1) funcția Y poate fi kіntseva, neîntreruptăі lipsit de ambiguitate;

2) scapă vinovat buti neîntreruptă;

3) funcția poate fi integrat, apoi. integrală vinovat buti kіntsevim.

Rivnyannia (8) є Gelozia revoltătoare a lui Schrödinger. Yogo se mai numește rudele lui Timchas ale lui Schrodinger oskіlki nu se va răzbuna pe funcțiile lui Y la oră. Cu toate acestea, pentru majoritatea fenomenelor fizice care apar în microcosmos, ecuația (8) poate fi iertată incluzând Y pe oră, astfel încât să cunoașteți ecuația Schrödinger pentru statii stationare - statii cu valori energetice fixe. Tse, ca un câmp de putere, în care o parte se prăbușește, staționară, tobto. în mod clar, funcția nu trebuie stocată în ora în care poate simți energia potențială. În acest fel, soluția lui Schrödinger poate fi reprezentată prin două funcții, dintre care una este mai mult decât coordonate, în caz contrar - doar o oră, în plus, timpul de păstrare este exprimat printr-un multiplicator, deci

de E- Energia Povna este frecventă, constantă în momentul câmpului staționar. Înlocuind în (8), luăm

Stelele vor sosi înainte de dată, ceea ce semnifică funcția y:

. (9)

Rivnyannia (9) se numește egal cu Schrödinger pentru stațiile staționare. Până la ce nivel este parametrul pentru a introduce energia povna E părți. Teoretic, echivalențe diferențiale pot fi scoase la iveală că astfel de echivalențe pot lua o decizie impersonală, în plus, uitându-se la suprapunerea minților limită, ele aleg decizii, au un sens fizic. Pentru încrederea lui Schrödinger pe astfel de minți, ține cont de regularitatea funcțiilor lui Hvily. În acest fel, simțul fizic real poate fi mai puțin probabil să fie o astfel de soluție, care se manifestă prin funcții obișnuite y. Ale, soluțiile obișnuite s-ar putea să nu uite valoarea parametrului E, numai cu cântarea setului lor, sarcini date. Valorile energetice se numesc stai așa. Ei bine, yakі vіdpovіdat vlasnim se numesc valorile energetice funcții de putere. Puterea sensului E poate face ca o serie continuă, discretă. La prima vedere să vorbim despre neîntreruptă, sau sucily, spectru, în altul - despre spectrul discret.

4. Modelul nuclear al atomului.

Modelul nuclear (planetar) al atomului adoptat la nivel global a fost propagat de E. Rutherford. Modelul Zgіdno z ієyu, nucleu pozitiv navkolko, scho se poate încărca Ze (Z- Numărul ordinal al elementului în sistemul Mendeliev, e- Sarcina elementară), expansiune 10 -15 -10 -14 m acea masă, practic egală cu masa atomului, în zona cu dimensiuni liniare de ordinul 10 -10 m electronii se prăbușesc de-a lungul orbitelor închise, satisfăcând învelișul electronic al atomului. Fragmentele de atomi sunt neutre, sarcina nucleului este egală cu sarcina totală a electronilor, adică. înfășurați în jurul miezului Z electronic

Încercarea de a induce modelul atomului la granițele fizicii clasice nu a reușit. Greutățile Podolannya tânjeau după crearea unuia nou - cuantic- Teoria atomului. Prima încercare la o astfel de teorie a fost ruptă de Niels Bohr. Bohr și-a bazat teoria pe două postulate.

Primul postulat al lui Bohr (postulatul stațiilor staționare): în atomi, se stabilesc staționari (nu se schimbă de la an) devin, la cei care nu schimbă energia. Tabăra staționară a atomului se presupune a fi orbite staționare, cu care electronii se prăbușesc. Mișcarea electronilor în spatele orbitelor staționare nu este însoțită de dezvoltarea undelor electromagnetice. În starea staționară a atomului, electronul, prăbușindu-se pe o orbită circulară, este responsabil pentru mama cuantizării discrete a valorii momentului de impuls, care mulțumește mintea.

de pe mine- masa electronului, v- Yogo swidkist n-a-a raza de orbită rn.

Celălalt postulat al lui Boru (regula frecvenței): când un electron se deplasează de pe o orbită staționară pe alta, un foton cu energie

distribuție egală a energiei în diferite stații staționare ( E nі E m- energia curentă a stațiilor staționare ale atomului până la acel moment viprominuvannya (polyenannya)). La E n<E m tranziția fotonului se va schimba (tranziția atomului va deveni cu mai multă energie către tabăra cu mai puțină energie, astfel încât tranziția electronului de la distanța mai mare de la nucleul orbitei la cel mai apropiat), când E n>E m- argilă yogo (tranziția atomului din tabără de la energie mai mare, tobto. tranziția electronului la o distanță mai mare în nucleul orbitei). Set de posibile frecvențe discrete tranzițiile cuantice definesc spectrul liniar al atomului.

Postulatele, suspendate de Bohr, au făcut posibilă dezlegarea spectrului atomului de apă sisteme asemănătoare hidrogenului- sisteme care sunt compuse din nuclee și sarcină Ze acel electron (de exemplu, ionii He + , Li 2+). Urmându-l pe Boru, să ne uităm la mișcarea unui electron într-un astfel de sistem, intercalate cu orbite staționare circulare. Virishuyuchi spіlno egalizare, propusă de Rutherford, și egalizarea (10), ia viraz pentru rază n-ї orbita staționară:

.

Stelele urlă că razele orbitelor cresc proporțional cu pătratele numerelor întregi. Pentru un atom, apa ( Z=1) raza primei orbite a electronului la n=1, titluri raza pershy borovsky (A), dorivnyuє

,

scho în vіdpovidaє rozrahunka vhodyachi z teoria cinetică a gazelor.

