கொண்டது - வலது மற்றும் இடது கண் மூலைகளிலும் தொடர்புடைய பல்வேறு கோணங்களில் எடுக்கப்பட்ட இரண்டு படங்கள். ஒவ்வொரு கண் அவரை வடிவமைக்கப்பட்ட ஒரு படத்தை மட்டுமே கண்டது என்று அவர்கள் கருதப்படுகிறார்கள். இடது கண் படத்திற்கான படத்தை, அலைவரிசையின் செங்குத்து அச்சு மூலம் பொலராய்டு மூலம் திரையில் தோன்றும், மற்றும் வலதுபுறமாக - ஒரு கிடைமட்ட அச்சு மற்றும் துல்லியமாக திரையில் அவற்றை இணைக்க. பார்வையாளர் பொலராய்டு கண்ணாடிகள் மூலம் தெரிகிறது, இதில் இடது poaresis அச்சு செங்குத்து, மற்றும் சரியான கிடைமட்ட உள்ளது; ஒவ்வொரு கண் மட்டுமே "அவரது" படத்தை மட்டுமே காண்கிறது, மற்றும் ஸ்டீரியோ விளைவு ஏற்படுகிறது.

ஸ்டீரியோஸ்கோபிக் தொலைக்காட்சிக்கு, கண்ணாடி கண்ணாடியின் வேகமான மாற்று குறையும் ஒரு முறை திரையில் படங்களை மாற்றுவதன் மூலம் ஒத்திசைக்கப்படுகிறது. பார்வையின் நிலைமையின் காரணமாக, ஒரு சிறிய படத்தை ஏற்படுகிறது.

பொலராய்டுகள் பரவலாக கண்ணாடி மற்றும் பளபளப்பான பரப்புகளில் இருந்து கண்ணை கூசும், நீர் இருந்து (வெளிச்சத்தில் இருந்து பிரகாசமாக துருவமுனையாக உள்ளது) இருந்து கண்ணை கூசும் வரை பயன்படுத்தப்படுகின்றன. திரவ படிக திரைகள் துருவமுனையாகவும் ஒளி திரைகளும்.

துருவமுனைப்பு முறைகள் கனிமவியல், படிகவியல், புவியியல், உயிரியல், வானியற்பியல், வானியல், வளிமண்டல நிகழ்வைப் படிக்கும் போது பயன்படுத்தப்படுகின்றன.

Deuteron ஒரு புரோட்டான் மற்றும் ஒரு நியூட்ரான் கொண்ட ஒரு கர்னல் ஆகும். இந்த எளிமையான அணுசக்தி முறையின் பண்புகள் (Deuteron கம்யூனிகேஷன் எரிசக்தி, சுழல், காந்த மற்றும் குவாட்ருபோல் தருணங்களை படிப்பதைப் படியுங்கள்) நியூக்ளோன்-நியூக்ளியோன் தொடர்புகளின் பண்புகளை விவரிக்கும் சாத்தியக்கூறுகளால் தேர்ந்தெடுக்கப்படலாம்.

Deuteron ™ (r) அலை செயல்பாடு தோற்றத்தை கொண்டுள்ளது

இது முழு மாற்றம் பகுதி ஆர் ஒரு நல்ல தோராயமாக உள்ளது.
சுழல் மற்றும் சமுத்திரத்தின் முதல் 1 +, நியூக்ளான்கள் S- மாநிலத்தில் (l \u003d 0 + 0) இருக்கக்கூடும், அவற்றின் முதுகில் இணையாக இருக்க வேண்டும். ஸ்பின் 0 உடன் தொடர்புடைய மாநிலத்தின் ஒரு டியூனரன் இல்லாததால், அணுசக்தி படைகள் பின்னால் சார்ந்து கூறுகின்றன.
S- மைய உள்ள Deuteron காந்த தருணம் (கர்னல் காந்த தருணத்தை பார்க்க) μ (கள்) \u003d 0.8796μ n, சோதனை மதிப்புக்கு நெருக்கமாக. Deuteron அலை செயல்பாட்டில் டி மாநில (எல் \u003d 1 + 1) ஒரு சிறிய அடித்தளத்தால் வேறுபாடு விளக்கப்படலாம். D- நிபந்தனைக்கான காந்தப்பு தருணம்
μ (d) \u003d 0.1204μ n. டி மாநிலத்தின் ஒரு சேர்க்கை 0.03 ஆகும்.

D-chead ஒரு தூய்மையற்ற தன்மை மற்றும் Deuterona ஒரு quadrupole தருணத்தின் முன்னிலையில் அணுசக்தி நெரிசல் இயல்பு சாட்சியமளிக்கிறது. இத்தகைய சக்திகள் தணிக்கை என்று அழைக்கப்படுகின்றன. அவர்கள் SPINS S 1 மற்றும் S 2 இன் கணிப்புகளின் அளவை சார்ந்து, ஒரு கருவூல டீட்டரனிலிருந்து இன்னொரு இடத்திற்கு இயக்கப்படும் ஒரு திசையன் திசையில் நியூக்ளியோன்களின் அளவைப் பொறுத்து. டியூட்டரனின் ஒரு நேர்மறையான நான்கு மடங்கு கணம் (elongated ellipsoid) நியூக்ளான்கள் ஈர்ப்பு, ஒரு நெகிழ்வான நீள்வட்டம் - மறுப்பு.

ஸ்பின் சுற்றுப்பாதை தொடர்பு அல்லாத துருவமுனைப்பு மற்றும் துருவமுனைக்கப்பட்ட உணவு மற்றும் துருவமுனைப்பு துகள்கள் சிதறலில் அல்லாத பூஜ்ய சுழல் கொண்ட துகள்கள் சிதறல் தனித்துவங்கள் தன்னை வெளிப்படுத்துகிறது. அணுசக்தி தொடர்புகளின் சார்பு, கருவுறையின் முதுகெலும்பு மற்றும் முதுகெலும்பு தருணங்களை எவ்வாறு ஒருவருக்கொருவர் உறவினராக இயக்கியது என்பதைப் பொறுத்து பின்வரும் பரிசோதனையில் கண்டறியப்படலாம். அல்லாத துருவப்பட்ட புரோட்டான்களின் ஒரு மூட்டை (அதே நிகழ்தகவுடன் முதுகெலும்புகள் "அப்" (அத்தி 3) மற்றும் "கீழே" (சிவப்பு Mugs) ஆகியவை 4 வது இலக்கை நோக்கிச் செல்கின்றன. ஸ்பின் 4 அவர் j \u003d 0. சுற்றுப்பாதை தருணங்கள் மற்றும் ஸ்பின் வெக்டாஸின் உறவினரின் நம்பகத்தன்மையை சார்ந்திருப்பதால், புரோட்டான் துருவமுனைப்பு ஏற்படுகிறது, i.e. இடது பக்கம் "அப்" (நீல வட்டங்கள்), ls, மற்றும் வலதுபுறமாக, மீண்டும் "கீழே" (சிவப்பு வட்டங்கள்) ஆகியவற்றைக் கொண்ட புரோட்டான்கள் சிதறிப்போகின்றன. ஸ்கேட்டட் வலது மற்றும் இடதுகளின் புரோட்டான்களின் எண்ணிக்கை, இருப்பினும், முதல் இலக்கை சிதறடிக்கும் போது, \u200b\u200bஒரு பீம் துருவமுனைப்பு ஏற்படுகிறது - மீண்டும் ஒரு குறிப்பிட்ட திசையில் துகள்களின் ஒரு கற்றை ஒரு முக்கியத்துவம். அடுத்து, எந்த புரோட்டான்கள் மீண்டும் "டவுன்" மீண்டும் ஆதரிக்கப்படுகின்றன இரண்டாவது இலக்கு (4 அவர்). மேலும், முதல் சிதறலைப் போலவே, ஸ்பின் "அப்" என்ற புரோட்டான்கள் முக்கியமாக வெளியேற்றப்பட்ட இடது, மற்றும் மீண்டும் "கீழே" முக்கியமாக வலதுபுறம் சிதறடிக்கப்பட்டன. ஆனால், ஏனெனில் இரண்டாம் கட்டத்தில், இரண்டாம் இலக்கை சிதறடிக்கும் போது, \u200b\u200b"கீழே" முதன்மையான புரோட்டான்கள், இரண்டாவது இலக்கை நோக்கி விழும் போது சிதறிய புரோட்டான்களின் ஒரு கோணத் தன்மை வாய்ந்ததாக இருக்கும். இடது கண்டறிதல்களுடன் பதிவு செய்யப்பட்ட புரோட்டான்களின் எண்ணிக்கை சரியான கண்டுபிடிப்பாளரால் பதிவுசெய்யப்பட்ட புரோட்டான்களின் எண்ணிக்கையைக் காட்டிலும் குறைவாக இருக்கும்.
நியூக்ளியோன்-நியூக்ளியோன் தொடர்புகளின் பரிமாற்ற வீதமானது, புரோட்டான்களில் உயர் ஆற்றல்களின் நியூட்ரான்களை (பல நூறு மீவ்) சிதறடிக்கும். Neutron Scattering இன் வேறுபாடுள்ள குறுக்கு பகுதி S.ts.m. க்கு அதிகபட்சமாக சிதறடிக்கப்பட்டுள்ளது, இது புரோட்டான் மற்றும் நியூட்ரான் இடையேயான குற்றச்சாட்டின் பரிமாற்றத்தால் விளக்கப்பட்டுள்ளது.

அணு சக்தி பண்புகள்

1. சிறிய அணுசக்தி ஆரம் (ஏ ~ 1 FM).
2. அணுசக்தி சாத்தியமான v ~ 50 mev பெரிய மதிப்பு.
3. துகள்களின் சுழற்சிகளிலிருந்து அணுசக்தி சக்திகளின் சார்பு.
4. நியூக்ளியோன்களின் தொடர்புகளின் தொடர்ச்சியான தன்மை.
5. அணுசக்தி படைகள் ஸ்பின் மற்றும் சுற்றுப்பாதை தருணங்களின் பரஸ்பர நோக்குநிலையை சார்ந்தது (ஸ்பின்-சுற்றுப்பாத சக்திகள்).
6. அணுசக்தி தொடர்பு என்பது செறிவூட்டலின் சொத்து.
7. அணுசக்தி சக்திகளின் சுதந்திரம்.
8. அணுசக்தி தொடர்புகளின் பகிரப்பட்ட தன்மை.
9. பெரிய தொலைவில் உள்ள கருக்கள் இடையே உள்ள ஈர்ப்பு (R\u003e 1 FM) சிறியதாக (r< 0.5 Фм).

Nucleon-nucleon சாத்தியம் வடிவம் (பரிமாற்றம் உறுப்பினர் இல்லாமல்) உள்ளது

B.1 அறிமுகம்.

B.2 ஒட்டுமொத்த துகள்கள்.

ஸ்பின் 1 5 V.4 உடன் துகள்களின் துருவமான நாடுகளின் விவரம் 1 5 V.4 உடன் ஒரு சுருக்கமான கண்ணோட்டத்தின் ஒரு சுருக்கமான கண்ணோட்டம்

V.5 விவாதம் வேலை இலக்கு மற்றும் கட்டமைப்பு.

