Elementi kvantne mehanike. Korpuskularno-hvilyovy dualizam dominacije čestica govora
Francusko učenje Louisa de Brogliea, utvrđivanje simetrije koja postoji u prirodi i razvijanje dvije stotine korpuskularno-hvilovske prirode svjetlosti, postavlja hipotezu o univerzalnost korpuskularno-hvilijevog dualizma. Zgidno sa de Broljom, sa mikroobjektom kože zv'yazuyutsya, s jedne strane, korpuskularno karakteristike - energija E taj impuls R, a sa druge - hviloví karakteristike - frekvencija n da dovzhina hvili l. Kílkísní spívvídnennia, scho zv'yazuyut korpuskularne i hviloví vlastivostí dijelove, također, kao za fotonív:
Poniznost de Broglieove hipoteze podrazumijevala se u činjenici da je spivv_dnoshennia (1) pretpostavljena ne samo za fotone, već i za druge mikročestice, kremu za takvo, yakí mayut masovno smirenje. U takvom rangu, bilo da je dio, da je Volodja impuls, postavili su bolestan proces sa dugim vjetrom, koji je namijenjen za de Broljeve formule:
Tse spívvídnoshennia je fer za svaku česticu sa impulsom R.
Značajno deakí osnovní vlastívosti hvil de Broglie. Pogledaj prizor v komad mase m. Izračunajmo za to faznu i grupnu fleksibilnost de Brogliea. Otzhe, fazni pomak:
, (3)
de í , - hvilov broj. so yak h>v, tada je fazni pomak svjetlosti de Brogliea veći od pomaka svjetlosti u vakuumu.
Širina grupe: 
.
Za slobodni dio, prema Ajnštajnovoj teoriji sadržaja vode, to je tačno 
takođe
.
Otzhe, grupa swidkíst khvil de Broglie je skuplja od shvidkostí chastki.
Vídpovídno do dvístoí̈ korpuskularno-hvilyovoí̈ prirode čestica govora, za opis mikročestica vikoristovuyutsya ili hviloví, zatim korpuskularne manifestacije. Njima nije moguće pripisati svu snagu delova i snagu daha. Takođe, potrebno je uvesti đakone u okolinu kako bi mikrokosmos razumio klasičnu mehaniku.
V. Heisenberg, vrakhovuyuchi hvilyoví moć víkrochastinok i pov'yazaní z hvilyoví vívílí víznosti mikrochastinok i po'yazaní z hviliyoví vlastnosti zamezhennja v í̈kh vedintsí, díyshov vysnovka, díyshov vysnovka, schoo ob'ívíe ískrom íccob'ítu í schoo ob'íêtí ískrom íccob'ítu í schoo ob'íêtu i impuls. Zgidno spívvídnenyu nevinost Heisenberga, Mikrodio (mikroobjekat) ne može istovremeno i istovremeno imati iste koordinate ( x, y, z), a isto vrijedi i za projekciju momenta ( p x , p y , p z), štaviše, beznačajnost ovih vrijednosti godi umovima
tobto. twír nedosljednosti u koordinatama i u općoj projekciji momenta ne može biti manji od veličine reda h.
Z spívvídnoshnja neznachennosti (4) síd, scho, na primjer, yakscho mikrochastinka perebuê na stanici s tačnim vrijednostima koordinata ( Dx=0), zašto onda postati ( Dp x®¥), i navpak. Na taj način za mikročesticu nema potrebe, za neke od njih bi koordinate tog momenta bile u isto vrijeme upravo male. Zvídsi viplivaê i stvarna nemogućnost jednog sata sa bilo kojom preciznošću za mjerenje koordinata i impulsa mikroobjekta. Dakle, kao u klasičnoj mehanici, prihvaćeno je da se koordinate tog momenta mogu zabilježiti s bilo kojom tačnošću, tada spívvídshennya neznachennosti ê, na takav način, kvantna supstitucija prijelaza s klasične mehanike na mikro-objekte.
Kvantna teorija takođe ima niz nebitnosti za energiju E tog sata t, onda. beznačajnost ovih vrijednosti godi umu
Ohrabrujemo vas DE- Nebitnost energije postojećeg sistema, Dt- Promízhok sat vremena, protežući se kao vono ísnuê. Dakle, sistem, šta je srednji sat života Dt, Ne može se okarakterisati istim energetskim vrijednostima; rozkid energíí̈ zbílshuêtsya zí zmenshennyam prosječan sat života. Z virazu (5) s_d, scho frekvencija viprominyuvannogo fotona je kriv za majčinu beznačajnost, tobto. Linije spektra treba da budu okarakterisane frekvencijom koja je zdrava. Dosvíd sravdí pokaêê, scho sve spektralne linije razmití; Promjenom širine spektralne linije, možete procijeniti redoslijed sata nastanka atoma u pobuđenom stanju.
2. Funkcija Khvilova i njen autoritet
otzhe, kvantna mehanika označavaju zakon kretanja i međudjelovanja mikročestica za poboljšanje njihovih slabih moći. Međutim, važno je da de Broglieovi vjetrovi (mikročestice) ne ispiru svu snagu elektromagnetnih vjetrova. Na primjer, elektromagnetski valovi su elektromagnetno polje koje se širi u prostoru. Širenje de Broglieove kose povezano je sa proširenjem prostranstva bilo kojeg elektromagnetnog polja. Eksperimentalno je dokazano da nabijene čestice, da se ravnomjerno i pravolinijski kolabiraju, ne mijenjaju elektromagnetne valove.
Iz rezultata difrakcije elektrona postoje znaci da u ovim eksperimentima postoje nejednake raspodjele snopova elektrona, koji su različiti u različitim smjerovima: u nekim smjerovima se očekuje više elektrona, a niže u svim drugim. Sa slabe tačke gledišta, prisustvo maksimalnog broja elektrona u nekima od njih direktno znači da oni direktno pokazuju najveći intenzitet de Broglieovog talasa. Drugim riječima, intenzitet vjetra u ovoj tački prostora ukazuje na intenzitet zračenja elektrona u toj tački. Tse je postao baza za neku vrstu statističkog, svejednog zamagljivanja hvil de Brogliea.