Krym tsgogo, cuantificare vrakhovuuchi pentru rază n-a orbită staționară, se poate demonstra că energia unui electron poate lua mai puțin decât valorile discrete permise:

,

semnul minus înseamnă că electronul este mustrat la stația conectată.

5. Apa atomică în mecanica cuantică.

Rezolvarea problemei despre nivelul de energie al electronului pentru atomul de apă (precum și sistemele de apă: ionul de heliu He +, litiuul dublu ionizat Li ++ și in.) poate fi redusă la problema electronului. rp în câmpul Coulomb al nucleului.

Energia potențială a interacțiunii dintre electron și nucleu, care se poate încărca Ze(pentru apa atomică Z=1),

,

de r– stați între electron și nucleu.

Moara unui electron într-un atom este descrisă de o funcție hviliană y, care confirmă ecuația staționară Schrödinger (9), care arată valoarea directă a energiei potențiale:

, (12)

de m- masa electronului, E- Energia Povna a electronului din atom. Dacă câmpul, în care electronul se prăbușește, este simetric central, atunci pentru alinierea (12) utilizați sistemul de coordonate sferice vicoros: r, q, j. Fără a intra în rezolvarea matematică a acestei sarcini, suntem obsedați de cele mai importante rezultate, care sunt de exclamat.

1. Energie. In teoria ecuatiilor diferentiale se poate explica ca tipul (27) este egal cu solutia, ca satisface atat unicitatea, terminatia cat si continuitatea functiei hvilian. y, doar la valori mari de energie

, (13)

tobto. set discret de valori ale energiei negative. Cel mai de jos rіven E 1, care asigură energia minimă posibilă, - De bază, toate celelalte ( E n >E 1, n=1, 2, 3, …) – trezeşte-te. La E<0 движение электрона является pov'yazanim, și atunci când E>0 – gratuit; regiune a spectrului neîntrerupt E>0 atom de ionizare. Viraz (13) lucrează cu formula luată de Bohr pentru energia atomului din apă. De exemplu, Bohr s-a întâmplat să introducă ipoteze suplimentare (postulate), apoi mecanica cuantică a valorilor discrete ale energiei, fiind o moștenire a teoriei în sine, țipă fără urmă din varianta Schrödinger.

2. Numerele cuantice. În mecanica cuantică, se scoate la iveală faptul că ecuația Schrödinger (12) satisface funcțiile de putere, care sunt semnificate prin trei numere cuantice: n, orbital l acela magnetic m l.

Numărul cuantic Golovne n, zgіdno (13), viznaє energie egală cu electronulîn atomi și puteți obține orice valori întregi începând de la unul:

n=1, 2, 3, …

Soluția geloziei lui Schrödinger este clară, scho moment de impuls(momentul orbital mecanic) electronul este cuantificat, apoi. nu poate fi suficient, ci ia valori discrete, care sunt determinate de formula

de l – numărul cuantic orbital, pentru un dat n accepta valoare l=0, 1, …, (n-1), atunci. dintre toate n valoare și semn momentul unghiular al unui electronîn atomi.

Soluția Z a alunecării lui Schrödinger astfel, vector scho ll impulsul impulsului electronului poate fi mai puțin astfel de orientare în spațiu, în altă proiecție Llz drept inainte z ale câmpului magnetic exterior, valorile cuantificate se înmulțesc cu:

Orez. unu

de m l – număr cuantic magnetic, pentru un dat l poti lua valoarea m l=0, ±1, ±2, …, ± l, apoi. total 2 l+1 valoare. Într-o asemenea manieră, număr cuantic magnetic m l semnifică proiecția impulsului electronului asupra sarcinilor direct, Mai mult, impulsul vectorial al electronului în atomi poate fi găsit în spațiul 2 l+1 orientare.

Manifestarea imovirnistă a electronului în diferite părți ale atomului. Electronul, în propria sa rusă, este ca un bi „unt” pe întreg volumul, atenuând ceața electronică, îngroșarea care caracterizează fluența electronului în diferite puncte ale volumului atomului. Numerele cuantice n și l caracterizează expansiunea și forma întunericului electronic, iar numărul cuantic m l caracterizează orientarea întunericului electronic în spațiu.

3. Spectrul. Gazi, care strălucesc, conferă liniei o parte a spectrului de viprominuvanță. Conform legii Kirchhoff, spectrele gazelor argilate prezintă și o structură liniară. Toate formulele în serie pentru spectrul apei pot fi exprimate printr-o singură formulă, așa cum este numită formula zagalennyy Balmer:

, (16)

de R\u003d 3,293 × 10 15 s -1 - Postiyna Rydberga, mі n– numere tsіlі, în plus, pentru seria tsієї n=m+1, m+2, m+3 etc. Șase serii de linii spectrale sunt împărțite în șase serii: seria Lyman ( m=1), seria Balmer ( m=2), seria Pashen ( m=3), seria paranteze ( m=4), seria Pfund ( m=5), seria Humphrey ( m=6) (Fig. 1).

6. Spinul electronilor. principiul lui Paul. Principiul nedistincției

aceleași părți.

În 1922 A fost dezvăluit că un fascicul îngust de atomi în apă, care în mod clar perebuvayut la s-stand, s-a împărțit în două fascicule la câmpul magnetic neomogen. Pentru cine, întregul impuls al electronului este egal cu zero (14). Momentul magnetic al atomului, care este cu mișcarea orbitală a electronului, proporțional cu momentul mecanic, cu care este egal cu zero și câmpul magnetic se poate adăuga la mișcarea atomilor din apă, este mai important. a deveni, tobto. despicarea nu este vinovata buti.