நான் சோதனை அமைக்கிறேன்

1.1 உந்துதல்.

1.2 சோதனை நிறுவல்.

1.3 முறையான அளவீடுகள் மற்றும் மாடலிங்

1.4 அமைப்பு மற்றும் தூண்டுதல் கொள்கை.

இரண்டாம் மென்பொருள்

II. 1 அறிமுக கருத்துரைகள்

11.2 QDPB தரவு சேகரிப்பு மற்றும் செயலாக்க அமைப்பு

11.3 கட்டமைக்கக்கூடிய தரவு விளக்கக்காட்சிகள் மற்றும் உபகரணங்கள்

11.4 அமர்வு சார்ந்த தரவு சமர்ப்பிப்பு கருவிகள்

11.5 DAQ கணினி அமைப்பு.

II. 6 Polaretimeter தரவு சேகரிப்பு அமைப்புகள்.

W சோதனை முடிவுகள் மற்றும் விவாதம்

III. முறையான பிழை ஆதாரங்களின் 1 பகுப்பாய்வு.

111.2 சோதனை தரவு.

111.3 சோதனை தரவு விவாதம்.

விவாதங்களின் பரிந்துரைக்கப்பட்ட பட்டியல்

• ஒட்டகத் துகள்களின் பிறப்பில் ஸ்பின் மற்றும் ஐசோஸ்பின் விளைவுகளின் ஆய்வு 2007, உடல் மற்றும் கணித சயின்ஸ் டாக்டர் லிட்வினென்கோ, அனடோலி கிரிகோரிவிசி

• 0.7-9.0 GEV / S இன் துடிப்பான்களின் மற்றும் கருக்கலுடனான துருவமுனைப்பான deuterons பரமயமாக்கல் ஆய்வுகள் ஆய்வு 2006, உடல் மற்றும் கணித அறிவியல் டாக்டர் டாக்டர், விளாடிமிர் பெட்ரோவிச்

• எதிர்வினைகள் -DD → 3hen anddd -d → 3h ப → 3h பத்தில் → 3h பக் 2007, உடல் மற்றும் கணித விஞ்ஞானிகளின் வேட்பாளர் யானெக், மரியான்

• எதிர்வினைகள் ஒரு (டி, ப) எக்ஸ் மற்றும் ஏ (டி, டி) x இல் 9 gev / c மற்றும் deuteron அமைப்பு குறைந்த தூரத்தில் 1998, உடல் மற்றும் கணித விஞ்ஞானிகளின் வேட்பாளர் லேடிகின், விளாடிமிர் பெட்ரோவிச்

• 880 மற்றும் 2000 MEV இல் Deuteron-Proton மீறல் சிதறலின் AY, Ayy மற்றும் Axx Respons இன் பகுப்பாய்வு திறன்களின் ஆய்வு 2010, உடல் மற்றும் கணித சயின்ஸ் வேட்பாளர் Kurilkin, Pavel Konstantinovich

விவாதம் (ஆசிரியரின் சுருக்கத்தின் ஒரு பகுதி) டென்செர்ஸ்டன் இன்ஸ்டிடியூஷிங் திறன் T20 டென்டரன் பிரித்தெடுத்தல் எதிர்வினையின் அளவீடுகளின் செயல்திறன், பூஜ்ய கோணம் மற்றும் தரவு சேகரிப்பு அமைப்புகள் துருவமுனைப்புகளில் தரவு சேகரிப்பு அமைப்புகளுக்கு மென்பொருள் அபிவிருத்தி "

B.1 அறிமுகம்

தணிக்கைத் திறனைத் தோற்றுவிக்கும் திறன் கொண்ட டி 20 ஆம் திகதிகளின் அளவீடுகளின் அளவீடுகளின் அளவீடுகளின் சோதனை முடிவுகளை வழங்குகிறது (துணை-வாசலில்) peonies. அணுசக்தி ஆராய்ச்சிக்கான கூட்டு நிறுவனம் (LVE Jinr, துப்னா, ரஷ்யா) ஆகியவற்றிற்கான கூட்டு நிறுவனங்களின் மிகச்சிறந்த ஆற்றல்களின் மிகச்சிறந்த துருவமுனைப்பான துவாரங்களின் பீம் மீது கோளத்தின் ஒத்துழைப்பு மூலம் அளவீடுகள் மேற்கொள்ளப்பட்டன. துருவமுனைப்பு பற்றிய ஆய்வு, அல்லாத முறிவு துகள்கள், ஹாமில்டோனியன் தொடர்பு பற்றிய தகவல்களுடன் ஒப்பிடும்போது, \u200b\u200bமிகவும் விரிவானதாக உள்ளது, எதிர்வினையின் வழிமுறைகள் மற்றும் எதிர்வினைகளில் உள்ள துகள்களின் கட்டமைப்பு ஆகியவற்றுடன் ஒப்பிடப்படுகிறது. இன்றுவரை, தொலைதூரத்தில் உள்ள கருக்களின் பண்புகளின் கேள்வி, சிறிய அல்லது கருக்களின் அளவைக் கொண்ட சிறிய அல்லது ஒப்பிடக்கூடியது, பரிசோதனையாகவும் கோட்பாட்டு புள்ளிகளுடனும் நன்கு புரிந்து கொள்ளப்படவில்லை. அனைத்து கருக்களின் டியூட்டரன் குறிப்பிட்ட ஆர்வமாக உள்ளது: முதலில், இது பரிசோதனையாகவும் கோட்பாட்டு புள்ளிகளுடனும் மிகவும் ஆய்வு செய்யப்பட்ட மையமாகும். இரண்டாவதாக, டீட்டரோனாவிற்கு எளிமையான அணுக்கருவைப் பொறுத்தவரை, எதிர்வினை வழிமுறைகளை சமாளிக்க எளிது. மூன்றாவதாக, Deuteron ஒரு nontrivial ஸ்பின் அமைப்பு (1 சமமாக 1, மற்றும் ஒரு nonzero குவாண்டிருபோல் கணம்) உள்ளது, இது ஸ்பின் காணக்கூடிய படிப்பதற்கான பரந்த சோதனை சாத்தியக்கூறுகளை வழங்குகிறது. அளவீட்டு திட்டம், இதில் ஆய்வுத் திட்டத்தில் வழங்கப்பட்ட சோதனை தரவு பெறப்படுகிறது, இது அமைப்பின் ஆய்வுகளின் இயற்கை தொடர்ச்சியாகும் அணு தானியங்கள் துருவமுனைப்பான கருக்களின் மோதல்களில் ஒட்டுமொத்த துகள்களின் பிறப்புடன், துருவமுனைப்புடன், துருவமுனைப்பாகவும் துருவமுனைப்பாகவும் கருதப்படுகிறது. ஆய்வக வேலைகளில் வழங்கப்பட்ட சோதனைத் தரவு நீங்கள் சிறிய இடைவெளியில் தூரத்திலிருந்த சுழற்சியின் சுழற்சியின் சுழற்சியின் சுழற்சியை புரிந்துகொள்ளவும், ஒரு லெப்டோன் விசாரணையுடன் சோதனைகளில் பெற்றுள்ள டீட்டரன் அமைப்பைப் பற்றிய தகவலை பூர்த்தி செய்ய அனுமதிக்கின்றன துரதிருஷ்டவசமாக, எனவே தொடர்புடையவை. இன்றுவரை, விளக்கவுரை வேலை கொடுக்கப்பட்டுள்ள தகவல், அருகதை உடையவர்கள் இது போன்ற ஆய்வுகளின் செயல்படுத்தவில்லை, தற்போது அடுத்த சில வருடங்களுக்கு முன்பு தான் சிக்கலான முடுக்கி ஒரு SPE கிடைக்கும் பல GeV ஆற்றல் கொண்ட துருவப்படுத்தியது deuterons, உத்திரங்கள் என்பதால், அங்கு இயற்கையாகவே குறிப்பிட்ட திசையில் ஆய்வுகள் தொடர. சர்வதேச ஒத்துழைப்பு அமைப்பில் குறிப்பிடப்பட்டுள்ள தரவு, பல சர்வதேச மாநாடுகள் பற்றிய தகவல்கள், அதேபோல் குறிப்பிடப்பட்ட பத்திரிகைகளில் வெளியிடப்பட்டன.

மேலும், இந்த அத்தியாயத்தில், மேலும் விளக்கக்காட்சிக்கு தேவையான ஒட்டுமொத்த துகள்களைப் பற்றிய தேவையான தகவல்களை நாங்கள் வழங்குகிறோம், துருவமுனைப்பின் விளக்கத்தில் பயன்படுத்தப்படும் வரையறைகள், அதே போல் கொடுக்கும் குறுகிய ஆய்வு டீட்டரன்களின் சரிவின் எதிர்வினையின் மீது இலக்கியத்தில் அறியப்பட்ட முடிவுகள்.

B.2 ஒட்டுமொத்த துகள்கள்

ஒட்டுமொத்த துகள்கள் பிறந்த சட்டங்கள் ஆய்வுகள் XX நூற்றாண்டின் எழுபதுகளில் தொடங்கிய காலத்திலிருந்து நடத்தப்படுகின்றன ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, அதில் உயர் துடிப்பு நடத்தை (\u003e 0.2 GeV / சி) துண்டாக்கும் உட்கருபிளவுகளில் கூறுகள் பற்றிய தகவலைப் பெறலாம் ஒட்டுமொத்த துகள்கள் பிறந்த உடன் வினைகளின் ஆய்வானது மிகவும் ஆர்வமுடையது. இந்த பெரிய உள் பருப்பு வகைகள் சிறியவை (< 1 ферми) межнуклонным расстояниям. На таких (меньших размера нуклона) расстояниях использование нуклонов как квазичастиц для описания свойств ядерной материи представляется необоснованным, и могут проявляться эффекты ненуклонных степеней свободы в ядрах , , , . В глубоконеупругом рассеянии лептонов упомянутый диапазон внутренних импульсов соответствует значениям переменной Бьоркена хъ > 1, பிரிவுகள் மிகவும் சிறியதாக மாறும்.