Jedina ispravna stvar je zamagljivanje vjetra materije, što omogućava da se opisane činjenice ugode jedna drugoj, statistički oblačnije: intenzitet bolesti je proporcionalan kretanju da se izvuče čestica u svakoj oblasti. Da biste opisali rozpodíl ymovírností znakhodzhennya chastki u trenutku sata u pjevačkoj tački prostora, uvedite funkciju, pozovite zdravstvena funkcija(ili psifunkcija). Počeli su í̈í̈ tako da imovirnist d W onaj koji se često nalazi u elementu volumena d V, d V:
Fizički senzor je sama funkcija Y i kvadrat njenog modula: snagu i poniznost: tobto. određuje značaj dijela u jednoj obsyazí na periferiji točke s koordinatama x, y, z. Oskílki perebuvannya chastki ovdje u prostoru ê je dostojan podíya i íí̈ ymovírníst ímorívnyuvati odinití, tse znači da je hvilova funkcija zadovoljena normalizacija svesnosti uma:
Kasnije, u kvantnoj mehanici, mikročestice se u principu opisuju nakon nove - za dodatnu hvilovu funkciju, npr. glavni nosilac informacija o njihovim korpuskularnim i slabim moćima. Tse nameće hvilovu funkciju niskih srednjih umova. Funkcija Y, koja karakterizira mogućnost pojave malih čestica u elementu volumena, je zbog:
1. kíntseva(imovirnista može biti više od jednog);
2. nedvosmisleno(imovirnist može biti dvosmislena vrijednost);
3. neprekidno(imovirníst se ne može promijeniti nizom).
Hvil-ova funkcija je zadovoljena princip superpozicije: ako se sistem može isprobati u različitim zemljama, koje su opisane mekim funkcijama, onda se može isprobati i na Y stanici, što je opisano linearnom kombinacijom ovih funkcija:
de W n (n\u003d 1, 2, ...) - dovílní, vzagalí naizgled, složeni brojevi.
Dodatak hvilyovyh funkcije(amplituda dinamike), a ne Imovirnosti(koje su određene kvadratima modula xvilijskih funkcija) u osnovi proturječi kvantnoj teoriji u obliku klasične statističke teorije, dok za nezavisne potpodjele vrijedi teorema savijanja.
Khvilovova funkcija, kao glavna karakteristika mikro-objekata, omogućava u kvantnoj mehanici izračunavanje prosječnih vrijednosti fizičkih veličina koje karakteriziraju cijeli mikro-objekat:
.
deintegracija se vrši preko čitavog beskrajnog prostranstva, poput nagiba (7).
3. Rivnyannia Schrödinger.
Statističko zamućenje de Broglieovih vjetrova i Heisenbergova nespojivost beznačajnosti doveli su do visnovke, koja je jednaka revoluciji u kvantnoj mehanici, koja opisuje kretanje mikročestica u različitim poljima sile, može biti jednaka, od čega je snaga snage dijelovi za napajanje zacvile. U osnovi, jednakost može biti jednaka stepenu hvilove funkcije, fragmentima istih, ili, tačnije, vrijednosti koja ukazuje na nepomičnost promjene dijela u trenutku sata. t u obyazí d V, onda. u oblasti sa koordinatama xі x+d x, yі y+d y, zі z+d z. Oskilki shukane jednake mogu vrakhovuvati hvilyovi autoriteti čestica, može postojati buti hvilyovim jednaka.
Osnove nerelativističke kvantne mehanike formulisane su 1926. e. Schrödinger. Schrödingerova jednačina, kao i sve glavne u fizici (na primjer, Newtonova jednačina za klasičnu mehaniku i Maxwellova jednačina za elektromagnetno polje), ne pojavljuju, već postuliraju. Ispravnost ove ekvivalencije potvrđuje godina sa dokazom rezultata, da su njome potkrijepljeni uz pomoć, da u svojoj liniji daju svoj karakter zakonu prirode. Rivnyannia Schrödinger može izgledati:
, (8)
de, m je masa čestice, D je Laplaceov operator 
, i- usamljenost je očigledna, - funkcija potencijalne energije dijela polja sila, za koji se ono urušava, - funkcija šukana hvila dijela.
Rivnyannya (8) je fer za bilo koji dio, koji se ruši uz mali (uparen od vjetra svjetlosti) vjetar, tobto. v<
1) funkcija Y može biti kíntseva, neprekidnoі nedvosmisleno;
2) pobjeći 
kriv buti neprekidno;
3) funkcija može biti integrisan, onda. integral 
kriv buti kíntsevim.
Rivnyannia (8) je Schrödingerova nečuvena ljubomora. Jogo se takođe zove timchasovi rođaci Schrodingera oskílki se neće osvetiti funkcijama Y po satu. Međutim, za većinu fizičkih fenomena koji se dešavaju u mikrokosmosu, jednačina (8) se može oprostiti uključivanjem Y po satu, tako da znate Schrödingerovu jednačinu za stacionarne stanice - stanice sa fiksnim energetskim vrijednostima. Tse, kao polje snage, u kojem se dio ruši, miruje, tobto. funkcija očito ne treba biti pohranjena u satu koji može osjetiti potencijalnu energiju. Na taj način se Schrödingerovo rješenje može predstaviti sa dvije funkcije, od kojih je jedna više od koordinata, u suprotnom - samo sat vremena, štaviše, vrijeme uzavre je izraženo množiteljem, pa se
de E- Povna energija je česta, konstantna u vreme stacionarnog polja. Zamjenom u (8) uzimamo
Zvijezde će stići prije datuma, koji označava funkciju y:
. (9)
Rivnyannia (9) se zove jednaka Schrödingeru za stacionarne stanice. Do kojeg nivoa je parametar za unos povna energije E dijelovi. Teoretski, diferencijalne ekvivalencije mogu se iznijeti na vidjelo da takve ekvivalencije mogu donijeti bezličnu odluku, osim toga, gledajući superponiranje graničnih umova, one biraju odluke, imaju fizički smisao. Za Schrödingerovo oslanjanje na takve umove, obratite pažnju na pravilnost hvilyjevih funkcija. Na ovaj način je manje vjerovatno da će pravi fizički smisao biti takvo rješenje, što se manifestira redovnim funkcijama y. Ali, regularna rješenja možda neće zaboraviti vrijednost parametra E, samo uz pjevanje njihovih postavljenih zadataka. Energetske vrijednosti se nazivaju Čekaj. Pa, yakí vídpovídat vlasnim energetske vrijednosti se nazivaju funkcije snage. Moć značenja E može ga učiniti kao kontinuirani, diskretni niz. Na prvi pogled za razgovor neprekidno, ili sucily, spektar, u drugom - o diskretnom spektru.
4. Nuklearni model atoma.
Globalno prihvaćeni današnji nuklearni (planetarni) model atoma propagirao je E. Rutherford. Zgídno z íêyu model, navkolko pozitivno jezgro, scho može naplatiti Ze (Z- redni broj elementa u Mendelijevom sistemu, e- Elementarno punjenje), proširenje 10 -15 -10 -14 m ta masa, praktično jednaka masi atoma, u području linearnih dimenzija reda 10 -10 m elektroni kolabiraju duž zatvorenih orbita, zadovoljavajući elektronsku ljusku atoma. Krhotine atoma su neutralne, naboj jezgra je jednak ukupnom naboju elektrona, tj. omotati oko jezgra Z elektronski
Pokušaj induciranja modela atoma na granicama klasične fizike nije uspio. Podolannya teškoće su žudjele za stvaranjem novog - kvantna- Teorija atoma. Prvi pokušaj takve teorije prekinuo je Niels Bohr. Bohr je svoju teoriju zasnovao na dva postulata.