Pentru a explica acest fenomen, precum și o serie de alte dificultăți în fizica atomică, s-a susținut că electronul poate impuls mecanic umed nedeteriorat, nu vom fi prinși de ruhm-ul electronului din spațiu, - înapoi. Spinul electronilor (și toate celelalte particule) este o mărime cuantică, nu există un analog clasic; ce vnutrishnya nevid'mna puterea electronului, similar cu sarcina și masa.

Cum i se atribuie electronului propriul moment mecanic impulsului (spin) L s apoi Imu vіdpovidaє vlasny moment magnetic. Vіdpovidno la zagalnyh vysnovkіv mecanica cuantică, spinul este cuantificat conform legii

,

de s – număr cuantic de spin.

Prin analogie cu momentul unghiular orbital, proiecția L sz spin este cuantificat astfel încât vectorul L poti lua 2 s+1 orientare. Cioburile în cele ce urmează se temeau doar de două orientări, apoi de 2 s+1=2, stele s=1/2. Proiecția spinului pe câmpul magnetic direct, є valoare cuantificată, similară cu (15):

de Domnișoară – număr cuantic de spin magnetic; pot exista mai mult de două sensuri: .

Împărțirea electronilor în atomi urmează ordinea legii mecanicii cuantice, principiul Pauli sau principiul opririi. În formula sa cea mai simplă de a spune: „Fie că este un atom, nu poate avea doi electroni, care sunt schimbați în două tabere staționare identice, care sunt desemnate printr-un set de mai multe numere cuantice: capul. n, orbital l, magnetic m l acea rotire Domnișoară", apoi. Z(n, l, ml, ms)=0 sau 1, de Z(n, l, ml, ms)- Numărul de electroni care se află în stare cuantică, care este descris de un set de patru numere cuantice: n, l, ml, ms. În acest fel, principiul lui Paul afirmă că doi electroni, legați în același atom, iau același număr cuantic.

Acumularea de electroni într-un atom de electroni bogat, care poate fi unul și același număr cuantic smut n, Nume carcasa electronica. În învelișul pielii, electronii sunt împărțiți în scoici, Tu ce crezi l. Numărul cuantic orbital Oskіlki valoarea nabuє de la 0 la n-1, număr de cochilii egal cu numărul ordinal n coji. Numărul de electroni din minge este determinat de numerele cuantice de spin magnetic și magnetic: numărul maxim de electroni din minge cu datele l unul 2(2 l+1).

Dacă trecem de la mișcarea unei microparticule (un electron) la sisteme cu elemente bogate, atunci vor apărea puteri speciale, ca și cum nu ar exista un analog în fizica clasică. Haide, un sistem mecanic cuantic este format din aceleași particule, de exemplu, electroni. Toate electronicele pot avea aceeași putere fizică - masă, sarcină electrică, spin și alte caracteristici interne. Se numesc astfel de părți aceeași.

Puterile independente ale sistemului acelorași particule identice apar în fundamental principiul mecanicii cuantice - principiul inseparabilității acelorași particule, este imposibil să se separe experimental aceleași părți. În mecanica clasică, aceleași părți pot fi separate în spatele taberei în spațiu și la impulsuri, tobto. Părțile clasice sunt capabile să creeze individualitate.

Mecanica cuantică are o poziție diferită. Zі spіvvіdshennya neznachennosti vyplivaє, scho pentru microparticule vzagali nu zastosovuєtsya înțelegerea traiectoriei; moara microparticulei este descrisă de o funcție hviliană, care vă permite să calculați cu cât mai puțină fluență () locația microparticulei la periferia acestor chi și a altor puncte ale spațiului. La fel ca funcțiile hvilyovі a două dintre aceleași părți din spațiu se intersectează, atunci este crescut în faptul că, pe măsură ce o parte a galusi este mustrată, simțurile sunt ușurate: puteți vorbi doar despre posibilitatea perebuvannya în acest galusi a uneia dintre aceleaşi palisade. În acest fel, în mecanica cuantică, aceiași adesea își pierd individualitatea și devin indistinguibili.

7. Statistica cuantică. Gazul virgen.

Sarcina principală a fizicii statistice în statistica cuantică se bazează pe funcțiile esențiale ale subdiviziunii particulelor sistemului pentru acești alți parametri - coordonate, impulsuri, energii și, de asemenea, pe valorile medii ale parametrilor care caracterizează macroscopic. starea particulelor din sistem. Pentru sistemele de fermioni și bosoni, regulile sunt aceleași, dar uneori într-un mod diferit, deoarece bosonii nu se conformează principiului lui Paul. Vіdpovіdno până la dvіnі nіtіnі statіstіki: Fermi-Dirac și Bose-Einstein, la granițele cărora este determinat tipul de funcție de distribuție a particulelor sistemului pentru energie.

Ghici ce functia rozpodіlu pentru energiiє chastka vіd zagalї kіlkostі particule, yakі mаyut energie în intervalul znachenі vіd W inainte de L+dW:

,

de N- un număr mare de particule, f(W)- Funcția a fost împărțită la energie.

Pentru sistem n fermionii care nu interacţionează cu energia W(gaz Fermi ideal) sau sisteme cu n bosonii care nu interacţionează cu energia W(gazul ideal Bose) au fost atribuite funcții similare următoarelor:

, (17)

de k- Postiyna Boltzmann, T- temperatura termodinamica, m- potenţialul chimic, care modifică energia sistemului atunci când numărul de particule ale sistemului se modifică cu una în procesul izocoric sau izoentropic. În cadrul statisticii Fermi-Dirac (32) luați semnul „+”, apoi. în ce direcție. Vidpovidno pentru Bose-gas - semnul „-” і.