முதலாவதாக, நாம் "ஒட்டுமொத்த துகள்" என்ற வார்த்தையின் கீழ் மேலும் புரிந்து கொள்ளப்படுவோம் (உதாரணமாக, எடுத்துக்காட்டாக, அதைப் பார்க்கவும்). எதிர்வினைகளில் பிறந்த ஒரு துகள்:

AG + AC. ^ C + x, (1) பின்வரும் இரண்டு நிலைமைகள் திருப்தி என்றால் "ஒட்டுமொத்த" என்று அழைக்கப்படுகிறது:

1. துகள் சி எதிர்வினை (1) இல் கர்னல் AI மற்றும் ஏசி போன்ற அணுக்கருத்துகளுக்கும் அதே துடிப்பு கொண்ட இலவச அணுக்கருத் துகளின் மோதி, இயங்குறுப்பு பகுதியில் பிறந்தார் அணுக இருந்தது;

2. துகள் சி மோதல் துகள்கள் ஒரு துண்டு துண்டாக பகுதியில் சொந்தமானது, i.e. ஒன்று செய்யப்பட வேண்டும்

உல், - yc \\< \YAii - Ус| , (2) либо

Ya "-ye \\

Ya "- yc \\" - ye \\ \u003d - \\ + \\ yai - yai \\. (நான்கு)

அது பின்வருமாறு ஒரு நிலையான இலக்கு மீது பரிசோதனைகளுக்கு (,,,,, பார்க்கவும்), சோதனை மூலம் பெறப்பட்ட தகவல்களின் அடிப்படையில், ஒட்டுமொத்த துகள்கள் ஸ்பெக்ட்ரம் வடிவம் பலவீனமாக மோதல் ஆற்றல் மீது, சம்பவம் துகள்கள் ஆற்றல்களுடன் தொடங்கி சார்ந்துள்ளது \u003e 3-IV. இந்த அறிக்கை படத்தில் விளக்கப்பட்டுள்ளது. 1, சம்பவம் புரோட்டான் ஆற்றலின் மீது தங்கியிருப்பலைக் காட்டும் வேலையில் இருந்து இனப்பெருக்கம் செய்யப்பட்டது: (ஆ) பல்வேறு கதாபாத்திரங்களின் Peonies 7g ~ / 7g + மற்றும் (a) ஸ்பெக்ட்ரம் ஸ்பெக்ட்ரம் அளவுருவின் உறவு, பின்னர் EDA ஆகியவற்றுக்கான / டி.பி தோராய மதிப்பு - (-) 180 கோணத்தைக் ° அளவிடப்படும் ஒட்டுமொத்த peonies பிறந்த பிரிவு ஒரு EXER கொண்டு. இதன் பொருள் முதன்மை ஆற்றலிலிருந்து ஸ்பெக்ட்ராவின் வடிவத்தின் சுதந்திரத்தின் சுதந்திரம் \\ Yaii - YAI \\\u003e 2 உடன் மோதல் வேகம் வேறுபாடு தொடங்குகிறது.

மற்றொரு நிறுவப்பட்ட முறை துகள் வகைகளில் இருந்து ஒட்டுமொத்த துகள்களின் ஸ்பெக்ட்ராவின் சுதந்திரம் ஆகும், இதில் துண்டு பிரசுரம் ஏற்படுகிறது (படம் 2 ஐப் பார்க்கவும்).

ஆய்வுத் தொழில்கள் ஒட்டுமொத்த peonerons மீது துருவப்படுத்தப்பட்ட deuterons துண்டுகள் மீது சோதனை தரவு விவாதிக்கிறது என்பதால், பின்னர் மேலும் விவரம் puloulative துகள்கள் பிறப்பு (துண்டு துண்டான அணுக்கருவின் அணு வெகுஜன மீது சார்பு, துகள்கள் பல்வேறு மீது சார்பு , முதலியன) விவாதிக்கப்பட மாட்டாது. தேவைப்பட்டால், அவர்கள் விமர்சனங்களில் காணலாம் :,,,,,,

படம். 1: சம்பவம் புரோட்டான் (டி.ஆர்) ஆற்றல் சார்ந்திருத்தல் (அ) சாய்வு தலைகீழ் அளவுரு அப்போதைய மற்றும் (ஆ) டிடி ~ / tt + வெளியீடுகள் விகிதம், peonies 100 MeV ஆக ஆற்றல் இருந்து ஒருங்கிணைக்கப்பட்ட . எண்ணிக்கை மற்றும் வட்டங்களுடன் குறிக்கப்பட்ட தரவு மற்றும் வேலை இருந்து எடுக்கப்பட்டது. முக்கோணங்களுடன் குறிக்கப்பட்ட தரவு வேலையில் இருந்து மேற்கோள் காட்டப்பட்டுள்ளது.

V.W. ஸ்பின் 1 உடன் துகள்களின் துருவமான மாநிலங்களின் விளக்கம்

மேலும் வழங்கல் வசதிக்காக, நாங்கள் ஸ்பின் 1 துகள் எதிர்வினைகள் விவரிக்கும் பயன்படுத்தப்படுகின்றன கருத்துக்களை அறிமுகப் படுத்துவதில் சுருக்கமான கண்ணோட்டத்தை முன்வைக்க.

வழக்கமான சோதனை நிலைமைகளில், ஸ்பின் (பீம் அல்லது இலக்கு) உடன் துகள் குழுமம் அடர்த்தி மேட்ரிக்ஸ் பி மூலம் விவரிக்கப்படுகிறது, இதில் முக்கிய பண்புகள் பின்வருமாறு:

1. நெறிமுறை SP (/ 5) \u003d 1.

2. hermiticity p \u003d p +.

தற்போதைய சோதனை ஜி குறிப்பு 6.

F-1-1-1-1 எஃப் தற்போதைய பரிசோதனைகள்

T ▼ குறிப்பு 6.

L-s o - si - r k f d sh

ஒட்டுமொத்த பெரிய அளவிலான மாறி XS.

படம். 2: ஒரு ஒட்டுமொத்தமாக பெரிய அளவிலான மாறி எக்ஸ் (57) (57) (57) (57) (57) (57) (57) (57) (57) (57) (பத்தி 2 ஐப் பார்க்கவும்) பூஜ்ஜிய கோணத்தின் கீழ் பல்வேறு இலக்குகளில் துண்டிக்கப்படுவதற்கு. வரைதல் வேலையில் இருந்து எடுக்கப்படுகிறது.

3. ஆபரேட்டரின் சராசரி (O) \u003d SP (OP) என கணக்கிடப்படுகிறது.

குழும (வரையறுக்கும் க்கான - பீம்) இன் முனைவாக்க ஸ்பின் 1/2 கொண்டு துகள்கள் திசையில் பண்பு கொண்டது, இது நடு அளவு மீண்டும். ஸ்பின் 1 உடன் துகள்களைப் பொறுத்தவரை, திசையன் மற்றும் தணிக்கை துருவமுனைப்பு ஆகியவை வேறுபடுகின்றன. "டென்சர் துருவமுனைப்பு" என்ற வார்த்தை, ஸ்பின் 1 உடன் துகள்களின் விளக்கம் இரண்டாவது ரேங்க் தணிக்கையாளர்களைப் பயன்படுத்துகிறது. பொதுவாக, ஸ்பின் துகள்கள் ரேங்க் 21 இன் தணிக்கை மூலம் விவரிக்கப்படுகின்றன, அதனால் நான் 2 வது, 3 வது அணிகளின் துருவமுனைப்பின் அளவுருக்களை வேறுபடுத்துவது அவசியம்.

1970 ஆம் ஆண்டில், மாடிசன் மாநாடு என்று அழைக்கப்படுவது துருவமுனைப்பு நிகழ்வுகளில் 3 வது சர்வதேச சிம்போசியத்தில் ஏற்றுக்கொள்ளப்பட்டது, குறிப்பாக, துருவமுனைப்பு சோதனைகளுக்கான நியமங்கள் மற்றும் சொற்பிறப்பியல் ஆகியவற்றை ஒழுங்குபடுத்துகிறது. ஒரு அணுசக்தி எதிர்வினை ஒரு (A, B) துகள்களை பதிவு செய்யும் போது, \u200b\u200bஒரு துருவமுனைப்பான மாநிலத்தில் அல்லது துருவமுனைப்பு நிலைகளில் ஏற்படும் துருவமுனைப்பு நிலையில், அம்புகள் வைக்கப்படுகின்றன. உதாரணமாக, பதிவு 3h (சி.ஏ., பி) 4 ஒரு அல்லாத துருவமுனைக்கப்பட்ட இலக்கு 3h துருவப்படுத்தப்பட்ட deuterons டி தொட்டது என்று அர்த்தம் இல்லை மற்றும் விளைவாக நியூட்ரான்களின் துருவமுனைப்பு காணப்படுகிறது.

ஒரு அணுசக்தி எதிர்வினைகளில் ஒரு துகள் பி துருவமுனைப்பு அளவிடுவதாக கூறும்போது, \u200b\u200bசெயல்முறை A (A, B) இல், I.E. இந்த வழக்கில், மூட்டை மற்றும் இலக்கு துருவப்படுத்தப்படவில்லை. எதிர்வினையின் குறுக்கு பிரிவில் மாற்றங்களை விவரிக்கும் அளவுருக்கள், ஒரு பீம் அல்லது இலக்கை (ஆனால் இருவரும் அல்ல) என்பது துருவமுனையாக இருக்கும் போது, \u200b\u200bவடிவத்தின் எதிர்வினையின் பகுப்பாய்வு திறன்களை என்று அழைக்கப்படுகிறது. இவ்வாறு, சிறப்பு வழக்குகள், துருவமுனைப்பு மற்றும் பகுப்பாய்வு திறன்களுடன் கூடுதலாக, அவை பல்வேறு எதிர்வினைகளை வகைப்படுத்துவதால் தெளிவாக வேறுபடுகின்றன.

வகை A (A, B) B இன் எதிர்வினைகள் (A, B) b, A (A, B) b, முதலியன துருவமுனைப்பு பரிமாற்ற எதிர்வினைகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. துகள்கள் பி மற்றும் துகள்கள் பி மற்றும் துகள்கள் பி மற்றும் துகள்கள் பைண்டிங் ஸ்பின் தருணங்கள் துருவமுனைப்பு குணகம் என்று அழைக்கப்படுகின்றன.

"ஸ்பின் Cormelations" என்ற வார்த்தை ஒரு (A, B) B மற்றும் A (A, B) b, மற்றும் பிந்தைய வழக்கில் எதிர்வினைகளை ஆய்வு செய்வதற்கான சோதனைகளுக்கு பொருந்தும், இதன் விளைவாக துகள்களின் துருவமுனைப்பு அளவிடப்பட வேண்டும் அதே நிகழ்வு.

மாடிசன் மாநாட்டிற்கு இணங்க துருவமுனைப்பு துகள்கள் (பகுப்பாய்வு திறன்களை அளவிடுவது) ஒரு பீம் கொண்ட சோதனைகளில், Z அச்சு KJN மூட்டை துகள் துடிப்பு இயக்கியது, அச்சு y - k (p x kout (அதாவது செங்குத்து எதிர்வினை விமானம்), மற்றும் எக்ஸ் அச்சு இயக்கப்பட வேண்டும், இதனால் ஒருங்கிணைந்த அமைப்பு சரியானது.

ஸ்பின் / உடன் துகள்களின் துருவமுனைப்பு நிலை முழுமையாக விவரிக்கப்படுகிறது (21 + 1) 2 - 1 அளவுருக்கள். இதனால், ஸ்பின் 1/2 உடன் துகள்களுக்காக, மூன்று அளவுருக்கள் பை ஒரு திசையன் பி உருவாக்கம், துருவமுனைப்பு திசையன் என்று அழைக்கப்படுகிறது. எஸ்.ஜி. மூலம் குறிக்கப்பட்ட ஆபரேட்டர் ஸ்பின் 1/2 இன் அடிப்படையில் வெளிப்பாடு:

Pi \u003d fa), i \u003d x, y, y, z, (5) மூலையில் அடைப்புக்குறிக்குள் சராசரியாக சராசரியாக சராசரியாக (எங்கள் விஷயத்தில் - பீம்). முழுமையான மதிப்பு r வரையறுக்கப்பட்டுள்ளது< 1. Если мы некогерентно смешаем п+ частиц в чистом спиновом состоянии, т.е. полностью поляризованных в некотором данном направлении, и частиц, полностью поляризованных в противоположном направлении, поляризация составит р - , или p = N+-N- , (6) если под iV+ = и AL = п™+п понимать долю частиц в каждом из двух состояний.