Bohrov prvi postulat (postulat stacionarnih stanica): u atomima uspostaviti stacionarni (ne mijenjati se po godinama) postati, u onima koji ne mijenjaju energiju. Stacionarni kamp atoma bi trebalo da budu stacionarne orbite sa kojima se elektroni kolabiraju. Kretanje elektrona iza stacionarnih orbita nije praćeno razvojem elektromagnetnih talasa. U stacionarnom stanju atoma, elektron, koji se kolabira u kružnoj orbiti, odgovoran je za majku diskretne kvantizacije vrijednosti momenta momenta, što prija umu.
de ja- masa elektrona, v- Yogo swidkist n-th radijus orbite rn.
Boruov drugi postulat (pravilo frekvencije): kada se elektron kreće iz jedne stacionarne orbite u drugu, jedan foton s energijom
jednaka raspodjela energije u različitim stacionarnim stanicama ( E nі E m- trenutna energija stacionarnih stanica atoma do tog vremena viprominuvannya (polyenannya)). At E n<E m tranzicija fotona će se promijeniti (prijelaz atoma će postati sa većom energijom u tabor sa manjom energijom, tako da će prijelaz elektrona sa veće udaljenosti od jezgra orbite u najbližu), kada E n>E m- yogo glina (prelaz atoma iz tabora sa veće energije, tob. prelazak elektrona na veću udaljenost u jezgro orbite). Skup mogućih diskretnih frekvencija 
kvantni prijelazi definiraju linearni spektar atoma.
Postulati, koje je objesio Bohr, omogućili su razotkrivanje spektra atoma vode sistemi nalik vodoniku- sistemi koji se sastoje od jezgara i naelektrisanja Ze taj jedan elektron (na primjer, joni He + , Li 2+). Prateći Borua, pogledajmo kretanje elektrona u takvom sistemu, isprepletenom kružnim stacionarnim orbitama. Virishuyuchi spílno izjednačenje, koje je predložio Rutherford, i izjednačenje (10), oduzimaju viraz za radijus n-í̈ stacionarna orbita:
.
Zvijezde vrište da radijusi orbita rastu proporcionalno kvadratima cijelih brojeva. Za atom, voda ( Z=1) poluprečnik prve orbite elektrona na n=1, naslovi pershy borovsky radijus (a), dorivnyuê
,
scho u vídpovidaê rozrahunka vhodyachi z kinetičkom teorijom plinova.
Krym tsgogo, vrakhovuuchi kvantizacija za radijus n-tu vrijednost stacionarne orbite, može se pokazati da energija elektrona može poprimiti manje od tako dozvoljenih diskretnih vrijednosti:
,
znak de minus znači da je elektron ukoren na spojenoj stanici.
5. Atomska voda u kvantnoj mehanici.
Rješenje problema o energetskom nivou elektrona za atom vode (kao i vodeni sistemi: helijum ion He +, dual-ionizirani litijum Li ++ i in.) može se svesti na problem elektrona rp u Kulonovom polju jezgra.
Potencijalna energija interakcije između elektrona i jezgra, koja se može puniti Ze(za atomsku vodu Z=1),
,
de r– stoji između elektrona i jezgra.
Mlin elektrona u atomu opisan je hvilovskom funkcijom y, što potvrđuje stacionarnu Schrödingerovu jednačinu (9), koja pokazuje naprijed vrijednost potencijalne energije:
, (12)
de m- masa elektrona, E- Povna energija elektrona u atomu. Ako je polje u kojem se elektron kolabira centralno simetrično, tada za poravnanje (12) koristite vikorni sferni koordinatni sistem: r, q, j. Ne ulazeći u matematičko rješenje ovog zadatka, opsjednuti smo najvažnijim rezultatima, koji su za povitak.
1. Energija. U teoriji diferencijalnih jednadžbi može se objasniti da je tip (27) jednak rješenju, da zadovoljava i jedinstvenost, završetak i kontinuitet hvilijske funkcije y, samo pri visokim energetskim vrijednostima
, (13)
tobto. diskretni skup negativnih energetskih vrijednosti. Najniži ríven E 1, koji obezbeđuje minimalnu moguću energiju, - Basic, sve ostalo ( E n >E 1, n=1, 2, 3, …) – probudi se. At E<0 движение электрона является pov'yazanim, i kada E>0 – besplatno; područje neprekidnog spektra E>0 jonizacioni atom. Viraz (13) radi s formulom koju je Bohr preuzeo za energiju atoma u vodi. Na primjer, Bohr je slučajno uveo dodatne hipoteze (postulate), a zatim kvantna mehanika diskretnih vrijednosti energije, koja je naslijeđe same teorije, vrišti bez traga iz Schrödingerove varijante.
2. Kvantni brojevi. U kvantnoj mehanici se otkriva da Schrödingerova jednadžba (12) zadovoljava funkcije snage, koje su označene sa tri kvantna broja: n, orbitalna l taj magnetni m l.
Kvantni broj Golovne n, zgídno (13), viznaê energija jednaka elektronu u atomima i možete dobiti bilo koje cjelobrojne vrijednosti počevši od jedan:
n=1, 2, 3, …
Rješenje Schrödingerove ljubomore je jasno, scho moment impulsa(mehanički orbitalni moment) elektron je kvantizovan, onda. ne može biti dovoljna, već uzima diskretne vrijednosti, koje su određene formulom
de l – orbitalni kvantni broj, za dato n prihvatiti vrijednost l=0, 1, …, (n-1), onda. od svega n vrijednost i znak ugaonog momenta elektrona u atomima.
Z rješenje Schrödingerovog klizanja so, scho vektor ll impuls impulsa elektrona može biti manji od takve orijentacije u prostoru, u nekoj drugoj projekciji Llz samo naprijed z vanjskog magnetskog polja, kvantizirane vrijednosti se množe sa:
 Rice. jedan |
de m l – magnetni kvantni broj, za dato l možete li uzeti vrijednost m l=0, ±1, ±2, …, ± l, onda. ukupno 2 l+1 vrijednost. na takav način, magnetni kvantni broj m l označava projekcija impulsa elektrona na zadatke direktno, Štaviše, vektorski impuls elektrona u atomima može se naći u prostoru 2 l+1 orijentacija.
Imovirnistička manifestacija elektrona u različitim dijelovima atoma. Elektron, na sopstvenom ruskom, je kao bi „razmazivanje“ po celoj zapremini, ublažavanje elektronske izmaglice, zgušnjavanje koje karakteriše tečnost elektrona u različitim tačkama zapremine atoma. Kvantni brojevi n i l karakteriziraju ekspanziju i oblik elektronske tame, a kvantni broj m l karakterizira orijentaciju elektronske tame u prostoru.