Gaz numit virogenim la fel ca puterile gazului ideal clasic. În gazul virogen, există o injecție reciprocă cuantică-mecanică a particulelor în gaz și confuzia acelorași particule. Comportarea fermionilor și bosonilor într-un mod diferit în timpul virionului.

Pentru a caracteriza gradul de generare a gazului, introduceți parametru de renaștere DAR:

Funcția a fost subdivizată după adăugarea parametrului de generare a ambelor statistici cuantice care urmează să fie scrise sub forma:

.

Care este parametrul nașterii maliului A<<1, то и функция распределения превращается в funcția de subdiviziune Maxwell-Boltzmann, care stă la baza statisticilor clasice ale gazului nevirginat:

Temperatura virusului se numește temperatura, mai mică pentru care se arată clar puterea cuantică a unui gaz ideal, inteligența identității particulelor. Este ușor de estimat aproximativ criteriul de temperatură pentru generarea gazului. Generarea de gaze normale este indicată la temperaturi scăzute. Pentru un foton și un electron gaz într-un metal, ce nu este adevărat. Gazul de electroni din metale este practic forța motrice din spatele virogenărilor. Doar pentru temperaturi mai mari de câteva zeci de mii de grade de electroni metal s-ar fi înrădăcinat în statisticile clasice ale lui Maxwell-Boltzmann. Dar utilizarea metalelor într-o instalație condensată este imposibilă pentru astfel de temperaturi. Prin urmare, descrierea clasică a comportamentului electronilor în metale este adusă la electrodinamică cu o oră înainte de legile, brusc super-lectura. În conductori, concentrația de electroni gazos este semnificativ mai mică, mai mică în metale. În minte, temperatura virogenității se apropie de 10 -4 Înainte ca e-gazul din conductori să fie nevirogene și să subordoneze statisticile clasice. Culmea gazului virogen este gazul foton. Deoarece masa fotonului ajunge la zero, atunci temperatura de generare a inconsistenței normale. Gazul foton pentru orice temperatură este virogenim. Gazele atomice și moleculare pot fi și mai puțin fertile. De exemplu, pentru apa pentru minți normale, temperatura renașterii se apropie de 1 K. Pentru alte gaze, important, apă mai scăzută, cu atât mai puțin. Gazi pentru minți normale nu cumpără virogeni. Reînvierea asociată cu puterea cuantică a gazelor, se manifestă mult mai puțin, expirație mai scăzută a gazelor sub formă de idealitate, datorită interacțiunilor intermoleculare.

Se numește energia maximă care poate fi mama conductibilității electronice într-un cristal la 0 K Farm Energyși semnifică E F. Cel mai energetic rіven, ocuparea de electroni, se numește egal Fermi. p align="justify"> Nivelul lui Fermi reînnoiește energia lui Fermi, astfel încât electronicele să poată fi plasate la acest nivel. Rivne Fermi, evident, va fi mai mare, cu cât este mai mare domeniul de aplicare al gazului de electroni. Lucrarea de ieșire a electronului din metal trebuie efectuată în conformitate cu egalul lui Fermi, tobto. din vârful liniilor energetice ocupate de electroni.

8. Înțelegerea teoriei benzilor corpurilor solide.

Vikoristovuyuchi egal cu Schrodinger, în principiu, vă puteți uita la cristal, de exemplu, puteți cunoaște valoarea energiei yogo, precum și tipurile de stații energetice. Cu toate acestea, atât în ​​mecanica clasică, cât și în mecanica cuantică, există metode zilnice de îndeplinire exactă a unei astfel de sarcini pentru prăpăstii bogate. Din acest motiv, sarcina este ruptă aproximativ de la problema particulelor bogate la problema unui electron despre un electron, care se prăbușește într-un anumit câmp real. O cale similară spre care să conducă teoria zonelor solide.

Orez. 2

Deocamdată, atomii sunt izolați, adică. să cunoască un fel de una pe ferestrele macroscopice, duhoarea schemelor de egalități energetice care rulează. La iluminarea porților de cristal, tobto. când atomii sunt aproape de distanțele interatomice, interacțiunea dintre atomi poate fi adusă până la punctul în care egalele de energie ale atomilor se deplasează, se împart și se extind în zone, satisfăcând spectrul energetic al zonei. Pe fig. 2 arată împărțirea energiei în frig între atomi. Se poate observa că electronii de valență mai puțin egali se divid și se extind, care sunt mai slab conectați la nucleu și pot avea cea mai mare energie, precum și alți egali, deoarece în starea principală a atomului, nu sunt ocupați de electroni. Și straturile de electroni interni fie nu se împart, fie se divid slab. În această ordine, în corpurile solide, electronii interni se comportă în același mod, ca și în atomii izolați, în timp ce electronii de valență sunt „colectivizați” - pentru a se afla cu întregul corp solid.

Energia electronilor externi poate lua o valoare la marginile ciorapilor din fig. 2 zone, grade niveluri de energie admisibile. Zonei pielii i se permite să „primească” în stilul propriu de linii discrete adiacente, mai mulți atomi pentru a răzbuna cristalul: cu cât sunt mai mulți atomi în cristal, cu atât liniile din zonă sunt mai rase. Vіdstan mіzh susіdnіmi іvіmi іvnіmi іvіnіmi іvnіmi іvnіmi vіdіgraє un rol important pentru rozpodіlu elektronіv iznі stanami. Zonele de energie permise împărțite la valorile energetice îngrădite, așa cum sunt numite zone de energie împrejmuite. Duhoarea electronică este improvizată. Lățimea zonelor (permise și împrejmuite) nu intră în sfera cristalului. Zonele permise sunt legături slabe mai largi, mai mici ale electronilor de valență cu atomii.