ஸ்பின் 1 உடன் துகள்களின் துருவமுனைப்பு தணிக்கை மூலம் விவரிக்கப்பட்டுள்ளது என்பதால், அதன் விளக்கக்காட்சி சிக்கலானது மற்றும் குறைவான காட்சி ஆகிறது. துருவமுனைப்பு அளவுருக்கள் ஸ்பின் ஆபரேட்டர் 1 இன் சில மதிப்புகள் மதிப்புகள் ஆகும் 1, S. இரண்டு வெவ்வேறு செட் வரையறைகள் தொடர்புடைய துருவமுனைப்பு அளவுருக்கள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன - கார்டீசியன் டென்சர் தருணங்கள் பை, பைஜி மற்றும் TKQ ஸ்பின் டென்சர்கள். மாடிசன் மாநாட்டின் படி, கார்ட்டீசியன் ஒருங்கிணைப்புகளில், துருவமுனைப்பு அளவுருக்கள் வரையறுக்கப்படுகின்றன

Pi - (SI) (வெக்டார் துருவமுனைப்பு), (7) 3 ஷி - (Sisj + Sjsi) - 25ij (tensor polarization), (8) எஸ் ஸ்பின் 1, ஆர், ஜே - எக்ஸ், ஒன் ஆபரேட்டர் எங்கே g. \u003d 5 (5 + 1) \u003d 2, (9) எங்களுக்கு ஒரு இணைப்பு உள்ளது

PXX + PYY + PZZ \u003d 0. (10)

எனவே, தணிக்கை துருவமுனைப்பு ஐந்து சுயாதீனமான மதிப்புகள் (RHX, RU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, RUU, PXZ, PYZ) விவரிக்கப்பட்டுள்ளது தொடர்புடைய அடர்த்தி மேட்ரிக்ஸ் என பதிவு செய்யலாம்:

P \u003d \\ (1 + + sjsi)). (பதினொரு)

சுழல் தணிக்கை கட்டமைப்பில் துருவமுனைப்பு மாநிலத்தின் விளக்கம் வசதியானது, ஏனெனில் கார்டஸியர்கள் ஒருங்கிணைந்த அமைப்பின் சுழற்சிகளுக்கு மாற்றப்படுவதைக் காட்டிலும் எளிதானது என்பதால் அவை எளிதானது. Spin Tensors பின்வரும் உறவு (பார்க்க): tkq - n y, (kiqik2q2 \\ kq) ikiqiik2qz\u003e (12)

9192 Q \\ K2Q2 \\ KQ) - CLEBSHA-GORDAN GOEEFFICIALS, மற்றும் N ஒரு இயல்பான குணகம், ஒரு நிலைமை மேற்கொள்ளப்படுகிறது

Sp (mu) \u003d (2s + l) 6kkl6qqi. (13)

குறைந்த சுழல் தருணங்கள் சமமாக உள்ளன:

Y \u003d 1 5 H O - SZ, H -1 \u003d ^ (SX - ISY).

மீண்டும் நான் குறியீட்டு 0 முதல் 21 வரையிலான மதிப்புகளை இயக்கும், A | D |< к. Отрицательные значения q могут быть отброшены, поскольку имеется связь tk q = (-1)Ч*к + . Для спина 1 сферические тензорные моменты определяются как

இதனால், திசையன் துருவமுனைப்பு மூன்று அளவுருக்கள் விவரிக்கப்படுகிறது: செல்லுபடியாகும் tw மற்றும் சிக்கலான £ C, மற்றும் டென்சர் துருவமுனைப்பு - ஐந்து: செல்லுபடியாகும் £ 20 மற்றும் சிக்கலான ^ b hi

அடுத்து, ஸ்பின் சிஸ்டம் அச்சுக்கு மரியாதையுடன் அச்சு சமச்சீர்வை ஏற்படுத்தும் போது நிலைமையை கருத்தில் கொள்ளுங்கள் ((((மேலே விவரிக்கப்பட்டுள்ளபடி கருத்தில் உள்ள எதிர்வினையுடன் தொடர்புடைய ஒருங்கிணைந்த அமைப்புக்கு). அத்தகைய ஒரு சிறப்பு வழக்கு சுவாரசியமாக உள்ளது, ஏனெனில் ஆதாரங்களில் இருந்து விட்டங்கள் துருவமுனைக்கப்பட்ட அயனிகள் பொதுவாக அச்சு சமச்சீர்வை கொண்டிருக்கின்றன. சி, சி + துகள்கள் கொண்ட N + துகள்களின் விகிதத்தை உள்ளடக்கிய ஒரு அல்லாத ஒத்திசைவான கலவையாக, Spins உடன் ஒரு துகள்களின் பகுதியையும், சுழற்சிகளால் துகள்களின் பகுதியையும் திசைகளில் சமமாக விநியோகிக்கின்றன இந்த வழக்கில் செங்குத்தாக விமானத்தில், இரண்டு துருவமுனைப்பு விட்டங்கள் பூஜ்யம், t \\ o (அல்லது p ^) மற்றும் T2O (அல்லது பி ^) ஆகியவற்றிலிருந்து வேறுபட்டவை. சமச்சீர் £ மற்றும் பதிலாக மாற்றியமைக்கப்படும் அச்சின் அச்சு அனுப்பும் G மற்றும் Z க்கு குறியீட்டில் T மற்றும் Z க்கு குறிப்பு (இது (5 ^) வெறுமனே n + - n- க்கு சமமாக உள்ளது. (15) மற்றும் (7) க்கு இணங்க:

15) திசையன் துருவமுனைப்பு), T2i \u003d - ^ ((SX. + ISY) SG. + SG (SX + ISY)), T22 \u003d F ((SX + ISY) 2) தணிக்கை துருவமுனைப்பு).

17) (n + - n-) (திசையன் துருவமுனைப்பு).

(16) மற்றும் (8) இது பின்வருமாறு

T20 \u003d ^ \u003d (1 - 3NQ) அல்லது rcc \u003d (1-za) இது (n + + n-) \u003d (1 - இல்லை).

2 வது ரேங்க் அனைத்து தருணங்களும் காணவில்லை என்றால் (n0 \u003d 1/3), அவர்கள் பீம் முற்றிலும் திசையன் துருவமுனைப்பு என்று கூறுகின்றனர். அத்தகைய ஒரு பீம் Tg0aks- - U2 / 3 அல்லது (19) அதிகபட்ச துருவமுனைப்பு மதிப்புகள் RMAX இன் அதிகபட்ச துருவமுனைப்பு மதிப்புகள். 2 / கள் (தூய திசையன் துருவமுனைப்பு).

சமன்பாடுகள் (17) மற்றும் (18) ஆகியவற்றிலிருந்து முற்றிலும் தணிக்கை துருவமுனைப்பு (டிவி \u003d 0) வழக்கு

-\/5<Т2О<-7= ИЛИ (20) л/2

2 < рсс < +1 .

குறைந்த வரம்பு இல்லை - 1, மேல் - AG + \u003d al \u003d 1/2 க்கு ஒத்துள்ளது.

பொது வழக்கில், Symmetry £ துருவமுனிதமான கற்றை அச்சின் அச்சு அச்சுறுத்தலின் கீழ் பிரதிபலிப்புடன் தொடர்புடைய XYZ ஒருங்கிணைப்பு அமைப்புக்கு தொடர்புடையதாக இருக்கும். இந்த கணினியில் ஸ்பின் தருணங்களை எக்ஸ்பிரஸ். அச்சின் நோக்குநிலை (கோணங்களில் / 3 (அச்சுகள் z மற்றும் c இடையே) மற்றும் f (அச்சு z, z மற்றும் z z, yz z, yz plans இல்) வரையறுக்கப்படுகிறது, படம், 3 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது பீம் துருவமுனைப்பு இருந்து கணினியில் T20 சமமாக இருக்கும், பின்னர் XYZ கணினியில் உள்ள டென்சர் தருணங்கள் சமமாக இருக்கும்:

திசையன் தருணங்கள்: டென்சர் தருணங்கள்:

10 \u003d R10Cos / 3, T20 \u003d -7p (3cos2 /? - 1), (21) itn \u003d ^ lsin / fe4 * -. T2L \u003d sinpcosre (f, l / 2 L / 2

பொது வழக்கில், ஒரு மாறும் பிரிவு A \u003d EDA / DP எதிர்வினை A (A, B) B படிவத்தில் பதிவு செய்யப்பட்டுள்ளது: கலை \u003d AO (ETKQNQ). (22) கே, கே

TKQ மதிப்புகள் எதிர்வினை பகுப்பாய்வு திறன்களை என்று அழைக்கப்படுகின்றன. மாடிசன் மாநாடு TKQ (கோளப்பாதை) மற்றும் ஒரு; லு (கார்டீசியன்) என தணிக்கை பகுப்பாய்வு திறன்களை குறிக்கிறது. நான்கு பகுப்பாய்வு திறன்களை - வெக்டர் GTC மற்றும் tensors, t2 \\ மற்றும் T22

படம். 3: பிரதிபலிப்புடன் தொடர்புடைய XYZ ஒருங்கிணைப்பு அமைப்புக்கு ஒப்பீட்டளவில் சமச்சீர் £ துருவமுனைக்கப்பட்ட பீம் என்ற அச்சின் நோக்குநிலை, XZ எதிர்வினை விமானம் (3 - axes z (சம்பவத்தின் திசையின் திசையில்) மற்றும் சுழற்சியின் சுழற்சியைக் கொண்டுள்ளது z அச்சை சுற்றி -f அச்சு £ £ £ செல்கிறது.

சமன்பாட்டின் பாதுகாப்புக்கு காரணமாக செல்லுபடியாகும், மற்றும் T. \u003d 0 இந்த கட்டுப்பாடுகளை கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளுங்கள், சமன்பாடு (22) படிவத்தை எடுக்கும்: SG \u003d<70-.

கார்ட்டீசியன் ஒருங்கிணைப்புகளில், அதே பகுதி வடிவத்தில் பதிவு செய்யப்பட்டுள்ளது:

3 1 2 1 A - நூறு TKQ, (25) I.E. திசையன் பகுப்பாய்வு திறன் தலைகீழ் எதிர்வினைகளில் துருவமுனைக்கு சமமாக உள்ளது: gti \u003d g ^ rneuchants- அல்லது au \u003d, (26) ஆனால் TC இன் டென்சர் புள்ளியில், அடையாளம் காட்டப்பட்டுள்ளது:

T2L \u003d - ^ R. ROVKTS. ^ (2?)

மீள் சிதறல், எதிர்வினை அதன் தலைகீழ் ஒத்ததாக இருக்கும் போது, \u200b\u200bதிசையன் துருவமுனைப்பு திசையன் பகுப்பாய்வு திறன் சமமாக உள்ளது. ஆகையால், துருவமுனைப்பான துகள்களின் சிதறலைப் படிப்பதற்கு சில வேலைகளில், துருவமுனைப்பு அளவீடுகள் கண்டிப்பாக பேசும் போது குறிப்பிடப்படுகின்றன, பகுப்பாய்வு திறன் அளவிடப்படுகிறது. எனினும், Deuterons மீள் சிதறல் ஐந்து, அடையாளம் வேறுபாடு காரணமாக £ 21 £ 21 பகுப்பாய்வு திறன் மற்றும் துருவமுனைப்பு இடையே வேறுபடுத்தி வேண்டும்.