3. Spektar. Gazi, koji sijaju, daju linijski dio spektra viprominuvancije. Prema Kirchhoffovom zakonu, spektri glinovitih plinova također pokazuju linearnu strukturu. Sve serijske formule za spektar vode mogu se izraziti jednom formulom, kako se zove zagalennyy Balmerova formula:
, (16)
de R\u003d 3,293 × 10 15 s -1 - Postiyna Rydberga, mі n– tsílí brojevi, osim toga, za tsíêí̈ serije n=m+1, m+2, m+3 itd. Šest serija spektralnih linija podijeljeno je u šest serija: Lyman serija ( m=1), Balmerova serija ( m=2), Pašenov niz ( m=3), Serija nosača ( m=4), serija Pfund ( m=5), Humphrey serija ( m=6) (slika 1).
6. Spin elektrona. Pavlov princip. Princip nerazlikovanja
istih delova.
Godine 1922 Otkriveno je da se uski snop atoma u vodi, koji jasno perebuva na s-stalku, podijelio na dva snopa u nehomogenom magnetnom polju. Za koga je cjelokupni impuls impulsa elektrona jednak nuli (14). Magnetski moment atoma, koji je sa orbitalnim kretanjem elektrona, proporcionalan mehaničkom momentu, tome je jednak nuli i magnetsko polje može dodati kretanju atoma u vodi, važnije je postati, tobto. cijepanje nije kriv buti.
Da bi se objasnio ovaj fenomen, kao i niz drugih poteškoća u atomskoj fizici, predloženo je da elektron može mokri nenarušeni mehanički moment, nećemo biti uhvaćeni u ritmu elektrona u svemiru, - nazad. Spin elektrona (i svih ostalih čestica) je kvantna veličina, ne postoji klasični analog; ce vnutrishnya nevid'mna snaga elektrona, slicna naboju i masi.
Kako se elektronu pripisuje svoj mehanički moment impulsu (spin) L s tada Imu vídpovidaê vlasny magnetni moment. Vídpovidno to zagalnyh vysnovkív kvantne mehanike, spin je kvantizovan u skladu sa zakonom
,
de s – spin kvantni broj.
Po analogiji sa orbitalnim ugaonim momentom, projekcija L sz spin je kvantizovan tako da vektor L možete li uzeti 2 s+1 orijentacija. Krhotine u nastavku su se bojale samo dvije orijentacije, zatim 2 s+1=2, zvjezdice s=1/2. Projekcija spina na direktno magnetsko polje, je kvantizovana vrednost, slična (15):
de gospođa – magnetni spin kvantni broj; može postojati više od dva značenja: .
Podjela elektrona na atome slijedi red kvantnog mehaničkog zakona, Paulijev princip ili princip isključivanja. U svojoj najjednostavnijoj formuli kaže: „Bio to atom, on ne može imati dva elektrona, koji se razmjenjuju u dva identična stacionarna tabora, koji su označeni skupom od nekoliko kvantnih brojeva: glava n, orbitalna l, magnetna m l taj spin gospođa“, onda. Z(n, l, ml, ms)=0 ili 1, de Z(n, l, ml, ms)- Broj elektrona koji se nalaze u kvantnom stanju, koji je opisan skupom od četiri kvantna broja: n, l, ml, ms. Na taj način, Paulov princip tvrdi da dva elektrona, vezana u istom atomu, poprimaju isti kvantni broj.
Akumulacija elektrona u bogatom atomu elektrona, koji može biti jedan te isti smut kvantni broj n, ime elektronska školjka. U kožnim školjkama elektroni se dijele na školjke, šta ti misliš l. Oskílki orbitalni kvantni broj nabuê vrijednost od 0 do n-1, broj školjki jednak rednom broju n ljuske. Broj elektrona u kugli određen je magnetnim i magnetskim spin kvantnim brojevima: maksimalnim brojem elektrona u kugli s podacima l jedan 2(2 l+1).
Ako od pogledamo kretanje jedne mikročestice (jednog elektrona) pređemo na sisteme bogatih elemenata, tada će se pojaviti posebne moći, kao da nema analoga u klasičnoj fizici. Hajde, kvantno-mehanički sistem se sastoji od istih čestica, na primjer, elektrona. Sva elektronika može imati istu fizičku snagu - masu, električni naboj, okretanje i druge unutrašnje karakteristike. Takvi dijelovi se nazivaju isto.
Nezavisne snage sistema istih identičnih čestica pojavljuju se u fundamentalno princip kvantne mehanike - princip neodvojivosti istih čestica, nemoguće je eksperimentalno odvojiti iste dijelove. U klasičnoj mehanici, isti dijelovi se mogu odvojiti iza logora u prostoru i na impulse, tobto. Klasični dijelovi u stanju su stvoriti individualnost.
Kvantna mehanika ima drugačiju poziciju. Zí spívvídshennya neznachennosti vyplivaê, scho za mikročestice vzagali ne zastosovuêtsya razumijevanje putanje; mlin mikročestice je opisan hvilijskom funkcijom, koja vam omogućava da izračunate manju tečnost () lokaciju mikročestice na periferiji ovih chi i drugih tačaka prostora. Kao što se hvilyoví funkcije dvaju istih dijelova u prostoru ukrštaju, onda je podignuto u tome što, pošto je dio galusi ukoren, osjetila su rasterećena: možete govoriti samo o mogućnosti perebuvannya u ovoj galusi jedne od istih palisada. Na taj način, u kvantnoj mehanici, isti često gube svoju individualnost i postaju nerazlučivi.
7. Kvantna statistika. Virogen gas.
Glavni zadatak statističke fizike u kvantnoj statistici zasniva se na bitnim funkcijama podjele čestica sistema za ove druge parametre - koordinate, impulse, energije, kao i na prosječnim vrijednostima parametara koji karakteriziraju makroskopski stanje čestica sistema. Za sisteme fermiona i bozona pravila su ista, ali ponekad na drugačiji način, jer bozoni nisu u skladu s Paulovim principom. Vídpovídno do tho dvíní nítíní statístíki: Fermi-Dirac i Bose-Einstein, na čijim se granicama određuje tip funkcije raspodjele čestica sistema za energiju.
Pogodi šta funkcija rozpodílu za energijeê chastka víd zagalí̈ kílkostí čestice, yakí mayut energija u intervalu znachení víd W prije W+dW:
,
de N- veliki broj čestica, f(W)- Funkcija je podijeljena po energiji.
Za sistem n fermioni koji nisu u interakciji sa energijom W(idealni Fermi gas) ili sistemi sa n bozoni bez interakcije sa energijom W(Ideal Bose gas) su dodijeljene slične funkcije za sljedeće:
, (17)
de k- Postiyna Boltzmann, T- Termodinamička temperatura, m- hemijski potencijal, koji menja energiju sistema kada se broj čestica sistema promeni za jedan u izohornom ili izoentropskom procesu. U okviru Fermi-Dirac statistike (32) uzmite onda znak "+". u kom pravcu. Vidpovidno za Bose-gas - znak "-" í.