Teoria zonelor corpurilor solide a permis, dintr-o privire, vitlumacitatea utilizării metalelor, dielectricilor și conductoarelor, explicând puterea puterii electrice, în primul rând, umplerea inegală a zonelor admise cu electroni și, în alt mod. , lățimea zonelor împrejmuite. Nivelul de umplere de către electroni a liniilor de energie din apropierea zonei este atribuit umplerii liniilor atomice corespunzătoare. Poți vorbi despre banda de valență, deoarece este complet umplut cu electroni și este creat din egalitățile energetice ale electronilor interni ai atomilor liberi; zone de conducere (zonă vilă), care fie este adesea umplut cu electroni, fie este liber și stabilit din energia egală a „colectivizării” existente a electronilor și a atomilor izolatori. Păderea sub forma unei etape de umplere a zonelor cu electroni și lățimea zonei împrejmuite poate avea unele depresiuni (Fig. 3).

Pe fig. 3, A zona reală pentru a răzbuna electronicele este umplută doar parțial, tobto. nіy є vacant egal. În acest mod, electronul, după ce a scos „aditivul” scalabil de energie scăzută (de exemplu, pentru rata de schimb de căldură sau câmpul electric), poate comuta la un nivel de energie mai ridicat al zonei,

Lungimea vântului părții cuantice este înfășurată proporțional cu impulsul.

Unul dintre faptele lumii subatomice este legat de faptul că obiectele sale - cum ar fi fotonii electronici - nu sunt similare cu obiectele stelare ale macrocosmosului. Duhoarea se comportă nu ca o particulă, și nu ca o boală, ci ca o ispravă specială, care se manifestă și slabă, și puterea corpusculară în mediu. div. Principiul dodatkovostі. Unul din dreapta - tse zaviti și zovsіm іnsha - pov'yazati împreună hvilyovі și aspectele corpusculare ale comportamentului particulelor cuantice, descriindu-le la egalitățile exacte. Același lucru a fost distrus de spіvvіdshenie lui de Broglie.

Louis de Broglie a publicat rezumatul discursului său ca depozit al tezei sale de doctorat în 1924. Spivingul lui De Broglie, care a fost dat pe spatele unei idei divine, a transformat fundamental apariția fizicienilor teoreticieni despre ultralumină și a jucat cel mai important rol în dezvoltarea mecanicii cuantice. Nadal, mașina lui de Broglie a fost formată mai prozaic: până la pensionare, a lucrat ca profesor de fizică la Paris și nu a mai ajuns la culmile uluitoare ale intuițiilor revoluționare.

Acum să descriem pe scurt sensul fizic al spivingului lui de Broglie: una dintre caracteristicile fizice ale oricărei părți - її viteză. Cu ceva fizică, într-o serie de mirkuvane teoretice și practice, este important să vorbim mai pe scurt, nu despre promptitudinea unei astfel de părți, ci despre її impulsuri(in caz contrar cati bani), care este o modalitate mai scumpă de a obține o cantitate mică de prospețime pe o masă її. În timp ce este descris de alte caracteristici fundamentale - un timp lung (între două vârfuri semnificative de amplitudine de același semn) sau o frecvență (o valoare înfășurată proporțional cu un timp lung, adică numărul de vârfuri care pot trece printr-un punct fix în o ora). De Broglie a mers atât de departe încât a formulat spontaneitatea care numește impulsul unei particule cuantice Rіz dozhinoy hvili λ, cum descriu її:

p = h/λ sau λ = h/p

Este necesar să vorbim literal astfel: în spatele bazhannya se poate vedea un obiect cuantic ca o particulă, care poate fi multă mișcare R; de cealaltă parte, її este posibil să arate ca un fluier, o dozhina care este scumpă λ și este atribuită egalilor proponați. Cu alte cuvinte, unele puteri corpusculare ale părții cuantice sunt fundamental legate reciproc.

Spivingul lui De Broglie a făcut posibilă explicarea unuia dintre cele mai mari mistere ale mecanicii cuantice care se naște. Dacă Niels Bohr ar fi rostit modelul său al atomului ( div. Bohr atom), won a inclus conceptul orbite permise electronii de pe nucleu, cum ar fi duhoarea, ar fi putut fi învăluiți mult timp fără a pierde energie. Cu ajutorul înțelegerii lui de Broglie, putem ilustra ideea. Dacă luați un electron des, atunci, dacă electronul rămâne pe orbită, este vina însăși vitezei (sau, virnish, impulsului) dacă este sub formă de nucleu.

Ei bine, lasă electronul să doară, cei care se potrivesc pe orbita unei anumite raze, este necesar ca numărul numărului orbitei să fie egal cu numărul întreg al numărului razei date. Cu alte cuvinte, în jurul orbitei unui electron, mai mult de unul, doi, trei (și așa mai departe) dozhins yogo hvil pot face mai mult. La un anumit număr de dozini, electronul pur și simplu nu poate fi pus pe orbita necesară.

Sensul fizic al capului spіvvіdnosheniya lui de Broglie la tsomu, scho putem determina permisiunea de impulsuri (în manifestarea corpusculară) chi dozhini hvil (când hvilovym) electroni pe orbite. Pentru un număr mare de orbite, totuși, spontaneitatea lui de Broglie arată că un electron (arăta ca o parte) cu un impuls specific nu poate provoca un număr mare de fluctuații (pentru o manifestare fragilă) astfel încât să se potrivească pe acea orbită. În primul rând, electronul, care arată ca vântul unui cântec, este departe de a primi un impuls bun, care să permită lăsarea electronului pe orbită (în tributul corpuscular). Cu alte cuvinte, pentru mai multe orbite cu o rază specifică, fie o descriere mică, fie o descriere corpusculară va arăta că un electron nu poate fi transferat la același tip de nucleu.