V.4 Deuteron துண்டுப்பிரதியின் பிரதிபலிப்புகளின் மூலம் தரவுகளின் சுருக்கமான கண்ணோட்டம் ஒட்டுமொத்த புரோட்டான்களாக

புரோட்டன்ஸ் டி (PD\u003e 1 GEV / C) + மற்றும் பி (® \u003d 0 °) + எக்ஸ், (28) + எக்ஸ், (28) ஆகியவற்றின் பிரதிபலிப்பைப் படிக்கும் முதல் முடிவுகளை சுருக்கமாக சுருக்கமாக சுருக்கமாக சுருக்கமாக சுருக்கமாக பெறப்பட்ட முடிவுகள்.

இருபது ஆண்டுகளாக எதிர்வினை ஆய்வுகள் (28) துருவமுனையாகவும், துருவமுனைக்கப்பட்ட துரதிருஷ்டவசமாகவும், ஒரு பெரிய அளவிலான சோதனைத் தரவு திரட்டப்பட்டுள்ளன, இது Deuteron அமைப்பு மற்றும் எதிர்வினை பொறிமுறையின் விளக்கத்தை இலக்காகக் கொண்ட பல கோட்பாட்டு மாதிரிகளின் தோற்றத்தை ஆரம்பித்தது. இந்த எதிர்வினை மிகப்பெரியது, மற்ற ஹடுரன்ஸ், பிரிவு மற்றும் காட்சிப்படுத்தப்பட்ட தோற்றத்தில் உள்ள காட்சி விளக்கத்துடன் ஒப்பிடும்போது மிகப்பெரியது. இந்த வழக்கில், குறுக்கு பிரிவுக்கு முக்கிய பங்களிப்பு ஒரு பார்வையாளரின் வழிமுறையை அளிக்கிறது, இது படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ள வரைபடத்தால் சித்தரிக்கப்படுகிறது. நான்கு.

படம். 4: புரோட்டோனுக்கு டியூட்டரனை துண்டிக்க முற்பட்ட வரைபடம்.

Deuteron இன் அலை செயல்பாட்டின் இரண்டு-கூறு (S- மற்றும் D-wave) (இங்கு - "WFD"), வேறுபட்ட பிரிவு (EDA / DP) மற்றும் T20 இன் தணிக்கை திறன் ஆகியவை பின்வருமாறு எழுதப்பட்டவை:

E ~ (ப) ^ (U2 (K) + W2 (K)),. 2u (k) w (k) -w2 (k) / v2 da U2 (K) + W2 (K)

இங்கே பி கண்டறியப்பட்ட புரோட்டான், மற்றும் S- மற்றும் டி-அலைகளுக்கு WFD இன் ரேடியல் கூறுகள் முறையே. சார்பற்ற விளைவுகளின் முக்கிய பாத்திரத்தின் காரணமாக, மாறி K இன் இணைப்பு, டியூட்டரனில் உள்ள உள் நியூக்ளோன் துடிப்புகளின் பாத்திரத்தை வகிக்கிறது, இது புரோட்டான் பதிவின் துடிப்பு டீனரனை விவரிக்கும் முறையைப் பொறுத்தது. இது பிரிவினைவாத இயலாமை காரணமாக, வெகுஜன மற்றும் உறவினர் இயக்கத்தின் மையத்தின் இயக்கத்தை சார்பியல் வேகத்துடன் நகரும் துகள் இயக்கத்தின் இயக்கத்தின் இயக்கத்தை நகர்த்துவதாகும். பொதுவாக பேசும், wfd elativization முறை, i.e. சார்பியல் விளைவுகளுக்கான கணக்கியல் முறை எதிர்வினை (28) விவரிக்க பயன்படுத்தப்படும் தத்துவார்த்த மாதிரிகள் இடையே முக்கிய வேறுபாடுகள் ஒன்றாகும். எனவே, கோட்பாட்டு மாதிரிகள் மூலம் சோதனை தரவை ஒப்பிடும் போது, \u200b\u200bகூட்டாட்சி மாநில ஒற்றை நிறுவன தொடர்புடைய ஒரு குறிப்பிட்ட முறை குறிப்பாக குறிப்பிடப்பட வேண்டும், இங்கே நாம் குறைந்தபட்ச Relativification திட்டம் என்று அழைக்கப்படும். குறைந்தபட்ச Relativification திட்டம் ஒளி முன் (z + t \u003d 0) திசையில் ஒரு நிலையான தேர்வு மூலம் ஒளி முன் இயக்கவியல் மீது WFD கருத்தில் என்று அழைக்கப்படுகிறது. இந்த அணுகுமுறை வெளிப்படையாக, முதலில் முன்மொழியப்பட்டது மற்றும் கலவை சார்பியல் அமைப்புகளை விவரிப்பதில் பரவலாக பயன்படுத்தப்பட்டது (எடுத்துக்காட்டாக, எடுத்துக்காட்டாக,). இந்த அணுகுமுறையில், கண்டறியப்பட்ட புரோட்டான் மற்றும் டூனரனில் உள்ள நியூக்ளியோனுக்கு உட்புற தூண்டுதலின் துடிப்பு, டி, எம் - புரோட்டான் மற்றும் டியூட்டரன் வெகுஜன, பி, டி ஆகியவை அவற்றின் முப்பரிமாண பருப்பு வகைகள் ஆகும். அலை செயல்பாடு ஒரு பொறுத்து அல்லாத nonrelativistic செயல்பாடுகளை பயன்படுத்துகிறது; மற்றும் இயல்பாக்குதல் குணகம் 1 / (1 - ஒரு) பெருக்கப்படுகிறது.

பூஜ்ய கோணத்தின் கீழ் புரோட்டான்களாக அல்லாத துருவப்பட்ட deuterons துண்டுகள் குறுக்கு பிரிவு 2.5 முதல் 17.8 GEV / படைப்புகளில் முதன்மை Deuterons உந்துவிசை /,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, பொதுவாக, பெறப்பட்ட சோதனை ஸ்பெக்ட்ரா நன்றாக ஸ்பெக் மூலம் விவரிக்கப்பட்டுள்ளது.

32) பொதுவாக ஏற்றுக்கொள்ளப்பட்ட WFD களை பயன்படுத்தி ஒரு tattator இயந்திரம், போன்ற WFD RAID அல்லது பாரிஸ் போன்ற.

0.0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 கே. GEV / C.

படம். 5: Deuteron உள்ள உறவினர் தூண்டுதல்களில் நியூக்ளான்கள் விநியோகம், Deuteron பங்கேற்பு பல்வேறு எதிர்விளைவுகள் சோதனை தரவு இருந்து பிரித்தெடுக்கப்பட்டது. வரைதல் வேலையில் இருந்து எடுக்கப்படுகிறது.

எனவே, படம் இருந்து. 5 டியூட்டரனில் உள்ள நியூக்ளான்களின் உந்துவிசை விநியோகம், வினவலுக்கான தரவுகளிலிருந்து பிரித்தெடுக்கப்பட்டதைக் காணலாம்: Deuteron D (e, e) x, மீள் புரோட்டான்-டியனரன் சிதறல் மீண்டும் பி (டி, ப) டி, மற்றும் சரிவு பற்றிய IneLastic எலக்ட்ரான் சிதறல் Dateton. உள் பருப்புகளின் இடைவெளியை 300 முதல் 500 மீவி / எஸ் வரை தவிர்த்து, பாரிஸ் WFD ஐப் பயன்படுத்தி பார்வையாளர்களின் வழிமுறையால் விவரிக்கப்படுகிறது. குறிப்பிட்ட பிராந்தியத்தில் உள்ள முரண்பாட்டை விளக்கவும், கூடுதல் வழிமுறைகள் ஈர்க்கப்பட்டன. குறிப்பாக ஒரு இடைநிலை மாநிலத்தில் Peony செயலாக்கத்தில் பங்களிப்பு பங்களிப்பு கணக்கியல் நீங்கள் திருப்திகரமாக தரவு விவரிக்க அனுமதிக்கிறது. இருப்பினும், கணக்கீடுகளில் நிச்சயமற்றது IRN இன் முதுகெலும்பு செயல்பாட்டின் அறிவின் நிச்சயமற்ற நிலையில் 50% ஆகும், இது கூடுதலாக உள்ளது இதுபோன்ற கணக்கீடுகளுடன், அது வெகுஜன மேற்பரப்புக்கு வெளியில் அறியப்பட வேண்டும். சோதனை நிறமாலை ஸ்பெக்ட்ராவை விளக்குவதற்கு வேலை செய்வதில், பெரிய உள் தூண்டுதல்கள் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளப்பட்டன (i.e. சிறிய இடைக்காலம்

0.4 1.2 2.0 2. Inn - 0.2 / k) இல், நிரந்தர டிகிரி சுதந்திரம் தோன்றலாம். குறிப்பாக, ஆறு எஸ்டேட் கூறு \\ 6Q குறிப்பிட்ட வேலையில் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது, இது நிகழ்தகவு ~ 4% ஆகும்.

எனவே, பொதுவாக பூஜ்ஜிய கோணத்தின் கீழ் புரோட்டான்களை துண்டுகளாக பிரித்தெடுப்பதன் மூலம் பெறப்பட்ட புரோட்டான்களின் நிறமாலைகளால், ~ 900 MEV / S இன் உள் பருப்புகளை விவரிக்க முடியும் என்று குறிப்பிட்டார். அதே நேரத்தில், வரைபடத்தின் துண்டுப்பிரசுரம் தோராயமாகத் துண்டிக்கப்பட்ட பின்னர் பின்வருவனவற்றை கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ள வேண்டும் அல்லது WFD ஐ மாற்றியமைக்க வேண்டும், இது Nonsenucleon டிகிரி சுதந்திரத்தின் சாத்தியமான வெளிப்பாடாக கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ளப்படுகிறது.

துருவமுனைப்பாக துருவமுனைப்பு காணப்படுவதால், WFD இன் கூறுகளின் உறவினர்களின் பங்களிப்புக்கு முக்கியத்துவம் வாய்ந்ததாக இருக்கிறது, எனவே பல்வேறு கோணத் தருணங்களுக்கு தொடர்புடையது, எனவே துருவமுனைப்பான துவாரங்களுடனான பரிசோதனைகள் Deuteron அமைப்பு மற்றும் எதிர்வினை வழிமுறைகளைப் பற்றிய கூடுதல் தகவல்களை வழங்குகின்றன. தற்போது, \u200b\u200bடென்சர் துருவமுனைப்பகுதியின் வீழ்ச்சியின் எதிர்வினைக்கு தணிக்கை பகுப்பாய்வு திறன் T20 இல் விரிவான சோதனை தரவு உள்ளன. பார்வையாளர் பொறிமுறையில் தொடர்புடைய வெளிப்பாடு மேலே கொடுக்கப்பட்டால், பார்க்க (30). சிக்கல்களுக்கு பரிசோதனை தரவு, படைப்புகளில் பெற்றது, படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 6, ஏற்கனவே 0.2 -F-0.25 GEV / C தரவு வரிசையில் உள்ள உள் பருப்புகளில் இருந்து தொடங்கி, பொதுவாக இரண்டு-கூறு WFD மூலம் ஏற்றுக்கொள்ளப்படவில்லை.