Gas pozvao virogenim baš kao i moći klasičnog idealnog gasa. U virogenom gasu dolazi do međusobnog kvantno-mehaničkog ubrizgavanja čestica u gas i mešanja istih čestica. Ponašanje fermiona i bozona na drugačiji način tokom viriona.
Za karakterizaciju stepena stvaranja gasa unesite parametar oživljavanja ALI:
Funkcija je podijeljena nakon dodavanja parametra generiranja obje kvantne statistike koji se zapisuje u obliku:
.
Koji je parametar rođenja malijuma A<<1, то и функция распределения превращается в Maxwell-Boltzmann funkcija podjele, koji leži u osnovi klasične statistike neispunjenog plina:
Virogen temperature temperatura se naziva, niža za koju je kvantna snaga idealnog gasa, jasno je prikazana inteligencija identiteta čestica. Lako je grubo procijeniti temperaturni kriterij za stvaranje plina. Na niskim temperaturama indikovano je stvaranje normalnih gasova. Za foton i elektronski gas u metalu, ce nije tačno. Elektronski plin u metalima je praktički pokretačka snaga iza virogenacija. Samo za temperature veće od nekoliko desetina hiljada stepeni elektronskog metala bi bilo ukorenjeno u klasičnoj statistici Maxwell-Boltzmanna. Ali korištenje metala u kondenziranom postrojenju je nemoguće za takve temperature. Stoga je klasični opis ponašanja elektrona u metalima doveden u elektrodinamiku sat vremena prije zakona, oštro superčitanje. U provodnicima je koncentracija elektronskog plina znatno manja, niža u metalima. U glavama, temperatura virogenosti postaje blizu 10 -4 Pre nego što e-gas u provodnicima bude nevirogen i podređen klasičnoj statistici. Glavni deo virogen gasa je fotonski gas. Pošto masa fotona dostiže nulu, tada je temperatura generisanja normalne nedoslednosti. Fotonski plin za bilo koju temperaturu je virogenim. Atomski i molekularni plinovi mogu biti čak i manje plodne temperature. Na primjer, za vodu za normalne umove, temperatura oživljavanja postaje blizu 1 K. Za druge plinove, bitna, niža voda, čak i manje. Gazi za normalne umove ne kupuju virogene. Oživljavanje povezano sa kvantnom snagom gasova, manifestuje se mnogo manje, nižim izdisajem gasova u obliku idealnosti, zbog međumolekularnih interakcija.
Maksimalna energija koja može biti majka elektronske provodljivosti u kristalu pri 0 K naziva se Farm Energy i označavaju E F. Najenergetniji riven, okupacija elektronima, zove se jednak Fermi. p align="justify"> Fermijev nivo obnavlja Fermijevu energiju, tako da se elektronika može postaviti na ovaj nivo. Rivne Fermi će, očigledno, biti veći, što je veći obim elektronskog gasa. Rad izlaska elektrona iz metala mora se izvršiti u skladu sa Fermijevim jednakim, tobto. od vrha energetskih linija koje zauzimaju elektroni.
8. Razumijevanje pojasne teorije čvrstih tijela.
Vikoristovuyuchi jednaki Schrodingeru, u principu, možete pogledati kristal, na primjer, možete znati vrijednost jogo energije, kao i vrste energetskih stanica. Međutim, i u klasičnoj i u kvantnoj mehanici, postoje svakodnevne metode preciznog ispunjenja takvog zadatka za bogate ponore. Iz tog razloga, zadatak se otprilike lomi od problema bogatih čestica na problem jednog elektrona oko jednog elektrona, koji kolabira u datom realnom polju. Sličan put do kojeg treba doći zonska teorija čvrstih tijela.
 Rice. 2 |
Za sada su atomi izolovani, tj. poznavati jednu vrstu jednog na makroskopskim prozorima, smrad shema energetskih jednakosti koje rade. Prilikom osvjetljavanja kristalnih kapija, tobto. kada su atomi blizu međuatomske udaljenosti, interakcija između atoma se može dovesti do tačke u kojoj se energija jednaka atomima pomera, razdvaja i širi u zone, zadovoljavajući zonski energetski spektar. Na sl. 2 prikazuje cijepanje energije rivnív ugar između atoma. Vidi se da se manje jednaki, valentni elektroni cijepaju i šire, koji su slabije povezani sa jezgrom i mogu imati najveću energiju, kao i ostali jednaki, jer u glavnom stanju atoma nisu zauzeti elektronima. A slojevi unutrašnjih elektrona ili se ne cijepaju, ili se cijepaju slabo. Ovim redom se u čvrstim tijelima unutrašnji elektroni ponašaju na isti način, kao i u izoliranim atomima, dok se valentni elektroni „kolektiviziraju“ – da leže uz cijelo čvrsto tijelo.
Energija vanjskih elektrona može poprimiti vrijednost na rubovima čarapa na sl. 2 oblasti, činovi dozvoljeni nivoi energije. Zoni kože je dozvoljeno da "primi" u sopstvenom stilu susedne diskretne linije, više atoma da osveti kristal: što je više atoma u kristalu, to su linije u zoni izoštrenije. Vídstan mízh susídními ívími ívními ívíními ívními ívními vídígraê važnu ulogu za rozpodílu elektronív izní stanami. Dozvoljene energetske zone podijeljene ograđenim energetskim vrijednostima, kako se nazivaju ograđene energetske zone. Smrad elektronike je improvizovan. Širina zona (dozvoljenih i ograđenih) ne spada u okvir kristala. Dozvoljene zone su šire, niže slabe veze valentnih elektrona sa atomima.
Zonska teorija čvrstih tijela dopuštala je na prvi pogled vitlumačnost upotrebe metala, dielektrika i provodnika, objašnjavajući snagu električne energije, prije svega, nejednako popunjavanje dozvoljenih zona elektronima i, na drugi način. , širina ograđenih zona. Nivo punjenja elektronima energetskih linija u blizini zone pripisuje se punjenju odgovarajućih atomskih linija. Možeš pričati o tome valentni pojas, budući da je potpuno ispunjen elektronima i stvoren od energetskih jednakosti unutrašnjih elektrona slobodnih atoma; provodne zone (vílníy zona), koji je ili često ispunjen elektronima, ili je slobodan i uspostavljen iz energije jednake postojećoj "kolektivizaciji" elektrona i izolacijskih atoma. Ugar u vidu koraka popunjavanja zona elektronima i širine ograđene zone može imati udubljenja (sl. 3).
Na sl. 3, a prava oblast osvete elektronike je popunjena samo delimično, tobto. níy ê prazna jednaka. U ovom načinu rada, elektron, nakon što je skinuo skalabilni niskoenergetski „aditiv“ (na primjer, za brzinu izmjene topline ili električno polje), može se prebaciti na viši energetski nivo zone,
Dužina vjetra kvantnog dijela je obavijena proporcionalno impulsu.