Cu toate acestea, există un număr mic de orbite, în unele ocazii apar astfel de manifestări corpusculare despre electron. Pentru aceste orbite, impulsul necesar ca electronul să continue deplasarea de-a lungul orbitei (descrierea corpusculară) arată exact lungimea cercului, care este necesară pentru ca electronul să se potrivească în cerc (descrierea corpusculară). Aceleași orbite și apar admisibileîn modelul Bohr al atomului, cioburi numai pe ele corpusculare și puterea slabă a electronilor nu intră în superficialitate.

Mai există o interpretare a acestui principiu - filozofic: modelul lui Bohr al atomului i se permite să devină mai puțin ca o orbită de electroni, pentru care nu este important, ca și cum ar fi din două categorii mentale o persoană zastosovu pentru descrierea lor. Asta, cu alte cuvinte, este un adevărat microcosmos de putere în așa fel încât nu poți face asta înainte, în unele categorii suntem capabili să-l înțelegem!

Div. de asemenea:

Partea 1

Procesele chimice duc la transformarea moleculelor, tobto. înainte de justificarea acelei distrugeri a legăturilor dintre atomi. Prin urmare, cea mai importantă problemă a chimiei a fost și nu mai este problema interdependenței chimice, strâns legată de puterea vorbirii de zi cu zi. Este dată interpretarea științifică actuală a nutriției vieții chimice și a naturii conexiunii chimice cuantic

mecanica

- teoria perturbării și interacțiunii microparticulelor (electroni, nuclee etc.).

Una dintre puterile supreme ale materiei este dualitatea. Bucăți de materie pot deodată și putere corpusculară și slabă. Spivvіdnoshennia "hvilya - chastka", astfel încât zmenshennyam masi її khvilyovі vlastivostі daedali mai posilyuyutsya, și corpuscular - mai slab. Dacă o parte devine legată de atom, ei așteaptă cu nerăbdare hvilyovyshcha tipic. Deodată, este imposibil de descris mișcarea și interacțiunea microparticulelor-hvil cu legile mișcării corpului cu masa mare. Primul crock al creării directe a hvilovo sau mecanicii cuantice, ale cărei legi sunt egale cu hvilovi și puterea corpusculară a particulelor, zrobiv de Broglie (1924). De Broglie, după ce a venit cu o ipoteză, că există un proces periodic cu partea materială a pielii a bandajelor. Dacă se prăbușește adesea, atunci întregul proces pare să fie în vizorul vântului, care se extinde, așa cum se numește hwileyu de droille

Abo boală de fază

Vârtejul unei părți din V este legat de vântul λ al unui dozhin discursurile lui de Broglie

de m - Masa unei părți (de exemplu, un electron);

h este o constantă Planck.

Rivnyannya (1) este adusă la fluxul liber al particulelor. Dacă o parte din el se prăbușește într-un câmp de forță, atunci vântul este legat de el, este descris ca atare funcția de sănătate

Schrödinger (1926) a subliniat o viziune flagrantă asupra funcției. Spuneți-ne funcția lui whil pe calea care se apropie. Ecuația, care caracterizează puterea câmpului Ea val monocromatic plat de lumină, poate fi scrisă dintr-o privire:

, (2)

de Ea0 - amplitudine wheeze;

ν este frecvența colivans;

t - oră;

λ - dozhina khvili;

x este coordonata y a lățimii liniei drepte a whil.

Oskіlki alte pokhіdnі vіd vіdnnіnnі flatіvіlі (2), luate pe oră tі coordinаl x, іvnі vіdpovіdno:

, (3)

, (4)

apoi

Înlocuind λ \u003d c / V (s - ușurința luminii), este necesar să luați o linie subțire pentru o lână ușoară plată:

, (5)

Debutul transformării se bazează pe bretele, astfel încât firele de păr late ale lui de Broglie sunt descrise prin linii similare, iar aceste fire de păr devin staționare și sferice. Pe de altă parte, este evident că pentru egal (5) se modifică valorile noii funcții sub formă de coordonate (χ, y, z), că există un sentiment al amplitudinii procesului colival curent. . Deci, înlocuind Ea cu ψ, eliminăm echilibrul formei.

Incoerențe în modelul cu bor. Modelul atomic al lui Bohr a fost justificat în mai multe moduri. Ea poate fi folosită pentru a interpreta distribuția elementelor în tabelul periodic și regularitatea schimbării energiei ionizării elementelor. Modelul lui Prote Bohr poate avea unele neajunsuri. 1. Acest model nu permite explicarea caracteristicilor specifice în spectrele elementelor importante, apa inferioară. 2. Experimental, nu este confirmat faptul că electronii din atomi se înfășoară în jurul nucleului pe orbite circulare cu un mic moment de răsucire.

Natura de bază a electronului. Aparent, vibrația electromagnetică a clădirii nu pare a fi slabă, la fel și puterile corpusculare (asemănătoare cu puterile particulelor). Uneori, este ca un flux de particule - fotoni. Energia unui foton este legată de vântul lung yogo λ sau de frecvența υ E = hυ = h c/ λ ( h = λ · υ),

de h- Postiyna Plank dorіvnyu 6,62517∙10 -34 J∙s, c- suedezitate ușoară.
Louis de Broglie, după ce a vorbit cu un zâmbet de indulgență, care poate fi atribuit electronului, analog puterii slabe. Vіn ob'єdnav rivnyannya Einstein ( E = m h 2) că Planck ( E = hυ) într-unul:

hυ = m c 2 h c/ λ = m c 2 λ = h/m c.