இறுதி நிபந்தனை தொடர்பாக கணக்கியல் 0.3 gev / s இன் தூண்டுதல்களுக்கு சோதனை தரவு மூலம் ஒப்பந்தத்தை மேம்படுத்துகிறது. Deuteron உள்ள ஆறு புளிப்பு கூறு பங்களிப்பு கணக்கியல், நீங்கள் 0.7 gev / கள் வரிசையில் உள் பருப்பு வகைகள் தரவு விவரிக்க அனுமதிக்கிறது. 0.9 -f-1 gev / c இன் உத்தரவின் தூண்டுதலுக்கான T20 இன் நடத்தை, CCD இன் கட்டமைப்பிற்குள் கணக்கிடப்படுகிறது, இது பல்வேறு நியூக்ளியன்களிலிருந்து குவார்க்குகளின் உடற்கூறியல் உருவகத்தை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்கிறது. இதனால், மேலே சுருக்கமாக:

1. பூஜ்ஜிய கோணத்தின் கீழ் புரோட்டான்களுக்கு அல்லாத துருவமுனைப்பான deuterons துண்டுகள் குறுக்கு பிரிவுக்கு சோதனை தரவு ஒரு nucleon மாதிரியின் பகுதியாக விவரிக்கப்படலாம்.

2. T20 தரவு தரவு சுதந்திரத்தின் முட்டாள்தனமான டிகிரி தலையீடு மட்டுமே விவரிக்கப்படுகிறது.

V.5 புறநிலை மற்றும் விவாத அமைப்பு

இந்த விவாத வேலையின் நோக்கம் தணிக்கை பகுப்பாய்வு திறன் T20 எதிர்வினை பற்றிய சோதனை தரவை பெற வேண்டும்

டிஃப், df * 12c-\u003e p (o ") + x

0 200 400 600 800 1000 K (MEV / C)

படம். 6: டென்சோர் டீனரனின் சரிவின் T2o திறனை பகுப்பாய்வு. வரைதல் வேலையில் இருந்து எடுக்கப்படுகிறது.

60) டென்சர் துண்டுகள் பல்வேறு இலக்குகளில் பூஜ்ஜிய கோணத்தின் கீழ் ஒட்டுமொத்த (துணைப்பிரிவு) peonerons மீது polularized (subgrown) peonerons; அதே போல் உருவாக்கம் மென்பொருள் பரிசோதனை நிறுவல்களுக்கான தரவை சேகரிப்பதற்கான அமைப்புகளுக்கு, லீவ் முடுக்கி வளாகத்தில் உள்ள துருவமுனைப்பு அளவீடுகள்.

கட்டமைப்பு பரவலான வேலை அறிமுகம், மூன்று அத்தியாயங்கள் மற்றும் சிறைவாசம் ஆகியவற்றைக் கொண்டுள்ளது.

இதே போன்ற விவாதங்கள் வேலை செய்கின்றன சிறப்பு "இயற்பியல் அணு மையம் மற்றும் அடிப்படை துகள்கள், 04/1/16 CIFR WAK

• DD → 3HP எதிர்வினை திறன் 200 MEV இன் → 3HP எதிர்வினை திறன் பற்றிய கோணத் தன்மையைப் படிப்பது 2010, உடல் மற்றும் கணித அறிவியல் வேட்பாளர் Kurilkin, Alexey Konstantinovich

• ரப்பர் அதிர்வு மற்றும் டெல்டா-ஐசோபராவின் தூண்டுதலின் பிராந்தியத்தில் புரோட்டான்களில் புரோட்டான்களில் துருவமுனைப்பான துரதிருஷ்டவசமாக இழிவுபடுத்தும் திறன்களை ஆய்வு செய்தல் 2001, உடல் மற்றும் கணித சயின்ஸ் வேட்பாளர் Malinina, Lyudmila Vladimirovna

• பெத்தீட்-சோல்பிடர் சமன்பாடு மற்றும் புரோட்டான்-டியனரன் சிதறலில் உள்ள பெத்தீட்-சோல்பிடர் சமன்பாடு மற்றும் சார்பற்ற விளைவுகளின் வெகுஜன ஸ்பெக்ட்ரம் 2001, உடல் மற்றும் கணித அறிவியல் வேட்பாளர் செமிக்கா, செர்ஜி செர்வீவிச்

• டி.டி.டி → PX மற்றும் D12C → PX இன் இடைநிலை ஆற்றல்களின் எதிர்வினைகளின் பகுப்பாய்வுகளின் ஆய்வு பற்றிய ஆய்வு 2011, உடல் மற்றும் கணித சயின்ஸ் வேட்பாளர் Kiselev, அன்டன் செர்வீவ்ச்

• உறைந்த முடுக்கி மோதிரங்களின் உள் பீம் மீது Anke பரிசோதனைக்கு ஒரு துருவமுனைக்கப்பட்ட ஹைட்ரஜன் எரிவாயு இலக்கை உருவாக்குதல் 2007, உடல் மற்றும் கணித அறிவியல் வேட்பாளர் கிரிகோவர், கிரில் Yuryevich

விவாதத்தின் முடிவு தலைப்பில் "அணு நுண்ணறிவு மற்றும் அடிப்படை துகள்கள் இயற்பியல்", Isupov, அலெக்சாண்டர் yuryevich

முடிவுரை

நாம் முக்கிய முடிவுகளையும், விவாத வேலையின் முடிவுகளையும் நாங்கள் உருவாக்குகிறோம்:

1. முதல் முறையாக, TENSOR பகுப்பாய்வு திறன் T2o இன் செயல்திறன் டி + A -7g ™ (@ \u003d 0 °) இல் அளவிடப்பட்டது + x ° ° °) + x துண்டுப்பிரதிகள் இரண்டு தயாரிப்புகளில் பூஜ்ய கோணத்தின் கீழ் ஒட்டுமொத்த peonies மீது ஒட்டுமொத்த peonies

PIONE PIONES ஒரு நிலையான துடிப்பு \u003d 3.0 Gev / C 6.2 முதல் 9.0 GEV / கள் வரம்பில் உள்ள PD Deuteron பருப்பு வகைகள்;

RA \u003d 9.0 GEV / C இன் RDG Peonies இன் பருப்பொருட்களின் ஒரு நிலையான துடிப்புடன் 3.5 முதல் 5.3 Gev / s வரை.

2. டென்சர் பகுப்பாய்வு திறன் T20 இன் அளவிடப்பட்ட மதிப்பானது அணு வெகுஜன மற்றும் இடைவெளியில் இலக்குகளின் கருக்கள் ஒரு \u003d 1 - ^ - 12-ல் உள்ள இலக்குகளை சார்ந்தது அல்ல.

3. T2o அளவிடப்பட்ட மதிப்பு பதிவு செய்யப்பட்ட peony அடையாளம் சார்ந்து இல்லை.

4. T20 இன் அளவிடப்பட்ட மதிப்பானது, தற்போது டியூட்டரனின் நியூக்ளியோன் மாதிரியில் துல்லியமான தோராயமாக தற்போது கோட்பாட்டு கணக்கீடுகளால் விவரிக்கப்படவில்லை.

5. விநியோகிக்கப்பட்ட QDPB தரவு சேகரிப்பு மற்றும் செயலாக்க அமைப்பு உருவாக்கப்பட்டது, இது சோதனை நிறுவல்களுக்கு தரவு சேகரிப்பு அமைப்புகளை உருவாக்குவதற்கான அடிப்படையை வழங்குகிறது.

6. QDPB அமைப்பை அடிப்படையாகக் கொண்ட ஒரு தரவு கையகப்படுத்தல் அமைப்பு உருவாக்கப்பட்டது, DAQ கோளம் ஒத்திவைச்சோச்சோட்ரான் மற்றும் நர்சோரோன் லவ்வின் வெளியீட்டுக் குண்டுகளில் 8 அமர்வுகளில் 8 அமர்வுகளில் பயன்படுத்தப்பட்டது.

7. QDPB அமைப்பின் அடிப்படையில், தரவு சேகரிப்பு அமைப்புகள் உருவாக்கப்பட்டது, லவ் போலரிமீட்டர்கள்: பன்னை கடையின் மீது உயர் ஆற்றல், அத்துடன் நியூக்ளியோனின் உள் இலக்கை - வெக்டார் பொலாரீட்டர் மற்றும் பின்னர் - திசையன்-தணிக்கையாளர் பொலாரீட்டர் ஆகியவற்றின் உள் இலக்கு.

முடிவில், உயர் ஆற்றல் ஆய்வக மற்றும் தனிப்பட்ட முறையில் AI Malachov தலைமையில் நான் விரும்புகிறேன், அதே போல் முடுக்கி வளாகம் மற்றும் போலார்ஸ் மூல ஊழியர்கள், சோதனை வேலை நடத்தி சாத்தியம் உறுதி, பல ஆண்டுகளாக விவாத வேலையின் அடிப்படையில்.

என் விஞ்ஞானத் தலைவர்களுக்கு ஆழ்ந்த நன்றியுணர்வை நான் கொண்டுவருகிறேன், இந்த ஆய்வுத் தொழில்கள் வாழ்க்கையில் வேலை மற்றும் வாழ்வில் உதவியாக இருக்காது, மற்றும் LS Zolin, விவரிக்கப்பட்ட பரிசோதனைகள் மற்றும் பல தொழில்நுட்ப முன்னேற்றங்கள் ஆகியவை அடங்கும் இந்த வேலையில்.

II Migulina ஐ தார்மீக ஆதரவிற்காக என் உண்மையான நன்றி தெரிவிக்க ஒரு இனிமையான அவசியத்தை நான் கருதுகிறேன், இது மிகைப்படுத்த முடியாதது, அதே போல் கோளத்தின் ஒத்துழைப்பு அமைப்புகளில் பல ஆண்டுகளாக வேலை செய்ய இயலாது கணிசமாக எளிதானது.

நான் என் சக ஊழியர்களுக்கு நன்றி k.i.gritai, s.g.Varnikova, v.g. VoShevsky, S.V.V. afanasyev, a.yu. afanasyev, a.yu. semenova ஏராளமான விவாதங்கள் மற்றும் இந்த வேலை பல்வேறு அம்சங்களில் பல்வேறு உதவி மற்றும் தொழில்முறை (மற்றும் பல ஆண்டுகளாக கடந்த தசாப்தத்தின் போது கருப்பொருள்கள், அதே போல் அனைத்து பங்கேற்பாளர்களும் கடந்த தசாப்தத்தில், இந்த வேலையில் வழங்கப்பட்ட முடிவுகளை பெற முற்றிலும் சாத்தியமற்றது.

ஆசிரியருக்கு சிறப்பு நன்றி - உயர்-எரிசக்தி பொலரோமீட்டர் லவ் LVE L.S. AZHGIREU மற்றும் V.N. ZHMYROV, அதே போல் நவீன polarimetric மென்பொருளை உருவாக்க வழிவகுத்த பயனுள்ள ஒத்துழைப்புக்கான பிற்பகுதியில் gd.stvolev.