Jedna od činjenica subatomskog svijeta povezana je s činjenicom da njegovi objekti - kao što su elektronski fotoni - nisu slični zvjezdanim objektima makrokosmosa. Smrad se ne ponaša kao čestica, i ne kao bolest, već kao poseban podvig, koji se ispoljava i slabašnom, i korpuskularnom snagom u sredini. div. Princip dodatkovostí. Jedan desno - tse zaviti, i zovsím ínsha - pov'yazati zajedno hvilyoví i korpuskularni aspekti ponašanja kvantnih čestica, opisujući ih do tačnih jednakosti. Ista stvar je uništena de Broljevim spívvídšenijem.
Louis de Broglie objavio je sažetak svog govora kao skladište svoje doktorske disertacije 1924. De Broglieovo špijuniranje, koje je dato na pozadini božanske ideje, iz temelja je okrenulo izgled teoretskih fizičara o mikrosvjetlu i odigralo najvažniju ulogu u razvoju kvantne mehanike. Nadala, de Broglieov automobil formiran je prozaičnije: do svog penzionisanja radio je kao profesor fizike u Parizu i više se nije uzdizao do zbunjujućih visina revolucionarnih uvida.
Hajde da sada ukratko opišemo fizički osećaj de Broljovog špijuniranja: jednu od fizičkih karakteristika bilo kog dela - í̈í̈ brzina. Uz nešto fizike, u nizu teoretskih i praktičnih mirkuvana, bitno je ukratko govoriti ne o mudrosti takvog dijela, već o njenom impulsi(inače koliko novca), što je skuplji način da dobijete malu količinu svježine na njenoj masi. Dok je opisan drugim osnovnim karakteristikama - dugo vremena (između dva značajna amplituda istog znaka) ili frekvencija (vrijednost omotana proporcionalno dugom vremenu, to je broj vrhova koji mogu proći kroz fiksnu tačku u jedan sat). De Broglie je otišao toliko daleko da je formulisao spontanost koja naziva impulsom kvantne čestice Ríz dozhinoy hvili λ, kako íí̈ opisuje:
str = h/λ ili λ = h/str
Potrebno je doslovno govoriti ovako: iza bazhannya se može vidjeti kvantni objekt poput čestice, koji može biti puno pokreta R; s druge strane, í̈í̈ je moguće izgledati kao zviždaljka, dožina koja je skupa λ i koja se pripisuje proponiranim jednakima. Drugim riječima, neke korpuskularne moći kvantnog dijela su u osnovi međusobno povezane.
De Broglieovo špijuniranje omogućilo je da se objasni jedna od najvećih misterija kvantne mehanike koja se rađa. Ako je Niels Bohr izgovorio svoj model atoma ( div. Bohr atom), osvojio je koncept dozvoljene orbite elektrona na jezgru, kao da je smrad mogao dugo biti omotan okolo bez trošenja energije. Uz pomoć de Broljovog razumijevanja, možemo ilustrirati poentu. Ako često uzimate elektron, onda, ako je elektron ostavljen u svojoj orbiti, kriva je sama brzina (ili, virnish, impuls) da li je u obliku jezgre.
Pa, neka boli elektron, oni koji se uklapaju u orbitu datog radijusa, potrebno je da je broj broja orbite jednak cijelom broju broja datog polumjera. Drugim riječima, oko orbite elektrona, više od jednog, dva, tri (i tako dalje) dožina yogo hvil mogu učiniti više. Na određenom broju dožina, elektron se jednostavno ne može staviti u potrebnu orbitu.
Glavni fizički osjećaj de Broglieovog spívvídnosheniya u tsomu, scho možemo odrediti dopuštenost impulsa (u korpuskularnoj manifestaciji) chi dozhini hvil (kada hvilovym) elektrona na orbitama. Za veliki broj orbita, međutim, de Broglieova spontanost pokazuje da elektron (izgledao je kao dio) sa specifičnim momentom ne može izazvati veliki broj fluktuacija (za slabu manifestaciju) tako da može stati u tu orbitu. Prije svega, elektron, koji izgleda kao vjetar pjesme, daleko je od toga da dobije dobar impuls, koji će omogućiti da elektron ostane u orbiti (u korpuskularnom tributu). Drugim riječima, za više orbita sa određenim radijusom, mali ili korpuskularni opis će pokazati da se elektron ne može prenijeti na isti tip jezgra.
Međutim, postoji mali broj orbita, u nekim prilikama se javljaju takve korpuskularne manifestacije oko elektrona. Za ove orbite, impuls potreban da bi elektron nastavio da se kreće duž orbite (korpuskularni opis) tačno pokazuje dužinu kruga, koja je neophodna da bi se elektron uklopio u krug (korpuskularni opis). Iste orbite i pojavljuju dozvoljeno u Borovom modelu atoma, krhotine samo na njima korpuskularno i slaba snaga elektrona ne ulaze u površnost.
Postoji još jedno tumačenje ovog principa – filozofsko: Borovom modelu atoma dopušteno je da postane manje nalik na orbitu elektrona, za koju to nije bitno, kao da je iz dvije mentalne kategorije osoba zastosovu za njihov opis. To je, drugim riječima, pravi mikrokosmos moći na takav način da to prije ne možete, u nekim kategorijama to možemo shvatiti!
Div. također:
1926 |
Strana 1
Hemijski procesi dovode do transformacije molekula, tobto. prije potvrde tog razaranja veza između atoma. Stoga je najvažniji problem hemije uvijek bio i više nije problem hemijske međuzavisnosti, usko vezan za svakodnevnu moć govora. Dato je aktuelno naučno tumačenje ishrane hemijskog života i prirode hemijske veze kvantna
mehanika
- teorija poremećaja i međudjelovanja mikročestica (elektrona, jezgara, itd.).
Jedna od vrhovnih moći materije je dualnost. Komadi materije mogu odjednom i korpuskularnu i slabu moć. Spivvídnoshennia "hvilya - chastka" takva da zmenshennyam masi íí̈ khvilyoví vlastivostí daedali više posilyuyutsya, a korpuskularno - slabije. Ako dio postane povezan s atomom, oni se raduju tipičnom hvilyovyshcha. Odjednom je nemoguće opisati kretanje i međudjelovanje mikročestica-hvil sa zakonima kretanja tijela s velikom masom. Prvi kamen direktnog stvaranja hvilova ili kvantne mehanike, čiji su zakoni jednaki hvilovima, i korpuskularnom snagom čestica, zrobiv de Broglie (1924). De Broglie je, nakon što je iznio hipotezu, da postoji periodični proces s kožnim materijalnim dijelom zavoja. Ako se često urušava, onda se čini da je cijeli proces na vidiku vjetra koji se širi, kako ga nazivaju hwileyu de droille
Abo fazna bolest
Kovitlanje dijela V vezan je za dožinov vjetar λ de Broljevi govori
de m - masa dijela (na primjer, elektrona);
h je Plankova konstanta.