λ = h/m · ѵ,

de- ѵ viteza electronului. Este egal ( Rivnyannia de Broglie), care evocă un vânt lung cu un impuls de yoga ( m v), și a stat la baza teoriei Hviliane a vieții electronice a atomului. De Broglie a îndemnat să privească electronul ca și cum ar sta nemișcat, ca și cum ar fi necesar să se încadreze în orbita atomică de câte ori arată numărul de electronice egale. Deci, electronul, care se află la primul nivel electronic (n = 1), prezintă o dâră lungă în atom și două subțiri pe celălalt (n = 2).

Natura de bază a electronului este să-l aducă până în punctul în care nu poate fi descris printr-o traiectorie de cântec, traiectoria se răspândește, apare „o smuga a nesemnificației”, în care se cunoaște ē. Cu cât trebuie să denumim mai precis utilizarea greșită a electronului, cu atât știm mai puțin sigur despre yoga swidkist. O altă lege a mecanicii cuantice sună astfel: „Este imposibil să se determine coordonatele impulsului (vitezei) unui electron care se prăbușește cu o anumită precizie” - acesta este principiul neinsignifinței lui Heisenberg. Posibilitatea este estimată de Schrödinger (în principal mecanica cuantică):

H · ψ = E · ψ,

de H este operatorul Hamilton, care indică succesiunea operațiilor și funcția. Stele E = H · ψ/ψ. Rivnyannya maє kіlka rozvyazkіv. Funcția lui Khvilov, care este soluția lui Schrodinger, este atomică. orbital. Ca model de a deveni un electron într-un atom, s-a făcut o afirmație despre dezordinea electronică, lățimea locurilor similare este proporțională cu uniformitatea prezenței electronului acolo.

Indiferent de imposibilitatea poziției exacte a electronului, este posibil să se arate imobilitatea electronului în aceeași poziție în orice moment dat. Din principiul nesemnificativ al lui Heisenberg, reies două remarci importante.

1. Avântul unui electron la un atom – Roc fără traiectorie. Înlocuirea traiectoriei în mecanica cuantică este mai clară -imovirnist electron perebuvannya la partea cânta a atomului, ca și cum ar fi corelat cu golul electronic atunci când se uită la electron ca o ceață electronică.

2. Un electron nu poate cădea într-un nucleu. Teoria lui Bohr nu a explicat ce fenomen. Mecanica cuantică a explicat un lucru. Creșterea gradului coordonatelor electronului în același timp căzând asupra nucleului a dus la o creștere rapidă a energiei electronului până la 1011 kJ/mol și mai mult. Un electron cu o astfel de energie pentru a înlocui căderea asupra nucleului este vinovat de privarea atomului. Se pare că scho susilla este necesar nu pentru a evita căderea electronului pe nucleu, ci pentru a capta electronul în limitele atomului.

Lista de referinte:

Sinkevici O.A., Stahanov I.R.; fizica plasmei; Expoziție MEI, 1991

Sinkevici O.A.; Destul de acea inconsecvență în mijlocul suculent; Expoziție MEI, 2016

Sinkevici O.A.; Sunete acustice ale plasmei de corp solid; Expoziția MEI, 2007

Aretemov V.I., Levitan Yu.S., Sinkevich O.A.; Instabilitate și turbulență în plasmă la temperatură joasă; MEI, 1994/2008

Ryder Y.P.; Fizica evacuării gazelor 1992/2010

Ivanov A.A. Fizica plasmei puternic neregulate 1977

Plasma- Partea de mijloc este formată din particule neutre (molecule, atomi, ioni și electroni) într-un fel de interacțiune reciprocă a unui câmp electromagnetic - un smut.

Aplicați plasmă: Soare, electricitate (bliskavki), Pivnіchne sіyannya, zvaryuvannya, laseri.

Plasma

gaz(semestrul 9). Grosimea poate varia de la 10 4 la 10 27 kg/m 3 temperaturi de la 10 5 la 10 7 K

solid(semestru 10).

Plasma din spatele morii de agregate

Chastkova. Dacă există o sumă de particule, atunci o parte dintre ele este ionizată.

Povniy Dacă toate părțile sunt ionizate.

Metoda de deținere a plasmei pe fundul acru. Incepand de la temperatura de 0 K, incepand sa se incalzeasca, in moara de stiuleti va fi solid, dupa ce ajunge la aceeasi valoare este rar, iar apoi gazos. În funcție de temperatură, are loc disiparea și molecula de acid este subdivizată în atomi de acid. Pentru a continua încălzirea energiei cinetice a electronilor, va fi suficient să epuizăm atomul și în acest fel atomul se transformă într-un ion (plasmă parțială). Dacă continuați să vă încălziți, atunci pur și simplu nu puteți rămâne fără atomi (plasmă de top)

Fizica plasmatice se bazează pe științele avansate:

Termodinamica

Electrodinamică

Mecanica corpurilor de încărcare ruh

1. Clasic (echivalentul lui Newton)

   1. Nereviteliysk (U<

      Reviteliysk

Kvantov

Teoria cinetică (ur. Boltzmann)

Mecanica clasică în câmpuri electromagnetice extreme

Să ne uităm la vreme dacă B=0.

Să ne uităm la cădere, dacă E = 0, U = (Ux, 0,0); B=(0,0,Bz)

Să ne uităm la cădere, dacă E=(0,Ey,0) și B=(0,0,Bz). Lasă rozvyazannya eterogen egal poate arata

Mecanica clasică în câmpuri electromagnetice puternice datorită puterii de expansiune

efectul de hol- Fluxul strum nu este vectorul câmpului electric datorită prezenței câmpului magnetic și închiderii particulelor.