நான் yu.k.pilipenko, N. M. Piskunov மற்றும் V.P. LAIDGOV மற்றும் V.P. LAIDGIN, விவாதம் வேலை சேர்க்கப்பட்ட அபிவிருத்திகள் பகுதியாக ஆரம்பிக்க பல்வேறு நேரங்களில் செலவிட்டார்.

குறிப்புகள் ஆய்வு ஆராய்ச்சி உடல் மற்றும் கணித அறிவியல் வேட்பாளர் Isupov, அலெக்ஸாண்டர் Yuryevich, 2005

1. A.m. Baldin. அடிப்படை துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவின் இயற்பியல், 8 (3), 429, (1977) இயற்பியல்.

2. A.V. EREMOV. ஆரம்ப துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 13 (3), 613, (1982).

3. V.S. stavinsky. அடிப்படை துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 10 (5), 949, (1979).

4. v.k.lukyanov மற்றும் a.i.titov. அடிப்படை துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 10 (4), 815, (1979).

5. o.p.gavrishuk et al. அணு இயற்பியல் A, A (523), 589, (1991).

6. I.M. Belyaev, O.P. Gavrishchuk, L.S. Zolin மற்றும் V.F. PERFESTOV. அணு இயற்பியல், 56 (10), 135, (1993).

7. n.a.nikiforov et al. Pheps.rev.c, சி (2), 700, (1980).

8. S.V. Boyarins et al. அணு இயற்பியல், 50 (6), 1605, (1989).

9. S.V. Boyarins et al. அணு இயற்பியல், 54 (1), 119, (1991).

10. K.V. Alnakyan et al. அணுசக்தி இயற்பியல், 25, 545, (1977).

11. L.Anerson et al. Pheet.rev.c, C28 (3), 1224, (1983).

12. E.Moeller et al. Pheps.rev.c, C28 (3), 1246, (1983).

13. a.m.baldin. அணு இயற்பியல் A, A (434), 695, (1985).

14. V.V. பரோவ், v.klukyanov மற்றும் a.i.titov. JINR அறிக்கைகள், P2-10244, (1976).

15. A.m.baldin. Jinr Communications, E2-83-415, (1983).

16. a.v.efremov et al. உயர் எரிசக்தி இயற்பியல் சிக்கல்களில் எக்ஸ்எல் சர்வதேச கருத்தரங்கின் நடவடிக்கைகள், ishepp "92, (1992). Jinr, துப்னா, 1994.

17. BCDMS ஒத்துழைப்பு. Jinr Communications, EL-93-133, (1993).

18. a.g.litvinenko, a.i.Malakhov, மற்றும் p.i.zarubin. மையக்கருவிகளில் ஒட்டுமொத்த துகள் உற்பத்தியின் விளக்கத்திற்கான அளவு மாறி. Jinr Rapid Communications, L58] -93, 27-34, (1993).

19. l.s.schreder. Pheat.rev.lett., 43 (24), 1787, (1979).

20. I.M. Belyaev மற்றும் மற்றவர்கள். Jinr, P1-89-463 இன் முன்கூட்டியே, (1989).

21. A.M. Baldin et al. அணுசக்தி இயற்பியல், 20, 1201, (1979).

22. yu.s. anisimov,., A.yu.iupov மற்றும் மற்றவர்கள். இலக்கு கர்னலின் அணு எடையிலிருந்து Seasons இலிருந்து Sealative Deuterons இன் துண்டுப்பிரசுரங்களின் குறுக்குவழியின் சார்ஜ் பிரிவுகளின் சார்புகளை ஆய்வு செய்தல். அணு இயற்பியல், 60 (6), 1070-1077, (1997).

23. w.haeberli. ஆன். REV. NUCL. SCI., 17, 373, (1967).

24. எல். ஹைலாபிடஸ். அடிப்படை துகள்கள் மற்றும் அணு அணுக்களின் இயற்பியல், 15 (3), 493, (1984) இயற்பியல்.

25. h.h.barshall மற்றும் w.haeberli. Proc. 3 வது எண்ணாக. Smpp. துருவமுனைப்பு நிகழ்வுகள் NUCL. எதிர்வினைகள், அமெரிக்கா, (1970). UNIV. விஸ்கான்சின் பிரஸ், மேடிசன், 1971.

26. lj.b.goldfarb. Nucl.phys., 7, 622, (1958).

27. w.lakin. Pheet.rev, 98, 139, (1955).

28. d.m.brink மற்றும் g.r.stachler. கோண வேகத்தை. ஆக்ஸ்போர்டு கிளார்டன் பிரஸ், (1968).

29. g.r.satchler. Nucl.phys., 8, 65, (1958).

30. L.C.biedenharan. Nucl.phys., 10, 620, (1959).

31. L. Dlandau மற்றும் E.M.LIFShits. புலம் கோட்பாடு. அறிவியல், எம்., 7 வது எட்., (1988).

32. V.A. Karmanov. ஆரம்ப துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 19 (3), 525, (1988) இயற்பியல்.

33. p.a.m.dirak. Rew.mod.phys., 21 (3), 392-399, (1949).

34. L.A. Kontdatyuk மற்றும் m.v.tegenev. அணு இயற்பியல், 4, 1044, (1980).

35. L.L.Frankfurt மற்றும் m.i.strikmanman. Pheet.rep., 76, 215, (1981).

36. a.p.kobushkin. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 12, 487, (1986).

37. ஜி. லிலிகாசோவ். ஆரம்ப துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 24 (1), 140, (1993) இயற்பியல்.

38. v.g.ableev மற்றும் மற்றவர்கள். Jetp, 37, 196 இல் கடிதங்கள் (1983) கடிதங்கள்.

39. v.g.ableev et al. அணு இயற்பியல் A, A (393), 491, (1983).

40. v.g.ableev et al. அணு இயற்பியல் A, A (411), 541e, (1983).

41. A.M. Baldin, மற்றும் மற்றவர்கள். Jinr, P1-11168, (1977) முன்.

42. v.g.ableev et al. Jinr Rapid Communications, L52] -92, 10, (1992).

43. v.v.GlagoLev et al. Z.phys.a, a (357), 608, (1997).

44. r.v.reid. Ann.phys. (N.y.), 50, 411, (1968).

45. m.lancombe et al. Pheet.lett.b, b (101), 139, (1981).

46. \u200b\u200bap.kobushkin. சர்வதேச சிம்போசியம் டீட்டரன் "93, டியூட்டர்" 93, துப்னா, ரஷ்யா, (1993) ஆகியவற்றின் நடவடிக்கைகளில். ஜின்ர், துப்னா, 1994.

47. P.Bosted. Pheet.rev.lett., 49, 1380, (1982).

48. பி.பெர்செட் மற்றும் பலர். J.phys.g.: Nucl.part.phys., 8, llll, (1982).

49. m.a.bonun மற்றும் v.v. அலங்கரிப்பு. அணு இயற்பியல், 28, 1446, (1978).

50. m.a.brun மற்றும் v.v. dovenin. அணு இயற்பியல், 46, 1579, (1986).

51. M.A.ignatonko மற்றும் Lilykasov. அணு இயற்பியல், 48, 1080, (1987).

52. A.Kobushkin மற்றும் l.vizireva. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 8, 893, (1982).

53. c.f.perdrisatat. Pheet.rev.lett., 59, 2840, (1987).

54. v.Punjabi et al. Pheper.rev.c, c39, 608, (1989).

55. v.g.ableev et al. Jetp, 47, 558, (1988 இல்) கடிதங்கள்.

56. v.g.ableev et al. ஜின்ர் ரேபிட் கம்யூனிகேஷன்ஸ், 443] -90, 5, (1990).

57. n.t.cheung et al. Pheet.lett.b, b (284), 210, (1992).

58. v.kuehn et al. Pheet.lett.b, b (334), 298, (1994).

59. t.aono et al. Pheet.rev.lett., 74, 4997, (1995).

60. l.s.azhgirey et al. Pheet.lett.b, b (387), 37, (1996).

61. l.s.azhgirey et al. ஜின்ர் ரேபிட் கம்யூனிகேஷன்ஸ், 377] -96, 23, (1996).

62. m.g.dolidze மற்றும் g.I.lykasov. Z.phys.a, a (335), 95, (1990).

63. m.g.dolidze மற்றும் g.I.lykasov. Z.phys.a, a (336), 339, (1990).

64. a.p.kobushkin. J.phys.g.: Nucl.part.phys., 19, (1993).

65. s.j.brodsky மற்றும் j.r.hiller. Pheps.rev.c, சி (28), 475, (1983).

66. l.s.azhgirei et al. பரிசோதனைகள் மற்றும் உபகரணங்கள் பரிசோதனைகள் மற்றும் உபகரணங்கள், 1, 51, (1997).

67. yu.s. anisimov,., A.yu.iupov et al. Nyugotron இன் உள் கற்றை பொலாரீட்டர். Etcha, 1 (1 118]) கடிதங்கள், 68-79, (2004).

68. yu.s. anisimov,., A.yu.iupov et al. Tensor-polarized deuterons துண்டு துண்டாக்கப்பட்ட ஒரு துடிப்புகளை பிரதிபலிக்கும் திறனை அளவிடும் திறன் 6.2 முதல் 9.0 gev / c ஒட்டுமொத்த peonies. ஜின்ரின் சுருக்கமான அறிக்கைகள், 573] -95, 3M0,1995).

69. S.Afanasiev,., A.yu.isupov, t.iwata, மற்றும் பல. ஜிஎவ் எரிசக்தி பிராந்தியத்தில் டியூட்டாரன்களிலிருந்து ஒட்டுமொத்த பைபி உற்பத்திக்கு பவர் டி 20 ஐ ஆய்வு செய்தல். அணு இயற்பியல் A, A (625), 817-831, (1997).

70. S.V.afanasiev, a.yu.isupov, மற்றும் பலர். தணிக்கையின் துண்டுப்பிரசுரம் துருவமுனைப்புகளை ஒட்டுமொத்த ஊனமுற்றன. Pheet.lett.b, b (445), 14-19, (1998).

71. k.i.gritsaj and ay.yu.isupov. விநியோகிக்கப்பட்ட போர்ட்டபிள் தரவு கையகப்படுத்தல் மற்றும் செயலாக்க அமைப்பு செயல்படுத்த ஒரு திணிப்பு: QDPB தரவு

72. கிளைகள் மூலம் செயலாக்குதல். Jinr Communications, E10-2001-116, 1-19, (2001).

73. a.yu.isupov. அதிக எரிசக்தி மற்றும் நசுளோரோன் உள் இலக்கண முனையமைப்பாளர்களுக்கான தரவு கையகப்படுத்தல் அமைப்புகள் துருவமுனைப்பு கணக்கீடு முடிவுகள் மற்றும் மூல தரவு ஆகியவற்றிற்கான நெட்வொர்க் அணுகல். செக். ஜே. சப்ளை., A55, A407-A414, (2005).