Rivnyannya (1) je dovedena do slobodnog protoka čestica. Ako se dio sruši u polje sile, onda je vjetar vezan za njega, tako se opisuje zdravstvena funkcija
Schrödinger (1926) je ukazao na eklatantan pogled na funkciju. Javite nam funkciju dok ste na putu koji se približava. Jednačina, koja karakteriše jačinu polja Ea ravnog monohromatskog talasa svetlosti, može se napisati na prvi pogled:
, (2)
de Ea0 - amplituda zviždanja;
ν je učestalost colivana;
t - sat;
λ - dozhina khvili;
x je y-koordinata širine ravne linije dok.
Oskílki drugi pokhídní víd vídnnínní flatívílí (2), uzeti po satu tí koordinate x, ívní vídpovídno:
, (3)
, (4)
onda 
Zamjenjujući λ \u003d c / V (s - lakoća svjetlosti), potrebno je uzeti tanku liniju za ravnu laganu vunu:
, (5)
Početak transformacije temelji se na protezama, tako da su de Broglieove široke dlake opisane sličnim linijama, te da ove dlačice postaju nepokretne i sferične. S druge strane, očito je da se za jednake (5) vrijednosti nove funkcije u obliku koordinata (χ, y, z) mijenjaju, da postoji osjećaj amplitude trenutnog kolivalnog procesa. . Dakle, zamjenom Ea sa ψ, oduzimamo ravnotežu forme.
Nedosljednosti u modelu bora. Bohrov model atoma je potvrđen na više načina. Ona se može koristiti za tumačenje raspodjele elemenata u periodnom sistemu i pravilnosti promjene energije jonizacije elemenata. Model Prote Bora može imati neke nedostatke. 1. Ovaj model ne dozvoljava objašnjenje specifičnosti u spektrima važnih elemenata, donje vode. 2. Eksperimentalno nije potvrđeno da se elektroni u atomima omotaju oko jezgra u kružnim orbitama s malim okretnim momentom.
Osnovna priroda elektrona. Očigledno se čini da elektromagnetna vibracija zgrade nije slaba, kao ni korpuskularne snage (slično snazi čestica). Ponekad je to poput struje čestica - fotona. Energija fotona povezana je sa jogo dugom vjetrom λ ili frekvencijom υ E = hυ = h c/ λ ( h = λ · υ),
de h- Postiyna Plank dorívnyu 6.62517∙10 -34 J∙s, c- lagani švedski.
Louis de Broglie, govoreći sa osmehom popustljivosti, što se može pripisati elektronu, analogno slaboj moći. Vín ob'êdnav rivnyannya Einstein ( E = m h 2) da Planck ( E = hυ) u jednom:
hυ = m c 2 h c/ λ = m c 2 λ = h/m c.
λ = h/m · ѵ,
de- ѵ brzina elektrona. Tse jednako ( Rivnyannia de Broglie), koji izaziva dug vjetar sa joga impulsom ( m v), i formirao je osnovu Hvilove teorije o elektronskom životu atoma. De Broglie je pozvao da se elektron gleda kao da stoji na mjestu, kao da je potrebno da se uklopi u atomsku orbitu onoliko puta koliko pokazuje broj elektronskih jednakih. Dakle, elektron, koji se nalazi na prvom elektronskom nivou (n = 1), pokazuje jednu dugačku prugu u atomu, a dve tanke na drugoj (n = 2).
Osnovna priroda elektrona je da ga dovede do tačke u kojoj se ne može opisati putanjom pesme, putanja se širi, čini se "smuga beznačajnosti", u kojoj se poznaje ē. Što preciznije trebamo imenovati zloupotrebu elektrona, to manje znamo sa sigurnošću o yoga swidkist. Drugi zakon kvantne mehanike zvuči ovako: "Nemoguće je odrediti koordinate momenta (brzine) elektrona koji kolabira s određenom preciznošću" - to je Heisenbergov princip beznačajnosti. Mogućnost je procijenjena Schrödingerom (uglavnom kvantna mehanika):
H · ψ = E · ψ,
de H je Hamiltonov operator, koji označava redoslijed operacija i funkcije. Zvijezde E = H · ψ/ψ. Rivnyannya maê kílka rozvyazkív. Khvilovljeva funkcija, koja je Schrodingerovo rješenje, je atomska. orbitalni. Kao model postajanja elektrona u atomu, data je izjava o elektronskom neredu, širina sličnih mjesta je proporcionalna uniformnosti prisustva elektrona tamo.
Bez obzira na nemogućnost tačne pozicije elektrona, moguće je u svakom trenutku pokazati nepokretnost elektrona na istoj poziciji. Iz Hajzenbergovog principa beznačajnosti proizilaze dvije važne napomene.
1. Nalet elektrona na atom – Roc bez putanje. Zamjena putanje u kvantnoj mehanici je jasnija -imovirnist perebuvannya elektron na sing dijelu atoma, kao da korelira s elektronskim jazom kada se gleda na elektron kao elektronska izmaglica.
2. Elektron ne može pasti u jezgro. Borova teorija nije objasnila koji fenomen. Kvantna mehanika je objasnila jednu stvar. Povećanje stepena koordinata elektrona u isto vreme pada na jezgro dovelo je do brzog povećanja energije elektrona do 1011 kJ/mol i više. Elektron s takvom energijom da zamijeni pad na jezgro je kriv za lišavanje atoma. Zvuči kao da je scho susilla neophodna ne da bi se izbjeglo da elektron padne na jezgro, već da bi se elektron uhvatio u granicama atoma.
Spisak referenci:
Sinkevič O.A., Stahanov I.R.; fizika plazme; Izložba MEI, 1991
Sinkevich O.A.; Sasvim ta nedosljednost u sukulentnim sredinama; Izložba MEI, 2016
Sinkevich O.A.; Akustični zvuk plazme čvrstog tijela; Izložba MEI, 2007
Aretemov V.I., Levitan Yu.S., Sinkevič O.A.; Nestabilnost i turbulencija u niskotemperaturnoj plazmi; MEI, 1994/2008
Ryder Y.P.; Fizika gasnog pražnjenja 1992/2010
Ivanov A.A. Fizika jako nepravilne plazme 1977
Plazma- Srednji dio čine neutralne čestice (molekule, atomi, joni i elektroni) u nekoj vrsti međusobne interakcije elektromagnetnog polja - smut.
Nanesite plazmu: Sunce, struja (bliskavki), Pivníchne síyannya, zvaryuvannya, laseri.
Plazma
gas(9. semestar). Debljina može varirati od 10 4 do 10 27 kg/m 3 temperature od 10 5 do 10 7 K
solidan(10 semestar).
Plazma iza mlina agregata
Chastkova. Ako postoji zbir čestica, onda je dio njih ioniziran.
Povniy Ako su svi dijelovi jonizirani.