Electrodinamică

Zavdannya: є deyaka parte a acuzației (q), desemnaE(r). Să acceptăm această alocație: întreaga plantă este staționară, nu există foarte multe strumuri, deci ca o parte 1 și nu se prăbușește. Scalarii rot(B) și div(B) sunt egali cu 0, apoi vectorul B=0. Se poate presupune că problema va fi simetria sferică, dar înseamnă că este posibil să se depășească teorema Ostrogradsky-Gauss.

Câmp electromagnetic al plasmei

Sarcină: є parte din taxă (q), șlefuit de plasmă neutră. Permisiunile pentru sarcina anterioară nu s-au schimbat, ceea ce înseamnă B=0. Concentrația de cioburi de plasmă neutră a sarcinilor negative și pozitive va fi aceeași.

Infuzie cu plasmă

Să ne uităm la această sarcină. Є 2 încarcă un proton și un electron. Deoarece masa protonului este mai bogată decât masa electronului, protonul nu va fi instabil. Într-un mod nevăzut, lasă electronul să meargă puțin, voi deveni geloasă și, desigur, yogo, o vom face pas cu pas.

Rivnyannya electromagnetice în timp ce

Ne uităm la treaptă, strum este mută, încărcarea este mută, atunci

Cum să luați o decizie cu privire la alinierea undei electromagnetice, cum să

Egalizarea șuierătoarelor electromagnetice cu strum (în plasmă)

De fapt, nimic nu este deranjat de fabrica trecută

Deci soluția acestei echivalențe să fie o astfel de vedere

Pe măsură ce puful electromagnetic pătrunde prin plasmă, deoarece nu se rupe și nu se lasă.

Termodinamica plasmatica

Sistem termodinamic- acesta este un astfel de sistem pentru care nu există nici un schimb din cel mai important mediu de astfel de energie, impuls și informații.

Numiți desemnarea potențialelor termodinamice într-un astfel de rang

Cum să te apropii de un gaz ideal pentru plasmă

Să spunem că toate încărcările sunt electronice, iar diferența dintre ele este chiar mică, chiar

În zona de lipsă de bărbierit slabă, puteți induce un sentiment de aliniere virală

În zona energiei interne cuantice energia internă a lui Faraday

În zona de plasmă puternic non-ideală, conductivitatea vorbirii se poate schimba dramatic, astfel încât vorbirea devine dielectrică și conductoră.

Depozitul de plasmă Rozrahunok

Principiul de bază al cărui rozrahunku este luat în scopul determinării concentrației elementelor chimice. Dacă se știe că un anumit sistem este egal ca temperatură și presiune, atunci energia Gibbs pentru cantitatea de vorbire este mai scumpă 0.

Există diferite ionizări: o cuantică întunecată, o mantie cu un atom excitat, una termică. (se uită la distanța foarte termică). Pentru ea iese un astfel de sistem de egali.

Problema principală constă în faptul că nu este clar cum se depune un potențial chimic din punct de vedere al concentrației, pentru care este necesar să ne întoarcem la fizica cuantică.

Din motive necunoscute, costul este echivalent cu cel, în care concentrația de energie liberă este inversată. Cioburile căldurii lui De Broglie pentru atom și pentru ionul є sunt practic aceleași, duhoarea este rapidă. 2 cioburi vinikaє în electron є 1 energie rіven, ale tse yogo vaga.

Dacă spargeți sistemul egal, atunci concentrația de ioni este determinată de o astfel de formulă

Tehnica este deja scrisă pentru ionizare ideală, ne întrebăm ce se va schimba în caz de nu idealitate.

Deci, în ceea ce privește atomul, nu idealitatea este dată egală cu 0, pentru ion și electron, duhoarea este egală, nu mai sunt necesare schimbări, deși Sakha arată ca un rang ofensiv.

Spălați vinovăția a două plasme de temperatură

Este posibil ca energia termică medie a plasmei în sine să diverge pentru electroni împotriva atomilor și ionilor. Și se pare că temperatura pentru electroni ajunge la 10.000 K, dacă pentru atomi și ioni este mai mare de 300 K.

Să ne uităm la o simplă picătură a unui electron într-un câmp electric constant, care declanșează emisia termică de electroni, aceeași valoare poate fi numită un rang ofensiv

Arata similar cu sarcina, electronul cade asupra atomilor, apoi se poate spune forțarea

Teoria cinetică a plasmei în procesul de transfer

Această teorie a fost motivată pentru a rezolva problema corect în mintea unui mediu nereușit, în timp ce în această teorie este posibilă o posibilă tranziție.

Baza acestei teorii este pusă pe funcția desemnată a părților rozpodіl din cântecul obyasі z deakoy swidkіstyu la momentul cântării din oră. (Această funcție a fost analizată în TTSS, deci va exista o repetare + litere date pe jos în formă criptată, pe care nu le pot recunoaște).

Mai departe, veți privi interacțiunea a 2 particule, care par să se prăbușească în spațiu. Această sarcină se transformă în simplitate, înlocuind că o parte a masei poate fi văzută cu o suedezitate bună, care se prăbușește în câmpul dayak la modalitatea reciprocă, care nu urlă. Meta acestei sarcini este să ieși puțin din propria ta mișcare principală. Găsirea distanței particulelor până la centrul interacțiunii se numește parametru țintă.

Să aruncăm o privire la funcția în echilibru termodinamic etc.

Și funcția subdiviziunii lui Maxwell este marginită

Problema constă în faptul că într-o astfel de funcție este imposibil să se determine conductivitatea termică și vâscozitatea.

Să mergem direct la plasmă. Fie ca procesul, care se rotește, să fie staționar, iar forța F=qE, iar atomii și ios, par a fi subbaza lui Maxwell.

La inversarea ordinii, a fost clar că, scho, sho ne permite să scăpăm un penis mic. Să i se atribuie funcției un astfel de rang