74. l.zolin, a.litvinenko, மற்றும் p.rekoyatkin. தற்செயலான துகள் உற்பத்தியில் பன்முகத்தன்மையை பகுப்பாய்வு செய்வதன் மூலம் துப்னா சின்ச்சிரோஃபாசாட்ரான் ஒரு துருவமுனைப்பான டியூட்டன் பீம் மீது ஒட்டுமொத்த துகள் உற்பத்தி. Jinr Rapid Communications, 1 69] -95, 53, (1995).

75. என்.எஸ். யெலின் மற்றும் ரிலிகாசோவ். அணு இயற்பியல், 33, 100, (1981).

76. s.l.belostozky et al. Pheet.lett.b, b (124), 469, (1983).

77. SL. Belostotsky மற்றும் மற்றவர்கள். அணு இயற்பியல், 42, 1427, (1985).

78. o.p.gavrishuk et al. Pheet.lett.b, b (255), 327, (1991).

79. i.m.belyaev et al. ஜின்ர் ரேபிட் கம்யூனிகேஷன்ஸ், 228] -88, (1988).

80. ஓ.பி. காவிரிஷ்ஷூக், எல்.எஸ். சோலின் மற்றும் I.g. கொசரேவ். Jinr அறிக்கைகள், P1-91-528, (1991).

81. l.s.azhgirey et al. JINR கம்யூனிகேஷன்ஸ், எல் -94-155, (1994).

82. A.A.Nomofilov மற்றும் பலர். Pheet.lett.b, b (325), 327, (1994).

83. i.m.sitnik et al. உயர் எரிசக்தி இயற்பியல் சிக்கல்களில் எக்ஸ்எல் சர்வதேச கருத்தரங்கின் நடவடிக்கைகள், ishepp "92, (1992). Jinr, துப்னா, 1994.

84. ll.frankfurt மற்றும் m.i.strikman. அணு இயற்பியல் A, A (407), 557, (1983).

85. m.v.tokarev. சர்வதேச பட்டறை Deuteron நடவடிக்கைகளில் "91, தொகுதி E2-92-25 ஆஃப் டியூட்டரன்" 91, (1991). ஜின்ர், துப்னா, 1992.

86. I.b.issinsky et al. ACTA PHEST. பொலிண்டா, 25, 673, (1994).

87. A. A. Bebelushkina et al. Proc. 7-வது எண்ணாக. Smpp. உயர் எரிசக்தி ஸ்பின் இயற்பியல், தொகுதி 2, பக்கம் 215, புரோட்டோவினோ, யுஎஸ்எஸ்ஆர், (1986). Ihep, serpukhov, 1987.

88. L.S. zolin, a.g. litvinenko, yu.k.pilipenko, s.g. preswinik, p.a. rukukyatkin மற்றும் v.v. fimushkin. உயர் ஆற்றல் deuteronous விட்டங்களின் தணிக்கை துருவமுனைப்பு கண்காணிக்க. ஜினிரின் சுருக்கமான அறிக்கைகள், 288] -98, 27-36, (1998).

89. v.g.ableev et al. Nucl.instr.and Meth.in Phess.res., A (306), 73, (1991).

90. yu.e. bombunov et al. கருவிகள், 3, 31, (1984) இன் கருவிகள் மற்றும் நுட்பம்.

91. எஸ்.ஏ. Averichev மற்றும் மற்றவர்கள். Jinr, P1-85-512, (1985) அறிக்கைகள்.

92. r.brun et al. GEED பயனர்கள் வழிகாட்டி., CERN நிரல் நூலகத்தின் தொகுதி நுழைவு W5013. கெர்ன், ஜெனீவா, சுவிட்சர்லாந்து, (1994).

93. A.M. Baldin மற்றும் மற்றவர்கள். Jinr, 1-82-28, (1982) அறிக்கைகள்.

94. i.kh.atanasov மற்றும் i.r.rusanov. Jinr, P13-2000-123, (2000) தடுக்கிறது.

95. மாரிஸ் ஜே. பாக். யுனிக்ஸ் இயக்க முறைமை வடிவமைப்பு. ப்ரெண்டிஸ்-ஹால் கார்ப், நியூ ஜெர்சி, (1986).

96. யு. வாஹியாலியா. Unix Internals: புதிய frontiers. ப்ரெண்டிஸ்-ஹால் கார்ப்., நியூ ஜெர்சி, (1996).

97. D.Burckhart et al. CERN இல் உள்ள அடுக்கு தரவு கையகப்படுத்தல் முறையின் மதிப்பாய்வு மற்றும் வாய்ப்புகள். Proc. அணு, துகள் மற்றும் பிளாஸ்மா இயற்பியல், கிழக்கு லான்சிங், மிச்சிகன், அமெரிக்கா, (1995) கணினிகளின் நிகழ் நேர பயன்பாடுகளில் சன்

98. v.g. VoShevsky மற்றும் V.Yu. Pomyakushin. MySpin கட்டுப்பாட்டு கணினியில் யுனிக்ஸ் OS ஐப் பயன்படுத்துதல். Jinr, P10-94-416, 1, (1994) அறிக்கைகள்.

99. k.I.gricay மற்றும் v.g. VOSSAVSKY. FreeBSD இயக்க முறைமையில் கமக்குடன் பணிபுரியும் மென்பொருள் தொகுப்பு. JINR அறிக்கைகள், P10-98-163, 1, (1998).

100. I.churin மற்றும் ageorgieve. நுண்ணுயிரியல் மற்றும் நுண்ணுயிர்கள், 23, 153, (1988).

101. V.a. Yantyukhov, N.I. Zhuravlev, S.V. Rignatev, Kraype, A.V. Malyshev, T.Palek, V.T. Sidorov, A.N.Sinaev, A.A. Stakhin மற்றும் I.N. Churin. கமக் தரநிலையில் டிஜிட்டல் பிளாக்ஸ் (வெளியீடு XVIII). ஜின்னி, P10-90-589, 20, (1990) அறிக்கைகள் .1151161171181191211119124

102. B.A. ஈடுபட, n.i. zhuravlev, S.V. Rignatev, Kraype,

103. A.V. MALYSHEV, TOPOPALK, V.T. SIDOROV, A.N.SINEEV, A.A. Stakhin மற்றும் I.N. Churin. கமக் தரநிலையில் டிஜிட்டல் பிளாக்ஸ் (வெளியீடு XVIII). Jinr, P10-90-589, 16, (1990) பற்றிய அறிக்கைகள்.

104. C.n. Bazilev, V.M. Slepnev மற்றும் N.A. Outva. CRSRS4 CREIED CONTRONDER4 முழு IBM PC அடிப்படையில். அணுசக்தி மின்னணுவியல் மீது XVII சர்வதேச சிம்போசியத்தின் நடவடிக்கைகள்; NEC "1927, ப. 192, வர்ணா, பல்கேரியா, (1997). Jinr, Dubna, 1998.http: //afi.jinr.ru/ccpc.

105. Valerie Quercia மற்றும் Tim O "Reilly. தொகுதி மூன்று: எக்ஸ் விண்டோ சிஸ்டம் பயனர்" கள் வழிகாட்டி. ஓ "ரெய்லி & அசோசியேட்ஸ், (1990).

106. r.brun, n.buncic, v.fine, மற்றும் f.rademakers. ரூட். வகுப்புகள் குறிப்பு கையேடு. Codecern, (1996). பார்க்கவும் http://root.cern.ch/.

107. r.brun மற்றும் f.rademakers. ரூட் ஒரு பொருள் சார்ந்த தரவு பகுப்பாய்வு கட்டமைப்பை. Proc. AIHENP "96 பட்டறை, தொகுதி A (389) Nucl.instr.and Meth.in Phess.res. (1997), பக்கங்கள் 81-86, லாசேன், சுவிட்சர்லாந்து. மேலும் http://root.cern.ch/ .

108. r.brun, n.bunct, v.fine, மற்றும் f.rademakers. ரூட். கண்ணோட்டம். Codecern, (1996). பார்க்கவும் http://root.cern.ch/.

109. R.Brun மற்றும் D.Lienart. Huboon பயனர்கள் வழிகாட்டி., CERN நிரல் நூலகத்தின் தொகுதி நுழைவு Y250. கெர்ன், ஜெனீவா, சுவிட்சர்லாந்து, (1987).

110. n.g.nishchenko et al. Proc. 5-வது எண்ணாக. Smpp. உயர் எரிசக்தி ஸ்பின் இயற்பியல் மீது, AIP CONF இன் 95, நியூயார்க், (1982). AIP, நியூயார்க், 1983.

111. B.S. Barashenkov மற்றும் N.V. Slavin. அடிப்படை துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 15 (5), 997, (1984).

112. L.S. azhgirei et al. வேறுபட்ட பிரிவு, தணிக்கைத் தன்மை மற்றும் திசையன் AU பகுப்பாய்வு திறன்களை 12c (d, p) x 9 gev / c மற்றும் 85 Mrad இன் புரோட்டான் உமிழ்வின் கோணத்தை பகுப்பாய்வு செய்தல். Jinr, P1-98-199, 1-31, (1998) தடுக்கும்.

113. எம்.ஏ. பழுப்பு மற்றும் m.v.tokarev. அடிப்படை துகள்கள் மற்றும் அணு நுண்ணறிவு இயற்பியல், 22, 1237, (1991).

114. a.yu.illarionov, a.g.litvinenko, மற்றும் g.I.lykasov. செக். ஜே. சப்ளை., A51, A307, (2001).

115. a.yu.illarionov, a.g.litvinenko, மற்றும் g.I.lykasov. துருவமுனைப்பு நிகழ்வுகள் ஊனமுற்றோருக்கு ஊனமுற்றோர் மற்றும் ஊனமுற்ற சுதந்திரத்தின் சுதந்திரத்தின் சுதந்திரம் ஆகியவற்றைக் கொண்டிருத்தல். யூரோ. உடல். J., A (14), 247, (2002).

116. a.yu.illarionov, a.g. litvinenko மற்றும் g.i.likasov. ஊனமுற்றவர்களின் துண்டுப்பிரசுரங்களை பிரதிபலிப்பதில் திறன்களை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான கோட்பாட்டு பகுப்பாய்வு. அணு இயற்பியல், 66 (2), 1-14, (2003).

117. r.machleidt, k.holinde, மற்றும் chelster. Pheet.rep., 149, 1, (1987).

118. w.w.buck மற்றும் f.Gross. Pheat.rev., D20, 2361, (1979).

119. F.Gross, J.W.Vanorden, மற்றும் K.Holinde. Pheet.rev., C45, R1909, (1990).

120. a.yu.mnikov. Z.phys., A357, 333, (1997).

121. a.v. eremov et al. அணு இயற்பியல், 47, 1364, (1988).

மேலே வழங்கப்பட்ட விஞ்ஞான நூல்கள் தெரிந்துகொள்ளப்பட்டவையாகவும், தீர்ப்பளிக்கும் அசல் நூல்களை (OCR) அங்கீகரிப்பதன் மூலம் பெறப்பட்டவை. இந்த தொடர்பில், அங்கீகார நெறிமுறைகளின் அபூரணத்துடன் தொடர்புடைய பிழைகள் இருக்கலாம். PDF இல் விவாதம் மற்றும் ஆசிரியரின் கருத்துகள் போன்ற பிழைகளை வழங்குகிறோம்.