Metoda posjedovanja plazme na guzi kiselog. Počevši od temperature od 0 K, počevši da se zagreva, u mlinu će biti čvrsta, nakon dostizanja iste vrednosti je retka, a zatim gasovita. Ovisno o temperaturi, dolazi do disipacije i molekula kiseline se dijeli na atome kiseline. Da bi se nastavilo zagrijavanje kinetičke energije elektrona, bit će dovoljno da se atom iscrpi i na taj način se atom transformiše u ion (parcijalna plazma). Ako nastavite da se zagrijavate, onda jednostavno ne možete ostati bez atoma (gornja plazma)
Fizika plazme se zasniva na naprednim naukama:
Klasična (Newtonova jednadžba)
Nerevitelijsk (U<
Reviteliysk
Termodinamika
Elektrodinamika
Mehanika ruh punjenja tijela
Kvantov
Kinetička teorija (ur. Boltzmann)
Klasična mehanika u ekstremnim elektromagnetnim poljima
Pogledajmo vrijeme ako je B=0.
Pogledajmo pad, ako je E = 0, U = (Ux, 0,0); B=(0,0,Bz)
Pogledajmo pad, ako je E=(0,Ey,0) i B=(0,0,Bz). Neka rozvyazannya heterogena jednaka može izgledati
Klasična mehanika u jakim elektromagnetnim poljima zbog moći ekspanzije
efekat dvorane- Protok struma nije vektor električnog polja zbog prisustva magnetnog polja i zatvaranja čestica.
Elektrodinamika
Zavdannya: ê deyaka dio naplate (q), označitiE(r). Prihvatimo ovaj dodatak: cijela fabrika miruje, nema puno strujanja, pa kao dio 1 i ne propada. Skalari rot(B) i div(B) jednaki su 0, tada je vektor B=0. Može se pretpostaviti da će problem biti sferna simetrija, ali to znači da je moguće prevazići Ostrogradsky-Gaussovu teoremu.
Elektromagnetno polje plazme
Zadatak: ê dio naknade (q), brušeno neutralnom plazmom. Dozvole za prethodni zadatak se nisu promijenile, što znači B=0. Krhotine plazme neutralne koncentracije negativnih i pozitivnih naboja bit će iste.
Infuzija plazme
Pogledajmo ovaj zadatak. Ê 2 naelektrisati proton i elektron. Pošto je masa protona bogatija od mase elektrona, proton neće biti klimav. Na neviđen način, pusti elektron malo dalje, postaću ljubomoran i, doduše, jogo, idemo korak po korak.
Rivnyannya elektromagnetski dok
Gledamo u stepenicu, drndanje je glupo, onda je naboj glup
Kako donijeti odluku o poravnanju elektromagnetnog vala, kako
Izjednačavanje elektromagnetnog zviždanja sa strumom (u plazmi)
Zapravo, ništa nije poremećeno prošlom fabrikom
Neka rješenje ove ekvivalencije bude takav prizor
Kao što elektromagnetno vlakno prodire kroz plazmu, jer se ne lomi i ne savija.
Termodinamika plazme
Termodinamički sistem- to je takav sistem za koji ne postoji razmjena iz najvažnijeg medija takve energije, zamaha i informacija.
Nazovite oznaku termodinamičkih potencijala u takvom rangu
Kako se približiti idealnom plinu za plazmu
Recimo da su svi naboji elektronika, a razlika između njih je čak mala, čak
U području slabe neobrijanosti možete izazvati osjećaj viralnog poravnanja
U zoni kvantne unutrašnje energije unutrašnja energija Faradeja
U zoni izrazito neidealne plazme, provodljivost govora može se dramatično promijeniti, pa govor postaje dielektrik i provodnik.
Rozrahunok plazma skladište
Osnovni princip po kojem se rozrahunku uzima u svrhu određivanja koncentracije hemijskih elemenata. Ako se zna da je dati sistem jednak po temperaturi i pritisku, onda je Gibbsova energija za količinu govora skuplja 0.
Postoje različite jonizacije: zamagljeni kvantni, plašt sa pobuđenim atomom, termalni. (gleda na samu termičku udaljenost). Za nju izlazi takav sistem jednakih.
Glavni problem leži u činjenici da nije jasno kako deponovati hemijski potencijal u smislu koncentracije, za šta se treba vratiti na kvantnu fiziku.
Iz nepoznatih razloga, cijena je ekvivalentna onoj u kojoj je koncentracija slobodne energije obrnuta. Krhotine De Broglieove toplote za atom i za jon ê su praktično iste, smrad je brz. 2 vinikaê krhotine u elektronu ê 1 ríven energija, ale tse yogo vaga.
Ako razbijete sistem jednakim, tada se koncentracija iona određuje takvom formulom
Tehnika je već napisana za idealnu ionizaciju, pitamo se šta će se promijeniti u slučaju neidealnosti.
Dakle, što se tiče atoma, idealnost nije jednaka 0, za ion i elektron smrad je jednak, nisu potrebne više promjene, iako Sakha izgleda kao uvredljiv čin.
Operite krivicu dve temperaturne plazme
Moguće je da prosječna toplinska energija same plazme mora divergirati za elektrone u odnosu na atome i jone. I čini se da temperatura za elektrone doseže 10 000 K, ako je za atome i ione veća od 300 K.
Pogledajmo jednostavan pad elektrona u konstantnom električnom polju, koji doziva toplotnu emisiju elektrona, ta ista swidkity se može nazvati ofanzivnim rangom
Izgleda slično zadatku, elektron pada na atome, onda se može reći naprezanje
Kinetička teorija plazme u procesu prijenosa
Ova teorija je motivirana kako bi se problem ispravno riješio u umu neuspješnog medija, dok je u ovoj teoriji moguća tranzicija.
Osnova ove teorije je postavljena na imenovanoj funkciji rozpodíl dijelova u pjesmi obyasí z deakoy swidkístyu u trenutku pjevanja u satu. (Ova funkcija je gledana u TTSS, tako da će biti ponavljanje + data slova na podu u šifriranom obliku, koja ne mogu prepoznati).
Dalje ćete pogledati međusobnu igru 2 čestice, koje kao da se urušavaju u svemiru. Ovaj zadatak se pretvara u jednostavnost, zamjenjujući da se jedan dio mase vidi dobrom švedskošću, koja se ruši u dajak polju na obostrani modalitet, koji ne riče. Meta ovog zadatka je da malo izvučete svoj glavni potez. Pronalaženje udaljenosti čestica do centra interakcije naziva se ciljni parametar.
Pogledajmo funkciju u termodinamičkoj ravnoteži, itd.
I funkcija podjele Maxwella je ograničena
Problem je u tome što je u takvoj funkciji nemoguće odrediti toplinsku provodljivost i viskozitet.
Idemo pravo na plazmu. Neka proces, koji se vrti, bude stacionaran, a sila F=qE, i atomi i ios, izgledaju kao Maxwellova podbaza.
Kada smo promijenili redoslijed, bilo je jasno da, scho, sho nam dozvoljava da ispustimo mali penis. Neka funkcija ima takav rang
